Wikibooks svwikibooks https://sv.wikibooks.org/wiki/Wikibooks:Huvudsida MediaWiki 1.39.0-wmf.23 first-letter Media Special Diskussion Användare Användardiskussion Wikibooks Wikibooksdiskussion Fil Fildiskussion MediaWiki MediaWiki-diskussion Mall Malldiskussion Hjälp Hjälpdiskussion Kategori Kategoridiskussion TimedText TimedText talk Modul Moduldiskussion Gadget Gadget talk Gadget definition Gadget definition talk 4 11 52435 52356 2022-08-06T04:12:35Z Rschen7754 3698 /* Bot policy */ nytt avsnitt wikitext text/x-wiki {|align="right" style="width:300px" class="prettytable" || '''Välkommen!'''<br> Detta är platsen där ''rundskrivelser'' samlas. Här hamnar alltså alla de centrala meddelanden som går ut till samtliga wikimediaprojekt.<br> Vill du i stället vända dig till just svenskspråkiga Wikibooks, kan du göra ett inlägg på [[Wikibooks:Bybrunnen]]. Ingen fråga är för liten eller för stor för att ställas där. * [[/Arkiv|Arkiv >>]] |} '''[http://sv.wikibooks.org/wiki/Wikibooks:Rundskrivelser?&action=edit&section=new Skapa ett nytt stycke.]''' [[kategori:Wikibooks]] == Movement Learning and Leadership Development Project == Hello The Wikimedia Foundation’s Community Development team is seeking to learn more about the way volunteers learn and develop into the many different roles that exist in the movement. Our goal is to build a movement informed framework that provides shared clarity and outlines accessible pathways on how to grow and develop skills within the movement. To this end, we are looking to speak with you, our community to learn about your journey as a Wikimedia volunteer. Whether you joined yesterday or have been here from the very start, we want to hear about the many ways volunteers join and contribute to our movement. To learn more about the project, [[:m:special:MyLanguage/Movement Learning and Leadership Development Project|please visit the Meta page]]. If you are interested in participating in the project, please complete [https://docs.google.com/forms/d/e/1FAIpQLSegM07N1FK_s0VUECM61AlWOthwdn5zQOlVsa2vaKcx13BwZg/viewform?usp=sf_link this simple Google form]. Although we may not be able to speak to everyone who expresses interest, we encourage you to complete this short form if you are interested in participating! -- [[user:LMiranda (WMF)|LMiranda (WMF)]] ([[user talk:LMiranda (WMF)|talk]]) 22 januari 2020 kl. 20.00 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Trizek (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Trizek_(WMF)/sandbox/temp_MassMessage_list&oldid=19738989 --> == Additional interface for edit conflicts on talk pages == ''Sorry, for writing this text in English. If you could help to translate it, it would be appreciated.'' You might know the new interface for edit conflicts (currently a beta feature). Now, Wikimedia Germany is designing an additional interface to solve edit conflicts on talk pages. This interface is shown to you when you write on a discussion page and another person writes a discussion post in the same line and saves it before you do. With this additional editing conflict interface you can adjust the order of the comments and edit your comment. We are inviting everyone to have a look at [[m:WMDE Technical Wishes/Edit Conflicts#Edit conflicts on talk pages|the planned feature]]. Let us know what you think on our [[mw:Help talk:Two Column Edit Conflict View|central feedback page]]! -- For the Technical Wishes Team: [[m:User:Max Klemm (WMDE)|Max Klemm (WMDE)]] 26 februari 2020 kl. 15.15 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Max Klemm (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=WMDE_Technical_Wishes/Technical_Wishes_News_list_all_village_pumps&oldid=19845780 --> == Editing news 2020 #1 – Discussion tools == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> <em>[[m:VisualEditor/Newsletter/2020/April|Read this in another language]] • [[m:VisualEditor/Newsletter|Subscription list for this multilingual newsletter]]</em> [[File:TalkPages-Reply-v1.0.png|thumb|300px|alt=Screenshot showing what the Reply tool looks like|This early version of the Reply tool automatically signs and indents comments.]] The [[mw:Editing|Editing team]] has been working on [[mw:Talk pages project|the talk pages project]]. The goal of the talk pages project is to help contributors communicate on wiki more easily. This project is the result of the [[mw:Talk pages consultation 2019|Talk pages consultation 2019]]. [[File:TalkPages-Reply-v2.0.png|thumb|300px|alt=Reply tool improved with edit tool buttons|In a future update, the team plans to test a tool for easily linking to another user's name, a rich-text editing option, and other tools.]] The team is building a [[mw:Talk pages project/replying|new tool for replying]] to comments now. This early version can sign and indent comments automatically. <strong>Please [[mw:Talk pages project/replying/prototype testing#Reply%20version%201.0|test the new Reply tool]].</strong> *On 31 March 2020, the new {{Int:discussiontools-replylink}} tool was offered as a [[mw:Beta Feature|Beta Feature]] editors at four Wikipedias: [[w:ar:Special:Preferences#mw-prefsection-betafeatures|Arabic]], [[w:nl:Special:Preferences#mw-prefsection-betafeatures|Dutch]], [[w:fr:Special:Preferences#mw-prefsection-betafeatures|French]], and [[w:hu:Special:Preferences#mw-prefsection-betafeatures|Hungarian]]. If your community also wants early access to the new tool, contact [[User:Whatamidoing (WMF)]]. *The team is planning some upcoming changes. <strong>Please [[mw:Talk pages project/replying#Version%202.0|review the proposed design]] and share your thoughts on the talk page.</strong> The team will test features such as: **an easy way to mention another editor ("pinging"), **a rich-text visual editing option, and **other features identified through user testing or recommended by editors. To hear more about Editing Team updates, please add your name to the [[mw:Talk pages project#Get involved|<strong>"Get involved"</strong>]] section of the project page. You can also watch [[File:MediaWiki Vector skin blue star watchlist icon.svg|frameless|16px]] these pages: [[mw:Talk pages project|the main project page]], [[mw:Talk pages project/Updates|Updates]], [[mw:Talk pages project/replying|Replying]], and [[mw:Talk pages project/replying/prototype testing|User testing]]. – [[user:PPelberg (WMF)|PPelberg (WMF)]] ([[mw:User talk:PPelberg (WMF)|talk]]) & [[User:Whatamidoing (WMF)|Whatamidoing (WMF)]] ([[mw:User talk:Whatamidoing (WMF)|talk]]) </div> 8 april 2020 kl. 21.28 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Quiddity (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Quiddity_(WMF)/sandbox3&oldid=19967063 --> == Editing news 2020 #2 == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> <em>[[m:Special:MyLanguage/VisualEditor/Newsletter/2020/June|Read this in another language]] • [[m:Special:MyLanguage/VisualEditor/Newsletter|Subscription list for this multilingual newsletter]]</em> [[File:TalkPages-Reply-v2.0.png|alt=Mockup of the new reply feature, showing new editing tools|thumb|400x400px|The new features include a toolbar. [[mw:Talk:Talk pages project/replying|What do you think should be in the toolbar?]]]] This issue of the [[mw:Special:MyLanguage/Editing|Editing]] newsletter includes information the [[mw:Special:MyLanguage/Talk pages project|Talk pages project]], an effort to help contributors communicate on wiki more easily. * [[mw:Special:MyLanguage/Talk pages project/replying|<strong>Reply tool</strong>]]: This is available as a Beta Feature at the four partner wikis (Arabic, Dutch, French, and Hungarian Wikipedias). The Beta Feature is called "{{int:discussiontools-preference-label}}". The Beta Feature will get [[mw:Special:MyLanguage/Talk pages project/replying#Version%202.0|new features]] soon. The new features include writing comments in a new visual editing mode and pinging other users by typing <code>@</code>. You can [[mw:Special:MyLanguage/Talk pages project/replying/prototype testing#Reply%20tool%20version%202.0|test the new features]] on the [[mw:Special:MyLanguage/Beta Cluster|Beta Cluster]] now. Some other wikis will have a chance to try the Beta Feature in the coming months. * [[mw:Special:MyLanguage/New requirements for user signatures|<strong>New requirements for user signatures</strong>]]: Soon, users will not be able to save invalid custom signatures in [[Special:Preferences]]. This will reduce signature spoofing, prevent page corruption, and make new talk page tools more reliable. Most editors will not be affected. * [[mw:Special:MyLanguage/Talk pages project/New discussion|<strong>New discussion tool</strong>]]: The Editing team is beginning work on a simpler process for starting new discussions. You can [[mw:Special:MyLanguage/Talk pages project/New discussion#Design|see the initial design on the project page]]. * [[m:Special:MyLanguage/Research:Usage of talk pages|<strong>Research on the use of talk pages</strong>]]: The Editing team worked with the [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia Research|Wikimedia research team]] to study how talk pages help editors improve articles. We learned that new editors who use talk pages make more edits to the main namespace than new editors who don't use talk pages. – [[User:Whatamidoing (WMF)|Whatamidoing (WMF)]] ([[User talk:Whatamidoing (WMF)|talk]]) </div> 17 juni 2020 kl. 22.36 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Trizek (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Trizek_(WMF)/sandbox/temp_MassMessage_list&oldid=20184676 --> == Feedback on movement names == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> {{int:Hello}}. Apologies if you are not reading this message in your native language. {{int:please-translate}} if necessary. {{Int:Feedback-thanks-title}} There are a lot of conversations happening about the future of our movement names. We hope that you are part of these discussions and that your community is represented. Since 16 June, the Foundation Brand Team has been running a [https://wikimedia.qualtrics.com/jfe/form/SV_9G2dN7P0T7gPqpD survey] in 7 languages about [[m:Special:MyLanguage/Communications/Wikimedia brands/2030 movement brand project/Naming convention proposals|3 naming options]]. There are also community members sharing concerns about renaming in a [[m:Special:MyLanguage/Community open letter on renaming|Community Open Letter]]. Our goal in this call for feedback is to hear from across the community, so we encourage you to participate in the survey, the open letter, or both. The survey will go through 7 July in all timezones. Input from the survey and discussions will be analyzed and published on Meta-Wiki. Thanks for thinking about the future of the movement, --[[:m:Talk:Communications/Wikimedia brands/2030 movement brand project|The Brand Project team]], 2 juli 2020 kl. 21.52 (CEST) ''Note: The survey is conducted via a third-party service, which may subject it to additional terms. For more information on privacy and data-handling, see the [[foundation:Special:MyLanguage/Naming Convention Proposals Movement Feedback Survey Privacy Statement|survey privacy statement]].'' </div> <!-- Meddelande skickades av User:Elitre (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Elitre_(WMF)/All_wikis_June_2020&oldid=20238848 --> == Editing news 2020 #3 == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> <em>[[m:VisualEditor/Newsletter/2020/July|Read this in another language]] • [[m:VisualEditor/Newsletter|Subscription list for this multilingual newsletter]]</em> [[File:50M@2x.png|thumb|alt=A gold star with a blue ribbon, and the text 50m|More than <strong>50 million edits</strong> have been made using the visual editor on desktop.|400px]] Seven years ago this month, the [[mw:Editing team|Editing team]] offered the visual editor to most Wikipedia editors. Since then, editors have achieved many milestones: * More than <strong>50 million edits</strong> have been made using the visual editor on desktop. * More than <strong>2 million new articles</strong> have been created in the visual editor. More than 600,000 of these new articles were created during 2019. * The visual editor is <strong>increasingly popular</strong>. The proportion of all edits made using the visual editor has increased every year since its introduction. * In 2019, <strong>35% of the edits by newcomers</strong> (logged-in editors with ≤99 edits) used the visual editor. This percentage has <strong>increased every year</strong>. * Almost <strong>5 million edits on the mobile site</strong> have been made with the visual editor. Most of these edits have been made since the Editing team started improving the [[mw:Mobile visual editor|mobile visual editor]] in 2018. * On 17 November 2019, the [https://discuss-space.wmflabs.org/t/first-edit-made-to-wikipedia-from-outer-space/2254 <strong>first edit from outer space</strong>] was made in the mobile visual editor. 🚀 👩‍🚀 * Editors have made more than <strong>7 million edits in the 2017 wikitext editor</strong>, including starting <strong>600,000 new articles</strong> in it. The [[mw:2017 wikitext editor|2017 wikitext editor]] is VisualEditor's built-in wikitext mode. You can [[Special:Preferences#mw-prefsection-betafeatures|enable it in your preferences]]. [[User:Whatamidoing (WMF)|Whatamidoing (WMF)]] ([[User talk:Whatamidoing (WMF)|talk]]) </div> 9 juli 2020 kl. 14.56 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Elitre (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=VisualEditor/Newsletter/Wikis_with_VE&oldid=20232673 --> == Announcing a new wiki project! Welcome, Abstract Wikipedia == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> Hi all, It is my honor to introduce Abstract Wikipedia, a new project that has been unanimously approved by the Wikimedia Foundation Board of Trustees. Abstract Wikipedia proposes a new way to generate baseline encyclopedic content in a multilingual fashion, allowing more contributors and more readers to share more knowledge in more languages. It is an approach that aims to make cross-lingual cooperation easier on our projects, increase the sustainability of our movement through expanding access to participation, improve the user experience for readers of all languages, and innovate in free knowledge by connecting some of the strengths of our movement to create something new. This is our first new project in over seven years. Abstract Wikipedia was submitted as a project proposal by Denny Vrandečić in May 2020 <ref>[[m:Special:MyLanguage/Abstract Wikipedia|Abstract Wikipedia]]</ref> after years of preparation and research, leading to a detailed plan and lively discussions in the Wikimedia communities. We know that the energy and the creativity of the community often runs up against language barriers, and information that is available in one language may not make it to other language Wikipedias. Abstract Wikipedia intends to look and feel like a Wikipedia, but build on the powerful, language-independent conceptual models of Wikidata, with the goal of letting volunteers create and maintain Wikipedia articles across our polyglot Wikimedia world. The project will allow volunteers to assemble the fundamentals of an article using words and entities from Wikidata. Because Wikidata uses conceptual models that are meant to be universal across languages, it should be possible to use and extend these building blocks of knowledge to create models for articles that also have universal value. Using code, volunteers will be able to translate these abstract “articles” into their own languages. If successful, this could eventually allow everyone to read about any topic in Wikidata in their own language. As you can imagine, this work will require a lot of software development, and a lot of cooperation among Wikimedians. In order to make this effort possible, Denny will join the Foundation as a staff member in July and lead this initiative. You may know Denny as the creator of Wikidata, a long-time community member, a former staff member at Wikimedia Deutschland, and a former Trustee at the Wikimedia Foundation <ref>[[m:User:Denny|User:Denny]]</ref>. We are very excited that Denny will bring his skills and expertise to work on this project alongside the Foundation’s product, technology, and community liaison teams. It is important to acknowledge that this is an experimental project, and that every Wikipedia community has different needs. This project may offer some communities great advantages. Other communities may engage less. Every language Wikipedia community will be free to choose and moderate whether or how they would use content from this project. We are excited that this new wiki-project has the possibility to advance knowledge equity through increased access to knowledge. It also invites us to consider and engage with critical questions about how and by whom knowledge is constructed. We look forward to working in cooperation with the communities to think through these important questions. There is much to do as we begin designing a plan for Abstract Wikipedia in close collaboration with our communities. I encourage you to get involved by going to the project page and joining the new mailing list <ref>[[mail:abstract-wikipedia|Abstract Wikipedia mailing list]]</ref>. We recognize that Abstract Wikipedia is ambitious, but we also recognize its potential. We invite you all to join us on a new, unexplored path. Yours, Katherine Maher (Executive Director, Wikimedia Foundation) <references/> </div> <small>Sent by [[:m:User:Elitre (WMF)]] 9 juli 2020 kl. 21.56 (CEST) - '''[[:m:Special:MyLanguage/Abstract Wikipedia/July 2020 announcement]]''' </small> <!-- Meddelande skickades av User:Elitre (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Elitre_(WMF)/All_wikis_June_2020&oldid=20265886 --> == Technical Wishes: FileExporter and FileImporter become default features on all Wikis == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> The [[m:WMDE_Technical_Wishes/Move_files_to_Commons|FileExporter and FileImporter]] will become a default features on all wikis until August 7, 2020. They are planned to help you to move files from your local wiki to Wikimedia Commons easier while keeping all original file information (Description, Source, Date, Author, View History) intact. Additionally, the move is documented in the files view history. How does it work? Step 1: If you are an auto-confirmed user, you will see a link "Move file to Wikimedia Commons" on the local file page. Step 2: When you click on this link, the FileImporter checks if the file can in fact be moved to Wikimedia Commons. These checks are performed based on the wiki's [[m:WMDE_Technical_Wishes/Move_files_to_Commons/Configuration_file_documentation|configuration file]] which is created and maintained by each local wiki community. Step 3: If the file is compatible with Wikimedia Commons, you will be taken to an import page, at which you can update or add information regarding the file, such as the description. You can also add the 'Now Commons' template to the file on the local wiki by clicking the corresponding check box in the import form. Admins can delete the file from the local wiki by enabling the checkbox. By clicking on the 'Import' button at the end of the page, the file is imported to Wikimedia Commons. If you want to know more about the [[m:WMDE_Technical_Wishes/Move_files_to_Commons|FileImporter extension]] or the [[m:WMDE_Technical_Wishes|Technical Wishes Project]], follow the links. --For the Technical Wishes Team: </div>[[User:Max Klemm (WMDE)|Max Klemm (WMDE)]] 6 augusti 2020 kl. 11.14 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Max Klemm (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=WMDE_Technical_Wishes/Technical_Wishes_News_list_all_village_pumps&oldid=20343133 --> == Important: maintenance operation on September 1st == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"><div class="plainlinks"> [[:m:Special:MyLanguage/Tech/Server switch 2020|Read this message in another language]] • [[:m:Special:MyLanguage/Tech/Server switch 2020|{{int:please-translate}}]] The [[foundation:|Wikimedia Foundation]] will be testing its secondary data centre. This will make sure that Wikipedia and the other Wikimedia wikis can stay online even after a disaster. To make sure everything is working, the Wikimedia Technology department needs to do a planned test. This test will show if they can reliably switch from one data centre to the other. It requires many teams to prepare for the test and to be available to fix any unexpected problems. They will switch all traffic to the secondary data centre on '''Tuesday, September 1st 2020'''. Unfortunately, because of some limitations in [[mw:Manual:What is MediaWiki?|MediaWiki]], all editing must stop while the switch is made. We apologize for this disruption, and we are working to minimize it in the future. '''You will be able to read, but not edit, all wikis for a short period of time.''' *You will not be able to edit for up to an hour on Tuesday, September 1st. The test will start at [https://www.timeanddate.com/worldclock/fixedtime.html?iso=20200901T14 14:00 UTC] (15:00 BST, 16:00 CEST, 10:00 EDT, 19:30 IST, 07:00 PDT, 23:00 JST, and in New Zealand at 02:00 NZST on Wednesday September 2). *If you try to edit or save during these times, you will see an error message. We hope that no edits will be lost during these minutes, but we can't guarantee it. If you see the error message, then please wait until everything is back to normal. Then you should be able to save your edit. But, we recommend that you make a copy of your changes first, just in case. ''Other effects'': *Background jobs will be slower and some may be dropped. Red links might not be updated as quickly as normal. If you create an article that is already linked somewhere else, the link will stay red longer than usual. Some long-running scripts will have to be stopped. *There will be code freezes for the week of September 1st, 2020. Non-essential code deployments will not happen. This project may be postponed if necessary. You can [[wikitech:Switch Datacenter#Schedule for 2018 switch|read the schedule at wikitech.wikimedia.org]]. Any changes will be announced in the schedule. There will be more notifications about this. '''Please share this information with your community.''' </div></div> <span dir=ltr>[[m:User:Trizek (WMF)|Trizek (WMF)]] ([[m:User talk:Trizek (WMF)|talk]])</span> 26 augusti 2020 kl. 15.48 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Trizek (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=20384955 --> == Invitation to participate in the conversation == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> ''{{int:Hello}}. Apologies for cross-posting, and that you may not be reading this message in your native language: translations of the following announcement may be available on '''[[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Draft review/Invitation (long version)|Meta]]'''. {{int:please-translate}}. {{Int:Feedback-thanks-title}}'' We are excited to share '''[[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Draft review|a draft of the Universal Code of Conduct]]''', which the Wikimedia Foundation Board of Trustees called for earlier this year, for your review and feedback. The discussion will be open until October 6, 2020. The UCoC Drafting Committee wants to learn which parts of the draft would present challenges for you or your work. What is missing from this draft? What do you like, and what could be improved? Please join the conversation and share this invitation with others who may be interested to join, too. To reduce language barriers during the process, you are welcomed to translate this message and the [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Draft review|Universal Code of Conduct/Draft review]]. You and your community may choose to provide your opinions/feedback using your local languages. To learn more about the UCoC project, see the [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|Universal Code of Conduct]] page, and the [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/FAQ|FAQ]], on Meta. Thanks in advance for your attention and contributions, [[:m:Talk:Trust_and_Safety|The Trust and Safety team at Wikimedia Foundation]], 10 september 2020 kl. 19.55 (CEST) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Elitre (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Universal_Code_of_Conduct/Draft_review/Invitation_(long_version)/List&oldid=20440292 --> == Wiki of functions naming contest == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> {{int:Please-translate}} {{int:Hello}}. Please help pick a name for the new Wikimedia wiki project. This project will be a wiki where the community can work together on a library of [[m:Special:MyLanguage/Abstract_Wikipedia/Wiki_of_functions_naming_contest#function|functions]]. The community can create new functions, read about them, discuss them, and share them. Some of these functions will be used to help create language-independent Wikipedia articles that can be displayed in any language, as part of the Abstract Wikipedia project. But functions will also be usable in many other situations. There will be two rounds of voting, each followed by legal review of candidates, with voting beginning on 29 September and 27 October. Our goal is to have a final project name selected on 8 December. If you would like to participate, then '''[[m:Special:MyLanguage/Abstract Wikipedia/Wiki of functions naming contest|please learn more and vote now]]''' at meta-wiki. {{Int:Feedback-thanks-title}} --[[m:User:Quiddity (WMF)|Quiddity (WMF)]]</div> 29 september 2020 kl. 23.26 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Quiddity (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Quiddity_(WMF)/Global_message_delivery_split_6&oldid=20492312 --> == Wiki of functions naming contest == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> {{int:Please-translate}} {{int:Hello}}. Please help pick a name for the new Wikimedia wiki project. This project will be a wiki where the community can work together on a library of [[m:Special:MyLanguage/Abstract_Wikipedia/Wiki_of_functions_naming_contest#function|functions]]. The community can create new functions, read about them, discuss them, and share them. Some of these functions will be used to help create language-independent Wikipedia articles that can be displayed in any language, as part of the Abstract Wikipedia project. But functions will also be usable in many other situations. There will be two rounds of voting, each followed by legal review of candidates, with voting beginning on 29 September and 27 October. Our goal is to have a final project name selected on 8 December. If you would like to participate, then '''[[m:Special:MyLanguage/Abstract Wikipedia/Wiki of functions naming contest|please learn more and vote now]]''' at meta-wiki. {{Int:Feedback-thanks-title}} --[[m:User:Quiddity (WMF)|Quiddity (WMF)]]</div> 30 september 2020 kl. 00.49 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Quiddity (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Quiddity_(WMF)/Global_message_delivery_split_6&oldid=20492312 --> == Call for feedback about Wikimedia Foundation Bylaws changes and Board candidate rubric == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> {{int:Hello}}. Apologies if you are not reading this message in your native language. {{Int:Please-translate}}. Today the Wikimedia Foundation Board of Trustees starts two calls for feedback. One is about changes to the Bylaws mainly to increase the Board size from 10 to 16 members. The other one is about a trustee candidate rubric to introduce new, more effective ways to evaluate new Board candidates. The Board welcomes your comments through 26 October. For more details, [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Board noticeboard/October 2020 - Call for feedback about Bylaws changes and Board candidate rubric|check the full announcement]]. {{Int:Feedback-thanks-title}} [[m:User:Qgil-WMF|Qgil-WMF]] ([[m:User talk:Qgil-WMF|talk]]) 7 oktober 2020 kl. 19.09 (CEST) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Elitre (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Elitre_(WMF)/Board2&oldid=20519857 --> == Important: maintenance operation on October 27 == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"><div class="plainlinks"> [[:m:Special:MyLanguage/Tech/Server switch 2020|Läs det här på ett annat språk]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-Tech%2FServer+switch+2020&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}] [[foundation:|Wikimedia Foundation]] testar övergången från sitt första till sitt andra reservdatacenter. Detta innebär att Wikipedia och Wikimedias andra wikier kommer kunna förbli online efter en katastrof. För att se till att allt fungerar, behöver Wikimedia Technology-avdelningen utföra ett planerat test. Testet kommer visa på om man säkert kan övergå från ett datacenter till ett annat. Det krävs många arbetslag för att förbereda testet och för att ha möjligheten att åtgärda oförutsedda problem. All trafik kommer att återgå till det primära datacentret '''tisdag, 27 oktober 2020'''. På grund av begränsningar i [[mw:Manual:What is MediaWiki?|MediaWiki]], måste tyvärr all redigering avslutas medan övergången pågår. Vi ber om ursäkt för avbrottet och arbetar för att minimera det i framtiden. '''Man kommer kunna läsa, men inte redigera, alla wikier en kort tid.''' *Man kommer inte kunna redigera i upp till en timme på tisdag, 27 oktober 2020. Testet börjar [https://zonestamp.toolforge.org/1603807200 14:00 UTC] (14:00 WET, 15:00 CET, 10:00 EDT, 19:30 IST, 07:00 PDT, 23:00 JST, och i Nya Zeeland onsdag 28 oktober 03:00 NZD). *Försöker du redigera eller spara något under denna tid kommer du få ett felmeddelande. Vi hoppas att inga redigeringar går förlorade under dessa minuter, men vi kan inte garantera det. Ser du felmeddelandet, får du vänta tills det är över. Sen borde du kunna spara din redigering. Men vi rekommenderar ändå att du skapar kopior av dina ändringar för säkerhets skull. ''Andra effekter'': *Bakgrundsjobb kommer vara långsammare och vissa kanske försvinner. Rödlänkar kanske inte uppdateras lika snabbt som förut. Om du skapar en artikel som det länkas till någon annanstans ifrån, kommer länken förbli röd längre än vanligt. Vissa långtgående skript kommer att ha stannat. *Viss kod kommer frysa till under vecka 44. Oviktiga koddistributioner kommer inte ske. Projektet kan skjutas fram om det skulle behövas. Du kan [[wikitech:Switch_Datacenter#Schedule_for_2020_switch|läsa schemat på wikitech.wikimedia.org]]. Alla ändringar kommer annonseras i schemat. Det kommer komma fler notiser om det här. En notis om det här kommer visas på alla wikier 30 minuter innan händelsen inträffar. '''Dela gärna informationen med din gemenskap.'''</div></div> -- <span dir=ltr>[[m:User:Trizek (WMF)|Trizek (WMF)]] ([[m:User talk:Trizek (WMF)|talk]])</span> 21 oktober 2020 kl. 19.10 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Trizek (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=20519839 --> == Wiki of functions naming contest - Round 2 == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> {{int:Hello}}. Reminder: Please help to choose the name for the new Wikimedia wiki project - the library of functions. The finalist vote starts today. The finalists for the name are: <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Wikicode, Wikicodex, Wikifunctions, Wikifusion, Wikilambda, Wikimedia Functions</span>. If you would like to participate, then '''[[m:Special:MyLanguage/Abstract Wikipedia/Wiki of functions naming contest/Names|please learn more and vote now]]''' at Meta-wiki. {{Int:Feedback-thanks-title}} --[[m:User:Quiddity (WMF)|Quiddity (WMF)]] </div> 5 november 2020 kl. 23.10 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Quiddity (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=20564572 --> == [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021/Invitation|Community Wishlist Survey 2021]] == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> [[File:Magic Wand Icon 229981 Color Flipped.svg|thumb|48px]] '''[[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021|Undersökningen gemenskapens önskelista för 2021]]''' har nu öppnat! Undersökningen är en process där gemenskaperna bestämmer vad [[m:Community Tech|Community Tech]]-arbetslaget ska arbeta med det kommande året. Vi uppmuntrar alla att skicka in förslag innan tidsfristen den '''{{#time:j xg|2020-11-30|{{PAGELANGUAGE}}}}''', eller kommentera på andra förslag för att förbättra dem. Gemenskaperna röstar på förslagen mellan {{#time:j xg|2020-12-08|{{PAGELANGUAGE}}}} och {{#time:j xg|2020-12-21|{{PAGELANGUAGE}}}}. Community Tech-arbetslaget fokuserar på verktyg för erfarna wikimedianer. Du kan skriva dina förslag på vilket språk som helst, och vi kommer översätta dem åt dig. Tack, vi ser fram emot att läsa dina förslag! </div> <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">[[m:user:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]]</span> 20 november 2020 kl. 19.15 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Other_TOP20&oldid=20689748 --> == Wikidata descriptions changes to be included more often in Recent Changes and Watchlist == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> ''Sorry for sending this message in English. Translations are available on [[m:Special:MyLanguage/Announcements/Announcement Wikidata descriptions in watchlist|this page]]. Feel free to translate it in more languages!'' As you may know, you can include changes coming from Wikidata in your Watchlist and Recent Changes ([[Special:Preferences#mw-prefsection-watchlist|in your preferences]]). Until now, this feature didn’t always include changes made on Wikidata descriptions due to the way Wikidata tracks the data used in a given article. Starting on December 3rd, the Watchlist and Recent Changes will include changes on the descriptions of Wikidata Items that are used in the pages that you watch. This will only include descriptions in the language of your wiki to make sure that you’re only seeing changes that are relevant to your wiki. This improvement was requested by many users from different projects. We hope that it can help you monitor the changes on Wikidata descriptions that affect your wiki and participate in the effort of improving the data quality on Wikidata for all Wikimedia wikis and beyond. Note: if you didn’t use the Wikidata watchlist integration feature for a long time, feel free to give it another chance! The feature has been improved since the beginning and the content it displays is more precise and useful than at the beginning of the feature in 2015. If you encounter any issue or want to provide feedback, feel free to use [[Phab:T191831|this Phabricator ticket]]. Thanks! [[:d:User:Lea Lacroix (WMDE)|Lea Lacroix (WMDE)]] 30 november 2020 kl. 15.39 (CET) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Lea Lacroix (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Lea_Lacroix_(WMDE)/wikis&oldid=20728482 --> == 2020 Coolest Tool Award Ceremony on December 11th == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> Hello all, The ceremony of the 2020 [[m:Coolest_Tool_Award|Wikimedia Coolest Tool Award]] will take place virtually on Friday, December 11th, at 17:00 GMT. This award is highlighting tools that have been nominated by contributors to the Wikimedia projects, and the ceremony will be a nice moment to show appreciation to the tools developers and maybe discover new tools! You will find more information [[m:Coolest_Tool_Award|here]] about the livestream and the discussions channels. Thanks for your attention, [[:d:User:Lea Lacroix (WMDE)|Lea Lacroix (WMDE)]] 7 december 2020 kl. 11.55 (CET) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Lea Lacroix (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=20734978 --> == Undersökning: Gemenskapens önskelista för 2021 == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> [[File:Magic Wand Icon 229981 Color Flipped.svg|thumb|48px]] '''Vi bjuder in alla registrerade användare att rösta i [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021|undersökningen Gemenskapens önskelista 2021]]. Du kan rösta från och med nu fram till den {{#time:j xg|2020-12-21|sv}} på så många förslag som du vill.''' I undersökningen samlas önskningar om nya och förbättrade verktyg för avancerade användare. Efter omröstningen kommer vi göra vårt bästa för att uppfylla era önskningar. Vi börjar med de populäraste. Vi, [[m:Special:MyLanguage/Community Tech|Community Tech]], är en av [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation|Wikimedia Foundation]]s arbetslag. Vi skapar och förbättrar verktyg för redigering och wikimoderering. Vad vi kommer arbeta med beror på resultatet i gemenskapens önskelista. En gång om året kan du skriva in dina förslag. Efter två veckor kan du rösta på dem du är mest intresserad av. Sen väljer vi önskningar från undersökningen att arbeta på. Vissa av önskningarna kan uppfyllas av frivilliga utvecklare eller av andra arbetslag. Vi inväntar dina röster. Tack så mycket! </div> [[user:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] 11 december 2020 kl. 16.55 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Other_TOP20&oldid=20689748 --> == Moving Wikimania 2021 to a Virtual Event == <div class="mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> [[File:Wikimania_logo_with_text_2.svg|right|alt=Wikimania's logo.|75px]] ''{{int:Hello}}. Apologies if you are not reading this message in your native language. {{Int:Please-translate}}. {{Int:Feedback-thanks-title}}'' [[:m:Wikimania 2021|Wikimania will be a virtual event this year]], and hosted by a wide group of community members. Whenever the next in-person large gathering is possible again, [[:m:ESEAP Hub|the ESEAP Core Organizing Team]] will be in charge of it. Stay tuned for more information about how ''you'' can get involved in the planning process and other aspects of the event. [https://lists.wikimedia.org/pipermail/wikimedia-l/2021-January/096141.html Please read the longer version of this announcement on wikimedia-l]. ''ESEAP Core Organizing Team, Wikimania Steering Committee, Wikimedia Foundation Events Team'', 27 januari 2021 kl. 16.15 (CET) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Elitre (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Elitre_(WMF)/Wikimania21&oldid=21014617 --> == Project Grant Open Call == This is the announcement for the [[m:Grants:Project|Project Grants program]] open call that started on January 11, with the submission deadline of February 10, 2021.<br> This first open call will be focussed on Community Organizing proposals. A second open call focused on research and software proposals is scheduled from February 15 with a submission deadline of March 16, 2021.<br> For the Round 1 open call, we invite you to propose grant applications that fall under community development and organizing (offline and online) categories. Project Grant funds are available to support individuals, groups, and organizations to implement new experiments and proven ideas, from organizing a better process on your wiki, coordinating a campaign or editathon series to providing other support for community building. We offer the following resources to help you plan your project and complete a grant proposal:<br> * Weekly proposals clinics via Zoom during the Open Call. Join us for [[m:Grants:Project|#Upcoming_Proposal_Clinics|real-time discussions]] with Program Officers and select thematic experts and get live feedback about your Project Grants proposal. We’ll answer questions and help you make your proposal better. We also offer these support pages to help you build your proposal: * [[m:Grants:Project/Tutorial|Video tutorials]] for writing a strong application<br> * General [[m:Grants:Project/Plan|planning page]] for Project Grants <br> * [[m:Grants:Project/Learn|Program guidelines and criteria]]<br> Program officers are also available to offer individualized proposal support upon request. Contact us if you would like feedback or more information.<br> We are excited to see your grant ideas that will support our community and make an impact on the future of Wikimedia projects. Put your idea into motion, and [[m:Grants:Project/Apply|submit your proposal]] by February 10, 2021!<br> Please feel free to get in touch with questions about getting started with your grant application, or about serving on the Project Grants Committee. Contact us at projectgrants{{at}}wikimedia.org. Please help us translate this message to your local language. [[Användare:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]] ([[Användardiskussion:MediaWiki message delivery|diskussion]]) 28 januari 2021 kl. 09.00 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:RSharma (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=20808431 --> == Wikifunctions logo contest == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> {{Int:Hello}}. Hjälp gärna till att välja ett designkoncept för loggan för den nya wikin Wikifunctions. Omröstningen börjar i dag och kommer att pågå i två veckor. Om du vill delta, '''[[m:Special:MyLanguage/Abstract Wikipedia/Wikifunctions logo concept/Vote|läs mer om ämnet och rösta]]''' på Meta. {{Int:Feedback-thanks-title}} --[[m:User:Quiddity (WMF)|Quiddity (WMF)]]</div> 2 mars 2021 kl. 02.45 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Quiddity (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=21087740 --> == Universell uppförandekod: fas 2 == Den [[:wmf:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|'''universella uppförandekoden (UCoC)''']] erbjuder en universell baslinje av acceptabelt beteende för hela Wikimediarörelsen och alla dess projekt. Projektet är för närvarande i fas 2, för att utforma hur man kommer genomföra koden. Du kan läsa mer om hela projektet på dess [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|'''projektsida''']]. === Beredningskommitté: Upprop för ansökningar === Wikimedia Foundation rekryterar volontärer för att ta delta i en kommitté för att försöka göra koden genomförbar. Kommitténs medlemmar kommer samlas mellan 2 till 6 timmar i veckan från sent i april till juli och sedan i oktober och november. Det är viktigt att kommittén är mångfaldig och inkluderande samt har en rad olika erfarenheter från erfarna användare och nykomlingar, till de som har utsatts för eller reagerat på trakasserier, samt dem som felaktigt anklagats för detsamma. För att ansöka och ta reda på mer om processen, se [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Drafting committee|Universell uppförandekod/Beredningskommitté]]. === Rådfrågning hos gemenskapen 2021: Notis och anrop för volontärer / översättare === Från 5 april – 5 maj 2021 kommer konversationer att hållas på flera Wikimediaprojekt om hur man ska efterfölja UCoC. Vi letar efter volontärer för att översätta nyckelmaterial och hjälpa till med att rådfråga på sina egna språk eller projekt med hjälp av föreslagna [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/2021 consultations/Discussion|nyckelfrågor]]. Om du är intresserad av att delta i någon av dessa roller, [[:m:Talk:Universal Code of Conduct/2021 consultations|var god meddela oss]] på vilket språk du än känner dig bekväm i. För att ta reda på mer om arbetet och andra konversationer som äger rum, se [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/2021 consultations|Universell uppförandekod/Rådfrågning 2021]]. -- [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] ([[User talk:Xeno (WMF)|diskussion]]) 5 april 2021 kl. 23.22 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SOyeyele (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SOyeyele_(WMF)/Announcements/Swedish&oldid=21301222 --> == Line numbering coming soon to all wikis == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> [[File:Technical_Wishes_–_Line_numbering_-_2010_wikitext_editor.png|thumb|Exempel]] Från och med den 15 april kan man aktivera radnumrering i vissa textredigerare - för närvarande i namnrymd för mallar, tillkommer snart fler namnrymder. Detta kommer göra det enkalre att upptäcka radbrytningar och att referera till en specifik rad i diskussioner. Dessa nummer kommer visas om man aktiverat funktionen syntaxmarkering ([[mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeMirror|tillägget CodeMirror]]), som stöds av [[mw:Special:MyLanguage/Extension:WikiEditor|2010]] och [[mw:Special:MyLanguage/2017 wikitext editor|2017]] års wikitextredigerare. Mer information finns på [[m:WMDE Technical Wishes/Line Numbering|den här projektsidan]]. Alla bjuds in för att testa funktionen, och att ge återkoppling [[m:talk:WMDE Technical Wishes/Line Numbering|den här diskussionssidan]]. </div> -- [[m:User:Johanna Strodt (WMDE)|Johanna Strodt (WMDE)]] 12 april 2021 kl. 17.09 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Johanna Strodt (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=WMDE_Technical_Wishes/Technical_Wishes_News_list_all_village_pumps&oldid=21329014 --> == Suggested Values == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> Från den 29:e April kommer det vara möjligt att föreslå värden för parametrar i mallar. Föreslagna värden kan läggas till i [[mw:Special:MyLanguage/Help:TemplateData|TemplateData]] och kommer då visas som en drop-down i [[mw:Special:MyLanguage/Help:VisualEditor/User guide|VisualEditor]]. Detta gör det möjligt för mall-användare att snabbt välja ett passande värde. På så sätt förhindrar detta eventuella fel och gör det enklare att fylla i mallar med värden. Det kommer fortfarande vara möjligt att fylla i andra värden än de föreslagna. Mer information, inklusive vilka typer av parametrar som finns tillgängliga och hur man kan föreslå värden finns på: [[mw:Help:TemplateData#suggestedvalues|[1]]] [[m:WMDE_Technical_Wishes/Suggested_values_for_template_parameters|[2]]]. Alla är välkommna att testa funktionen och ge återkoppling på [[m:Talk:WMDE Technical Wishes/Suggested values for template parameters|den här diskussionssidan]]. </div> [[m:User:Timur Vorkul (WMDE)|Timur Vorkul (WMDE)]] 22 april 2021 kl. 16.08 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Timur Vorkul (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=WMDE_Technical_Wishes/Technical_Wishes_News_list_all_village_pumps&oldid=21361904 --> == Universal Code of Conduct News – Issue 1 == <div style = "line-height: 1.2"> <span style="font-size:200%;">'''Universal Code of Conduct News'''</span><br> <span style="font-size:120%; color:#404040;">'''Issue 1, June 2021'''</span><span style="font-size:120%; float:right;">[[m:Universal Code of Conduct/Newsletter/1|Read the full newsletter]]</span> ---- Welcome to the first issue of [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|Universal Code of Conduct News]]! This newsletter will help Wikimedians stay involved with the development of the new code, and will distribute relevant news, research, and upcoming events related to the UCoC. Please note, this is the first issue of UCoC Newsletter which is delivered to all subscribers and projects as an announcement of the initiative. If you want the future issues delivered to your talk page, village pumps, or any specific pages you find appropriate, you need to [[m:Global message delivery/Targets/UCoC Newsletter Subscription|subscribe here]]. You can help us by translating the newsletter issues in your languages to spread the news and create awareness of the new conduct to keep our beloved community safe for all of us. Please [[m:Universal Code of Conduct/Newsletter/Participate|add your name here]] if you want to be informed of the draft issue to translate beforehand. Your participation is valued and appreciated. </div><div style="margin-top:3px; padding:10px 10px 10px 20px; background:#fffff; border:2px solid #808080; border-radius:4px; font-size:100%;"> * '''Affiliate consultations''' – Wikimedia affiliates of all sizes and types were invited to participate in the UCoC affiliate consultation throughout March and April 2021. ([[m:Universal Code of Conduct/Newsletter/1#sec1|continue reading]]) * '''2021 key consultations''' – The Wikimedia Foundation held enforcement key questions consultations in April and May 2021 to request input about UCoC enforcement from the broader Wikimedia community. ([[m:Universal Code of Conduct/Newsletter/1#sec2|continue reading]]) * '''Roundtable discussions''' – The UCoC facilitation team hosted two 90-minute-long public roundtable discussions in May 2021 to discuss UCoC key enforcement questions. More conversations are scheduled. ([[m:Universal Code of Conduct/Newsletter/1#sec3|continue reading]]) * '''Phase 2 drafting committee''' – The drafting committee for the phase 2 of the UCoC started their work on 12 May 2021. Read more about their work. ([[m:Universal Code of Conduct/Newsletter/1#sec4|continue reading]]) * '''Diff blogs''' – The UCoC facilitators wrote several blog posts based on interesting findings and insights from each community during local project consultation that took place in the 1st quarter of 2021. ([[m:Universal Code of Conduct/Newsletter/1#sec5|continue reading]])</div> --[[Användare:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]] ([[Användardiskussion:MediaWiki message delivery|diskussion]]) 12 juni 2021 kl. 01.05 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SOyeyele (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SOyeyele_(WMF)/Announcements/Other_languages&oldid=21578291 --> == Wikimania 2021: Individual Program Submissions == [[File:Wikimania logo with text 2.svg|right|200px]] Dear all, Wikimania 2021 will be [[:wikimania:2021:Save the date and the Core Organizing Team|hosted virtually]] for the first time in the event's 15-year history. Since there is no in-person host, the event is being organized by a diverse group of Wikimedia volunteers that form the [[:wikimania:2021:Organizers|Core Organizing Team]] (COT) for Wikimania 2021. '''Event Program''' - Individuals or a group of individuals can submit their session proposals to be a part of the program. There will be translation support for sessions provided in a number of languages. See more information [[:wikimania:2021:Submissions/Guidelines#Language Accessibility|here]]. Below are some links to guide you through; * [[:wikimania:2021:Submissions|Program Submissions]] * [[:wikimania:2021:Submissions/Guidelines|Session Submission Guidelines]] * [[:wikimania:2021:FAQ|FAQ]] Please note that the deadline for submission is 18th June 2021. '''Announcements'''- To keep up to date with the developments around Wikimania, the COT sends out weekly updates. You can view them in the Announcement section [[:wikimania:2021:Announcements|here]]. '''Office Hour''' - If you are left with questions, the COT will be hosting some office hours (in multiple languages), in multiple time-zones, to answer any programming questions that you might have. Details can be found [[:wikimania:2021:Organizers#Office hours schedule|here.]] Best regards, [[Användare:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]] ([[Användardiskussion:MediaWiki message delivery|diskussion]]) 16 juni 2021 kl. 06.18 (CEST) On behalf of Wikimania 2021 Core Organizing Team <!-- Meddelande skickades av User:Bodhisattwa@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/VisualEditor/Newsletter/Wikis_with_VE&oldid=21597568 --> == Editing news 2021 #2 == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> <em>[[m:Special:MyLanguage/VisualEditor/Newsletter/2021/June|Läs detta på ett annat språk]] • [[m:VisualEditor/Newsletter|Prenumerationslista för detta flerspråkiga nyhetsbrev]]</em> [[File:Reply Tool A-B test comment completion.png|alt=<span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Junior contributors comment completion rate across all participating Wikipedias</span>|thumb|296x296px|<span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">When newcomers had the Reply tool and tried to post on a talk page, they were more successful at posting a comment. ([https://wikimedia-research.github.io/Reply-tools-analysis-2021/ Source])</span>]] <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Earlier this year, the Editing team ran a large study of [[mw:Talk pages project/Replying|the Reply Tool]]. The main goal was to find out whether the Reply Tool helped [[mw:Talk pages project/Glossary|newer editors]] communicate on wiki. The second goal was to see whether the comments that newer editors made using the tool needed to be reverted more frequently than comments newer editors made with the existing wikitext page editor.</span> <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">The key results were:</span> * <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Newer editors who had automatic ("default on") access to the Reply tool were [https://wikimedia-research.github.io/Reply-tools-analysis-2021/ more likely] to post a comment on a talk page.</span> * <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">The comments that newer editors made with the Reply Tool were also [https://wikimedia-research.github.io/Reply-tools-analysis-2021/ less likely] to be reverted than the comments that newer editors made with page editing.</span> <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">These results give the Editing team confidence that the tool is helpful.</span> <strong><span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Looking ahead</span></strong> <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">The team is planning to make the Reply tool available to everyone as an opt-out preference in the coming months. This has already happened at the Arabic, Czech, and Hungarian Wikipedias.</span> <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">The next step is to [[phab:T280599|resolve a technical challenge]]. Then, they will deploy the Reply tool first to the [[phab:T267379|Wikipedias that participated in the study]]. After that, they will deploy it, in stages, to the other Wikipedias and all WMF-hosted wikis.</span> <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">You can turn on "{{int:discussiontools-preference-label}}" [[Special:Preferences#mw-prefsection-betafeatures|in Beta Features]] now. After you get the Reply tool, you can change your preferences at any time in [[Special:Preferences#mw-prefsection-editing-discussion]].</span> –[[User:Whatamidoing (WMF)|Whatamidoing (WMF)]] ([[User talk:Whatamidoing (WMF)|diskussion]]) </div> 24 juni 2021 kl. 16.14 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Elitre (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/VisualEditor/Newsletter/Wikis_with_VE&oldid=21624491 --> == Server switch == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"><div class="plainlinks"> [[:m:Special:MyLanguage/Tech/Server switch 2020|Läs det här på ett annat språk]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-Tech%2FServer+switch+2020&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}] [[foundation:|Wikimedia Foundation]] testar övergången från sitt första till sitt andra reservdatacenter. Det kommer att se till att Wikipedia och andra Wikimedia-wikier kan förbli online, även om någon form av katastrof skulle inträffa. För att se till att allt fungerar, behöver Wikimedia Technology-avdelningen utföra ett planerat test. Testet kommer visa på om man säkert kan övergå från ett datacenter till ett annat. Det krävs många arbetslag för att förbereda testet och för att ha möjligheten att åtgärda oförutsedda problem. <!-- All trafik kommer att återgå till det primära datacentret '''tisdag, 27 oktober 2020'''. --> På grund av begränsningar i [[mw:Manual:What is MediaWiki?|MediaWiki]], måste tyvärr all redigering upphöra medan övergången pågår. Vi ber om ursäkt för avbrottet och arbetar för att minimera det i framtiden. '''Under en kort tidsperiod kommer det bara vara möjligt att läsa, men inte redigera alla wikier.''' *Man kommer inte kunna redigera i upp till en timme på tisdag, 29 juni 2021. Testet börjar [https://zonestamp.toolforge.org/1624975200 14:00 UTC] (07:00 PDT, 10:00 EDT, 15:00 WEST/BST, 16:00 CEST, 19:30 IST, 23:00 JST, och i Nya Zeeland onsdag 30 juni 02:00 NZST). *Försöker du redigera eller spara något under denna tid kommer du få ett felmeddelande. Vi hoppas att inga redigeringar går förlorade under dessa minuter, men vi kan inte garantera det. Om du ser felmeddelandet, vänligen vänta tills allt fungerar som normalt igen. Sedan borde du kunna spara din redigering. Vi rekommenderar ändå att du skapar kopior av dina ändringar, för säkerhets skull. ''Andra effekter'': *Bakgrundsjobb kommer vara långsammare och vissa kanske försvinner. Rödlänkar kanske inte uppdateras lika snabbt som förut. Om du skapar en artikel som det länkas till någon annanstans ifrån, kommer länken förbli röd längre än vanligt. En del långtidsskript kommer att behöva stoppas. *Viss kod kommer frysa till 28 juni. Utrullning av icke-essentiella koddistributioner kommer inte att utföras. Projektet kan skjutas fram om det skulle behövas. Du kan [[wikitech:Switch_Datacenter#Schedule_for_2021_switch|läsa schemat på wikitech.wikimedia.org]]. Alla ändringar kommer att tillkännages i tidsplanen. Det kommer att komma fler notiser om det här. En notis om det här kommer visas på alla wikier 30 minuter innan händelsen inträffar. '''Dela gärna informationen med din gemenskap.'''</div></div> [[user:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] 27 juni 2021 kl. 03.19 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=21463754 --> == Call for Candidates for the Movement Charter Drafting Committee == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> Movement Strategy announces [[:m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee|the Call for Candidates for the Movement Charter Drafting Committee]]. The Call opens August 2, 2021 and closes September 1, 2021. The Committee is expected to represent [[:m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Diversity_and_Expertise_Matrices|diversity in the Movement]]. Diversity includes gender, language, geography, and experience. This comprises participation in projects, affiliates, and the Wikimedia Foundation. English fluency is not required to become a member. If needed, translation and interpretation support is provided. Members will receive an allowance to offset participation costs. It is US$100 every two months. We are looking for people who have some of the following [[:m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee#Role_Requirements|skills]]: * Know how to write collaboratively. (demonstrated experience is a plus) * Are ready to find compromises. * Focus on inclusion and diversity. * Have knowledge of community consultations. * Have intercultural communication experience. * Have governance or organization experience in non-profits or communities. * Have experience negotiating with different parties. The Committee is expected to start with 15 people. If there are 20 or more candidates, a mixed election and selection process will happen. If there are 19 or fewer candidates, then the process of selection without election takes place. Will you help move Wikimedia forward in this important role? Submit your candidacy [[:m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee#Candidate_Statements|here]]. Please contact strategy2030[[File:At sign.svg|16x16px|link=|(_AT_)]]wikimedia.org with questions. </div> [[Användare:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] ([[Användardiskussion:Xeno (WMF)|diskussion]]) 3 augusti 2021 kl. 02.12 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Xeno_(WMF)/Delivery/Wikibooks&oldid=21828257 --> == Universal Code of Conduct - Enforcement draft guidelines review == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="content"/>The [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Drafting_committee#Phase_2|Universal Code of Conduct Phase 2 drafting committee]] would like comments about the '''[[:m:Universal Code of Conduct/Enforcement draft guidelines review|enforcement draft guidelines]]''' for the [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|Universal Code of Conduct]] (UCoC). This review period is planned for 17 August 2021 through 17 October 2021. These guidelines are not final but you can help move the progress forward. The committee will revise the guidelines based upon community input. Comments can be shared in any language on the [[m:Talk:Universal Code of Conduct/Enforcement draft guidelines review|draft review talk page]] and [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Discussions|multiple other venues]]. Community members are encouraged to organize conversations in their communities. There are planned live discussions about the UCoC enforcement draft guidelines: :[[wmania:2021:Submissions/Universal_Code_of_Conduct_Roundtable|Wikimania 2021 session]] (recorded 16 August) :[[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/2021_consultations/Roundtable_discussions#Conversation hours|Conversation hours]] - 24 August, 31 August, 7 September @ 03:00 UTC & 14:00 UTC :[[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/2021_consultations/Roundtable_discussions|Roundtable calls]] - 18 September @ 03:00 UTC & 15:00 UTC Summaries of discussions will be posted every two weeks [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Drafting committee/Digests|here]]. Please let me know if you have any questions.<section end="content"/> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 18 augusti 2021 kl. 00.09 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Xeno_(WMF)/Delivery/Wikibooks&oldid=21895034 --> == Wikimedia Foundation Board of Trustees election has come to an end == Thank you for participating in the [[:meta:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_elections/2021|2021 Wikimedia Foundation Board of Trustees election]]! Voting closed August 31 at 23:59. The official data, including the four most voted candidates, will be announced as soon as the [[:meta:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_elections_committee|Elections Committee]] completes their review of the ballots. The official announcement of the new trustees appointed will happen later, once the selected candidates have been confirmed by the Board. 6,946 community members from 216 wiki projects have voted. This makes 10.2% global participation, 1.1% higher than in the last Board elections. In 2017, 5167 people from 202 wiki projects cast their vote. A full analysis is planned to be published in a few days when the confirmed results are announced. In the meantime, you can check the [[:meta:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_elections/2021/Stats|data produced during the election]]. Diversity was an important goal with these elections. Messages about the Board election were translated into 61 languages. This outreach worked well. There were 70 communities with eligible voters voting in this election for the first time. With your help, next year’s Board of Trustees election will be even better. 1 september 2021 kl. 23.00 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:MNadzikiewicz (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Xeno_(WMF)/Delivery/Wikibooks&oldid=21895034 --> == The 2022 Community Wishlist Survey will happen in January == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> Hej allesammans! Vi hoppas ni alla har mår bra och är så trygga som möjligt i dessa tider! Vi vill dela några nyheter om en ändring i underökningen för gemenskapens önskelista 2022. Vi vill också höra vad du tycker. Sammanfattning: <div style="font-style:italic;"> Vi kommer köra [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey|gemenskapens önskelista 2022]] i januari 2022. Vi behöver mer tid att arbeta på 2021 års önskningar. Vi behöver också mer tid att förbereda vissa ändringar av önskelistan för 2022. Under tiden kan du använda en [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey/Sandbox|tillägnad sandlåda för att skicka in tidiga idéer för 2022 års önskningar]]. </div> === Förslag och uppfyllelser av önskningar kommer ske samma år === Tidigare har [[m:Special:MyLanguage/Community Tech|gemenskapens teknikteam]] kört undersökningen för gemenskapens önskelista för kommande år i november året innan. Vi körde exempelvis [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021|önskelistan från 2021]] i november 2020. Det fungerade väl för några år sedan. Vid den tidpunkten brukade vi arbeta på önskelistan strax efter att resultaten från omröstningen publicerats. 2021 uppstod det däremot ett glapp mellan omröstningen och när vi kunde börja arbeta på nya önskningar. Fram till 2021 arbetade vi på önskningar från [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2020|önskelistan från 2020]]. Vi hoppas att önskelistan 2022 i januari 2022 kommer vara mer intuitiv. Detta kommer ge oss mer tid på att uppfylla fler önskningar från 2021 års önskelista. === Uppmuntra bredare deltagande från historiskt uteslutna gemenskaper === Vi funderar på hur vi kan göra det enklare att delta i önskelistan. Vi vill stödja fler översättningar, och uppmuntra underutrustade gemenskaper att vara mer aktiva. Vi skulle vilja ha lite tid att göra dessa ändringar. === En ny plats för att diskutera med oss om prioriteringar och önskningar som ännu inte uppfyllts === Vi kommer att ha gått 365 dagar utan en önskelista. Vi uppmuntrar dig att ta kontakt. Vi hoppas du hör av dig på [[m:Special:MyLanguage/Talk:Community Wishlist Survey|diskussionssidan]], men vi hoppas också att du deltar i vårt Prata med oss-möte som hålls varannan månad! Dessa kommer hållas på två olika tider för att passa olika tidszoner. Vi påbörjar vårt första möte '''15 september 23:00 UTC'''. Fler detaljer om agendan och inramningen kommer snart! === Idéstorm och förslag till utkast före förslagsfasen === Har du några tidiga idéer på önskningar kan du använda [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey/Sandbox|önskelistans nya sandlåda]]. På så sätt glömmer du inte detta innan januari 2022. Du kommer kunna komma tillbaka och fila på dina idéer. Kom ihåg att redigeringar i sandlådan inte räknas som önskningar! === Återkoppling === * Hur skulle önskelistan kunna förbättras? * Hur skulle du vilja använda vår nya [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey/Sandbox|sandlåda]]? * Vilka risker ser du, om några, med vårt beslut att ändra datumet för önskelistan 2022? * Vad skulle hjälpa mer folk att delta i önskelistan 2022? Svara på [[m:Special:MyLanguage/Talk:Community Wishlist Survey|diskussionssidan]] (på vilket språk du vill) eller på våra Prata med oss-möten. </div> [[user:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[user talk:SGrabarczuk (WMF)|talk]]) 7 september 2021 kl. 02.23 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=21980442 --> == Server switch == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"><div class="plainlinks"> [[:m:Special:MyLanguage/Tech/Server switch|Läs det här på ett annat språk]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-Tech%2FServer+switch&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}] [[foundation:|Wikimedia Foundation]] testar övergången från sitt första till sitt andra reservdatacenter. Det kommer att se till att Wikipedia och andra Wikimedia-wikier kan förbli online, även om någon form av katastrof skulle inträffa. För att se till att allt fungerar, behöver Wikimedia Technology-avdelningen utföra ett planerat test. Testet kommer visa på om man säkert kan övergå från ett datacenter till ett annat. Det krävs många arbetslag för att förbereda testet och för att ha möjligheten att åtgärda oförutsedda problem. All trafik kommer att återgå till det primära datacentret '''tisdag 14 september 2021'''. På grund av begränsningar i [[mw:Manual:What is MediaWiki?|MediaWiki]], måste tyvärr all redigering upphöra medan övergången pågår. Vi ber om ursäkt för avbrottet och arbetar för att minimera det i framtiden. '''Under en kort tidsperiod kommer det bara vara möjligt att läsa, men inte redigera alla wikier.''' *Man kommer inte kunna redigera i upp till en timme på tisdag 14 september 2021. Testet börjar [https://zonestamp.toolforge.org/1631628049 14:00 UTC] (07:00 PDT, 10:00 EDT, 15:00 WEST/BST, 16:00 CEST, 19:30 IST, 23:00 JST, och i Nya Zeeland onsdag 15 september 02:00 NZST). *Försöker du redigera eller spara något under denna tid kommer du få ett felmeddelande. Vi hoppas att inga redigeringar går förlorade under dessa minuter, men vi kan inte garantera det. Om du ser felmeddelandet, vänligen vänta tills allt fungerar som normalt igen. Sedan borde du kunna spara din redigering. Vi rekommenderar ändå att du skapar kopior av dina ändringar, för säkerhets skull. ''Andra effekter'': *Bakgrundsjobb kommer vara långsammare och vissa kanske försvinner. Rödlänkar kanske inte uppdateras lika snabbt som förut. Om du skapar en artikel som det länkas till någon annanstans ifrån, kommer länken förbli röd längre än vanligt. En del långtidsskript kommer att behöva stoppas. * Vi förväntar oss att kodutrullningen sker precis som vilken vecka som helst. Viss kodfrysning kan däremot stundtals ske punktligt om operationen kräver det efteråt. Projektet kan skjutas fram om det skulle behövas. Du kan [[wikitech:Switch_Datacenter|läsa schemat på wikitech.wikimedia.org]]. Alla ändringar kommer att tillkännages i tidsplanen. Det kommer att komma fler notiser om det här. En notis om det här kommer visas på alla wikier 30 minuter innan händelsen inträffar. '''Dela gärna informationen med din gemenskap.'''</div></div> [[user:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[user talk:SGrabarczuk (WMF)|<span class="signature-talk">{{int:Talkpagelinktext}}</span>]]) 11 september 2021 kl. 02.45 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=21980442 --> == Talk to the Community Tech == [[File:Magic Wand Icon 229981 Color Flipped.svg|{{dir|{{pagelang}}|left|right}}|frameless|50px]] [[:m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey/Updates/2021-09 Talk to Us|Read this message in another language]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-Community_Wishlist_Survey/Updates/2021-09_Talk_to_Us&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}] Hello! As we have [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey/Updates|recently announced]], we, the team working on the [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey|Community Wishlist Survey]], would like to invite you to an online meeting with us. It will take place on [https://www.timeanddate.com/worldclock/fixedtime.html?iso=20210915T2300 '''September 15th, 23:00 UTC'''] on Zoom, and will last an hour. [https://wikimedia.zoom.us/j/89828615390 '''Click here to join''']. '''Agenda''' * [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021/Status report 1#Prioritization Process|How we prioritize the wishes to be granted]] * [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey/Updates|Why we decided to change the date]] from November 2021 to January 2022 * Update on the [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021/Warn when linking to disambiguation pages|disambiguation]] and the [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021/Real Time Preview for Wikitext|real-time preview]] wishes * Questions and answers '''Format''' The meeting will not be recorded or streamed. Notes without attribution will be taken and published on Meta-Wiki. The presentation (first three points in the agenda) will be given in English. We can answer questions asked in English, French, Polish, and Spanish. If you would like to ask questions in advance, add them [[m:Talk:Community Wishlist Survey|on the Community Wishlist Survey talk page]] or send to sgrabarczuk@wikimedia.org. [[m:Special:MyLanguage/User:NRodriguez (WMF)|Natalia Rodriguez]] (the [[m:Special:MyLanguage/Community Tech|Community Tech]] manager) will be hosting this meeting. '''Invitation link''' * [https://wikimedia.zoom.us/j/89828615390 Join online] * Meeting ID: 898 2861 5390 * One tap mobile ** +16465588656,,89828615390# US (New York) ** +16699006833,,89828615390# US (San Jose) * [https://wikimedia.zoom.us/u/kctR45AI8o Dial by your location] See you! [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|<span class="signature-talk">{{int:Talkpagelinktext}}</span>]]) 11 september 2021 kl. 05.03 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=21980442 --> == Let's talk about the Desktop Improvements == [[File:Annotated Wikipedia Vector interface (logged-out).png|thumb]] <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> Hello! Have you noticed that some wikis have a [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop Improvements|different desktop interface]]? Are you curious about the next steps? Maybe you have questions or ideas regarding the design or technical matters? Join an online meeting with the team working on the Desktop Improvements! It will take place on [https://www.timeanddate.com/worldclock/fixedtime.html?iso=20211012T1600 October 12th, 16:00 UTC] on Zoom. It will last an hour. '''[https://wikimedia.zoom.us/j/82936701376 Click here to join]'''. '''Agenda''' * Update on the recent developments * [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop Improvements/Features/Sticky Header|Sticky header]] - presentation of the demo version * Questions and answers, discussion '''Format''' The meeting will not be recorded or streamed. Notes will be taken in a [https://docs.google.com/document/d/1G4tfss-JBVxyZMxGlOj5MCBhOO-0sLekquFoa2XiQb8/edit# Google Docs file]. The presentation part (first two points in the agenda) will be given in English. We can answer questions asked in English, French, Polish, and Spanish. If you would like to ask questions in advance, add them on the [[mw:Talk:Reading/Web/Desktop Improvements|talk page]] or send them to sgrabarczuk@wikimedia.org. [[user:OVasileva (WMF)|Olga Vasileva]] (the team manager) will be hosting this meeting. '''Invitation link''' * [https://wikimedia.zoom.us/j/89828615390 Join online] * Meeting ID: <span dir=ltr>829 3670 1376</span> * [https://wikimedia.zoom.us/u/kB5WUc7yZ Dial by your location] We hope to see you!</div> [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|talk]]) 5 oktober 2021 kl. 03.05 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Varia&oldid=22122011 --> == Röstningen inför valet för medlemmarna i Movement Charter skrivningskommitté är nu öppen == <section begin="announcement-content"/> :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/MCDC Voter Email short 12-10-2021|{{int:otherlanguages}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Movement Charter/Drafting Committee/MCDC Voter Email short 12-10-2021}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]'' Röstningen inför valet för medlemmarna i Movement Charter skrivningskommitté är nu öppen. Totalt kandiderar 70 Wikimedianer från hela världen om 7 platser i dessa val. '''Röstningen är öppen från 12 oktober till 24 oktober 2021 (var som helst på jorden).''' Kommittén kommer att bestå av totalt 15 medlemmar: Online grupperna röstar på 7 medlemmar, 6 medlemmar kommer att väljas ut av Wikimedia filialer genom en parallell process och 2 medlemmar kommer att utses av Wikimedia Foundation. Planen är att sammankalla kommittén senast den 1 november 2021. Lär dig om varje kandidat innanför röstningen på språket du föredrar: <https://meta.wikimedia.org/wiki/Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Candidates> Lär dig mer om skrivningskommitté: <https://meta.wikimedia.org/wiki/Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee> Vi testar en röstråd app för detta val. Klicka själv genom verktyget så ser du vilken kandidat är närmast dig! Titta på <https://mcdc-election-compass.toolforge.org/> Läs hela tillkännagivandet: <https://meta.wikimedia.org/wiki/Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Elections> '''Gå och rösta på SecurePoll:''' <https://meta.wikimedia.org/wiki/Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Elections> Med vänliga hälsningar Strategi och governance team, Wikimedia Foundation <section end="announcement-content"/> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 14 oktober 2021 kl. 04.55 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery/sv&oldid=22173661 --> == Prata med gemenskapens tech-team == [[File:Magic Wand Icon 229981 Color Flipped.svg|100px|right]] {{int:Hello}} Vi här i teamet som arbetar med [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey|gemenskapens önskelista]] bjuder in dig till ett online-möte med oss. Det kommer äga rum den [https://www.timeanddate.com/worldclock/fixedtime.html?iso=20211027T1430 '''{{#time:j xg|2021-10-27}} ({{#time:l|2021-10-27}}), {{#time:H:i e|14:30|sv|1}}'''] på Zoom, och kommer hålla på i ungefär en timme. [https://wikimedia.zoom.us/j/83847343544 '''Klicka här för att delta''']. '''Agenda''' * Bli en ambassadör för gemenskapens önskelista. Hjälp oss att sprida vetskapen om undersökningen i din gemenskap. * Uppdatering om önskningarna angående [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021/Warn when linking to disambiguation pages|förgrening]] och [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021/Real Time Preview for Wikitext|förhandsgranskningar i realtid]] * Frågor och svar '''Format''' Mötet kommer inte spelas in eller streamas. Anteckningar utan attribuering kommer tas och offentliggöras på Meta-Wiki. Presentationen (alla punkter i agendan förutom frågorna och svaren) kommer föras på engelska. Vi kan svara på frågor som ställs på engelska, franska, polska, spanska, tyska och italienska. Skulle du vilja ställa frågor i förväg kan du göra det på [[m:Talk:Community Wishlist Survey|undersökningens diskussionssida]] eller skicka dem till sgrabarczuk@wikimedia.org. [[m:Special:MyLanguage/User:NRodriguez (WMF)|Natalia Rodriguez]] ([[m:Special:MyLanguage/Community Tech|Community Tech]] teamledaren) kommer hålla i mötet. '''Inbjudningslänk''' * [https://wikimedia.zoom.us/j/83847343544 Delta online] * Mötes-ID: <span dir=ltr>83847343544</span> * [https://wikimedia.zoom.us/u/kwDbq4box Ring efter din plats] Hoppas vi ses! [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|talk]]) 23 oktober 2021 kl. 01.24 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Varia&oldid=22226652 --> == Lär känna medlemmarna i den nya kommittén för utarbetandet av rörelsestadgarna == <section begin="announcement-content"/> Valet till kommittén och urvalsprocessen är färdiga. * [[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Elections/Results|Valresultatet har publicerats]]. 1018 deltagare röstade för att utse sju medlemmar till kommittén: '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Richard_Knipel_(Pharos)|Richard Knipel (Pharos)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Anne_Clin_(Risker)|Anne Clin (Risker)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Alice_Wiegand_(lyzzy)|Alice Wiegand (Lyzzy)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Micha%C5%82_Buczy%C5%84ski_(Aegis_Maelstrom)|Michał Buczyński (Aegis Maelstrom)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Richard_(Nosebagbear)|Richard (Nosebagbear)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Ravan_J_Al-Taie_(Ravan)|Ravan J Al-Taie (Ravan)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Ciell_(Ciell)|Ciell (Ciell)]]'''. * [[m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Candidates#Affiliate-chosen_members|Filialprocessen]] har valt sex medlemmar: '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Anass_Sedrati_(Anass_Sedrati)|Anass Sedrati (Anass Sedrati)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#%C3%89rica_Azzellini_(EricaAzzellini)|Érica Azzellini (EricaAzzellini)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Jamie_Li-Yun_Lin_(Li-Yun_Lin)|Jamie Li-Yun Lin (Li-Yun Lin)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Georges_Fodouop_(Geugeor)|Georges Fodouop (Geugeor)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Manavpreet_Kaur_(Manavpreet_Kaur)|Manavpreet Kaur (Manavpreet Kaur)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Pepe_Flores_(Padaguan)|Pepe Flores (Padaguan)]]'''. * Wikimedia Foundation har [[m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Candidates#Wikimedia_Foundation-chosen_members|utsett]] två medlemmar: '''[[m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Candidates#Runa_Bhattacharjee_(Runab_WMF)|Runa Bhattacharjee (Runab WMF)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Candidates#Jorge_Vargas_(JVargas_(WMF))|Jorge Vargas (JVargas (WMF))]]'''. Kommittén kommer snart sammanträda för att påbörja sitt arbete. Kommittén kan utse upp till tre medlemmar till för att jämna ut mångfald och expertisklyftor. Är du intresserad av att engagera dig i beredningsprocessen av [[m:Special:MyLanguage/Movement Charter|rörelsestadgarna]], följ uppdateringarna [[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee|på Meta]] och anslut till Telegram-gruppen. Tack till Movement Strategy och Governance-teamet<section end="announcement-content"/> [[Användare:MNadzikiewicz (WMF)|MNadzikiewicz (WMF)]] ([[Användardiskussion:MNadzikiewicz (WMF)|diskussion]]) 3 november 2021 kl. 11.02 (CET) == Prata med gemenskapens tech-team == [[File:Magic Wand Icon 229981 Color Flipped.svg|100px|right]] Hej! Vi här i teamet som arbetar med [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey|gemenskapens önskelista]] bjuder in dig till ett online-möte med oss. Det kommer äga rum den [https://www.timeanddate.com/worldclock/fixedtime.html?iso=20211130T1700 '''{{#time:j xg|2021-11-30}} ({{#time:l|2021-11-30}}), {{#time:H:i e|17:00|sv|1}}'''] på Zoom, och kommer hålla på i ungefär en timme. [https://wikimedia.zoom.us/j/82035401393 '''Klicka här för att delta''']. '''Agenda''' * Ändringar av gemenskapens önskelista 2022. Hjälp oss ta ett beslut. * Bli en ambassadör för gemenskapens önskelista. Hjälp oss att sprida vetskapen om undersökningen i din gemenskap. * Frågor och svar '''Format''' Mötet kommer inte spelas in eller streamas. Anteckningar utan attribuering kommer tas och offentliggöras på Meta-Wiki. Presentationen (alla punkter i agendan förutom frågorna och svaren) kommer föras på engelska. Vi kan svara på frågor som ställs på engelska, franska, polska, spanska, tyska och italienska. Skulle du vilja ställa frågor i förväg kan du göra det på [[m:Talk:Community Wishlist Survey|undersökningens diskussionssida]] eller skicka dem till sgrabarczuk@wikimedia.org. [[m:Special:MyLanguage/User:NRodriguez (WMF)|Natalia Rodriguez]] ([[m:Special:MyLanguage/Community Tech|Community Tech]] teamledaren) kommer hålla i mötet. '''Inbjudningslänk''' * [https://wikimedia.zoom.us/j/82035401393 Delta online] * Mötes-ID: <span dir=ltr>82035401393</span> * [https://wikimedia.zoom.us/u/keu6UeRT0T Ring efter din plats] Hoppas vi ses! [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|diskussion]]) 27 november 2021 kl. 01.29 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Other_TOP20/sv&oldid=22381368 --> == Upcoming Call for Feedback about the Board of Trustees elections == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content /> :''You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Board of Trustees/Call for feedback:2022 Board of Trustees election/Upcoming Call for Feedback about the Board of Trustees elections|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Wikimedia Foundation Board of Trustees/Call for feedback:2022 Board of Trustees election/Upcoming Call for Feedback about the Board of Trustees elections}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' The Board of Trustees is preparing a call for feedback about the upcoming Board Elections, from January 7 - February 10, 2022. While details will be finalized the week before the call, we have confirmed at least two questions that will be asked during this call for feedback: * What is the best way to ensure fair representation of emerging communities among the Board? * What involvement should candidates have during the election? While additional questions may be added, the Movement Strategy and Governance team wants to provide time for community members and affiliates to consider and prepare ideas on the confirmed questions before the call opens. We apologize for not having a complete list of questions at this time. The list of questions should only grow by one or two questions. The intention is to not overwhelm the community with requests, but provide notice and welcome feedback on these important questions. '''Do you want to help organize local conversation during this Call?''' Contact the [[m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance|Movement Strategy and Governance team]] on Meta, on [https://t.me/wmboardgovernancechat Telegram], or via email at msg[[File:At sign.svg|16x16px|link=|(_AT_)]]wikimedia.org. Reach out if you have any questions or concerns. The Movement Strategy and Governance team will be minimally staffed until January 3. Please excuse any delayed response during this time. We also recognize some community members and affiliates are offline during the December holidays. We apologize if our message has reached you while you are on holiday. Best, Movement Strategy and Governance<section end="announcement-content" /> </div> {{int:thank-you}} [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 27 december 2021 kl. 18.41 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery/Wikibooks&oldid=22502672 --> == Undersökning: Gemenskapens önskelista för 2022 == [[File:Community Wishlist Survey Lamp.svg|right|200px]] '''[[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2022|Undersökningen gemenskapens önskelista för 2022]]''' har nu öppnat! Undersökningen är en process där gemenskaperna bestämmer vad [[m:Special:MyLanguage/Community Tech|Community Tech]]-arbetslaget ska arbeta med det kommande året. Vi uppmuntrar alla att skicka in förslag innan tidsfristen den '''23 januari''', eller kommentera på andra förslag för att förbättra dem. Gemenskaperna röstar på förslagen mellan 28 januari och 11 februari. Community Tech-arbetslaget fokuserar på verktyg för erfarna wikimedianer. Du kan skriva dina förslag på vilket språk som helst, och vi kommer översätta dem åt dig. Tack, vi ser fram emot att läsa dina förslag! [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|talk]]) 10 januari 2022 kl. 21.11 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Other_TOP20/sv&oldid=22381368 --> == Call for Feedback about the Board of Trustees elections is now open == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content" />:''[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Board of Trustees/Call for feedback: Board of Trustees elections/Call for Feedback about the Board of Trustees elections is now open/Short|You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Board of Trustees/Call for feedback: Board of Trustees elections/Call for Feedback about the Board of Trustees elections is now open/Short|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Wikimedia Foundation Board of Trustees/Call for feedback: Board of Trustees elections/Call for Feedback about the Board of Trustees elections is now open/Short}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' The Call for Feedback: Board of Trustees elections is now open and will close on 7 February 2022. With this Call for Feedback, the Movement Strategy and Governance team is taking a different approach. This approach incorporates community feedback from 2021. Instead of leading with proposals, the Call is framed around key questions from the Board of Trustees. The key questions came from the feedback about the 2021 Board of Trustees election. The intention is to inspire collective conversation and collaborative proposal development about these key questions. [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Board of Trustees/Call for feedback: Board of Trustees elections|Join the conversation.]] Best, Movement Strategy and Governance<section end="announcement-content" /> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 15 januari 2022 kl. 01.18 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery/Wikibooks&oldid=22610022 --> == Prata med gemenskapens tech-team == [[File:Community Wishlist Survey Lamp.svg|150px|right]] {{int:Hello}} Vi här i teamet som arbetar med [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey|gemenskapens önskelista]] bjuder in dig till ett online-möte med oss. Det kommer äga rum den [https://www.timeanddate.com/worldclock/fixedtime.html?iso=20220119T1800 '''{{#time:j xg|2022-01-19}} ({{#time:l|2022-01-19}}), {{#time:H:i e|18:00|sv|1}}'''] på Zoom, och kommer hålla på i ungefär en timme. [https://wikimedia.zoom.us/j/85804347114 '''Klicka här för att delta''']. '''Agenda''' * Bring drafts of your proposals and talk to to a member of the Community Tech Team about your questions on how to improve the proposal '''Format''' Mötet kommer inte spelas in eller streamas. Anteckningar utan attribuering kommer tas och offentliggöras på Meta-Wiki. Vi kan svara på frågor som ställs på engelska, franska, polska, spanska och tyska. Skulle du vilja ställa frågor i förväg kan du göra det på [[m:Talk:Community Wishlist Survey|undersökningens diskussionssida]] eller skicka dem till sgrabarczuk@wikimedia.org. [[m:Special:MyLanguage/User:NRodriguez (WMF)|Natalia Rodriguez]] ([[m:Special:MyLanguage/Community Tech|Community Tech]] teamledaren) kommer hålla i mötet. '''Inbjudningslänk''' * [https://wikimedia.zoom.us/j/85804347114 Delta online] * Mötes-ID: <span dir=ltr>85804347114</span> * [https://wikimedia.zoom.us/u/keu6UeRT0T Ring efter din plats] Hoppas vi ses! [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|talk]]) 18 januari 2022 kl. 02.42 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Other_TOP20/sv&oldid=22381368 --> == Movement Strategy and Governance News – Issue 5 == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="ucoc-newsletter"/> :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/5/Global message|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Movement Strategy and Governance/Newsletter/5/Global message}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' <span style="font-size:200%;">'''Movement Strategy and Governance News'''</span><br> <span style="font-size:120%; color:#404040;">'''Issue 5, January 2022'''</span><span style="font-size:120%; float:right;">[[m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/5|'''Read the full newsletter''']]</span> ---- Welcome to the fifth issue of Movement Strategy and Governance News (formerly known as Universal Code of Conduct News)! This revamped newsletter distributes relevant news and events about the Movement Charter, Universal Code of Conduct, Movement Strategy Implementation grants, Board elections and other relevant MSG topics. This Newsletter will be distributed quarterly, while more frequent Updates will also be delivered weekly or bi-weekly to subscribers. Please remember to subscribe [[:m:Special:MyLanguage/Global message delivery/Targets/MSG Newsletter Subscription|here]] if you would like to receive these updates. <div style="margin-top:3px; padding:10px 10px 10px 20px; background:#fffff; border:2px solid #808080; border-radius:4px; font-size:100%;"> *'''Call for Feedback about the Board elections''' - We invite you to give your feedback on the upcoming WMF Board of Trustees election. This call for feedback went live on 10th January 2022 and will be concluded on 16th February 2022. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/5#Call for Feedback about the Board elections|continue reading]]) *'''Universal Code of Conduct Ratification''' - In 2021, the WMF asked communities about how to enforce the Universal Code of Conduct policy text. The revised draft of the enforcement guidelines should be ready for community vote in March. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/5#Universal Code of Conduct Ratification|continue reading]]) *'''Movement Strategy Implementation Grants''' - As we continue to review several interesting proposals, we encourage and welcome more proposals and ideas that target a specific initiative from the Movement Strategy recommendations. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/5#Movement Strategy Implementation Grants|continue reading]]) *'''The New Direction for the Newsletter''' - As the UCoC Newsletter transitions into MSG Newsletter, join the facilitation team in envisioning and deciding on the new directions for this newsletter. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/5#The New Direction for the Newsletter|continue reading]]) *'''Diff Blogs''' - Check out the most recent publications about MSG on Wikimedia Diff. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/5#Diff Blogs|continue reading]])</div><section end="ucoc-newsletter"/> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 29 januari 2022 kl. 03.51 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery/Wikibooks&oldid=22703939 --> === Updates on the Universal Code of Conduct Enforcement Guidelines Review === Hello, I have an update on the vote on the enforcement guidelines that was mentioned above. [[Användare:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] ([[Användardiskussion:Xeno (WMF)|diskussion]]) 4 februari 2022 kl. 02.54 (CET) ---- <section begin="announcement-content" /> :''[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/2022-02-02 Announcement/Short|You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/2022-02-02 Announcement/Short|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/2022-02-02 Announcement/Short}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Hello everyone, The '''[[m:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines|Universal Code of Conduct (UCoC) Enforcement Guidelines]]''' were published 24 January 2022 as a proposed way to apply the [[m:Universal Code of Conduct|Universal Code of Conduct]] across the movement. Comments about the guidelines can be shared here or [[m:Talk:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines|the Meta-wiki talk page]]. There will be conversations on Zoom on 4 February 2022 at 15:00 UTC, 25 February 2022 at 12:00 UTC, and 4 March 2022 at 15:00 UTC. '''[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Conversations|Join the UCoC project team and drafting committee members to discuss the guidelines and voting process]].''' The [[m:Universal Code of Conduct/Project#Timeline|timeline is available on Meta-wiki]]. The voting period is March 7 to 21. '''[[m:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voting|See the voting information page for more details]].''' Thank you to everyone who has participated so far. Sincerely, Movement Strategy and Governance<br/> Wikimedia Foundation<section end="announcement-content" /> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Leadership Development Task Force: Your feedback is appreciated</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content" />:''[[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Task Force/Call for Feedback Announcement|You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Task Force/Call for Feedback Announcement|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Leadership Development Task Force/Call for Feedback Announcement}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' The Community Development team at the Wikimedia Foundation is supporting the creation of a global, community-driven Leadership Development Task Force. The purpose of the task force is to advise leadership development work. The team is looking for feedback about the responsibilities of the Leadership Development Task Force. This Meta page shares the proposal for a [[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Task Force|Leadership Development Task Force]] and how [[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Task Force/Participate|you can help.]] Feedback on the proposal will be collected from 7 to 25 February 2022.<section end="announcement-content" /> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 9 februari 2022 kl. 02.14 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery/Wikibooks&oldid=22796589 --> == Wiki Loves Folklore is extended till 15th March == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">{{int:please-translate}} [[File:Wiki Loves Folklore Logo.svg|right|frameless|180px]] Greetings from Wiki Loves Folklore International Team, We are pleased to inform you that [[:c:Commons:Wiki Loves Folklore|Wiki Loves Folklore]] an international photographic contest on Wikimedia Commons has been extended till the '''15th of March 2022'''. The scope of the contest is focused on folk culture of different regions on categories, such as, but not limited to, folk festivals, folk dances, folk music, folk activities, etc. We would like to have your immense participation in the photographic contest to document your local Folk culture on Wikipedia. You can also help with the [[:c:Commons:Wiki Loves Folklore 2022/Translations|translation]] of project pages and share a word in your local language. Best wishes, '''International Team'''<br /> '''Wiki Loves Folklore''' [[Användare:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]] ([[Användardiskussion:MediaWiki message delivery|diskussion]]) 22 februari 2022 kl. 05.50 (CET) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Rockpeterson@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=22754428 --> == Coming soon == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> === Several improvements around templates === Hello, from March 9, several improvements around templates will become available on your wiki: * Fundamental improvements of the [[Mw:Special:MyLanguage/Help:VisualEditor/User guide#Editing templates|VisualEditor template dialog]] ([[m:WMDE Technical Wishes/VisualEditor template dialog improvements|1]], [[m:WMDE Technical Wishes/Removing a template from a page using the VisualEditor|2]]), * Improvements to make it easier to put a template on a page ([[m:WMDE Technical Wishes/Finding and inserting templates|3]]) (for the template dialogs in [[Mw:Special:MyLanguage/Help:VisualEditor/User guide#Editing templates|VisualEditor]], [[Mw:Special:MyLanguage/Extension:WikiEditor#/media/File:VectorEditorBasic-en.png|2010 Wikitext]] and [[Mw:Special:MyLanguage/2017 wikitext editor|New Wikitext Mode]]), * and improvements in the syntax highlighting extension [[Mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeMirror|CodeMirror]] ([[m:WMDE Technical Wishes/Improved Color Scheme of Syntax Highlighting|4]], [[m:WMDE Technical Wishes/Bracket Matching|5]]) (which is available on wikis with writing direction left-to-right). All these changes are part of the “[[m:WMDE Technical Wishes/Templates|Templates]]” project by [[m:WMDE Technical Wishes|WMDE Technical Wishes]]. We hope they will help you in your work, and we would love to hear your feedback on the talk pages of these projects. </div> - [[m:User:Johanna Strodt (WMDE)|Johanna Strodt (WMDE)]] 28 februari 2022 kl. 13.38 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Johanna Strodt (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=WMDE_Technical_Wishes/Technical_Wishes_News_list_all_village_pumps&oldid=22907463 --> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Remember to Participate in the UCoC Conversations and Ratification Vote!</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content" /> :''[[m:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voting/Announcement|You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voting/Announcement|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voting/Announcement}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Hello everyone, A [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Enforcement_guidelines/Voting|'''vote in SecurePoll from 7 to 21 March 2022''']] is scheduled as part of the ratification process for the Universal Code of Conduct (UCoC) Enforcement guidelines. Eligible voters are invited to answer a poll question and share comments. [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Enforcement_guidelines/Voter_information|Read voter information and eligibility details.]] During the poll, voters will be asked if they support the enforcement of the Universal Code of Conduct based on the proposed guidelines. The [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|Universal Code of Conduct]] (UCoC) provides a baseline of acceptable behavior for the entire movement. The [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Enforcement_guidelines|revised enforcement guidelines]] were published 24 January 2022 as a proposed way to apply the policy across the movement. A [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_Board_noticeboard/January_2022_-_Board_of_Trustees_on_Community_ratification_of_enforcement_guidelines_of_UCoC|Wikimedia Foundation Board statement]] calls for a [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Enforcement_guidelines/Voting|ratification process]] where eligible voters will have an opportunity to support or oppose the adoption of the UCoC Enforcement guidelines in a vote. Wikimedians are invited to [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Enforcement_guidelines/Voter_information/Volunteer|translate and share important information]]. For more information about the UCoC, please see the [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Project|project page]] and [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/FAQ|frequently asked questions]] on Meta-wiki. There are events scheduled to learn more and discuss: * A [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Conversations/Panel_Q&A|community panel]] recorded on 18 February 2022 shares perspectives from small- and medium-sized community participants. * The [[m:Movement Strategy and Governance|Movement Strategy and Governance]] (MSG) team is hosting Conversation Hours on 4 March 2022 at 15:00 UTC. Please [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Conversations|'''sign-up''']] to interact with the project team and the drafting committee about the updated enforcement guidelines and the ratification process. See the [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/2022_conversation_hour_summaries|Conversation Hour summaries]] for notes from 4 February 2022 and 25 February 2022. You can comment on Meta-wiki talk pages in any language. You may also contact either team by email: msg[[File:At sign.svg|16x16px|link=|(_AT_)]]wikimedia.org or ucocproject[[File:At sign.svg|16x16px|link=|(_AT_)]]wikimedia.org Sincerely, Movement Strategy and Governance <br /> Wikimedia Foundation <br /><section end="announcement-content" /> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 2 mars 2022 kl. 03.17 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=22916674 --> == Universal Code of Conduct Enforcement guidelines ratification voting open from 7 to 21 March 2022 == <section begin="announcement-content" /> :''[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Vote|Du kan hitta detta meddelande översatt till fler språk på Meta-wiki.]] :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Vote|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Vote}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> Hello everyone, </div> <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> The ratification voting process for the [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines|revised enforcement guidelines]] of the [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|Universal Code of Conduct]] (UCoC) is now open! '''[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voting|Voting commenced on SecurePoll]]''' on 7 March 2022 and will conclude on 21 March 2022. Please [[m:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voter information|read more on the voter information and eligibility details]]. </div> <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> The Universal Code of Conduct (UCoC) provides a baseline of acceptable behavior for the entire movement. The revised enforcement guidelines were published 24 January 2022 as a proposed way to apply the policy across the movement. You can [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Project|read more about the UCoC project]]. </div> Du kan också kommentera på Metawikis diskussionssidor på valfritt språk. Om du vill kan du kontakta gruppen via epost: ucocproject[[File:At sign.svg|16x16px|link=|(_AT_)]]wikimedia.org Med vänlig hälsning, Rörelsestrategi och Styrning Wikimediastiftelsen<section end="announcement-content" /> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 8 mars 2022 kl. 01.52 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=22962850 --> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Invitation to Hubs event: Global Conversation on 2022-03-12 at 13:00 UTC</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content" />Hello! The Movement Strategy and Governance team of the Wikimedia Foundation would like to invite you to the next event about "Regional and Thematic Hubs". The Wikimedia Movement is in the process of understanding what Regional and Thematic Hubs should be. Our workshop in November was a good start ([[m:Special:MyLanguage/Hubs/Documentation/27 November Workshop|read the report]]), but we're not finished yet. Over the last weeks we conducted about 16 interviews with groups working on establishing a Hub in their context ([[m:Special:MyLanguage/Hubs/Dialogue|see Hubs Dialogue]]). These interviews informed a report that will serve as a foundation for discussion on March 12. The report is planned to be published on March 9. The event will take place on March 12, 13:00 to 16:00 UTC on Zoom. Interpretation will be provided in French, Spanish, Arabic, Russian, and Portuguese. Registration is open, and will close on March 10. Anyone interested in the topic is invited to join us. '''[[m:Special:MyLanguage/Hubs/Global Conversations March 12, 2022|More information on the event on Meta-wiki]]'''. Best regards, [[m:User:KVaidla (WMF)|Kaarel Vaidla]]<br />Movement Strategy <section end="announcement-content" /> </div> 10 mars 2022 kl. 02.31 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=22974079 --> == Wiki Loves Folklore 2022 ends tomorrow == [[File:Wiki Loves Folklore Logo.svg|right|frameless|180px]] International photographic contest [[:c:Commons:Wiki Loves Folklore 2022| Wiki Loves Folklore 2022]] ends on 15th March 2022 23:59:59 UTC. This is the last chance of the year to upload images about local folk culture, festival, cuisine, costume, folklore etc on Wikimedia Commons. Watch out our social media handles for regular updates and declaration of Winners. ([https://www.facebook.com/WikiLovesFolklore/ Facebook] , [https://twitter.com/WikiFolklore Twitter ] , [https://www.instagram.com/wikilovesfolklore/ Instagram]) The writing competition Feminism and Folklore will run till 31st of March 2022 23:59:59 UTC. Write about your local folk tradition, women, folk festivals, folk dances, folk music, folk activities, folk games, folk cuisine, folk wear, folklore, and tradition, including ballads, folktales, fairy tales, legends, traditional song and dance, folk plays, games, seasonal events, calendar customs, folk arts, folk religion, mythology etc. on your local Wikipedia. Check if your [[:m:Feminism and Folklore 2022/Project Page|local Wikipedia is participating]] A special competition called '''Wiki Loves Falles''' is organised in Spain and the world during 15th March 2022 till 15th April 2022 to document local folk culture and [[:en:Falles|Falles]] in Valencia, Spain. Learn more about it on [[:ca:Viquiprojecte:Falles 2022|Catalan Wikipedia project page]]. We look forward for your immense co-operation. Thanks Wiki Loves Folklore international Team [[Användare:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]] ([[Användardiskussion:MediaWiki message delivery|diskussion]]) 14 mars 2022 kl. 15.40 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Rockpeterson@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=22754428 --> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Leadership Development Working Group: Apply to join! (14 March to 10 April 2022)</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content" /> :''[[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Working Group/Participate/Announcement|You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Working Group/Participate/Announcement|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Leadership Development Working Group/Participate/Announcement}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Hello everyone, Thank you to everyone who participated in the feedback period for the [[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Working Group|Leadership Development Working Group]] initiative. A [[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Working Group/Participate#5. Summary of Call for Feedback|summary of the feedback]] can be found on Meta-wiki. This feedback will be shared with the working group to inform their work. The application period to join the Working Group is now open and will close on April 10, 2022. Please [[m:Special:MyLanguage/Leadership_Development_Working_Group/Purpose_and_Structure#3._How_is_the_working_group_formed_and_structured?|review the information about the working group]], share with community members who might be interested, and '''[[m:Special:MyLanguage/Leadership_Development_Working_Group/Participate#1._How_to_participate|apply if you are interested]]'''. Thank you, From the Community Development team<br /><section end="announcement-content" /> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 18 mars 2022 kl. 03.20 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=22974079 --> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Universal Code of Conduct Enforcement guidelines ratification voting is now closed</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content" /> :''[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Vote/Closing message|You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Vote/Closing message|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Vote/Closing message}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Greetings, The ratification voting process for the [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines|revised enforcement guidelines]] of the [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|Universal Code of Conduct]] (UCoC) came to a close on 21 March 2022. Over {{#expr:2300}} Wikimedians voted across different regions of our movement. Thank you to everyone who participated in this process! The scrutinizing group is now reviewing the vote for accuracy, so please allow up to two weeks for them to finish their work. The final results from the voting process will be announced [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voting/Results|here]], along with the relevant statistics and a summary of comments as soon as they are available. Please check out [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voter information|the voter information page]] to learn about the next steps. You can comment on the project talk page [[m:Talk:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines|on Meta-wiki]] in any language. You may also contact the UCoC project team by email: ucocproject[[File:At sign.svg|16x16px|link=|(_AT_)]]wikimedia.org Best regards, Movement Strategy and Governance<br /><section end="announcement-content" /> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 30 mars 2022 kl. 03.53 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23079949 --> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Movement Strategy and Governance News – Issue 6</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="msg-newsletter"/> <div style = "line-height: 1.2"> <span style="font-size:200%;">'''Movement Strategy and Governance News'''</span><br> <span style="font-size:120%; color:#404040;">'''Issue 6, April 2022'''</span><span style="font-size:120%; float:right;">[[m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6|'''Read the full newsletter''']]</span> ---- Welcome to the sixth issue of Movement Strategy and Governance News! This revamped newsletter distributes relevant news and events about the Movement Charter, Universal Code of Conduct, Movement Strategy Implementation grants, Board of trustees elections and other relevant MSG topics. This Newsletter will be distributed quarterly, while the more frequent Updates will also be delivered weekly. Please remember to subscribe [[m:Special:MyLanguage/Global message delivery/Targets/MSG Newsletter Subscription|here]] if you would like to receive future issues of this newsletter. </div><div style="margin-top:3px; padding:10px 10px 10px 20px; background:#fffff; border:2px solid #808080; border-radius:4px; font-size:100%;"> *'''Leadership Development -''' A Working Group is Forming! - The application to join the Leadership Development Working Group closed on April 10th, 2022, and up to 12 community members will be selected to participate in the working group. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6#A1|continue reading]]) *'''Universal Code of Conduct Ratification Results are out! -''' The global decision process on the enforcement of the UCoC via SecurePoll was held from 7 to 21 March. Over 2,300 eligible voters from at least 128 different home projects submitted their opinions and comments. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6#A2|continue reading]]) *'''Movement Discussions on Hubs -''' The Global Conversation event on Regional and Thematic Hubs was held on Saturday, March 12, and was attended by 84 diverse Wikimedians from across the movement. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6#A3|continue reading]]) *'''Movement Strategy Grants Remain Open! -''' Since the start of the year, six proposals with a total value of about $80,000 USD have been approved. Do you have a movement strategy project idea? Reach out to us! ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6#A4|continue reading]]) *'''The Movement Charter Drafting Committee is All Set! -''' The Committee of fifteen members which was elected in October 2021, has agreed on the essential values and methods for its work, and has started to create the outline of the Movement Charter draft. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6#A5|continue reading]]) *'''Introducing Movement Strategy Weekly -''' Contribute and Subscribe! - The MSG team have just launched the updates portal, which is connected to the various Movement Strategy pages on Meta-wiki. Subscriber to get up-to-date news about the various ongoing projects. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6#A6|continue reading]]) *'''Diff Blogs -''' Check out the most recent publications about Movement Strategy on Wikimedia Diff. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6#A7|continue reading]]) </div><section end="msg-newsletter"/> </div> Also, a draft of the [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Annual Plan/2022-2023/draft|'''2022-23 Wikimedia Foundation Annual Plan''']] has been published. Input is being sought on-wiki and during [[:m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Annual Plan/2022-2023/Conversations|'''several conversations''' with Wikimedia Foundation CEO Maryana Iskander]]. [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Annual Plan/2022-2023/Conversations/Announcement|See full announcement on Meta-wiki]]. [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 22 april 2022 kl. 03.45 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23184989 --> == Låt oss prata om stationära förbättringar == [[File:New table of contents shown on English wikipedia.png|thumb]] Hej! Har du märkt att vissa wikier har ett annat stationärt gränssnitt? Är du nyfiken på nästa steg? Kanske du har några frågor eller idéer om designen eller tekniska frågor? Delta i ett onlinemöte med teamet bakom de [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop_Improvements|stationära förbättringarna]]! Det äger rum '''29 april 2022 às 15:00 och 20:00 CEST''' på Zoom. '''[https://wikimedia.zoom.us/j/88045453898 Klicka här för att delta]'''. Mötes-ID: 88045453898. [https://wikimedia.zoom.us/u/kcOMICmyyA Ring efter din plats]. '''Agenda''' * Uppdatering om senaste utvecklingarna * Frågor och svar, diskussion '''Format''' Mötet kommer inte spelas in eller streamas. Anteckningar förs i en [https://docs.google.com/document/d/1G4tfss-JBVxyZMxGlOj5MCBhOO-0sLekquFoa2XiQb8/edit# Google Docs-fil]. [[mw:User:OVasileva_(WMF)|Olga Vasileva]] (teamledaren) kommer hålla i mötet. Presentationsdelen (första två punkterna på agendan) kommer hållas på engelska. Vi kan besvara frågor på inglês, francês, italiano e polonês. Vill du ställa frågor i förväg kan du skriva de på [[mw:Talk:Reading/Web/Desktop_Improvements|diskussionssidan]] eller skicka de till sgrabarczuk@wikimedia.org. På detta möte gäller både [[foundation:Friendly_space_policy|policy för vänligt utrymme]] och [[mw:Special:MyLanguage/Code_of_Conduct|uppförandekoden]] för Wikimedias tekniska utrymmen. Zoom omfattas inte av [[foundation:Privacy_policy|WMFs sekretesspolicy]]. Hoppas vi ses! [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|diskussion]]) 27 april 2022 kl. 04.22 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Other_TOP20/sv&oldid=23209065 --> == Coming soon: Improvements for templates == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> <!--T:11--> [[File:Overview of changes in the VisualEditor template dialog by WMDE Technical Wishes.webm|thumb|Större ändringar av malldialogen.]] Hej, snart kommer det fler ändringar angående mallar till din wiki: [[mw:Special:MyLanguage/Help:VisualEditor/User guide#Editing templates|'''Malldialogerna''' i VisualEditor]] och i [[mw:Special:MyLanguage/2017 wikitext editor|2017 års wikitextredigerare]] (beta) kommer '''fundamentalt förbättras''': Detta borde hjälpa användare att bättre förstå vad mallen förväntar sig, hur man navigerar i mallen och hur man lägger till parametrar. * [[metawiki:WMDE Technical Wishes/VisualEditor template dialog improvements|projektsida]], [[metawiki:Talk:WMDE Technical Wishes/VisualEditor template dialog improvements|diskussion]] I '''syntaxmarkering''' (tillägget [[mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeMirror|CodeMirror]]) kan man aktivera ett '''färgschema för färgblinda''' med en användarinställning. * [[metawiki:WMDE Technical Wishes/Improved Color Scheme of Syntax Highlighting#Color-blind_mode|projektsida]], [[metawiki:Talk:WMDE Technical Wishes/Improved Color Scheme of Syntax Highlighting|diskussion]] Utrullningen planeras till 10 maj. Detta är den sista uppsättning förbättringar från [[m:WMDE Technical Wishes|WMDE tekniska önskningars]] fokusområde “[[m:WMDE Technical Wishes/Templates|Mallar]]”. Vi vill gärna höra vad ni tycker på våra diskussionssidor! </div> -- [[m:User:Johanna Strodt (WMDE)|Johanna Strodt (WMDE)]] 29 april 2022 kl. 13.14 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Johanna Strodt (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=WMDE_Technical_Wishes/Technical_Wishes_News_list_all_village_pumps&oldid=23222263 --> == Redigeringsnyheter 2022 #1 == <section begin="message"/><i>[[metawiki:VisualEditor/Newsletter/2022/April|Läs detta på ett annat språk]] • [[m:VisualEditor/Newsletter|Prenumerationslista för detta flerspråkiga nyhetsbrev]]</i> [[File:Junior Contributor New Topic Tool Completion Rate.png|thumb|Nya redigerare lyckades bättre med det nya verktyget.]] Det [[mw:Special:MyLanguage/Help:DiscussionTools#New discussion tool|nya ämnesverktyget]] hjälper redigare skapa nya ==Avsnitt== på diskussionssidor. Nya redigerare lyckas bättre med det nya verktyget. Du kan [[mw:Talk pages project/New topic#21 April 2022|läsa rapporten]]. Snart kommer redigeringsgruppen att erbjuda detta till alla redaktörer på de 20 Wikipedior som deltog i testet. Det kommer gå att stänga av den på [[Special:Preferences#mw-prefsection-editing-discussion]].<section end="message"/> [[User:Whatamidoing (WMF)|Whatamidoing (WMF)]] 2 maj 2022 kl. 20.55 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Quiddity (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/VisualEditor/Newsletter/Wikis_with_VE&oldid=22019984 --> == 2022 Board of Trustees Call for Candidates == <section begin="announcement-content" /> :''[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Call for Candidates/Short|You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Call for Candidates/Short|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Call for Candidates/Short}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' The Board of Trustees seeks candidates for the 2022 Board of Trustees election. [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_elections/2022/Announcement/Call_for_Candidates|'''Read more on Meta-wiki.''']] The [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022|2022 Board of Trustees election]] is here! Please consider submitting your candidacy to serve on the Board of Trustees. The Wikimedia Foundation Board of Trustees oversees the Wikimedia Foundation's operations. Community-and-affiliate selected trustees and Board-appointed trustees make up the Board of Trustees. Each trustee serves a three year term. The Wikimedia community has the opportunity to vote for community-and-affiliate selected trustees. The Wikimedia community will vote to fill two seats on the Board in 2022. This is an opportunity to improve the representation, diversity, and expertise of the Board as a team. ;Who are potential candidates? Are you a potential candidate? Find out more on the [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Apply to be a Candidate|Apply to be a Candidate page]]. Thank you for your support, Movement Strategy and Governance on behalf of the Elections Committee and the Board of Trustees<br /><section end="announcement-content" /> 10 maj 2022 kl. 12.39 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:MNadzikiewicz (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23215441 --> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Revisions to the Universal Code of Conduct (UCoC) Enforcement Guidelines</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content" /> :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Revision discussions/Announcement|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Revision discussions/Announcement}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Hello all, We'd like to provide an update on the work on the Enforcement Guidelines for the Universal Code of Conduct. After the conclusion of the community vote on the guidelines in March, the [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Community Affairs Committee|Community Affairs committee (CAC)]] of the Board [https://lists.wikimedia.org/hyperkitty/list/wikimedia-l@lists.wikimedia.org/thread/JAYQN3NYKCHQHONMUONYTI6WRKZFQNSC/ asked that several areas of the guidelines be reviewed for improvements] before the Board does its final review. These areas were identified based on community discussions and comments provided during the vote. The CAC also requested review of the controversial Note in 3.1 of the UCoC itself. Once more, a big thank you to all who voted, especially to all who left constructive feedback and comments! The project team is working with the Board to establish a timeline for this work, and will communicate this next month. Members of the two prior [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Drafting committee|UCoC Drafting Committees]] have generously offered their time to help shape improvements to the Guidelines. You can read more about them and their work [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Drafting committee#Revisions_Committee|here]], as well as read [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Drafting_committee/Phase_2_meeting_summaries#2022|summaries of their weekly meetings in 2022]]. Wikimedians have provided many valuable comments together with the vote and in other conversations. Given the size and diversity of the Wikimedia community, there are even more voices out there who can give ideas on how to improve the enforcement guidelines and add even more valuable ideas to the process. To help the Revisions committee identify improvements, input on several questions for the committee’s review is requested. Visit the Meta-wiki pages ([[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Enforcement_guidelines/Revision_discussions|Enforcement Guidelines revision discussions]], [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Policy text/Revision_discussions|Policy text revision discussions]]) to get your ideas to the Committee - it is very important that viewpoints are heard from different communities before the Committee begins drafting revision proposals. On behalf of the UCoC project team <br /><section end="announcement-content" /> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 4 juni 2022 kl. 00.56 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23215441 --> == Uppdatering från Stationära förbättringar == [[File:Table of contents shown on English Wikipedia 02.webm|thumb]] Hej. Jag skulle vilja uppdatera dig om projektet [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop_Improvements|Stationära förbättringar]], som Wikimedia Foundations webbteam har arbetat på de senaste åren. Vårt arbete är snart färdigt! 🎉 Vi skulle vilja att dessa förbättringar blir standard för läsare och redigerare på alla wikier. <span style="background-color:#fc3;">De kommande veckorna kommer vi börja diskutera detta på fler wikier, däribland eran. 🗓️</span> Vi läser gärna igenom era förslag! Projektets målsättning är att göra gränssnittet mer inbjudande och behagligt för läsare och mer användbart för avancerade användare. Projektet består av en serie funktionsförbättringar som gör det lättare att läsa och ta in, navigera på sidor, söka, byta språk, använda artikelflikar och användarmenyn och andra saker. Förbättringarna är redan synliga som standard för läsare och redigerare på fler än 30 wikier, däribland Wikipedia på [[:fr:|franska]], [[:pt:|portugisiska]] och [[:fa:|persiska]]. Ändringarna påverkar bara utseendet [{{fullurl:{{FULLPAGENAMEE}}|useskin=vector}} Vector]. Redigerare som använder [{{fullurl:{{FULLPAGENAMEE}}|useskin=monobook}} Monobook] eller [{{fullurl:{{FULLPAGENAMEE}}|useskin=timeless}} Timeless] påverkas inte. ; Den nyaste funktionen * [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop_Improvements/Features/Table of contents|Innehållsförteckning]] - med vår version är det lättare att nå innehållsförteckningen, förstå sidans sammanhang och navigera genom sidan utan att behöva skrolla igenom den. Den är också tillgänglig för redigerare som har valt att använda Vectors 2022-utseende. * [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop_Improvements/Features/Page tools|Sidverktyg]] - det finns nu två sorters länkar i sidospalten. Det finns åtgärder och verktyg för individuella sidor (som [[Special:RecentChangesLinked|Relaterade ändringar]]) och länkar för hela wikistrukturen (som [[Special:RecentChanges|Senaste ändringarna]]). Vi kommer dela upp dessa i två intuitiva menyer. ; Hur aktiverar man förbättringarna? [[File:Desktop Improvements - how to enable globally.png|thumb|[[Special:GlobalPreferences#mw-prefsection-rendering|{{int:globalpreferences}}]]]] * Detta går att välja på varje enskild wiki [[Special:Preferences#mw-prefsection-rendering|i fliken utseende i inställningarna]] genom att välja "{{int:skinname-vector-2022}}". Den går också att välja på alla wikier via sina [[Special:GlobalPreferences#mw-prefsection-rendering|globala inställningar]]. * På wikier där ändringarna är synliga för alla som standard, kan inloggade användare alltid gå tillbaka till äldre Vector. Det finns en lättåtkomlig länk i nya Vectors sidospalt. ; Ta reda på mer och delta på våra evenemang Om du vill följa projektets framsteg kan du [[mw:Special:Newsletter/28/subscribe|prenumerera på vårt nyhetsbrev]]. Du kan läsa [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop_Improvements|projektsidorna]] och [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop_Improvements/Frequently_asked_questions|vår FAQ]], skriva på [[mw:Talk:Reading/Web/Desktop_Improvements|projektets diskussionssida]] och [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop Improvements/Updates/Talk to Web|delta på våra onlinemöten]]. Tack! [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|diskussion]]) 21 juni 2022 kl. 04.17 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Other_TOP20/sv&oldid=23432284 --> == Results of Wiki Loves Folklore 2022 is out! == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> {{int:please-translate}} [[File:Wiki Loves Folklore Logo.svg|right|150px|frameless]] Hi, Greetings The winners for '''[[c:Commons:Wiki Loves Folklore 2022|Wiki Loves Folklore 2022]]''' is announced! We are happy to share with you winning images for this year's edition. This year saw over 8,584 images represented on commons in over 92 countries. Kindly see images '''[[:c:Commons:Wiki Loves Folklore 2022/Winners|here]]''' Our profound gratitude to all the people who participated and organized local contests and photo walks for this project. We hope to have you contribute to the campaign next year. '''Thank you,''' '''Wiki Loves Folklore International Team''' --[[Användare:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]] ([[Användardiskussion:MediaWiki message delivery|diskussion]]) 4 juli 2022 kl. 18.13 (CEST) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Tiven2240@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Non-Technical_Village_Pumps_distribution_list&oldid=23454230 --> == Propose statements for the 2022 Election Compass == :''[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Propose statements for the 2022 Election Compass| You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Propose statements for the 2022 Election Compass|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Propose statements for the 2022 Election Compass}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Hi all, Community members in the [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022|2022 Board of Trustees election]] are invited to [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_elections/2022/Community_Voting/Election_Compass|propose statements to use in the Election Compass.]] An Election Compass is a tool to help voters select the candidates that best align with their beliefs and views. The community members will propose statements for the candidates to answer using a Lickert scale (agree/neutral/disagree). The candidates’ answers to the statements will be loaded into the Election Compass tool. Voters will use the tool by entering in their answer to the statements (agree/disagree/neutral). The results will show the candidates that best align with the voter’s beliefs and views. ;Here is the timeline for the Election Compass: * July 8 - 20: Community members propose statements for the Election Compass * July 21 - 22: Elections Committee reviews statements for clarity and removes off-topic statements * July 23 - August 1: Volunteers vote on the statements * August 2 - 4: Elections Committee selects the top 15 statements * August 5 - 12: candidates align themselves with the statements * August 15: The Election Compass opens for voters to use to help guide their voting decision The Elections Committee will select the top 15 statements at the beginning of August. The Elections Committee will oversee the process, supported by the Movement Strategy and Governance team. MSG will check that the questions are clear, there are no duplicates, no typos, and so on. Best, Movement Strategy and Governance ''This message was sent on behalf of the Board Selection Task Force and the Elections Committee''<br /><section end="announcement-content" /> [[User:MNadzikiewicz (WMF)|MNadzikiewicz (WMF)]] ([[User talk:MNadzikiewicz (WMF)|talk]]) 14 juli 2022 kl. 13.34 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:MNadzikiewicz (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23215441 --> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Movement Strategy and Governance News – Issue 7</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="msg-newsletter"/> <div style = "line-height: 1.2"> <span style="font-size:200%;">'''Movement Strategy and Governance News'''</span><br> <span style="font-size:120%; color:#404040;">'''Issue 7, July-September 2022'''</span><span style="font-size:120%; float:right;">[[m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7|'''Read the full newsletter''']]</span> ---- Welcome to the 7th issue of Movement Strategy and Governance News! The newsletter distributes relevant news and events about the implementation of Wikimedia's [[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy/Initiatives|Movement Strategy recommendations]], other relevant topics regarding Movement governance, as well as different projects and activities supported by the Movement Strategy and Governance (MSG) team of the Wikimedia Foundation. The MSG Newsletter is delivered quarterly, while the more frequent [[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy/Updates|Movement Strategy Weekly]] will be delivered weekly. Please remember to subscribe [[m:Special:MyLanguage/Global message delivery/Targets/MSG Newsletter Subscription|here]] if you would like to receive future issues of this newsletter. </div><div style="margin-top:3px; padding:10px 10px 10px 20px; background:#fffff; border:2px solid #808080; border-radius:4px; font-size:100%;"> * '''Movement sustainability''': Wikimedia Foundation's annual sustainability report has been published. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A1|continue reading]]) * '''Improving user experience''': recent improvements on the desktop interface for Wikimedia projects. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A2|continue reading]]) * '''Safety and inclusion''': updates on the revision process of the Universal Code of Conduct Enforcement Guidelines. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A3|continue reading]]) * '''Equity in decisionmaking''': reports from Hubs pilots conversations, recent progress from the Movement Charter Drafting Committee, and a new white paper for futures of participation in the Wikimedia movement. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A4|continue reading]]) * '''Stakeholders coordination''': launch of a helpdesk for Affiliates and volunteer communities working on content partnership. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A5|continue reading]]) * '''Leadership development''': updates on leadership projects by Wikimedia movement organizers in Brazil and Cape Verde. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A6|continue reading]]) * '''Internal knowledge management''': launch of a new portal for technical documentation and community resources. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A7|continue reading]]) * '''Innovate in free knowledge''': high-quality audiovisual resources for scientific experiments and a new toolkit to record oral transcripts. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A8|continue reading]]) * '''Evaluate, iterate, and adapt''': results from the Equity Landscape project pilot ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A9|continue reading]]) * '''Other news and updates''': a new forum to discuss Movement Strategy implementation, upcoming Wikimedia Foundation Board of Trustees election, a new podcast to discuss Movement Strategy, and change of personnel for the Foundation's Movement Strategy and Governance team. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A10|continue reading]]) </div><section end="msg-newsletter"/> </div> Thank you for reading! [[User:RamzyM (WMF)|RamzyM (WMF)]] 18 juli 2022 kl. 03.37 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:RamzyM (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23529147 --> == Announcing the six candidates for the 2022 Board of Trustees election == <section begin="announcement-content"/> :''[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Announcing the six candidates for the 2022 Board of Trustees election| You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Announcing the six candidates for the 2022 Board of Trustees election|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Announcing the six candidates for the 2022 Board of Trustees election}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Hi everyone, '''The Affiliate voting process has concluded.''' Representatives from each Affiliate organization learned about the candidates by reading candidates’ statements, reviewing candidates’ answers to questions, and considering the candidates’ ratings provided by the Analysis Committee. The selected 2022 Board of Trustees candidates are: * Tobechukwu Precious Friday ([[:m:User:Tochiprecious|Tochiprecious]]) * Farah Jack Mustaklem ([[:m:User:Fjmustak|Fjmustak]]) * Shani Evenstein Sigalov ([[:m:User:Esh77|Esh77]]) * Kunal Mehta ([[:m:User:Legoktm|Legoktm]]) * Michał Buczyński ([[:m:User:Aegis Maelstrom|Aegis Maelstrom]]) * Mike Peel ([[:m:User:Mike Peel|Mike Peel]]) You may see more information about the [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Results|Results]] and [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Stats|Statistics]] of this Board election. Please take a moment to appreciate the Affiliate Representatives and Analysis Committee members for taking part in this process and helping to grow the Board of Trustees in capacity and diversity. These hours of volunteer work connect us across understanding and perspective. Thank you for your participation. Thank you to the community members who put themselves forward as candidates for the Board of Trustees. Considering joining the Board of Trustees is no small decision. The time and dedication candidates have shown to this point speaks to their commitment to this movement. Congratulations to those candidates who have been selected. A great amount of appreciation and gratitude for those candidates not selected. Please continue to share your leadership with Wikimedia. Thank you to those who followed the Affiliate process for this Board election. You may review the results of the Affiliate selection process. '''The next part of the Board election process is the community voting period.''' [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022#Timeline|You may view the Board election timeline here]]. To prepare for the community voting period, there are several things community members can engage with in the following ways: * [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Candidates|Read candidates’ statements]] and read the candidates’ answers to the questions posed by the Affiliate Representatives. * [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_elections/2022/Community_Voting/Questions_for_Candidates|Propose and select the 6 questions for candidates to answer during their video Q&A]]. * See the [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Candidates|Analysis Committee’s ratings of candidates on each candidate’s statement]]. * [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Community Voting/Election Compass|Propose statements for the Election Compass]] voters can use to find which candidates best fit their principles. * Encourage others in your community to take part in the election. Best, Movement Strategy and Governance ''This message was sent on behalf of the Board Selection Task Force and the Elections Committee'' </div><section end="announcement-content"/> [[User:MNadzikiewicz (WMF)|MNadzikiewicz (WMF)]] 27 juli 2022 kl. 16.03 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:MNadzikiewicz (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23530132 --> == Vote for Election Compass Statements == <section begin="announcement-content" /> :''[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Vote for Election Compass Statements| You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Vote for Election Compass Statements|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Vote for Election Compass Statements}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Hi all, Volunteers in the [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022|2022 Board of Trustees election]] are invited to [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_elections/2022/Community_Voting/Election_Compass/Statements|vote for statements to use in the Election Compass]]. You can vote for the statements you would like to see included in the Election Compass on Meta-wiki. An Election Compass is a tool to help voters select the candidates that best align with their beliefs and views. The community members will propose statements for the candidates to answer using a Lickert scale (agree/neutral/disagree). The candidates’ answers to the statements will be loaded into the Election Compass tool. Voters will use the tool by entering in their answer to the statements (agree/disagree/neutral). The results will show the candidates that best align with the voter’s beliefs and views. Here is the timeline for the Election Compass: *<s>July 8 - 20: Volunteers propose statements for the Election Compass</s> *<s>July 21 - 22: Elections Committee reviews statements for clarity and removes off-topic statements</s> *July 23 - August 1: Volunteers vote on the statements *August 2 - 4: Elections Committee selects the top 15 statements *August 5 - 12: candidates align themselves with the statements *August 15: The Election Compass opens for voters to use to help guide their voting decision The Elections Committee will select the top 15 statements at the beginning of August Best, Movement Strategy and Governance ''This message was sent on behalf of the Board Selection Task Force and the Elections Committee'' </div><section end="announcement-content" /> [[User:MNadzikiewicz (WMF)|MNadzikiewicz (WMF)]] 27 juli 2022 kl. 23.01 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:MNadzikiewicz (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23530132 --> == Bot policy == Hello. To facilitate [[:m:Special:MyLanguage/Stewards|steward]] granting of bot access, I suggest implementing the [[m:Special:MyLanguage/Bot policy|standard bot policy]] on this wiki. In particular, this policy allows stewards to automatically flag known interlanguage linking bots (if this page says that is acceptable) or bots that fix double redirects. The policy also enables [[m:Bot policy#Global_bots|global bots]] on this wiki (if this page says that is acceptable), which are trusted bots that will be given bot access on every wiki that allows global bots. This policy makes bot access requesting much easier for local users, operators, and stewards. To implement it we only need to create a redirect to this page from [[Project:Bot policy]], and add a line at the top noting that it is used here. If you use or prefer to use a dedicated project page for handling bot flag requests, that is also acceptable. Please read [[m:Special:MyLanguage/Bot policy|the text at Meta-Wiki]] before commenting. If you object, please say so; I hope to implement in two weeks if there is no objection, since it is particularly written to streamline bot requests on wikis with little or no community interested in bot access requests. Thank you for your consideration. --'''[[User:Rschen7754|Rs]][[User talk:Rschen7754|chen]][[Special:Contributions/Rschen7754|7754]]''' 6 augusti 2022 kl. 06.12 (CEST) caexs0g9eg81cyoed8ksemvc93hbe13 52436 52435 2022-08-06T04:14:04Z Rschen7754 3698 Gör version 52435 av [[Special:Contributions/Rschen7754|Rschen7754]] ([[User talk:Rschen7754|diskussion]]) ogjord wikitext text/x-wiki {|align="right" style="width:300px" class="prettytable" || '''Välkommen!'''<br> Detta är platsen där ''rundskrivelser'' samlas. Här hamnar alltså alla de centrala meddelanden som går ut till samtliga wikimediaprojekt.<br> Vill du i stället vända dig till just svenskspråkiga Wikibooks, kan du göra ett inlägg på [[Wikibooks:Bybrunnen]]. Ingen fråga är för liten eller för stor för att ställas där. * [[/Arkiv|Arkiv >>]] |} '''[http://sv.wikibooks.org/wiki/Wikibooks:Rundskrivelser?&action=edit&section=new Skapa ett nytt stycke.]''' [[kategori:Wikibooks]] == Movement Learning and Leadership Development Project == Hello The Wikimedia Foundation’s Community Development team is seeking to learn more about the way volunteers learn and develop into the many different roles that exist in the movement. Our goal is to build a movement informed framework that provides shared clarity and outlines accessible pathways on how to grow and develop skills within the movement. To this end, we are looking to speak with you, our community to learn about your journey as a Wikimedia volunteer. Whether you joined yesterday or have been here from the very start, we want to hear about the many ways volunteers join and contribute to our movement. To learn more about the project, [[:m:special:MyLanguage/Movement Learning and Leadership Development Project|please visit the Meta page]]. If you are interested in participating in the project, please complete [https://docs.google.com/forms/d/e/1FAIpQLSegM07N1FK_s0VUECM61AlWOthwdn5zQOlVsa2vaKcx13BwZg/viewform?usp=sf_link this simple Google form]. Although we may not be able to speak to everyone who expresses interest, we encourage you to complete this short form if you are interested in participating! -- [[user:LMiranda (WMF)|LMiranda (WMF)]] ([[user talk:LMiranda (WMF)|talk]]) 22 januari 2020 kl. 20.00 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Trizek (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Trizek_(WMF)/sandbox/temp_MassMessage_list&oldid=19738989 --> == Additional interface for edit conflicts on talk pages == ''Sorry, for writing this text in English. If you could help to translate it, it would be appreciated.'' You might know the new interface for edit conflicts (currently a beta feature). Now, Wikimedia Germany is designing an additional interface to solve edit conflicts on talk pages. This interface is shown to you when you write on a discussion page and another person writes a discussion post in the same line and saves it before you do. With this additional editing conflict interface you can adjust the order of the comments and edit your comment. We are inviting everyone to have a look at [[m:WMDE Technical Wishes/Edit Conflicts#Edit conflicts on talk pages|the planned feature]]. Let us know what you think on our [[mw:Help talk:Two Column Edit Conflict View|central feedback page]]! -- For the Technical Wishes Team: [[m:User:Max Klemm (WMDE)|Max Klemm (WMDE)]] 26 februari 2020 kl. 15.15 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Max Klemm (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=WMDE_Technical_Wishes/Technical_Wishes_News_list_all_village_pumps&oldid=19845780 --> == Editing news 2020 #1 – Discussion tools == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> <em>[[m:VisualEditor/Newsletter/2020/April|Read this in another language]] • [[m:VisualEditor/Newsletter|Subscription list for this multilingual newsletter]]</em> [[File:TalkPages-Reply-v1.0.png|thumb|300px|alt=Screenshot showing what the Reply tool looks like|This early version of the Reply tool automatically signs and indents comments.]] The [[mw:Editing|Editing team]] has been working on [[mw:Talk pages project|the talk pages project]]. The goal of the talk pages project is to help contributors communicate on wiki more easily. This project is the result of the [[mw:Talk pages consultation 2019|Talk pages consultation 2019]]. [[File:TalkPages-Reply-v2.0.png|thumb|300px|alt=Reply tool improved with edit tool buttons|In a future update, the team plans to test a tool for easily linking to another user's name, a rich-text editing option, and other tools.]] The team is building a [[mw:Talk pages project/replying|new tool for replying]] to comments now. This early version can sign and indent comments automatically. <strong>Please [[mw:Talk pages project/replying/prototype testing#Reply%20version%201.0|test the new Reply tool]].</strong> *On 31 March 2020, the new {{Int:discussiontools-replylink}} tool was offered as a [[mw:Beta Feature|Beta Feature]] editors at four Wikipedias: [[w:ar:Special:Preferences#mw-prefsection-betafeatures|Arabic]], [[w:nl:Special:Preferences#mw-prefsection-betafeatures|Dutch]], [[w:fr:Special:Preferences#mw-prefsection-betafeatures|French]], and [[w:hu:Special:Preferences#mw-prefsection-betafeatures|Hungarian]]. If your community also wants early access to the new tool, contact [[User:Whatamidoing (WMF)]]. *The team is planning some upcoming changes. <strong>Please [[mw:Talk pages project/replying#Version%202.0|review the proposed design]] and share your thoughts on the talk page.</strong> The team will test features such as: **an easy way to mention another editor ("pinging"), **a rich-text visual editing option, and **other features identified through user testing or recommended by editors. To hear more about Editing Team updates, please add your name to the [[mw:Talk pages project#Get involved|<strong>"Get involved"</strong>]] section of the project page. You can also watch [[File:MediaWiki Vector skin blue star watchlist icon.svg|frameless|16px]] these pages: [[mw:Talk pages project|the main project page]], [[mw:Talk pages project/Updates|Updates]], [[mw:Talk pages project/replying|Replying]], and [[mw:Talk pages project/replying/prototype testing|User testing]]. – [[user:PPelberg (WMF)|PPelberg (WMF)]] ([[mw:User talk:PPelberg (WMF)|talk]]) & [[User:Whatamidoing (WMF)|Whatamidoing (WMF)]] ([[mw:User talk:Whatamidoing (WMF)|talk]]) </div> 8 april 2020 kl. 21.28 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Quiddity (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Quiddity_(WMF)/sandbox3&oldid=19967063 --> == Editing news 2020 #2 == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> <em>[[m:Special:MyLanguage/VisualEditor/Newsletter/2020/June|Read this in another language]] • [[m:Special:MyLanguage/VisualEditor/Newsletter|Subscription list for this multilingual newsletter]]</em> [[File:TalkPages-Reply-v2.0.png|alt=Mockup of the new reply feature, showing new editing tools|thumb|400x400px|The new features include a toolbar. [[mw:Talk:Talk pages project/replying|What do you think should be in the toolbar?]]]] This issue of the [[mw:Special:MyLanguage/Editing|Editing]] newsletter includes information the [[mw:Special:MyLanguage/Talk pages project|Talk pages project]], an effort to help contributors communicate on wiki more easily. * [[mw:Special:MyLanguage/Talk pages project/replying|<strong>Reply tool</strong>]]: This is available as a Beta Feature at the four partner wikis (Arabic, Dutch, French, and Hungarian Wikipedias). The Beta Feature is called "{{int:discussiontools-preference-label}}". The Beta Feature will get [[mw:Special:MyLanguage/Talk pages project/replying#Version%202.0|new features]] soon. The new features include writing comments in a new visual editing mode and pinging other users by typing <code>@</code>. You can [[mw:Special:MyLanguage/Talk pages project/replying/prototype testing#Reply%20tool%20version%202.0|test the new features]] on the [[mw:Special:MyLanguage/Beta Cluster|Beta Cluster]] now. Some other wikis will have a chance to try the Beta Feature in the coming months. * [[mw:Special:MyLanguage/New requirements for user signatures|<strong>New requirements for user signatures</strong>]]: Soon, users will not be able to save invalid custom signatures in [[Special:Preferences]]. This will reduce signature spoofing, prevent page corruption, and make new talk page tools more reliable. Most editors will not be affected. * [[mw:Special:MyLanguage/Talk pages project/New discussion|<strong>New discussion tool</strong>]]: The Editing team is beginning work on a simpler process for starting new discussions. You can [[mw:Special:MyLanguage/Talk pages project/New discussion#Design|see the initial design on the project page]]. * [[m:Special:MyLanguage/Research:Usage of talk pages|<strong>Research on the use of talk pages</strong>]]: The Editing team worked with the [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia Research|Wikimedia research team]] to study how talk pages help editors improve articles. We learned that new editors who use talk pages make more edits to the main namespace than new editors who don't use talk pages. – [[User:Whatamidoing (WMF)|Whatamidoing (WMF)]] ([[User talk:Whatamidoing (WMF)|talk]]) </div> 17 juni 2020 kl. 22.36 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Trizek (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Trizek_(WMF)/sandbox/temp_MassMessage_list&oldid=20184676 --> == Feedback on movement names == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> {{int:Hello}}. Apologies if you are not reading this message in your native language. {{int:please-translate}} if necessary. {{Int:Feedback-thanks-title}} There are a lot of conversations happening about the future of our movement names. We hope that you are part of these discussions and that your community is represented. Since 16 June, the Foundation Brand Team has been running a [https://wikimedia.qualtrics.com/jfe/form/SV_9G2dN7P0T7gPqpD survey] in 7 languages about [[m:Special:MyLanguage/Communications/Wikimedia brands/2030 movement brand project/Naming convention proposals|3 naming options]]. There are also community members sharing concerns about renaming in a [[m:Special:MyLanguage/Community open letter on renaming|Community Open Letter]]. Our goal in this call for feedback is to hear from across the community, so we encourage you to participate in the survey, the open letter, or both. The survey will go through 7 July in all timezones. Input from the survey and discussions will be analyzed and published on Meta-Wiki. Thanks for thinking about the future of the movement, --[[:m:Talk:Communications/Wikimedia brands/2030 movement brand project|The Brand Project team]], 2 juli 2020 kl. 21.52 (CEST) ''Note: The survey is conducted via a third-party service, which may subject it to additional terms. For more information on privacy and data-handling, see the [[foundation:Special:MyLanguage/Naming Convention Proposals Movement Feedback Survey Privacy Statement|survey privacy statement]].'' </div> <!-- Meddelande skickades av User:Elitre (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Elitre_(WMF)/All_wikis_June_2020&oldid=20238848 --> == Editing news 2020 #3 == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> <em>[[m:VisualEditor/Newsletter/2020/July|Read this in another language]] • [[m:VisualEditor/Newsletter|Subscription list for this multilingual newsletter]]</em> [[File:50M@2x.png|thumb|alt=A gold star with a blue ribbon, and the text 50m|More than <strong>50 million edits</strong> have been made using the visual editor on desktop.|400px]] Seven years ago this month, the [[mw:Editing team|Editing team]] offered the visual editor to most Wikipedia editors. Since then, editors have achieved many milestones: * More than <strong>50 million edits</strong> have been made using the visual editor on desktop. * More than <strong>2 million new articles</strong> have been created in the visual editor. More than 600,000 of these new articles were created during 2019. * The visual editor is <strong>increasingly popular</strong>. The proportion of all edits made using the visual editor has increased every year since its introduction. * In 2019, <strong>35% of the edits by newcomers</strong> (logged-in editors with ≤99 edits) used the visual editor. This percentage has <strong>increased every year</strong>. * Almost <strong>5 million edits on the mobile site</strong> have been made with the visual editor. Most of these edits have been made since the Editing team started improving the [[mw:Mobile visual editor|mobile visual editor]] in 2018. * On 17 November 2019, the [https://discuss-space.wmflabs.org/t/first-edit-made-to-wikipedia-from-outer-space/2254 <strong>first edit from outer space</strong>] was made in the mobile visual editor. 🚀 👩‍🚀 * Editors have made more than <strong>7 million edits in the 2017 wikitext editor</strong>, including starting <strong>600,000 new articles</strong> in it. The [[mw:2017 wikitext editor|2017 wikitext editor]] is VisualEditor's built-in wikitext mode. You can [[Special:Preferences#mw-prefsection-betafeatures|enable it in your preferences]]. [[User:Whatamidoing (WMF)|Whatamidoing (WMF)]] ([[User talk:Whatamidoing (WMF)|talk]]) </div> 9 juli 2020 kl. 14.56 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Elitre (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=VisualEditor/Newsletter/Wikis_with_VE&oldid=20232673 --> == Announcing a new wiki project! Welcome, Abstract Wikipedia == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> Hi all, It is my honor to introduce Abstract Wikipedia, a new project that has been unanimously approved by the Wikimedia Foundation Board of Trustees. Abstract Wikipedia proposes a new way to generate baseline encyclopedic content in a multilingual fashion, allowing more contributors and more readers to share more knowledge in more languages. It is an approach that aims to make cross-lingual cooperation easier on our projects, increase the sustainability of our movement through expanding access to participation, improve the user experience for readers of all languages, and innovate in free knowledge by connecting some of the strengths of our movement to create something new. This is our first new project in over seven years. Abstract Wikipedia was submitted as a project proposal by Denny Vrandečić in May 2020 <ref>[[m:Special:MyLanguage/Abstract Wikipedia|Abstract Wikipedia]]</ref> after years of preparation and research, leading to a detailed plan and lively discussions in the Wikimedia communities. We know that the energy and the creativity of the community often runs up against language barriers, and information that is available in one language may not make it to other language Wikipedias. Abstract Wikipedia intends to look and feel like a Wikipedia, but build on the powerful, language-independent conceptual models of Wikidata, with the goal of letting volunteers create and maintain Wikipedia articles across our polyglot Wikimedia world. The project will allow volunteers to assemble the fundamentals of an article using words and entities from Wikidata. Because Wikidata uses conceptual models that are meant to be universal across languages, it should be possible to use and extend these building blocks of knowledge to create models for articles that also have universal value. Using code, volunteers will be able to translate these abstract “articles” into their own languages. If successful, this could eventually allow everyone to read about any topic in Wikidata in their own language. As you can imagine, this work will require a lot of software development, and a lot of cooperation among Wikimedians. In order to make this effort possible, Denny will join the Foundation as a staff member in July and lead this initiative. You may know Denny as the creator of Wikidata, a long-time community member, a former staff member at Wikimedia Deutschland, and a former Trustee at the Wikimedia Foundation <ref>[[m:User:Denny|User:Denny]]</ref>. We are very excited that Denny will bring his skills and expertise to work on this project alongside the Foundation’s product, technology, and community liaison teams. It is important to acknowledge that this is an experimental project, and that every Wikipedia community has different needs. This project may offer some communities great advantages. Other communities may engage less. Every language Wikipedia community will be free to choose and moderate whether or how they would use content from this project. We are excited that this new wiki-project has the possibility to advance knowledge equity through increased access to knowledge. It also invites us to consider and engage with critical questions about how and by whom knowledge is constructed. We look forward to working in cooperation with the communities to think through these important questions. There is much to do as we begin designing a plan for Abstract Wikipedia in close collaboration with our communities. I encourage you to get involved by going to the project page and joining the new mailing list <ref>[[mail:abstract-wikipedia|Abstract Wikipedia mailing list]]</ref>. We recognize that Abstract Wikipedia is ambitious, but we also recognize its potential. We invite you all to join us on a new, unexplored path. Yours, Katherine Maher (Executive Director, Wikimedia Foundation) <references/> </div> <small>Sent by [[:m:User:Elitre (WMF)]] 9 juli 2020 kl. 21.56 (CEST) - '''[[:m:Special:MyLanguage/Abstract Wikipedia/July 2020 announcement]]''' </small> <!-- Meddelande skickades av User:Elitre (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Elitre_(WMF)/All_wikis_June_2020&oldid=20265886 --> == Technical Wishes: FileExporter and FileImporter become default features on all Wikis == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> The [[m:WMDE_Technical_Wishes/Move_files_to_Commons|FileExporter and FileImporter]] will become a default features on all wikis until August 7, 2020. They are planned to help you to move files from your local wiki to Wikimedia Commons easier while keeping all original file information (Description, Source, Date, Author, View History) intact. Additionally, the move is documented in the files view history. How does it work? Step 1: If you are an auto-confirmed user, you will see a link "Move file to Wikimedia Commons" on the local file page. Step 2: When you click on this link, the FileImporter checks if the file can in fact be moved to Wikimedia Commons. These checks are performed based on the wiki's [[m:WMDE_Technical_Wishes/Move_files_to_Commons/Configuration_file_documentation|configuration file]] which is created and maintained by each local wiki community. Step 3: If the file is compatible with Wikimedia Commons, you will be taken to an import page, at which you can update or add information regarding the file, such as the description. You can also add the 'Now Commons' template to the file on the local wiki by clicking the corresponding check box in the import form. Admins can delete the file from the local wiki by enabling the checkbox. By clicking on the 'Import' button at the end of the page, the file is imported to Wikimedia Commons. If you want to know more about the [[m:WMDE_Technical_Wishes/Move_files_to_Commons|FileImporter extension]] or the [[m:WMDE_Technical_Wishes|Technical Wishes Project]], follow the links. --For the Technical Wishes Team: </div>[[User:Max Klemm (WMDE)|Max Klemm (WMDE)]] 6 augusti 2020 kl. 11.14 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Max Klemm (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=WMDE_Technical_Wishes/Technical_Wishes_News_list_all_village_pumps&oldid=20343133 --> == Important: maintenance operation on September 1st == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"><div class="plainlinks"> [[:m:Special:MyLanguage/Tech/Server switch 2020|Read this message in another language]] • [[:m:Special:MyLanguage/Tech/Server switch 2020|{{int:please-translate}}]] The [[foundation:|Wikimedia Foundation]] will be testing its secondary data centre. This will make sure that Wikipedia and the other Wikimedia wikis can stay online even after a disaster. To make sure everything is working, the Wikimedia Technology department needs to do a planned test. This test will show if they can reliably switch from one data centre to the other. It requires many teams to prepare for the test and to be available to fix any unexpected problems. They will switch all traffic to the secondary data centre on '''Tuesday, September 1st 2020'''. Unfortunately, because of some limitations in [[mw:Manual:What is MediaWiki?|MediaWiki]], all editing must stop while the switch is made. We apologize for this disruption, and we are working to minimize it in the future. '''You will be able to read, but not edit, all wikis for a short period of time.''' *You will not be able to edit for up to an hour on Tuesday, September 1st. The test will start at [https://www.timeanddate.com/worldclock/fixedtime.html?iso=20200901T14 14:00 UTC] (15:00 BST, 16:00 CEST, 10:00 EDT, 19:30 IST, 07:00 PDT, 23:00 JST, and in New Zealand at 02:00 NZST on Wednesday September 2). *If you try to edit or save during these times, you will see an error message. We hope that no edits will be lost during these minutes, but we can't guarantee it. If you see the error message, then please wait until everything is back to normal. Then you should be able to save your edit. But, we recommend that you make a copy of your changes first, just in case. ''Other effects'': *Background jobs will be slower and some may be dropped. Red links might not be updated as quickly as normal. If you create an article that is already linked somewhere else, the link will stay red longer than usual. Some long-running scripts will have to be stopped. *There will be code freezes for the week of September 1st, 2020. Non-essential code deployments will not happen. This project may be postponed if necessary. You can [[wikitech:Switch Datacenter#Schedule for 2018 switch|read the schedule at wikitech.wikimedia.org]]. Any changes will be announced in the schedule. There will be more notifications about this. '''Please share this information with your community.''' </div></div> <span dir=ltr>[[m:User:Trizek (WMF)|Trizek (WMF)]] ([[m:User talk:Trizek (WMF)|talk]])</span> 26 augusti 2020 kl. 15.48 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Trizek (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=20384955 --> == Invitation to participate in the conversation == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> ''{{int:Hello}}. Apologies for cross-posting, and that you may not be reading this message in your native language: translations of the following announcement may be available on '''[[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Draft review/Invitation (long version)|Meta]]'''. {{int:please-translate}}. {{Int:Feedback-thanks-title}}'' We are excited to share '''[[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Draft review|a draft of the Universal Code of Conduct]]''', which the Wikimedia Foundation Board of Trustees called for earlier this year, for your review and feedback. The discussion will be open until October 6, 2020. The UCoC Drafting Committee wants to learn which parts of the draft would present challenges for you or your work. What is missing from this draft? What do you like, and what could be improved? Please join the conversation and share this invitation with others who may be interested to join, too. To reduce language barriers during the process, you are welcomed to translate this message and the [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Draft review|Universal Code of Conduct/Draft review]]. You and your community may choose to provide your opinions/feedback using your local languages. To learn more about the UCoC project, see the [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|Universal Code of Conduct]] page, and the [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/FAQ|FAQ]], on Meta. Thanks in advance for your attention and contributions, [[:m:Talk:Trust_and_Safety|The Trust and Safety team at Wikimedia Foundation]], 10 september 2020 kl. 19.55 (CEST) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Elitre (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Universal_Code_of_Conduct/Draft_review/Invitation_(long_version)/List&oldid=20440292 --> == Wiki of functions naming contest == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> {{int:Please-translate}} {{int:Hello}}. Please help pick a name for the new Wikimedia wiki project. This project will be a wiki where the community can work together on a library of [[m:Special:MyLanguage/Abstract_Wikipedia/Wiki_of_functions_naming_contest#function|functions]]. The community can create new functions, read about them, discuss them, and share them. Some of these functions will be used to help create language-independent Wikipedia articles that can be displayed in any language, as part of the Abstract Wikipedia project. But functions will also be usable in many other situations. There will be two rounds of voting, each followed by legal review of candidates, with voting beginning on 29 September and 27 October. Our goal is to have a final project name selected on 8 December. If you would like to participate, then '''[[m:Special:MyLanguage/Abstract Wikipedia/Wiki of functions naming contest|please learn more and vote now]]''' at meta-wiki. {{Int:Feedback-thanks-title}} --[[m:User:Quiddity (WMF)|Quiddity (WMF)]]</div> 29 september 2020 kl. 23.26 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Quiddity (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Quiddity_(WMF)/Global_message_delivery_split_6&oldid=20492312 --> == Wiki of functions naming contest == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> {{int:Please-translate}} {{int:Hello}}. Please help pick a name for the new Wikimedia wiki project. This project will be a wiki where the community can work together on a library of [[m:Special:MyLanguage/Abstract_Wikipedia/Wiki_of_functions_naming_contest#function|functions]]. The community can create new functions, read about them, discuss them, and share them. Some of these functions will be used to help create language-independent Wikipedia articles that can be displayed in any language, as part of the Abstract Wikipedia project. But functions will also be usable in many other situations. There will be two rounds of voting, each followed by legal review of candidates, with voting beginning on 29 September and 27 October. Our goal is to have a final project name selected on 8 December. If you would like to participate, then '''[[m:Special:MyLanguage/Abstract Wikipedia/Wiki of functions naming contest|please learn more and vote now]]''' at meta-wiki. {{Int:Feedback-thanks-title}} --[[m:User:Quiddity (WMF)|Quiddity (WMF)]]</div> 30 september 2020 kl. 00.49 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Quiddity (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Quiddity_(WMF)/Global_message_delivery_split_6&oldid=20492312 --> == Call for feedback about Wikimedia Foundation Bylaws changes and Board candidate rubric == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> {{int:Hello}}. Apologies if you are not reading this message in your native language. {{Int:Please-translate}}. Today the Wikimedia Foundation Board of Trustees starts two calls for feedback. One is about changes to the Bylaws mainly to increase the Board size from 10 to 16 members. The other one is about a trustee candidate rubric to introduce new, more effective ways to evaluate new Board candidates. The Board welcomes your comments through 26 October. For more details, [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Board noticeboard/October 2020 - Call for feedback about Bylaws changes and Board candidate rubric|check the full announcement]]. {{Int:Feedback-thanks-title}} [[m:User:Qgil-WMF|Qgil-WMF]] ([[m:User talk:Qgil-WMF|talk]]) 7 oktober 2020 kl. 19.09 (CEST) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Elitre (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Elitre_(WMF)/Board2&oldid=20519857 --> == Important: maintenance operation on October 27 == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"><div class="plainlinks"> [[:m:Special:MyLanguage/Tech/Server switch 2020|Läs det här på ett annat språk]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-Tech%2FServer+switch+2020&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}] [[foundation:|Wikimedia Foundation]] testar övergången från sitt första till sitt andra reservdatacenter. Detta innebär att Wikipedia och Wikimedias andra wikier kommer kunna förbli online efter en katastrof. För att se till att allt fungerar, behöver Wikimedia Technology-avdelningen utföra ett planerat test. Testet kommer visa på om man säkert kan övergå från ett datacenter till ett annat. Det krävs många arbetslag för att förbereda testet och för att ha möjligheten att åtgärda oförutsedda problem. All trafik kommer att återgå till det primära datacentret '''tisdag, 27 oktober 2020'''. På grund av begränsningar i [[mw:Manual:What is MediaWiki?|MediaWiki]], måste tyvärr all redigering avslutas medan övergången pågår. Vi ber om ursäkt för avbrottet och arbetar för att minimera det i framtiden. '''Man kommer kunna läsa, men inte redigera, alla wikier en kort tid.''' *Man kommer inte kunna redigera i upp till en timme på tisdag, 27 oktober 2020. Testet börjar [https://zonestamp.toolforge.org/1603807200 14:00 UTC] (14:00 WET, 15:00 CET, 10:00 EDT, 19:30 IST, 07:00 PDT, 23:00 JST, och i Nya Zeeland onsdag 28 oktober 03:00 NZD). *Försöker du redigera eller spara något under denna tid kommer du få ett felmeddelande. Vi hoppas att inga redigeringar går förlorade under dessa minuter, men vi kan inte garantera det. Ser du felmeddelandet, får du vänta tills det är över. Sen borde du kunna spara din redigering. Men vi rekommenderar ändå att du skapar kopior av dina ändringar för säkerhets skull. ''Andra effekter'': *Bakgrundsjobb kommer vara långsammare och vissa kanske försvinner. Rödlänkar kanske inte uppdateras lika snabbt som förut. Om du skapar en artikel som det länkas till någon annanstans ifrån, kommer länken förbli röd längre än vanligt. Vissa långtgående skript kommer att ha stannat. *Viss kod kommer frysa till under vecka 44. Oviktiga koddistributioner kommer inte ske. Projektet kan skjutas fram om det skulle behövas. Du kan [[wikitech:Switch_Datacenter#Schedule_for_2020_switch|läsa schemat på wikitech.wikimedia.org]]. Alla ändringar kommer annonseras i schemat. Det kommer komma fler notiser om det här. En notis om det här kommer visas på alla wikier 30 minuter innan händelsen inträffar. '''Dela gärna informationen med din gemenskap.'''</div></div> -- <span dir=ltr>[[m:User:Trizek (WMF)|Trizek (WMF)]] ([[m:User talk:Trizek (WMF)|talk]])</span> 21 oktober 2020 kl. 19.10 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Trizek (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=20519839 --> == Wiki of functions naming contest - Round 2 == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> {{int:Hello}}. Reminder: Please help to choose the name for the new Wikimedia wiki project - the library of functions. The finalist vote starts today. The finalists for the name are: <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Wikicode, Wikicodex, Wikifunctions, Wikifusion, Wikilambda, Wikimedia Functions</span>. If you would like to participate, then '''[[m:Special:MyLanguage/Abstract Wikipedia/Wiki of functions naming contest/Names|please learn more and vote now]]''' at Meta-wiki. {{Int:Feedback-thanks-title}} --[[m:User:Quiddity (WMF)|Quiddity (WMF)]] </div> 5 november 2020 kl. 23.10 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Quiddity (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=20564572 --> == [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021/Invitation|Community Wishlist Survey 2021]] == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> [[File:Magic Wand Icon 229981 Color Flipped.svg|thumb|48px]] '''[[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021|Undersökningen gemenskapens önskelista för 2021]]''' har nu öppnat! Undersökningen är en process där gemenskaperna bestämmer vad [[m:Community Tech|Community Tech]]-arbetslaget ska arbeta med det kommande året. Vi uppmuntrar alla att skicka in förslag innan tidsfristen den '''{{#time:j xg|2020-11-30|{{PAGELANGUAGE}}}}''', eller kommentera på andra förslag för att förbättra dem. Gemenskaperna röstar på förslagen mellan {{#time:j xg|2020-12-08|{{PAGELANGUAGE}}}} och {{#time:j xg|2020-12-21|{{PAGELANGUAGE}}}}. Community Tech-arbetslaget fokuserar på verktyg för erfarna wikimedianer. Du kan skriva dina förslag på vilket språk som helst, och vi kommer översätta dem åt dig. Tack, vi ser fram emot att läsa dina förslag! </div> <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">[[m:user:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]]</span> 20 november 2020 kl. 19.15 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Other_TOP20&oldid=20689748 --> == Wikidata descriptions changes to be included more often in Recent Changes and Watchlist == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> ''Sorry for sending this message in English. Translations are available on [[m:Special:MyLanguage/Announcements/Announcement Wikidata descriptions in watchlist|this page]]. Feel free to translate it in more languages!'' As you may know, you can include changes coming from Wikidata in your Watchlist and Recent Changes ([[Special:Preferences#mw-prefsection-watchlist|in your preferences]]). Until now, this feature didn’t always include changes made on Wikidata descriptions due to the way Wikidata tracks the data used in a given article. Starting on December 3rd, the Watchlist and Recent Changes will include changes on the descriptions of Wikidata Items that are used in the pages that you watch. This will only include descriptions in the language of your wiki to make sure that you’re only seeing changes that are relevant to your wiki. This improvement was requested by many users from different projects. We hope that it can help you monitor the changes on Wikidata descriptions that affect your wiki and participate in the effort of improving the data quality on Wikidata for all Wikimedia wikis and beyond. Note: if you didn’t use the Wikidata watchlist integration feature for a long time, feel free to give it another chance! The feature has been improved since the beginning and the content it displays is more precise and useful than at the beginning of the feature in 2015. If you encounter any issue or want to provide feedback, feel free to use [[Phab:T191831|this Phabricator ticket]]. Thanks! [[:d:User:Lea Lacroix (WMDE)|Lea Lacroix (WMDE)]] 30 november 2020 kl. 15.39 (CET) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Lea Lacroix (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Lea_Lacroix_(WMDE)/wikis&oldid=20728482 --> == 2020 Coolest Tool Award Ceremony on December 11th == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> Hello all, The ceremony of the 2020 [[m:Coolest_Tool_Award|Wikimedia Coolest Tool Award]] will take place virtually on Friday, December 11th, at 17:00 GMT. This award is highlighting tools that have been nominated by contributors to the Wikimedia projects, and the ceremony will be a nice moment to show appreciation to the tools developers and maybe discover new tools! You will find more information [[m:Coolest_Tool_Award|here]] about the livestream and the discussions channels. Thanks for your attention, [[:d:User:Lea Lacroix (WMDE)|Lea Lacroix (WMDE)]] 7 december 2020 kl. 11.55 (CET) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Lea Lacroix (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=20734978 --> == Undersökning: Gemenskapens önskelista för 2021 == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> [[File:Magic Wand Icon 229981 Color Flipped.svg|thumb|48px]] '''Vi bjuder in alla registrerade användare att rösta i [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021|undersökningen Gemenskapens önskelista 2021]]. Du kan rösta från och med nu fram till den {{#time:j xg|2020-12-21|sv}} på så många förslag som du vill.''' I undersökningen samlas önskningar om nya och förbättrade verktyg för avancerade användare. Efter omröstningen kommer vi göra vårt bästa för att uppfylla era önskningar. Vi börjar med de populäraste. Vi, [[m:Special:MyLanguage/Community Tech|Community Tech]], är en av [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation|Wikimedia Foundation]]s arbetslag. Vi skapar och förbättrar verktyg för redigering och wikimoderering. Vad vi kommer arbeta med beror på resultatet i gemenskapens önskelista. En gång om året kan du skriva in dina förslag. Efter två veckor kan du rösta på dem du är mest intresserad av. Sen väljer vi önskningar från undersökningen att arbeta på. Vissa av önskningarna kan uppfyllas av frivilliga utvecklare eller av andra arbetslag. Vi inväntar dina röster. Tack så mycket! </div> [[user:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] 11 december 2020 kl. 16.55 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Other_TOP20&oldid=20689748 --> == Moving Wikimania 2021 to a Virtual Event == <div class="mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> [[File:Wikimania_logo_with_text_2.svg|right|alt=Wikimania's logo.|75px]] ''{{int:Hello}}. Apologies if you are not reading this message in your native language. {{Int:Please-translate}}. {{Int:Feedback-thanks-title}}'' [[:m:Wikimania 2021|Wikimania will be a virtual event this year]], and hosted by a wide group of community members. Whenever the next in-person large gathering is possible again, [[:m:ESEAP Hub|the ESEAP Core Organizing Team]] will be in charge of it. Stay tuned for more information about how ''you'' can get involved in the planning process and other aspects of the event. [https://lists.wikimedia.org/pipermail/wikimedia-l/2021-January/096141.html Please read the longer version of this announcement on wikimedia-l]. ''ESEAP Core Organizing Team, Wikimania Steering Committee, Wikimedia Foundation Events Team'', 27 januari 2021 kl. 16.15 (CET) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Elitre (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Elitre_(WMF)/Wikimania21&oldid=21014617 --> == Project Grant Open Call == This is the announcement for the [[m:Grants:Project|Project Grants program]] open call that started on January 11, with the submission deadline of February 10, 2021.<br> This first open call will be focussed on Community Organizing proposals. A second open call focused on research and software proposals is scheduled from February 15 with a submission deadline of March 16, 2021.<br> For the Round 1 open call, we invite you to propose grant applications that fall under community development and organizing (offline and online) categories. Project Grant funds are available to support individuals, groups, and organizations to implement new experiments and proven ideas, from organizing a better process on your wiki, coordinating a campaign or editathon series to providing other support for community building. We offer the following resources to help you plan your project and complete a grant proposal:<br> * Weekly proposals clinics via Zoom during the Open Call. Join us for [[m:Grants:Project|#Upcoming_Proposal_Clinics|real-time discussions]] with Program Officers and select thematic experts and get live feedback about your Project Grants proposal. We’ll answer questions and help you make your proposal better. We also offer these support pages to help you build your proposal: * [[m:Grants:Project/Tutorial|Video tutorials]] for writing a strong application<br> * General [[m:Grants:Project/Plan|planning page]] for Project Grants <br> * [[m:Grants:Project/Learn|Program guidelines and criteria]]<br> Program officers are also available to offer individualized proposal support upon request. Contact us if you would like feedback or more information.<br> We are excited to see your grant ideas that will support our community and make an impact on the future of Wikimedia projects. Put your idea into motion, and [[m:Grants:Project/Apply|submit your proposal]] by February 10, 2021!<br> Please feel free to get in touch with questions about getting started with your grant application, or about serving on the Project Grants Committee. Contact us at projectgrants{{at}}wikimedia.org. Please help us translate this message to your local language. [[Användare:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]] ([[Användardiskussion:MediaWiki message delivery|diskussion]]) 28 januari 2021 kl. 09.00 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:RSharma (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=20808431 --> == Wikifunctions logo contest == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> {{Int:Hello}}. Hjälp gärna till att välja ett designkoncept för loggan för den nya wikin Wikifunctions. Omröstningen börjar i dag och kommer att pågå i två veckor. Om du vill delta, '''[[m:Special:MyLanguage/Abstract Wikipedia/Wikifunctions logo concept/Vote|läs mer om ämnet och rösta]]''' på Meta. {{Int:Feedback-thanks-title}} --[[m:User:Quiddity (WMF)|Quiddity (WMF)]]</div> 2 mars 2021 kl. 02.45 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Quiddity (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=21087740 --> == Universell uppförandekod: fas 2 == Den [[:wmf:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|'''universella uppförandekoden (UCoC)''']] erbjuder en universell baslinje av acceptabelt beteende för hela Wikimediarörelsen och alla dess projekt. Projektet är för närvarande i fas 2, för att utforma hur man kommer genomföra koden. Du kan läsa mer om hela projektet på dess [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|'''projektsida''']]. === Beredningskommitté: Upprop för ansökningar === Wikimedia Foundation rekryterar volontärer för att ta delta i en kommitté för att försöka göra koden genomförbar. Kommitténs medlemmar kommer samlas mellan 2 till 6 timmar i veckan från sent i april till juli och sedan i oktober och november. Det är viktigt att kommittén är mångfaldig och inkluderande samt har en rad olika erfarenheter från erfarna användare och nykomlingar, till de som har utsatts för eller reagerat på trakasserier, samt dem som felaktigt anklagats för detsamma. För att ansöka och ta reda på mer om processen, se [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Drafting committee|Universell uppförandekod/Beredningskommitté]]. === Rådfrågning hos gemenskapen 2021: Notis och anrop för volontärer / översättare === Från 5 april – 5 maj 2021 kommer konversationer att hållas på flera Wikimediaprojekt om hur man ska efterfölja UCoC. Vi letar efter volontärer för att översätta nyckelmaterial och hjälpa till med att rådfråga på sina egna språk eller projekt med hjälp av föreslagna [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/2021 consultations/Discussion|nyckelfrågor]]. Om du är intresserad av att delta i någon av dessa roller, [[:m:Talk:Universal Code of Conduct/2021 consultations|var god meddela oss]] på vilket språk du än känner dig bekväm i. För att ta reda på mer om arbetet och andra konversationer som äger rum, se [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/2021 consultations|Universell uppförandekod/Rådfrågning 2021]]. -- [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] ([[User talk:Xeno (WMF)|diskussion]]) 5 april 2021 kl. 23.22 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SOyeyele (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SOyeyele_(WMF)/Announcements/Swedish&oldid=21301222 --> == Line numbering coming soon to all wikis == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> [[File:Technical_Wishes_–_Line_numbering_-_2010_wikitext_editor.png|thumb|Exempel]] Från och med den 15 april kan man aktivera radnumrering i vissa textredigerare - för närvarande i namnrymd för mallar, tillkommer snart fler namnrymder. Detta kommer göra det enkalre att upptäcka radbrytningar och att referera till en specifik rad i diskussioner. Dessa nummer kommer visas om man aktiverat funktionen syntaxmarkering ([[mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeMirror|tillägget CodeMirror]]), som stöds av [[mw:Special:MyLanguage/Extension:WikiEditor|2010]] och [[mw:Special:MyLanguage/2017 wikitext editor|2017]] års wikitextredigerare. Mer information finns på [[m:WMDE Technical Wishes/Line Numbering|den här projektsidan]]. Alla bjuds in för att testa funktionen, och att ge återkoppling [[m:talk:WMDE Technical Wishes/Line Numbering|den här diskussionssidan]]. </div> -- [[m:User:Johanna Strodt (WMDE)|Johanna Strodt (WMDE)]] 12 april 2021 kl. 17.09 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Johanna Strodt (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=WMDE_Technical_Wishes/Technical_Wishes_News_list_all_village_pumps&oldid=21329014 --> == Suggested Values == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> Från den 29:e April kommer det vara möjligt att föreslå värden för parametrar i mallar. Föreslagna värden kan läggas till i [[mw:Special:MyLanguage/Help:TemplateData|TemplateData]] och kommer då visas som en drop-down i [[mw:Special:MyLanguage/Help:VisualEditor/User guide|VisualEditor]]. Detta gör det möjligt för mall-användare att snabbt välja ett passande värde. På så sätt förhindrar detta eventuella fel och gör det enklare att fylla i mallar med värden. Det kommer fortfarande vara möjligt att fylla i andra värden än de föreslagna. Mer information, inklusive vilka typer av parametrar som finns tillgängliga och hur man kan föreslå värden finns på: [[mw:Help:TemplateData#suggestedvalues|[1]]] [[m:WMDE_Technical_Wishes/Suggested_values_for_template_parameters|[2]]]. Alla är välkommna att testa funktionen och ge återkoppling på [[m:Talk:WMDE Technical Wishes/Suggested values for template parameters|den här diskussionssidan]]. </div> [[m:User:Timur Vorkul (WMDE)|Timur Vorkul (WMDE)]] 22 april 2021 kl. 16.08 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Timur Vorkul (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=WMDE_Technical_Wishes/Technical_Wishes_News_list_all_village_pumps&oldid=21361904 --> == Universal Code of Conduct News – Issue 1 == <div style = "line-height: 1.2"> <span style="font-size:200%;">'''Universal Code of Conduct News'''</span><br> <span style="font-size:120%; color:#404040;">'''Issue 1, June 2021'''</span><span style="font-size:120%; float:right;">[[m:Universal Code of Conduct/Newsletter/1|Read the full newsletter]]</span> ---- Welcome to the first issue of [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|Universal Code of Conduct News]]! This newsletter will help Wikimedians stay involved with the development of the new code, and will distribute relevant news, research, and upcoming events related to the UCoC. Please note, this is the first issue of UCoC Newsletter which is delivered to all subscribers and projects as an announcement of the initiative. If you want the future issues delivered to your talk page, village pumps, or any specific pages you find appropriate, you need to [[m:Global message delivery/Targets/UCoC Newsletter Subscription|subscribe here]]. You can help us by translating the newsletter issues in your languages to spread the news and create awareness of the new conduct to keep our beloved community safe for all of us. Please [[m:Universal Code of Conduct/Newsletter/Participate|add your name here]] if you want to be informed of the draft issue to translate beforehand. Your participation is valued and appreciated. </div><div style="margin-top:3px; padding:10px 10px 10px 20px; background:#fffff; border:2px solid #808080; border-radius:4px; font-size:100%;"> * '''Affiliate consultations''' – Wikimedia affiliates of all sizes and types were invited to participate in the UCoC affiliate consultation throughout March and April 2021. ([[m:Universal Code of Conduct/Newsletter/1#sec1|continue reading]]) * '''2021 key consultations''' – The Wikimedia Foundation held enforcement key questions consultations in April and May 2021 to request input about UCoC enforcement from the broader Wikimedia community. ([[m:Universal Code of Conduct/Newsletter/1#sec2|continue reading]]) * '''Roundtable discussions''' – The UCoC facilitation team hosted two 90-minute-long public roundtable discussions in May 2021 to discuss UCoC key enforcement questions. More conversations are scheduled. ([[m:Universal Code of Conduct/Newsletter/1#sec3|continue reading]]) * '''Phase 2 drafting committee''' – The drafting committee for the phase 2 of the UCoC started their work on 12 May 2021. Read more about their work. ([[m:Universal Code of Conduct/Newsletter/1#sec4|continue reading]]) * '''Diff blogs''' – The UCoC facilitators wrote several blog posts based on interesting findings and insights from each community during local project consultation that took place in the 1st quarter of 2021. ([[m:Universal Code of Conduct/Newsletter/1#sec5|continue reading]])</div> --[[Användare:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]] ([[Användardiskussion:MediaWiki message delivery|diskussion]]) 12 juni 2021 kl. 01.05 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SOyeyele (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SOyeyele_(WMF)/Announcements/Other_languages&oldid=21578291 --> == Wikimania 2021: Individual Program Submissions == [[File:Wikimania logo with text 2.svg|right|200px]] Dear all, Wikimania 2021 will be [[:wikimania:2021:Save the date and the Core Organizing Team|hosted virtually]] for the first time in the event's 15-year history. Since there is no in-person host, the event is being organized by a diverse group of Wikimedia volunteers that form the [[:wikimania:2021:Organizers|Core Organizing Team]] (COT) for Wikimania 2021. '''Event Program''' - Individuals or a group of individuals can submit their session proposals to be a part of the program. There will be translation support for sessions provided in a number of languages. See more information [[:wikimania:2021:Submissions/Guidelines#Language Accessibility|here]]. Below are some links to guide you through; * [[:wikimania:2021:Submissions|Program Submissions]] * [[:wikimania:2021:Submissions/Guidelines|Session Submission Guidelines]] * [[:wikimania:2021:FAQ|FAQ]] Please note that the deadline for submission is 18th June 2021. '''Announcements'''- To keep up to date with the developments around Wikimania, the COT sends out weekly updates. You can view them in the Announcement section [[:wikimania:2021:Announcements|here]]. '''Office Hour''' - If you are left with questions, the COT will be hosting some office hours (in multiple languages), in multiple time-zones, to answer any programming questions that you might have. Details can be found [[:wikimania:2021:Organizers#Office hours schedule|here.]] Best regards, [[Användare:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]] ([[Användardiskussion:MediaWiki message delivery|diskussion]]) 16 juni 2021 kl. 06.18 (CEST) On behalf of Wikimania 2021 Core Organizing Team <!-- Meddelande skickades av User:Bodhisattwa@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/VisualEditor/Newsletter/Wikis_with_VE&oldid=21597568 --> == Editing news 2021 #2 == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> <em>[[m:Special:MyLanguage/VisualEditor/Newsletter/2021/June|Läs detta på ett annat språk]] • [[m:VisualEditor/Newsletter|Prenumerationslista för detta flerspråkiga nyhetsbrev]]</em> [[File:Reply Tool A-B test comment completion.png|alt=<span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Junior contributors comment completion rate across all participating Wikipedias</span>|thumb|296x296px|<span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">When newcomers had the Reply tool and tried to post on a talk page, they were more successful at posting a comment. ([https://wikimedia-research.github.io/Reply-tools-analysis-2021/ Source])</span>]] <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Earlier this year, the Editing team ran a large study of [[mw:Talk pages project/Replying|the Reply Tool]]. The main goal was to find out whether the Reply Tool helped [[mw:Talk pages project/Glossary|newer editors]] communicate on wiki. The second goal was to see whether the comments that newer editors made using the tool needed to be reverted more frequently than comments newer editors made with the existing wikitext page editor.</span> <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">The key results were:</span> * <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Newer editors who had automatic ("default on") access to the Reply tool were [https://wikimedia-research.github.io/Reply-tools-analysis-2021/ more likely] to post a comment on a talk page.</span> * <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">The comments that newer editors made with the Reply Tool were also [https://wikimedia-research.github.io/Reply-tools-analysis-2021/ less likely] to be reverted than the comments that newer editors made with page editing.</span> <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">These results give the Editing team confidence that the tool is helpful.</span> <strong><span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Looking ahead</span></strong> <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">The team is planning to make the Reply tool available to everyone as an opt-out preference in the coming months. This has already happened at the Arabic, Czech, and Hungarian Wikipedias.</span> <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">The next step is to [[phab:T280599|resolve a technical challenge]]. Then, they will deploy the Reply tool first to the [[phab:T267379|Wikipedias that participated in the study]]. After that, they will deploy it, in stages, to the other Wikipedias and all WMF-hosted wikis.</span> <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">You can turn on "{{int:discussiontools-preference-label}}" [[Special:Preferences#mw-prefsection-betafeatures|in Beta Features]] now. After you get the Reply tool, you can change your preferences at any time in [[Special:Preferences#mw-prefsection-editing-discussion]].</span> –[[User:Whatamidoing (WMF)|Whatamidoing (WMF)]] ([[User talk:Whatamidoing (WMF)|diskussion]]) </div> 24 juni 2021 kl. 16.14 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Elitre (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/VisualEditor/Newsletter/Wikis_with_VE&oldid=21624491 --> == Server switch == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"><div class="plainlinks"> [[:m:Special:MyLanguage/Tech/Server switch 2020|Läs det här på ett annat språk]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-Tech%2FServer+switch+2020&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}] [[foundation:|Wikimedia Foundation]] testar övergången från sitt första till sitt andra reservdatacenter. Det kommer att se till att Wikipedia och andra Wikimedia-wikier kan förbli online, även om någon form av katastrof skulle inträffa. För att se till att allt fungerar, behöver Wikimedia Technology-avdelningen utföra ett planerat test. Testet kommer visa på om man säkert kan övergå från ett datacenter till ett annat. Det krävs många arbetslag för att förbereda testet och för att ha möjligheten att åtgärda oförutsedda problem. <!-- All trafik kommer att återgå till det primära datacentret '''tisdag, 27 oktober 2020'''. --> På grund av begränsningar i [[mw:Manual:What is MediaWiki?|MediaWiki]], måste tyvärr all redigering upphöra medan övergången pågår. Vi ber om ursäkt för avbrottet och arbetar för att minimera det i framtiden. '''Under en kort tidsperiod kommer det bara vara möjligt att läsa, men inte redigera alla wikier.''' *Man kommer inte kunna redigera i upp till en timme på tisdag, 29 juni 2021. Testet börjar [https://zonestamp.toolforge.org/1624975200 14:00 UTC] (07:00 PDT, 10:00 EDT, 15:00 WEST/BST, 16:00 CEST, 19:30 IST, 23:00 JST, och i Nya Zeeland onsdag 30 juni 02:00 NZST). *Försöker du redigera eller spara något under denna tid kommer du få ett felmeddelande. Vi hoppas att inga redigeringar går förlorade under dessa minuter, men vi kan inte garantera det. Om du ser felmeddelandet, vänligen vänta tills allt fungerar som normalt igen. Sedan borde du kunna spara din redigering. Vi rekommenderar ändå att du skapar kopior av dina ändringar, för säkerhets skull. ''Andra effekter'': *Bakgrundsjobb kommer vara långsammare och vissa kanske försvinner. Rödlänkar kanske inte uppdateras lika snabbt som förut. Om du skapar en artikel som det länkas till någon annanstans ifrån, kommer länken förbli röd längre än vanligt. En del långtidsskript kommer att behöva stoppas. *Viss kod kommer frysa till 28 juni. Utrullning av icke-essentiella koddistributioner kommer inte att utföras. Projektet kan skjutas fram om det skulle behövas. Du kan [[wikitech:Switch_Datacenter#Schedule_for_2021_switch|läsa schemat på wikitech.wikimedia.org]]. Alla ändringar kommer att tillkännages i tidsplanen. Det kommer att komma fler notiser om det här. En notis om det här kommer visas på alla wikier 30 minuter innan händelsen inträffar. '''Dela gärna informationen med din gemenskap.'''</div></div> [[user:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] 27 juni 2021 kl. 03.19 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=21463754 --> == Call for Candidates for the Movement Charter Drafting Committee == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> Movement Strategy announces [[:m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee|the Call for Candidates for the Movement Charter Drafting Committee]]. The Call opens August 2, 2021 and closes September 1, 2021. The Committee is expected to represent [[:m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Diversity_and_Expertise_Matrices|diversity in the Movement]]. Diversity includes gender, language, geography, and experience. This comprises participation in projects, affiliates, and the Wikimedia Foundation. English fluency is not required to become a member. If needed, translation and interpretation support is provided. Members will receive an allowance to offset participation costs. It is US$100 every two months. We are looking for people who have some of the following [[:m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee#Role_Requirements|skills]]: * Know how to write collaboratively. (demonstrated experience is a plus) * Are ready to find compromises. * Focus on inclusion and diversity. * Have knowledge of community consultations. * Have intercultural communication experience. * Have governance or organization experience in non-profits or communities. * Have experience negotiating with different parties. The Committee is expected to start with 15 people. If there are 20 or more candidates, a mixed election and selection process will happen. If there are 19 or fewer candidates, then the process of selection without election takes place. Will you help move Wikimedia forward in this important role? Submit your candidacy [[:m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee#Candidate_Statements|here]]. Please contact strategy2030[[File:At sign.svg|16x16px|link=|(_AT_)]]wikimedia.org with questions. </div> [[Användare:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] ([[Användardiskussion:Xeno (WMF)|diskussion]]) 3 augusti 2021 kl. 02.12 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Xeno_(WMF)/Delivery/Wikibooks&oldid=21828257 --> == Universal Code of Conduct - Enforcement draft guidelines review == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="content"/>The [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Drafting_committee#Phase_2|Universal Code of Conduct Phase 2 drafting committee]] would like comments about the '''[[:m:Universal Code of Conduct/Enforcement draft guidelines review|enforcement draft guidelines]]''' for the [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|Universal Code of Conduct]] (UCoC). This review period is planned for 17 August 2021 through 17 October 2021. These guidelines are not final but you can help move the progress forward. The committee will revise the guidelines based upon community input. Comments can be shared in any language on the [[m:Talk:Universal Code of Conduct/Enforcement draft guidelines review|draft review talk page]] and [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Discussions|multiple other venues]]. Community members are encouraged to organize conversations in their communities. There are planned live discussions about the UCoC enforcement draft guidelines: :[[wmania:2021:Submissions/Universal_Code_of_Conduct_Roundtable|Wikimania 2021 session]] (recorded 16 August) :[[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/2021_consultations/Roundtable_discussions#Conversation hours|Conversation hours]] - 24 August, 31 August, 7 September @ 03:00 UTC & 14:00 UTC :[[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/2021_consultations/Roundtable_discussions|Roundtable calls]] - 18 September @ 03:00 UTC & 15:00 UTC Summaries of discussions will be posted every two weeks [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Drafting committee/Digests|here]]. Please let me know if you have any questions.<section end="content"/> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 18 augusti 2021 kl. 00.09 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Xeno_(WMF)/Delivery/Wikibooks&oldid=21895034 --> == Wikimedia Foundation Board of Trustees election has come to an end == Thank you for participating in the [[:meta:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_elections/2021|2021 Wikimedia Foundation Board of Trustees election]]! Voting closed August 31 at 23:59. The official data, including the four most voted candidates, will be announced as soon as the [[:meta:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_elections_committee|Elections Committee]] completes their review of the ballots. The official announcement of the new trustees appointed will happen later, once the selected candidates have been confirmed by the Board. 6,946 community members from 216 wiki projects have voted. This makes 10.2% global participation, 1.1% higher than in the last Board elections. In 2017, 5167 people from 202 wiki projects cast their vote. A full analysis is planned to be published in a few days when the confirmed results are announced. In the meantime, you can check the [[:meta:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_elections/2021/Stats|data produced during the election]]. Diversity was an important goal with these elections. Messages about the Board election were translated into 61 languages. This outreach worked well. There were 70 communities with eligible voters voting in this election for the first time. With your help, next year’s Board of Trustees election will be even better. 1 september 2021 kl. 23.00 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:MNadzikiewicz (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Xeno_(WMF)/Delivery/Wikibooks&oldid=21895034 --> == The 2022 Community Wishlist Survey will happen in January == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> Hej allesammans! Vi hoppas ni alla har mår bra och är så trygga som möjligt i dessa tider! Vi vill dela några nyheter om en ändring i underökningen för gemenskapens önskelista 2022. Vi vill också höra vad du tycker. Sammanfattning: <div style="font-style:italic;"> Vi kommer köra [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey|gemenskapens önskelista 2022]] i januari 2022. Vi behöver mer tid att arbeta på 2021 års önskningar. Vi behöver också mer tid att förbereda vissa ändringar av önskelistan för 2022. Under tiden kan du använda en [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey/Sandbox|tillägnad sandlåda för att skicka in tidiga idéer för 2022 års önskningar]]. </div> === Förslag och uppfyllelser av önskningar kommer ske samma år === Tidigare har [[m:Special:MyLanguage/Community Tech|gemenskapens teknikteam]] kört undersökningen för gemenskapens önskelista för kommande år i november året innan. Vi körde exempelvis [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021|önskelistan från 2021]] i november 2020. Det fungerade väl för några år sedan. Vid den tidpunkten brukade vi arbeta på önskelistan strax efter att resultaten från omröstningen publicerats. 2021 uppstod det däremot ett glapp mellan omröstningen och när vi kunde börja arbeta på nya önskningar. Fram till 2021 arbetade vi på önskningar från [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2020|önskelistan från 2020]]. Vi hoppas att önskelistan 2022 i januari 2022 kommer vara mer intuitiv. Detta kommer ge oss mer tid på att uppfylla fler önskningar från 2021 års önskelista. === Uppmuntra bredare deltagande från historiskt uteslutna gemenskaper === Vi funderar på hur vi kan göra det enklare att delta i önskelistan. Vi vill stödja fler översättningar, och uppmuntra underutrustade gemenskaper att vara mer aktiva. Vi skulle vilja ha lite tid att göra dessa ändringar. === En ny plats för att diskutera med oss om prioriteringar och önskningar som ännu inte uppfyllts === Vi kommer att ha gått 365 dagar utan en önskelista. Vi uppmuntrar dig att ta kontakt. Vi hoppas du hör av dig på [[m:Special:MyLanguage/Talk:Community Wishlist Survey|diskussionssidan]], men vi hoppas också att du deltar i vårt Prata med oss-möte som hålls varannan månad! Dessa kommer hållas på två olika tider för att passa olika tidszoner. Vi påbörjar vårt första möte '''15 september 23:00 UTC'''. Fler detaljer om agendan och inramningen kommer snart! === Idéstorm och förslag till utkast före förslagsfasen === Har du några tidiga idéer på önskningar kan du använda [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey/Sandbox|önskelistans nya sandlåda]]. På så sätt glömmer du inte detta innan januari 2022. Du kommer kunna komma tillbaka och fila på dina idéer. Kom ihåg att redigeringar i sandlådan inte räknas som önskningar! === Återkoppling === * Hur skulle önskelistan kunna förbättras? * Hur skulle du vilja använda vår nya [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey/Sandbox|sandlåda]]? * Vilka risker ser du, om några, med vårt beslut att ändra datumet för önskelistan 2022? * Vad skulle hjälpa mer folk att delta i önskelistan 2022? Svara på [[m:Special:MyLanguage/Talk:Community Wishlist Survey|diskussionssidan]] (på vilket språk du vill) eller på våra Prata med oss-möten. </div> [[user:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[user talk:SGrabarczuk (WMF)|talk]]) 7 september 2021 kl. 02.23 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=21980442 --> == Server switch == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"><div class="plainlinks"> [[:m:Special:MyLanguage/Tech/Server switch|Läs det här på ett annat språk]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-Tech%2FServer+switch&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}] [[foundation:|Wikimedia Foundation]] testar övergången från sitt första till sitt andra reservdatacenter. Det kommer att se till att Wikipedia och andra Wikimedia-wikier kan förbli online, även om någon form av katastrof skulle inträffa. För att se till att allt fungerar, behöver Wikimedia Technology-avdelningen utföra ett planerat test. Testet kommer visa på om man säkert kan övergå från ett datacenter till ett annat. Det krävs många arbetslag för att förbereda testet och för att ha möjligheten att åtgärda oförutsedda problem. All trafik kommer att återgå till det primära datacentret '''tisdag 14 september 2021'''. På grund av begränsningar i [[mw:Manual:What is MediaWiki?|MediaWiki]], måste tyvärr all redigering upphöra medan övergången pågår. Vi ber om ursäkt för avbrottet och arbetar för att minimera det i framtiden. '''Under en kort tidsperiod kommer det bara vara möjligt att läsa, men inte redigera alla wikier.''' *Man kommer inte kunna redigera i upp till en timme på tisdag 14 september 2021. Testet börjar [https://zonestamp.toolforge.org/1631628049 14:00 UTC] (07:00 PDT, 10:00 EDT, 15:00 WEST/BST, 16:00 CEST, 19:30 IST, 23:00 JST, och i Nya Zeeland onsdag 15 september 02:00 NZST). *Försöker du redigera eller spara något under denna tid kommer du få ett felmeddelande. Vi hoppas att inga redigeringar går förlorade under dessa minuter, men vi kan inte garantera det. Om du ser felmeddelandet, vänligen vänta tills allt fungerar som normalt igen. Sedan borde du kunna spara din redigering. Vi rekommenderar ändå att du skapar kopior av dina ändringar, för säkerhets skull. ''Andra effekter'': *Bakgrundsjobb kommer vara långsammare och vissa kanske försvinner. Rödlänkar kanske inte uppdateras lika snabbt som förut. Om du skapar en artikel som det länkas till någon annanstans ifrån, kommer länken förbli röd längre än vanligt. En del långtidsskript kommer att behöva stoppas. * Vi förväntar oss att kodutrullningen sker precis som vilken vecka som helst. Viss kodfrysning kan däremot stundtals ske punktligt om operationen kräver det efteråt. Projektet kan skjutas fram om det skulle behövas. Du kan [[wikitech:Switch_Datacenter|läsa schemat på wikitech.wikimedia.org]]. Alla ändringar kommer att tillkännages i tidsplanen. Det kommer att komma fler notiser om det här. En notis om det här kommer visas på alla wikier 30 minuter innan händelsen inträffar. '''Dela gärna informationen med din gemenskap.'''</div></div> [[user:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[user talk:SGrabarczuk (WMF)|<span class="signature-talk">{{int:Talkpagelinktext}}</span>]]) 11 september 2021 kl. 02.45 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=21980442 --> == Talk to the Community Tech == [[File:Magic Wand Icon 229981 Color Flipped.svg|{{dir|{{pagelang}}|left|right}}|frameless|50px]] [[:m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey/Updates/2021-09 Talk to Us|Read this message in another language]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-Community_Wishlist_Survey/Updates/2021-09_Talk_to_Us&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}] Hello! As we have [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey/Updates|recently announced]], we, the team working on the [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey|Community Wishlist Survey]], would like to invite you to an online meeting with us. It will take place on [https://www.timeanddate.com/worldclock/fixedtime.html?iso=20210915T2300 '''September 15th, 23:00 UTC'''] on Zoom, and will last an hour. [https://wikimedia.zoom.us/j/89828615390 '''Click here to join''']. '''Agenda''' * [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021/Status report 1#Prioritization Process|How we prioritize the wishes to be granted]] * [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey/Updates|Why we decided to change the date]] from November 2021 to January 2022 * Update on the [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021/Warn when linking to disambiguation pages|disambiguation]] and the [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021/Real Time Preview for Wikitext|real-time preview]] wishes * Questions and answers '''Format''' The meeting will not be recorded or streamed. Notes without attribution will be taken and published on Meta-Wiki. The presentation (first three points in the agenda) will be given in English. We can answer questions asked in English, French, Polish, and Spanish. If you would like to ask questions in advance, add them [[m:Talk:Community Wishlist Survey|on the Community Wishlist Survey talk page]] or send to sgrabarczuk@wikimedia.org. [[m:Special:MyLanguage/User:NRodriguez (WMF)|Natalia Rodriguez]] (the [[m:Special:MyLanguage/Community Tech|Community Tech]] manager) will be hosting this meeting. '''Invitation link''' * [https://wikimedia.zoom.us/j/89828615390 Join online] * Meeting ID: 898 2861 5390 * One tap mobile ** +16465588656,,89828615390# US (New York) ** +16699006833,,89828615390# US (San Jose) * [https://wikimedia.zoom.us/u/kctR45AI8o Dial by your location] See you! [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|<span class="signature-talk">{{int:Talkpagelinktext}}</span>]]) 11 september 2021 kl. 05.03 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=21980442 --> == Let's talk about the Desktop Improvements == [[File:Annotated Wikipedia Vector interface (logged-out).png|thumb]] <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> Hello! Have you noticed that some wikis have a [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop Improvements|different desktop interface]]? Are you curious about the next steps? Maybe you have questions or ideas regarding the design or technical matters? Join an online meeting with the team working on the Desktop Improvements! It will take place on [https://www.timeanddate.com/worldclock/fixedtime.html?iso=20211012T1600 October 12th, 16:00 UTC] on Zoom. It will last an hour. '''[https://wikimedia.zoom.us/j/82936701376 Click here to join]'''. '''Agenda''' * Update on the recent developments * [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop Improvements/Features/Sticky Header|Sticky header]] - presentation of the demo version * Questions and answers, discussion '''Format''' The meeting will not be recorded or streamed. Notes will be taken in a [https://docs.google.com/document/d/1G4tfss-JBVxyZMxGlOj5MCBhOO-0sLekquFoa2XiQb8/edit# Google Docs file]. The presentation part (first two points in the agenda) will be given in English. We can answer questions asked in English, French, Polish, and Spanish. If you would like to ask questions in advance, add them on the [[mw:Talk:Reading/Web/Desktop Improvements|talk page]] or send them to sgrabarczuk@wikimedia.org. [[user:OVasileva (WMF)|Olga Vasileva]] (the team manager) will be hosting this meeting. '''Invitation link''' * [https://wikimedia.zoom.us/j/89828615390 Join online] * Meeting ID: <span dir=ltr>829 3670 1376</span> * [https://wikimedia.zoom.us/u/kB5WUc7yZ Dial by your location] We hope to see you!</div> [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|talk]]) 5 oktober 2021 kl. 03.05 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Varia&oldid=22122011 --> == Röstningen inför valet för medlemmarna i Movement Charter skrivningskommitté är nu öppen == <section begin="announcement-content"/> :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/MCDC Voter Email short 12-10-2021|{{int:otherlanguages}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Movement Charter/Drafting Committee/MCDC Voter Email short 12-10-2021}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]'' Röstningen inför valet för medlemmarna i Movement Charter skrivningskommitté är nu öppen. Totalt kandiderar 70 Wikimedianer från hela världen om 7 platser i dessa val. '''Röstningen är öppen från 12 oktober till 24 oktober 2021 (var som helst på jorden).''' Kommittén kommer att bestå av totalt 15 medlemmar: Online grupperna röstar på 7 medlemmar, 6 medlemmar kommer att väljas ut av Wikimedia filialer genom en parallell process och 2 medlemmar kommer att utses av Wikimedia Foundation. Planen är att sammankalla kommittén senast den 1 november 2021. Lär dig om varje kandidat innanför röstningen på språket du föredrar: <https://meta.wikimedia.org/wiki/Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Candidates> Lär dig mer om skrivningskommitté: <https://meta.wikimedia.org/wiki/Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee> Vi testar en röstråd app för detta val. Klicka själv genom verktyget så ser du vilken kandidat är närmast dig! Titta på <https://mcdc-election-compass.toolforge.org/> Läs hela tillkännagivandet: <https://meta.wikimedia.org/wiki/Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Elections> '''Gå och rösta på SecurePoll:''' <https://meta.wikimedia.org/wiki/Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Elections> Med vänliga hälsningar Strategi och governance team, Wikimedia Foundation <section end="announcement-content"/> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 14 oktober 2021 kl. 04.55 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery/sv&oldid=22173661 --> == Prata med gemenskapens tech-team == [[File:Magic Wand Icon 229981 Color Flipped.svg|100px|right]] {{int:Hello}} Vi här i teamet som arbetar med [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey|gemenskapens önskelista]] bjuder in dig till ett online-möte med oss. Det kommer äga rum den [https://www.timeanddate.com/worldclock/fixedtime.html?iso=20211027T1430 '''{{#time:j xg|2021-10-27}} ({{#time:l|2021-10-27}}), {{#time:H:i e|14:30|sv|1}}'''] på Zoom, och kommer hålla på i ungefär en timme. [https://wikimedia.zoom.us/j/83847343544 '''Klicka här för att delta''']. '''Agenda''' * Bli en ambassadör för gemenskapens önskelista. Hjälp oss att sprida vetskapen om undersökningen i din gemenskap. * Uppdatering om önskningarna angående [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021/Warn when linking to disambiguation pages|förgrening]] och [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021/Real Time Preview for Wikitext|förhandsgranskningar i realtid]] * Frågor och svar '''Format''' Mötet kommer inte spelas in eller streamas. Anteckningar utan attribuering kommer tas och offentliggöras på Meta-Wiki. Presentationen (alla punkter i agendan förutom frågorna och svaren) kommer föras på engelska. Vi kan svara på frågor som ställs på engelska, franska, polska, spanska, tyska och italienska. Skulle du vilja ställa frågor i förväg kan du göra det på [[m:Talk:Community Wishlist Survey|undersökningens diskussionssida]] eller skicka dem till sgrabarczuk@wikimedia.org. [[m:Special:MyLanguage/User:NRodriguez (WMF)|Natalia Rodriguez]] ([[m:Special:MyLanguage/Community Tech|Community Tech]] teamledaren) kommer hålla i mötet. '''Inbjudningslänk''' * [https://wikimedia.zoom.us/j/83847343544 Delta online] * Mötes-ID: <span dir=ltr>83847343544</span> * [https://wikimedia.zoom.us/u/kwDbq4box Ring efter din plats] Hoppas vi ses! [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|talk]]) 23 oktober 2021 kl. 01.24 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Varia&oldid=22226652 --> == Lär känna medlemmarna i den nya kommittén för utarbetandet av rörelsestadgarna == <section begin="announcement-content"/> Valet till kommittén och urvalsprocessen är färdiga. * [[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Elections/Results|Valresultatet har publicerats]]. 1018 deltagare röstade för att utse sju medlemmar till kommittén: '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Richard_Knipel_(Pharos)|Richard Knipel (Pharos)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Anne_Clin_(Risker)|Anne Clin (Risker)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Alice_Wiegand_(lyzzy)|Alice Wiegand (Lyzzy)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Micha%C5%82_Buczy%C5%84ski_(Aegis_Maelstrom)|Michał Buczyński (Aegis Maelstrom)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Richard_(Nosebagbear)|Richard (Nosebagbear)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Ravan_J_Al-Taie_(Ravan)|Ravan J Al-Taie (Ravan)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Ciell_(Ciell)|Ciell (Ciell)]]'''. * [[m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Candidates#Affiliate-chosen_members|Filialprocessen]] har valt sex medlemmar: '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Anass_Sedrati_(Anass_Sedrati)|Anass Sedrati (Anass Sedrati)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#%C3%89rica_Azzellini_(EricaAzzellini)|Érica Azzellini (EricaAzzellini)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Jamie_Li-Yun_Lin_(Li-Yun_Lin)|Jamie Li-Yun Lin (Li-Yun Lin)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Georges_Fodouop_(Geugeor)|Georges Fodouop (Geugeor)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Manavpreet_Kaur_(Manavpreet_Kaur)|Manavpreet Kaur (Manavpreet Kaur)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee/Candidates#Pepe_Flores_(Padaguan)|Pepe Flores (Padaguan)]]'''. * Wikimedia Foundation har [[m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Candidates#Wikimedia_Foundation-chosen_members|utsett]] två medlemmar: '''[[m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Candidates#Runa_Bhattacharjee_(Runab_WMF)|Runa Bhattacharjee (Runab WMF)]]''', '''[[m:Special:MyLanguage/Movement_Charter/Drafting_Committee/Candidates#Jorge_Vargas_(JVargas_(WMF))|Jorge Vargas (JVargas (WMF))]]'''. Kommittén kommer snart sammanträda för att påbörja sitt arbete. Kommittén kan utse upp till tre medlemmar till för att jämna ut mångfald och expertisklyftor. Är du intresserad av att engagera dig i beredningsprocessen av [[m:Special:MyLanguage/Movement Charter|rörelsestadgarna]], följ uppdateringarna [[m:Special:MyLanguage/Movement Charter/Drafting Committee|på Meta]] och anslut till Telegram-gruppen. Tack till Movement Strategy och Governance-teamet<section end="announcement-content"/> [[Användare:MNadzikiewicz (WMF)|MNadzikiewicz (WMF)]] ([[Användardiskussion:MNadzikiewicz (WMF)|diskussion]]) 3 november 2021 kl. 11.02 (CET) == Prata med gemenskapens tech-team == [[File:Magic Wand Icon 229981 Color Flipped.svg|100px|right]] Hej! Vi här i teamet som arbetar med [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey|gemenskapens önskelista]] bjuder in dig till ett online-möte med oss. Det kommer äga rum den [https://www.timeanddate.com/worldclock/fixedtime.html?iso=20211130T1700 '''{{#time:j xg|2021-11-30}} ({{#time:l|2021-11-30}}), {{#time:H:i e|17:00|sv|1}}'''] på Zoom, och kommer hålla på i ungefär en timme. [https://wikimedia.zoom.us/j/82035401393 '''Klicka här för att delta''']. '''Agenda''' * Ändringar av gemenskapens önskelista 2022. Hjälp oss ta ett beslut. * Bli en ambassadör för gemenskapens önskelista. Hjälp oss att sprida vetskapen om undersökningen i din gemenskap. * Frågor och svar '''Format''' Mötet kommer inte spelas in eller streamas. Anteckningar utan attribuering kommer tas och offentliggöras på Meta-Wiki. Presentationen (alla punkter i agendan förutom frågorna och svaren) kommer föras på engelska. Vi kan svara på frågor som ställs på engelska, franska, polska, spanska, tyska och italienska. Skulle du vilja ställa frågor i förväg kan du göra det på [[m:Talk:Community Wishlist Survey|undersökningens diskussionssida]] eller skicka dem till sgrabarczuk@wikimedia.org. [[m:Special:MyLanguage/User:NRodriguez (WMF)|Natalia Rodriguez]] ([[m:Special:MyLanguage/Community Tech|Community Tech]] teamledaren) kommer hålla i mötet. '''Inbjudningslänk''' * [https://wikimedia.zoom.us/j/82035401393 Delta online] * Mötes-ID: <span dir=ltr>82035401393</span> * [https://wikimedia.zoom.us/u/keu6UeRT0T Ring efter din plats] Hoppas vi ses! [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|diskussion]]) 27 november 2021 kl. 01.29 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Other_TOP20/sv&oldid=22381368 --> == Upcoming Call for Feedback about the Board of Trustees elections == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content /> :''You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Board of Trustees/Call for feedback:2022 Board of Trustees election/Upcoming Call for Feedback about the Board of Trustees elections|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Wikimedia Foundation Board of Trustees/Call for feedback:2022 Board of Trustees election/Upcoming Call for Feedback about the Board of Trustees elections}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' The Board of Trustees is preparing a call for feedback about the upcoming Board Elections, from January 7 - February 10, 2022. While details will be finalized the week before the call, we have confirmed at least two questions that will be asked during this call for feedback: * What is the best way to ensure fair representation of emerging communities among the Board? * What involvement should candidates have during the election? While additional questions may be added, the Movement Strategy and Governance team wants to provide time for community members and affiliates to consider and prepare ideas on the confirmed questions before the call opens. We apologize for not having a complete list of questions at this time. The list of questions should only grow by one or two questions. The intention is to not overwhelm the community with requests, but provide notice and welcome feedback on these important questions. '''Do you want to help organize local conversation during this Call?''' Contact the [[m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance|Movement Strategy and Governance team]] on Meta, on [https://t.me/wmboardgovernancechat Telegram], or via email at msg[[File:At sign.svg|16x16px|link=|(_AT_)]]wikimedia.org. Reach out if you have any questions or concerns. The Movement Strategy and Governance team will be minimally staffed until January 3. Please excuse any delayed response during this time. We also recognize some community members and affiliates are offline during the December holidays. We apologize if our message has reached you while you are on holiday. Best, Movement Strategy and Governance<section end="announcement-content" /> </div> {{int:thank-you}} [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 27 december 2021 kl. 18.41 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery/Wikibooks&oldid=22502672 --> == Undersökning: Gemenskapens önskelista för 2022 == [[File:Community Wishlist Survey Lamp.svg|right|200px]] '''[[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2022|Undersökningen gemenskapens önskelista för 2022]]''' har nu öppnat! Undersökningen är en process där gemenskaperna bestämmer vad [[m:Special:MyLanguage/Community Tech|Community Tech]]-arbetslaget ska arbeta med det kommande året. Vi uppmuntrar alla att skicka in förslag innan tidsfristen den '''23 januari''', eller kommentera på andra förslag för att förbättra dem. Gemenskaperna röstar på förslagen mellan 28 januari och 11 februari. Community Tech-arbetslaget fokuserar på verktyg för erfarna wikimedianer. Du kan skriva dina förslag på vilket språk som helst, och vi kommer översätta dem åt dig. Tack, vi ser fram emot att läsa dina förslag! [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|talk]]) 10 januari 2022 kl. 21.11 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Other_TOP20/sv&oldid=22381368 --> == Call for Feedback about the Board of Trustees elections is now open == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content" />:''[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Board of Trustees/Call for feedback: Board of Trustees elections/Call for Feedback about the Board of Trustees elections is now open/Short|You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Board of Trustees/Call for feedback: Board of Trustees elections/Call for Feedback about the Board of Trustees elections is now open/Short|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Wikimedia Foundation Board of Trustees/Call for feedback: Board of Trustees elections/Call for Feedback about the Board of Trustees elections is now open/Short}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' The Call for Feedback: Board of Trustees elections is now open and will close on 7 February 2022. With this Call for Feedback, the Movement Strategy and Governance team is taking a different approach. This approach incorporates community feedback from 2021. Instead of leading with proposals, the Call is framed around key questions from the Board of Trustees. The key questions came from the feedback about the 2021 Board of Trustees election. The intention is to inspire collective conversation and collaborative proposal development about these key questions. [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Board of Trustees/Call for feedback: Board of Trustees elections|Join the conversation.]] Best, Movement Strategy and Governance<section end="announcement-content" /> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 15 januari 2022 kl. 01.18 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery/Wikibooks&oldid=22610022 --> == Prata med gemenskapens tech-team == [[File:Community Wishlist Survey Lamp.svg|150px|right]] {{int:Hello}} Vi här i teamet som arbetar med [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey|gemenskapens önskelista]] bjuder in dig till ett online-möte med oss. Det kommer äga rum den [https://www.timeanddate.com/worldclock/fixedtime.html?iso=20220119T1800 '''{{#time:j xg|2022-01-19}} ({{#time:l|2022-01-19}}), {{#time:H:i e|18:00|sv|1}}'''] på Zoom, och kommer hålla på i ungefär en timme. [https://wikimedia.zoom.us/j/85804347114 '''Klicka här för att delta''']. '''Agenda''' * Bring drafts of your proposals and talk to to a member of the Community Tech Team about your questions on how to improve the proposal '''Format''' Mötet kommer inte spelas in eller streamas. Anteckningar utan attribuering kommer tas och offentliggöras på Meta-Wiki. Vi kan svara på frågor som ställs på engelska, franska, polska, spanska och tyska. Skulle du vilja ställa frågor i förväg kan du göra det på [[m:Talk:Community Wishlist Survey|undersökningens diskussionssida]] eller skicka dem till sgrabarczuk@wikimedia.org. [[m:Special:MyLanguage/User:NRodriguez (WMF)|Natalia Rodriguez]] ([[m:Special:MyLanguage/Community Tech|Community Tech]] teamledaren) kommer hålla i mötet. '''Inbjudningslänk''' * [https://wikimedia.zoom.us/j/85804347114 Delta online] * Mötes-ID: <span dir=ltr>85804347114</span> * [https://wikimedia.zoom.us/u/keu6UeRT0T Ring efter din plats] Hoppas vi ses! [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|talk]]) 18 januari 2022 kl. 02.42 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Other_TOP20/sv&oldid=22381368 --> == Movement Strategy and Governance News – Issue 5 == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="ucoc-newsletter"/> :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/5/Global message|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Movement Strategy and Governance/Newsletter/5/Global message}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' <span style="font-size:200%;">'''Movement Strategy and Governance News'''</span><br> <span style="font-size:120%; color:#404040;">'''Issue 5, January 2022'''</span><span style="font-size:120%; float:right;">[[m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/5|'''Read the full newsletter''']]</span> ---- Welcome to the fifth issue of Movement Strategy and Governance News (formerly known as Universal Code of Conduct News)! This revamped newsletter distributes relevant news and events about the Movement Charter, Universal Code of Conduct, Movement Strategy Implementation grants, Board elections and other relevant MSG topics. This Newsletter will be distributed quarterly, while more frequent Updates will also be delivered weekly or bi-weekly to subscribers. Please remember to subscribe [[:m:Special:MyLanguage/Global message delivery/Targets/MSG Newsletter Subscription|here]] if you would like to receive these updates. <div style="margin-top:3px; padding:10px 10px 10px 20px; background:#fffff; border:2px solid #808080; border-radius:4px; font-size:100%;"> *'''Call for Feedback about the Board elections''' - We invite you to give your feedback on the upcoming WMF Board of Trustees election. This call for feedback went live on 10th January 2022 and will be concluded on 16th February 2022. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/5#Call for Feedback about the Board elections|continue reading]]) *'''Universal Code of Conduct Ratification''' - In 2021, the WMF asked communities about how to enforce the Universal Code of Conduct policy text. The revised draft of the enforcement guidelines should be ready for community vote in March. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/5#Universal Code of Conduct Ratification|continue reading]]) *'''Movement Strategy Implementation Grants''' - As we continue to review several interesting proposals, we encourage and welcome more proposals and ideas that target a specific initiative from the Movement Strategy recommendations. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/5#Movement Strategy Implementation Grants|continue reading]]) *'''The New Direction for the Newsletter''' - As the UCoC Newsletter transitions into MSG Newsletter, join the facilitation team in envisioning and deciding on the new directions for this newsletter. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/5#The New Direction for the Newsletter|continue reading]]) *'''Diff Blogs''' - Check out the most recent publications about MSG on Wikimedia Diff. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/5#Diff Blogs|continue reading]])</div><section end="ucoc-newsletter"/> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 29 januari 2022 kl. 03.51 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery/Wikibooks&oldid=22703939 --> === Updates on the Universal Code of Conduct Enforcement Guidelines Review === Hello, I have an update on the vote on the enforcement guidelines that was mentioned above. [[Användare:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] ([[Användardiskussion:Xeno (WMF)|diskussion]]) 4 februari 2022 kl. 02.54 (CET) ---- <section begin="announcement-content" /> :''[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/2022-02-02 Announcement/Short|You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/2022-02-02 Announcement/Short|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/2022-02-02 Announcement/Short}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Hello everyone, The '''[[m:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines|Universal Code of Conduct (UCoC) Enforcement Guidelines]]''' were published 24 January 2022 as a proposed way to apply the [[m:Universal Code of Conduct|Universal Code of Conduct]] across the movement. Comments about the guidelines can be shared here or [[m:Talk:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines|the Meta-wiki talk page]]. There will be conversations on Zoom on 4 February 2022 at 15:00 UTC, 25 February 2022 at 12:00 UTC, and 4 March 2022 at 15:00 UTC. '''[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Conversations|Join the UCoC project team and drafting committee members to discuss the guidelines and voting process]].''' The [[m:Universal Code of Conduct/Project#Timeline|timeline is available on Meta-wiki]]. The voting period is March 7 to 21. '''[[m:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voting|See the voting information page for more details]].''' Thank you to everyone who has participated so far. Sincerely, Movement Strategy and Governance<br/> Wikimedia Foundation<section end="announcement-content" /> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Leadership Development Task Force: Your feedback is appreciated</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content" />:''[[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Task Force/Call for Feedback Announcement|You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Task Force/Call for Feedback Announcement|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Leadership Development Task Force/Call for Feedback Announcement}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' The Community Development team at the Wikimedia Foundation is supporting the creation of a global, community-driven Leadership Development Task Force. The purpose of the task force is to advise leadership development work. The team is looking for feedback about the responsibilities of the Leadership Development Task Force. This Meta page shares the proposal for a [[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Task Force|Leadership Development Task Force]] and how [[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Task Force/Participate|you can help.]] Feedback on the proposal will be collected from 7 to 25 February 2022.<section end="announcement-content" /> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 9 februari 2022 kl. 02.14 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery/Wikibooks&oldid=22796589 --> == Wiki Loves Folklore is extended till 15th March == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">{{int:please-translate}} [[File:Wiki Loves Folklore Logo.svg|right|frameless|180px]] Greetings from Wiki Loves Folklore International Team, We are pleased to inform you that [[:c:Commons:Wiki Loves Folklore|Wiki Loves Folklore]] an international photographic contest on Wikimedia Commons has been extended till the '''15th of March 2022'''. The scope of the contest is focused on folk culture of different regions on categories, such as, but not limited to, folk festivals, folk dances, folk music, folk activities, etc. We would like to have your immense participation in the photographic contest to document your local Folk culture on Wikipedia. You can also help with the [[:c:Commons:Wiki Loves Folklore 2022/Translations|translation]] of project pages and share a word in your local language. Best wishes, '''International Team'''<br /> '''Wiki Loves Folklore''' [[Användare:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]] ([[Användardiskussion:MediaWiki message delivery|diskussion]]) 22 februari 2022 kl. 05.50 (CET) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Rockpeterson@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=22754428 --> == Coming soon == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> === Several improvements around templates === Hello, from March 9, several improvements around templates will become available on your wiki: * Fundamental improvements of the [[Mw:Special:MyLanguage/Help:VisualEditor/User guide#Editing templates|VisualEditor template dialog]] ([[m:WMDE Technical Wishes/VisualEditor template dialog improvements|1]], [[m:WMDE Technical Wishes/Removing a template from a page using the VisualEditor|2]]), * Improvements to make it easier to put a template on a page ([[m:WMDE Technical Wishes/Finding and inserting templates|3]]) (for the template dialogs in [[Mw:Special:MyLanguage/Help:VisualEditor/User guide#Editing templates|VisualEditor]], [[Mw:Special:MyLanguage/Extension:WikiEditor#/media/File:VectorEditorBasic-en.png|2010 Wikitext]] and [[Mw:Special:MyLanguage/2017 wikitext editor|New Wikitext Mode]]), * and improvements in the syntax highlighting extension [[Mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeMirror|CodeMirror]] ([[m:WMDE Technical Wishes/Improved Color Scheme of Syntax Highlighting|4]], [[m:WMDE Technical Wishes/Bracket Matching|5]]) (which is available on wikis with writing direction left-to-right). All these changes are part of the “[[m:WMDE Technical Wishes/Templates|Templates]]” project by [[m:WMDE Technical Wishes|WMDE Technical Wishes]]. We hope they will help you in your work, and we would love to hear your feedback on the talk pages of these projects. </div> - [[m:User:Johanna Strodt (WMDE)|Johanna Strodt (WMDE)]] 28 februari 2022 kl. 13.38 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Johanna Strodt (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=WMDE_Technical_Wishes/Technical_Wishes_News_list_all_village_pumps&oldid=22907463 --> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Remember to Participate in the UCoC Conversations and Ratification Vote!</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content" /> :''[[m:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voting/Announcement|You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voting/Announcement|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voting/Announcement}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Hello everyone, A [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Enforcement_guidelines/Voting|'''vote in SecurePoll from 7 to 21 March 2022''']] is scheduled as part of the ratification process for the Universal Code of Conduct (UCoC) Enforcement guidelines. Eligible voters are invited to answer a poll question and share comments. [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Enforcement_guidelines/Voter_information|Read voter information and eligibility details.]] During the poll, voters will be asked if they support the enforcement of the Universal Code of Conduct based on the proposed guidelines. The [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|Universal Code of Conduct]] (UCoC) provides a baseline of acceptable behavior for the entire movement. The [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Enforcement_guidelines|revised enforcement guidelines]] were published 24 January 2022 as a proposed way to apply the policy across the movement. A [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_Board_noticeboard/January_2022_-_Board_of_Trustees_on_Community_ratification_of_enforcement_guidelines_of_UCoC|Wikimedia Foundation Board statement]] calls for a [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Enforcement_guidelines/Voting|ratification process]] where eligible voters will have an opportunity to support or oppose the adoption of the UCoC Enforcement guidelines in a vote. Wikimedians are invited to [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Enforcement_guidelines/Voter_information/Volunteer|translate and share important information]]. For more information about the UCoC, please see the [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Project|project page]] and [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/FAQ|frequently asked questions]] on Meta-wiki. There are events scheduled to learn more and discuss: * A [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Conversations/Panel_Q&A|community panel]] recorded on 18 February 2022 shares perspectives from small- and medium-sized community participants. * The [[m:Movement Strategy and Governance|Movement Strategy and Governance]] (MSG) team is hosting Conversation Hours on 4 March 2022 at 15:00 UTC. Please [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Conversations|'''sign-up''']] to interact with the project team and the drafting committee about the updated enforcement guidelines and the ratification process. See the [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/2022_conversation_hour_summaries|Conversation Hour summaries]] for notes from 4 February 2022 and 25 February 2022. You can comment on Meta-wiki talk pages in any language. You may also contact either team by email: msg[[File:At sign.svg|16x16px|link=|(_AT_)]]wikimedia.org or ucocproject[[File:At sign.svg|16x16px|link=|(_AT_)]]wikimedia.org Sincerely, Movement Strategy and Governance <br /> Wikimedia Foundation <br /><section end="announcement-content" /> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 2 mars 2022 kl. 03.17 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=22916674 --> == Universal Code of Conduct Enforcement guidelines ratification voting open from 7 to 21 March 2022 == <section begin="announcement-content" /> :''[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Vote|Du kan hitta detta meddelande översatt till fler språk på Meta-wiki.]] :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Vote|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Vote}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> Hello everyone, </div> <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> The ratification voting process for the [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines|revised enforcement guidelines]] of the [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|Universal Code of Conduct]] (UCoC) is now open! '''[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voting|Voting commenced on SecurePoll]]''' on 7 March 2022 and will conclude on 21 March 2022. Please [[m:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voter information|read more on the voter information and eligibility details]]. </div> <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> The Universal Code of Conduct (UCoC) provides a baseline of acceptable behavior for the entire movement. The revised enforcement guidelines were published 24 January 2022 as a proposed way to apply the policy across the movement. You can [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Project|read more about the UCoC project]]. </div> Du kan också kommentera på Metawikis diskussionssidor på valfritt språk. Om du vill kan du kontakta gruppen via epost: ucocproject[[File:At sign.svg|16x16px|link=|(_AT_)]]wikimedia.org Med vänlig hälsning, Rörelsestrategi och Styrning Wikimediastiftelsen<section end="announcement-content" /> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 8 mars 2022 kl. 01.52 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=22962850 --> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Invitation to Hubs event: Global Conversation on 2022-03-12 at 13:00 UTC</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content" />Hello! The Movement Strategy and Governance team of the Wikimedia Foundation would like to invite you to the next event about "Regional and Thematic Hubs". The Wikimedia Movement is in the process of understanding what Regional and Thematic Hubs should be. Our workshop in November was a good start ([[m:Special:MyLanguage/Hubs/Documentation/27 November Workshop|read the report]]), but we're not finished yet. Over the last weeks we conducted about 16 interviews with groups working on establishing a Hub in their context ([[m:Special:MyLanguage/Hubs/Dialogue|see Hubs Dialogue]]). These interviews informed a report that will serve as a foundation for discussion on March 12. The report is planned to be published on March 9. The event will take place on March 12, 13:00 to 16:00 UTC on Zoom. Interpretation will be provided in French, Spanish, Arabic, Russian, and Portuguese. Registration is open, and will close on March 10. Anyone interested in the topic is invited to join us. '''[[m:Special:MyLanguage/Hubs/Global Conversations March 12, 2022|More information on the event on Meta-wiki]]'''. Best regards, [[m:User:KVaidla (WMF)|Kaarel Vaidla]]<br />Movement Strategy <section end="announcement-content" /> </div> 10 mars 2022 kl. 02.31 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=22974079 --> == Wiki Loves Folklore 2022 ends tomorrow == [[File:Wiki Loves Folklore Logo.svg|right|frameless|180px]] International photographic contest [[:c:Commons:Wiki Loves Folklore 2022| Wiki Loves Folklore 2022]] ends on 15th March 2022 23:59:59 UTC. This is the last chance of the year to upload images about local folk culture, festival, cuisine, costume, folklore etc on Wikimedia Commons. Watch out our social media handles for regular updates and declaration of Winners. ([https://www.facebook.com/WikiLovesFolklore/ Facebook] , [https://twitter.com/WikiFolklore Twitter ] , [https://www.instagram.com/wikilovesfolklore/ Instagram]) The writing competition Feminism and Folklore will run till 31st of March 2022 23:59:59 UTC. Write about your local folk tradition, women, folk festivals, folk dances, folk music, folk activities, folk games, folk cuisine, folk wear, folklore, and tradition, including ballads, folktales, fairy tales, legends, traditional song and dance, folk plays, games, seasonal events, calendar customs, folk arts, folk religion, mythology etc. on your local Wikipedia. Check if your [[:m:Feminism and Folklore 2022/Project Page|local Wikipedia is participating]] A special competition called '''Wiki Loves Falles''' is organised in Spain and the world during 15th March 2022 till 15th April 2022 to document local folk culture and [[:en:Falles|Falles]] in Valencia, Spain. Learn more about it on [[:ca:Viquiprojecte:Falles 2022|Catalan Wikipedia project page]]. We look forward for your immense co-operation. Thanks Wiki Loves Folklore international Team [[Användare:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]] ([[Användardiskussion:MediaWiki message delivery|diskussion]]) 14 mars 2022 kl. 15.40 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Rockpeterson@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Global_message_delivery&oldid=22754428 --> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Leadership Development Working Group: Apply to join! (14 March to 10 April 2022)</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content" /> :''[[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Working Group/Participate/Announcement|You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Working Group/Participate/Announcement|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Leadership Development Working Group/Participate/Announcement}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Hello everyone, Thank you to everyone who participated in the feedback period for the [[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Working Group|Leadership Development Working Group]] initiative. A [[m:Special:MyLanguage/Leadership Development Working Group/Participate#5. Summary of Call for Feedback|summary of the feedback]] can be found on Meta-wiki. This feedback will be shared with the working group to inform their work. The application period to join the Working Group is now open and will close on April 10, 2022. Please [[m:Special:MyLanguage/Leadership_Development_Working_Group/Purpose_and_Structure#3._How_is_the_working_group_formed_and_structured?|review the information about the working group]], share with community members who might be interested, and '''[[m:Special:MyLanguage/Leadership_Development_Working_Group/Participate#1._How_to_participate|apply if you are interested]]'''. Thank you, From the Community Development team<br /><section end="announcement-content" /> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 18 mars 2022 kl. 03.20 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=22974079 --> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Universal Code of Conduct Enforcement guidelines ratification voting is now closed</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content" /> :''[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Vote/Closing message|You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Vote/Closing message|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Vote/Closing message}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Greetings, The ratification voting process for the [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines|revised enforcement guidelines]] of the [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|Universal Code of Conduct]] (UCoC) came to a close on 21 March 2022. Over {{#expr:2300}} Wikimedians voted across different regions of our movement. Thank you to everyone who participated in this process! The scrutinizing group is now reviewing the vote for accuracy, so please allow up to two weeks for them to finish their work. The final results from the voting process will be announced [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voting/Results|here]], along with the relevant statistics and a summary of comments as soon as they are available. Please check out [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Voter information|the voter information page]] to learn about the next steps. You can comment on the project talk page [[m:Talk:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines|on Meta-wiki]] in any language. You may also contact the UCoC project team by email: ucocproject[[File:At sign.svg|16x16px|link=|(_AT_)]]wikimedia.org Best regards, Movement Strategy and Governance<br /><section end="announcement-content" /> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 30 mars 2022 kl. 03.53 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23079949 --> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Movement Strategy and Governance News – Issue 6</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="msg-newsletter"/> <div style = "line-height: 1.2"> <span style="font-size:200%;">'''Movement Strategy and Governance News'''</span><br> <span style="font-size:120%; color:#404040;">'''Issue 6, April 2022'''</span><span style="font-size:120%; float:right;">[[m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6|'''Read the full newsletter''']]</span> ---- Welcome to the sixth issue of Movement Strategy and Governance News! This revamped newsletter distributes relevant news and events about the Movement Charter, Universal Code of Conduct, Movement Strategy Implementation grants, Board of trustees elections and other relevant MSG topics. This Newsletter will be distributed quarterly, while the more frequent Updates will also be delivered weekly. Please remember to subscribe [[m:Special:MyLanguage/Global message delivery/Targets/MSG Newsletter Subscription|here]] if you would like to receive future issues of this newsletter. </div><div style="margin-top:3px; padding:10px 10px 10px 20px; background:#fffff; border:2px solid #808080; border-radius:4px; font-size:100%;"> *'''Leadership Development -''' A Working Group is Forming! - The application to join the Leadership Development Working Group closed on April 10th, 2022, and up to 12 community members will be selected to participate in the working group. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6#A1|continue reading]]) *'''Universal Code of Conduct Ratification Results are out! -''' The global decision process on the enforcement of the UCoC via SecurePoll was held from 7 to 21 March. Over 2,300 eligible voters from at least 128 different home projects submitted their opinions and comments. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6#A2|continue reading]]) *'''Movement Discussions on Hubs -''' The Global Conversation event on Regional and Thematic Hubs was held on Saturday, March 12, and was attended by 84 diverse Wikimedians from across the movement. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6#A3|continue reading]]) *'''Movement Strategy Grants Remain Open! -''' Since the start of the year, six proposals with a total value of about $80,000 USD have been approved. Do you have a movement strategy project idea? Reach out to us! ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6#A4|continue reading]]) *'''The Movement Charter Drafting Committee is All Set! -''' The Committee of fifteen members which was elected in October 2021, has agreed on the essential values and methods for its work, and has started to create the outline of the Movement Charter draft. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6#A5|continue reading]]) *'''Introducing Movement Strategy Weekly -''' Contribute and Subscribe! - The MSG team have just launched the updates portal, which is connected to the various Movement Strategy pages on Meta-wiki. Subscriber to get up-to-date news about the various ongoing projects. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6#A6|continue reading]]) *'''Diff Blogs -''' Check out the most recent publications about Movement Strategy on Wikimedia Diff. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/6#A7|continue reading]]) </div><section end="msg-newsletter"/> </div> Also, a draft of the [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Annual Plan/2022-2023/draft|'''2022-23 Wikimedia Foundation Annual Plan''']] has been published. Input is being sought on-wiki and during [[:m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Annual Plan/2022-2023/Conversations|'''several conversations''' with Wikimedia Foundation CEO Maryana Iskander]]. [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Annual Plan/2022-2023/Conversations/Announcement|See full announcement on Meta-wiki]]. [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 22 april 2022 kl. 03.45 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23184989 --> == Låt oss prata om stationära förbättringar == [[File:New table of contents shown on English wikipedia.png|thumb]] Hej! Har du märkt att vissa wikier har ett annat stationärt gränssnitt? Är du nyfiken på nästa steg? Kanske du har några frågor eller idéer om designen eller tekniska frågor? Delta i ett onlinemöte med teamet bakom de [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop_Improvements|stationära förbättringarna]]! Det äger rum '''29 april 2022 às 15:00 och 20:00 CEST''' på Zoom. '''[https://wikimedia.zoom.us/j/88045453898 Klicka här för att delta]'''. Mötes-ID: 88045453898. [https://wikimedia.zoom.us/u/kcOMICmyyA Ring efter din plats]. '''Agenda''' * Uppdatering om senaste utvecklingarna * Frågor och svar, diskussion '''Format''' Mötet kommer inte spelas in eller streamas. Anteckningar förs i en [https://docs.google.com/document/d/1G4tfss-JBVxyZMxGlOj5MCBhOO-0sLekquFoa2XiQb8/edit# Google Docs-fil]. [[mw:User:OVasileva_(WMF)|Olga Vasileva]] (teamledaren) kommer hålla i mötet. Presentationsdelen (första två punkterna på agendan) kommer hållas på engelska. Vi kan besvara frågor på inglês, francês, italiano e polonês. Vill du ställa frågor i förväg kan du skriva de på [[mw:Talk:Reading/Web/Desktop_Improvements|diskussionssidan]] eller skicka de till sgrabarczuk@wikimedia.org. På detta möte gäller både [[foundation:Friendly_space_policy|policy för vänligt utrymme]] och [[mw:Special:MyLanguage/Code_of_Conduct|uppförandekoden]] för Wikimedias tekniska utrymmen. Zoom omfattas inte av [[foundation:Privacy_policy|WMFs sekretesspolicy]]. Hoppas vi ses! [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|diskussion]]) 27 april 2022 kl. 04.22 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Other_TOP20/sv&oldid=23209065 --> == Coming soon: Improvements for templates == <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="sv" dir="ltr"> <!--T:11--> [[File:Overview of changes in the VisualEditor template dialog by WMDE Technical Wishes.webm|thumb|Större ändringar av malldialogen.]] Hej, snart kommer det fler ändringar angående mallar till din wiki: [[mw:Special:MyLanguage/Help:VisualEditor/User guide#Editing templates|'''Malldialogerna''' i VisualEditor]] och i [[mw:Special:MyLanguage/2017 wikitext editor|2017 års wikitextredigerare]] (beta) kommer '''fundamentalt förbättras''': Detta borde hjälpa användare att bättre förstå vad mallen förväntar sig, hur man navigerar i mallen och hur man lägger till parametrar. * [[metawiki:WMDE Technical Wishes/VisualEditor template dialog improvements|projektsida]], [[metawiki:Talk:WMDE Technical Wishes/VisualEditor template dialog improvements|diskussion]] I '''syntaxmarkering''' (tillägget [[mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeMirror|CodeMirror]]) kan man aktivera ett '''färgschema för färgblinda''' med en användarinställning. * [[metawiki:WMDE Technical Wishes/Improved Color Scheme of Syntax Highlighting#Color-blind_mode|projektsida]], [[metawiki:Talk:WMDE Technical Wishes/Improved Color Scheme of Syntax Highlighting|diskussion]] Utrullningen planeras till 10 maj. Detta är den sista uppsättning förbättringar från [[m:WMDE Technical Wishes|WMDE tekniska önskningars]] fokusområde “[[m:WMDE Technical Wishes/Templates|Mallar]]”. Vi vill gärna höra vad ni tycker på våra diskussionssidor! </div> -- [[m:User:Johanna Strodt (WMDE)|Johanna Strodt (WMDE)]] 29 april 2022 kl. 13.14 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Johanna Strodt (WMDE)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=WMDE_Technical_Wishes/Technical_Wishes_News_list_all_village_pumps&oldid=23222263 --> == Redigeringsnyheter 2022 #1 == <section begin="message"/><i>[[metawiki:VisualEditor/Newsletter/2022/April|Läs detta på ett annat språk]] • [[m:VisualEditor/Newsletter|Prenumerationslista för detta flerspråkiga nyhetsbrev]]</i> [[File:Junior Contributor New Topic Tool Completion Rate.png|thumb|Nya redigerare lyckades bättre med det nya verktyget.]] Det [[mw:Special:MyLanguage/Help:DiscussionTools#New discussion tool|nya ämnesverktyget]] hjälper redigare skapa nya ==Avsnitt== på diskussionssidor. Nya redigerare lyckas bättre med det nya verktyget. Du kan [[mw:Talk pages project/New topic#21 April 2022|läsa rapporten]]. Snart kommer redigeringsgruppen att erbjuda detta till alla redaktörer på de 20 Wikipedior som deltog i testet. Det kommer gå att stänga av den på [[Special:Preferences#mw-prefsection-editing-discussion]].<section end="message"/> [[User:Whatamidoing (WMF)|Whatamidoing (WMF)]] 2 maj 2022 kl. 20.55 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Quiddity (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/VisualEditor/Newsletter/Wikis_with_VE&oldid=22019984 --> == 2022 Board of Trustees Call for Candidates == <section begin="announcement-content" /> :''[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Call for Candidates/Short|You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Call for Candidates/Short|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Call for Candidates/Short}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' The Board of Trustees seeks candidates for the 2022 Board of Trustees election. [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_elections/2022/Announcement/Call_for_Candidates|'''Read more on Meta-wiki.''']] The [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022|2022 Board of Trustees election]] is here! Please consider submitting your candidacy to serve on the Board of Trustees. The Wikimedia Foundation Board of Trustees oversees the Wikimedia Foundation's operations. Community-and-affiliate selected trustees and Board-appointed trustees make up the Board of Trustees. Each trustee serves a three year term. The Wikimedia community has the opportunity to vote for community-and-affiliate selected trustees. The Wikimedia community will vote to fill two seats on the Board in 2022. This is an opportunity to improve the representation, diversity, and expertise of the Board as a team. ;Who are potential candidates? Are you a potential candidate? Find out more on the [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Apply to be a Candidate|Apply to be a Candidate page]]. Thank you for your support, Movement Strategy and Governance on behalf of the Elections Committee and the Board of Trustees<br /><section end="announcement-content" /> 10 maj 2022 kl. 12.39 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:MNadzikiewicz (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23215441 --> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Revisions to the Universal Code of Conduct (UCoC) Enforcement Guidelines</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="announcement-content" /> :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Revision discussions/Announcement|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Universal Code of Conduct/Enforcement guidelines/Revision discussions/Announcement}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Hello all, We'd like to provide an update on the work on the Enforcement Guidelines for the Universal Code of Conduct. After the conclusion of the community vote on the guidelines in March, the [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Community Affairs Committee|Community Affairs committee (CAC)]] of the Board [https://lists.wikimedia.org/hyperkitty/list/wikimedia-l@lists.wikimedia.org/thread/JAYQN3NYKCHQHONMUONYTI6WRKZFQNSC/ asked that several areas of the guidelines be reviewed for improvements] before the Board does its final review. These areas were identified based on community discussions and comments provided during the vote. The CAC also requested review of the controversial Note in 3.1 of the UCoC itself. Once more, a big thank you to all who voted, especially to all who left constructive feedback and comments! The project team is working with the Board to establish a timeline for this work, and will communicate this next month. Members of the two prior [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Drafting committee|UCoC Drafting Committees]] have generously offered their time to help shape improvements to the Guidelines. You can read more about them and their work [[m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Drafting committee#Revisions_Committee|here]], as well as read [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Drafting_committee/Phase_2_meeting_summaries#2022|summaries of their weekly meetings in 2022]]. Wikimedians have provided many valuable comments together with the vote and in other conversations. Given the size and diversity of the Wikimedia community, there are even more voices out there who can give ideas on how to improve the enforcement guidelines and add even more valuable ideas to the process. To help the Revisions committee identify improvements, input on several questions for the committee’s review is requested. Visit the Meta-wiki pages ([[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Enforcement_guidelines/Revision_discussions|Enforcement Guidelines revision discussions]], [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Policy text/Revision_discussions|Policy text revision discussions]]) to get your ideas to the Committee - it is very important that viewpoints are heard from different communities before the Committee begins drafting revision proposals. On behalf of the UCoC project team <br /><section end="announcement-content" /> </div> [[User:Xeno (WMF)|Xeno (WMF)]] 4 juni 2022 kl. 00.56 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:Xeno (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23215441 --> == Uppdatering från Stationära förbättringar == [[File:Table of contents shown on English Wikipedia 02.webm|thumb]] Hej. Jag skulle vilja uppdatera dig om projektet [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop_Improvements|Stationära förbättringar]], som Wikimedia Foundations webbteam har arbetat på de senaste åren. Vårt arbete är snart färdigt! 🎉 Vi skulle vilja att dessa förbättringar blir standard för läsare och redigerare på alla wikier. <span style="background-color:#fc3;">De kommande veckorna kommer vi börja diskutera detta på fler wikier, däribland eran. 🗓️</span> Vi läser gärna igenom era förslag! Projektets målsättning är att göra gränssnittet mer inbjudande och behagligt för läsare och mer användbart för avancerade användare. Projektet består av en serie funktionsförbättringar som gör det lättare att läsa och ta in, navigera på sidor, söka, byta språk, använda artikelflikar och användarmenyn och andra saker. Förbättringarna är redan synliga som standard för läsare och redigerare på fler än 30 wikier, däribland Wikipedia på [[:fr:|franska]], [[:pt:|portugisiska]] och [[:fa:|persiska]]. Ändringarna påverkar bara utseendet [{{fullurl:{{FULLPAGENAMEE}}|useskin=vector}} Vector]. Redigerare som använder [{{fullurl:{{FULLPAGENAMEE}}|useskin=monobook}} Monobook] eller [{{fullurl:{{FULLPAGENAMEE}}|useskin=timeless}} Timeless] påverkas inte. ; Den nyaste funktionen * [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop_Improvements/Features/Table of contents|Innehållsförteckning]] - med vår version är det lättare att nå innehållsförteckningen, förstå sidans sammanhang och navigera genom sidan utan att behöva skrolla igenom den. Den är också tillgänglig för redigerare som har valt att använda Vectors 2022-utseende. * [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop_Improvements/Features/Page tools|Sidverktyg]] - det finns nu två sorters länkar i sidospalten. Det finns åtgärder och verktyg för individuella sidor (som [[Special:RecentChangesLinked|Relaterade ändringar]]) och länkar för hela wikistrukturen (som [[Special:RecentChanges|Senaste ändringarna]]). Vi kommer dela upp dessa i två intuitiva menyer. ; Hur aktiverar man förbättringarna? [[File:Desktop Improvements - how to enable globally.png|thumb|[[Special:GlobalPreferences#mw-prefsection-rendering|{{int:globalpreferences}}]]]] * Detta går att välja på varje enskild wiki [[Special:Preferences#mw-prefsection-rendering|i fliken utseende i inställningarna]] genom att välja "{{int:skinname-vector-2022}}". Den går också att välja på alla wikier via sina [[Special:GlobalPreferences#mw-prefsection-rendering|globala inställningar]]. * På wikier där ändringarna är synliga för alla som standard, kan inloggade användare alltid gå tillbaka till äldre Vector. Det finns en lättåtkomlig länk i nya Vectors sidospalt. ; Ta reda på mer och delta på våra evenemang Om du vill följa projektets framsteg kan du [[mw:Special:Newsletter/28/subscribe|prenumerera på vårt nyhetsbrev]]. Du kan läsa [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop_Improvements|projektsidorna]] och [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop_Improvements/Frequently_asked_questions|vår FAQ]], skriva på [[mw:Talk:Reading/Web/Desktop_Improvements|projektets diskussionssida]] och [[mw:Special:MyLanguage/Reading/Web/Desktop Improvements/Updates/Talk to Web|delta på våra onlinemöten]]. Tack! [[User:SGrabarczuk (WMF)|SGrabarczuk (WMF)]] ([[User talk:SGrabarczuk (WMF)|diskussion]]) 21 juni 2022 kl. 04.17 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:SGrabarczuk (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:SGrabarczuk_(WMF)/sandbox/MM/Other_TOP20/sv&oldid=23432284 --> == Results of Wiki Loves Folklore 2022 is out! == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> {{int:please-translate}} [[File:Wiki Loves Folklore Logo.svg|right|150px|frameless]] Hi, Greetings The winners for '''[[c:Commons:Wiki Loves Folklore 2022|Wiki Loves Folklore 2022]]''' is announced! We are happy to share with you winning images for this year's edition. This year saw over 8,584 images represented on commons in over 92 countries. Kindly see images '''[[:c:Commons:Wiki Loves Folklore 2022/Winners|here]]''' Our profound gratitude to all the people who participated and organized local contests and photo walks for this project. We hope to have you contribute to the campaign next year. '''Thank you,''' '''Wiki Loves Folklore International Team''' --[[Användare:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]] ([[Användardiskussion:MediaWiki message delivery|diskussion]]) 4 juli 2022 kl. 18.13 (CEST) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Tiven2240@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Distribution_list/Non-Technical_Village_Pumps_distribution_list&oldid=23454230 --> == Propose statements for the 2022 Election Compass == :''[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Propose statements for the 2022 Election Compass| You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Propose statements for the 2022 Election Compass|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Propose statements for the 2022 Election Compass}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Hi all, Community members in the [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022|2022 Board of Trustees election]] are invited to [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_elections/2022/Community_Voting/Election_Compass|propose statements to use in the Election Compass.]] An Election Compass is a tool to help voters select the candidates that best align with their beliefs and views. The community members will propose statements for the candidates to answer using a Lickert scale (agree/neutral/disagree). The candidates’ answers to the statements will be loaded into the Election Compass tool. Voters will use the tool by entering in their answer to the statements (agree/disagree/neutral). The results will show the candidates that best align with the voter’s beliefs and views. ;Here is the timeline for the Election Compass: * July 8 - 20: Community members propose statements for the Election Compass * July 21 - 22: Elections Committee reviews statements for clarity and removes off-topic statements * July 23 - August 1: Volunteers vote on the statements * August 2 - 4: Elections Committee selects the top 15 statements * August 5 - 12: candidates align themselves with the statements * August 15: The Election Compass opens for voters to use to help guide their voting decision The Elections Committee will select the top 15 statements at the beginning of August. The Elections Committee will oversee the process, supported by the Movement Strategy and Governance team. MSG will check that the questions are clear, there are no duplicates, no typos, and so on. Best, Movement Strategy and Governance ''This message was sent on behalf of the Board Selection Task Force and the Elections Committee''<br /><section end="announcement-content" /> [[User:MNadzikiewicz (WMF)|MNadzikiewicz (WMF)]] ([[User talk:MNadzikiewicz (WMF)|talk]]) 14 juli 2022 kl. 13.34 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:MNadzikiewicz (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23215441 --> == <span lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Movement Strategy and Governance News – Issue 7</span> == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> <section begin="msg-newsletter"/> <div style = "line-height: 1.2"> <span style="font-size:200%;">'''Movement Strategy and Governance News'''</span><br> <span style="font-size:120%; color:#404040;">'''Issue 7, July-September 2022'''</span><span style="font-size:120%; float:right;">[[m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7|'''Read the full newsletter''']]</span> ---- Welcome to the 7th issue of Movement Strategy and Governance News! The newsletter distributes relevant news and events about the implementation of Wikimedia's [[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy/Initiatives|Movement Strategy recommendations]], other relevant topics regarding Movement governance, as well as different projects and activities supported by the Movement Strategy and Governance (MSG) team of the Wikimedia Foundation. The MSG Newsletter is delivered quarterly, while the more frequent [[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy/Updates|Movement Strategy Weekly]] will be delivered weekly. Please remember to subscribe [[m:Special:MyLanguage/Global message delivery/Targets/MSG Newsletter Subscription|here]] if you would like to receive future issues of this newsletter. </div><div style="margin-top:3px; padding:10px 10px 10px 20px; background:#fffff; border:2px solid #808080; border-radius:4px; font-size:100%;"> * '''Movement sustainability''': Wikimedia Foundation's annual sustainability report has been published. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A1|continue reading]]) * '''Improving user experience''': recent improvements on the desktop interface for Wikimedia projects. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A2|continue reading]]) * '''Safety and inclusion''': updates on the revision process of the Universal Code of Conduct Enforcement Guidelines. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A3|continue reading]]) * '''Equity in decisionmaking''': reports from Hubs pilots conversations, recent progress from the Movement Charter Drafting Committee, and a new white paper for futures of participation in the Wikimedia movement. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A4|continue reading]]) * '''Stakeholders coordination''': launch of a helpdesk for Affiliates and volunteer communities working on content partnership. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A5|continue reading]]) * '''Leadership development''': updates on leadership projects by Wikimedia movement organizers in Brazil and Cape Verde. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A6|continue reading]]) * '''Internal knowledge management''': launch of a new portal for technical documentation and community resources. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A7|continue reading]]) * '''Innovate in free knowledge''': high-quality audiovisual resources for scientific experiments and a new toolkit to record oral transcripts. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A8|continue reading]]) * '''Evaluate, iterate, and adapt''': results from the Equity Landscape project pilot ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A9|continue reading]]) * '''Other news and updates''': a new forum to discuss Movement Strategy implementation, upcoming Wikimedia Foundation Board of Trustees election, a new podcast to discuss Movement Strategy, and change of personnel for the Foundation's Movement Strategy and Governance team. ([[:m:Special:MyLanguage/Movement Strategy and Governance/Newsletter/7#A10|continue reading]]) </div><section end="msg-newsletter"/> </div> Thank you for reading! [[User:RamzyM (WMF)|RamzyM (WMF)]] 18 juli 2022 kl. 03.37 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:RamzyM (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23529147 --> == Announcing the six candidates for the 2022 Board of Trustees election == <section begin="announcement-content"/> :''[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Announcing the six candidates for the 2022 Board of Trustees election| You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Announcing the six candidates for the 2022 Board of Trustees election|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Announcing the six candidates for the 2022 Board of Trustees election}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Hi everyone, '''The Affiliate voting process has concluded.''' Representatives from each Affiliate organization learned about the candidates by reading candidates’ statements, reviewing candidates’ answers to questions, and considering the candidates’ ratings provided by the Analysis Committee. The selected 2022 Board of Trustees candidates are: * Tobechukwu Precious Friday ([[:m:User:Tochiprecious|Tochiprecious]]) * Farah Jack Mustaklem ([[:m:User:Fjmustak|Fjmustak]]) * Shani Evenstein Sigalov ([[:m:User:Esh77|Esh77]]) * Kunal Mehta ([[:m:User:Legoktm|Legoktm]]) * Michał Buczyński ([[:m:User:Aegis Maelstrom|Aegis Maelstrom]]) * Mike Peel ([[:m:User:Mike Peel|Mike Peel]]) You may see more information about the [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Results|Results]] and [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Stats|Statistics]] of this Board election. Please take a moment to appreciate the Affiliate Representatives and Analysis Committee members for taking part in this process and helping to grow the Board of Trustees in capacity and diversity. These hours of volunteer work connect us across understanding and perspective. Thank you for your participation. Thank you to the community members who put themselves forward as candidates for the Board of Trustees. Considering joining the Board of Trustees is no small decision. The time and dedication candidates have shown to this point speaks to their commitment to this movement. Congratulations to those candidates who have been selected. A great amount of appreciation and gratitude for those candidates not selected. Please continue to share your leadership with Wikimedia. Thank you to those who followed the Affiliate process for this Board election. You may review the results of the Affiliate selection process. '''The next part of the Board election process is the community voting period.''' [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022#Timeline|You may view the Board election timeline here]]. To prepare for the community voting period, there are several things community members can engage with in the following ways: * [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Candidates|Read candidates’ statements]] and read the candidates’ answers to the questions posed by the Affiliate Representatives. * [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_elections/2022/Community_Voting/Questions_for_Candidates|Propose and select the 6 questions for candidates to answer during their video Q&A]]. * See the [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Candidates|Analysis Committee’s ratings of candidates on each candidate’s statement]]. * [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Community Voting/Election Compass|Propose statements for the Election Compass]] voters can use to find which candidates best fit their principles. * Encourage others in your community to take part in the election. Best, Movement Strategy and Governance ''This message was sent on behalf of the Board Selection Task Force and the Elections Committee'' </div><section end="announcement-content"/> [[User:MNadzikiewicz (WMF)|MNadzikiewicz (WMF)]] 27 juli 2022 kl. 16.03 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:MNadzikiewicz (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23530132 --> == Vote for Election Compass Statements == <section begin="announcement-content" /> :''[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Vote for Election Compass Statements| You can find this message translated into additional languages on Meta-wiki.]]'' :''<div class="plainlinks">[[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Vote for Election Compass Statements|{{int:interlanguage-link-mul}}]] • [https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:Translate&group=page-{{urlencode:Wikimedia Foundation elections/2022/Announcement/Vote for Election Compass Statements}}&language=&action=page&filter= {{int:please-translate}}]</div>'' Hi all, Volunteers in the [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation elections/2022|2022 Board of Trustees election]] are invited to [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia_Foundation_elections/2022/Community_Voting/Election_Compass/Statements|vote for statements to use in the Election Compass]]. You can vote for the statements you would like to see included in the Election Compass on Meta-wiki. An Election Compass is a tool to help voters select the candidates that best align with their beliefs and views. The community members will propose statements for the candidates to answer using a Lickert scale (agree/neutral/disagree). The candidates’ answers to the statements will be loaded into the Election Compass tool. Voters will use the tool by entering in their answer to the statements (agree/disagree/neutral). The results will show the candidates that best align with the voter’s beliefs and views. Here is the timeline for the Election Compass: *<s>July 8 - 20: Volunteers propose statements for the Election Compass</s> *<s>July 21 - 22: Elections Committee reviews statements for clarity and removes off-topic statements</s> *July 23 - August 1: Volunteers vote on the statements *August 2 - 4: Elections Committee selects the top 15 statements *August 5 - 12: candidates align themselves with the statements *August 15: The Election Compass opens for voters to use to help guide their voting decision The Elections Committee will select the top 15 statements at the beginning of August Best, Movement Strategy and Governance ''This message was sent on behalf of the Board Selection Task Force and the Elections Committee'' </div><section end="announcement-content" /> [[User:MNadzikiewicz (WMF)|MNadzikiewicz (WMF)]] 27 juli 2022 kl. 23.01 (CEST) <!-- Meddelande skickades av User:MNadzikiewicz (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Movement_Strategy_and_Governance/Delivery&oldid=23530132 --> h1n3up16t7ou9te35mihp50ll4l04q7 3 3737 52438 51286 2022-08-06T04:15:58Z Rschen7754 3698 /* Inactivity */ nytt avsnitt wikitext text/x-wiki {{välkommen}}--[[Användare:NERIUM|NERIUM]] 12 juli 2006 kl.18.30 (UTC) == Administratör == Nu är du administratör. :). --[[Användare:Max Speed|Max Speed]] 9 juni 2011 kl. 12.44 (CEST) == Din åsikt är värdefull == titta gärna in på [[Wikibooks:Bybrunnen#Inaktiva administratörer|Bybrunnen]] om du vill. -- [[Användare:Lavallen|Lavallen]] ([[Användardiskussion:Lavallen|diskussion]]) 25 februari 2012 kl. 11.26 (CET) == Global account == Hi Oshifima! As a [[:m:Stewards|Steward]] I'm involved in the upcoming [[:m:Help:Unified login|unification]] of all accounts organized by the Wikimedia Foundation (see [[:m:Single User Login finalisation announcement]]). By looking at [[Special:CentralAuth/Oshifima|your account]], I realized that you don't have a global account yet. In order to secure your name, I recommend you to create such account on your own by submitting your password on [[Special:MergeAccount]] and unifying your local accounts. If you have any problems with doing that or further questions, please don't hesitate to contact me on my [[User talk:DerHexer|talk page]]. Cheers, [[Användare:DerHexer|DerHexer]] ([[Användardiskussion:DerHexer|diskussion]]) 17 januari 2015 kl. 02.12 (CET) == [[:Kategori:Snabba raderingar]] == Hi! Could you please take a look at the deletion requests in the category? --'''[[User:Rschen7754|Rs]][[User talk:Rschen7754|chen]][[Special:Contributions/Rschen7754|7754]]''' 5 juli 2019 kl. 02.46 (CEST) :I looked at them. They all deserve deletion. [[Användare:Oshifima|Oshifima]] ([[Användardiskussion:Oshifima|diskussion]]) 5 juli 2019 kl. 21.20 (CEST) ::Hey. Can you look at them again please? [[Användare:Atcovi|Atcovi]] ([[Användardiskussion:Atcovi|diskussion]]) 30 oktober 2020 kl. 16.55 (CET) :::The page"" Kemi A/Syrabasreaktioner/Övningar/Facit " seems to be intended to have a function in a future answer book to an exercise book unde construction. The other pages deserve deletion. [[Användare:Oshifima|Oshifima]] ([[Användardiskussion:Oshifima|diskussion]]) 30 oktober 2020 kl. 20.30 (CET) == How we will see unregistered users == <section begin=content/> Hej! Du får det här meddelandet eftersom du är administratör på en Wikimediawiki. När någon redigerar en Wikimediawiki utan att vara inloggad visar vi deras IP-adress. Som du kanske redan vet kommer vi inte att kunna göra det i framtiden. Detta är ett beslut från Wikimedia Foundations jurister, för att normer och regleringar om integritet på nätet har ändrats sedan Wikipedia startades. Istället för IP kommer vi att visa en maskerad identitet. Du som administratör '''kommer fortfarande ha tillgång till IP-numret'''. Det kommer också att finnas en ny användarrättighet för de som behöver tillgång till hela IP-adressen för att hantera vandalism, trakasserier och spam utan att vara administratörer. De som patrullerar kommer också att kunna se en del av IP-adressen utan användarrättigheten. Vi arbetar också på [[m:IP Editing: Privacy Enhancement and Abuse Mitigation/Improving tools|bättre verktyg]] som stöd. Om du inte har sett sidan tidigare [[m:IP Editing: Privacy Enhancement and Abuse Mitigation|kan du läsa mer på Meta]]. Om du vill försäkra dig om att inte missa tekniska uppdateringar på Wikimediawikierna kan du [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|prenumerera]] på det [[m:Tech/News|tekniska nyhetsbrevet]]. Vi har [[m:IP Editing: Privacy Enhancement and Abuse Mitigation#IP Masking Implementation Approaches (FAQ)|två föreslagna sätt]] den här maskerade identiteten skulle kunna fungera på. '''Vi skulle uppskatta din återkoppling''' om vilket som skulle fungera bäst för dig och din wiki, nu och i framtiden. Du kan [[m:Talk:IP Editing: Privacy Enhancement and Abuse Mitigation|svara på diskussionssidan]]. Du kan skriva på ditt språk. Föreslagen publicerades i oktober och vi kommer att besluta oss efter 17 januari. Tack. /[[m:User:Johan (WMF)|Johan (WMF)]]<section end=content/> 4 januari 2022 kl. 19.19 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Johan (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Johan_(WMF)/Target_lists/Admins2022(7)&oldid=22532681 --> == Inactivity == Hi, per the local policy at [[Wikibooks:Administratörer#Inaktivitet]] you are considered inactive since you have not edited for more than 1 year. If you wish to keep your admin permissions, please respond here; otherwise they will be removed under the inactivity policy. Thanks, '''[[User:Rschen7754|Rs]][[User talk:Rschen7754|chen]][[Special:Contributions/Rschen7754|7754]]''' 6 augusti 2022 kl. 06.15 (CEST) p1d1a1g901kd5dzwfau8hwrxe15oywp 3 6118 52434 51285 2022-08-06T04:11:23Z Rschen7754 3698 /* Kategori:Snabba raderingar */ nytt avsnitt wikitext text/x-wiki --[[Användare:LPfi|LPfi]] 23 juni 2010 kl. 11.52 (CEST) {| align="center" style="background-color:#f7f8ff; text-align:justify; padding:0px; border:1px solid #8888aa; border-right-width:2px; border-bottom-width:2px; margin-bottom:2em" |- |align=center|'''Välkommen'''<br> ''Varmt välkommen till Svenska '''Wikibooks'''! Hoppas att du kommer att trivas här. Undrar du över något får du gärna ställa frågor vid [[Wikibooks:Bybrunnen|Bybrunnen]]. Förutom [[Wikibooks:Hjälp|Wikibooks hjälpsidor]] så har även Wikibooks systerprojekt [http://sv.wikipedia.org Svenska Wikipedia] en bra [[w:Wikipedia:Nybörjarkurs|nybörjarkurs]] om du inte är van vid wikitekniken och vill lära dig grunderna. Om du varit aktiv på Wikipedia innan så kan det vara bra att se [[Wikibooks:Hjälp/Wikibooks för Wikipedianer|vilka skillnader]] det är mellan projekten. <br/><br/>Med vänliga hälsningar<br/>[[Användare:Max Speed|Max Speed]] |} :Tack. Jag har varit aktiv på Wikipedia ett tag, så jag torde behärska grunderna. Jag kollade också skillnadssidan och bybrunnen. :Vad gäller skillnaderna så fick jag det intrycket att svenska wikibooks inte ännu riktigt vet hur man vill ha det. Praxis måste etablera sig innan man kan förklara den för nybörjarna. Men jag hoppas jag kan bidra till det, i den mån jag har tid. :--[[Användare:LPfi|LPfi]] 29 januari 2009 kl. 08.55 (CET) ::En stor skillnad är att vi skriver böcker. Man ska kunna skriva ut en bok och ändå ha behållning av den så därför länkar vi inte på ord. Är det ett ord som behöver förklaras infogar man förklaringen i stället. [[Användare:Max Speed|Max Speed]] 5 februari 2009 kl. 16.55 (CET) :::Ja, det förstår jag, liksom det andra som stod om skillnaderna. Men på hjälpsidorna står det väldigt litet om att skriva böcker kollektivt, om hur själva arbetet fungerar. Det är vad jag antar att en nykomling saknar mest. :::Om ett ord behöver förklaras så är det ofta lämpligt att använda fotnoter. Hur man åstadkommer sådana står det inget om i det sammanhanget. Det skulle behövas en rätt utförlig diskussion om hur man skall gå till väga för att böckerna skall fungera optimalt såväl på nätet som på CD och i tryckt form. Uppdelning i spalter såsom någon demonstrerade på bybrunnen var bra som effekt, för att understryka att det rör sig om en bok, men kanske mindre lyckad som allmän praxis, då vi inte vet hur mycket av spalterna som kommer att rymmas på en sida/skärm. :::Hur omvandlas böckerna till olika format? Skall förlaget ladda ner HTML-koden och själv stuva om det hela eller finns det en CSS med vilken man direkt kan åstadkomma lämplig postscript/pdf av (den vid behov modifierade) HTML-koden. GFDL förutsätter att bokens källkod publiceras. Det lämpligaste vore väl att den skulle publiceras på wikimedia, också med de ändringar förlaget gjort av trycktekniska skäl. Bör den versionen publiceras på wikisource (väsentliga tillägg och korrigeringar bör förstås införlivas i originaltexten)? Nåjo, detta är inte aktuellt för mig, men är väsentligt om vi vill ge större spridning åt böckerna. :::För en enskild författare eller redaktör här är de tekniska lösningarna ändå väsentliga i den mån det påverkar hur olika tekniska lösningar fungerar givet de verktyg som förväntas användas i samband med att en bok skall publiceras utanför wikibooks. :::[[Användardiskussion:Ghijohansson|Förfrågan]] om hjälp att ladda upp böckerna är ett konkret exempel på ett relaterat problem: att kopiera och klistra in hudratals sidor text i rft-format och sedan försöka redigera eländet så att det blir vettig wikitext är kanske inte så lyckat! Vi borde ha ett bättre råd. :::Nåjo, det här är fel ställe att diskutera sådant och jag tror inte att tiden är mogen att skriva alltför mycket om det. Praxis måste få växa fram. Men det är bra att vara medveten om att nuvarande nybörjarråd är mycket bristfälliga. :::--[[Användare:LPfi|LPfi]] 6 februari 2009 kl. 10.47 (CET) ::::Intressanta synpunkter! - Sett att det förekommit en massa diskussioner om just omvandling till pdf-format på WP den sista tiden. Tekniken verkar inte helt färdigutvecklad ännu - en massa buggar rapporteras med jämna mellanrum. ::::Har du några idéer om hur hjälpsidorna ska formuleras så är det fritt fram att redigera där med... -- [[Användare:Lavallen|Lavallen]] 15 april 2009 kl. 14.10 (CEST) (en annan nyinflyttad) :::::Tack. Jag tror att jag måste få en större förståelse för hur wikibooks fungerar innan jag kan göra några större förbättringar på hjälpsidorna. Hoppas att jag lyckas bevara förstaintrycket tills dess, så att jag inte läser för mycket mellan raderna sedan. --[[Användare:LPfi|LPfi]] 17 april 2009 kl. 13.57 (CEST) == Admin? == Vi har dåligt med aktiva administratörer här på wikibooks. Vill du bli en. Du är ju aktiv och det kanske blir en sporre att bli ännu aktivare.--[[Användare:Max Speed|Max Speed]] 30 januari 2010 kl. 12.29 (CET) :Jag kan ta emot admin-rättigheter och vidta åtgärder då sådana efterfrågas. Jag tror att jag ungefär har koll på vad administratörer kan göra och hur man skall göra det. Däremot har jag ingen koll på vad som förväntas ifråga om att följa med vad som händer. Jag har inte heller lust att ta något större ansvar för klottersanering, vilket verkar vara en av de viktigare uppgifterna för administratörer på Wikipedia: jag kommer inte att vara tillräckligt aktiv för att märka klotter inom rimlig tid. --[[Användare:LPfi|LPfi]] 30 januari 2010 kl. 12.50 (CET) == Bra jobbat... == ...med både riktlinjerna och annat. Det är härligt att se lite aktivitet här. //[[Användare:Kaj|Kaj]] 30 maj 2010 kl. 12.34 (CEST) :Tack. När jag en gång hittat hit tycker jag jag kan försöka göra litet nytta. Jag hoppas vi kan få svenska Wikibooks i sådant skick att nykomlingar kan skumma genom våra råd och riktlinjer (och eventuellt Bybrunnen och Senaste ändringar) och sedan börja skriva, utan att desto mer behöva fundera på hur man skall bära sig åt. Det finns ännu en hel del som är direkt kopierat från Wikipedia eller skrivet utan större eftertanke och mycket som helt saknas. --[[Användare:LPfi|LPfi]] 2 juni 2010 kl. 13.07 (CEST) Ville bara tacka för förbättringar i Fria matteboken för matte 2b. --[[Användare:Itangalo|Itangalo]] ([[Användardiskussion:Itangalo|diskussion]]) 15 augusti 2013 kl. 10.21 (CEST) == https://sv.wikibooks.org/wiki/Wikibooks:Bybrunnen#%22Mall%22_Mall:Q_fungerar_inte == Ursäkta att jag postar så här men det finns metainformation om att svenska Wikibooks inte är så aktivt, jag har postat en fråga i bybrunnen och kunde lika gärna ha väntat på svar men jag tänkte att jag även ta upp det här, om samma fråga, om det skulle kunna vara möjligt att svenska Wikibooks får den här mallen <nowiki>{{Q|Q1}}</nowiki>. Vad tycker du? [[Användare:Datariumrex|Datariumrex]] ([[Användardiskussion:Datariumrex|diskussion]]) 11 mars 2020 kl. 12.21 (CET) : Jag svarade på Bybrunnen, men bra att du skrev här så att jag märkte det. Jag har inte aktivt bevakat Wikibooks på ett tag. --[[Användare:LPfi|LPfi]] ([[Användardiskussion:LPfi|diskussion]]) 11 mars 2020 kl. 15.29 (CET) :: Hoppsan, {{mall|ping}} finns inte heller. Pingar [[Användare:Datariumrex|Datariumrex]] så här istället. --[[Användare:LPfi|LPfi]] ([[Användardiskussion:LPfi|diskussion]]) 11 mars 2020 kl. 15.30 (CET) ::: Hej! Går det bra om jag också lägger till Ping på svenska Wikibooks? Jag lyckades lägga till mall [[Mall:Q]] och den fungerar så som jag vill att den ska fungera. Om du känner att jag även ska lägga till saker som är relaterade till Mall:Q så gör jag gärna det. Om inte, kan vi gå vidare till ämnet Mall:Ping. Om det vore till hjälp skulle jag kunna ägna tid åt att lägga till [https://sv.wikipedia.org/wiki/Mall:Ping Mall:Ping] till svenska Wikibooks [[Användare:Datariumrex|Datariumrex]] ([[Användardiskussion:Datariumrex|diskussion]]) 14 mars 2020 kl. 11.05 (CET) :::: Jag har inget emot att mallen läggs till, men med den aktivitet vi har nu fångas den på Senaste ändringar av dem som bevakar den, och enskilda kan nås via användardiskussionerna. INgen skada att ha mallen, men inget akut behov heller. --[[Användare:LPfi|LPfi]] ([[Användardiskussion:LPfi|diskussion]]) 14 mars 2020 kl. 11.14 (CET) == How we will see unregistered users == <section begin=content/> Hej! Du får det här meddelandet eftersom du är administratör på en Wikimediawiki. När någon redigerar en Wikimediawiki utan att vara inloggad visar vi deras IP-adress. Som du kanske redan vet kommer vi inte att kunna göra det i framtiden. Detta är ett beslut från Wikimedia Foundations jurister, för att normer och regleringar om integritet på nätet har ändrats sedan Wikipedia startades. Istället för IP kommer vi att visa en maskerad identitet. Du som administratör '''kommer fortfarande ha tillgång till IP-numret'''. Det kommer också att finnas en ny användarrättighet för de som behöver tillgång till hela IP-adressen för att hantera vandalism, trakasserier och spam utan att vara administratörer. De som patrullerar kommer också att kunna se en del av IP-adressen utan användarrättigheten. Vi arbetar också på [[m:IP Editing: Privacy Enhancement and Abuse Mitigation/Improving tools|bättre verktyg]] som stöd. Om du inte har sett sidan tidigare [[m:IP Editing: Privacy Enhancement and Abuse Mitigation|kan du läsa mer på Meta]]. Om du vill försäkra dig om att inte missa tekniska uppdateringar på Wikimediawikierna kan du [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|prenumerera]] på det [[m:Tech/News|tekniska nyhetsbrevet]]. Vi har [[m:IP Editing: Privacy Enhancement and Abuse Mitigation#IP Masking Implementation Approaches (FAQ)|två föreslagna sätt]] den här maskerade identiteten skulle kunna fungera på. '''Vi skulle uppskatta din återkoppling''' om vilket som skulle fungera bäst för dig och din wiki, nu och i framtiden. Du kan [[m:Talk:IP Editing: Privacy Enhancement and Abuse Mitigation|svara på diskussionssidan]]. Du kan skriva på ditt språk. Föreslagen publicerades i oktober och vi kommer att besluta oss efter 17 januari. Tack. /[[m:User:Johan (WMF)|Johan (WMF)]]<section end=content/> 4 januari 2022 kl. 19.19 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Johan (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Johan_(WMF)/Target_lists/Admins2022(7)&oldid=22532681 --> == [[:Kategori:Snabba raderingar]] == Hi, could you please review the deletion requests in the category above? '''[[User:Rschen7754|Rs]][[User talk:Rschen7754|chen]][[Special:Contributions/Rschen7754|7754]]''' 6 augusti 2022 kl. 06.11 (CEST) p0xfcp156pwf3q6uqmu9o9dkifqum1u 52439 52434 2022-08-06T07:23:41Z LPfi 1349 /* Kategori:Snabba raderingar */ Svar wikitext text/x-wiki --[[Användare:LPfi|LPfi]] 23 juni 2010 kl. 11.52 (CEST) {| align="center" style="background-color:#f7f8ff; text-align:justify; padding:0px; border:1px solid #8888aa; border-right-width:2px; border-bottom-width:2px; margin-bottom:2em" |- |align=center|'''Välkommen'''<br> ''Varmt välkommen till Svenska '''Wikibooks'''! Hoppas att du kommer att trivas här. Undrar du över något får du gärna ställa frågor vid [[Wikibooks:Bybrunnen|Bybrunnen]]. Förutom [[Wikibooks:Hjälp|Wikibooks hjälpsidor]] så har även Wikibooks systerprojekt [http://sv.wikipedia.org Svenska Wikipedia] en bra [[w:Wikipedia:Nybörjarkurs|nybörjarkurs]] om du inte är van vid wikitekniken och vill lära dig grunderna. Om du varit aktiv på Wikipedia innan så kan det vara bra att se [[Wikibooks:Hjälp/Wikibooks för Wikipedianer|vilka skillnader]] det är mellan projekten. <br/><br/>Med vänliga hälsningar<br/>[[Användare:Max Speed|Max Speed]] |} :Tack. Jag har varit aktiv på Wikipedia ett tag, så jag torde behärska grunderna. Jag kollade också skillnadssidan och bybrunnen. :Vad gäller skillnaderna så fick jag det intrycket att svenska wikibooks inte ännu riktigt vet hur man vill ha det. Praxis måste etablera sig innan man kan förklara den för nybörjarna. Men jag hoppas jag kan bidra till det, i den mån jag har tid. :--[[Användare:LPfi|LPfi]] 29 januari 2009 kl. 08.55 (CET) ::En stor skillnad är att vi skriver böcker. Man ska kunna skriva ut en bok och ändå ha behållning av den så därför länkar vi inte på ord. Är det ett ord som behöver förklaras infogar man förklaringen i stället. [[Användare:Max Speed|Max Speed]] 5 februari 2009 kl. 16.55 (CET) :::Ja, det förstår jag, liksom det andra som stod om skillnaderna. Men på hjälpsidorna står det väldigt litet om att skriva böcker kollektivt, om hur själva arbetet fungerar. Det är vad jag antar att en nykomling saknar mest. :::Om ett ord behöver förklaras så är det ofta lämpligt att använda fotnoter. Hur man åstadkommer sådana står det inget om i det sammanhanget. Det skulle behövas en rätt utförlig diskussion om hur man skall gå till väga för att böckerna skall fungera optimalt såväl på nätet som på CD och i tryckt form. Uppdelning i spalter såsom någon demonstrerade på bybrunnen var bra som effekt, för att understryka att det rör sig om en bok, men kanske mindre lyckad som allmän praxis, då vi inte vet hur mycket av spalterna som kommer att rymmas på en sida/skärm. :::Hur omvandlas böckerna till olika format? Skall förlaget ladda ner HTML-koden och själv stuva om det hela eller finns det en CSS med vilken man direkt kan åstadkomma lämplig postscript/pdf av (den vid behov modifierade) HTML-koden. GFDL förutsätter att bokens källkod publiceras. Det lämpligaste vore väl att den skulle publiceras på wikimedia, också med de ändringar förlaget gjort av trycktekniska skäl. Bör den versionen publiceras på wikisource (väsentliga tillägg och korrigeringar bör förstås införlivas i originaltexten)? Nåjo, detta är inte aktuellt för mig, men är väsentligt om vi vill ge större spridning åt böckerna. :::För en enskild författare eller redaktör här är de tekniska lösningarna ändå väsentliga i den mån det påverkar hur olika tekniska lösningar fungerar givet de verktyg som förväntas användas i samband med att en bok skall publiceras utanför wikibooks. :::[[Användardiskussion:Ghijohansson|Förfrågan]] om hjälp att ladda upp böckerna är ett konkret exempel på ett relaterat problem: att kopiera och klistra in hudratals sidor text i rft-format och sedan försöka redigera eländet så att det blir vettig wikitext är kanske inte så lyckat! Vi borde ha ett bättre råd. :::Nåjo, det här är fel ställe att diskutera sådant och jag tror inte att tiden är mogen att skriva alltför mycket om det. Praxis måste få växa fram. Men det är bra att vara medveten om att nuvarande nybörjarråd är mycket bristfälliga. :::--[[Användare:LPfi|LPfi]] 6 februari 2009 kl. 10.47 (CET) ::::Intressanta synpunkter! - Sett att det förekommit en massa diskussioner om just omvandling till pdf-format på WP den sista tiden. Tekniken verkar inte helt färdigutvecklad ännu - en massa buggar rapporteras med jämna mellanrum. ::::Har du några idéer om hur hjälpsidorna ska formuleras så är det fritt fram att redigera där med... -- [[Användare:Lavallen|Lavallen]] 15 april 2009 kl. 14.10 (CEST) (en annan nyinflyttad) :::::Tack. Jag tror att jag måste få en större förståelse för hur wikibooks fungerar innan jag kan göra några större förbättringar på hjälpsidorna. Hoppas att jag lyckas bevara förstaintrycket tills dess, så att jag inte läser för mycket mellan raderna sedan. --[[Användare:LPfi|LPfi]] 17 april 2009 kl. 13.57 (CEST) == Admin? == Vi har dåligt med aktiva administratörer här på wikibooks. Vill du bli en. Du är ju aktiv och det kanske blir en sporre att bli ännu aktivare.--[[Användare:Max Speed|Max Speed]] 30 januari 2010 kl. 12.29 (CET) :Jag kan ta emot admin-rättigheter och vidta åtgärder då sådana efterfrågas. Jag tror att jag ungefär har koll på vad administratörer kan göra och hur man skall göra det. Däremot har jag ingen koll på vad som förväntas ifråga om att följa med vad som händer. Jag har inte heller lust att ta något större ansvar för klottersanering, vilket verkar vara en av de viktigare uppgifterna för administratörer på Wikipedia: jag kommer inte att vara tillräckligt aktiv för att märka klotter inom rimlig tid. --[[Användare:LPfi|LPfi]] 30 januari 2010 kl. 12.50 (CET) == Bra jobbat... == ...med både riktlinjerna och annat. Det är härligt att se lite aktivitet här. //[[Användare:Kaj|Kaj]] 30 maj 2010 kl. 12.34 (CEST) :Tack. När jag en gång hittat hit tycker jag jag kan försöka göra litet nytta. Jag hoppas vi kan få svenska Wikibooks i sådant skick att nykomlingar kan skumma genom våra råd och riktlinjer (och eventuellt Bybrunnen och Senaste ändringar) och sedan börja skriva, utan att desto mer behöva fundera på hur man skall bära sig åt. Det finns ännu en hel del som är direkt kopierat från Wikipedia eller skrivet utan större eftertanke och mycket som helt saknas. --[[Användare:LPfi|LPfi]] 2 juni 2010 kl. 13.07 (CEST) Ville bara tacka för förbättringar i Fria matteboken för matte 2b. --[[Användare:Itangalo|Itangalo]] ([[Användardiskussion:Itangalo|diskussion]]) 15 augusti 2013 kl. 10.21 (CEST) == https://sv.wikibooks.org/wiki/Wikibooks:Bybrunnen#%22Mall%22_Mall:Q_fungerar_inte == Ursäkta att jag postar så här men det finns metainformation om att svenska Wikibooks inte är så aktivt, jag har postat en fråga i bybrunnen och kunde lika gärna ha väntat på svar men jag tänkte att jag även ta upp det här, om samma fråga, om det skulle kunna vara möjligt att svenska Wikibooks får den här mallen <nowiki>{{Q|Q1}}</nowiki>. Vad tycker du? [[Användare:Datariumrex|Datariumrex]] ([[Användardiskussion:Datariumrex|diskussion]]) 11 mars 2020 kl. 12.21 (CET) : Jag svarade på Bybrunnen, men bra att du skrev här så att jag märkte det. Jag har inte aktivt bevakat Wikibooks på ett tag. --[[Användare:LPfi|LPfi]] ([[Användardiskussion:LPfi|diskussion]]) 11 mars 2020 kl. 15.29 (CET) :: Hoppsan, {{mall|ping}} finns inte heller. Pingar [[Användare:Datariumrex|Datariumrex]] så här istället. --[[Användare:LPfi|LPfi]] ([[Användardiskussion:LPfi|diskussion]]) 11 mars 2020 kl. 15.30 (CET) ::: Hej! Går det bra om jag också lägger till Ping på svenska Wikibooks? Jag lyckades lägga till mall [[Mall:Q]] och den fungerar så som jag vill att den ska fungera. Om du känner att jag även ska lägga till saker som är relaterade till Mall:Q så gör jag gärna det. Om inte, kan vi gå vidare till ämnet Mall:Ping. Om det vore till hjälp skulle jag kunna ägna tid åt att lägga till [https://sv.wikipedia.org/wiki/Mall:Ping Mall:Ping] till svenska Wikibooks [[Användare:Datariumrex|Datariumrex]] ([[Användardiskussion:Datariumrex|diskussion]]) 14 mars 2020 kl. 11.05 (CET) :::: Jag har inget emot att mallen läggs till, men med den aktivitet vi har nu fångas den på Senaste ändringar av dem som bevakar den, och enskilda kan nås via användardiskussionerna. INgen skada att ha mallen, men inget akut behov heller. --[[Användare:LPfi|LPfi]] ([[Användardiskussion:LPfi|diskussion]]) 14 mars 2020 kl. 11.14 (CET) == How we will see unregistered users == <section begin=content/> Hej! Du får det här meddelandet eftersom du är administratör på en Wikimediawiki. När någon redigerar en Wikimediawiki utan att vara inloggad visar vi deras IP-adress. Som du kanske redan vet kommer vi inte att kunna göra det i framtiden. Detta är ett beslut från Wikimedia Foundations jurister, för att normer och regleringar om integritet på nätet har ändrats sedan Wikipedia startades. Istället för IP kommer vi att visa en maskerad identitet. Du som administratör '''kommer fortfarande ha tillgång till IP-numret'''. Det kommer också att finnas en ny användarrättighet för de som behöver tillgång till hela IP-adressen för att hantera vandalism, trakasserier och spam utan att vara administratörer. De som patrullerar kommer också att kunna se en del av IP-adressen utan användarrättigheten. Vi arbetar också på [[m:IP Editing: Privacy Enhancement and Abuse Mitigation/Improving tools|bättre verktyg]] som stöd. Om du inte har sett sidan tidigare [[m:IP Editing: Privacy Enhancement and Abuse Mitigation|kan du läsa mer på Meta]]. Om du vill försäkra dig om att inte missa tekniska uppdateringar på Wikimediawikierna kan du [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|prenumerera]] på det [[m:Tech/News|tekniska nyhetsbrevet]]. Vi har [[m:IP Editing: Privacy Enhancement and Abuse Mitigation#IP Masking Implementation Approaches (FAQ)|två föreslagna sätt]] den här maskerade identiteten skulle kunna fungera på. '''Vi skulle uppskatta din återkoppling''' om vilket som skulle fungera bäst för dig och din wiki, nu och i framtiden. Du kan [[m:Talk:IP Editing: Privacy Enhancement and Abuse Mitigation|svara på diskussionssidan]]. Du kan skriva på ditt språk. Föreslagen publicerades i oktober och vi kommer att besluta oss efter 17 januari. Tack. /[[m:User:Johan (WMF)|Johan (WMF)]]<section end=content/> 4 januari 2022 kl. 19.19 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Johan (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Johan_(WMF)/Target_lists/Admins2022(7)&oldid=22532681 --> == [[:Kategori:Snabba raderingar]] == Hi, could you please review the deletion requests in the category above? '''[[User:Rschen7754|Rs]][[User talk:Rschen7754|chen]][[Special:Contributions/Rschen7754|7754]]''' 6 augusti 2022 kl. 06.11 (CEST) :Done, thanks. They didn't seem to be particularly speedy, several were marked ages ago. –[[Användare:LPfi|LPfi]] ([[Användardiskussion:LPfi|diskussion]]) 6 augusti 2022 kl. 09.23 (CEST) otidnq05fpa6pmed35vrxj3q8ca7po5 0 7337 52426 28254 2022-08-05T15:11:41Z Cojo~svwiki 10456 wikitext text/x-wiki {{Minikokbok}} ==Ingredienser== ''30 st'' *3 dl havregryn *1 dl strösocker *1 msk kakao *1 ägg *100 g smör eller margarin ==Tillagning== #Blanda havregrynen, sockret, kakaon och ägget i bunken. #Smält matfettet i kastrullen och häll det över havregrynsblandningen. #Arbeta det hela till en grynig massa med hjälp av sleven. #Lägg ett bakplåtspapper på bakplåten. Bred sedan ut massan på papperet. Massan skall vara ungefär 1 cm tjock. #Sätt ugnen på 200 grader. Sätt in plåten när ugnen är varm och låt den stå där i 10-12 minuter eller tills kakan är ljusbrun. #Skär kakan i rutor med en kniv medan den är varm. Låt kakorna svalna på plåten. [[kategori:H kokbok|{{SUBPAGENAME}}]] [[kategori:Kakor|{{SUBPAGENAME}}]] [[kategori:Svenska recept|{{SUBPAGENAME}}]] [[File:Kakapåkaka.jpg|thumb|Kakapåkaka kaka]] nrpgr0ntgxqlr0p8f0e6vxfse7dxx59 52427 52426 2022-08-05T15:12:24Z Cojo~svwiki 10456 wikitext text/x-wiki {{Minikokbok}} [[File:Kakapåkaka.jpg|thumb|Kakapåkaka kaka]] ==Ingredienser== ''30 st'' *3 dl havregryn *1 dl strösocker *1 msk kakao *1 ägg *100 g smör eller margarin ==Tillagning== #Blanda havregrynen, sockret, kakaon och ägget i bunken. #Smält matfettet i kastrullen och häll det över havregrynsblandningen. #Arbeta det hela till en grynig massa med hjälp av sleven. #Lägg ett bakplåtspapper på bakplåten. Bred sedan ut massan på papperet. Massan skall vara ungefär 1 cm tjock. #Sätt ugnen på 200 grader. Sätt in plåten när ugnen är varm och låt den stå där i 10-12 minuter eller tills kakan är ljusbrun. #Skär kakan i rutor med en kniv medan den är varm. Låt kakorna svalna på plåten. [[kategori:H kokbok|{{SUBPAGENAME}}]] [[kategori:Kakor|{{SUBPAGENAME}}]] [[kategori:Svenska recept|{{SUBPAGENAME}}]] f2jj4pwhopj64g1j0ms06pntx9ku7in 52428 52427 2022-08-05T15:12:54Z Cojo~svwiki 10456 wikitext text/x-wiki ==Ingredienser== ''30 st'' *3 dl havregryn *1 dl strösocker *1 msk kakao *1 ägg *100 g smör eller margarin ==Tillagning== #Blanda havregrynen, sockret, kakaon och ägget i bunken. #Smält matfettet i kastrullen och häll det över havregrynsblandningen. #Arbeta det hela till en grynig massa med hjälp av sleven. #Lägg ett bakplåtspapper på bakplåten. Bred sedan ut massan på papperet. Massan skall vara ungefär 1 cm tjock. #Sätt ugnen på 200 grader. Sätt in plåten när ugnen är varm och låt den stå där i 10-12 minuter eller tills kakan är ljusbrun. #Skär kakan i rutor med en kniv medan den är varm. Låt kakorna svalna på plåten. [[kategori:H kokbok|{{SUBPAGENAME}}]] [[kategori:Kakor|{{SUBPAGENAME}}]] [[kategori:Svenska recept|{{SUBPAGENAME}}]] a5vsgeax95dv7wgqq0fdq2a5wfum3mn 52429 52428 2022-08-05T15:13:18Z Cojo~svwiki 10456 wikitext text/x-wiki {{Minikokbok}} ==Ingredienser== ''30 st'' *3 dl havregryn *1 dl strösocker *1 msk kakao *1 ägg *100 g smör eller margarin ==Tillagning== #Blanda havregrynen, sockret, kakaon och ägget i bunken. #Smält matfettet i kastrullen och häll det över havregrynsblandningen. #Arbeta det hela till en grynig massa med hjälp av sleven. #Lägg ett bakplåtspapper på bakplåten. Bred sedan ut massan på papperet. Massan skall vara ungefär 1 cm tjock. #Sätt ugnen på 200 grader. Sätt in plåten när ugnen är varm och låt den stå där i 10-12 minuter eller tills kakan är ljusbrun. #Skär kakan i rutor med en kniv medan den är varm. Låt kakorna svalna på plåten. [[kategori:H kokbok|{{SUBPAGENAME}}]] [[kategori:Kakor|{{SUBPAGENAME}}]] [[kategori:Svenska recept|{{SUBPAGENAME}}]] jsxfdgzuu5um3fpm2q55gghirc6cfg8 4 10056 52437 51508 2022-08-06T04:14:31Z Rschen7754 3698 /* Bot policy */ nytt avsnitt wikitext text/x-wiki {|align="right" style="width:300px" class="prettytable" || [[Image:Potturinn.jpeg|300px|Bybrunnen]] '''Välkommen!'''<br> Här är ''Bybrunnen'', samlingsplatsen för svenskspråkiga Wikibooks. Ingen fråga som på något sätt rör just det vi gör eller vill göra här är för liten eller för stor för att ställas här. <small>(Centrala meddelanden som rör ''samtliga'' wikimediaprojekt hittar du däremot på [[Wikibooks:Rundskrivelser]].)</small> ---- <small>Förutom vanliga diskussioner om allt som har med Wikibooks att göra så kan du även ta upp saker som:</small> [[fil:Broom icon.png|35px|left]] <small>''Administrativa åtgärder'', som att begära att sidor raderas eller blockeras, användare och ip-adresser blockeras eller sidor och mallar importeras.</small> {{clear}} [[fil:Crystal Clear action run.png|35px|left]] <small>''Rättigheter'', som att begära [[Wikibooks:Administratörer|administratörs-]], [[Wikibooks:Byråkrater|byråkrat- eller]] [[Wikibooks:Robotar|bot-rättigheter]].</small> * [[/Arkiv|Arkiv >>]] |} '''[http://sv.wikibooks.org/wiki/Wikibooks:Bybrunnen?&action=edit&section=new Skapa ett nytt stycke.]''' [[kategori:Wikibooks]] __NEWSECTIONLINK__ == Dubiösa böcker == Hur skall man förhålla sig till böcker med dubiöst innehåll, som kunde vara lämpliga om verkligheten såg annorlunda ut? Jag blankade en användarsida som såg ut som [[Special:Permalink/47946|början till en bok]]. Här är det klart att det är innehåll jag inte vill se hos oss, men det argumentet bär ju inte särskilt långt. Vilka böcker skall inte få publiceras här? --[[Användare:LPfi|LPfi]] ([[Användardiskussion:LPfi|diskussion]]) 28 mars 2018 kl. 18.35 (CEST) :''[[:en:Wikibooks:What is Wikibooks?]]'' summerar väl vad jag trott redan gällde även här: Fakta- och läroböcker, men inte propaganda, reklam eller eget tyckande. Sidan som du nämner verkar ju mest eget tyckande och hade dessutom en typisk spamlänk i texten så den kan nog också raderas av den orsaken. :Astrologi i sig ligger väl möjligen i en gråzon. Att ställa upp ett horoskop rent tekniskt kanske skulle fungera som lärobok men kanske inte tolkningen av horoskopet. Det finns dock en på franska Wikibooks i alla fall: [[:fr:Astrologie]].--[[Användare:Thurs|Thurs]] ([[Användardiskussion:Thurs|diskussion]]) 29 mars 2018 kl. 00.20 (CEST) == Interface-admin == Möjligheten för administratörer att redigera CSS och javascript för andra användare kommer att tas bort och ersättas av behörigheten "interface-admin" (se [[Wikibooks:Rundskrivelser#New user group for editing sitewide CSS / JS]]). Det gäller i första hand Common.js och Common.css, som kan missbrukas. Jag antar att vi inte behöver någon lokalt som kan redigera dessa filer. Vid behov kan man antagligen be någon med global behörighet sköta saken. --[[Användare:LPfi|LPfi]] ([[Användardiskussion:LPfi|diskussion]]) 17 augusti 2018 kl. 19.43 (CEST) == Utvalda böcker == Hur har de utvalda böckerna nominerats och valts? Ska de märkas upp som utmärkt / bra / rekommenderad i Wikidata? Om märks upp kommer de få en guldstjärna (utmärkt), silverstjärna (bra) eller grön stjärna (rekommenderad) bredvid språklänken i den andra språkversionerna av Wikibooks. /[[Användare:Autom|Autom]] ([[Användardiskussion:Autom|diskussion]]) 25 mars 2019 kl. 17.33 (CET) :Det är nog bara utvalt av den som lagt in det i mallen. I avsaknad av en fungerande gemenskap är det knappast meningsfullt med någon uppmärkning på Wikidata.--[[Användare:Thurs|Thurs]] ([[Användardiskussion:Thurs|diskussion]]) 27 mars 2019 kl. 12.42 (CET) == Multilingual Shared Templates and Modules == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr">Hello sv-wiki community! ({{int:please-translate}}) I recently organized a project to share templates and modules between wiki projects and languages. It allows modules and templates to be “language-neutral”, and store all text translations on Commons. This means that it is enough to copy/paste a template without any changes, and update the translations separately. If someone fixes a bug or adds a new feature in the original module, you can copy/paste it again without any translation work. My bot ''DiBabelYurikBot'' can help with copying. This way users can spend more time on content, and less time on updating and copying templates. Please see [[mw:WP:TNT|project page]] for details and ask questions on talk page. P.S. I am [[meta:Affiliate-selected_Board_seats/2019/Nominations/Yuri_Astrakhan_(yurik)|currently running]] for the Wikimedia board, focusing on content and support of multi-language communities. If you liked my projects like maps, graphs, or this one, I will be happy to receive your support. (any [[meta:Affiliate-selected_Board_seats/2019/Eligible_entities|registered user group]] can vote). Thank you! --[[User:Yurik|Yurik]] ([[mw:User talk:Yurik|🗨️]]) 12 maj 2019 kl. 06.27 (CEST)</div> == Inactive admins == There are several inactive admins, see [https://tools.wmflabs.org/meta/stewardry/svwikibooks?sysop=1]. Per [[Wikibooks:Administratörer#Inaktivitet]] should they be notified so their rights can be removed in a month (if they do not reply)? --'''[[User:Rschen7754|Rs]][[User talk:Rschen7754|chen]][[Special:Contributions/Rschen7754|7754]]''' 5 juli 2019 kl. 02.46 (CEST) == Community Wishlist 2020 == [[File:Magic Wand Icon 229981 Color Flipped.svg|right|48px]] <div class="plainlinks mw-content-ltr" lang="en" dir="ltr"> The '''[[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2020|2020 Community Wishlist Survey]]''' is now open! This survey is the process where communities decide what the [[m:Community Tech|Community Tech]] team should work on over the next year. We encourage everyone to submit proposals until the deadline on '''November 11, 2019''', or comment on other proposals to help make them better. '''This year, we’re exclusively focusing on smaller projects (i.e., Wikibooks, Wiktionary, Wikiquote, Wikisource, Wikiversity, Wikispecies, Wikivoyage, and Wikinews).''' We want to help these projects and provide meaningful improvements to diverse communities. If you’re a member of any of these projects, please participate in the survey! To submit proposals, see the guidelines on the [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2020#Guidelines|survey page]]. You can write proposals in any language, and we will translate them for you. Thank you, and we look forward to seeing your proposals! </div> [[:m:user:IFried (WMF)|IFried (WMF)]] 4 november 2019 kl. 20.30 (CET) <!-- Meddelande skickades av User:Trizek (WMF)@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Trizek_(WMF)/sandbox/temp_MassMessage_list&oldid=19523495 --> == Wiki Loves Folklore == [[File:WLL Subtitled Logo (transparent).svg|100px|right|frameless]] '''Hello Folks,''' Wiki Loves Love is back again in 2020 iteration as '''[[:c:Commons:Wiki Loves Folklore|Wiki Loves Folklore]]''' from 1 February, 2020 - 29 February, 2020. Join us to celebrate the local cultural heritage of your region with the theme of folklore in the international photography contest at [https://commons.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:UploadWizard&campaign=wllove Wikimedia Commons]. Images, videos and audios representing different forms of folk cultures and new forms of heritage that haven’t otherwise been documented so far are welcome submissions in Wiki Loves Folklore. Learn more about the contest at [[m:Wiki Loves Folklore|Meta-Wiki]] and [[:c:Commons:Wiki Loves Folklore|Commons]]. '''Kind regards,'''<br/> [[:c:Commons:Wiki Loves Folklore/International Team|'''Wiki Loves Folklore International Team''']]<br/> <small>&mdash;&nbsp;[[User:Tulsi Bhagat|<font color="black">'''Tulsi Bhagat'''</font>]] <small>([[Special:Contributions/Tulsi Bhagat|<font color="black">contribs</font>]] &#124; [[User talk:Tulsi Bhagat|<font color="black">talk</font>]])</small><br/> sent using [[Användare:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]] ([[Användardiskussion:MediaWiki message delivery|diskussion]]) 18 januari 2020 kl. 07.15 (CET)</small> <!-- Meddelande skickades av User:Tulsi Bhagat@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Tiven2240/wll&oldid=19716850 --> == "Mall" {{Q|Q1}} fungerar inte == Finns det några planer att lägga till mallen <nowiki>{{Q|Q1}}</nowiki>. Om det går bra för er andra går det bra om jag provar/försöker att lägga in mallen(jag vet dock inte hur man gör men jag kan försöka ta reda på det)? [[Användare:Datariumrex|Datariumrex]] ([[Användardiskussion:Datariumrex|diskussion]]) 11 mars 2020 kl. 12.09 (CET) : Jag antar att ingen har något emot mallen (för Wikidat-koder, se [[w:mall:Q|mallen på Wikipedia]]), i synnerhet om någon aktivt behöver den. Kopiera in koden från sw-wp till mallsidan (rödlänkad i avsnittsrubriken). Skriv en hänvisning i redigeringssammanfattningen. Koden borde fungera lika bra här. Kategorin skall ändras till någon som finns här, kanske [[:Kategori:Interwikimallar]]. Om det inte lyckas rakt av kan jag försöka hjälpa eller hitta någon som kan göra det. --[[Användare:LPfi|LPfi]] ([[Användardiskussion:LPfi|diskussion]]) 11 mars 2020 kl. 15.26 (CET) :: Tack. Jag lyckades få mallen att fungera efter att jag kopierade vissa mallar och moduler över här. Det finns vissa felmeddelanden på vissa av de mallarna jag kopierade över. Tycker du det är nödvändigt att jag kopierar även de mallar/moduler som är relaterade till koden som får <nowiki>{{Q|Q1}}</nowiki> att fungera? Jag är bara glad att mallen fungerar som den ska nu och tack för att du brydde dig. Det hjälpte(på ett motiverande sätt) mig att kopiera över mallen idag. [[Användare:Datariumrex|Datariumrex]] ([[Användardiskussion:Datariumrex|diskussion]]) 12 mars 2020 kl. 17.38 (CET) ::: Det arbete jag gjort med mallar har varit enkelt och jag har inte använt moduler, så jag kan inte bedöma hur det är bäst att göra. Utan att sätta mig in i problematiken skulle jag säga att det är bättre att inte dra in för mycket material, utan hellre nöja sig med en enklare version om den fungerar för det man behöver den till – om det inte leder till att andra problem växer. Bra om du fick det att fungera. --[[Användare:LPfi|LPfi]] ([[Användardiskussion:LPfi|diskussion]]) 13 mars 2020 kl. 18.27 (CET) == Inactive sysop/crat == Hi all, as per the [[Wikibooks:Administratörer|local policy]], sysop rights shall be removed if a user is inactive for a year. The last edit of [[User:Averater|Averater]] was made on 25 January 2017 and the last logged edit was made on 22 May 2016. I propose the removal of his/her sysop and crat rights. I would appreciate if someone can comment here or at [[m:Stewards' noticeboard#sv.wikibooks]]. [[Användare:Minorax|Minorax]] ([[Användardiskussion:Minorax|diskussion]]) 25 mars 2020 kl. 12.41 (CET) == Wikimedia Sverige – digitalt årsmöte == Hej alla! Som en del av er vet kommer Wikimedia Sverige i år, på grund av den [[w:covid-19|covid-19]], att ha ett digitalt årsmöte. Årsmötet kommer att äga rum nu på lördag, via konferenstjänsten Zoom. Alla medlemmar är välkomna att närvara, och information om hur och var man gör det finns [https://wikimedia.se/2020/04/20/wikimedia-sverige-genomfor-vart-forsta-digitala-arsmote/ här]. Föredragningslista och alla handlingar finns såklart som vanligt på [[wmse:Årsmöte 2020|årsmötessidan]] på föreningens wiki. Hoppas se en del av er där! [[Användare:Eric Luth (WMSE)|Eric Luth (WMSE)]] ([[Användardiskussion:Eric Luth (WMSE)|diskussion]]) 20 april 2020 kl. 15.00 (CEST) == Wiki Loves Folklore 2021 is back! == <div lang="en" dir="ltr" class="mw-content-ltr"> {{int:please-translate}} [[File:Wiki Loves Folklore Logo.svg|right|150px|frameless]] You are humbly invited to participate in the '''[[:c:Commons:Wiki Loves Folklore 2021|Wiki Loves Folklore 2021]]''' an international photography contest organized on Wikimedia Commons to document folklore and intangible cultural heritage from different regions, including, folk creative activities and many more. It is held every year from the 1st till the 28th of February. You can help in enriching the folklore documentation on Commons from your region by taking photos, audios, videos, and [https://commons.wikimedia.org/w/index.php?title=Special:UploadWizard&campaign=wlf_2021 submitting] them in this commons contest. Please support us in translating the [[:c:Commons: Wiki Loves Folklore 2021|project page]] and a [https://meta.wikimedia.org/wiki/Special:Translate?group=Centralnotice-tgroup-wikiloveslove2020&language=en&filter=%21translated&action=translate|one-line banner message] to help us spread the word in your native language. '''Kind regards,''' '''Wiki loves Folklore International Team''' [[Användare:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]] ([[Användardiskussion:MediaWiki message delivery|diskussion]]) 6 februari 2021 kl. 14.25 (CET) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Tiven2240@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Tiven2240/wll&oldid=21073884 --> == Proposal: Set two-letter project shortcuts as alias to project namespace globally == <div lang="en" dir="ltr"> {{int:please-translate}} Hello everyone, I apologize for posting in English. I would like to inform everyone that I created a new global request for comment (GRFC) at Meta Wiki, which may affect your project: [[:m:Requests for comment/Set short project namespace aliases by default globally]]. In this GRFC, I propose that two-project shortcuts for project names will become a default alias for the project namespace. For instance, on all Wikipedias, WP will be an alias to the Wikipedia: namespace (and similar for other projects). Full list is available in the GRFC. This is already the case for Wikivoyages, and many individual projects asked for this alias to be implemented. I believe this makes it easier to access the materials in the project namespace, as well as creating shortcuts like <tt>WP:NPOV</tt>, as well as helps new projects to use this feature, without having to figure out how to request site configuration changes first. As far as I can see, {{SITENAME}} currently does not have such an alias set. This means that such an alias will be set for you, if the GRFC is accepted by the global community. I would like to ask all community members to participate in the request for comment at Meta-Wiki, see [[:m:Requests for comment/Set short project namespace aliases by default globally]]. Please feel free to [[:m:User talk:Martin Urbanec|ask me]] if you have any questions about this proposal. Best regards,<br /> --[[:m:User:Martin Urbanec|Martin Urbanec]] ([[:m:User talk:Martin Urbanec|talk]]) 18 februari 2021 kl. 15.13 (CET) </div> <!-- Meddelande skickades av User:Martin Urbanec@metawiki med hjälp av listan på https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=User:Martin_Urbanec/MassMessage&oldid=21125035 --> == Universal Code of Conduct - Enforcement draft guidelines review == Hello all,<br /> The [[m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/Drafting_committee#Phase_2|Universal Code of Conduct Phase 2 drafting committee]] would like comments about the '''[[:m:Universal Code of Conduct/Enforcement draft guidelines review|enforcement draft guidelines]]''' for the [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct|Universal Code of Conduct]] (UCoC). This review period is planned to begin 17 August 2021. Community and staff members collaborated to develop these draft guidelines based on [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Discussions|consultations, discussions, and research]]. These guidelines <u>are not final</u> but you can help move the progress forward. Provide comments about these guidelines by 17 October 2021. The committee will be revising the guidelines based upon community input. Everyone may share comments in a number of places. Facilitators welcome comments in any language on the [[:m:Talk:Universal Code of Conduct/Enforcement draft guidelines review|draft review talk page]] or by email. Comments can also be shared on talk pages of translations, at local discussions, or during round-table discussions and conversation hours. There are planned live discussions about the UCoC enforcement draft guidelines: *[[:wmania:2021:Submissions/Universal_Code_of_Conduct_Roundtable|Wikimania 2021 session]] - 16 August @ 11:00 UTC - 11:45 UTC (recording of the session) *[[:m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/2021_consultations/Roundtable_discussions#Conversation hours|Conversation hours]] - 24 August, 31 August, 7 September @ 03:00 UTC & 14:00 UTC *[[:m:Special:MyLanguage/Universal_Code_of_Conduct/2021_consultations/Roundtable_discussions:|Roundtable calls]] - 18 September @ 03:00 UTC & 15:00 UTC The facilitation team supporting this review period hopes to reach a large number of communities. Having a shared understanding is important. If you do not see a conversation happening in your community, please organize a discussion. Facilitators can assist you in setting up the conversations. Discussions will be summarized and presented to the drafting committee every two weeks. The summaries will be published [[:m:Special:MyLanguage/Universal Code of Conduct/Drafting committee/Digests|here]]. Please let me know if you have any questions about the draft, the community consultation or the UCoC. <br /> Many thanks! [[Gebruiker:Mervat (WMF)|Mervat (WMF)]] ([[Overleg gebruiker:Mervat (WMF)|overleg]]) 18 aug 2021 15:53 (CEST) == Bot policy == Hello. To facilitate [[:m:Special:MyLanguage/Stewards|steward]] granting of bot access, I suggest implementing the [[m:Special:MyLanguage/Bot policy|standard bot policy]] on this wiki. In particular, this policy allows stewards to automatically flag known interlanguage linking bots (if this page says that is acceptable) or bots that fix double redirects. The policy also enables [[m:Bot policy#Global_bots|global bots]] on this wiki (if this page says that is acceptable), which are trusted bots that will be given bot access on every wiki that allows global bots. This policy makes bot access requesting much easier for local users, operators, and stewards. To implement it we only need to create a redirect to this page from [[Project:Bot policy]], and add a line at the top noting that it is used here. If you use or prefer to use a dedicated project page for handling bot flag requests, that is also acceptable. Please read [[m:Special:MyLanguage/Bot policy|the text at Meta-Wiki]] before commenting. If you object, please say so; I hope to implement in two weeks if there is no objection, since it is particularly written to streamline bot requests on wikis with little or no community interested in bot access requests. Thank you for your consideration. --'''[[User:Rschen7754|Rs]][[User talk:Rschen7754|chen]][[Special:Contributions/Rschen7754|7754]]''' 6 augusti 2022 kl. 06.14 (CEST) 5mwkb8a0bafa9zeze4hac8p73h976b3 0 10668 52431 52415 2022-08-05T16:04:39Z Knoppson 2055 /* Randvärdesproblem i Cartesiska koordinater */ wikitext text/x-wiki =Inledning= Denna del av min fysiksvammelbok uppkommer pga att det är så många kapitel i ordinarie bok ([[Fysiksvammel med kontrollerad fusion som mål]]), och med mina ynka 1Mb/s tar den också en del tid att ladda. Samtidigt gillar jag elektromagnetisk fältteori (Cheng) bäst så jag vill köra lite parallellt här ty optik anser jag inte har så mycket med fusionsforskning att göra även om det är (måttligt) intressant i sig. Jag skapade alltså textmassan till min ordinarie bok för flera år sedan men nu är jag mer intresserad av andra delar av fysiken samtidigt som jag har typ 30 kapitel kvar att skriva av, addera bilder och förstå hos ordinarie bok. ='''VEKTORLÄRA'''= Vektorer är sådana som har både riktning och storlek, ett exempel på en vektor är kraft. =Kapitel LXXXI, Skalärprodukt= [[File:Fusion Vector.png|thumb|Skalärprodukt, cosinusteorem och kryssprodukt]] Skalärprukt definieras enligt <math>A \cdot B=ABcos(\alpha)...81.1</math> där A och B är två vektorer med samma angripspunkt (kan alltid parallellförflyttas) och med vinkeln alpha emellan. Jag har hittat på en egen tolkning av skalärprudukt där man eventuellt kan se skalärprodukt som ett mått på hur två vektorer samverkar, om svaret är negativt så motverkar dom varandra och om svaret är positivt så samverkar dom. Om vi säger att ena vektorn (A) ligger horisontellt och andra vektorn (B) mindre än 90 grader därifrån, då är cosinus positiv och man kan kanske se det som att vektorernas angripspunkt, som vi kan kalla origo, i detta fallet flyttas in i första eller fjärde kvadranten, i fallet att mellanliggande vinkel är större än 90 grader blir cosinius negativ men här är det inte klockrent att origo åker in i andra eller tredje kvadranten för det beror på hur stark B är i förhållande till A, om vinkeln närmar sig 180 grader blir det dock sannolikt. ==Bevis av cosinusteoremet== Med hjälp av skalärprodukt kan man bevisa cosinusteoremet. Föreställ Er att vi har två vektorer där den ena (A) pekar horisontellt åt höger och den andra (B) i första kvadranten dvs också åt höger men med en vinkel som är större än noll men mindre än 90 grader, denna skillnadsvinkel kallar vi alpha. Adderar man vektoriellt A med B får man helt enkelt resultanten C och denna i kvadrat kan tecknas <math>C^2=(A+B)^2=A^2+B^2+2ABcos(\alpha)...81.2</math> Nu är alltså mellanliggande vinkel alpha MEN cosinusteoremet avser mellanliggande vinkel vid förskjutning av vektorerna så att dom biter varandra i svansen (inte "normal" mellanliggande vinkel alltså), detta gör så att cosinusteoremet blir riktigt dvs <math>C^2=A^2+B^2-2ABcos(\beta)...81.3</math> där beta är inre vinkeln. Jag skulle vilja säga att vinklarna vad beträffar kryssprodukt och skalärprukt ALLTID avser mellanliggande vinkel MEN det som då också gäller är att vektorerna alltid är tail-to-tail dvs börjar i samma angripspunkt. ==Exempel på användning av skalärprodukt== Säg att du har en vektor A enligt <math>A=A_x\hat x + A_y\hat y + A_z\hat z...81.4</math> Om vi nu vill ha fram en vektor B som är vinkelrät mot denna så gäller ju <math>A\cdot B=0...81.5</math> ty cosinus är noll. Jag var skeprtisk till detta idag och försökte klura ut det för hela rummet men det blir svårt att tänka då så om man bara nyttjar ett plan så blir det lättare dvs vi droppar Az, då blir skalärprodukten av A och B följande <math>Ax*Bx+Ay*By...81.6</math> och om <math>A=[2;3]...81.7</math> vilket är ett privat sätt att skriva (cartesiska vektorer) så gäller att B kan vara typ <math>B=[3;-2]...81.8</math> för då blir skalärprodukten <math>2*3+3*(-2)=0...81.9</math> Vinkeln mellan y-axeln och vektorn A är <math>atan(2/3)...81.10</math> vinkeln mellan y-axeln och vektorn B är <math>atan(3/2)...81.11</math> och <math>atan(2/3)+atan(3/2)=90 grader...81.12</math> V.S.V =Kapitel LXXXII, Kryssprodukt= Den andra varianten av vektoriell multiplikation kallas kryssprodukt. Kryssprodukt är inte helt lätt att förstå tycker jag men den grundar sig på att två vektorer multipliceras på ett speciellt sätt så att produkten bygger upp ett parallellogram samtidigt som den skapar en ny enhetsvektor (n) normal till parallellogrammet. Riktningen på den nya vektorn följer högerhandsregeln dvs om höger tumme pekar i ena vektors riktning och pekfingret i det andra så är övriga fingrars riktning lika med vektorns, typ. Vi kommer återkomma till kryssprodukt när det gäller nåt som kallas rot eller curl men här nöjer jag mig med att konstatera <math>AXB=\hat n|ABsin(\alpha)|...82.1</math> där alpha är vinkeln mellan vektorerna, högerledet är alltså inget annat än arean hos ett parallellogram vars "höjd" ju är ~sin(alpha) med en enhetsvektor (n tak) vilkelrätt mot parallellogrammets yta. ==Exempel på användning av kryssprodukt== Om vi vill räkna ut en parallell vektor till A så kan vi sätta att <math>AXB=0...82.2</math> ty vi har sinus mellan vektorerna, med andra ord gäller <math>(A_yB_z-A_zB_y)\hat x + (A_zB_x-A_xB_z)\hat y + (A_xB_y-A_yB_x)=0...82.3</math> Om nu <math>A=[1;1;1]...82.4</math> så ger det att <math>1...Bz-By=0...82.5</math> <math>2...Bx-Bz=0...82.6</math> <math>3...By-Bx=0...82.7</math> 1 ger att By=Bz som insatt i 3 ger Bz=Bx (2 behövs inte, överbestämt ekvationssystem) så vi har att Bx=Bz=By dvs vektorn B kan skrivas <math>B=b[1;1;1]...82.8</math> där b bara är ett tal vars alla varianter genererar en vektor som är parallellt med A, trivialt svar men tricket är användbart. =Kapitel LXXXIII, Vektordefinitioner= [[File:Fusion Vector Definition.png|thumb|Definition av två vektorer]] Om vi definierar en vektor på följande sätt <math>A=A_x\hat x + A_y\hat y + A_z\hat z...83.1</math> så har vi genast nyttjat det mest vanliga koordinatsystemet dvs de Cartesiska, sen kan vi definiera <math>B=B_x\hat x + B_y\hat y + B_z\hat z...83.2</math> där i båda fallen "hattarna" är enhetsvektorer som bara har riktning men "inget" belopp (nåväl, 1 har dom i belopp) Nyttjar vi nu skalärprodukt enligt ovan så får vi att <math>A\cdot B=A_xB_x+A_yB_y+A_zB_z...83.3</math> ty bara komponeter i samma rikting multipliceras vilket är samma som att alpha ovan är 0 grader (ty koordinatsystemet är ortogonalt dvs vinkelrätt). Kryssprodukt är lurigare för enligt ovan är det sinus för mellanliggande vinkel som gäller men det gör ju att <math>\hat x * \hat x=0...83.4</math> ty vinkeln mellan dom är 0, bara vinkelräta komponenter kommer alltså med dvs <math>\hat x * \hat y=1...83.5</math> samtidigt som <math>\hat y * \hat x=-1...83.6</math> till exempel. Kryssprodukten <math>AXB...83.7</math> blir alltså, när man betänker att högerhandsregeln gäller dvs om man nyttjar höger hand och tumme för ena vektorn samt pekfingret för andra vektorn då pekar fingrarna i positiv riktning: <math>AXB=(AyBz-AzBy)\hat x + (AzBx-AxBz) \hat y + (AxBy-AyBx) \hat z...83.8</math> Som faktiskt är rätt lätt att räkna ut ty efter xy kommer positivt z enligt högerhandsregeln och efter zx så kommer positivt y medans efter xz kommer negativt y för nu går vi runt åt andra hållet, typ Refererat till ovanstående bild kan man teckna <math>A=A_x \hat x + A_y \hat y...83.9</math> och <math>B=B_x \hat x + B_y \hat y...83.10</math> cosinus för mellanliggande vinkel b-a blir sedan <math>Re[e^{j(b-a)}]...83.11</math> som är samma som <math>Re[e^{jb}*e^{-ja}]...83.12</math> dvs <math>Re[(cos(b)+jsin(b))*(cos(-a)+jsin(-a))]...83.13</math> eller <math>Re[(cos(b)+jsin(b))*(cos(a)-jsin(a))]...83.14</math> vilket ger <math>cos(b)cos(a)+sin(b)sin(a)==cos(b-a)...83.15</math> om vi nu tittar på att vi har <math> \begin{bmatrix} cos(a)=\frac{A_x}{A}\\ sin(a)=\frac{A_y}{A}\\ cos(b)=\frac{B_x}{B}\\ sin(b)=\frac{B_y}{B}\\ \end{bmatrix} ...83.16</math> så kan vi teckna <math>cos(b-a)=\frac{B_xA_x}{|AB|}+\frac{B_yA_y}{|AB|}...83.17</math> ty A och B är beloppet av vektorerna, detta ger <math>|AB|cos(b-a)=A_xB_x+A_yB_y...83.18</math> V.S.V Personligen tycker jag komplexa tal är en härligt smidig genväg till att härleda, och komma ihåg, trigonometriska formler som jag i alla fall aldrig lyckats lära mig, sen tror jag att samma resonemang kan användas för bevis av kryssprodukt men jag avstår från det och säger bara att härledningen av skalärprodukten av godtyckligt vinklade vektorer ger ett nästan trivialt svar som lite är bortanför teorin modell att skalärprodukten är produkten av längderna hos vektorerna gånger cosinus av mellanliggande vinkel, tycker faktiskt att det är lite svårt att se att det allmänt mynnar ut i ovanstående typ AxBx bara osv. Känner plötsligt för att bevisa kryssprodukt också för vi kan använda samma bild, nu gäller dock sinus dvs <math>sin(b-a)=Im[e^{jb}*e^{-ja}]...83.19</math> vilket ger <math>Im[(cos(b)+jsin(b))*(cos(a)-jsin(a))]...83.20</math> där vi samlar ihop de imaginära bitarna och får <math>-cos(b)sin(a)+cos(a)sin(b)==sin(b-a)...83.21</math> dvs <math>sin(b-a)=-\frac{B_xA_y}{|AB|}+\frac{A_xB_y}{|AB|}...83.22</math> vilket ger <math>|AB|sin(b-a)=A_xB_y-B_xA_y...83.23</math> vilket är helt riktigt förutom att kryssprodukt definieras enligt <math>\hat n |AB|sin(b-a)...83.24</math> där n-tak är den ortogonala riktingen jämför med det plan vektrorerna A och B ligger i, i detta fallet gäller <math>\hat y |AB|sin(b-a)=(A_xB_y-B_xA_y)\hat y...83.25</math> V.S.V =Kapitel LXXXIV, Koordinatsystem= [[File:Fusion Coordinate Systems 2.png|thumb|Olika koordinatsystem]] Jag har fått lära mig av Cheng att tre olika koordinatsystem räcker för de flesta fall, dessa tre är: 1) Cartesiska koordinater (x, y, z) 2) Cylindriska koordinater (r, phi, z) 3) Sfäriska koordinater (R, theta, phi) De cartesiska koordinaterna känner vi igen, cylindriska koordinater innebär att rymden antas cylindrisk där r är radien, phi är vinkeln mellan x och r och z är höjden, sfäriska koordinater innebär att rymden antas sfärisk där R är en rymd-radie, theta är vinkeln mellan z och dit rymd-radien pekar ovanifrån och ner och phi är vinkeln mellan x och positionen för R. Man kan teckna de olika koordinatsystemens differentiella längdelement i samma ordning som ovan: <math>dl=dx\hat x + dy\hat y + dz\hat z...84.1a</math> <math>dl=dr\hat r + rd\phi \hat \phi + dz\hat z...84.1b</math> <math>dl=dR\hat R + Rd\theta \hat \theta + Rsin(\theta)d\phi\hat \phi...84.1c</math> Ett godtyckligt längdelement kan alltså allmänt tecknas <math>dl=h_1du_1\hat u_1+h_2du_2\hat u_2+h_3du_3\hat u_3...84.2</math> där h-parametrarna kallas metriska koefficienter som för Cartesiska koordinater enligt ovan är <math>h_1=h_2=h_3=1...84.3</math> och för cylindriska coordinater är <math>h_1=1, h_2=r, h_3=1...84.4</math> samt för sfäriska koordinater är <math>h_1=1, h_2=R, h_3=Rsin(\theta)...84.5</math> Den första är enkel att förstå för om man vill göra en integrering i hela rummet måste man göra den längs alla koordinater, samma princip kan dock tilldelas de andra koordinatsystemen. Jag är mycket dålig på att rita mer komplexa saker, det är lite sorgligt men jag vill ändå gå vidare och måste försöka beskriva med ord åtminstone så länge dvs ett ytelement hos de olika koordinatsystemen kan tecknas (observera sedan att en normalkomponent till ytan används som alltid pelkar ut från ytan). <math>dS_z=dxdy\hat z...84.6</math> detta är alltså ett ytelement i xy-planet vars normal pekar enligt z-axeln (samma princip gäller övriga koordinater), sen har vi för det cylindriska koordinatsystemet <math>dS_r=rd\phi dz \hat r...84.7a</math> <math>dS_\phi=drdz \hat \phi...84.7b</math> <math>dS_z=rd\phi dr \hat z...84.7c</math> r dphi är det metriska vinkelsegmentet som blir av vinkeldifferentialen, och för det sfäriska koordinatsystemet där Rsin(theta) kan projiseras som lilla r <math>dS_R=Rsin(\theta) d\phi Rd\theta \hat R...84.8a</math> <math>dS_\theta=Rsin(\theta) d\phi dR \hat \theta...84.8b</math> <math>dS_\phi=dR Rd\theta...84.8c</math> de olika volymselementen blir sedan <math>dV_{xyz}=dxdydz...84.9a</math> <math>dV_{r\phi z}=drrd\phi dz...84.9b</math> <math>dV_{R \theta \phi}=dRRd\theta Rsin(\theta)d\phi=R^2sin(\theta)dRd\theta d\phi...84.9c</math> =Kapitel LXXXV, Skalär trippelprodukt= Skälär trippelprodukt kan tecknas <math>A\cdot (BXC)=B\cdot (CXA)=C\cdot (AXB)...85.1</math> Observera rotationen åt höger, man kan tänka sig en variant, om man gillar determinanter, genom att hänvisa till Sarrus regel enligt nedan för då har man att alla tre vektorerna A, B, C ingår och ordningen på vektorerna kommer bara innebära att rader kastas om enligt högerhandsregeln. A skalärt med BXC kan alltså tecknas: <math>A\cdot BXC= \begin{vmatrix} Ax & Ay & Az\\ Bx & By & Bz\\ Cx & Cy & Cz\\ \end{vmatrix} ...85.2</math> Där jag precis kommit på ett enkelt sätt att beräkna determinanten nästan utan Sarrus regel. Om man är ute efter komponenterna i "Ax-riktning" kan man stryka dess rad och dess kolumn samt körra Sarrus på "komplementet" samma gäller till exempel "Ay-riktning", då ser man genast att determinaten blir <math>Ax(ByCz-BzCy)+Ay(BxCz-BzCx)+Az(BxCy-ByCx)...85.3</math> dvs skalärprodukten av A med BXC, där dock Ay har fel tecken men det återkommer jag till. =Kapitel LXXXVI, Vektoriell trippelprodukt= Denna är svårare att bevisa men jag hänvisar till Cheng (s18), beviset går lite ut på att man delar upp A i en parallell och vinkelrät komponent gentemot BXC-arean, i vilket fall blir svaret <math>AX(BXC)=B(A\cdot C)-C(A\cdot B)...86.1</math> Kallas också för "The BAC-CAB Rule". Spontant känns det lite knepigt hur man kan kryssa en vektor A med en annan vektor (BXC blir en annan vektor) så att alltihopa blir en skalär. =Kapitel LXXXVII, Gradient= [[File:Fusion Gradient.png|thumb|Gradienten hos ett skalärt fält]] Gradienten hos ett vektorfält innebär en vektor som pekar ut maximala "rate of change" ihop med riktningen hos en skalär förändring, gradienten definieras <math>\nabla V=\hat n \frac{dV}{dn}...87.1</math> där dV är ändringen av V längs en normalvektor till "potentialplanet", man kan skriva om detta enligt <math>\frac{dV}{dl}=\frac{dV}{dn}\frac{dn}{dl}=\frac{dV}{dn}cos\alpha=\frac{dV}{dn}\hat n \cdot \hat l ...87.2</math> dvs man kan skriva <math>dV=\nabla V \cdot dl...87.3</math> där dl är en vektor som inte nödvändigtmässigt måste vara vinkelrät mot planet och nabla definieras som <math>\nabla=\frac{d}{dx}\hat x +\frac{d}{dy}\hat y +\frac{d}{dz}\hat z...87.4</math> i Cartesiska koordinater och är en deriveringsoperator där till exempel <math>\nabla V...87.5</math> kan skrivas <math>\nabla V=\frac{dV}{dx}\hat x +\frac{dV}{dy}\hat y +\frac{dV}{dz}\hat z...87.6</math> Det är viktigt att inse att gradienter bara finns för skalärer, inte för vektorer alltså, allmänt kan man teckna gradienten för de olika koordinatsystemen enligt <math>\nabla V=\frac{dV}{h_1du_1}\hat u_1 +\frac{dV}{h_2du_2}\hat u_2 +\frac{dV}{h_3du_3}\hat u_3...87.7</math> Jag laddar upp en bild på en potential enligt <math>V=e^{-x^2}...87.8</math> som har en gradient enligt definitionen ovan dvs <math>\frac{dV}{dx} \hat x=-2xe^{x^2} \hat x...87.9</math> där alltså gradienten är längs x-axeln och jag köper inte det för Gaussklockan har en gradient i y-led anser jag ty potentialen närmar sig ett maxima där och den gör det ganska fort (även om derivatan är noll där). Jag sparar detta korkade uttalande som refeferens för idag tror jag att jag kom på vad gradient faktiskt är, gradient verkar visa på hur funktionen/skalären växer som mest och i vilken riktning (hos variabeln?) I bifogad bild ser man hur jag räknat ut gradienten som ALLTID går längs med x-axeln (för det är det enda som går att derivera...), för mig känns detta fortfarande inte riktigt men man kan konstatera att gradienten i alla fall visar åt vilket "håll" i kurvan det verkligen händer nåt i y-led, rör man sig utmed x-axeln på detta sättet händer det en massa med potentialen när man närmar sig x=0. =Kapitel LXXXIIX, Divergens= [[File:Fusion Divergence.png|thumb|Visar hur vektorfält kan divergera]] Divergens definieras genom att man sätter en liten låda vinkelrätt mot vektorfältet, om då antalet flödeslinjer ut ur lådan är färre än antalet flödeslinger in så har man en "sink" där inne och därmed divergens, om antalet flödeslinjer ut ur lådan är större än in i lådan så har vi uppenbarligen en "source" där inne, är antalet flödeslinjer samma så är det ett divergensfritt eller så kallat "soloidalt" fält vi har. Ett typexempel på divergens är <math>\nabla\cdot E=\frac{\rho}{\epsilon_0}...88.1</math> vilket innebär att E-fältet divergerar i laddningar (rho=laddningsdensitet) som man kan se som att fältlinjerna landar i laddningar som ju finns diskret modell till exempel elektroner, samtidigt gäller <math>\nabla\cdot B=0...88.2</math> vilket visar att det inte finns några magnetiska laddningar för B-fältet biter alltid sig själ i svansen, så B är soloidalt. Divergens är en skalär, den har ingen riktning men är positiv för intern "source" och negativ för intern "sink", den är måttet på styrkan hos dessa källor. För Cartesiska koordinater kan man skriva <math>\nabla \cdot A=\frac{dAx}{dx}+\frac{dAy}{dy}+\frac{dAz}{dz}...88.3</math> Allmänt kan man teckna divergensen map de olika koordinatsystemen enligt <math>\nabla \cdot A=\frac{1}{h_1h_2h_3} [\frac{d(h_2h_3A_1)}{du_1}+\frac{d(h_1h_3A_2)}{du_2} +\frac{d(h_1h_2A_3)}{du_3}]...88.4</math> =Kapitel LXXXIX, Rotation= [[File:Fusion Curl Example.png|thumb|Anoddiagram för en rördiod]] Cirkulation är en linjeintegral av ett vektorfält runt en sluten kontur. Man kan nog se det som ett arbete där dock arbetet runt en sluten kontur är 0 för om man kommer tillbaka till punkten man började med så har man inte uträttat nåt arbete ty lägeenergin är samma. Rotation är cirkulationen per ytenhet när ytan går mot noll, jag hittar inget riktigt enkelt sätt att förklara detta annat är att riktningen hos rotationen följer högerhansdsregeln dvs normalvektorerna är riktade ut från ytan. Rotation följer kryssproduktregeln ovan men är nu lite mera lurig pga nabla, men om vi i 81.12 byter A mot typ d/dx och B mot A så får vi <math>\nabla X A=(\frac{dAz}{dy}-\frac{dAy}{dz})\hat x +(\frac{dAx}{dz}-\frac{dAz}{dx}) \hat y + (\frac{dAy}{dx}-\frac{dAx}{dy}) \hat z...89.1</math> Finns det rotation så finns det ett virvelfält i vektorfältet, exempelvis gäller i statiska fall <math>\nabla X B =\mu_0I...89.2</math> där virvelkällan verkar utläsas B (magnetfältet runt till exempel en ledare) medans det i själva verket är I som ger B så den så kallade "virveln" motsvarande strömmen I ger alltså magnetfältet. Fast samma gäller egentligen för Gauss lag sprungen ur <math>\nabla \cdot E=\frac{\rho}{\epsilon_0}...89.3</math> dvs <math>\oint E\cdot dS=\frac{Q}{\epsilon_0}...89.4</math> som innebär flödet av E genom den slutna ytan S där man ser att det naturligtvis är laddningen som ger E-fältet och inte tvärtom. Allmänt kan man räkna ut rotationen på följande sätt <math>\nabla X A=\frac{1}{h_1h_2h_3} \begin{vmatrix} h_1u_1 & h_2u_2 & h_3u_3\\ \frac{d}{du_1} & \frac{d}{du_2} & \frac{d}{du_3}\\ h_1A_1 & h_2A_2 & h_3A_3\\ \end{vmatrix} ...89.5</math> Kom annars på ett roligt exempel, om Ni tittar på bilden på rördioden ovan så kan man teckna ett vektorfält A enligt <math>A=U_a\hat x + pU_a^{3/2} \hat y...89.6</math> och tar vi rot på detta får vi <math>\nabla X A=(0-0)\hat x+(0-0) \hat y+ (dAy/dx-dAx/dy) \hat z...89.7</math> dvs <math>\nabla X A=(3/2p\sqrt{Ua}-0) \hat z...89.8</math> dvs vi har fått en vektor i z-riktning (ut från pappret i detta fallet) på <math>\frac{3}{2}p\sqrt{Ua}...89.9</math> vilket är samma som konduktansen ty vi har deriverat Ia med avseende på Ua, vänder man sedan på uttrycket får man nåt välkänt dvs rp. =Kapitel XC, Vektoriell derivering= Vektoriell derivering följer i princip vanlig produktderivering enligt <math>(xy)'=x'y+xy'...90.1</math> Fast i vektorform skriver vi <math>\nabla (Af)=(\nabla \cdot A)f + A \cdot \nabla f...90.2</math> där A är en vektor och f en skalär. =Kapitel XCI, Gauss's teorem (aka divergensteoremet)= [[File:Fusion Divergence Example.png|thumb|Vattenflöde runt en sten]] Teoremet säger <math>\int_V \nabla \cdot A dv=\oint_S A\cdot dS...91.1</math> Jag brukar se det som att det minskar med en dimension, teoremet kan skrivas om enligt <math>(\nabla \cdot A)_j\Delta v_j=\oint_{sj} A \cdot dS...91.2</math> där delta vj är en liten volym bunden av sj och avses gå mot noll (kan inte teckna limes snyggt) och när det gör det övergår uttrycket i divergensteoremet, man kan se det som att volymsintegralen över en divergens motsvaras av flödet av samma vektor genom en sluten yta. Eftersom jag har svårt att fatta vad detta verkligen innebär så har jag tänkt så det knakar idag, först kan vi börja med något känt dvs jag går händelserna i förväg lite igen och tecknar <math>\nabla \cdot D=\rho...91.3</math> där rho är laddningsdensiteten och D kallas för den elektriska flödestätheten [C/m^2]. Volymsintegralen av denna blir alltså laddningen Q vilket enligt teoremet är samma som <math>Q=\oint D\cdot dS...91.4</math> som man eventuellt kan tolka som att en innesluten laddning Q ger ett fält vinkelrätt mot den slutna yttre ytan motsvarande D. Fast detta var inte så mycket vad jag tänkte på idag, jag tänkte snarare på vad divergens eventuellt verkligen är så jag blev att tänka på en sten i en liten bäck, ta bort stenen och vattnet bara flödar rakt fram, sätt dit stenen och vattnet "divergerar" runt stenen, eller hur? Detta kan mycket eventuellt tecknas <math>\int \nabla \cdot u dv=\oint u \cdot dS...91.5</math> där u är vattnets hastighet eller <math>u=\frac{Vol}{m^2*s}=m/s...91.6</math> dvs hastigheten av vattnet är samma som flödestätheten per sekund, om vi nu stipulerar nåt roligt här dvs <math>\nabla \cdot u=\rho_m...91.7</math> där rho_m helt enkelt är densiteten hos stenen, då får vi <math>kg=\oint u \cdot dS...91.8</math> tittar man på denna formel och jämför med D-formeln ovan så inser man att i det förra fallet så ger nåt som kallas laddning (Q) ett D-fält, här ger nåt som kallas massa ett u-fält samtidigt som enheten blir Vol/s dvs flöde, dock har vi beräknat en sluten ytintegral som inte är samma som nåt som bara flöder genom en yta. Om kg (eller rho) ger upphov till ett fält och vi avlägnsnar oss en bit ifrån klumpen då kan man se klumpen som en punktkälla och en punktkälla ger på samma sätt som Q upphov till ett fält som är vinkelrätt ytan där man beräknar fältet, men andra ord kan man eventuellt nyttja formeln på lite längre avstånd och säga att <math>u=\frac{kg}{4\pi R^2}...91.9</math> vilket påminner om nåt som är sant för en punktkälla av laddning dvs <math>D=\frac{Q}{4\pi R^2}...91.10</math> under förutsättning att det finns nåt som kg/m^2 :D Det slog mig idag att stenen förmodligen inte orsakar nån divergens för divergens, som jag har förstått det, innebär att det finns en källa (source) eller sänka (sink) i vektorfältet och ovanstående teoretiserande behandlar mest hur vektrorfältet "styrs om" vilket ju innebär att det inte varken försvinner u eller tillkommer u men jag tror faktiskt att det gör det för innan stenen har vi en viss flödestäthet (eller hastighet), vid/runt stenen har vi en högre hastighet för vattnet passerar nu i en trängre passage samtidigt som mängden vatten per tidsenhet måste vara samma för att inte ån skall flöda över. Då har vi i alla fall en förändring av u motsvarande en hastighetsökning hos vattnet som är beroende av hur mycket åns tvärssnittsarea har minskat pga stenen. u divergerar då, eller? Jag tycker det för det har faktiskt tillkommit u pga att stenen gjort passagen smalare och divergens handlar ju om en påverkan på ett vekttorfält motsvarande source/sink så om u ökar så har vektorfältet u onekligen påverkats. Ett annat sätt att se på speciellt source/sink i å-fallet kan eventuellt vara att vi har två fall där source består av en liten tillströmmande bäck och sink består av ett hål helt enkelt i ån där vatten bara försvinner. Tydligare source/sink hos en divergens kan jag inte komma på. Men hur blir det med divergensen i det här fallet? Divergensen enligt ovan måste ju nästan vara av typen x-densitet (jag kallar alla /m^3-enheter för densiteter, /m¨2-enheter blir då tätheter och /m-enheter blir intensiteter vilket jag tycker är käckt) ty den integreras ju upp volymmässigt för att ge nåt. Fast kanske mass-densitet fortfarande funkar? Det kluriga är dock fortfarande oint-biten som ju ger massa/m^2. Det är kul att spekulera när man inte förstår nåt :) Och nu har jag precis lagt till en bild ovan där vår sten är kilformad likt ett cirkelsegment. Detta får till följd att hastighetsvektorn u är vinkelrät mot normalvektorn från stenens kanter (bortanför ändan), detta gör eventuellt sedan att den slutna integralen blir öppen för runt alla sidor utom baksidan är normalkomponenten av hastighetsvektorn noll, den enda gången det finns en normalkomponent hos hastighetsvektorn relativt stenens yta är på baksidan av stenen där det dessutom skapas turbulens. Man kan eventuellt teckna systemet enligt följande: <math>dS=hrd\phi \hat r...91.11</math> där h är djupet hos ån, sen är <math>u= u_r\hat r+u_\phi \hat \phi...91.12</math> skalärprukten blir då <math>u \cdot dS=hru_rd\phi...91.13</math> här ser man också att den självklara komponenten längs med phi går bort pga skalärproduktens inneboende egenskap, integrering ger <math>\oint u \cdot dS=\int_{-\phi}^{\phi} hru_rd\phi...91.14</math> för bara på baksidan av stenen finns en hastighetskomponent som är vinkelrät mot stenens yta, detta ser sen enkelt ut om det inte vore för att <math>u_r=u_r(\phi)...91.15</math> för strömningshastigheten är naturligtvis beroende av phi[0;a] som jag skrivit i bilden och en lekfull approximation kan vara <math>u_r=u_r*cos(\alpha-\phi)...91.16</math> dar man kan se att om phi är "a" så är ur=ur (ingen hastighet går alltså förlorad) men om phi är 0 så går hastighet förlorad på ett sätt där om a är stor (bred sten) så är hastigheten bakom stenen ännu mindre (förmodligen faktiskt noll vid phi=0), så vi har att <math>\Phi=\int_{-\phi}^{\phi} hr u_r cos(\alpha -\phi)d\phi...91.17</math> där Phi nu är flödet för den slutna integralen har "öppnat upp sig" :) Detta kan skrivas om enligt <math>\Phi= hr u_r \int_{-\alpha}^{\alpha}cos(\alpha -\phi)d\phi...91.18</math> eller <math>\Phi= -hr u_r sin[\alpha -\phi]_{-\alpha}^{\alpha}...91.19</math> vilket är samma som <math>\Phi=hr u_r sin(2 \alpha)...91.20</math> fast vad jag egentligen ville räkna ut var u_r alldeles innan stenens baksida, vi kan ta en annan falang ur fysiken för detta och nyttja den så kallade kontinuitetsekvationen som för inkompressibel vätska och icke-turbulent strömning ger om vi kallar strömningshastigheten in mot stenen för u0 och åns bredd utan sten för areamässigt S0 samt Sr för arean hos stenen alldeles innan vattnet passrar baksidan, då får vi <math>u_0S_0=u_r(S_0-S_r)...91.21</math> dvs ur är då <math>u_r=u_0\frac{S_0}{S_0-S_r}...91.22</math> Jag propsar inte på att jag har rätt för jag tycker mest det är kul att spekulera amatörmässigt, MEN jag tror vi kan vara överens om att flödet [Vol/s] i en å med konstant bredd är "opåverkbart" dvs oberoende av om det ligger en större sten där i ån eller inte, med andra ord blir strömningshastigheten runt stenen högre än innan stenen där alltså strömningshastighet är samma som flödestäthet vilket kan ses som att (flödes)tätheten runt själva stenen blir högre om samma mängd vatten per sekund skall kunna ta sig fram trots stenen. =Kapitel XCII, Stoke's teorem= [[File:Fusion Circulation Example.png|thumb|Visar en kurvintegral runt en kvartcirkel]] Teoremet säger <math>\int_S \nabla X A dS=\oint_C A \cdot dl...92.1</math> Även här brukar jag se det som att det minskar med en dimension, teoremet kan skrivas om enligt <math>(\nabla X A)_j \cdot (\Delta s_j)=\oint_{Cj} A \cdot dl...92.2</math> där delta sj är en liten yta bunden av Cj och avses gå mot noll (kan inte teckna limes snyggt) och när det gör det övergår uttrycket i Stoke's teorem, man kan se det som att ytintegralen över en rotation motsvaras av cirkulationen (eller eventuellt "arbetet") av samma vektor runt en sluten kontur. Här fattar jag dåligt för om arbetet mellan två punkter kan skrivas <math>q\int_{P1}^{P2}E\cdot dl=\int_{P1}^{P2}F\cdot dl...92.3</math> och om P2=P1 så har vi bara gått ett helt varv från typ toppen av ett berg ner och upp igen i dalen samtidigt som vinsten i lägesenergi då är exakt noll, dvs <math>\oint F_ldl=0...92.4</math> men teoremet stipulerar att cirkulationen naturligtvis inte alltid är noll men varför inte ty netto arbete jag beskriver är uppenbarligen noll, jag får inte riktigt ihop det här men vi kan leka lite med ett fält som har rotation modell <math>F=y^2\hat x + x^2 \hat y...92.5</math> för om vi tar rotationen på detta så får vi att det bara blir en z-komponent modell <math>\nabla X F=(2x-2y)\hat z...92.6</math> om vi sen stoppar in detta i arbetsintegralen ovan så får vi <math>\oint F_xdx=y^2[x_2-x_1]...92.7</math> där x2=x1 ty vi går ju runt vilket alltså fortfarande ger en integral som är noll, nej jag fattar fortfarande inte det här även om jag fattar att netto arbete om man släpar runt på nåt och kommer tillbaka till samma punkt är exakt noll. Vi får titta på ett exempel av Cheng dvs exempel 2.14: Om vi har vektorfältet <math>F=xy \hat x-2x \hat y...92.8</math> och önskar beräkna den öppna linjeintegralen <math>\int_A^B F\cdot dl...92.9</math> längs periferin hos en kvartcirkel enligt <math>3^2=x^2+y^2...92.10</math> så kan man göra det på följande sätt där vi först visar <math>dl=dx \hat x + dy \hat y + dz \hat z...92.11</math> vilket gör att <math>F\cdot dl=xydx-2xdy...92.12</math> själva integreringen går sedan till på följande sätt (och jag skriver bara av Cheng) <math>F\cdot dl=\int_3^0 x\sqrt{9-x^2}dx-2\int_0^3 \sqrt{9-y^2}dy...92.13</math> eller <math>[-\frac{1}{3}(9-x^2)^{3/2}]_3^0-[y\sqrt{9-y^2}+9sin^{-1}{\frac{y}{3}}]_0^3...92.14</math> dvs <math>-9(1+\frac{\pi}{2})...92.15</math> Nu är det här den öppna delen av cirkulationen men man kan visa att resten kring kvartcirkeln blir noll. Så om man släpar nåt helt runt en kvartcirkel med vektorfältet enlig ovan så blir tydligen inte arbetet noll, varför det? Hur kan ett arbete från en punkt, längs nån krokig väg tillbaka till samma punkt, INTE bli lägesenergi-förändringsmässigt lika med noll? Vad betyder vektorfältet enligt senast? Självklart kan man slänga in vilka variabelkombinationer man vill MEN vad betyder dom? Vi räknar nu på hela den slutna konturen enligt ovan bild, då blir <math>\int_{OABO} F\cdot dl...92.16</math> till att börja med <math>\int_O^A xydx-2xdy...92.17</math> och för sträckan OA så är y=0, så "arbetet" för denna sträcka blir noll, för sträckan BO är sedan x=0 så här blir arbetet också noll. Tycks alltså vara som så att kurvan man "arbetar" igenom måste vara krökt för att det skall finnas cirkulation och därmed ett arbete skillt från noll. Jag har ingen aning om detta är sant eller ej samtidigt som exemplets vektorfält egentligen inte säger mig nånting. Men vi tycks kunna konstatera att ett arbete från punkt A längs godtycklig väg tillbaka till A INTE alltid är noll. Kirschoffs spänningslag är dock alltid noll men man kan nog konstatera att vi inte har några komplexa vektorfält ivägen då :) =Kapitel XCIII, Två nollidentiteter= Det finns två fall där vektormanipulationen blir noll, det ena är en rotation av en gradient, det andra är en divergens av en rotation. ==Nollidentitet I== <math>\nabla X (\nabla V)=0...93.1</math> Här har vi alltså en rotation av en gradient, enligt ovan kan vi dock skriva <math>dV=\nabla V \cdot dl...93.2</math> och enligt Stoke's så har vi <math>\int \nabla X (\nabla V) \cdot dS=\oint \nabla V \cdot dl...93.3</math> eller <math>\int \nabla X (\nabla V) \cdot dS=\oint dV...93.4</math> och detta är i princip Kirschoff spänningslag som alltså är noll runt en sluten kontur, pga ovan vektoridentidet så kan man byta ut gradienten av ett skalärt fält mot ett vektorfält t.ex enligt <math>E=-\nabla V...93.5</math> där E råkar vara den elektriska fältstyrkan som en potential V sätter upp. ==Nollidentitet II== <math>\nabla \cdot (\nabla X B)=0...93.6</math> Här har vi alltså att divergensen av en rotation är noll, enligt Gauss kan vi skriva <math>\int \nabla \cdot (\nabla X B)dv=\oint (\nabla X B)\cdot dS...93.7</math> En lekfull amatörmässig förklaring är (jag kommer inte ihåg och kommer slå upp och förklara det bättre sen) att rotationen av B ger ett fält som är vinkelrätt mot planet B ligger i så om skalärprukten tas gentemot detta fält så är ytans normal vinlelrät mot detta fält och allt blir noll. Annars kan man eventuellt se det som så att den sista integralen enligt Stoke's teorem bytas ut mot <math>\oint_S (\nabla X B)\cdot dS=\oint_C B\cdot dl...93.8</math> där integralen över ytan S är en sluten yta vilket gör att det inte finns nån öppen kontur C att linjeintegrera runt och då blir cirkulationen 0, pga identiteten kan man byta ut rotationen av ett vektrorfält mot en vektorpotential enligt till exempel <math>A=\nabla X B...93.9</math> där B råkar vara den magnetiska flödestätheten och A är dess vektorpotential. =Kapitel XCIV, Helmholtz teorem= Jag skriver lite ur huvet som vanligt och säger då att ett vektorfält är beskrivet, intill en konstant, om både divergensen och rotationen av vektorvältet är känt, som Ni vet kallas ett divergensfritt vektorfält för soloniadal och ett rotationsfritt vektorfält för irrotational, detta gör att ett godtyckligt vektorfält kan tecknas <math>F=F_i+F_s...94.1</math> där man alltså får <math>\nabla \cdot F_i=G...94.2</math> <math>\nabla X F_i=0...94.3</math> <math>\nabla X F_s=g...94.4</math> <math>\nabla \cdot F_s=0...94.5</math> Nu leker vi att F blir <math>\nabla \cdot F=\nabla \cdot F_i=G...94.6</math> respektive <math>\nabla X F=\nabla X F_s=g...94.7</math> fast här ser vi väl att vektorfältet F faktiskt är bestämt intill två konstanter? Kanske gäller sedan följande: <math>\int \nabla \cdot Fdv=\int Gdv=\oint F\cdot dS...94.8</math> och <math>\int \nabla X F \cdot dS=\int g \cdot dS=\oint F\cdot dl...94.9</math> där man eventuellt kan se G som nån typ av densitet och g som nån typ av flödestäthet. =Kapitel XCV, Lösning av ekvationssystem medels invertering av matris= [[File:Schema sarrus-regel.png|alt=|thumb|''Rule of Sarrus'': The determinant of the three columns on the left is the sum of the products along the down-right diagonals minus the sum of the products along the up-right diagonals.]] [[File:Fusion Sarrus Alt.png|thumb|Ett alternativt sätt att räkna ut determinanter]] Antag att vi har matrisekvationen <math>V=pQ...95.1</math> Där V är en kolonnmatris på tre rader och en kolumn (3X1) och Q är en kolonnmatris på 3X1, p är sedan en kvadratisk matris på 3X3, man får lätt denna matrisekvation om man till exempel räknar på ett system med tre laddningar och vill räkna ut kapacitanser. I det här rätt praktiska fallet är alltså V potentialer, Q laddningar och p "coeffoicients of potential" dvs koefficienter. Man kan alltså teckna ovanstående matrisekvation relativt enkelt men det är lurigare att räkna ut kapacitansen, detta kan man dock göra genom att invertera matriser enligt <math>p^{-1}*V=p^{-1}*p*Q=Q...95.2</math> så man multiplicerar alltså med inversen av matrisen p från vänster (riktningen är normalt sett väldigt viktig, jag har bara upplevt att matris multiplicerat med sin invers inte spelar roll i vilken ordning de multipliceras, de blir bara E), ut faller en ekvation som underlättar beräknandet av kapacitans ty <math>p^{-1}=c...95.3</math> dvs ekvationen har övergått i <math>Q=p^{-1}V=cV...95.4</math> Så hur ska vi då invertera p så att vi får c? Invertering av matriser går till på följande sätt, först själva matrisen: <math>p= \begin{bmatrix} p11 & p12 & p13\\ p21 & p22 & p23\\ p31 & p32 & p33\\ \end{bmatrix} ...95.5</math> inversen av p kan sedan tecknas <math>p^{-1}=\frac{1}{Det(p)} \begin{bmatrix} A11 & A21 & A31\\ A12 & A22 & A32\\ A13 & A23 & A33\\ \end{bmatrix} ...95.6</math> där rad och kolumn är omkastad, jag har svårt för att visa det här men om p istället är en 2X2 matris enligt <math>p= \begin{bmatrix} p11 & p12\\ p21 & p22\\ \end{bmatrix} ...95.7</math> så blir determinanten, som kan ses som två "45-gradiga" streck där överst från vänster är plus och från höger är minus, detta kallas också Sarrus regel: <math>Det(p)=p11p22-p12^2...95.8</math> där p12=p21 pga reciprocitet dvs kapacitansen är oberoende av riktning och [Aij] är komplementen hos p som kan tecknas <math>Aij=(-1)^{i+j}Dij...95.9</math> där Dij är kryssad determinant hos [pij] där kryssad betyder att när man räknar ut Dij så kryssar man bort både rad och kolumn för pij och tar determinanten av resten, hur fasen skall jag kunna visa det här? Gör man såhär så får man kapacitanserna direkt, dock gäller <math>c11=C10+C12+C13...95.10a</math> <math>c22=C20+C21+C23...95.10b</math> <math>c33=C30+C23+C31...95.10c</math> sen har man, där man ovan skall notera att Cij=Cji pga reciprocitet och att man kan tolka ekvationssystemet som att vardera nod jordas, c11 är alltså coefficient of capacitance men dess värde är den totala parallellande kapacitansen när respektive annan nod jordas, sen har vi att <math>c12=-C12...95.11a</math> <math>c13=-C13...95.11b</math> <math>c23=-C23...95.11c</math> Stora C innebär faktiska kapacitanser men man kan lösa ovanstående för stora C också, detta är ett litet trick. ==Exempel I, tretrådskapacitans, prel== [[File:Fusion Charges Rod.png|thumb|Laddade stänger och deras kapacitans]] Gauss lag säger <math>\oint E\cdot dS=\frac{Q}{\epsilon_0}...95.12</math> där E är den elektriska fältstyrkan, e0 permittiviteten för vakuum och Q den inneslutna laddningen inom ytan S, det är alltså en flödesintegral där flödet av E sker genom ytan S samtidigt som S egentligen är en vektor ty uttrycket är en skalärprodukt. För en oändligt lång linjeladdning/stång blir E-fältet <math>E=\frac{Q}{2\pi\epsilon_0 RL}=\frac{\rho_L}{2\pi\epsilon_0 R}...95.13</math> som fås av nåt som kallas Gaussisk yta dvs en yta som alltid är vinkelrät mot E-fältet, så om vi har en oändligt lång stång med laddning och konstruerar en liten cylindrisk burk/yta runt stången där fältlinjerna alltid är vinkelräta mot ytan, då kan man lyfta ut E ur integralen för den är konstant då och då blir resten bara en integrering av ytan. Potential kan beräknas som det arbete som krävs för att släpa en laddning mot fältet, E-fältet defineraras tom som <math>E=\frac{F}{Q}...95.14</math> vars enhet är Newton per Coulomb men vi känner enheten bättre som Volt per meter, man definerar således potential enligt <math>V=-\int_{P2}^{P1} E \cdot dl...95.15</math> där P2 är punkten där fältet är svagast och P1 är punkten där fältet är starkast och dl är den differentiala längden, dvs vi rör oss mot fältet på samma sätt som en regelrätt arbetsintegral modell <math>W=-\int Fdx...95.16</math> där man rör sig emot fältet, därav minustecknet, i vårt fall med stängerna får vi potentialen <math>V=-\int E \cdot dl=-\int E \cdot dR...95.17</math> detta ger potentialuttrycket för en laddad stång enligt <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{P2}{P1}=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{d}{a}...95.18</math> där a är radien för stången och d avståndet till nästa stång, för potentialen däremellan är ju det vi vill veta. För vårt exempel tänkte jag dock att vi förenklar till nedanstående för att slippa för mycket kodning, hur man än ser det så är i alla fall potentialen beroende av Q och om man behöver kasta om nämnare och täljare så gäller det bara att komma ihåg minus. <math>V=Q \frac{d}{a}...95.19</math> Enligt ovan kan vi också behöva definiera <math>V*2\pi \epsilon_0=V'...95.20</math> för att göra grejerna mer läsbara, slutligen gäller t.ex <math>V_{10}=V_1-V_0...95.21</math> Preliminärt ser nu vårt ekvationssystem ut såhär <math>V10'=-Q_0\frac{d}{a_0}+Q_1\frac{d}{a_1}+Q_2(\frac{3d}{a_2}-\frac{2d}{a_2})...95.22</math> där jag för Q0 nyttjat att Q0 är vår referens och således lägst i potential (jag är väldigt osäker här), för Q2 gäller sedan att vi ju vill ha spänningen mellan ett och noll och dom laddningarna är bundna medans Q2 är fri och det verkar som om Q2 typ förlorar energi till Q1 samtidigt som Q2 också bidrar till potentialen hos Q0, om detta stämmer kan man teckna <math>V20'=-Q_0\frac{3d}{a_0}+Q_1(\frac{d}{a_1}-\frac{2d}{a_1})+Q_2\frac{3d}{a_2}...95.23</math> I ett isolerat system med laddningar gäller sedan laddningskonservering modell <math>Q_0=-(Q_1+Q_2)...95.24</math> vilket gör att vi kan skriva om ekvationerna ovan som <math>V10'=Q_1(\frac{d}{a_0}+ \frac{d}{a_1})+Q_2(\frac{d}{a_0}+\frac{3d}{a_2}-\frac{2d}{a_2})...95.25</math> <math>V20'=Q_1(\frac{3d}{a_0}+\frac{d}{a_1}-\frac{2d}{a_1})+Q_2(\frac{3d}{a_0}+\frac{3d}{a_2})...95.26</math> Eftersom bråken är logaritmer och <math>a_0=a_1=a_2=a...95.27</math> så kan vi skriva <math>V10'=Q_1(\frac{d^2}{a^2})+Q_2(\frac{3d}{2a})...95.28</math> <math>V20'=Q_1(\frac{3d}{2a})+Q_2(\frac{9d^2}{a^2})...95.29</math> Nu har vi alltså en regelrätt matris på formen <math>V=pQ...95.30</math> Men vi vill ha den på formen <math>Q=cV</math> så att vi kan hantera kapacitanser, vad vi behöver göra är således att multiplicera V från vänster med inversen av p (dvs p^-1), då faller ut <math>p^{-1}V=Q=cV...95.31</math> där alltså c är inversen av p, vi kan nu skriva p som <math>p= \begin{bmatrix} \frac{d^2}{a^2} & \frac{3d}{2a}\\ \frac{3d}{2a}& \frac{9d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.32</math> eller <math>p= \begin{bmatrix} p11 & p12\\ p21 & p22\\ \end{bmatrix} ...95.33</math> Nu inverterar vi enligt ovanstående regler, först får vi <math> p^{-1}=\frac{1}{Det(p)}* \begin{bmatrix} A11 & A21\\ A12 & A22\\ \end{bmatrix} ...95.34</math> där A är komplementen till p enligt ovan, detta innebär att A11=+p22, A21=-p12, A12=-p21 och A22=+p11 där jag nyttjat ovanstående regler, determinanten blir sen <math>Det(p)=p11p22-p12p21...95.35</math> där dock p21=p12 pga att kapacitans inte bryr sig om riktning och är reciprokt, med andra ord har vi inversen av p som <math> p^{-1}=\frac{1}{Det(p)}* \begin{bmatrix} p22 & -p12\\ -p12 & p11\\ \end{bmatrix} ...95.36</math> som man kan skriva som <math>p^{-1}=c= \frac{1}{\frac{d^2}{a^2}*\frac{9d^2}{a^2}-(\frac{3d}{2a})^2} \begin{bmatrix} \frac{9d^2}{a^2} & -\frac{3d}{2a}\\ -\frac{3d}{2a}& \frac{d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.37</math> Man kan sen visa att <math> \begin{bmatrix} c11=C10+C12+C13\\ c22=C20+C12+C23\\ c33=C30+C13+C23\\ \end{bmatrix} ...95.38</math> vilket kan inses om man tittar på min bild och en nod i taget när alla andra noder jordas, sen gäller <math> \begin{bmatrix} c12=-C12\\ c23=-C23\\ c13=-C13\\ \end{bmatrix} ...95.39</math> pga detta får man i vårt fall att <math> \begin{bmatrix} C10=c11+c12\\ C20=c22+c12\\ C12=-c12\\ \end{bmatrix} ...95.40</math> dvs <math> \begin{bmatrix} C10=\frac{9d^2}{a^2} + (-\frac{3d}{2a})\\ C20=\frac{d^2}{a^2}+ (-\frac{3d}{2a})\\ C12=\frac{3d}{2a}\\ \end{bmatrix} ...95.41</math> Allt måste dock logaritmeras, delas med determinanten och multipliceras med 2\pi\epsilon_0 för att få kapacitansen, nyttan med detta kan verka långsökt men föreklar mängder med algebra om man skulle få för sig at räkna ut det med papper och penna, dessutom kan man implementera tricket i datorprogram och räkna ut kapacitanser för en större mängd laddningar, för lite snyggare avslutning visar jag hela uttrycket där jag börjar med determinanten: <math>Det(p)=ln(\frac{d^2}{a^2})*ln(\frac{9d^2}{a^2})-(ln\frac{3d}{2a})^2...95.42</math> sen måste man enligt V' ovan multiplicera 1/Det(p) med <math>2\pi \epsilon_0...95.43</math> varvid vi får att kapacitanserna är proportionerliga mot <math>\frac{2\pi \epsilon_0}{ln\frac{d^2}{a^2}*ln\frac{9d^2}{a^2}-(ln\frac{3d}{2a})^2}...95.44</math> om vi kallar detta uttryck för k så får vi att <math>C10=k*(ln\frac{9d^2}{a^2} - ln\frac{3d}{2a})...95.45</math> och <math>C20=k*(ln\frac{d^2}{a^2} - ln\frac{3d}{2a})...95.46</math> och <math>C12=k*ln\frac{3d}{2a}...95.47</math> där kapacitanserna enligt logarimlagarna kan skrivas om som <math>C10=k*ln\frac{6d}{a}...95.48</math> och <math>C20=k*ln\frac{2d}{3a}...95.49</math> ==Exempel II, The Flux Capacitor, prel== [[File:Fusion The Flux Capacitor.png|thumb|Fyra laddade stänger i stjärnkoppling]] Jag har nu försökt beräkna kapacitanser hos en samling stänger som är ytterligare en dvs fyra. Utseendet på arrangemanget påminner om en film från 80-talet så jag har kallat bilden "The Flux Capacitor". Utseendet hos bilden påminner också om huvudspänningarna i ett trefassystem (med d som faspänning), arrangemanget blir mekaniskt så om dom liksom skall kunna härbärja runt varandra (annars blir avstånden imaginära). Jag har inget facit på mina beräkningar men villkoret pij=pji från Cheng är en bra indikation på att man kan ha rätt, villkoret kommer alltså ifrån att kapacitans är oberoende av riktning. För att förenkla kodningen kommer jag strunta i att det egentligen handlar om längdintensitets-laddningar (Q/L aka rho_l) och istället köra Q med index, sen kommer jag initialt strunta i att potentialen från en laddad stång går som ln(d/a) där d är avståndet och a radien hos stången och istället skriva d/a, E-fältet för en stång är alltså <math>E=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon_0 r} \hat r...95.50</math> som uppintegrerat och negerat ger potentialen <math>V=-\int_d^a Edr=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon_0}ln\frac{d}{a}...95.51</math> och <math>2\pi\epsilon_0...95.52</math> hoppar jag alltså perlimiunärt över vilket dock bara innebär att mina potentialer behöver multipliceras med denna term. <math>V10=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{d}{a}+Q_2(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_3(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})...95.53</math> För nästa potentialskillnad kan man teckna <math>V20=Q_0\frac{a}{d}+Q_1(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_2\frac{d}{a}+Q_3(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})...95.54</math> och den sista potentialskillnaden kan man teckna <math>V30=Q_0\frac{a}{d}+Q_1(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_2(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_3\frac{d}{a}...95.55</math> som kan skrivas om enligt <math>V10=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{d}{a}+Q_2\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_3\frac{1}{\sqrt{3}}...95.56</math> För nästa potentialskillnad kan man teckna <math>V20=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_2\frac{d}{a}+Q_3\frac{1}{\sqrt{3}}...95.57</math> och den sista potentialskillnaden kan man teckna <math>V30=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_2\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_3\frac{d}{a}...95.58</math> sen gäller <math>\Q_0=-(Q_1+Q_2+Q_3)...95.59</math> som ändrar ovanstående formler till dessa matrisvärden <math>p= \begin{bmatrix} \frac{d^2}{a^2} & \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.60</math> enligt <math>V=pQ...95.61</math> där vi nu skall ta fram inversen av matrisen p så att vi istället får matrisen c enligt <math>p^{-1}*V=p^{-1}*p*Q=Q=cV...95.62</math> Inversen stavas <math>p^{-1}=\frac{1}{det(p)}* \begin{bmatrix} B11&B21&B31\\ B12&B22&B32\\ B13&B23&B33\\ \end{bmatrix} ...95.63</math> Nu är B-elementen komplement till p-elementen så vi stryker respektive elements rad och kolumn och nyttjar <math>(-1)^{i+j}...95.64</math> varvid vi får <math>B= \begin{bmatrix} (ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2\\ \end{bmatrix} ...95.65</math> Eftersom kapacitans inte har riktning så ska bij vara lika med bji och får man inte detta så är det en bra indikation på att man har gjort fel, fast rent allmänt ska man komma ihåg att när det gäller tal så måste B-matrisen transponeras dvs rader och kolumner måste byta plats för annars blir det fel, matrisen c blir nu <math>c=p^{-1}=\frac{1}{det(p)}*B...95.66</math> där alla cij (i inte lika med j) är samma samtidigt som alla cij (i=j) är samma, om vi nu kopierar ner p så får vi <math>p= \begin{bmatrix} \frac{d^2}{a^2} & \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.67</math> som vi föreklar till elementnummer istället <math>p= \begin{bmatrix} p11&p12&p13\\ p21&p22&p23\\ p31&p32&p33\\ \end{bmatrix} ...95.68</math> och determinaten blir <math>(+1)*p11*(p22p33-p23p32)+ (-1)*p12*(p21p33-p23p31)+ (+1)*p13*(p21p32-p22p31)...95.69</math> eller <math>p11*(p22p33-p23p32)+p12*(p23p31-p21p33)+p13*(p21p32-p22p31)...95.70</math> där p12=p13=P21=p23=p31=p32 och p11=p22=p33, vilket ger <math>p11*(p11^2-p12^2)+p12*(p12^2-p12p11)+p12*(p12^2-p12p11)...95.71</math> Jag blir osäker på det här men när man kryssar vektorer får man det på ovanstående sätt, vi kan dock göra ännu en liten förenkling dvs <math>p11*(p11^2-p12^2)+2p12^2*(p12-p11)...95.72</math> Nu är det alltså ln(pij) som gäller så det är inte bara att multiplicera MEN addition innebär multiplikation av argumentet medans subtraktion innebär att argumentet måste inverteras innan det multipliceras. Determinanten blir således <math>Det(p)=ln{\frac{d^2}{a^2}}*((ln{\frac{d^2}{a^2}})^2-(ln \frac{d}{\sqrt{3}a})^2)+(ln\frac{d}{\sqrt{3}a})^2*(ln{\frac{\sqrt{3}d}{a}})^2...95.73</math> Vi skippar att allt behöver delas med determinanten och tecknar <math>c'=B= \begin{bmatrix} (ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2\\ \end{bmatrix} ...95.74</math> Det är sedan känt att <math>C10=c11+c12+c13...95.75</math> <math>C20=c22+c12+c23...95.76</math> <math>C30=c33+c13+c23...95.77</math> Med andra ord har vi att <math>C10=(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.78</math> <math>C20=(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.79</math> <math>C30=(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.80</math> som kan förenklas enligt <math>C10=(ln(d^2/a^2))^2-3ln(d/\sqrt{3}a)^2-2ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)...95.81</math> <math>C20=(ln(d^2/a^2))^2-3ln(d/\sqrt{3}a)^2-2ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)...95.82</math> <math>C30=(ln(d^2/a^2))^2-3ln(d/\sqrt{3}a)^2-2ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)...95.83</math> eller <math>C10=(ln(d^2/a^2))^2-ln(d/\sqrt{3}a)^6-ln(d/\sqrt{3}a)^2\cdot ln(d^2/a^2)...95.84</math> <math>C20=(ln(d^2/a^2))^2-ln(d/\sqrt{3}a)^6-ln(d/\sqrt{3}a)^2\cdot ln(d^2/a^2)...95.85</math> <math>C30=(ln(d^2/a^2))^2-ln(d/\sqrt{3}a)^6-ln(d/\sqrt{3}a)^2\cdot ln(d^2/a^2)...95.86</math> <math>C12=-c12...95.87</math> <math>C23=-c23...95.88</math> <math>C13=-c13...95.89</math> och enligt c'-matrisen ovan gäller <math>C12=C23=C13=-c12\propto ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.90</math> Delar man alltså dessa värden med determinaten och multiplicerar med <math>2\pi\epsilon_0...95.91</math> Så har man alla kapacitanser. När man specar upp p-matrisen verkar det som om man måste tänka på att E-fälten motverkar varandra för säg att potentialen vid 1 är positiv och potentialen vid 0 är negativ (vilket vi utgår ifrån när vi beräknar vår potentialskillnad) då måste den inducerade spänningen från en "fri" laddning motverka E-fältet mellan 1 och 0 för iom att ingen energi tillförs utifrån så kan inte nån "förstärkning" av E-fältet ske, samma gäller hur elektriska dipoler orienterar sig i ett dielektrikum när de utsätts för ett externt E-fält, dvs de vill inte vara med och motverkar fältet för det är det enda de kan göra. ==Exempel III, verklig tvåtrådskapacitans, prel== [[File:Fusion 2-Wire Capacitance.png|thumb|Tvåtrådskapacitans]] Bild A kan man tolka enligt tidigare som <math>2\pi \epsilon_0 V_{10}=\rho_0*ln(a/d)+\rho_1*ln(d/a)</math> och pga laddningskoneservering så gäller att <math>\rho_0=-\rho_1</math> så att <math>2\pi \epsilon_0 V_{10}=\rho_1*ln(d/a)^2</math> eller <math>V_{10}=\frac{\rho_1*ln(d/a)^2}{2\pi \epsilon_0 }</math> och eftersom <math>C=\frac{Q}{V}</math> så får man kapacitansen som <math>C=\frac{2\pi \epsilon_0}{ln(d/a)^2}</math> eller <math>C=\frac{\pi \epsilon_0}{ln(d/a)}</math> Denna formel gäller dock bara för d>>a För alla kablar så kan man till exempel ta till nåt som kallas spegling, detta går ut på att man placerar en negativ linjeladdning inuti själva ledaren, principen går ut på att göra ledarens hölje till en yta av konstant potential, potentialen från en laddad ledare kan skrivas (se 95.51) <math>V=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon}ln\frac{r_o}{r}</math> där ro är en radie långt från ledaren, om man då placerar en negativ speglad laddning i den andra ledaren så får man total potential som <math>V=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon}*(ln\frac{r_o}{r}-ln\frac{r_o}{r_i})</math> detta blir till <math>V=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon}*(ln\frac{r_i}{r})</math> som för konstant potential (V) tydligen innebär att kvoten ri/r måste hållas konstant. Dom feta prickarna i B) är linjeladdningarna rho_l, figuren visar sedan att det finns en gemensam vinkel mellan dom två trianglarna POM respektive P'OM där P' är punkten för den speglade laddningen Eftersom ri/r är konstant och vi har en gemensam vinkel så fås rent geometriskt att <math>\frac{r_i}{r}=\frac{a}{d}=\frac{d_i}{a}</math> så att <math>d_i=\frac{a^2}{d}</math> Om vi nu tittar på C) så har vi att <math>d=D-d_i=D-\frac{a^2}{d}</math> som ger en andra ordningens ekvation modell <math>d^2=dD-a^2</math> eller <math>d^2-dD+a^2=0</math> dvs <math>d=\frac{D}{2}+/-\sqrt{(\frac{D}{2})^2-a^2}</math> eller <math>d=\frac{D}{2a}+/-\sqrt{(\frac{D}{2a})^2-1}</math> coshyp kan sedan skrivas <math>cosh^{-1}(x)=x+\sqrt{x^2-1}</math> dvs <math>d=cosh^{-1}(\frac{D}{2a})</math> Kapacitansen hos en verklig tvåtrådskabel är alltså <math>C=\frac{\pi \epsilon}{cosh^{-1}(\frac{D}{2a})}[F/m]</math> Vi kommer komma tillbaka till speglingsmetoder lite senare. ==Fritänkande, hur en automover styrs upp mha kabel== Jag har precis fått ett intressant elektromagnetiskt problem av en vän som lite ligger i fas med mina studier, han undrar hur en robotgräsklippare kan känna av ledningar i marken, utan att jag anser mig förstå så mycket hävdar jag att ledningarna är kopplade till AC-fas på nätet dvs de svänger med +/-325V peak (och 50Hz). Enligt ovan har vi för statiska elektriska fält från ledningar att E fältet fås som <math>E=\frac{Q}{2\pi\epsilon_0 RL}\propto\frac{Q}{R}</math> ur detta får man enligt ovan potentialen som <math>V=-\int E \cdot dl=-\int E \cdot dR</math> eller <math>V=\frac{Q}{2\pi \epsilon_0 L} ln \frac{d}{a}</math> dvs ju större avstånd (d) desto större potentialskillnad (relativt spänningen vid ledningens radie a) men eftersom potentialen är logaritmisk så planar den ut för större avstånd, samtidigt gäller tydligen <math>V\propto Q</math> I uttrycket för V ovan ser vi sen att potentialen är proportionerlig mot laddningen. Med andra ord pumpas eventuellt laddningar (elektroner) både ut och dras hem till nätet kring ett medelvärde som inte är noll Coulomb. Jordpotentialen kan således inte vara 0 Volt! Jordpotentialen måste ha ett värde högre än noll Volt för att det skall kunna bli en negativ spänning ty allt är relativt som han sa och när man bara besitter möjligheten med att "sätta" potential med endast en typ av laddfning så måste antalet elektroner/laddningar pendla kring ett medelvärde som är skilt från "0st". Men jag ser inga problem med att det eventuellt är så för vi vet ju att till exempel spetsiga byggnader attraherar laddningar och "tigger" om blixtnedslag pga stort E-fält (~Q/S, där S är spetsens yta) och dom gör det för att laddningar finns på jordytan och därmed är jordpotentialen inte noll! Nästa steg i frågan är hur Automovern kan känna av ledningarna i marken. Jag tror att eftersom det slussas laddningar in och ut på ledningarna för att följa nätets potentialförändring så skapas det faktiskt ett magnetfält trots att det inte går nån ström i egentlig mening. Magnetfält skapas alltså alltid av laddningar i rörelse och har man magnetfält så kan man enkelt kalibrera sin Automover till att känna av en viss inducerad potential enligt Faraday's induktionslag i en spole med x antal varv. Jag vet inte om jag har rätt i detta men det känns ganska bra, det som inte känns bra är ström i öppen ledning. ==Fritänkande, potential vid näsan== Jag kommer senare visa att följande gäller för punktkällor (och vad jag tror, sfärer av homogen laddningsdensitet). <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}</math> Luft bryter ihop vid ungefär 3kV/mm. Jordens radie är 6370km. Hur många Q kan jorden härbärja innan det sker ett (blixt)genombrott? <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}=3E6</math> dvs <math>Q \approx 10^{-10}*R^2*3E6=1,4 * 10^{10}</math> så maximal mängd laddning är alltså nånstans <math>Q=10^{10}</math> som jorden kan härbärja innan genomslag, man kan sedan räkna ut Jordens potential relativt oändligheten som <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> vilket ger en potential på ungefär 10^13V. Denna spänning är dock relaterad till spänningen i oändligheten, i själva verket har vi ju typ näsan en meter ovanför jorden och då blir potentialen <math>V=-\int_{R+1}^RE \cdot dR</math> som man kan skriva om som <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0}[\frac{1}{R}-\frac{1}{R+1}]</math> vilket resulterar i en maximal potential vid näsan på runt 1V :) Just nu får jag dock typiskt 1MV :D ==Fritänkande, hur en automover vet vilken sida om kabeln den befinner sig på== Jag har precis fått veta att den legendariska automovern faktiskt kan känna av på vilken sida om ledningen den befinner sig, detta gör att teorin om ren Faraday's induktion inte räcker. På bussen idag kom jag dock på att det finns en manick som kallas Hall-Effect:Sensor (HES), den här rackaren kan alltså tom indikera statiska magnetfält. Om vi nu lägger till min mycket amatörmässiga idé om att antalet laddningar på ledningen aldrig är noll utan potentialen fås som en variation kring ett medelvärde så kan detta eventuellt ge nåt. För automovern är ju "galvaniskt" isolerad från ledningen varför den kanske upplever "bara" plus vad gäller potential, typ. Detta gör i sin tur att magnetfältet från de elektroner som rusar ut och dras in på ledningen kan vara av typ stadig "nord" eller nåt, i vilket fall kanske den aldrig byter polaritet och med en HES ombord kan man då få automoverna att fatta på vilken sida om ledningen man kör. Ett lekfullt exempel är att om man lägger en ledning med "230V-fas" i ett U och låter automovern löpa fritt inom U då kan det alltså bli som så att automovern typ alltid riktar höger sida mot ledningen för HES är inställd på det tecknet hos potentialen ut från HES. Snacka om svammel-bok jag håller på och skriver! ==Fritänkande, hur åska och åskledare fungerar== Jag håller ju på och läser elektrostatik, i ett kapitel talas det om hur åskledare fungerar. E-fältet vid övergång från luft till ledare kan tecknas <math>E_{1n}=\frac{\rho_s}{\epsilon_0}</math> dvs normalkomponenten av E-fältet är inom en proportionskonstant lika med laddningarna delat med arean. Så om arean i form av en spets är mycket liten så blir E-fältet mycket stort. Sen har jag förstått det som att det attraheras laddningar till åskledarspetsar men av MOTSATT tecken, vad nu det betyder. Dvs innehåller åskmoln bara elektroner? I det ideala fallet attraheras således "protoner" från marken för kraften är <math>F=qE</math> Jag tror att även om åskledaren är av ledande material så innebär detta nödvändigtvis inte att det måste vara elektroner som klättrar på åskledaren utan det kan eventuellt även vara joner. Detta för att på båda sidor hos en ledare i ett homogent E-fält så skapas det så kallade inducerade laddningar som i vissa formella fall faktiskt totalt motverkar E-fältet från säg en positron. Jag får intrycket att laddningarna här inte behöver vara av nån speciell typ eller tecken utan laddningar (joner/elektroner) kan eventuellt klättra på åskledaren. Detta om denna sida av problemet, men hur är det i molnet? Jag har generaliserat med att det finns elektroner i molnet, endast. Men det måste vara fel för plasmor finns inte naturligt på jorden eller i universum (annat än i stjärnor). Så hur kan det finnas fria elektroner i molnet? Och vilka är jonernas atomnummer? Dvs vad är det för joner som finns i molnen, rimligvis borde det vara väte och syre från vatten. För eventuellt är det som så att kosmisk strålning joniserar vattenmolekyler som ju avdunstar uppåt. Men varför är molnet "polariserat"? Om kosmisk strålning joniserat vattenånga, vad får elektroner och joner att hållas isär? Märk att Coulombs lag säger att lika laddning repellerar och olika laddningar attraherar. Så hur kan det finnas ett överskott på laddningar (av ett visst tecken) överhuvudtaget i ett moln? Jag fattar inte det här. ==Fritänkande, allt har kapacitans== Man kan räkna ut kapacitans för saker genom att först teckna E-fältet som rätt allmänt ändå kan tecknas <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2} \hat R </math> sen kan man räkna ut potentialskillnaden hos en sfär med en inre dielektrisk sköld av dielektrika där Ri är inre radien och Ro yttre där man alltså går MOT fältet. <math>V_{ab}=-\int_{Ro}^{Ri} E\cdot dR</math> vilket ger <math>V_{ab}=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0}(\frac{1}{Ri}-\frac{1}{Ro})</math> och eftersom <math>C=\frac{Q}{V}</math> så får man kapacitansen genom att helt enkelt vända på uttrycket för potentialen och ta bort Q. Om nu dielektrikat är vakuum och vi har en stor yttre radie så går potentialen mot <math>V_{ab}=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R_i}</math> som alltså innebär att <math>C=4\pi\epsilon_0 R_i</math> dvs allt har kapacitans! Till exempel så är kapacitansen för en proton -25F (testa Ri=-15m) Jag har beslutat mig för att börja räkna på ett annat sätt dvs bara 10-potenser, precisionen blir då inte jättebra men jag kan tycka att en halv tiopotens (3,16ggr) är tolerans nog när man ändå inte vet vad man snackar om :) ==Fritänkande, fält-emission== Eftersom E-fältet är stort kring spetsiga saker så är också kraften enligt <math>F=qE</math> stor. Om man flyttar in detta resonemang till en situation där man typ har en plattkondensator med luft mellan plattorna och anoden kopplad till en spets av blyerts som föres nära katoden så borde man kunna få en ström utan att anodspetsen rör katoden. Det som måste överbryggas är elektronens utträdesarbete ur metallen. Elektronrör nyttjar värme men nu är katoden kall. Jag har försökt fatta hur E-fältet spelar teoretisk roll i det här sammanhanget men fattar inte riktigt fast eventuellt gäller att spänning är energi dvs <math>W=qU=q\int E\cdot dl</math> dvs arbetet utgörs av att E-fältet jobbar på en laddning under en viss sträcka. Frågan är vad dl är? Arbete sker ju alltså över en sträcka, så vad är dl? Jag har lite fattat det som att ledningselektroner finns i så kallade ledningsband (energiband) i metaller. Och till skillnad från varm katod så finns inte elektronerna på ytan av metallen, dom finns en (fysisk) bit in. Är det det som är dl? ==Fritänkande, energi hos en klump laddningar== Jag har nu fått lära mig tre sätt att teckna energin hos en klump laddningar och de är <math>W_e=\frac{1}{2}\sum_{k=1}^n Q_kV_k</math> och <math>W_e=\frac{1}{2}\int_{V'} \rho V dv</math> och om man sätter in <math>\nabla \cdot D=\rho</math> så får man <math>W_e=\frac{1}{2}\int_{V'} E \cdot D dv</math> där V' är den volym där laddningarna finns. Den första ekvationen speglar tydligen bara "mutual energy" för man kan skriva <math>W2=Q2V2</math> där Q2 har bringats flytta från oändligheten till tunkten i fråga. Eftersom vi antar att vi minst har en laddning till som inducerar så kan skriva om denna ekvation enligt <math>W2\propto Q2\frac{Q1}{R12}</math> men denna kan samtidigt skrivas som <math>W2\propto Q1\frac{Q2}{R12}</math> vilket innebär att för två laddningar så blir energin <math>W_e=\frac{1}{2}(Q1V1+Q2V2)</math> Vk kan sedan tecknas <math>Vk=\sum_{\frac{j=1}{/jk}}^n \frac{Qj}{Rjk}</math> Jag har försökt koda att j inte får vara lika med k, därav de krångliga krumelurerna. Det intressanta med uppgiften där man från början kanske har bara två laddningar är att dessa laddningar alltså inducerar spänning hos varandra dvs Q1 inducerar V2 och Q2 inducerar V1. En annan intressant aspekt är att det alltid kommer att handla om inbördes avstånd dvs "R12" samtidigt som jag fått lära mig att energin hos en sfärisk jämn laddningsfördelning är (och jag anser lite försiktigt att detta är self-energin) <math>W_e=e\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 b}</math> ty det är inte annat än potentialen i eV egentligen men multiplicerat med e blir det i Joule. För att förenkla kan man säga att potential är energi. Energin för en proton blir på detta sätt ungefär +6eV. Om man leker med tanken att Q1=Q2=e och V1=V2 (dvs på typ samma avstånd från oändligheten) så har man att <math>W_e(descrete)\propto e^2/R12</math> där R12 är avståndet mellan laddning 1 och 2, och om man tittar på vad jag skulle vilja kalla "self-energy" så har man <math>W_e(self)\propto e^2/b</math> där alltså radien är b och kvoten mellan energierna således <math>\frac{R_{12}}{b}</math> med fördel för self för att atomer kommer helt enkelt inte så nära varandra som den energi kärnan hos en atom har på randen. Jag skulle vilja påstå att den här kvoten är minst +5 för elektronerna susar omkring på ett rejält avstånd från kärnan (Bohr-radien är typ 100000ggr större än kärnans radie) vilket i praktiken gör att den enda energi man behöver ta hänsyn för hos en atom är self ==Fritänkande, bygge av E-kanon== Jag har haft funderingar på att bygga en E-kanon :) Jag har fått lära mig att E-fält faktiskt strålar genom allt. Det får påverkan medans det strålar genom olika typer av material men på andra sidan fortsätter det bara. E-fältet från en "strålande" punktformad laddning är <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}</math> dvs den går som <math>E\propto \frac{1}{R^2}</math> och den gör det genom alla material. Det intressanta är sedan vad som verkligen händer när ett E-fält möter en bit metall där alltså E-fältet i metallen är noll bland annat för att det inte finns några fria laddningar inuti metallen. Eftersom E inuti metallen är noll så blir netto strålad E noll på ett sådant sätt att E-fältet från laddningen visst har E vid plåten MEN plåten vänder fullständigt på dess E-fält modell induktion och E-fältet vid metallen blir noll. Lite hafsigt kan jag sedan säga att detta lite även gäller dielektrika för även om E-fältet i dielektrikat inte kompenseras bort fullständigt så blir det de facto en kompensation som gör att E-fältet genom ett dielektrika sjunker rätt rejält, hur mycket beror på permitiviteten och därmed polarisationen. Så oavsett vad man har för material i vägen för E-fältet så dels sjunker E-fältet i mediat, dels fortsätter det på andra sidan. Har man en metall i vägen så innebär det alltså att det induceras laddningar på dess yta och det är det jag säger ovan. Med andra ord kan man kanske fånga elektroner genom att "bestråla" en metall med E-fält och bara mäta potentalskillnaden mellan "front" och "bakstycke". Det låter absurt för plåten har noll resistans :) Men enligt vad jag har lärt mig så verkar det ändå gå (dock inget sagt om voltmeterns resistans). Återstår då att bygga en E-kanon. Om det nu är möjligt men jag lurar på om inte två platta metallbitar modell en plattkondensator med ett litet hål i katoden kan utgöra en "E-kanon". Elektrostatik är noga med att vinkeln mellan "E-fältstrålarna" och de ekvipotentiala metallytorna är 90 grader. Om man då tänker ett hål i en plåt... Vad händer? Jag tror att E-fält kommer sippra igenom hålet men vända tillbaka efter en "stund". Frågan är hur långt "E-fältstrålen" kommer innan den tvingas vända? Det är den första frågan, dena andra är om jag kan lyckas detektera den på det sätt jag tror. ==Fritänkande, hur seriekopplade kondensatorer får samma Q== Om man säg har ett torn med dielektrika och metallplattor med jämna mellanrum så har man ju i praktiken seriekopplade kondensatorer. Jag har fått lära mig att när man seriekopplar kondensatorer så får alla plattor samma Q. Hur går det till när "plast" inte leder ström? Jag har tänkt en hel del på detta och tror mig kommit fram till nåt. Säg att du har en isolerad laddning Q, och det lite längre bort finns ett metallskal, i metallen kan inga E-fält finnas (och inte fria laddningar) varvid E=0 i metallen. Inte jättesvårt att förstå men det intressanta är att det induceras laddningar på metallen som skapar ett såpass stort motriktat E-fält att E=0 i metallen! På ytan av metallen finns alltså +/-:laddningar där alltså minus är överskott på elektroner och plus är underskott. Metallen motverkar alltså fullständigt E-fältet. Om man istället tittar på ett dielektrika så uppför det sig faktiskt rätt snarlikt, om permittiviteten är hög så blir kompensationen pga polarisationen stor och kompenserar nästan helt laddningens E-fält. Det intressanta är dock att dielektrika innehåller dipoler och alltså inga fria ladddningar. En tanke jag har vad beträffar vad som händer när man först slår på en spänning över en serikopplad kondensator är att dipolerna vänder arslet mot E-fältet, dom vill helt enkelt inte vara med! Jag har fått denna idé pga ett enkelt exempel av Cheng där det riktas ett externt E-fält mot ett dielektrika och alla dipoler riktar in sig med fältets riktning. Vilket håll tänker man lätt. Men svaret är faktiskt väldigt enkelt för eftersom man inte tillför nån energi så kan inte E-fältet förstärkas utan det måste försvagas. Samma gäller vår kondensator tänker jag. Och om dipolerna ligger huller om buller innan tillslag så är det rimligt att tänka sig att under det "transienta" tillslaget så rättar dom in sig så att dom motverkar E-fältet (som i detta fallet är enkelt dvs V/d) och iom att E-riktningen internt hos dipolerna är från plus till minus och dom vill motverka fältet, då måste dom vända arslet uppåt! Vilket man kanske kan se som att dielektrikat "gräver" upp elektroner från katoden och dumpar det på anoden? På den översta plattan får vi då elektroner trots att plast inte leder ström och dessa kommer accelereraras med den sugande kraften av batteriets Emk till katoden där allt stabiliserar sig. Men med noll Ohm som seriemotstånd vid spänningstillslaget lär det bli adjöss med både batteri och kondensator :D Polarisationen är sedan <math>P=(\epsilon_r -1)\epsilon_0 E</math> och man kan visa att polarisationsytladdningstätheten är <math>\rho_{ps}=P \cdot \hat n</math> vilket, eftersom P följer E's riktning, ger vid handen att uppifrån i vår kondensator så är ytladdninstätheten på toppen <math>P (-\hat y) \cdot (- \hat y)=+\rho_{ps}</math> och på botten <math>P (-\hat y) \cdot (+ \hat y)=-\rho_{ps}</math> riktningen för n är alltid in i mediat. Vilket bevisar att +Q/S är på de övre plattorna och -Q/S på de nedre och etersom P är proportionerligt mot E som är konstant här, så får alla plattor samma ytladdningstäthet. När man seriekopplar kondensatorer brukar man säga att Q är konstant men ovan visar att det rent strikt inte är Q som är konstant utan ytladdningstätheten, Q/S. ==Fritänkade, den energi som går åt att bygga en klump laddning== Jag var igår mycket osäker på det här och började skriva om det men internet gick ner så jag tappade allt. Nu har jag fått tänka om och faktiskt blivit lite klokare, tror jag. Man kan räkna ut energiåtgången för att bygga en klump laddning på minst två sätt, båda genererar <math>W_e=\frac{3}{5}V(b)...[eV]</math> där V(b) är den "klassiska" egen-energin enligt mig för det är den energi laddningsklumpen har när man ser till det arbete som krävs för att flytta en enhetsladdning från oändligheten till punkten ifråga, jag kallar det för "bias-energi". V(b) kan man sedan teckna som linje-integralen av E-fältet från oändligheten till punkten i fråga (alltså, mot fältet) <math>V=-\int_{-\infty}^b E \cdot dR</math> där E för en punktladdningsformad sak blir enligt Gauss's lag <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}\hat R</math> varför <math>V(R)=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> som med radien b insatt blir <math>V(b)=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 b}</math> detta kallar jag alltså bias-energi hos vår sfäriska laddningsfördelning, differentialen av V(R) blir sedan <math>dV(R)=-\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}dR</math> där alltså <math>\frac{dV}{dR}<0</math> vilket verkar innebära att integrering skall ske utifrån och in för att få ett positivt resultat samtidigt som detta inte är hela sanningen för potential ökar alltså när man närmar sig en laddning, nu till det intressanta, ett korrekt sätt att räkna ut energin för skapandet av en laddningsklump som vi kan kalla kärna ger alltså <math>W_e=\frac{3}{5}V(b)...[eV]</math> Om vi annars tittar lite på vad som händer så händer följande (2/5 försvinner från V(b)): Vi befinner oss i två regioner där Q måste definieras olika dvs för första regionen UTANFÖR laddningarna får vi <math>Q_1=\rho*\frac{4\pi}{3}b^3</math> och för andra regionen INNANFÖR laddningarna får vi <math>Q_2=\rho*\frac{4\pi}{3}R^3</math> Jag vill sedan alltså se det som att detta alltid gäller <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> vilket ger för V_1 <math>V_1(R>b)=\frac{\rho}{3 \epsilon_0 R}b^3</math> vilket ger <math>dV_1(R>b)=-\frac{\rho}{3 \epsilon_0 R^2}b^3dR</math> sen har vi <math>V_2(R<b)=\frac{\rho}{3 \epsilon_0}R^2</math> och <math>dV_2(R<b)=\frac{2\rho}{3 \epsilon_0}RdR</math> differentialen av energin blir sedan <math>dW_e=QdV</math> här tänker jag <math>W_e=\int QdV</math> detta kan dock integreras på lite olika sätt, om vi börjar utanför laddningarna så fås <math>W_e1=\int_{\infty}^{b} \rho * \frac{4\pi}{3}b^3*(-\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}dR)</math> som egentligen kommer av att potential skapas av att man släpar laddningen mot fältet, integrerad blir denna <math>W_e1=[\rho * \frac{4\pi}{3}b^3*\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}]_{\infty}^{b}</math> som man också kan se som <math>W_e1=\frac{Q^2}{4\pi \epsilon_0 b}=QV(b)</math> Detta kallar jag alltså bias-energi för den laddade kärnan har energi pga att den helt enkelt finns, jag kommer visa att det går åt 2/5V(b) för att också bygga kärnan (så det förloras alltså energi pga detta), om vi bara bygger kärnan kan man på grund av derivatan hos potentialen skriva <math>W_e2=\int_b^0 Q_2dV_2</math> och detta blir enligt ovan <math>W_e2=\int_b^0 \rho*\frac{4\pi}{3}R^3(\frac{2\rho}{3 \epsilon_0}RdR)</math> eller <math>W_e2=[\rho*\frac{4\pi}{3}\frac{2\rho}{3 \epsilon_0}\frac{R^5}{5}]_b^0</math> som blir <math>W_e2=-\frac{2*4\pi \rho^2}{9\epsilon_0}\frac{b^5}{5}</math> och om vi nyttjar definitionen av laddningstätheten rho så får vi <math>W_e2=-\frac{2*4\pi (\frac{Q}{4\pi/3})^2}{9\epsilon_0}\frac{b^5}{5}</math> vilket blir till <math>W_e2=-\frac{2}{5}V(b)</math> vilket gör att <math>W_e1+W_e2=\frac{3}{5}V(b)</math> vilket skulle visas. Dom här 2/5 tycks alltså gå åt för att bygga en klump laddning, om energin är V(b) eV så tycks det vara den energi som typ "brutto" en klump laddning har i kosmos och det är faktiskt inte så svårt att föreställa sig att det går åt energi för att bygga laddningsklumpen så dess totala energi måsta vara mindre än den på randen (som jag kallar bias-energi, V(b)). Jag är på hal is här men jag tror att man beräknar energin som V(b) när man termiskt försöker penetrera en kärna, om jag är i närheten av ha rätt så tjänar man faktiskt nästan en halv magnitud på att inse att man bara behöver komma upp i 2/5 V(b), ekvationen för en proton kan bli att se ut <math>\frac{2}{5}V(b)*e=\frac{3}{2}kT</math> dvs <math>kT=\frac{4}{15}V(b)*e</math> som faktiskt är mer är en halv magnitud mindre än eV, fast vad hjälper det när <math>eV(b)\approx -19-19+10+15=-13J=+6eV</math> och detta är alltså lite grovt lika med kT vilket ger <math>T=-13+23=+10K</math> ==Fritänkande, differentialekvationsträning medels en högtalares konutslag== Jag har tänkt tokigt mycket på detta under min bussresa idag. Tänker mig gummiupphängningen som en fjäderkonstant (ju större desto mer kraft krävs för att röra den). Sen tänker jag att det eventuellt finns två scenarion där det ena är att elementchassit är bom stilla och det andra är att membranet är bom stilla. Detta kan kanske ge två olika förflyttningar för membran respektive chassie. Klassisk fysik säger att en fjäder fäst i vägg med en vikt svänger enligt följande diffekvation <math>m\frac{d^2x}{dt^2}=-kx...1</math> och det finns ett par sätt att lösa denna på där jag börjar med min favorit dvs komplexa tal (som dock inte ger nån amplitudinformation utan mest att det svänger och vid vilken vinkelfrekvens) Säg att <math>x=x_0e^{jwt}</math> derivering en första gång ger då <math>jwx_0e^{jwt}</math> derivering en andra gång ger <math>-w^2x_0e^{jwt}</math> och detta är lika med <math>-w^2x_0e^{jwt}=-k[x_0e^{jwt}]</math> ur detta får man <math>w=\sqrt{\frac{k}{m}}</math> som alltså bara ger svar angående att det svänger och med vilken frekvens det svänger. För att få svar på hur mycket det svänger krävs andra trick, dvs rena diffekvationer, följande gäller nog <math>m\frac{d^2x}{dt^2}=-kx</math> denna integrerar vi en första gång och får <math>v(t)=-kxt+C1</math> v(0)=0 vilket ger att C1=0, integrerar vi en gång till får vi <math>x(t)=-kx\frac{t^2}{2}+C2</math> x(0)=0 vilket ger att C2=0, alltså <math>x(t)=-kx\frac{t^2}{2}</math> fast jag har glömt m*vänsterledet och sen är det dikutabelt vilket t vi ska använda, först den kompletta ekvationen <math>x(t)=-\frac{k}{m}x\frac{t^2}{2}</math> Slutligen tror jag på att t skall väljas som T/2 ty vi avser repetitiva signaler här och efter T/2 vänder godtycklig periodisk funktion vilket gör att om man föreställer sig att accellerationen är ett steg så blir första integreringen en ramp och andra integreringen en parabel, parabeln liknar sen en sinus. Så genom att sätta in t=T/2 får man <math>x(t)=-\frac{k}{m}x\frac{1}{8f^2}</math> jag hade alltså en trevlig diskusion med en vän om hur man skulle kunna få elementchassit att vibrera mer, han föreslog att man skulle hänga på en vikt på konen och jag tror mig anse att formeln ovan gäller för ANTINGEN membranet ELLER elementchassit så det är bara att sätta in respektive massa. Det här nog fullständigt fel :D Ja, det är fel för båda x är x(t) som återigen kan förkortas bort dvs vi får inget svar på amplitud, ett lite mer seriöst försök är att komma med en ansats, går diffekvationen ut så är ansatsen riktig och efter en hel del trevanden så har jag kommit fram till att följande ansats fungerar <math>x=At^2+Bt+Ce^{-dt}</math> för se vad som händer vid första derivering <math>x\prime(t)=2At+B-Cde^{-dt}</math> som för <math>x\prime(0)=v(0)=0</math> ger att <math>Cd=B</math> vilket ger att <math>x\prime(t)=2At+B-Be^{-dt}</math> som vi deriverar igen och får <math>x\prime \prime(t)=2A+Bde^{-dt}</math> och <math>x\prime \prime(0)=a(0)=0</math> vilket ger <math>2A+Bd=0</math> med andra ord är <math>Bd=-2A</math> så att <math>x\prime \prime(t)=2A-2Ae^{-dt}=2A(1-e^{-dt})</math> Vilket är lösningen, dock vill vi hellre se på vårt utslag x(t) och med ovan randvillkor insatta får man <math>x(t)=A(t^2-\frac{2}{d}t-\frac{2}{d^2}e^{-dt})</math> Jag kan inte riktigt motivera det här men överst får vi en stationär (som jag kallar det) lösning vad gäller vinkelfrekvensen för systemet och jag repeterar pga lämplighet (som engelsmän säger) <math>w_s=\sqrt{\frac{k}{m}}=2\pi f_s</math> vilket jag tror d skall ersättas med för vi har antagit en avklingande funktion och då klingar t alltid av relativt en periodtid modell 1/w, jag kan sen gissa att t=T/2 ty konen är driven av en periodisk funktion som vänder vid T/2. Jag vet som vanligt inte vad jag snackar om men om mitt antagande är riktigt fås istället (nyttjar f=1/T) <math>x(f)=A(\frac{1}{4f^2}-\frac{2}{w_s}\frac{1}{2f}-\frac{2}{w_s^2}e^{-\frac{w_s}{2f}})</math> Min Tangband subbas har ungefär dessa data: k=1/300u N/m m=30g =>ws=300rad/s eller fs~50Hz då kan vi skriva <math>x(f)=A(\frac{1}{4f^2}-\frac{1}{300f}-\frac{2}{300^2}e^{-\frac{300}{2f}})</math> Blir inget klokare :) Fast för lite lägre frekvenser fås (den sista termen är så liten så den kan man räkna bort) <math>x(f)=A(\frac{1}{4f^2})</math> Hur låga? 1/300f måste alltså vara mindre än 1/4f^2 för min subbas, detta ger f<75Hz Så för frekvenser under 75Hz så rör sig min subbas kon som ovan dvs inverst relativt frekvens^2. Fick lära mig nåt intressant av min E-fältguro David K. Cheng idag dvs har man hittat en lösning till en diffekvation så är det den ENDA lösningen så eftersom "patiensen" gick ut ovan så har jag löst diffekvationen, hur man sen tolkar den är en annan sak. ==Fritänkande, brumanalys== Tycker PCB vad gäller rörförstärkare suger rent allmänt men när det gäller så små strömmar och spänningar som hos försteg så kan det eventuellt funka. Slutsteg komer jag dock alltid bygga i luften ty PCB är kasst på höga strömmar och höga spänningar. Nåväl, jag är på G med två RIAA-förstärkare som alltså luftbyggs. Vad är nu problemet? Jo, signalnivån är ynkligt liten och man riskerar lätt brum. Så hur ska man göra då? Jag kan inte säga att jag vet men jag har idèer modell Maxwell's ekvationer där två av dom fyra eventuellt kan skrivas: <math>V_{ind}=\oint E\cdot dl=-\int \frac{dB}{dt}\cdot dS</math> som också kallas för Faraday's induktionslag, andra ekvationen blir <math>I_{ind}=\oint H\cdot dl=I_{fri}+\int \frac{dD}{dt}\cdot dS</math> som jag tror kallas Ampere's lag, jag tror sen att Ifri typ är DC vilket vi alltså kan strunta i vad gäller brumaanalys, sen kan man förenkla ekvationerna på ett nästan barnsligt sätt (som dock är giltigt om B och D är homogena genom hela ytan S): <math>V_{ind}=-\frac{dBS}{dt}=-\frac{d\phi}{dt}=-L\frac{di}{dt}...1</math> <math>I_{ind}=\frac{dDS}{dt}=\frac{dQ}{dt}=C\frac{dV}{dt}...2</math> Med andra ord induceras en spänning i en slinga (S) om det finns en tidsvarierande magnetisk flödestäthet (B) i närheten samtidigt som det induceras en ström i en ledares area (S) om det finns en tidvarierande elektrisk flödestäthet (D) i närheten. Detta kan eventuellt ses som om man har en slinga och den terminerar i ett motstånd typ ingångsmotståndet till röret och motståndet är av lite storlek, då blir den inducerade strömmen inte så stor och bara 1 gäller. Om slingan terminerar i ett litet motstånd så borde dock även 2 behöva komma med i beräkningarna ty det kan då gå ström. D är förresten epsilon gånger E där E är den elektriska intensiteten med enheten V/m, intensitet när det gäller "saker" per sträcka har jag hittat på, utöver x/m som intensitet kallar jag x/m^2 som täthet och x/m^3 som densitet (även om densitet lite är reserverat för kilo/m^3) ==Fritänkande, divergens hos tryck-fält== Häromdan blev jag att tänka på en eventuell analogi till postulatet <math>\nabla \cdot D=\rho</math> där jag kallar D för laddningstryckfältet, rho är sen volymsladdningstätheten som jag skulle vilja kalla laddningstätheten, således borde man kunna skriva <math>\nabla \cdot p=\rho</math> där p är det gravitationella tryckfältet från en massa och rho är densiteten (eller masstätheten) för vi kan ju normalt skriva <math>\oint D\cdot \hat n dS=Q</math> och vi kan det för <math>\int \rho dv=\int \nabla \cdot Ddv=\oint D \cdot \hat n dS==Q</math> Men vi skulle kanske även kunna skriva <math>\int \rho dv=\int \nabla \cdot pdv=\oint p \cdot \hat n dS==m</math> där p är trycket modell ett tryckfält som strålar från en massa likt ett gravitaionsfält. Gauss lag säger oss att en liten punktladdning (Q) ger upphov till ett laddningstryckfält (D) som strålar isotropiskt och innebär att omman kan hitta en Gaussisk area som hela tiden är vinkelrät mot D-fältet, så kan man räkna ut D-fältet helt enkelt genom att dela laddningen med den sfäriska ytans area vilket resulterar i laddningstryckfältet (aka D-fältet). Jag tror man kan göra på samma satt med en massa (m) men då har man istället ett gravitationellt tryckfält (p) som massan gett upphov till ty p från en liten punktmassa är isotropiskt, uträkningarna verka kunna fungera på samma sätt som enligt Gauss lag ovan med det enda förbehållet att svaret blir en något udda enhet modell masstryck dvs massa per ytenhet. Jag tror faktiskt att man kan räkna på det här sättet, kruxet kan dock i praktiken vara att det gravitationella tryckfältet fältet p inte strålar isotropiskt ty planeten jorden håller ju kvar oss på ytan... Man kan skriva ovan på ett annat sätt genom att anta att <math>\nabla \cdot p=a\rho</math> då får man <math>\int a \rho dv=\int \nabla \cdot pdv=\oint p \cdot \hat n dS==am</math> om nu tryckfältet p är isotropt och vinkelrätt mot ytan så blir <math>p=a\frac{m}{4\pi R^2}</math> enhetsmässigt står det alltså här a*masstrycket, dvs om <math>a=4\pi GM</math> så är a*masstrycket lika med den gravitationella kraftfältet F mellan två massor. Här är det rätt viktigt att notera att a också måste vara isotrop, linjär och homogen för det är bara då man kan integrera upp masstätheten som jag gjort. ='''Elektromagnetisk Fältteori'''= Detta kapitel behandlar laddningar som dels är stilla (elektrostatik) dels är i rörelse (elektrodynamik). Jag har efter noga övervägande kommit på att jag vill ändra nomenklaturen lite, jag har alltid ojjat mig över hur olika lektorer inom typ samma ämne nödvändigtvis måste ha olika beteckningar på saker men nu gör jag lite likadant. Jag kommer således köra med följande: 1) E (Electric Field Intensity) Elektrisk Fältstyrka får ha kvar sitt svenska namn [V/m] 2) D (Electric Flux Density) Elektrisk Flödestäthet döps om till Laddningstryckfält [C/m^2=As/m^2]. 3) H (Magnetic Field Intensity) Magnetisk Fältstyrka får ha kvar sitt namn [A/m] 4) B (Magnetic Flux Density) Magnetisk Flödestäthet döps om till Magnettryckfält [T=Vs/m^2] 5) rho_v (Volume Charge Density) Volymladdningstäthet döps om till Laddningstäthet [C/m^3] 6) rho_s (Surface Charge Density) Ytladdningstäthet döps om till Laddningstryck [C/m^2] 7) rho_l (Line Charge Density) Linjeladdningstäthet döps om till Laddningstyrka [C/m] 8) rho (Mass Density) Densitet döps om till Masstäthet [kg/m^3] 9) Q=laddning [C] 10) Phi=magnetism [Vs=Weber] Kort och gott, x/m kallar jag Styrka, x/m^2 kallar jag Tryck och x/m^3 kallar jag Täthet, när det gäller vektorer lägger jag dock till ordet fält. =Definition av Elektrisk Fältstyrka och Gauss Lag= [[File:Fusion Point Charge.png|thumb|Visar E-fältet från en punktladdning.]] Elektrisk fälstyrka definieras <math>E=\frac{F}{q}...96.1</math> som alltså har enheten N/C även om dess enhet är mer allmänt känd som V/m, vi kan leka lite med enheter och får <math>\frac{N}{C}=\frac{Nm/m}{C}=\frac{J/m}{C}=\frac{Ws/m}{As}=\frac{VAs/m}{As}=\frac{V}{m}...96.2</math> Det här var ett trivialt exempel men jag har fått lära mig att enhetskontroll på grejerna bidrar till högre sannolikhet att man klarar tentan, en variant av definitionen är <math>F=qE...96.3</math> Som alltså innebär kraft i Newton per laddning och fältstyrka, sen visar jag två fundamentala postulat hos E-fältläran, dessa är <math>\nabla \cdot E=\frac{\rho}{\epsilon_0}...96.4</math> för E-fält i vakuum, det andra postulatet är <math>\nabla X E=0...96.5</math> och det är dessa två postulat som bygger hela elektrostatiken. Det första postulatet visar alltså att E-fältet divergerar i rho med en proportionalitetskonstant, detta betyder att E-fältet typ "landar" eller utgår från laddade kroppar. Det andra postulatet visar att E-fältet är "virvelfritt" dvs det finns inga virvlar, det bara landar normalt till laddade kroppars ytor. En punktladdning strålar lika mycket E-fält åt precis alla håll (rimligen), om laddningen är Q så är laddningstrycket <math>\rho_s=\frac{Q}{4\pi R^2}...96.6</math> dvs den laddning man har per areaenhet vid ett visst avstånd R, enligt tidigare vet vi att <math>\nabla \cdot E=\frac{\rho}{\epsilon_0}...96.7</math> eller <math>\nabla \cdot D=\rho...96.8</math> integrerar man upp det här mha Gauss Teorem så får man <math>Q=\int \nabla \cdot D dv=\oint D \cdot \hat n dS...96.9</math> som bär namnet Gauss Lag, för enklare symmetrier som vår punktladdning får man således <math>D=\frac{Q}{4\pi R^2}...96.10</math> eller <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}...96.11</math> Här ser man att D-fältet helt enkelt är laddningsdtrycket rho_s, delar man med epsilon får man E-fältet Jag brukar lite lekfullt skriva Gauss lag som <math>E=\frac{Q_T}{\epsilon S_G}...96.12</math> där Qt står för "sändande Q" och Sg står för "Gaussian Surface" dvs den yta som ligger vinkelrätt mot E-fältets utbredning, kan man således hitta en sån area så funkar formel rakt av, MEN det gäller att arean hela tiden är vinkelrät mot fältet. =Coulombs Lag och potential= [[File:Fusion Contour Work 2.png|thumb|Arbete runt en sluten kontur]] Eftersom definitionen av E-fält innebär <math>F=qE...97.1</math> och E-fältet för en punktladdning kan skrivas <math>E=\frac{Q}{4\pi\epsilon_0R^2}...97.2</math> så blir kraften <math>F=qE=\frac{q^2}{4\pi \epsilon_0 R^2}...97.3</math> som också kallas Coulombs Lag vilken visar kraften mellan två punktladdningar. Potential kan sedan härledas från det arbete som krävs för att flytta en laddning från oändligheten till punkten ifråga, man kan skriva detta som <math>V=-\int_{-\infty}^{P} E\cdot dl...97.4</math> där arbetet alltså sker mot fältet, i själva verket ska allt multipliceras med q för att få Joule men om man skippar det får man energin i eV istället vilket är lite mer vedertaget, minustecknet visar att arbetet sker mot fältet. Arbetet runt en sluten kontur är alltid noll vilket innebär att om man står på en höjd bland berg och dalar och går ner och upp i dalarna varvid man kommer tillbaks till samma plats så är arbetet noll. Man kan se det som att lägesenergin är samma i slutet som i början vilket är upprinnelsen till Kirschoffs spänningslag där ett varv i den elektriska slingan innebär att potentialen i början är samma som i slutet, detta kan tecknas <math>W=\oint F\cdot dl=q\oint E\cdot dl=0...97.5</math> det sista uttrycket kan sedan tecknas över två konturer som <math>\int_{C1} E \cdot dl + \int_{C2} E \cdot dl=0...97.6</math> eller <math>\int_{P1}^{P2} E \cdot dl + \int_{P2}^{P1} E \cdot dl=0...97.7</math> vilket ger <math>\int_{P1}^{P2} E \cdot dl = -\int_{P2}^{P1} E \cdot dl...97.8</math> eller <math>\int_{P1}^{P2} E \cdot dl = \int_{P1}^{P2} E \cdot dl...97.9</math> V.S.V Kom dock ihåg att detta bara gäller vektorer, för funktioner eller skalärer gäller inte detta vilket jag bevisar i nästa kapitel. =Vektoriellt arbete vs skalär linjeintegral= [[File:Fusion Integrating Loop.png|thumb|En väg att integrera efter]] Om vi börjar med skalär linjeintegral runt den slutna konturen OAB så får vi om vi nyttjar att r=3 <math>\oint r dl=\int_0^3 xdx + \int_0^3\sqrt{9-x^2}dx + \int_3^0 ydy...98.1</math> man får detta t.ex pga att <math>x=rcos\phi...98.2</math> som är lika med r i x-led ty phi är noll, jag har förenklat en aning av tydlighetsskäl, det är sedan enkelt att se att integrationen i y-led är negationen av integrationen i x-led så dessa två tar ut varandra, kvar har vi <math>\int_0^3\sqrt{9-x^2}dx...98.3</math> denna är lite lurig att integrera men den primitiva funktionen till <math>\int \sqrt{b-x^2}dx...98.4</math> är enligt Beta <math>\frac{\sqrt{b-x^2}}{2}+\frac{b}{2}arcsin({x \sqrt{\frac{1}{b}}})...98.5</math> med b=9 och integrationsgränsena insatta får vi <math>\int_0^3\sqrt{9-x^2}dx=\frac{3}{2}(\frac{3}{2}\pi-1)...98.6</math> Den skalära funktionen r kan sedan till exempel multipliceras med 2pi och motsvara godtycklig omkrets. Om vi nu istället tittar på arbete runt vår slutna kontur modell <math>W=\oint F\cdot dl=q\oint E\cdot dl...98.7</math> och tittar på <math>\oint r\hat r \cdot dl...98.8</math> som är likamed <math>\int_0^3x\hat x\cdot \hat x dx+\int_0^{\pi/2}r\hat r\cdot rd\phi \hat \phi + \int_3^0 y\hat y \cdot \hat y dy...98.9</math> Det är enkelt att se att den första och den sista integralen tar ut varandra, kvar blir <math>\int_0^{\pi/2}r\hat r\cdot rd\phi \hat \phi...98.10</math> Här räcker det sedan att titta på skalärprodukten av <math>\hat r \cdot \hat \phi...98.11</math> som är ortogonala och därmed noll. Med andra ord är arbetet runt en sluten kontur när det finns nåt slags fält noll, man kan se det lite såhär att säg att du släpar på en stenbumling på friktionsfri is, för minsta hastighetsökning krävs en kraft som i vårt fall är riktad radiellt för man kan se ovan exempel som <math>r\hat r=F_r\hat r...98.12</math> Och då har man en kraft i radiell led, men vad händer om hantaget vinklas? Jo, ingenting annat än att man kanske lyfter stenbumligen mer men det är i alla fall inget arbete att vinkla handtaget. =Elektrisk fältstyrka från ett gäng laddningar= [[File:Fusion Field From Charge.png|thumb|E-fält från en punktladdning i rymden]] Jag anammar härmed Cheng's notation att källkoordinater är primmade medans fältkoordinater är oprimmade. Man kan skriva E-fältet från en punktladdning "off-axis" enligt figur som <math>E=\frac{1}{4\pi\epsilon_0} \cdot q\frac{R-R^\prime}{|R-R^\prime|^3}...99.1</math> På detta sätt får man nämligen med enhetsvektorn som normalt är <math>\hat R=\frac{R}{|R|}...99.2</math> Superposition funkar i dessa kretsar också så för ett antal qk kan man skriva <math>E=\frac{1}{4\pi\epsilon_0} \cdot \sum_{k=1}^n q_k\frac{R-R_k^\prime}{|R-R_k^\prime|^3}...99.3</math> Alla R är här alltså vektorer. =E-fält från en dipol= [[File:Fusion Electric Dipole Field.png|thumb|E-fält från en dipol]] Använder vi vektorbeteckningarna enligt bild och nyttjar att potentialen från en ponktladdning kan skrivas <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}...100.1</math> så kan vi med hjälp av vektoridentideterna <math>R+=R-d/2...100.2</math> och <math>R-=R+d/2...100.3</math> teckna potentialen i godtycklig punkt P enligt superpositionsprincipen dvs <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0}(\frac{1}{R+}-\frac{1}{R-})...100.4</math> ty laddningarna är av olika tecken, om vi utvecklar vidare så innebär detta att potentialen går som <math>V\propto \frac{1}{R+}-\frac{1}{R-}...100.4</math> eller <math>V\propto \frac{1}{R-d/2}-\frac{1}{R+d/2}...100.5</math> som kan arrangeras om enligt <math>V\propto \frac{R+d/2-(R-d/2)}{R^2-(d/2)^2}...100.6</math> som på lite längre avstånd övergår i <math>V\propto \frac{d}{R^2}...100.7</math> dvs potentialen från en dipol kan skrivas <math>V=\frac{q}{4 \pi \epsilon_0} \frac{d}{R^2}...100.8</math> eller <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{p}{R^2}...100.9</math> där p kallas det elektriska dipolmomentet (p=qd), nu snackar vi dock vektorer och dom har speciellt rktning, det är lätt att inse att vektorn d har riktningen i z-led, dvs det är vad som finns i z-led som bygger potentialen, den delen av potentialen som finns i z-led kan man teckna som en skalärprodukt enligt <math>p \cdot \hat R...100.10</math> så att formeln ovan egentligen ska vara <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{p \cdot \hat R}{R^2}...100.11</math> Observera att nettodimensionen fortfarande är 1/R ty p har dimensionen "R". Jag borde egentligen visat detta för E-fält eftersom vi inte kommit till potential än men dels är det lite knöligare att visa detta för E-fält från ett par punktladdningar dels är det i regel enklare att derivera saker än att integrera saker då E-fältet kan fås från ovan genom vektoridentiteteten <math>E=-\nabla V...100.12</math> där nabla är en deriveringsoperator i tre dimensioner som jag kommer återkomma till. =Strålning från en dipol= [[File:Fusion Radiation Diagram.png|thumb|Strålningsdiagram från en dipol]] Denna ekvation enligt ovan <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{p \cdot \hat R}{R^2}</math> kan skrivas om som <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{p cos\theta}{R^2}</math> där theta räknas uppifrån och ner, detta ger alltså potentialen som proportionell mot cos(theta), definitionen av det elektriska fältet är sedan också enligt ovan <math>E=-\nabla V</math> där vi bara är intresserade av vad som händer för vinkeln theta dvs <math>E\propto sin\theta</math> vilket ger vidstående strålningsdiagram, normalt betyder annars deriveringsoperatorn nabla <math>\frac{dV}{dR}\hat R + \frac{dV}{Rd\theta} \hat \theta</math> Observera att E-fältet alltid är vinkelrätt mot potentialen =E-fält från en laddningsmängd= [[File:Fusion Far-Field E-field.png|thumb|E-fältet från en klump med laddning]] E-fält från en punktladdning kan skrivas <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2} \hat R</math> Potentialen hos en sån punktladdning kan sedan beräknas enligt <math>V=-\int_{-\infty}^R E \cdot dR=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> genom att föreställa sig släpandet av en enhetsladdning från oändligheten mot fältet (därav minustecknet) till punkten ifråga, med andra ord har vi <math>dE=\frac{\rho dv'}{4\pi \epsilon_0 R^2}\hat R</math> som differential i ena fallet och <math>dV=\frac{\rho dv'}{4\pi \epsilon_0 R}</math> i andra fallet där det i båda fallen alltså handlar om en en rymdladdningstäthet (rho) som kan integreras upp till en laddning Q, primmade koordinater anger alltså källan så att man kan skriva <math>E=\int_{V'}\frac{\rho dv'}{4\pi \epsilon_0 R^2}\hat R</math> för E-fältet på lite avstånd och <math>V=\int_{V'}\frac{\rho dv'}{4\pi \epsilon_0 R}</math> för potetialen på lite avstånd. Utöver rho finns två varianter till nämligen rho_s som är en ytladdningstäthet och rho_l som är en längdladdningstäthet, totalt genererar detta alltså sex stycken integralformler men skillnaden är principiellt så liten så jag listar dom inte här. Det behöver sedan inte vara så stora avstånd men för till exempel E-fältet från en större klump med laddning på nära håll så skulle både enhetsvektorn och R variera under integreringen, dessutom kan rho variera. =E-fält från en stång med homogen längdladdningstäthet= [[File:Fusion Charged Rod.png|thumb|E-fält från en laddad stång]] Med hjälp av ovanstående formler kan vi teckna potentialen som <math>V=\frac{\rho_l}{4\pi \epsilon_0} \int_{-L/2}^{L/2} \frac{dz'}{z-z'}</math> där rho_l lyfts ur integralen ty den är konstant och sträckan R är z-z' där primmade koordinater alltså reprensenterar källan, vi får då uttrycket <math>V=\frac{\rho_l}{4\pi \epsilon_0}[-ln(z-z')]_{-L/2}^{L/2}</math> eller <math>V=\frac{\rho_l}{4\pi \epsilon_0}[ln(z-z')]_{L/2}^{-L/2}</math> så att potentialen blir <math>V=\frac{\rho_l}{4\pi \epsilon_0}ln(z+L/2)-ln(z-L/2)</math> eller <math>V=\frac{\rho_l}{4\pi \epsilon_0}ln\frac{(z+L/2)}{(z-L/2)}</math> där z>L/2 och eftersom vi bara kan derivera i z-dimensionen kan man skriva <math>E=-\frac{dV}{dz}\hat z</math> och när vi gör deriveringen får vi <math>-E=\frac{\rho_l}{4\pi \epsilon_0}\frac{(z-L/2)}{(z+L/2)} \cdot ((z-L/2)^{-1}+(-1)\cdot(z+L/2)(z-L/2)^{-2})\hat z</math> vilket ger <math>-E=\frac{\rho_l}{4\pi \epsilon_0}\cdot ((z+L/2)^{-1}-(z-L/2)^{-1}) \hat z</math> gemensam nämmnare modell <math>(z+L/2)\cdot(z-L/2)=z^2-(L/2)^2=N</math> ger <math>-E=\frac{\rho_l}{4\pi\epsilon_0 N}\cdot ((z-L/2)-(z+L/2)) \hat z</math> eller <math>-E=\frac{\rho_l}{4\pi\epsilon_0 N}\cdot -L \hat z</math> alltså är E-fältet <math>E=\frac{\rho_l}{4\pi\epsilon_0} \cdot \frac{L}{z^2-(L/2)^2} \hat z</math> =E-fält från en oändligt lång stång= [[File:Fusion Rod E-Field.png|thumb|E-fält från en lång stång]] Vi börjar från andra hållet här, E-fältet kan enligt ovan tecknas <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int_{-\infty}^{\infty}\frac{dz'}{R^2}\hat R</math> som man kan skriva som <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int_{-\infty}^{\infty}\frac{dz'(r\hat r-z' \hat z)}{R^3}</math> och eftersom det råder symmetri i z-led (ganska nyttigt att tänka på sånt) så behöver det bara integreras i r-led enligt <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int_{-\infty}^{\infty}\frac{dz'r\hat r}{R^3}</math> där R^3 kan utvecklas som <math>R^3=(r^2+z'^2)^{3/2}</math> ty R är hypotenusan, då får vi <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int_{-\infty}^{\infty}\frac{dz'r}{(r^2+z'^2)^{3/2}}\hat r</math> Jag kommer just nu inte ihåg hur man löser den här integralen, nu har jag listat ut det <math>E=\frac{\rho_L r}{4\pi \epsilon_0}[\frac{1}{r^2}\frac{z'}{(r^2+z'^2)^{1/2}}]\hat r</math> bara för att det är skoj och nyttigt att verifiera kan vi derivera ovan där vi skippar prefix, då får vi <math>\frac{1}{(r^2+z'^2)^{1/2}}-\frac{z'^2}{(r^2+z'^2)^{3/2}}</math> om vi nu förlänger första termen med <math>(r^2+z'^2)</math> så får vi <math>\frac{r^2+z'^2}{(r^2+z'^2)^{3/2}}-\frac{z'^2}{(r^2+z'^2)^{3/2}}</math> där man ser att bara r^2 blir kvar som vi delat bort i vårt prefix, integralen blir alltså <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi r\epsilon_0}[\frac{z'}{(r^2+z'^2)^{1/2}}]_{-\infty}^{\infty} \hat r</math> som blir <math>E=\frac{\rho_L}{2\pi\epsilon_0 r} \hat r</math> ty z' ändrar tecken så att integralen blir 2, lite smått meningslöst så kan man sedan teckna potentialen enligt <math>V=-\int E \cdot dr</math> där vi alltså integrerar mot E-fältet (därav minustecknet) som då genererar uttrycket <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi\epsilon_0}ln(r)</math> där aktuell potential i praktiken är en potentialskillnad hos t.ex en koaxialkabel (som har två gränser) men vi har nu gått åt andra "hållet" när det gäller skapandet av uttryck för E-fält och potential (V). =E-fält från en oändligt lång stång medels Gauss lag= [[File:Fusion Rod E-Field Gauss.png|thumb|E-fält från en laddad stång enligt Gauss lag]] Gauss lag enligt ovan lyder <math>\oint E\cdot \hat n dS=\frac{Q}{\epsilon_0}</math> där normalvektorn n alltså är vinkelrät mot ytan, man kan lite lekfullt skriva om denna som <math>ES_G=\frac{Q_T}{\epsilon_0}</math> om E inte ändrar sig under integreringen och man har symmetrier där ytan alltid är vinkelrät mot E-fältet där då arean kallas Gaussisk Area (SG) samtidigt som jag hittat på att E-fältet ju skapas av laddningen som man kan betrakta som en sändare eller QT där T står för transmitter, om detta gäller får man en rätt universiell formel för E-fältet enligt <math>E=\frac{Q_T}{\epsilon_0 S_G}</math> I detta fallet har vi pga symmetriskäl att Ez går bort då integration ovanifrån ger ett lika stort negativt bidrag (riktningsmässigt) som integration nerifrån, kvar har vi Er där min bild visar på just den symmetri som gör att vi kan nyttja den enklare formeln direkt, vi får alltså att <math>E=\frac{Q}{2\pi \epsilon_0 r L} \hat r</math> och eftersom <math>\rho_L=\frac{Q}{L}</math> så kan man skriva <math>E=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0 r} \hat r</math> vilket är bra mycket enklare sätt att få fatt i E-fältet än ovanstående komplexa integrering, men kom ihåg att man måste finna en Gaussisk area varje gång. =E-fält från en laddad skiva= [[File:Fusion Charged Disc.png|thumb|E-fält från en laddad skiva]] Man kan enligt bild skriva E-fältet som <math>E=\frac{\rho_s}{4\pi \epsilon_0} \int_{S'} \frac{dS'}{R^2}\hat R</math> där <math>R=-r' \hat r + z \hat z</math> som gör att man kan skriva integralen som <math>E=\frac{\rho_s}{4\pi \epsilon_0} \int_{S'} \frac{dS'}{R^3}(-r' \hat r + z \hat z)</math> sen kan man skriva "sändande yta" som <math>dS'=dr'r'd\phi'</math> så att allt blir <math>E=\frac{\rho_s}{4\pi \epsilon_0} \int_{S'} \frac{dr'r'd \phi'}{R^3}(-r' \hat r + z \hat z)</math> där man av symmetriskäl (om man roterar runt) ser i bilden att det inte blir nåt bidrag i r-led dvs vi får <math>E=\frac{\rho_s}{4\pi \epsilon_0} \int_{S'} \frac{dr'r'd \phi'}{R^3}(z \hat z)</math> och integralen, när man integrerar runt ett varv, blir <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} \int_{C'} \frac{dr'r'}{R^3}(z \hat z)</math> eller <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} \int_{C'} \frac{dr'r'}{(r'^2+z^2)^{3/2}}(z \hat z)</math> som kan integreras enligt <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} [\frac{1}{\sqrt{r'^2+z^2}}]_0^b(z \hat z)</math> där b är radien hos skivan, dvs svaret blir <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} (\frac{1}{\sqrt{b^2+z^2}}-\frac{1}{z}) (z \hat z)</math> eller <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} (\frac{z}{\sqrt{b^2+z^2}}-1) \hat z</math> Ser nu i min litteratur (Cheng) att detta faktiskt inte är helt fel, dock är det ett teckenfel men bara för att uttrycket för normala z blir mindre än noll, dock är den primitiva funktionen fel vad beträffar tecken, detta kan man åtgätda genom att kasta om integrationsgränserna, då får man <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} (1-\frac{z}{\sqrt{b^2+z^2}}) \hat z</math> sen är E-fältet lika positivt neråt som uppåt för laddningen (rho_s) är positiv dvs rätt svar blir kanske <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} (1-\frac{|z|}{\sqrt{b^2+z^2}}) \hat z</math> fast jag tror ändå inte man kan skriva så för E-fältet är visserligen positivt både uppåt och neråt men neråt är riktningen i minus z-led så jag tror faktiskt man måste skriva att för positiva z blir lösningen <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} (1-\frac{|z|}{\sqrt{b^2+z^2}}) \hat z</math> medans E-fältet för negativa z måste skrivas <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} (1-\frac{|z|}{\sqrt{b^2+z^2}}) (-\hat z)</math> ty E-fältet är då riktat i negativ z-led samtidigt som det har samma belopp. =E-fält från en laddad loop= [[File:Charged loop.png|thumb|E-fält från en laddad loop]] Man kan teckna E-fältet såhär <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int \frac{dl'}{R^2}=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int \frac{dl'R}{R^3}</math> där R i täljaren är en vektor som bestämmer riktningen dvs <math>R=-b\hat r+z\hat z</math> och <math>dl'=bd\phi</math> av symmetriskäl går dock r-komponenterna bort vilket ger oss <math>R=z\hat z</math> vilket vi kan skriva som <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int \frac{bd\phi}{z^2}\hat z</math> eller <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int \frac{bd\phi}{R^2}\hat z</math> detta ger alltså <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0 R^2}2\pi b\hat z</math> där det egentligen står Q/R^2 typ som alltså har dimensionen E, observera att riktningen är i z-led (för positiva laddningar). =E-fält från ett moln av positroner= [[File:Fusion Charged Cloud.png|thumb|E-fält från ett laddat moln]] Ett E-fält från en punktladdning kan enligt ovan skrivas <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}\hat R</math> eller <math>E=\frac{Q(R)}{4\pi \epsilon_0 R^2}\hat R</math> detta kan också skrivas <math>E=\frac{1}{4\pi \epsilon_0 R^2}\int_0^R \rho dv \hat R</math> för det är bara variationen av Q(R) vi är intresserade av, för det interna E-fältet kan man då skriva <math>E=\frac{\rho}{4\pi \epsilon_0 R^2} \frac{4\pi R^3}{3}\hat R</math> eller <math>E=\frac{\rho}{\epsilon_0 3}R\hat R</math> om man sen tittar på det yttre fältet får man <math>E=\frac{1}{4\pi \epsilon_0 R^2}\int_0^b \rho dv' \hat R</math> eller <math>E=\frac{\rho}{4\pi \epsilon_0 R^2}\frac{4\pi b^3}{3}\hat R</math> eller <math>E=\frac{\rho}{\epsilon_0 3 R^2}b^3 \hat R</math> varför R^2 plötsligt inte är med i integranden vet jag inte, det kan dock ha att göra med att vi här inte avser en enda punktladdning utan ett stim med laddningar som på avstånd ger en total laddning som motsvarar volymen gånger volymladdningstätheten, rho. ==Fritänkande, försök till fördjupning== Jag har nu kikat lite i Cheng och börjat att eventuellt förstå bättre, man ska nämligen använda Gauss lag enligt <math>E=E\cdot \hat R=E_R</math> och <math>dS=4\pi R^2</math> där Gauss lag enligt <math>\oint E\cdot \hat n dS=\frac{Q}{\epsilon_0}</math> ger att flödet (och därmed integralen) blir <math>E_R 4\pi R^2</math> som alltså är konstant för varje R, återstår att integrera upp laddningen Q och sätta in i Gauss lag, när man gör det får man min tidigare lösning, tycker dock fortfarande att detta inte riktigt förklarar varför sedvanlig integralformel enligt ovan inte fungerar, den funkar ju i alla andra fall som till exempel behandlar en ett litet volymselement i en homogen laddningsfördelning. =Definition av elektrisk flödestäthet och polarisationsvektorn= [[File:Fusion Field Resistance.png|thumb|Visar hur ett polariserande E-fält gör så att dipolerna spjänar emot]] Pga enligt ovan <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{p \cdot \hat R}{R^2}</math> och <math>E=-\nabla V</math> kan man skriva <math>E=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{p}{R^3} \hat R</math> som resulterar i <math>dE=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{dp}{R^3} \hat R</math> och om man då definerar polarisationsvektorn P enligt <math>P=\frac{lim}{\Delta v->0} \sum_{n=1}^N \frac{p}{\Delta v}[C/m^2]</math> där N är antalet polariserande dipoler, då kan man skriva <math>dE=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{Pdv}{R^3} \hat R</math> och man får <math>E=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\int_v \frac{Pdv}{R^3} \hat R</math> Beviset för rho_p och rho_ps är sen lite komplicerat så jag kör på med min intuition istället, om vi pga smidighet går händelserna lite i förväg kan vi definiera <math>D=\epsilon E</math> där D kallas för elektrisk flödestäthet som jag kommer komma tillbaka till lite senare, vi kan då skriva <math>\int \rho dv=\int \nabla \cdot D dv=\oint D\cdot dS=Q</math> där vi nyttjat postulatet <math>\nabla \cdot D=\rho</math> och Gauss teorem för att komma från en volymsintegral till en ytintegral, på ett lite lekfullt sätt kan vi sen skriva om detta uttryck som <math>\int \rho dv=\int \nabla \cdot \rho_s dv=\oint \rho_sdS=Q</math> så att <math>\rho=\nabla \cdot D</math> och <math>\rho_s=\hat n \cdot D</math> där rho_s har samma dimension som D men är ingen vektor, här har jag sen upptäckt nåt jag tidigare inte riktigt fattat för när man tar divergensen av rho_s så går man i praktiken från 1/R^2 till 1/R^3 dvs från rho_s till rho_v och man får en volymstäthet istället ty man deriverar mest bara, jag gissar sen att man kan skriva <math>\int \rho_p dv=\int \nabla \cdot P dv=\oint P\cdot dS</math> vilket enligt ovan skulle kunna betyda att <math>\rho_p=\nabla \cdot P</math> och <math>\rho_{ps}=\hat n \cdot P</math> som kan skrivas om enligt <math>\int \rho_p dv=\int \nabla \cdot Pdv=Q_p</math> respektive <math>\oint \rho_{ps}dS=\oint P \cdot dS=Q_{ps}</math> dock är det ett teckenfel här men här kommer intuitionen in igen för om man polariserar ett dielektrika med ett E-fält och dielektrikat innan polarisationen var oladdat då blir <math>Q_p+Q_{ps}=0</math> Där jag lite fuskigt vet att detta är rätt samtidigt som det är rimligt, nu återstår dock vilken av dom vi ska ge ett negativt tecken men det är rimligt att Qs är positiv för dom laddningarna lämnar dielektrikat i en riktning motsvarande normalen till ytan, alltså är Qp negativ och vi får <math>\rho_p=-\nabla \cdot P</math> och <math>\rho_{ps}=\hat n \cdot P</math> Man har infört ett hjälpfält kallat D som i elektrisk flödestäthet, denna härleds enligt <math>\nabla \cdot E=\frac{1}{\epsilon_0}(\rho+\rho_p)</math> som kan enligt ovan skrivas om som, ty rho_p är också en divergens <math>\nabla \cdot (\epsilon_0E+P)=\rho</math> där jag utan bevis säger att P är proportionerlig mot epsilon_0*E med en konstant jag inte kan koda upp, resultatet blir i alla fall <math>\nabla \cdot D=\rho</math> där <math>D=\epsilon_0E+P</math> som man har förenklat till <math>D=\epsilon E</math> ==Mer detaljerat bevis== Vi lyfter ner ovanstående formel för den polariserade potentialen <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{p \cdot \hat R}{R^2}</math> enligt ovanstående kan vi sedan skriva om den mha polarisationsvektorn P som <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{Pdv \cdot \hat R}{R^2}</math> ortsvektorn R går nu från origo (där E finns och polariserar) till platsen i rymden där dielektrikat finns likt <math>R^2=(x-x')^2+(y-y')^2+(z-z')^2</math> där alltså dielektrikat befinner sig i de primmade koordinaterna vilket gör så att derivatan av R map t.ex z' blir negativ, normalt brukakar vi dock använda primmade koordinater för källor men i det här fallet blir det för fältpunkten, med lite list kan man således skriva <math>\nabla' \cdot \frac{P}{R}</math> som med hjälp av vektoridentiten (där f är en skalär och A en vektor) <math>\nabla \cdot (fA)=f(\nabla \cdot A)+\nabla f \cdot A</math> som egentligen bara är produktregeln för derivering, här måste man dock bl.a tänka på att man inte kan "derivera" en vektor och att gradienten av en skalär är en vektor, tänker man på detta så blir vektoridentiteten ganska enkel, om vi applicerar detta till aktuellt fall får vi <math>\nabla' \cdot \frac{P}{R}=\frac{1}{R}(\nabla' \cdot P)+\nabla' (\frac{1}{R}) \cdot A</math> som kan skrivas om som <math>\nabla' \cdot \frac{P}{R}=\frac{1}{R}(\nabla' \cdot P)+(\frac{1}{R^2}\hat R) \cdot P</math> där plustecknet kommer av att derivering sker map primmade koordinater, sen gäller <math>\nabla' \cdot \frac{P}{R}=\frac{1}{R}(\nabla' \cdot P)+(\frac{P}{R^2} \cdot \hat R)</math> om vi nu skriver om sambandet enligt <math>\frac{P}{R^2} \cdot \hat R=\nabla' \cdot (\frac{P}{R})-\frac{1}{R}(\nabla' \cdot P)</math> och tittar på den ursprungliga formeln med P så ser vi att bara <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}dv</math> blir kvar, med andra ord blir den polariserade potentialen <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 R}\int -\nabla' \cdot Pdv+\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\int \nabla' \cdot (\frac{P}{R})dv</math> den sista integralen kan man utveckla mha Gauss teorem (aka divergensteoreet) enligt <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 R}\int -\nabla' \cdot Pdv+\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\oint \frac{P}{R}\cdot dS</math> så att <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 R}\int -\nabla' \cdot Pdv+\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 R}\oint P\cdot dS</math> där man alltså ser att rho_p är negativ och rho_s är positiv. =E-fält vid övergångar= [[File:Fusion E-field Boundaries.png|thumb|E-fält vid övergångar]] Allmänt kan man skriva <math>\oint E\cdot dl=0</math> där, om man hänger på q, får arbetet runt en sluten kontur dvs om man kommer tillbaka till typ samma topp/lägesenergi så är uträttat arbete 0, detta gör så att man för det tangentiella fältet kan skriva <math>E_{2t}\cdot \Delta w + E_{1t}\cdot \Delta (-w)=0</math> för w är en vektor, då får man att <math>E_{2t}=E_{1t}</math> man kan sen allmänt skriva <math>\oint D\cdot dS=Q</math> som i princip är Gauss lag, detta gör att man för de normala komponeterna kan skriva (de olika ytorna har olika normalvektorer) <math>D_{1n}\cdot \Delta S \hat {n_1} + D_{2n}\cdot \Delta S \hat {n_2}=Q</math> eller <math>D_{1n}\cdot \Delta S \hat {n_1} + D_{2n}\cdot \Delta S \hat {(-n1)}=Q</math> så att <math>D_{1n}\cdot \Delta S- D_{2n}\cdot \Delta S=Q</math> eller <math>D_{1n}-D_{2n}=\frac{Q}{\Delta S}=\rho_s</math> så att differensen mellan de normala elektriska flödestätheterna är en eventuell fri ytladdningstäthet, rhp_s, dock är denna fria ytladdningstäthet ofta noll då man förutsätter att det inte finns några fria laddningar, dvs i praktiken blir formeln <math>D_{1n}=D_{2n}</math> vilket innebär, sett till normalkomponenterna <math>\epsilon_1E=\epsilon_2E</math> ==Övergångsvillkor för dielektrika== För oladdade dielektrika gäller <math>E_{1t}=E_{2t}</math> respektive <math>D_{1n}=D_{2n}</math> ==Övergångsvillkor för metaller== För metaller är det annorlunda, jag spånar här lite när jag säger att inuti metaller kan det inte finnas några E-fält för det kan aldrig bildas några dipoler ty elektronerna är bundna till sina atomer, det finns dock fria elektroner men dom förflyttar sig till ytan hos metallerna, inuti metaller är alltså E-fältet noll och därför är rho noll, vi får alltså om 1 enligt bild är en metall och 2 är säg luft <math>E_{2t}=E_{1t}==0</math> eller <math>E_t=0</math> och eftersom E är noll i metallen så får vi att <math>D_{1n}=0</math> vilket enligt ovan får till följd att <math>-D_{2n}=\rho_s</math> som man kan skriva som <math>-\epsilon_0E_{2n}=\rho_s</math> eller <math>E_{n2}=-\frac{\rho_s}{\epsilon_0}</math> tvåan är alltså luft/vaakum men vi har normalvektorer inblandade här där tvåan är neråt riktad, minus på den riktningen blir uppåt riktad dvs det normalt riktade E-fältet är riktat uppåt och alltså in i dielektrikat om man ser till en plattkondensator =E-fält genom en metall= [[File:Fusion E-field Conductor.png|thumb|E-fält genom en metall]] Om vi börjar längst ut och kallar denna delen för region 1 kan vi skriva E-fältet utanför och i R-riktning som <math>E_1=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}</math> potentialen blir sedan <math>V_1=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> enligt ovan, i region 2 gäller sedan <math>E_2=0</math> och <math>V_2=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> i region 3 gäller <math>E_3=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}</math> men när det gäller potential så gäller <math>V(R_i)=V(R_o)</math> ty E-fältet är noll i metallen så det kan inte finnas nån dV och Ro är inte lika med Ri, man måste således skriva <math>\frac{1}{R_o}+C=\frac{1}{R_i}</math> så att <math>C=\frac{1}{R_i}-\frac{1}{R_o}</math> då har vi en korrektionsfaktor som gör så att V(R) i region 3 kan skrivas <math>V_3=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0}*(\frac{1}{R}-\frac{1}{R_i}+\frac{1}{R_o})</math> där man ser att om man stoppar in R=Ri så får man potentialen som <math>V_3\propto \frac{1}{R_o}</math> dvs potentialen på utsidan (Ro) är samma som potentialen på insidan (Ri), det här är inget korrekt bevis men jag lutar mig mot elektromagnetiska "kunskaper" och tycker det här duger, observera sen att näst sista formeln bara är giltig för R<Ri, samtidigt har vi även inducerade ytladdningar där vi kan börja på insidan (Ri) enligt <math>\rho_s =\epsilon_0 (- \hat R) \cdot E_3</math> så att <math>\rho_s =-\frac{Q}{4\pi R_i^2}</math> dvs vi har negativa laddningar där, för utsidan (Ro) kan vi skriva <math>\rho_s =\epsilon_0 (\hat R) \cdot E_1</math> så att <math>\rho_s =\frac{Q}{4\pi R_o^2}</math> dvs vi har positiva laddningar här, och eftersom <math>\frac{1}{R_i^2}</math> inte är lika med <math>\frac{1}{R_o^2}</math> så vi har en differens (multiplicerar man med de olika ytorna får man +/-Q), och denna differens är exakt lika med E-fältet från laddningen viket gör att netto E blir noll i metallen, man kan se det som att det bildas ett E-fält pga de inducerade laddningarna som fullständigt motverkar det fält som Q genererar, dessutom kan man se det som att E-fält går igenom allt, det blir noll i en metall men på andra sidan fortsätter det bara, om ledaren inte är jordad dvs. Man kan också se de inducerade laddningarna +/-Q som dipoler som motverkar det fält som läggs på till 100% samtidigt som netto Q fortfarande är Q från vår laddning pga laddningskonservering, detta blir tydligare när vi tittar på dielektrika men principen är samma ty iom att ingen energi tillförs så kan mediumet bara göra en sak dvs motverka det pålagda fältet, rätt nyttig läxa jag lärt mig. =E-fält genom ett dielektrika= [[File:Fusion E-field Dielektrica.png|thumb|E-fält genom ett dielektrika]] För region 1 kan man skriva <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}</math> sen kan man skriva D-fältet som <math>D=\epsilon E = \epsilon_0 E =\frac{Q}{4 \pi R^2}</math> och polarisationsvektorn (P-fältet) som <math>P=D-\epsilon_0E=0</math> samt potentialen som <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0R}</math> för region 2 kan man sedan skriva <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon R^2}</math> och vi har även här att <math>D=\epsilon E=\frac{Q}{4\pi R^2}</math> sen har vi P-fältet <math>P=D-\epsilon_0E</math> dvs <math>P=\frac{Q}{4\pi R^2}-\epsilon_0\frac{Q}{4\pi \epsilon R^2}</math> detta är lika med <math>P=\frac{Q}{4\pi R^2}(1-\frac {1}{\epsilon_r})</math> så om epsilon_r är stor så är P-fältet lika med D-fältet, sen får vi att potentailen V blir <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon R}</math> region 3 blir på samma sätt som region 1 ty vi har vakuum även här, polarisationsvektorn P polariserar sedan alla små dipoler (p=qd) i en volym på sådant sätt att dom riktas åt samma håll som det polariserande E-fältet. På ytan av dielektrikat som palariseras får man sedan ytladdningstätheter rho_ps på likande sätt som man får rho_s i en metall, båda kan anses utgöra små dipoler på sådant sätt att på ena sidan så finns positiva laddningar och på andra sidan finns negativa laddningar där dipolerna alltså motverkar det pålagda fältet, helt enkelt för att det är det enda de kan göra när ingen energi tillförs utifrån. =Kapacitans= [[File:Fusion Plate Capacitor.png|thumb|Plattkondensator]] Det råder ett förhållande mellan laddning och potential, detta kallas kapacitans (C) och kan skrivas som <math>Q=CV</math> eller mer allmänt <math>C=\frac{Q}{V}</math> man kan kanske titta på potentialformeln enligt ovan vad gäller en punktladdning enligt <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> där kapacitansen således blir <math>C=4\pi \epsilon_0 R</math> så allt har kapacitans, till exempel har en elektron den ungefärliga kapacitansen <math>C_e \approx 4\pi \epsilon_0 10^{-15} \approx 1-11-15</math> i potenser, dvs ungefär <math>C_e \approx 10^{-25}F</math> Man kan kanske se det som att allt i naturen har ett inbyggt motstånd mot förändring dvs t.ex att förändra dess potential, till exempel krävs det 1 Coulomb (As) i laddning för att höja potetialen 1V hos nåt som har en kapacitans på 1F E-fältet i en plattkkondensator är uniformt och lika med <math>E=\frac{V}{d}(-\hat y)</math> samtidigt är E-fältet enligt ovan vid gränsövergången ledare-dielektrika <math>E=\frac{\rho_s}{\epsilon}(-\hat y)</math> eller <math>E=\frac{Q}{\epsilon S}(-\hat y)</math> och eftersom potential enligt ovan kan skrivas som en integral mot fältet enligt <math>V=-\int_0^d E dy</math> så blir potentialen <math>V=\frac{Q}{\epsilon S}d</math> och kondensatorformeln enligt ovan och jag repterar <math>C=\frac{Q}{V}</math> gör så att kapacitansen för plattkondensatorn blir <math>C=\epsilon \frac{S}{d}</math> ==Kondensatorkopplingar== [[File:Fusion Capacitor Connections.png|thumb|Kondensatorkopplingar]] Seriekopplade kondensatorer som i fallet A har samma Q över deras plattor, jag ser det som att Q är en slags statisk ström, eftersom dom har det så kan man skriva <math>Q=C_{eff}V</math> dvs Q är konstant samtidigt som det då finns ett spänningsfall över vardera kondensator på <math>V_n=\frac{Q}{C_n}</math> och om man summerar upp alla V_n fär att komma upp till V så får man <math>V=\frac{Q}{C_{eff}}=\sum_{n=1}^n \frac{Q}{C_n}</math> varvid man kan förkorta bort Q och får att <math>\frac{1}{C_{eff}}=\sum_{n=1}^n \frac{1}{C_n}</math> När det sedan gäller parallellkoppling enligt B så är V konstant och man kan teckna <math>V=\frac{Q}{C_{eff}}</math> de olika kondingarna har nu olika Q så detta ger <math>Q_n=V\cdot C_n</math> dvs totalt Q är <math>Q=V\cdot C_{eff}=V\sum_{n=1}^n C_n</math> varvid man kan förkorta bort V och får <math>C_{eff}=\sum_{n=1}^n C_n</math> ==Kapacitans hos en koaxialkabel== [[File:Fusion Coaxial Capacitance.png|thumb|Beräkningsunderlag för kapacitans hos en koaxialkabel]] Enligt ovan kan man skriva E-fältet från en laddad stång som <math>E=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0 r} \hat r</math> i det fallet kan man sedan teckna potetialskillnaden som typ arbetet mot fältet <math>V=-\int_b^a E\cdot dr</math> ty dr är egentligen en vektor modell <math> \hat r dr</math> vilket ger <math>V=-\int_b^a \frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0 r}dr</math> som mynnar ut i <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{b}{a}</math> som vi inverterar och stryker rho för att enligt ovan få <math>C=\frac{2\pi \epsilon_0}{ln \frac{b}{a}}..[F/m]</math> ==Kapacitans hos en tvåtrådskabel== [[File:Fusion 2-Wire Capacitance Simple.png|thumb|Förenklad beräkning av tvåtrådskapacitans]] Eftersom vi är intresserad av potentialskillnaden kan vi teckna <math>V_{10}=kln\frac{d}{a}-(-kln\frac{d}{a})</math> där den negativa biten kommer av att vår 0-referens är negativ, om vi sedan utvecklar <math>k=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}</math> så får vi att potentialskillnaden blir <math>V_{10}=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}\cdot ln(\frac{d}{a})^2</math> och iom att, och jag repterar <math>C=\frac{Q}{U}</math> så får vi att kapacitansen i luft per meter är <math>C=\frac{\pi \epsilon_0}{ln\frac{d}{a}}</math> detta gäller dock bara för d>>a, jag kommer återkomma med mer exakt formel medels en metod som kallas spegling, egentligen ska man teckna ovanstående såhär <math>V_{10}=\frac{\rho_{L1}}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{d}{a} + (-\frac{\rho_{L0}}{2\pi \epsilon_0} ln\frac{d}{a})</math> där alltså mina k är olika, pga laddningskonservering är sedan <math>\rho_{L0}=-\rho_{L1}</math> vilket ger <math>V_{10}=\frac{\rho_{L1}}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{d}{a} + \frac{\rho_{L1}}{2\pi \epsilon_0} ln\frac{d}{a}</math> dvs typ samma som min första formel samtidigt som svaret blir samma, jag kan också tänka mig att <math>V_1=-kln\frac{d}{a}</math> är potentialen på ettan som nollan inducerar, potentialen på nollan som ettan inducerar blir då <math>V_0=kln\frac{d}{a}</math> där differensen blir <math>V_{10}=V_1-V_0=-kln\frac{d}{a}-kln\frac{d}{a}=-kln(\frac{d}{a})^2</math> där minustecknet saknar betydelse, eller? ==Kapacitiva system== [[File:Fusion Charges Matrix.png|thumb|Arrangemang för matrisberäkning av kapacitans]] Man kan teckna ett kapacitivt system på följande sätt (återanvänder en gammal bild) <math> \begin{bmatrix} V1=p11Q1+p12Q2+p13Q3\\ V2=p21Q1+p22Q2+p23Q3\\ V3=p31Q1+p32Q2+p33Q3\\ \end{bmatrix} ...xx.1</math> där Q kanske kan tolkas som statisk ström och p kanske kan tolkas som statisk reaktans (1/C), detta gör så att varje rad bygger respektive potential, det blir bara en uppsummering av olika reaktanser och strömmar, potentialpunkten är liksom inte lågimpediv, man kan invertera ovanstående matris och istället få <math> \begin{bmatrix} Q1=c11V1+c12V2+c13V3\\ Q2=c21V1+c22V2+c23V3\\ Q3=c31V1+c32V2+c33V3\\ \end{bmatrix} ...xx.2</math> vilket är en mer politiskt korrekt variant där c står för kapacitiva koefficienter, ser man på bilden gäller <math> \begin{bmatrix} Q1=C10V1+C12(V1-V2)+C13(V1-V3)\\ Q2=C21(V2-V1)+C20V2+C23(V2-V3)\\ Q3=C31(V3-V1)+C32(V3-V2)+C30V3\\ \end{bmatrix} ...xx.3</math> som kan arrangeras om enligt <math> \begin{bmatrix} Q1=V1(C10+C12+C13)-V2C12-V3C13\\ Q2=-V1C21+V2(C21+C20+C23)-V3C23\\ Q3=-V1C31-V2C32+V3(C31+C32+C30)\\ \end{bmatrix} ...xx.4</math> identifiering med matrisen med kapacitiva koefficienter ovan ger sedan <math> \begin{bmatrix} c11=C10+C12+C13\\ c12=-C12\\ c13=-C13\\ c21=-C21\\ c22=C20+C21+C23\\ c23=-C23\\ c31=-C31\\ c32=-C32\\ c33=C30+C31+C32\\ \end{bmatrix} ...xx.5</math> eller <math> \begin{bmatrix} c11+c12+c13=C10\\ c12=-C12\\ c13=-C13\\ c21=-C21\\ c22+c21+c23=C20\\ c23=-C23\\ c31=-C31\\ c32=-C32\\ c33+c31+c32=C30\\ \end{bmatrix} ...xx.6</math> detta kan direkt relateras till det matrissystem man får när man räknar på grupper med laddningar, lilla c är alltså den koefficient som ingår i matrisen. ==Exempel I, tretrådskapacitans medels invertering av matris== [[File:Fusion Charges Rod.png|thumb|Laddade stänger och deras kapacitans]] Gauss lag säger <math>\oint E\cdot dS=\frac{Q}{\epsilon_0}...95.12</math> där E är den elektriska fältstyrkan, e0 permittiviteten för vakuum och Q den inneslutna laddningen inom ytan S, det är alltså en flödesintegral där flödet av E sker genom ytan S samtidigt som S egentligen är en vektor ty uttrycket är en skalärprodukt. För en oändligt lång linjeladdning/stång blir E-fältet <math>E=\frac{Q}{2\pi\epsilon_0 RL}=\frac{\rho_L}{2\pi\epsilon_0 R}...95.13</math> som fås av nåt som kallas Gaussisk yta dvs en yta som alltid är vinkelrät mot E-fältet, så om vi har en oändligt lång stång med laddning och konstruerar en liten cylindrisk burk/yta runt stången där fältlinjerna alltid är vinkelräta mot ytan, då kan man lyfta ut E ur integralen för den är konstant då och då blir resten bara en integrering av ytan. Potential kan beräknas som det arbete som krävs för att släpa en laddning mot fältet, E-fältet defineraras tom som <math>E=\frac{F}{Q}...95.14</math> vars enhet är Newton per Coulomb men vi känner enheten bättre som Volt per meter, man definerar således potential enligt <math>V=-\int_{P2}^{P1} E \cdot dl...95.15</math> där P2 är punkten där fältet är svagast och P1 är punkten där fältet är starkast och dl är den differentiala längden, dvs vi rör oss mot fältet på samma sätt som en regelrätt arbetsintegral modell <math>W=-\int Fdx...95.16</math> där man rör sig emot fältet, därav minustecknet, i vårt fall med stängerna får vi potentialen <math>V=-\int E \cdot dl=-\int E \cdot dR...95.17</math> detta ger potentialuttrycket för en laddad stång enligt <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{P2}{P1}=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{d}{a}...95.18</math> där a är radien för stången och d avståndet till nästa stång, för potentialen däremellan är ju det vi vill veta. För vårt exempel tänkte jag dock att vi förenklar till nedanstående för att slippa för mycket kodning, hur man än ser det så är i alla fall potentialen beroende av Q och om man behöver kasta om nämnare och täljare så gäller det bara att komma ihåg minus. <math>V=Q \frac{d}{a}...95.19</math> Enligt ovan kan vi också behöva definiera <math>V*2\pi \epsilon_0=V'...95.20</math> för att göra grejerna mer läsbara, slutligen gäller t.ex <math>V_{10}=V_1-V_0...95.21</math> Preliminärt ser nu vårt ekvationssystem ut såhär <math>V10'=-Q_0\frac{d}{a_0}+Q_1\frac{d}{a_1}+Q_2(\frac{3d}{a_2}-\frac{2d}{a_2})...95.22</math> där jag för Q0 nyttjat att Q0 är vår referens och således lägst i potential (jag är väldigt osäker här), för Q2 gäller sedan att vi ju vill ha spänningen mellan ett och noll och dom laddningarna är bundna medans Q2 är fri och det verkar som om Q2 typ förlorar energi till Q1 samtidigt som Q2 också bidrar till potentialen hos Q0, om detta stämmer kan man teckna <math>V20'=-Q_0\frac{3d}{a_0}+Q_1(\frac{d}{a_1}-\frac{2d}{a_1})+Q_2\frac{3d}{a_2}...95.23</math> I ett isolerat system med laddningar gäller sedan laddningskonservering modell <math>Q_0=-(Q_1+Q_2)...95.24</math> vilket gör att vi kan skriva om ekvationerna ovan som <math>V10'=Q_1(\frac{d}{a_0}+ \frac{d}{a_1})+Q_2(\frac{d}{a_0}+\frac{3d}{a_2}-\frac{2d}{a_2})...95.25</math> <math>V20'=Q_1(\frac{3d}{a_0}+\frac{d}{a_1}-\frac{2d}{a_1})+Q_2(\frac{3d}{a_0}+\frac{3d}{a_2})...95.26</math> Eftersom bråken är logaritmer och <math>a_0=a_1=a_2=a...95.27</math> så kan vi skriva <math>V10'=Q_1(\frac{d^2}{a^2})+Q_2(\frac{3d}{2a})...95.28</math> <math>V20'=Q_1(\frac{3d}{2a})+Q_2(\frac{9d^2}{a^2})...95.29</math> Nu har vi alltså en regelrätt matris på formen <math>V=pQ...95.30</math> Men vi vill ha den på formen <math>Q=cV</math> så att vi kan hantera kapacitanser, vad vi behöver göra är således att multiplicera V från vänster med inversen av p (dvs p^-1), då faller ut <math>p^{-1}V=Q=cV...95.31</math> där alltså c är inversen av p, vi kan nu skriva p som <math>p= \begin{bmatrix} \frac{d^2}{a^2} & \frac{3d}{2a}\\ \frac{3d}{2a}& \frac{9d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.32</math> eller <math>p= \begin{bmatrix} p11 & p12\\ p21 & p22\\ \end{bmatrix} ...95.33</math> Nu inverterar vi enligt ovanstående regler, först får vi <math> p^{-1}=\frac{1}{Det(p)}* \begin{bmatrix} A11 & A21\\ A12 & A22\\ \end{bmatrix} ...95.34</math> där A är komplementen till p enligt ovan, detta innebär att A11=+p22, A21=-p12, A12=-p21 och A22=+p11 där jag nyttjat ovanstående regler, determinanten blir sen <math>Det(p)=p11p22-p12p21...95.35</math> där dock p21=p12 pga att kapacitans inte bryr sig om riktning och är reciprokt, med andra ord har vi inversen av p som <math> p^{-1}=\frac{1}{Det(p)}* \begin{bmatrix} p22 & -p12\\ -p12 & p11\\ \end{bmatrix} ...95.36</math> som man kan skriva som <math>p^{-1}=c= \frac{1}{\frac{d^2}{a^2}*\frac{9d^2}{a^2}-(\frac{3d}{2a})^2} \begin{bmatrix} \frac{9d^2}{a^2} & -\frac{3d}{2a}\\ -\frac{3d}{2a}& \frac{d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.37</math> Man kan sen visa att <math> \begin{bmatrix} c11=C10+C12+C13\\ c22=C20+C12+C23\\ c33=C30+C13+C23\\ \end{bmatrix} ...95.38</math> vilket kan inses om man tittar på min bild och en nod i taget när alla andra noder jordas, sen gäller <math> \begin{bmatrix} c12=-C12\\ c23=-C23\\ c13=-C13\\ \end{bmatrix} ...95.39</math> pga detta får man i vårt fall att <math> \begin{bmatrix} C10=c11+c12\\ C20=c22+c12\\ C12=-c12\\ \end{bmatrix} ...95.40</math> dvs <math> \begin{bmatrix} C10=\frac{9d^2}{a^2} + (-\frac{3d}{2a})\\ C20=\frac{d^2}{a^2}+ (-\frac{3d}{2a})\\ C12=\frac{3d}{2a}\\ \end{bmatrix} ...95.41</math> Allt måste dock logaritmeras, delas med determinanten och multipliceras med 2\pi\epsilon_0 för att få kapacitansen, nyttan med detta kan verka långsökt men föreklar mängder med algebra om man skulle få för sig at räkna ut det med papper och penna, dessutom kan man implementera tricket i datorprogram och räkna ut kapacitanser för en större mängd laddningar, för lite snyggare avslutning visar jag hela uttrycket där jag börjar med determinanten: <math>Det(p)=ln(\frac{d^2}{a^2})*ln(\frac{9d^2}{a^2})-(ln\frac{3d}{2a})^2...95.42</math> sen måste man enligt V' ovan multiplicera 1/Det(p) med <math>2\pi \epsilon_0...95.43</math> varvid vi får att kapacitanserna är proportionerliga mot <math>\frac{2\pi \epsilon_0}{ln\frac{d^2}{a^2}*ln\frac{9d^2}{a^2}-(ln\frac{3d}{2a})^2}...95.44</math> om vi kallar detta uttryck för k så får vi att <math>C10=k*(ln\frac{9d^2}{a^2} - ln\frac{3d}{2a})...95.45</math> och <math>C20=k*(ln\frac{d^2}{a^2} - ln\frac{3d}{2a})...95.46</math> och <math>C12=k*ln\frac{3d}{2a}...95.47</math> där kapacitanserna enligt logarimlagarna kan skrivas om som <math>C10=k*ln\frac{6d}{a}...95.48</math> och <math>C20=k*ln\frac{2d}{3a}...95.49</math> ==Exempel II, The Flux Capacitor== [[File:Fusion The Flux Capacitor.png|thumb|Fyra laddade stänger i stjärnkoppling]] Jag har nu försökt beräkna kapacitanser hos en samling stänger som är ytterligare en dvs fyra. Utseendet på arrangemanget påminner om en film från 80-talet så jag har kallat bilden "The Flux Capacitor". Utseendet hos bilden påminner också om huvudspänningarna i ett trefassystem (med d som faspänning), arrangemanget blir mekaniskt så om dom liksom skall kunna härbärja runt varandra (annars blir avstånden imaginära). Jag har inget facit på mina beräkningar men villkoret pij=pji från Cheng är en bra indikation på att man kan ha rätt, villkoret kommer alltså ifrån att kapacitans är oberoende av riktning. För att förenkla kodningen kommer jag strunta i att det egentligen handlar om längdintensitets-laddningar (Q/L aka rho_l) och istället köra Q med index, sen kommer jag initialt strunta i att potentialen från en laddad stång går som ln(d/a) där d är avståndet och a radien hos stången och istället skriva d/a, E-fältet för en stång är alltså <math>E=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon_0 r} \hat r...95.50</math> som uppintegrerat och negerat ger potentialen <math>V=-\int_d^a Edr=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon_0}ln\frac{d}{a}...95.51</math> och <math>2\pi\epsilon_0...95.52</math> hoppar jag alltså perliminärt över vilket dock bara innebär att mina potentialer behöver multipliceras med denna term. <math>V10=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{d}{a}+Q_2(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_3(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})...95.53</math> För nästa potentialskillnad kan man teckna <math>V20=Q_0\frac{a}{d}+Q_1(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_2\frac{d}{a}+Q_3(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})...95.54</math> och den sista potentialskillnaden kan man teckna <math>V30=Q_0\frac{a}{d}+Q_1(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_2(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_3\frac{d}{a}...95.55</math> som kan skrivas om enligt <math>V10=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{d}{a}+Q_2\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_3\frac{1}{\sqrt{3}}...95.56</math> För nästa potentialskillnad kan man teckna <math>V20=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_2\frac{d}{a}+Q_3\frac{1}{\sqrt{3}}...95.57</math> och den sista potentialskillnaden kan man teckna <math>V30=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_2\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_3\frac{d}{a}...95.58</math> sen gäller <math>\Q_0=-(Q_1+Q_2+Q_3)...95.59</math> som ändrar ovanstående formler till dessa matrisvärden <math>p= \begin{bmatrix} \frac{d^2}{a^2} & \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.60</math> enligt <math>V=pQ...95.61</math> där vi nu skall ta fram inversen av matrisen p så att vi istället får matrisen c enligt <math>p^{-1}*V=p^{-1}*p*Q=Q=cV...95.62</math> Inversen stavas <math>p^{-1}=\frac{1}{det(p)}* \begin{bmatrix} B11&B21&B31\\ B12&B22&B32\\ B13&B23&B33\\ \end{bmatrix} ...95.63</math> Nu är B-elementen komplement till p-elementen så vi stryker respektive elements rad och kolumn och nyttjar <math>(-1)^{i+j}...95.64</math> varvid vi får <math>B= \begin{bmatrix} (ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2\\ \end{bmatrix} ...95.65</math> Eftersom kapacitans inte har riktning så ska bij vara lika med bji och får man inte detta så är det en bra indikation på att man har gjort fel, fast rent allmänt ska man komma ihåg att när det gäller tal så måste B-matrisen transponeras dvs rader och kolumner måste byta plats för annars blir det fel, matrisen c blir nu <math>c=p^{-1}=\frac{1}{det(p)}*B...95.66</math> där alla cij (i inte lika med j) är samma samtidigt som alla cij (i=j) är samma, om vi nu kopierar ner p så får vi <math>p= \begin{bmatrix} \frac{d^2}{a^2} & \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.67</math> som vi föreklar till elementnummer istället <math>p= \begin{bmatrix} p11&p12&p13\\ p21&p22&p23\\ p31&p32&p33\\ \end{bmatrix} ...95.68</math> och determinaten blir <math>(+1)*p11*(p22p33-p23p32)+ (-1)*p12*(p21p33-p23p31)+ (+1)*p13*(p21p32-p22p31)...95.69</math> eller <math>p11*(p22p33-p23p32)+p12*(p23p31-p21p33)+p13*(p21p32-p22p31)...95.70</math> där p12=p13=P21=p23=p31=p32 och p11=p22=p33, vilket ger <math>p11*(p11^2-p12^2)+p12*(p12^2-p12p11)+p12*(p12^2-p12p11)...95.71</math> Jag blir osäker på det här men när man kryssar vektorer får man det på ovanstående sätt, vi kan dock göra ännu en liten förenkling dvs <math>p11*(p11^2-p12^2)+2p12^2*(p12-p11)...95.72</math> Nu är det alltså ln(pij) som gäller så det är inte bara att multiplicera MEN addition innebär multiplikation av argumentet medans subtraktion innebär att argumentet måste inverteras innan det multipliceras. Determinanten blir således <math>Det(p)=ln{\frac{d^2}{a^2}}*((ln{\frac{d^2}{a^2}})^2-(ln \frac{d}{\sqrt{3}a})^2)+(ln\frac{d}{\sqrt{3}a})^2*(ln{\frac{\sqrt{3}d}{a}})^2...95.73</math> Vi skippar att allt behöver delas med determinanten och tecknar <math>c'=B= \begin{bmatrix} (ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2\\ \end{bmatrix} ...95.74</math> Det är sedan känt att <math>C10=c11+c12+c13...95.75</math> <math>C20=c22+c12+c23...95.76</math> <math>C30=c33+c13+c23...95.77</math> Med andra ord har vi att <math>C10=(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.78</math> <math>C20=(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.79</math> <math>C30=(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.80</math> som kan förenklas enligt <math>C10=(ln(d^2/a^2))^2-3ln(d/\sqrt{3}a)^2-2ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)...95.81</math> <math>C20=(ln(d^2/a^2))^2-3ln(d/\sqrt{3}a)^2-2ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)...95.82</math> <math>C30=(ln(d^2/a^2))^2-3ln(d/\sqrt{3}a)^2-2ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)...95.83</math> eller <math>C10=(ln(d^2/a^2))^2-ln(d/\sqrt{3}a)^6-ln(d/\sqrt{3}a)^2\cdot ln(d^2/a^2)...95.84</math> <math>C20=(ln(d^2/a^2))^2-ln(d/\sqrt{3}a)^6-ln(d/\sqrt{3}a)^2\cdot ln(d^2/a^2)...95.85</math> <math>C30=(ln(d^2/a^2))^2-ln(d/\sqrt{3}a)^6-ln(d/\sqrt{3}a)^2\cdot ln(d^2/a^2)...95.86</math> <math>C12=-c12...95.87</math> <math>C23=-c23...95.88</math> <math>C13=-c13...95.89</math> och enligt c'-matrisen ovan gäller <math>C12=C23=C13=-c12\propto ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.90</math> Delar man alltså dessa värden med determinaten och multiplicerar med <math>2\pi\epsilon_0...95.91</math> Så har man alla kapacitanser. När man specar upp p-matrisen verkar det som om man måste tänka på att E-fälten motverkar varandra för säg att potentialen vid 1 är positiv och potentialen vid 0 är negativ (vilket vi utgår ifrån när vi beräknar vår potentialskillnad) då måste den inducerade spänningen från en "fri" laddning motverka E-fältet mellan 1 och 0 för iom att ingen energi tillförs utifrån så kan inte nån "förstärkning" av E-fältet ske, samma gäller hur elektriska dipoler orienterar sig i ett dielektrikum när de utsätts för ett externt E-fält, dvs de vill inte vara med och motverkar fältet för det är det enda de kan göra. där P2 är punkten där fältet är svagast och P1 är punkten där fältet är starkast och dl är den differentiala längden, dvs vi rör oss mot fältet på samma sätt som en regelrätt arbetsintegral modell <math>W=-\int Fdx...95.16</math> där man rör sig emot fältet, därav minustecknet, i vårt fall med stängerna får vi potentialen <math>V=-\int E \cdot dl=-\int E \cdot dR...95.17</math> detta ger potentialuttrycket för en laddad stång enligt <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{P2}{P1}=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{d}{a}...95.18</math> där a är radien för stången och d avståndet till nästa stång, för potentialen däremellan är ju det vi vill veta. För vårt exempel tänkte jag dock att vi förenklar till nedanstående för att slippa för mycket kodning, hur man än ser det så är i alla fall potentialen beroende av Q och om man behöver kasta om nämnare och täljare så gäller det bara att komma ihåg minus. <math>V=Q \frac{d}{a}...95.19</math> Enligt ovan kan vi också behöva definiera <math>V*2\pi \epsilon_0=V'...95.20</math> för att göra grejerna mer läsbara, slutligen gäller t.ex <math>V_{10}=V_1-V_0...95.21</math> Preliminärt ser nu vårt ekvationssystem ut såhär <math>V10'=-Q_0\frac{d}{a_0}+Q_1\frac{d}{a_1}+Q_2(\frac{3d}{a_2}-\frac{2d}{a_2})...95.22</math> där jag för Q0 nyttjat att Q0 är vår referens och således lägst i potential (jag är väldigt osäker här), för Q2 gäller sedan att vi ju vill ha spänningen mellan ett och noll och dom laddningarna är bundna medans Q2 är fri och det verkar som om Q2 typ förlorar energi till Q1 samtidigt som Q2 också bidrar till potentialen hos Q0, om detta stämmer kan man teckna <math>V20'=-Q_0\frac{3d}{a_0}+Q_1(\frac{d}{a_1}-\frac{2d}{a_1})+Q_2\frac{3d}{a_2}...95.23</math> I ett isolerat system med laddningar gäller sedan laddningskonservering modell <math>Q_0=-(Q_1+Q_2)...95.24</math> vilket gör att vi kan skriva om ekvationerna ovan som <math>V10'=Q_1(\frac{d}{a_0}+ \frac{d}{a_1})+Q_2(\frac{d}{a_0}+\frac{3d}{a_2}-\frac{2d}{a_2})...95.25</math> <math>V20'=Q_1(\frac{3d}{a_0}+\frac{d}{a_1}-\frac{2d}{a_1})+Q_2(\frac{3d}{a_0}+\frac{3d}{a_2})...95.26</math> Eftersom bråken är logaritmer och <math>a_0=a_1=a_2=a...95.27</math> så kan vi skriva <math>V10'=Q_1(\frac{d^2}{a^2})+Q_2(\frac{3d}{2a})...95.28</math> <math>V20'=Q_1(\frac{3d}{2a})+Q_2(\frac{9d^2}{a^2})...95.29</math> Nu har vi alltså en regelrätt matris på formen <math>V=pQ...95.30</math> Men vi vill ha den på formen <math>Q=cV</math> så att vi kan hantera kapacitanser, vad vi behöver göra är således att multiplicera V från vänster med inversen av p (dvs p^-1), då faller ut <math>p^{-1}V=Q=cV...95.31</math> där alltså c är inversen av p, vi kan nu skriva p som <math>p= \begin{bmatrix} \frac{d^2}{a^2} & \frac{3d}{2a}\\ \frac{3d}{2a}& \frac{9d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.32</math> eller <math>p= \begin{bmatrix} p11 & p12\\ p21 & p22\\ \end{bmatrix} ...95.33</math> Nu inverterar vi enligt ovanstående regler, först får vi <math> p^{-1}=\frac{1}{Det(p)}* \begin{bmatrix} A11 & A21\\ A12 & A22\\ \end{bmatrix} ...95.34</math> där A är komplementen till p enligt ovan, detta innebär att A11=+p22, A21=-p12, A12=-p21 och A22=+p11 där jag nyttjat ovanstående regler, determinanten blir sen <math>Det(p)=p11p22-p12p21...95.35</math> där dock p21=p12 pga att kapacitans inte bryr sig om riktning och är reciprokt, med andra ord har vi inversen av p som <math> p^{-1}=\frac{1}{Det(p)}* \begin{bmatrix} p22 & -p12\\ -p12 & p11\\ \end{bmatrix} ...95.36</math> som man kan skriva som <math>p^{-1}=c= \frac{1}{\frac{d^2}{a^2}*\frac{9d^2}{a^2}-(\frac{3d}{2a})^2} \begin{bmatrix} \frac{9d^2}{a^2} & -\frac{3d}{2a}\\ -\frac{3d}{2a}& \frac{d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.37</math> Man kan sen visa att <math> \begin{bmatrix} c11=C10+C12+C13\\ c22=C20+C12+C23\\ c33=C30+C13+C23\\ \end{bmatrix} ...95.38</math> vilket kan inses om man tittar på min bild och en nod i taget när alla andra noder jordas, sen gäller <math> \begin{bmatrix} c12=-C12\\ c23=-C23\\ c13=-C13\\ \end{bmatrix} ...95.39</math> pga detta får man i vårt fall att <math> \begin{bmatrix} C10=c11+c12\\ C20=c22+c12\\ C12=-c12\\ \end{bmatrix} ...95.40</math> dvs <math> \begin{bmatrix} C10=\frac{9d^2}{a^2} + (-\frac{3d}{2a})\\ C20=\frac{d^2}{a^2}+ (-\frac{3d}{2a})\\ C12=\frac{3d}{2a}\\ \end{bmatrix} ...95.41</math> Allt måste dock logaritmeras, delas med determinanten och multipliceras med 2\pi\epsilon_0 för att få kapacitansen, nyttan med detta kan verka långsökt men föreklar mängder med algebra om man skulle få för sig at räkna ut det med papper och penna, dessutom kan man implementera tricket i datorprogram och räkna ut kapacitanser för en större mängd laddningar, för lite snyggare avslutning visar jag hela uttrycket där jag börjar med determinanten: <math>Det(p)=ln(\frac{d^2}{a^2})*ln(\frac{9d^2}{a^2})-(ln\frac{3d}{2a})^2...95.42</math> sen måste man enligt V' ovan multiplicera 1/Det(p) med <math>2\pi \epsilon_0...95.43</math> varvid vi får att kapacitanserna är proportionerliga mot <math>\frac{2\pi \epsilon_0}{ln\frac{d^2}{a^2}*ln\frac{9d^2}{a^2}-(ln\frac{3d}{2a})^2}...95.44</math> om vi kallar detta uttryck för k så får vi att <math>C10=k*(ln\frac{9d^2}{a^2} - ln\frac{3d}{2a})...95.45</math> och <math>C20=k*(ln\frac{d^2}{a^2} - ln\frac{3d}{2a})...95.46</math> och <math>C12=k*ln\frac{3d}{2a}...95.47</math> där kapacitanserna enligt logarimlagarna kan skrivas om som <math>C10=k*ln\frac{6d}{a}...95.48</math> och <math>C20=k*ln\frac{2d}{3a}...95.49</math> ==Exempel III, verklig tvåtrådskapacitans (spegling)== [[File:Fusion 2-Wire Capacitance.png|thumb|Tvåtrådskapacitans]] Bild A kan man tolka enligt tidigare som <math>2\pi \epsilon_0 V_{10}=\rho_0*ln(a/d)+\rho_1*ln(d/a)</math> och pga laddningskoneservering så gäller att <math>\rho_0=-\rho_1</math> så att <math>2\pi \epsilon_0 V_{10}=\rho_1*ln(d/a)^2</math> eller <math>V_{10}=\frac{\rho_1*ln(d/a)^2}{2\pi \epsilon_0 }</math> och eftersom <math>C=\frac{Q}{V}</math> så får man kapacitansen som <math>C=\frac{2\pi \epsilon_0}{ln(d/a)^2}</math> eller <math>C=\frac{\pi \epsilon_0}{ln(d/a)}</math> Denna formel gäller dock bara för d>>a För alla kablar så kan man till exempel ta till nåt som kallas spegling, detta går ut på att man placerar en negativ linjeladdning inuti själva ledaren, principen går ut på att göra ledarens hölje till en yta av konstant potential, potentialen från en laddad ledare kan skrivas (se 95.51) <math>V=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon}ln\frac{r_o}{r}</math> där ro är en radie långt från ledaren, om man då placerar en negativ speglad laddning i den andra ledaren så får man total potential som <math>V=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon}*(ln\frac{r_o}{r}-ln\frac{r_o}{r_i})</math> detta blir till <math>V=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon}*(ln\frac{r_i}{r})</math> som för konstant potential (V) tydligen innebär att kvoten ri/r måste hållas konstant. Dom feta prickarna i B) är linjeladdningarna rho_l, figuren visar sedan att det finns en gemensam vinkel mellan dom två trianglarna POM respektive P'OM där P' är punkten för den speglade laddningen Eftersom ri/r är konstant och vi har en gemensam vinkel så fås rent geometriskt att <math>\frac{r_i}{r}=\frac{a}{d}=\frac{d_i}{a}</math> så att <math>d_i=\frac{a^2}{d}</math> Om vi nu tittar på C) så har vi att <math>d=D-d_i=D-\frac{a^2}{d}</math> som ger en andra ordningens ekvation modell <math>d^2=dD-a^2</math> eller <math>d^2-dD+a^2=0</math> dvs <math>d=\frac{D}{2}+/-\sqrt{(\frac{D}{2})^2-a^2}</math> eller <math>d=\frac{D}{2a}+/-\sqrt{(\frac{D}{2a})^2-1}</math> coshyp kan sedan skrivas <math>cosh^{-1}(x)=x+\sqrt{x^2-1}</math> dvs <math>d=cosh^{-1}(\frac{D}{2a})</math> Kapacitansen hos en verklig tvåtrådskabel är alltså <math>C=\frac{\pi \epsilon}{cosh^{-1}(\frac{D}{2a})}[F/m]</math> Vi kommer komma tillbaka till speglingsmetoder lite senare. =Laddningars energi= [[File:Fusion Charges Potentials.png|thumb|Potentialer andra laddningar inducerar]] Energi stavas <math>W_e=QV..[J]</math> när det gäller punktladdningar så har dom ju enligt ovan potentialen <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> energimässigt relaterat till en annan punktladdning Q2 har dom då energin <math>W_e=\frac{Q_2Q_1}{4\pi \epsilon_0 R}</math> men eftersom Q2 kan ha en potential likväl som Q1 kan ha en potential så blir den elektriska energin <math>W_e=\frac{1}{2}\sum Q_nV_n</math> om man tittar på tre laddningar så har vi dessa kombinationer <math>W_e^\prime=Q1V13+Q1V12+Q2V23+Q2V21+Q3V31+Q3V32</math> där induktionen sker från höger till vänster dvs V13 är till exempel den induktion som sker från laddning 3 till laddning 1, om man bara tittar på att <math>V\propto Q</math> så kan man istället skriva <math>W_e^\prime=Q1Q3+Q1Q2+Q2Q3+Q2Q1+Q3Q1+Q3Q2</math> här ser man att t.ex Q1Q3 finns två gånger så energin bör rimligtvis vara hälften av summan enligt ovan, potentialen vid t.ex Q1 är sedan V1 (skapad av Q2 och Q3) varför summaformeln ovan gäller. ==Integralformel för laddningars energi== Man kan skriva ovanstående summaformel som <math>W_e=\frac{1}{2}\int_{v'} \rho Vdv</math> vilket anges i min bok utan bevis men jag tycker den är enklare att förstå för den visar att en volymladdningstäthet (rho) kan integreras upp över potentialen och laddningens volym, i korthet kan man nog se den som att Q blir volymladdningstätheten uppintegrerat över volymen vilket tom tar hänsyn till om rho och/eller V varierar under integreringen, en mer användbar formel alltså. ===Vektoriell analys av integralformeln=== Eftersom <math>\nabla \cdot D=\rho</math> kan man skriva integralformeln enligt <math>W_e=\frac{1}{2}\int_{v'} \nabla \cdot D Vdv</math> med hjälp av vektorderiveringsregeln där f är en skalär och A en vektor kan man skriva <math>\nabla \cdot(fA)=\nabla f \cdot A + f \nabla \cdot A</math> vilket gör att man kan skriva <math>V\nabla \cdot D=\nabla \cdot (VD)-\nabla V\cdot D</math> We kan då skrivas som <math>W_e=\frac{1}{2}\int_{v'} \nabla \cdot (VD)-\nabla V\cdot Ddv</math> som med hjälp av Gauss teorem kan skrivas om enligt <math>W_e=\frac{1}{2}\oint_{s'} VDds+\frac{1}{2}\int E\cdot Ddv</math> i den första integralen går V som 1/R och D som 1/R^2 varför en areauppintegrering på långt håll gör att den integralen går mot noll, kvar blir alltså <math>W_e=\frac{1}{2}\int E\cdot Ddv</math> ===Elektrostatisk energi hos en kondensator=== En plattkondensator har enligt ovan det elektriska fältet <math>E=\frac{V}{d}(-\hat y)</math> när potentialen är hög på den övre plattan, man kan sedan skriva om ovanstående integralformel enligt <math>W_e=\frac{1}{2}\int \epsilon E^2dv</math> och därmed <math>W_e=\frac{1}{2}\int \epsilon (\frac{V}{d})^2dv</math> och eftersom E-fältet är homogent och konstant under integreringen kan man helt enkelt skriva <math>W_e=\frac{1}{2}\epsilon (\frac{V}{d})^2Sd</math> vilket ger oss <math>W_e=\frac{1}{2}\epsilon S\frac{V^2}{d}</math> eller <math>W_e=\frac{1}{2}\epsilon\frac{S}{d}V^2</math> där vi känner till formeln för en plattkondensator som <math>C=\epsilon\frac{S}{d}</math> dvs vi kan skriva den elektrostatiska energin som <math>W_e=\frac{1}{2}CV^2</math> =Elektrostatiska krafter medels virtual displacement= [[File:Fusion Charges Forces.png|thumb|Visar två olika tänk kring beräkning av intern elektrostatisk kraft]] Jag har lärt mig att det finns två sätt att se på elektrostatiska krafter metoden kallas "virtual displacement" vilket innebär att man fryser antingen Q eller V för att titta på vad som då händer vid en liten förflyttning av en laddning. . . . . . . . . . . . . ==Elektrostatiska krafter med konstant laddning== Vid konstant laddning så blir det arbete (dW) som systemet utför taget från den elektrostatiska energin enligt <math>dW=F_Qdl=-dW_e</math> detta kan skrivas om som <math>\frac{dW_e}{dl}=-F_Q</math> eller <math>F_Q=-\nabla W_e</math> ==Elektrostatiska krafter med konstant potential== Förändringen av energi måste tas från de källor som upprätthåller konstant potential, det arbete systemet utför blir då <math>dW=F_Vdl</math> "Batterierna" levererar då <math>dW_s=\sum dQ_nV_n</math> varför en halv inte finns med här vet jag inte men eventuellt är det inte medelenergi, eftersom det också blir en ändring i elektrostatisk energi måste, pga energiprincipen, då gälla <math>dW+dW_e=dW_s</math> där <math>dW_s=2dW_e</math> ty <math>dW_e=\frac{1}{2}\sum dQ_nV_n</math> och därför får man <math>dW=dW_e</math> varför vi kan skriva <math>dW_e=F_Vdl</math> eller <math>F_V=\nabla W_e</math> =Poisson's och Laplace's ekvation= Poisson's ekvation lyder <math>\nabla^2 V=-\frac{\rho}{\epsilon}</math> som kan härledas från <math>\nabla\cdot E=\frac{\rho}{\epsilon}</math> E är sedan lika med <math>E=-\nabla V</math> dvs <math>\nabla \cdot E=\nabla\cdot (-\nabla V)=\frac{\rho}{\epsilon}</math> som kan skrivas om som <math>\nabla^2V=-\frac{\rho}{\epsilon}</math> om det sen inte finns några laddningar så är rho 0 och då fås Laplace's ekvation dvs <math>\nabla^2V=0</math> =Potential och ytladdningstäthet för en plattkondensator= Då det inte finns några fria laddningar kan vi nyttja Laplace enligt <math>\nabla^2V=\frac{d^2V}{dy^2}=0</math> första integreringen ger då <math>\frac{dV}{dy}=C</math> andra integreringen ger <math>V=Cy+D</math> V(0) är sedan 0 så D går bort, kvar har vi att <math>V=Cy</math> C kan dock fås från första ekvationen ty <math>C=E=\frac{V_0}{d}</math> vilket fås för en plattkondensator då E-fältet är homogent här, med andra ord har vi <math>V=Cy=\frac{V_0}{d}y</math> eller <math>V=V_0 \frac{y}{d}</math> Ytladdninstätheten fås sedan av <math>\rho_s= \hat n \cdot \epsilon E</math> där E egentligen är riktad neråt och alltså i negativ y-led, här avses sen normalvektorn (n) vara riktat in i aktuellt område, för nedre plattan får vi då <math>\hat n=\hat y</math> och för övre plattan får vi <math>\hat n=-\hat y</math> vilket gör att ytladdningstätheten för den nedre plattan blir <math>\rho_s= \hat y \cdot -\hat y \epsilon E=-\epsilon E</math> och för den öen övre plattan blir ytladdningstätheten <math>\rho_s=-\hat y \cdot -\hat y \epsilon E=\epsilon E</math> =Spegling, punktladdning= Om man har en punkladdning ovanför ett jordat jordplan med höjden h så kan man spegla bort jordplanet genom att ansätta en negativ spegelladdning på höjden h under jordplanet, det allmänna avståndet blir då för den övre laddningen <math>R^+=\sqrt{(y-h)^2+x^2}</math> och för den nedre laddningen <math>R^-=\sqrt{(y+h)^2+x^2}</math> i jordplanet är sen y=0 så netto avstånd blir för den övre laddningen <math>R^+=\sqrt{h^2+x^2}</math> och för den nedre laddningen <math>R^-=\sqrt{h^2+x^2}</math> vilket alltså är samma MEN på pga teckenskillnaden hos laddningarna blir potentialen noll ty potentential för en punktladdning kan allmänt skrivas <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> På detta sätt kan man spegla bort jordplanet men man får ett avstånd mellan laddningarna som är 2h istället för h, detta påminner lite om kvartsvågsantenner som underförstår jordplan men egentligen fungerar som dipoler dvs man har lambda/4 över ett antennspröt som har (oändligt stort) jordplan samtidigt som man kan räkna lambda/2 för en dipol. =Spegling, laddade stänger= Det här fallet är knöligare, först måste vi titta på potentialen från en laddad stång som är <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{r_0}{r}</math> där ro bara är nåt tillfälligt avlägset avstånd för potentialen som används för att potentialen på höljet av stången skall ska bli konstant, detta kommer sedan från <math>V=-\int_{ro}^r E\cdot dr</math> ty detta integreras mot E-fältet där <math>E=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0 r}\hat r</math> om ovanstående rho_L ligger utanför stången (som linjeladdning) blir alltså den inducerade potentialen vid stången enligt ovan men om vi nu placerar en spegellinjeladdning (-rho_L) inuti stången för att göra höljet konstant i potential så kan vi skriva summan av potentialerna som <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}(ln\frac{r_0}{r}-ln\frac{r_0}{r_i})</math> där r_i är det avstånd den speglade rho_L (image) har till höljet och r är avståndet från linjeladdningen till höljet, varken r_i eller r är konstant men man kan teckna <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{r_i}{r}</math> enligt bild är sedan rent geometriskt <math>\frac{r_i}{r}=\frac{a}{d}=\frac{d_i}{a}</math> där a är radien hos stången, d är avståndet från den yttre linjeladdningen till centrum på stången och d_i är avståndet från stångens centrum till där vi placerat spegellinjeladdningen (-rho_L), på detta sätt får man sen att <math>d_i=\frac{a^2}{d}</math> för att höljet ska ha konstant potential och iom att man har dessa geometriska förhållanden så kan man spegla bort stången och får att avståndet blir cc-d_i, har man två stänger med samma radie är det enkelt att inse att avståndet mellan linjeladdningarna blir cc-2d_i och utifrån det kan man beräkna faktisk kapacitans för en transmissionskabel enligt <math>C=\frac{\rho_L}{V}...[F/m]</math> vi kallar nu cc-avståndet för D och konstaterar att avståndet mellan de båda linjeladdningarna är <math>D-2d_i</math> men d är avståndet från den ena linjeladdningen till centrum på den andra stången dvs vi kan skriva <math>D=d+d_i</math> där d_i alltså är <math>d_i=\frac{a^2}{d}</math> så att vi får att <math>D=d+\frac{a^2}{d}</math> nu kan vi lösa ut d genom att skriva om ekvationen genom att multiplicera upp d enligt <math>Dd-d^2-a^2=0</math> eller <math>d^2-Dd+a^2=0</math> som ger att <math>d=\frac{D}{2}+/-\sqrt{(\frac{D}{2})^2-a^2}</math> där minus går bort för att d är större än D/2 och vi får <math>d=\frac{D}{2}+\sqrt{(\frac{D}{2})^2-a^2}</math> nu har vi alltså definierat d som en funktion av D och a dvs kända parametrar, nu kan vi nyttja potentailformeln enlig ovan och jag repeterar <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi\epsilon_0}ln\frac{r_i}{r}=\frac{\rho_L}{2\pi\epsilon_0}ln\frac{a}{d}</math> och få potentialen, den här potentialen är emellertid negativ då a<d, vi vänder på uttrycket och får <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi\epsilon_0}ln\frac{d}{a}</math> inversen av denna och borttagande av linjeladdningen ger kapacitansen per meter enligt <math>C=\frac{2 \pi\epsilon_0}{ln\frac{d}{a}}</math> som kan utvecklas till <math>C=\frac{2\pi\epsilon_0}{ln[D/2a+\sqrt{(D/2a)^2-1}]}</math> som tydligen är samma som <math>C=\frac{2\pi\epsilon_0}{cosh(D/2a)}</math> =Spegling, laddade klot= I detta fallet gäller tydligen samma sak dvs <math>\frac{R_i}{R}=\frac{a}{d}=\frac{d_i}{a}</math> men vi kan börja med att titta på potentialen för en laddad sfär, den är <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> där R är radien, men om vi har en punktladdning utanför sfären så blir det potententialen vid ett visst avstånd från punktladdningen dvs på sfärens periferi (som dock inte är konstant), om vi nu placerar en negativ spegelladdning inuti sfären så får den avståndet R_i till sfärens periferi och eftersom den punkladdningen (Q_i) är negativ kan man skriva <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}(\frac{Q}{R}-\frac{Q_i}{R_i})</math> eftersom sfären är jordad så ska detta uttryck bli noll eller <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}(\frac{Q}{R}-\frac{Q_i}{R_i})=0</math> vilket innebär att <math>Q_i=\frac{R_i}{R}Q</math> och R_i/R är a/d vilket ger <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}(\frac{Q}{R}-\frac{Qa}{dR})</math> som gör att man kan skriva om formeln som <math>V=\frac{Q}{4 \pi \epsilon_0 R}(1-\frac{a}{d})</math> d är sedan avståndet från den externa punktladdningen till sfärens mitt, när vi nu har speglat bort höljet kan man få avståndet mellan den externa punktladdningen och den speglade punktladdningen inuti sfären som <math>d-d_i</math> eller <math>d- \frac{a^2}{d}</math> varvid man kan beräkna E-fältet och potentalen i rummet =Randvärdesproblem= Nedanstående randvärdesproblem är lite förenklade för dom handlar bara om olika enkla geometrier som passar med valt koordinatsystem, till exempel är randvärdesproblem i cartesiska koordinater rent rektangulära, i cylindriska koordinatsystem är dom sen cylindriska och i sfäriska koordinatsystem är dom sfäriska. När man gör så kan man alltså få separata isolerade funktioner hos varje parameter/koordinat som kan multipliceras. ==Randvärdesproblem i cartesiska koordinater== =Källor= # David K. Cheng, Field and Wave Electromagnetics, Second Edition, 1989 # Jan Petersson, Lineär Algebra, omkring 1990 [[Kategori:Fysik]] g2s2dko1q5wi49b6oifqex9y7aa4ho5 52432 52431 2022-08-05T16:05:16Z Knoppson 2055 /* Randvärdesproblem */ wikitext text/x-wiki =Inledning= Denna del av min fysiksvammelbok uppkommer pga att det är så många kapitel i ordinarie bok ([[Fysiksvammel med kontrollerad fusion som mål]]), och med mina ynka 1Mb/s tar den också en del tid att ladda. Samtidigt gillar jag elektromagnetisk fältteori (Cheng) bäst så jag vill köra lite parallellt här ty optik anser jag inte har så mycket med fusionsforskning att göra även om det är (måttligt) intressant i sig. Jag skapade alltså textmassan till min ordinarie bok för flera år sedan men nu är jag mer intresserad av andra delar av fysiken samtidigt som jag har typ 30 kapitel kvar att skriva av, addera bilder och förstå hos ordinarie bok. ='''VEKTORLÄRA'''= Vektorer är sådana som har både riktning och storlek, ett exempel på en vektor är kraft. =Kapitel LXXXI, Skalärprodukt= [[File:Fusion Vector.png|thumb|Skalärprodukt, cosinusteorem och kryssprodukt]] Skalärprukt definieras enligt <math>A \cdot B=ABcos(\alpha)...81.1</math> där A och B är två vektorer med samma angripspunkt (kan alltid parallellförflyttas) och med vinkeln alpha emellan. Jag har hittat på en egen tolkning av skalärprudukt där man eventuellt kan se skalärprodukt som ett mått på hur två vektorer samverkar, om svaret är negativt så motverkar dom varandra och om svaret är positivt så samverkar dom. Om vi säger att ena vektorn (A) ligger horisontellt och andra vektorn (B) mindre än 90 grader därifrån, då är cosinus positiv och man kan kanske se det som att vektorernas angripspunkt, som vi kan kalla origo, i detta fallet flyttas in i första eller fjärde kvadranten, i fallet att mellanliggande vinkel är större än 90 grader blir cosinius negativ men här är det inte klockrent att origo åker in i andra eller tredje kvadranten för det beror på hur stark B är i förhållande till A, om vinkeln närmar sig 180 grader blir det dock sannolikt. ==Bevis av cosinusteoremet== Med hjälp av skalärprodukt kan man bevisa cosinusteoremet. Föreställ Er att vi har två vektorer där den ena (A) pekar horisontellt åt höger och den andra (B) i första kvadranten dvs också åt höger men med en vinkel som är större än noll men mindre än 90 grader, denna skillnadsvinkel kallar vi alpha. Adderar man vektoriellt A med B får man helt enkelt resultanten C och denna i kvadrat kan tecknas <math>C^2=(A+B)^2=A^2+B^2+2ABcos(\alpha)...81.2</math> Nu är alltså mellanliggande vinkel alpha MEN cosinusteoremet avser mellanliggande vinkel vid förskjutning av vektorerna så att dom biter varandra i svansen (inte "normal" mellanliggande vinkel alltså), detta gör så att cosinusteoremet blir riktigt dvs <math>C^2=A^2+B^2-2ABcos(\beta)...81.3</math> där beta är inre vinkeln. Jag skulle vilja säga att vinklarna vad beträffar kryssprodukt och skalärprukt ALLTID avser mellanliggande vinkel MEN det som då också gäller är att vektorerna alltid är tail-to-tail dvs börjar i samma angripspunkt. ==Exempel på användning av skalärprodukt== Säg att du har en vektor A enligt <math>A=A_x\hat x + A_y\hat y + A_z\hat z...81.4</math> Om vi nu vill ha fram en vektor B som är vinkelrät mot denna så gäller ju <math>A\cdot B=0...81.5</math> ty cosinus är noll. Jag var skeprtisk till detta idag och försökte klura ut det för hela rummet men det blir svårt att tänka då så om man bara nyttjar ett plan så blir det lättare dvs vi droppar Az, då blir skalärprodukten av A och B följande <math>Ax*Bx+Ay*By...81.6</math> och om <math>A=[2;3]...81.7</math> vilket är ett privat sätt att skriva (cartesiska vektorer) så gäller att B kan vara typ <math>B=[3;-2]...81.8</math> för då blir skalärprodukten <math>2*3+3*(-2)=0...81.9</math> Vinkeln mellan y-axeln och vektorn A är <math>atan(2/3)...81.10</math> vinkeln mellan y-axeln och vektorn B är <math>atan(3/2)...81.11</math> och <math>atan(2/3)+atan(3/2)=90 grader...81.12</math> V.S.V =Kapitel LXXXII, Kryssprodukt= Den andra varianten av vektoriell multiplikation kallas kryssprodukt. Kryssprodukt är inte helt lätt att förstå tycker jag men den grundar sig på att två vektorer multipliceras på ett speciellt sätt så att produkten bygger upp ett parallellogram samtidigt som den skapar en ny enhetsvektor (n) normal till parallellogrammet. Riktningen på den nya vektorn följer högerhandsregeln dvs om höger tumme pekar i ena vektors riktning och pekfingret i det andra så är övriga fingrars riktning lika med vektorns, typ. Vi kommer återkomma till kryssprodukt när det gäller nåt som kallas rot eller curl men här nöjer jag mig med att konstatera <math>AXB=\hat n|ABsin(\alpha)|...82.1</math> där alpha är vinkeln mellan vektorerna, högerledet är alltså inget annat än arean hos ett parallellogram vars "höjd" ju är ~sin(alpha) med en enhetsvektor (n tak) vilkelrätt mot parallellogrammets yta. ==Exempel på användning av kryssprodukt== Om vi vill räkna ut en parallell vektor till A så kan vi sätta att <math>AXB=0...82.2</math> ty vi har sinus mellan vektorerna, med andra ord gäller <math>(A_yB_z-A_zB_y)\hat x + (A_zB_x-A_xB_z)\hat y + (A_xB_y-A_yB_x)=0...82.3</math> Om nu <math>A=[1;1;1]...82.4</math> så ger det att <math>1...Bz-By=0...82.5</math> <math>2...Bx-Bz=0...82.6</math> <math>3...By-Bx=0...82.7</math> 1 ger att By=Bz som insatt i 3 ger Bz=Bx (2 behövs inte, överbestämt ekvationssystem) så vi har att Bx=Bz=By dvs vektorn B kan skrivas <math>B=b[1;1;1]...82.8</math> där b bara är ett tal vars alla varianter genererar en vektor som är parallellt med A, trivialt svar men tricket är användbart. =Kapitel LXXXIII, Vektordefinitioner= [[File:Fusion Vector Definition.png|thumb|Definition av två vektorer]] Om vi definierar en vektor på följande sätt <math>A=A_x\hat x + A_y\hat y + A_z\hat z...83.1</math> så har vi genast nyttjat det mest vanliga koordinatsystemet dvs de Cartesiska, sen kan vi definiera <math>B=B_x\hat x + B_y\hat y + B_z\hat z...83.2</math> där i båda fallen "hattarna" är enhetsvektorer som bara har riktning men "inget" belopp (nåväl, 1 har dom i belopp) Nyttjar vi nu skalärprodukt enligt ovan så får vi att <math>A\cdot B=A_xB_x+A_yB_y+A_zB_z...83.3</math> ty bara komponeter i samma rikting multipliceras vilket är samma som att alpha ovan är 0 grader (ty koordinatsystemet är ortogonalt dvs vinkelrätt). Kryssprodukt är lurigare för enligt ovan är det sinus för mellanliggande vinkel som gäller men det gör ju att <math>\hat x * \hat x=0...83.4</math> ty vinkeln mellan dom är 0, bara vinkelräta komponenter kommer alltså med dvs <math>\hat x * \hat y=1...83.5</math> samtidigt som <math>\hat y * \hat x=-1...83.6</math> till exempel. Kryssprodukten <math>AXB...83.7</math> blir alltså, när man betänker att högerhandsregeln gäller dvs om man nyttjar höger hand och tumme för ena vektorn samt pekfingret för andra vektorn då pekar fingrarna i positiv riktning: <math>AXB=(AyBz-AzBy)\hat x + (AzBx-AxBz) \hat y + (AxBy-AyBx) \hat z...83.8</math> Som faktiskt är rätt lätt att räkna ut ty efter xy kommer positivt z enligt högerhandsregeln och efter zx så kommer positivt y medans efter xz kommer negativt y för nu går vi runt åt andra hållet, typ Refererat till ovanstående bild kan man teckna <math>A=A_x \hat x + A_y \hat y...83.9</math> och <math>B=B_x \hat x + B_y \hat y...83.10</math> cosinus för mellanliggande vinkel b-a blir sedan <math>Re[e^{j(b-a)}]...83.11</math> som är samma som <math>Re[e^{jb}*e^{-ja}]...83.12</math> dvs <math>Re[(cos(b)+jsin(b))*(cos(-a)+jsin(-a))]...83.13</math> eller <math>Re[(cos(b)+jsin(b))*(cos(a)-jsin(a))]...83.14</math> vilket ger <math>cos(b)cos(a)+sin(b)sin(a)==cos(b-a)...83.15</math> om vi nu tittar på att vi har <math> \begin{bmatrix} cos(a)=\frac{A_x}{A}\\ sin(a)=\frac{A_y}{A}\\ cos(b)=\frac{B_x}{B}\\ sin(b)=\frac{B_y}{B}\\ \end{bmatrix} ...83.16</math> så kan vi teckna <math>cos(b-a)=\frac{B_xA_x}{|AB|}+\frac{B_yA_y}{|AB|}...83.17</math> ty A och B är beloppet av vektorerna, detta ger <math>|AB|cos(b-a)=A_xB_x+A_yB_y...83.18</math> V.S.V Personligen tycker jag komplexa tal är en härligt smidig genväg till att härleda, och komma ihåg, trigonometriska formler som jag i alla fall aldrig lyckats lära mig, sen tror jag att samma resonemang kan användas för bevis av kryssprodukt men jag avstår från det och säger bara att härledningen av skalärprodukten av godtyckligt vinklade vektorer ger ett nästan trivialt svar som lite är bortanför teorin modell att skalärprodukten är produkten av längderna hos vektorerna gånger cosinus av mellanliggande vinkel, tycker faktiskt att det är lite svårt att se att det allmänt mynnar ut i ovanstående typ AxBx bara osv. Känner plötsligt för att bevisa kryssprodukt också för vi kan använda samma bild, nu gäller dock sinus dvs <math>sin(b-a)=Im[e^{jb}*e^{-ja}]...83.19</math> vilket ger <math>Im[(cos(b)+jsin(b))*(cos(a)-jsin(a))]...83.20</math> där vi samlar ihop de imaginära bitarna och får <math>-cos(b)sin(a)+cos(a)sin(b)==sin(b-a)...83.21</math> dvs <math>sin(b-a)=-\frac{B_xA_y}{|AB|}+\frac{A_xB_y}{|AB|}...83.22</math> vilket ger <math>|AB|sin(b-a)=A_xB_y-B_xA_y...83.23</math> vilket är helt riktigt förutom att kryssprodukt definieras enligt <math>\hat n |AB|sin(b-a)...83.24</math> där n-tak är den ortogonala riktingen jämför med det plan vektrorerna A och B ligger i, i detta fallet gäller <math>\hat y |AB|sin(b-a)=(A_xB_y-B_xA_y)\hat y...83.25</math> V.S.V =Kapitel LXXXIV, Koordinatsystem= [[File:Fusion Coordinate Systems 2.png|thumb|Olika koordinatsystem]] Jag har fått lära mig av Cheng att tre olika koordinatsystem räcker för de flesta fall, dessa tre är: 1) Cartesiska koordinater (x, y, z) 2) Cylindriska koordinater (r, phi, z) 3) Sfäriska koordinater (R, theta, phi) De cartesiska koordinaterna känner vi igen, cylindriska koordinater innebär att rymden antas cylindrisk där r är radien, phi är vinkeln mellan x och r och z är höjden, sfäriska koordinater innebär att rymden antas sfärisk där R är en rymd-radie, theta är vinkeln mellan z och dit rymd-radien pekar ovanifrån och ner och phi är vinkeln mellan x och positionen för R. Man kan teckna de olika koordinatsystemens differentiella längdelement i samma ordning som ovan: <math>dl=dx\hat x + dy\hat y + dz\hat z...84.1a</math> <math>dl=dr\hat r + rd\phi \hat \phi + dz\hat z...84.1b</math> <math>dl=dR\hat R + Rd\theta \hat \theta + Rsin(\theta)d\phi\hat \phi...84.1c</math> Ett godtyckligt längdelement kan alltså allmänt tecknas <math>dl=h_1du_1\hat u_1+h_2du_2\hat u_2+h_3du_3\hat u_3...84.2</math> där h-parametrarna kallas metriska koefficienter som för Cartesiska koordinater enligt ovan är <math>h_1=h_2=h_3=1...84.3</math> och för cylindriska coordinater är <math>h_1=1, h_2=r, h_3=1...84.4</math> samt för sfäriska koordinater är <math>h_1=1, h_2=R, h_3=Rsin(\theta)...84.5</math> Den första är enkel att förstå för om man vill göra en integrering i hela rummet måste man göra den längs alla koordinater, samma princip kan dock tilldelas de andra koordinatsystemen. Jag är mycket dålig på att rita mer komplexa saker, det är lite sorgligt men jag vill ändå gå vidare och måste försöka beskriva med ord åtminstone så länge dvs ett ytelement hos de olika koordinatsystemen kan tecknas (observera sedan att en normalkomponent till ytan används som alltid pelkar ut från ytan). <math>dS_z=dxdy\hat z...84.6</math> detta är alltså ett ytelement i xy-planet vars normal pekar enligt z-axeln (samma princip gäller övriga koordinater), sen har vi för det cylindriska koordinatsystemet <math>dS_r=rd\phi dz \hat r...84.7a</math> <math>dS_\phi=drdz \hat \phi...84.7b</math> <math>dS_z=rd\phi dr \hat z...84.7c</math> r dphi är det metriska vinkelsegmentet som blir av vinkeldifferentialen, och för det sfäriska koordinatsystemet där Rsin(theta) kan projiseras som lilla r <math>dS_R=Rsin(\theta) d\phi Rd\theta \hat R...84.8a</math> <math>dS_\theta=Rsin(\theta) d\phi dR \hat \theta...84.8b</math> <math>dS_\phi=dR Rd\theta...84.8c</math> de olika volymselementen blir sedan <math>dV_{xyz}=dxdydz...84.9a</math> <math>dV_{r\phi z}=drrd\phi dz...84.9b</math> <math>dV_{R \theta \phi}=dRRd\theta Rsin(\theta)d\phi=R^2sin(\theta)dRd\theta d\phi...84.9c</math> =Kapitel LXXXV, Skalär trippelprodukt= Skälär trippelprodukt kan tecknas <math>A\cdot (BXC)=B\cdot (CXA)=C\cdot (AXB)...85.1</math> Observera rotationen åt höger, man kan tänka sig en variant, om man gillar determinanter, genom att hänvisa till Sarrus regel enligt nedan för då har man att alla tre vektorerna A, B, C ingår och ordningen på vektorerna kommer bara innebära att rader kastas om enligt högerhandsregeln. A skalärt med BXC kan alltså tecknas: <math>A\cdot BXC= \begin{vmatrix} Ax & Ay & Az\\ Bx & By & Bz\\ Cx & Cy & Cz\\ \end{vmatrix} ...85.2</math> Där jag precis kommit på ett enkelt sätt att beräkna determinanten nästan utan Sarrus regel. Om man är ute efter komponenterna i "Ax-riktning" kan man stryka dess rad och dess kolumn samt körra Sarrus på "komplementet" samma gäller till exempel "Ay-riktning", då ser man genast att determinaten blir <math>Ax(ByCz-BzCy)+Ay(BxCz-BzCx)+Az(BxCy-ByCx)...85.3</math> dvs skalärprodukten av A med BXC, där dock Ay har fel tecken men det återkommer jag till. =Kapitel LXXXVI, Vektoriell trippelprodukt= Denna är svårare att bevisa men jag hänvisar till Cheng (s18), beviset går lite ut på att man delar upp A i en parallell och vinkelrät komponent gentemot BXC-arean, i vilket fall blir svaret <math>AX(BXC)=B(A\cdot C)-C(A\cdot B)...86.1</math> Kallas också för "The BAC-CAB Rule". Spontant känns det lite knepigt hur man kan kryssa en vektor A med en annan vektor (BXC blir en annan vektor) så att alltihopa blir en skalär. =Kapitel LXXXVII, Gradient= [[File:Fusion Gradient.png|thumb|Gradienten hos ett skalärt fält]] Gradienten hos ett vektorfält innebär en vektor som pekar ut maximala "rate of change" ihop med riktningen hos en skalär förändring, gradienten definieras <math>\nabla V=\hat n \frac{dV}{dn}...87.1</math> där dV är ändringen av V längs en normalvektor till "potentialplanet", man kan skriva om detta enligt <math>\frac{dV}{dl}=\frac{dV}{dn}\frac{dn}{dl}=\frac{dV}{dn}cos\alpha=\frac{dV}{dn}\hat n \cdot \hat l ...87.2</math> dvs man kan skriva <math>dV=\nabla V \cdot dl...87.3</math> där dl är en vektor som inte nödvändigtmässigt måste vara vinkelrät mot planet och nabla definieras som <math>\nabla=\frac{d}{dx}\hat x +\frac{d}{dy}\hat y +\frac{d}{dz}\hat z...87.4</math> i Cartesiska koordinater och är en deriveringsoperator där till exempel <math>\nabla V...87.5</math> kan skrivas <math>\nabla V=\frac{dV}{dx}\hat x +\frac{dV}{dy}\hat y +\frac{dV}{dz}\hat z...87.6</math> Det är viktigt att inse att gradienter bara finns för skalärer, inte för vektorer alltså, allmänt kan man teckna gradienten för de olika koordinatsystemen enligt <math>\nabla V=\frac{dV}{h_1du_1}\hat u_1 +\frac{dV}{h_2du_2}\hat u_2 +\frac{dV}{h_3du_3}\hat u_3...87.7</math> Jag laddar upp en bild på en potential enligt <math>V=e^{-x^2}...87.8</math> som har en gradient enligt definitionen ovan dvs <math>\frac{dV}{dx} \hat x=-2xe^{x^2} \hat x...87.9</math> där alltså gradienten är längs x-axeln och jag köper inte det för Gaussklockan har en gradient i y-led anser jag ty potentialen närmar sig ett maxima där och den gör det ganska fort (även om derivatan är noll där). Jag sparar detta korkade uttalande som refeferens för idag tror jag att jag kom på vad gradient faktiskt är, gradient verkar visa på hur funktionen/skalären växer som mest och i vilken riktning (hos variabeln?) I bifogad bild ser man hur jag räknat ut gradienten som ALLTID går längs med x-axeln (för det är det enda som går att derivera...), för mig känns detta fortfarande inte riktigt men man kan konstatera att gradienten i alla fall visar åt vilket "håll" i kurvan det verkligen händer nåt i y-led, rör man sig utmed x-axeln på detta sättet händer det en massa med potentialen när man närmar sig x=0. =Kapitel LXXXIIX, Divergens= [[File:Fusion Divergence.png|thumb|Visar hur vektorfält kan divergera]] Divergens definieras genom att man sätter en liten låda vinkelrätt mot vektorfältet, om då antalet flödeslinjer ut ur lådan är färre än antalet flödeslinger in så har man en "sink" där inne och därmed divergens, om antalet flödeslinjer ut ur lådan är större än in i lådan så har vi uppenbarligen en "source" där inne, är antalet flödeslinjer samma så är det ett divergensfritt eller så kallat "soloidalt" fält vi har. Ett typexempel på divergens är <math>\nabla\cdot E=\frac{\rho}{\epsilon_0}...88.1</math> vilket innebär att E-fältet divergerar i laddningar (rho=laddningsdensitet) som man kan se som att fältlinjerna landar i laddningar som ju finns diskret modell till exempel elektroner, samtidigt gäller <math>\nabla\cdot B=0...88.2</math> vilket visar att det inte finns några magnetiska laddningar för B-fältet biter alltid sig själ i svansen, så B är soloidalt. Divergens är en skalär, den har ingen riktning men är positiv för intern "source" och negativ för intern "sink", den är måttet på styrkan hos dessa källor. För Cartesiska koordinater kan man skriva <math>\nabla \cdot A=\frac{dAx}{dx}+\frac{dAy}{dy}+\frac{dAz}{dz}...88.3</math> Allmänt kan man teckna divergensen map de olika koordinatsystemen enligt <math>\nabla \cdot A=\frac{1}{h_1h_2h_3} [\frac{d(h_2h_3A_1)}{du_1}+\frac{d(h_1h_3A_2)}{du_2} +\frac{d(h_1h_2A_3)}{du_3}]...88.4</math> =Kapitel LXXXIX, Rotation= [[File:Fusion Curl Example.png|thumb|Anoddiagram för en rördiod]] Cirkulation är en linjeintegral av ett vektorfält runt en sluten kontur. Man kan nog se det som ett arbete där dock arbetet runt en sluten kontur är 0 för om man kommer tillbaka till punkten man började med så har man inte uträttat nåt arbete ty lägeenergin är samma. Rotation är cirkulationen per ytenhet när ytan går mot noll, jag hittar inget riktigt enkelt sätt att förklara detta annat är att riktningen hos rotationen följer högerhansdsregeln dvs normalvektorerna är riktade ut från ytan. Rotation följer kryssproduktregeln ovan men är nu lite mera lurig pga nabla, men om vi i 81.12 byter A mot typ d/dx och B mot A så får vi <math>\nabla X A=(\frac{dAz}{dy}-\frac{dAy}{dz})\hat x +(\frac{dAx}{dz}-\frac{dAz}{dx}) \hat y + (\frac{dAy}{dx}-\frac{dAx}{dy}) \hat z...89.1</math> Finns det rotation så finns det ett virvelfält i vektorfältet, exempelvis gäller i statiska fall <math>\nabla X B =\mu_0I...89.2</math> där virvelkällan verkar utläsas B (magnetfältet runt till exempel en ledare) medans det i själva verket är I som ger B så den så kallade "virveln" motsvarande strömmen I ger alltså magnetfältet. Fast samma gäller egentligen för Gauss lag sprungen ur <math>\nabla \cdot E=\frac{\rho}{\epsilon_0}...89.3</math> dvs <math>\oint E\cdot dS=\frac{Q}{\epsilon_0}...89.4</math> som innebär flödet av E genom den slutna ytan S där man ser att det naturligtvis är laddningen som ger E-fältet och inte tvärtom. Allmänt kan man räkna ut rotationen på följande sätt <math>\nabla X A=\frac{1}{h_1h_2h_3} \begin{vmatrix} h_1u_1 & h_2u_2 & h_3u_3\\ \frac{d}{du_1} & \frac{d}{du_2} & \frac{d}{du_3}\\ h_1A_1 & h_2A_2 & h_3A_3\\ \end{vmatrix} ...89.5</math> Kom annars på ett roligt exempel, om Ni tittar på bilden på rördioden ovan så kan man teckna ett vektorfält A enligt <math>A=U_a\hat x + pU_a^{3/2} \hat y...89.6</math> och tar vi rot på detta får vi <math>\nabla X A=(0-0)\hat x+(0-0) \hat y+ (dAy/dx-dAx/dy) \hat z...89.7</math> dvs <math>\nabla X A=(3/2p\sqrt{Ua}-0) \hat z...89.8</math> dvs vi har fått en vektor i z-riktning (ut från pappret i detta fallet) på <math>\frac{3}{2}p\sqrt{Ua}...89.9</math> vilket är samma som konduktansen ty vi har deriverat Ia med avseende på Ua, vänder man sedan på uttrycket får man nåt välkänt dvs rp. =Kapitel XC, Vektoriell derivering= Vektoriell derivering följer i princip vanlig produktderivering enligt <math>(xy)'=x'y+xy'...90.1</math> Fast i vektorform skriver vi <math>\nabla (Af)=(\nabla \cdot A)f + A \cdot \nabla f...90.2</math> där A är en vektor och f en skalär. =Kapitel XCI, Gauss's teorem (aka divergensteoremet)= [[File:Fusion Divergence Example.png|thumb|Vattenflöde runt en sten]] Teoremet säger <math>\int_V \nabla \cdot A dv=\oint_S A\cdot dS...91.1</math> Jag brukar se det som att det minskar med en dimension, teoremet kan skrivas om enligt <math>(\nabla \cdot A)_j\Delta v_j=\oint_{sj} A \cdot dS...91.2</math> där delta vj är en liten volym bunden av sj och avses gå mot noll (kan inte teckna limes snyggt) och när det gör det övergår uttrycket i divergensteoremet, man kan se det som att volymsintegralen över en divergens motsvaras av flödet av samma vektor genom en sluten yta. Eftersom jag har svårt att fatta vad detta verkligen innebär så har jag tänkt så det knakar idag, först kan vi börja med något känt dvs jag går händelserna i förväg lite igen och tecknar <math>\nabla \cdot D=\rho...91.3</math> där rho är laddningsdensiteten och D kallas för den elektriska flödestätheten [C/m^2]. Volymsintegralen av denna blir alltså laddningen Q vilket enligt teoremet är samma som <math>Q=\oint D\cdot dS...91.4</math> som man eventuellt kan tolka som att en innesluten laddning Q ger ett fält vinkelrätt mot den slutna yttre ytan motsvarande D. Fast detta var inte så mycket vad jag tänkte på idag, jag tänkte snarare på vad divergens eventuellt verkligen är så jag blev att tänka på en sten i en liten bäck, ta bort stenen och vattnet bara flödar rakt fram, sätt dit stenen och vattnet "divergerar" runt stenen, eller hur? Detta kan mycket eventuellt tecknas <math>\int \nabla \cdot u dv=\oint u \cdot dS...91.5</math> där u är vattnets hastighet eller <math>u=\frac{Vol}{m^2*s}=m/s...91.6</math> dvs hastigheten av vattnet är samma som flödestätheten per sekund, om vi nu stipulerar nåt roligt här dvs <math>\nabla \cdot u=\rho_m...91.7</math> där rho_m helt enkelt är densiteten hos stenen, då får vi <math>kg=\oint u \cdot dS...91.8</math> tittar man på denna formel och jämför med D-formeln ovan så inser man att i det förra fallet så ger nåt som kallas laddning (Q) ett D-fält, här ger nåt som kallas massa ett u-fält samtidigt som enheten blir Vol/s dvs flöde, dock har vi beräknat en sluten ytintegral som inte är samma som nåt som bara flöder genom en yta. Om kg (eller rho) ger upphov till ett fält och vi avlägnsnar oss en bit ifrån klumpen då kan man se klumpen som en punktkälla och en punktkälla ger på samma sätt som Q upphov till ett fält som är vinkelrätt ytan där man beräknar fältet, men andra ord kan man eventuellt nyttja formeln på lite längre avstånd och säga att <math>u=\frac{kg}{4\pi R^2}...91.9</math> vilket påminner om nåt som är sant för en punktkälla av laddning dvs <math>D=\frac{Q}{4\pi R^2}...91.10</math> under förutsättning att det finns nåt som kg/m^2 :D Det slog mig idag att stenen förmodligen inte orsakar nån divergens för divergens, som jag har förstått det, innebär att det finns en källa (source) eller sänka (sink) i vektorfältet och ovanstående teoretiserande behandlar mest hur vektrorfältet "styrs om" vilket ju innebär att det inte varken försvinner u eller tillkommer u men jag tror faktiskt att det gör det för innan stenen har vi en viss flödestäthet (eller hastighet), vid/runt stenen har vi en högre hastighet för vattnet passerar nu i en trängre passage samtidigt som mängden vatten per tidsenhet måste vara samma för att inte ån skall flöda över. Då har vi i alla fall en förändring av u motsvarande en hastighetsökning hos vattnet som är beroende av hur mycket åns tvärssnittsarea har minskat pga stenen. u divergerar då, eller? Jag tycker det för det har faktiskt tillkommit u pga att stenen gjort passagen smalare och divergens handlar ju om en påverkan på ett vekttorfält motsvarande source/sink så om u ökar så har vektorfältet u onekligen påverkats. Ett annat sätt att se på speciellt source/sink i å-fallet kan eventuellt vara att vi har två fall där source består av en liten tillströmmande bäck och sink består av ett hål helt enkelt i ån där vatten bara försvinner. Tydligare source/sink hos en divergens kan jag inte komma på. Men hur blir det med divergensen i det här fallet? Divergensen enligt ovan måste ju nästan vara av typen x-densitet (jag kallar alla /m^3-enheter för densiteter, /m¨2-enheter blir då tätheter och /m-enheter blir intensiteter vilket jag tycker är käckt) ty den integreras ju upp volymmässigt för att ge nåt. Fast kanske mass-densitet fortfarande funkar? Det kluriga är dock fortfarande oint-biten som ju ger massa/m^2. Det är kul att spekulera när man inte förstår nåt :) Och nu har jag precis lagt till en bild ovan där vår sten är kilformad likt ett cirkelsegment. Detta får till följd att hastighetsvektorn u är vinkelrät mot normalvektorn från stenens kanter (bortanför ändan), detta gör eventuellt sedan att den slutna integralen blir öppen för runt alla sidor utom baksidan är normalkomponenten av hastighetsvektorn noll, den enda gången det finns en normalkomponent hos hastighetsvektorn relativt stenens yta är på baksidan av stenen där det dessutom skapas turbulens. Man kan eventuellt teckna systemet enligt följande: <math>dS=hrd\phi \hat r...91.11</math> där h är djupet hos ån, sen är <math>u= u_r\hat r+u_\phi \hat \phi...91.12</math> skalärprukten blir då <math>u \cdot dS=hru_rd\phi...91.13</math> här ser man också att den självklara komponenten längs med phi går bort pga skalärproduktens inneboende egenskap, integrering ger <math>\oint u \cdot dS=\int_{-\phi}^{\phi} hru_rd\phi...91.14</math> för bara på baksidan av stenen finns en hastighetskomponent som är vinkelrät mot stenens yta, detta ser sen enkelt ut om det inte vore för att <math>u_r=u_r(\phi)...91.15</math> för strömningshastigheten är naturligtvis beroende av phi[0;a] som jag skrivit i bilden och en lekfull approximation kan vara <math>u_r=u_r*cos(\alpha-\phi)...91.16</math> dar man kan se att om phi är "a" så är ur=ur (ingen hastighet går alltså förlorad) men om phi är 0 så går hastighet förlorad på ett sätt där om a är stor (bred sten) så är hastigheten bakom stenen ännu mindre (förmodligen faktiskt noll vid phi=0), så vi har att <math>\Phi=\int_{-\phi}^{\phi} hr u_r cos(\alpha -\phi)d\phi...91.17</math> där Phi nu är flödet för den slutna integralen har "öppnat upp sig" :) Detta kan skrivas om enligt <math>\Phi= hr u_r \int_{-\alpha}^{\alpha}cos(\alpha -\phi)d\phi...91.18</math> eller <math>\Phi= -hr u_r sin[\alpha -\phi]_{-\alpha}^{\alpha}...91.19</math> vilket är samma som <math>\Phi=hr u_r sin(2 \alpha)...91.20</math> fast vad jag egentligen ville räkna ut var u_r alldeles innan stenens baksida, vi kan ta en annan falang ur fysiken för detta och nyttja den så kallade kontinuitetsekvationen som för inkompressibel vätska och icke-turbulent strömning ger om vi kallar strömningshastigheten in mot stenen för u0 och åns bredd utan sten för areamässigt S0 samt Sr för arean hos stenen alldeles innan vattnet passrar baksidan, då får vi <math>u_0S_0=u_r(S_0-S_r)...91.21</math> dvs ur är då <math>u_r=u_0\frac{S_0}{S_0-S_r}...91.22</math> Jag propsar inte på att jag har rätt för jag tycker mest det är kul att spekulera amatörmässigt, MEN jag tror vi kan vara överens om att flödet [Vol/s] i en å med konstant bredd är "opåverkbart" dvs oberoende av om det ligger en större sten där i ån eller inte, med andra ord blir strömningshastigheten runt stenen högre än innan stenen där alltså strömningshastighet är samma som flödestäthet vilket kan ses som att (flödes)tätheten runt själva stenen blir högre om samma mängd vatten per sekund skall kunna ta sig fram trots stenen. =Kapitel XCII, Stoke's teorem= [[File:Fusion Circulation Example.png|thumb|Visar en kurvintegral runt en kvartcirkel]] Teoremet säger <math>\int_S \nabla X A dS=\oint_C A \cdot dl...92.1</math> Även här brukar jag se det som att det minskar med en dimension, teoremet kan skrivas om enligt <math>(\nabla X A)_j \cdot (\Delta s_j)=\oint_{Cj} A \cdot dl...92.2</math> där delta sj är en liten yta bunden av Cj och avses gå mot noll (kan inte teckna limes snyggt) och när det gör det övergår uttrycket i Stoke's teorem, man kan se det som att ytintegralen över en rotation motsvaras av cirkulationen (eller eventuellt "arbetet") av samma vektor runt en sluten kontur. Här fattar jag dåligt för om arbetet mellan två punkter kan skrivas <math>q\int_{P1}^{P2}E\cdot dl=\int_{P1}^{P2}F\cdot dl...92.3</math> och om P2=P1 så har vi bara gått ett helt varv från typ toppen av ett berg ner och upp igen i dalen samtidigt som vinsten i lägesenergi då är exakt noll, dvs <math>\oint F_ldl=0...92.4</math> men teoremet stipulerar att cirkulationen naturligtvis inte alltid är noll men varför inte ty netto arbete jag beskriver är uppenbarligen noll, jag får inte riktigt ihop det här men vi kan leka lite med ett fält som har rotation modell <math>F=y^2\hat x + x^2 \hat y...92.5</math> för om vi tar rotationen på detta så får vi att det bara blir en z-komponent modell <math>\nabla X F=(2x-2y)\hat z...92.6</math> om vi sen stoppar in detta i arbetsintegralen ovan så får vi <math>\oint F_xdx=y^2[x_2-x_1]...92.7</math> där x2=x1 ty vi går ju runt vilket alltså fortfarande ger en integral som är noll, nej jag fattar fortfarande inte det här även om jag fattar att netto arbete om man släpar runt på nåt och kommer tillbaka till samma punkt är exakt noll. Vi får titta på ett exempel av Cheng dvs exempel 2.14: Om vi har vektorfältet <math>F=xy \hat x-2x \hat y...92.8</math> och önskar beräkna den öppna linjeintegralen <math>\int_A^B F\cdot dl...92.9</math> längs periferin hos en kvartcirkel enligt <math>3^2=x^2+y^2...92.10</math> så kan man göra det på följande sätt där vi först visar <math>dl=dx \hat x + dy \hat y + dz \hat z...92.11</math> vilket gör att <math>F\cdot dl=xydx-2xdy...92.12</math> själva integreringen går sedan till på följande sätt (och jag skriver bara av Cheng) <math>F\cdot dl=\int_3^0 x\sqrt{9-x^2}dx-2\int_0^3 \sqrt{9-y^2}dy...92.13</math> eller <math>[-\frac{1}{3}(9-x^2)^{3/2}]_3^0-[y\sqrt{9-y^2}+9sin^{-1}{\frac{y}{3}}]_0^3...92.14</math> dvs <math>-9(1+\frac{\pi}{2})...92.15</math> Nu är det här den öppna delen av cirkulationen men man kan visa att resten kring kvartcirkeln blir noll. Så om man släpar nåt helt runt en kvartcirkel med vektorfältet enlig ovan så blir tydligen inte arbetet noll, varför det? Hur kan ett arbete från en punkt, längs nån krokig väg tillbaka till samma punkt, INTE bli lägesenergi-förändringsmässigt lika med noll? Vad betyder vektorfältet enligt senast? Självklart kan man slänga in vilka variabelkombinationer man vill MEN vad betyder dom? Vi räknar nu på hela den slutna konturen enligt ovan bild, då blir <math>\int_{OABO} F\cdot dl...92.16</math> till att börja med <math>\int_O^A xydx-2xdy...92.17</math> och för sträckan OA så är y=0, så "arbetet" för denna sträcka blir noll, för sträckan BO är sedan x=0 så här blir arbetet också noll. Tycks alltså vara som så att kurvan man "arbetar" igenom måste vara krökt för att det skall finnas cirkulation och därmed ett arbete skillt från noll. Jag har ingen aning om detta är sant eller ej samtidigt som exemplets vektorfält egentligen inte säger mig nånting. Men vi tycks kunna konstatera att ett arbete från punkt A längs godtycklig väg tillbaka till A INTE alltid är noll. Kirschoffs spänningslag är dock alltid noll men man kan nog konstatera att vi inte har några komplexa vektorfält ivägen då :) =Kapitel XCIII, Två nollidentiteter= Det finns två fall där vektormanipulationen blir noll, det ena är en rotation av en gradient, det andra är en divergens av en rotation. ==Nollidentitet I== <math>\nabla X (\nabla V)=0...93.1</math> Här har vi alltså en rotation av en gradient, enligt ovan kan vi dock skriva <math>dV=\nabla V \cdot dl...93.2</math> och enligt Stoke's så har vi <math>\int \nabla X (\nabla V) \cdot dS=\oint \nabla V \cdot dl...93.3</math> eller <math>\int \nabla X (\nabla V) \cdot dS=\oint dV...93.4</math> och detta är i princip Kirschoff spänningslag som alltså är noll runt en sluten kontur, pga ovan vektoridentidet så kan man byta ut gradienten av ett skalärt fält mot ett vektorfält t.ex enligt <math>E=-\nabla V...93.5</math> där E råkar vara den elektriska fältstyrkan som en potential V sätter upp. ==Nollidentitet II== <math>\nabla \cdot (\nabla X B)=0...93.6</math> Här har vi alltså att divergensen av en rotation är noll, enligt Gauss kan vi skriva <math>\int \nabla \cdot (\nabla X B)dv=\oint (\nabla X B)\cdot dS...93.7</math> En lekfull amatörmässig förklaring är (jag kommer inte ihåg och kommer slå upp och förklara det bättre sen) att rotationen av B ger ett fält som är vinkelrätt mot planet B ligger i så om skalärprukten tas gentemot detta fält så är ytans normal vinlelrät mot detta fält och allt blir noll. Annars kan man eventuellt se det som så att den sista integralen enligt Stoke's teorem bytas ut mot <math>\oint_S (\nabla X B)\cdot dS=\oint_C B\cdot dl...93.8</math> där integralen över ytan S är en sluten yta vilket gör att det inte finns nån öppen kontur C att linjeintegrera runt och då blir cirkulationen 0, pga identiteten kan man byta ut rotationen av ett vektrorfält mot en vektorpotential enligt till exempel <math>A=\nabla X B...93.9</math> där B råkar vara den magnetiska flödestätheten och A är dess vektorpotential. =Kapitel XCIV, Helmholtz teorem= Jag skriver lite ur huvet som vanligt och säger då att ett vektorfält är beskrivet, intill en konstant, om både divergensen och rotationen av vektorvältet är känt, som Ni vet kallas ett divergensfritt vektorfält för soloniadal och ett rotationsfritt vektorfält för irrotational, detta gör att ett godtyckligt vektorfält kan tecknas <math>F=F_i+F_s...94.1</math> där man alltså får <math>\nabla \cdot F_i=G...94.2</math> <math>\nabla X F_i=0...94.3</math> <math>\nabla X F_s=g...94.4</math> <math>\nabla \cdot F_s=0...94.5</math> Nu leker vi att F blir <math>\nabla \cdot F=\nabla \cdot F_i=G...94.6</math> respektive <math>\nabla X F=\nabla X F_s=g...94.7</math> fast här ser vi väl att vektorfältet F faktiskt är bestämt intill två konstanter? Kanske gäller sedan följande: <math>\int \nabla \cdot Fdv=\int Gdv=\oint F\cdot dS...94.8</math> och <math>\int \nabla X F \cdot dS=\int g \cdot dS=\oint F\cdot dl...94.9</math> där man eventuellt kan se G som nån typ av densitet och g som nån typ av flödestäthet. =Kapitel XCV, Lösning av ekvationssystem medels invertering av matris= [[File:Schema sarrus-regel.png|alt=|thumb|''Rule of Sarrus'': The determinant of the three columns on the left is the sum of the products along the down-right diagonals minus the sum of the products along the up-right diagonals.]] [[File:Fusion Sarrus Alt.png|thumb|Ett alternativt sätt att räkna ut determinanter]] Antag att vi har matrisekvationen <math>V=pQ...95.1</math> Där V är en kolonnmatris på tre rader och en kolumn (3X1) och Q är en kolonnmatris på 3X1, p är sedan en kvadratisk matris på 3X3, man får lätt denna matrisekvation om man till exempel räknar på ett system med tre laddningar och vill räkna ut kapacitanser. I det här rätt praktiska fallet är alltså V potentialer, Q laddningar och p "coeffoicients of potential" dvs koefficienter. Man kan alltså teckna ovanstående matrisekvation relativt enkelt men det är lurigare att räkna ut kapacitansen, detta kan man dock göra genom att invertera matriser enligt <math>p^{-1}*V=p^{-1}*p*Q=Q...95.2</math> så man multiplicerar alltså med inversen av matrisen p från vänster (riktningen är normalt sett väldigt viktig, jag har bara upplevt att matris multiplicerat med sin invers inte spelar roll i vilken ordning de multipliceras, de blir bara E), ut faller en ekvation som underlättar beräknandet av kapacitans ty <math>p^{-1}=c...95.3</math> dvs ekvationen har övergått i <math>Q=p^{-1}V=cV...95.4</math> Så hur ska vi då invertera p så att vi får c? Invertering av matriser går till på följande sätt, först själva matrisen: <math>p= \begin{bmatrix} p11 & p12 & p13\\ p21 & p22 & p23\\ p31 & p32 & p33\\ \end{bmatrix} ...95.5</math> inversen av p kan sedan tecknas <math>p^{-1}=\frac{1}{Det(p)} \begin{bmatrix} A11 & A21 & A31\\ A12 & A22 & A32\\ A13 & A23 & A33\\ \end{bmatrix} ...95.6</math> där rad och kolumn är omkastad, jag har svårt för att visa det här men om p istället är en 2X2 matris enligt <math>p= \begin{bmatrix} p11 & p12\\ p21 & p22\\ \end{bmatrix} ...95.7</math> så blir determinanten, som kan ses som två "45-gradiga" streck där överst från vänster är plus och från höger är minus, detta kallas också Sarrus regel: <math>Det(p)=p11p22-p12^2...95.8</math> där p12=p21 pga reciprocitet dvs kapacitansen är oberoende av riktning och [Aij] är komplementen hos p som kan tecknas <math>Aij=(-1)^{i+j}Dij...95.9</math> där Dij är kryssad determinant hos [pij] där kryssad betyder att när man räknar ut Dij så kryssar man bort både rad och kolumn för pij och tar determinanten av resten, hur fasen skall jag kunna visa det här? Gör man såhär så får man kapacitanserna direkt, dock gäller <math>c11=C10+C12+C13...95.10a</math> <math>c22=C20+C21+C23...95.10b</math> <math>c33=C30+C23+C31...95.10c</math> sen har man, där man ovan skall notera att Cij=Cji pga reciprocitet och att man kan tolka ekvationssystemet som att vardera nod jordas, c11 är alltså coefficient of capacitance men dess värde är den totala parallellande kapacitansen när respektive annan nod jordas, sen har vi att <math>c12=-C12...95.11a</math> <math>c13=-C13...95.11b</math> <math>c23=-C23...95.11c</math> Stora C innebär faktiska kapacitanser men man kan lösa ovanstående för stora C också, detta är ett litet trick. ==Exempel I, tretrådskapacitans, prel== [[File:Fusion Charges Rod.png|thumb|Laddade stänger och deras kapacitans]] Gauss lag säger <math>\oint E\cdot dS=\frac{Q}{\epsilon_0}...95.12</math> där E är den elektriska fältstyrkan, e0 permittiviteten för vakuum och Q den inneslutna laddningen inom ytan S, det är alltså en flödesintegral där flödet av E sker genom ytan S samtidigt som S egentligen är en vektor ty uttrycket är en skalärprodukt. För en oändligt lång linjeladdning/stång blir E-fältet <math>E=\frac{Q}{2\pi\epsilon_0 RL}=\frac{\rho_L}{2\pi\epsilon_0 R}...95.13</math> som fås av nåt som kallas Gaussisk yta dvs en yta som alltid är vinkelrät mot E-fältet, så om vi har en oändligt lång stång med laddning och konstruerar en liten cylindrisk burk/yta runt stången där fältlinjerna alltid är vinkelräta mot ytan, då kan man lyfta ut E ur integralen för den är konstant då och då blir resten bara en integrering av ytan. Potential kan beräknas som det arbete som krävs för att släpa en laddning mot fältet, E-fältet defineraras tom som <math>E=\frac{F}{Q}...95.14</math> vars enhet är Newton per Coulomb men vi känner enheten bättre som Volt per meter, man definerar således potential enligt <math>V=-\int_{P2}^{P1} E \cdot dl...95.15</math> där P2 är punkten där fältet är svagast och P1 är punkten där fältet är starkast och dl är den differentiala längden, dvs vi rör oss mot fältet på samma sätt som en regelrätt arbetsintegral modell <math>W=-\int Fdx...95.16</math> där man rör sig emot fältet, därav minustecknet, i vårt fall med stängerna får vi potentialen <math>V=-\int E \cdot dl=-\int E \cdot dR...95.17</math> detta ger potentialuttrycket för en laddad stång enligt <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{P2}{P1}=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{d}{a}...95.18</math> där a är radien för stången och d avståndet till nästa stång, för potentialen däremellan är ju det vi vill veta. För vårt exempel tänkte jag dock att vi förenklar till nedanstående för att slippa för mycket kodning, hur man än ser det så är i alla fall potentialen beroende av Q och om man behöver kasta om nämnare och täljare så gäller det bara att komma ihåg minus. <math>V=Q \frac{d}{a}...95.19</math> Enligt ovan kan vi också behöva definiera <math>V*2\pi \epsilon_0=V'...95.20</math> för att göra grejerna mer läsbara, slutligen gäller t.ex <math>V_{10}=V_1-V_0...95.21</math> Preliminärt ser nu vårt ekvationssystem ut såhär <math>V10'=-Q_0\frac{d}{a_0}+Q_1\frac{d}{a_1}+Q_2(\frac{3d}{a_2}-\frac{2d}{a_2})...95.22</math> där jag för Q0 nyttjat att Q0 är vår referens och således lägst i potential (jag är väldigt osäker här), för Q2 gäller sedan att vi ju vill ha spänningen mellan ett och noll och dom laddningarna är bundna medans Q2 är fri och det verkar som om Q2 typ förlorar energi till Q1 samtidigt som Q2 också bidrar till potentialen hos Q0, om detta stämmer kan man teckna <math>V20'=-Q_0\frac{3d}{a_0}+Q_1(\frac{d}{a_1}-\frac{2d}{a_1})+Q_2\frac{3d}{a_2}...95.23</math> I ett isolerat system med laddningar gäller sedan laddningskonservering modell <math>Q_0=-(Q_1+Q_2)...95.24</math> vilket gör att vi kan skriva om ekvationerna ovan som <math>V10'=Q_1(\frac{d}{a_0}+ \frac{d}{a_1})+Q_2(\frac{d}{a_0}+\frac{3d}{a_2}-\frac{2d}{a_2})...95.25</math> <math>V20'=Q_1(\frac{3d}{a_0}+\frac{d}{a_1}-\frac{2d}{a_1})+Q_2(\frac{3d}{a_0}+\frac{3d}{a_2})...95.26</math> Eftersom bråken är logaritmer och <math>a_0=a_1=a_2=a...95.27</math> så kan vi skriva <math>V10'=Q_1(\frac{d^2}{a^2})+Q_2(\frac{3d}{2a})...95.28</math> <math>V20'=Q_1(\frac{3d}{2a})+Q_2(\frac{9d^2}{a^2})...95.29</math> Nu har vi alltså en regelrätt matris på formen <math>V=pQ...95.30</math> Men vi vill ha den på formen <math>Q=cV</math> så att vi kan hantera kapacitanser, vad vi behöver göra är således att multiplicera V från vänster med inversen av p (dvs p^-1), då faller ut <math>p^{-1}V=Q=cV...95.31</math> där alltså c är inversen av p, vi kan nu skriva p som <math>p= \begin{bmatrix} \frac{d^2}{a^2} & \frac{3d}{2a}\\ \frac{3d}{2a}& \frac{9d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.32</math> eller <math>p= \begin{bmatrix} p11 & p12\\ p21 & p22\\ \end{bmatrix} ...95.33</math> Nu inverterar vi enligt ovanstående regler, först får vi <math> p^{-1}=\frac{1}{Det(p)}* \begin{bmatrix} A11 & A21\\ A12 & A22\\ \end{bmatrix} ...95.34</math> där A är komplementen till p enligt ovan, detta innebär att A11=+p22, A21=-p12, A12=-p21 och A22=+p11 där jag nyttjat ovanstående regler, determinanten blir sen <math>Det(p)=p11p22-p12p21...95.35</math> där dock p21=p12 pga att kapacitans inte bryr sig om riktning och är reciprokt, med andra ord har vi inversen av p som <math> p^{-1}=\frac{1}{Det(p)}* \begin{bmatrix} p22 & -p12\\ -p12 & p11\\ \end{bmatrix} ...95.36</math> som man kan skriva som <math>p^{-1}=c= \frac{1}{\frac{d^2}{a^2}*\frac{9d^2}{a^2}-(\frac{3d}{2a})^2} \begin{bmatrix} \frac{9d^2}{a^2} & -\frac{3d}{2a}\\ -\frac{3d}{2a}& \frac{d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.37</math> Man kan sen visa att <math> \begin{bmatrix} c11=C10+C12+C13\\ c22=C20+C12+C23\\ c33=C30+C13+C23\\ \end{bmatrix} ...95.38</math> vilket kan inses om man tittar på min bild och en nod i taget när alla andra noder jordas, sen gäller <math> \begin{bmatrix} c12=-C12\\ c23=-C23\\ c13=-C13\\ \end{bmatrix} ...95.39</math> pga detta får man i vårt fall att <math> \begin{bmatrix} C10=c11+c12\\ C20=c22+c12\\ C12=-c12\\ \end{bmatrix} ...95.40</math> dvs <math> \begin{bmatrix} C10=\frac{9d^2}{a^2} + (-\frac{3d}{2a})\\ C20=\frac{d^2}{a^2}+ (-\frac{3d}{2a})\\ C12=\frac{3d}{2a}\\ \end{bmatrix} ...95.41</math> Allt måste dock logaritmeras, delas med determinanten och multipliceras med 2\pi\epsilon_0 för att få kapacitansen, nyttan med detta kan verka långsökt men föreklar mängder med algebra om man skulle få för sig at räkna ut det med papper och penna, dessutom kan man implementera tricket i datorprogram och räkna ut kapacitanser för en större mängd laddningar, för lite snyggare avslutning visar jag hela uttrycket där jag börjar med determinanten: <math>Det(p)=ln(\frac{d^2}{a^2})*ln(\frac{9d^2}{a^2})-(ln\frac{3d}{2a})^2...95.42</math> sen måste man enligt V' ovan multiplicera 1/Det(p) med <math>2\pi \epsilon_0...95.43</math> varvid vi får att kapacitanserna är proportionerliga mot <math>\frac{2\pi \epsilon_0}{ln\frac{d^2}{a^2}*ln\frac{9d^2}{a^2}-(ln\frac{3d}{2a})^2}...95.44</math> om vi kallar detta uttryck för k så får vi att <math>C10=k*(ln\frac{9d^2}{a^2} - ln\frac{3d}{2a})...95.45</math> och <math>C20=k*(ln\frac{d^2}{a^2} - ln\frac{3d}{2a})...95.46</math> och <math>C12=k*ln\frac{3d}{2a}...95.47</math> där kapacitanserna enligt logarimlagarna kan skrivas om som <math>C10=k*ln\frac{6d}{a}...95.48</math> och <math>C20=k*ln\frac{2d}{3a}...95.49</math> ==Exempel II, The Flux Capacitor, prel== [[File:Fusion The Flux Capacitor.png|thumb|Fyra laddade stänger i stjärnkoppling]] Jag har nu försökt beräkna kapacitanser hos en samling stänger som är ytterligare en dvs fyra. Utseendet på arrangemanget påminner om en film från 80-talet så jag har kallat bilden "The Flux Capacitor". Utseendet hos bilden påminner också om huvudspänningarna i ett trefassystem (med d som faspänning), arrangemanget blir mekaniskt så om dom liksom skall kunna härbärja runt varandra (annars blir avstånden imaginära). Jag har inget facit på mina beräkningar men villkoret pij=pji från Cheng är en bra indikation på att man kan ha rätt, villkoret kommer alltså ifrån att kapacitans är oberoende av riktning. För att förenkla kodningen kommer jag strunta i att det egentligen handlar om längdintensitets-laddningar (Q/L aka rho_l) och istället köra Q med index, sen kommer jag initialt strunta i att potentialen från en laddad stång går som ln(d/a) där d är avståndet och a radien hos stången och istället skriva d/a, E-fältet för en stång är alltså <math>E=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon_0 r} \hat r...95.50</math> som uppintegrerat och negerat ger potentialen <math>V=-\int_d^a Edr=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon_0}ln\frac{d}{a}...95.51</math> och <math>2\pi\epsilon_0...95.52</math> hoppar jag alltså perlimiunärt över vilket dock bara innebär att mina potentialer behöver multipliceras med denna term. <math>V10=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{d}{a}+Q_2(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_3(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})...95.53</math> För nästa potentialskillnad kan man teckna <math>V20=Q_0\frac{a}{d}+Q_1(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_2\frac{d}{a}+Q_3(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})...95.54</math> och den sista potentialskillnaden kan man teckna <math>V30=Q_0\frac{a}{d}+Q_1(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_2(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_3\frac{d}{a}...95.55</math> som kan skrivas om enligt <math>V10=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{d}{a}+Q_2\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_3\frac{1}{\sqrt{3}}...95.56</math> För nästa potentialskillnad kan man teckna <math>V20=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_2\frac{d}{a}+Q_3\frac{1}{\sqrt{3}}...95.57</math> och den sista potentialskillnaden kan man teckna <math>V30=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_2\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_3\frac{d}{a}...95.58</math> sen gäller <math>\Q_0=-(Q_1+Q_2+Q_3)...95.59</math> som ändrar ovanstående formler till dessa matrisvärden <math>p= \begin{bmatrix} \frac{d^2}{a^2} & \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.60</math> enligt <math>V=pQ...95.61</math> där vi nu skall ta fram inversen av matrisen p så att vi istället får matrisen c enligt <math>p^{-1}*V=p^{-1}*p*Q=Q=cV...95.62</math> Inversen stavas <math>p^{-1}=\frac{1}{det(p)}* \begin{bmatrix} B11&B21&B31\\ B12&B22&B32\\ B13&B23&B33\\ \end{bmatrix} ...95.63</math> Nu är B-elementen komplement till p-elementen så vi stryker respektive elements rad och kolumn och nyttjar <math>(-1)^{i+j}...95.64</math> varvid vi får <math>B= \begin{bmatrix} (ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2\\ \end{bmatrix} ...95.65</math> Eftersom kapacitans inte har riktning så ska bij vara lika med bji och får man inte detta så är det en bra indikation på att man har gjort fel, fast rent allmänt ska man komma ihåg att när det gäller tal så måste B-matrisen transponeras dvs rader och kolumner måste byta plats för annars blir det fel, matrisen c blir nu <math>c=p^{-1}=\frac{1}{det(p)}*B...95.66</math> där alla cij (i inte lika med j) är samma samtidigt som alla cij (i=j) är samma, om vi nu kopierar ner p så får vi <math>p= \begin{bmatrix} \frac{d^2}{a^2} & \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.67</math> som vi föreklar till elementnummer istället <math>p= \begin{bmatrix} p11&p12&p13\\ p21&p22&p23\\ p31&p32&p33\\ \end{bmatrix} ...95.68</math> och determinaten blir <math>(+1)*p11*(p22p33-p23p32)+ (-1)*p12*(p21p33-p23p31)+ (+1)*p13*(p21p32-p22p31)...95.69</math> eller <math>p11*(p22p33-p23p32)+p12*(p23p31-p21p33)+p13*(p21p32-p22p31)...95.70</math> där p12=p13=P21=p23=p31=p32 och p11=p22=p33, vilket ger <math>p11*(p11^2-p12^2)+p12*(p12^2-p12p11)+p12*(p12^2-p12p11)...95.71</math> Jag blir osäker på det här men när man kryssar vektorer får man det på ovanstående sätt, vi kan dock göra ännu en liten förenkling dvs <math>p11*(p11^2-p12^2)+2p12^2*(p12-p11)...95.72</math> Nu är det alltså ln(pij) som gäller så det är inte bara att multiplicera MEN addition innebär multiplikation av argumentet medans subtraktion innebär att argumentet måste inverteras innan det multipliceras. Determinanten blir således <math>Det(p)=ln{\frac{d^2}{a^2}}*((ln{\frac{d^2}{a^2}})^2-(ln \frac{d}{\sqrt{3}a})^2)+(ln\frac{d}{\sqrt{3}a})^2*(ln{\frac{\sqrt{3}d}{a}})^2...95.73</math> Vi skippar att allt behöver delas med determinanten och tecknar <math>c'=B= \begin{bmatrix} (ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2\\ \end{bmatrix} ...95.74</math> Det är sedan känt att <math>C10=c11+c12+c13...95.75</math> <math>C20=c22+c12+c23...95.76</math> <math>C30=c33+c13+c23...95.77</math> Med andra ord har vi att <math>C10=(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.78</math> <math>C20=(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.79</math> <math>C30=(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.80</math> som kan förenklas enligt <math>C10=(ln(d^2/a^2))^2-3ln(d/\sqrt{3}a)^2-2ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)...95.81</math> <math>C20=(ln(d^2/a^2))^2-3ln(d/\sqrt{3}a)^2-2ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)...95.82</math> <math>C30=(ln(d^2/a^2))^2-3ln(d/\sqrt{3}a)^2-2ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)...95.83</math> eller <math>C10=(ln(d^2/a^2))^2-ln(d/\sqrt{3}a)^6-ln(d/\sqrt{3}a)^2\cdot ln(d^2/a^2)...95.84</math> <math>C20=(ln(d^2/a^2))^2-ln(d/\sqrt{3}a)^6-ln(d/\sqrt{3}a)^2\cdot ln(d^2/a^2)...95.85</math> <math>C30=(ln(d^2/a^2))^2-ln(d/\sqrt{3}a)^6-ln(d/\sqrt{3}a)^2\cdot ln(d^2/a^2)...95.86</math> <math>C12=-c12...95.87</math> <math>C23=-c23...95.88</math> <math>C13=-c13...95.89</math> och enligt c'-matrisen ovan gäller <math>C12=C23=C13=-c12\propto ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.90</math> Delar man alltså dessa värden med determinaten och multiplicerar med <math>2\pi\epsilon_0...95.91</math> Så har man alla kapacitanser. När man specar upp p-matrisen verkar det som om man måste tänka på att E-fälten motverkar varandra för säg att potentialen vid 1 är positiv och potentialen vid 0 är negativ (vilket vi utgår ifrån när vi beräknar vår potentialskillnad) då måste den inducerade spänningen från en "fri" laddning motverka E-fältet mellan 1 och 0 för iom att ingen energi tillförs utifrån så kan inte nån "förstärkning" av E-fältet ske, samma gäller hur elektriska dipoler orienterar sig i ett dielektrikum när de utsätts för ett externt E-fält, dvs de vill inte vara med och motverkar fältet för det är det enda de kan göra. ==Exempel III, verklig tvåtrådskapacitans, prel== [[File:Fusion 2-Wire Capacitance.png|thumb|Tvåtrådskapacitans]] Bild A kan man tolka enligt tidigare som <math>2\pi \epsilon_0 V_{10}=\rho_0*ln(a/d)+\rho_1*ln(d/a)</math> och pga laddningskoneservering så gäller att <math>\rho_0=-\rho_1</math> så att <math>2\pi \epsilon_0 V_{10}=\rho_1*ln(d/a)^2</math> eller <math>V_{10}=\frac{\rho_1*ln(d/a)^2}{2\pi \epsilon_0 }</math> och eftersom <math>C=\frac{Q}{V}</math> så får man kapacitansen som <math>C=\frac{2\pi \epsilon_0}{ln(d/a)^2}</math> eller <math>C=\frac{\pi \epsilon_0}{ln(d/a)}</math> Denna formel gäller dock bara för d>>a För alla kablar så kan man till exempel ta till nåt som kallas spegling, detta går ut på att man placerar en negativ linjeladdning inuti själva ledaren, principen går ut på att göra ledarens hölje till en yta av konstant potential, potentialen från en laddad ledare kan skrivas (se 95.51) <math>V=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon}ln\frac{r_o}{r}</math> där ro är en radie långt från ledaren, om man då placerar en negativ speglad laddning i den andra ledaren så får man total potential som <math>V=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon}*(ln\frac{r_o}{r}-ln\frac{r_o}{r_i})</math> detta blir till <math>V=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon}*(ln\frac{r_i}{r})</math> som för konstant potential (V) tydligen innebär att kvoten ri/r måste hållas konstant. Dom feta prickarna i B) är linjeladdningarna rho_l, figuren visar sedan att det finns en gemensam vinkel mellan dom två trianglarna POM respektive P'OM där P' är punkten för den speglade laddningen Eftersom ri/r är konstant och vi har en gemensam vinkel så fås rent geometriskt att <math>\frac{r_i}{r}=\frac{a}{d}=\frac{d_i}{a}</math> så att <math>d_i=\frac{a^2}{d}</math> Om vi nu tittar på C) så har vi att <math>d=D-d_i=D-\frac{a^2}{d}</math> som ger en andra ordningens ekvation modell <math>d^2=dD-a^2</math> eller <math>d^2-dD+a^2=0</math> dvs <math>d=\frac{D}{2}+/-\sqrt{(\frac{D}{2})^2-a^2}</math> eller <math>d=\frac{D}{2a}+/-\sqrt{(\frac{D}{2a})^2-1}</math> coshyp kan sedan skrivas <math>cosh^{-1}(x)=x+\sqrt{x^2-1}</math> dvs <math>d=cosh^{-1}(\frac{D}{2a})</math> Kapacitansen hos en verklig tvåtrådskabel är alltså <math>C=\frac{\pi \epsilon}{cosh^{-1}(\frac{D}{2a})}[F/m]</math> Vi kommer komma tillbaka till speglingsmetoder lite senare. ==Fritänkande, hur en automover styrs upp mha kabel== Jag har precis fått ett intressant elektromagnetiskt problem av en vän som lite ligger i fas med mina studier, han undrar hur en robotgräsklippare kan känna av ledningar i marken, utan att jag anser mig förstå så mycket hävdar jag att ledningarna är kopplade till AC-fas på nätet dvs de svänger med +/-325V peak (och 50Hz). Enligt ovan har vi för statiska elektriska fält från ledningar att E fältet fås som <math>E=\frac{Q}{2\pi\epsilon_0 RL}\propto\frac{Q}{R}</math> ur detta får man enligt ovan potentialen som <math>V=-\int E \cdot dl=-\int E \cdot dR</math> eller <math>V=\frac{Q}{2\pi \epsilon_0 L} ln \frac{d}{a}</math> dvs ju större avstånd (d) desto större potentialskillnad (relativt spänningen vid ledningens radie a) men eftersom potentialen är logaritmisk så planar den ut för större avstånd, samtidigt gäller tydligen <math>V\propto Q</math> I uttrycket för V ovan ser vi sen att potentialen är proportionerlig mot laddningen. Med andra ord pumpas eventuellt laddningar (elektroner) både ut och dras hem till nätet kring ett medelvärde som inte är noll Coulomb. Jordpotentialen kan således inte vara 0 Volt! Jordpotentialen måste ha ett värde högre än noll Volt för att det skall kunna bli en negativ spänning ty allt är relativt som han sa och när man bara besitter möjligheten med att "sätta" potential med endast en typ av laddfning så måste antalet elektroner/laddningar pendla kring ett medelvärde som är skilt från "0st". Men jag ser inga problem med att det eventuellt är så för vi vet ju att till exempel spetsiga byggnader attraherar laddningar och "tigger" om blixtnedslag pga stort E-fält (~Q/S, där S är spetsens yta) och dom gör det för att laddningar finns på jordytan och därmed är jordpotentialen inte noll! Nästa steg i frågan är hur Automovern kan känna av ledningarna i marken. Jag tror att eftersom det slussas laddningar in och ut på ledningarna för att följa nätets potentialförändring så skapas det faktiskt ett magnetfält trots att det inte går nån ström i egentlig mening. Magnetfält skapas alltså alltid av laddningar i rörelse och har man magnetfält så kan man enkelt kalibrera sin Automover till att känna av en viss inducerad potential enligt Faraday's induktionslag i en spole med x antal varv. Jag vet inte om jag har rätt i detta men det känns ganska bra, det som inte känns bra är ström i öppen ledning. ==Fritänkande, potential vid näsan== Jag kommer senare visa att följande gäller för punktkällor (och vad jag tror, sfärer av homogen laddningsdensitet). <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}</math> Luft bryter ihop vid ungefär 3kV/mm. Jordens radie är 6370km. Hur många Q kan jorden härbärja innan det sker ett (blixt)genombrott? <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}=3E6</math> dvs <math>Q \approx 10^{-10}*R^2*3E6=1,4 * 10^{10}</math> så maximal mängd laddning är alltså nånstans <math>Q=10^{10}</math> som jorden kan härbärja innan genomslag, man kan sedan räkna ut Jordens potential relativt oändligheten som <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> vilket ger en potential på ungefär 10^13V. Denna spänning är dock relaterad till spänningen i oändligheten, i själva verket har vi ju typ näsan en meter ovanför jorden och då blir potentialen <math>V=-\int_{R+1}^RE \cdot dR</math> som man kan skriva om som <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0}[\frac{1}{R}-\frac{1}{R+1}]</math> vilket resulterar i en maximal potential vid näsan på runt 1V :) Just nu får jag dock typiskt 1MV :D ==Fritänkande, hur en automover vet vilken sida om kabeln den befinner sig på== Jag har precis fått veta att den legendariska automovern faktiskt kan känna av på vilken sida om ledningen den befinner sig, detta gör att teorin om ren Faraday's induktion inte räcker. På bussen idag kom jag dock på att det finns en manick som kallas Hall-Effect:Sensor (HES), den här rackaren kan alltså tom indikera statiska magnetfält. Om vi nu lägger till min mycket amatörmässiga idé om att antalet laddningar på ledningen aldrig är noll utan potentialen fås som en variation kring ett medelvärde så kan detta eventuellt ge nåt. För automovern är ju "galvaniskt" isolerad från ledningen varför den kanske upplever "bara" plus vad gäller potential, typ. Detta gör i sin tur att magnetfältet från de elektroner som rusar ut och dras in på ledningen kan vara av typ stadig "nord" eller nåt, i vilket fall kanske den aldrig byter polaritet och med en HES ombord kan man då få automoverna att fatta på vilken sida om ledningen man kör. Ett lekfullt exempel är att om man lägger en ledning med "230V-fas" i ett U och låter automovern löpa fritt inom U då kan det alltså bli som så att automovern typ alltid riktar höger sida mot ledningen för HES är inställd på det tecknet hos potentialen ut från HES. Snacka om svammel-bok jag håller på och skriver! ==Fritänkande, hur åska och åskledare fungerar== Jag håller ju på och läser elektrostatik, i ett kapitel talas det om hur åskledare fungerar. E-fältet vid övergång från luft till ledare kan tecknas <math>E_{1n}=\frac{\rho_s}{\epsilon_0}</math> dvs normalkomponenten av E-fältet är inom en proportionskonstant lika med laddningarna delat med arean. Så om arean i form av en spets är mycket liten så blir E-fältet mycket stort. Sen har jag förstått det som att det attraheras laddningar till åskledarspetsar men av MOTSATT tecken, vad nu det betyder. Dvs innehåller åskmoln bara elektroner? I det ideala fallet attraheras således "protoner" från marken för kraften är <math>F=qE</math> Jag tror att även om åskledaren är av ledande material så innebär detta nödvändigtvis inte att det måste vara elektroner som klättrar på åskledaren utan det kan eventuellt även vara joner. Detta för att på båda sidor hos en ledare i ett homogent E-fält så skapas det så kallade inducerade laddningar som i vissa formella fall faktiskt totalt motverkar E-fältet från säg en positron. Jag får intrycket att laddningarna här inte behöver vara av nån speciell typ eller tecken utan laddningar (joner/elektroner) kan eventuellt klättra på åskledaren. Detta om denna sida av problemet, men hur är det i molnet? Jag har generaliserat med att det finns elektroner i molnet, endast. Men det måste vara fel för plasmor finns inte naturligt på jorden eller i universum (annat än i stjärnor). Så hur kan det finnas fria elektroner i molnet? Och vilka är jonernas atomnummer? Dvs vad är det för joner som finns i molnen, rimligvis borde det vara väte och syre från vatten. För eventuellt är det som så att kosmisk strålning joniserar vattenmolekyler som ju avdunstar uppåt. Men varför är molnet "polariserat"? Om kosmisk strålning joniserat vattenånga, vad får elektroner och joner att hållas isär? Märk att Coulombs lag säger att lika laddning repellerar och olika laddningar attraherar. Så hur kan det finnas ett överskott på laddningar (av ett visst tecken) överhuvudtaget i ett moln? Jag fattar inte det här. ==Fritänkande, allt har kapacitans== Man kan räkna ut kapacitans för saker genom att först teckna E-fältet som rätt allmänt ändå kan tecknas <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2} \hat R </math> sen kan man räkna ut potentialskillnaden hos en sfär med en inre dielektrisk sköld av dielektrika där Ri är inre radien och Ro yttre där man alltså går MOT fältet. <math>V_{ab}=-\int_{Ro}^{Ri} E\cdot dR</math> vilket ger <math>V_{ab}=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0}(\frac{1}{Ri}-\frac{1}{Ro})</math> och eftersom <math>C=\frac{Q}{V}</math> så får man kapacitansen genom att helt enkelt vända på uttrycket för potentialen och ta bort Q. Om nu dielektrikat är vakuum och vi har en stor yttre radie så går potentialen mot <math>V_{ab}=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R_i}</math> som alltså innebär att <math>C=4\pi\epsilon_0 R_i</math> dvs allt har kapacitans! Till exempel så är kapacitansen för en proton -25F (testa Ri=-15m) Jag har beslutat mig för att börja räkna på ett annat sätt dvs bara 10-potenser, precisionen blir då inte jättebra men jag kan tycka att en halv tiopotens (3,16ggr) är tolerans nog när man ändå inte vet vad man snackar om :) ==Fritänkande, fält-emission== Eftersom E-fältet är stort kring spetsiga saker så är också kraften enligt <math>F=qE</math> stor. Om man flyttar in detta resonemang till en situation där man typ har en plattkondensator med luft mellan plattorna och anoden kopplad till en spets av blyerts som föres nära katoden så borde man kunna få en ström utan att anodspetsen rör katoden. Det som måste överbryggas är elektronens utträdesarbete ur metallen. Elektronrör nyttjar värme men nu är katoden kall. Jag har försökt fatta hur E-fältet spelar teoretisk roll i det här sammanhanget men fattar inte riktigt fast eventuellt gäller att spänning är energi dvs <math>W=qU=q\int E\cdot dl</math> dvs arbetet utgörs av att E-fältet jobbar på en laddning under en viss sträcka. Frågan är vad dl är? Arbete sker ju alltså över en sträcka, så vad är dl? Jag har lite fattat det som att ledningselektroner finns i så kallade ledningsband (energiband) i metaller. Och till skillnad från varm katod så finns inte elektronerna på ytan av metallen, dom finns en (fysisk) bit in. Är det det som är dl? ==Fritänkande, energi hos en klump laddningar== Jag har nu fått lära mig tre sätt att teckna energin hos en klump laddningar och de är <math>W_e=\frac{1}{2}\sum_{k=1}^n Q_kV_k</math> och <math>W_e=\frac{1}{2}\int_{V'} \rho V dv</math> och om man sätter in <math>\nabla \cdot D=\rho</math> så får man <math>W_e=\frac{1}{2}\int_{V'} E \cdot D dv</math> där V' är den volym där laddningarna finns. Den första ekvationen speglar tydligen bara "mutual energy" för man kan skriva <math>W2=Q2V2</math> där Q2 har bringats flytta från oändligheten till tunkten i fråga. Eftersom vi antar att vi minst har en laddning till som inducerar så kan skriva om denna ekvation enligt <math>W2\propto Q2\frac{Q1}{R12}</math> men denna kan samtidigt skrivas som <math>W2\propto Q1\frac{Q2}{R12}</math> vilket innebär att för två laddningar så blir energin <math>W_e=\frac{1}{2}(Q1V1+Q2V2)</math> Vk kan sedan tecknas <math>Vk=\sum_{\frac{j=1}{/jk}}^n \frac{Qj}{Rjk}</math> Jag har försökt koda att j inte får vara lika med k, därav de krångliga krumelurerna. Det intressanta med uppgiften där man från början kanske har bara två laddningar är att dessa laddningar alltså inducerar spänning hos varandra dvs Q1 inducerar V2 och Q2 inducerar V1. En annan intressant aspekt är att det alltid kommer att handla om inbördes avstånd dvs "R12" samtidigt som jag fått lära mig att energin hos en sfärisk jämn laddningsfördelning är (och jag anser lite försiktigt att detta är self-energin) <math>W_e=e\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 b}</math> ty det är inte annat än potentialen i eV egentligen men multiplicerat med e blir det i Joule. För att förenkla kan man säga att potential är energi. Energin för en proton blir på detta sätt ungefär +6eV. Om man leker med tanken att Q1=Q2=e och V1=V2 (dvs på typ samma avstånd från oändligheten) så har man att <math>W_e(descrete)\propto e^2/R12</math> där R12 är avståndet mellan laddning 1 och 2, och om man tittar på vad jag skulle vilja kalla "self-energy" så har man <math>W_e(self)\propto e^2/b</math> där alltså radien är b och kvoten mellan energierna således <math>\frac{R_{12}}{b}</math> med fördel för self för att atomer kommer helt enkelt inte så nära varandra som den energi kärnan hos en atom har på randen. Jag skulle vilja påstå att den här kvoten är minst +5 för elektronerna susar omkring på ett rejält avstånd från kärnan (Bohr-radien är typ 100000ggr större än kärnans radie) vilket i praktiken gör att den enda energi man behöver ta hänsyn för hos en atom är self ==Fritänkande, bygge av E-kanon== Jag har haft funderingar på att bygga en E-kanon :) Jag har fått lära mig att E-fält faktiskt strålar genom allt. Det får påverkan medans det strålar genom olika typer av material men på andra sidan fortsätter det bara. E-fältet från en "strålande" punktformad laddning är <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}</math> dvs den går som <math>E\propto \frac{1}{R^2}</math> och den gör det genom alla material. Det intressanta är sedan vad som verkligen händer när ett E-fält möter en bit metall där alltså E-fältet i metallen är noll bland annat för att det inte finns några fria laddningar inuti metallen. Eftersom E inuti metallen är noll så blir netto strålad E noll på ett sådant sätt att E-fältet från laddningen visst har E vid plåten MEN plåten vänder fullständigt på dess E-fält modell induktion och E-fältet vid metallen blir noll. Lite hafsigt kan jag sedan säga att detta lite även gäller dielektrika för även om E-fältet i dielektrikat inte kompenseras bort fullständigt så blir det de facto en kompensation som gör att E-fältet genom ett dielektrika sjunker rätt rejält, hur mycket beror på permitiviteten och därmed polarisationen. Så oavsett vad man har för material i vägen för E-fältet så dels sjunker E-fältet i mediat, dels fortsätter det på andra sidan. Har man en metall i vägen så innebär det alltså att det induceras laddningar på dess yta och det är det jag säger ovan. Med andra ord kan man kanske fånga elektroner genom att "bestråla" en metall med E-fält och bara mäta potentalskillnaden mellan "front" och "bakstycke". Det låter absurt för plåten har noll resistans :) Men enligt vad jag har lärt mig så verkar det ändå gå (dock inget sagt om voltmeterns resistans). Återstår då att bygga en E-kanon. Om det nu är möjligt men jag lurar på om inte två platta metallbitar modell en plattkondensator med ett litet hål i katoden kan utgöra en "E-kanon". Elektrostatik är noga med att vinkeln mellan "E-fältstrålarna" och de ekvipotentiala metallytorna är 90 grader. Om man då tänker ett hål i en plåt... Vad händer? Jag tror att E-fält kommer sippra igenom hålet men vända tillbaka efter en "stund". Frågan är hur långt "E-fältstrålen" kommer innan den tvingas vända? Det är den första frågan, dena andra är om jag kan lyckas detektera den på det sätt jag tror. ==Fritänkande, hur seriekopplade kondensatorer får samma Q== Om man säg har ett torn med dielektrika och metallplattor med jämna mellanrum så har man ju i praktiken seriekopplade kondensatorer. Jag har fått lära mig att när man seriekopplar kondensatorer så får alla plattor samma Q. Hur går det till när "plast" inte leder ström? Jag har tänkt en hel del på detta och tror mig kommit fram till nåt. Säg att du har en isolerad laddning Q, och det lite längre bort finns ett metallskal, i metallen kan inga E-fält finnas (och inte fria laddningar) varvid E=0 i metallen. Inte jättesvårt att förstå men det intressanta är att det induceras laddningar på metallen som skapar ett såpass stort motriktat E-fält att E=0 i metallen! På ytan av metallen finns alltså +/-:laddningar där alltså minus är överskott på elektroner och plus är underskott. Metallen motverkar alltså fullständigt E-fältet. Om man istället tittar på ett dielektrika så uppför det sig faktiskt rätt snarlikt, om permittiviteten är hög så blir kompensationen pga polarisationen stor och kompenserar nästan helt laddningens E-fält. Det intressanta är dock att dielektrika innehåller dipoler och alltså inga fria ladddningar. En tanke jag har vad beträffar vad som händer när man först slår på en spänning över en serikopplad kondensator är att dipolerna vänder arslet mot E-fältet, dom vill helt enkelt inte vara med! Jag har fått denna idé pga ett enkelt exempel av Cheng där det riktas ett externt E-fält mot ett dielektrika och alla dipoler riktar in sig med fältets riktning. Vilket håll tänker man lätt. Men svaret är faktiskt väldigt enkelt för eftersom man inte tillför nån energi så kan inte E-fältet förstärkas utan det måste försvagas. Samma gäller vår kondensator tänker jag. Och om dipolerna ligger huller om buller innan tillslag så är det rimligt att tänka sig att under det "transienta" tillslaget så rättar dom in sig så att dom motverkar E-fältet (som i detta fallet är enkelt dvs V/d) och iom att E-riktningen internt hos dipolerna är från plus till minus och dom vill motverka fältet, då måste dom vända arslet uppåt! Vilket man kanske kan se som att dielektrikat "gräver" upp elektroner från katoden och dumpar det på anoden? På den översta plattan får vi då elektroner trots att plast inte leder ström och dessa kommer accelereraras med den sugande kraften av batteriets Emk till katoden där allt stabiliserar sig. Men med noll Ohm som seriemotstånd vid spänningstillslaget lär det bli adjöss med både batteri och kondensator :D Polarisationen är sedan <math>P=(\epsilon_r -1)\epsilon_0 E</math> och man kan visa att polarisationsytladdningstätheten är <math>\rho_{ps}=P \cdot \hat n</math> vilket, eftersom P följer E's riktning, ger vid handen att uppifrån i vår kondensator så är ytladdninstätheten på toppen <math>P (-\hat y) \cdot (- \hat y)=+\rho_{ps}</math> och på botten <math>P (-\hat y) \cdot (+ \hat y)=-\rho_{ps}</math> riktningen för n är alltid in i mediat. Vilket bevisar att +Q/S är på de övre plattorna och -Q/S på de nedre och etersom P är proportionerligt mot E som är konstant här, så får alla plattor samma ytladdningstäthet. När man seriekopplar kondensatorer brukar man säga att Q är konstant men ovan visar att det rent strikt inte är Q som är konstant utan ytladdningstätheten, Q/S. ==Fritänkade, den energi som går åt att bygga en klump laddning== Jag var igår mycket osäker på det här och började skriva om det men internet gick ner så jag tappade allt. Nu har jag fått tänka om och faktiskt blivit lite klokare, tror jag. Man kan räkna ut energiåtgången för att bygga en klump laddning på minst två sätt, båda genererar <math>W_e=\frac{3}{5}V(b)...[eV]</math> där V(b) är den "klassiska" egen-energin enligt mig för det är den energi laddningsklumpen har när man ser till det arbete som krävs för att flytta en enhetsladdning från oändligheten till punkten ifråga, jag kallar det för "bias-energi". V(b) kan man sedan teckna som linje-integralen av E-fältet från oändligheten till punkten i fråga (alltså, mot fältet) <math>V=-\int_{-\infty}^b E \cdot dR</math> där E för en punktladdningsformad sak blir enligt Gauss's lag <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}\hat R</math> varför <math>V(R)=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> som med radien b insatt blir <math>V(b)=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 b}</math> detta kallar jag alltså bias-energi hos vår sfäriska laddningsfördelning, differentialen av V(R) blir sedan <math>dV(R)=-\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}dR</math> där alltså <math>\frac{dV}{dR}<0</math> vilket verkar innebära att integrering skall ske utifrån och in för att få ett positivt resultat samtidigt som detta inte är hela sanningen för potential ökar alltså när man närmar sig en laddning, nu till det intressanta, ett korrekt sätt att räkna ut energin för skapandet av en laddningsklump som vi kan kalla kärna ger alltså <math>W_e=\frac{3}{5}V(b)...[eV]</math> Om vi annars tittar lite på vad som händer så händer följande (2/5 försvinner från V(b)): Vi befinner oss i två regioner där Q måste definieras olika dvs för första regionen UTANFÖR laddningarna får vi <math>Q_1=\rho*\frac{4\pi}{3}b^3</math> och för andra regionen INNANFÖR laddningarna får vi <math>Q_2=\rho*\frac{4\pi}{3}R^3</math> Jag vill sedan alltså se det som att detta alltid gäller <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> vilket ger för V_1 <math>V_1(R>b)=\frac{\rho}{3 \epsilon_0 R}b^3</math> vilket ger <math>dV_1(R>b)=-\frac{\rho}{3 \epsilon_0 R^2}b^3dR</math> sen har vi <math>V_2(R<b)=\frac{\rho}{3 \epsilon_0}R^2</math> och <math>dV_2(R<b)=\frac{2\rho}{3 \epsilon_0}RdR</math> differentialen av energin blir sedan <math>dW_e=QdV</math> här tänker jag <math>W_e=\int QdV</math> detta kan dock integreras på lite olika sätt, om vi börjar utanför laddningarna så fås <math>W_e1=\int_{\infty}^{b} \rho * \frac{4\pi}{3}b^3*(-\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}dR)</math> som egentligen kommer av att potential skapas av att man släpar laddningen mot fältet, integrerad blir denna <math>W_e1=[\rho * \frac{4\pi}{3}b^3*\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}]_{\infty}^{b}</math> som man också kan se som <math>W_e1=\frac{Q^2}{4\pi \epsilon_0 b}=QV(b)</math> Detta kallar jag alltså bias-energi för den laddade kärnan har energi pga att den helt enkelt finns, jag kommer visa att det går åt 2/5V(b) för att också bygga kärnan (så det förloras alltså energi pga detta), om vi bara bygger kärnan kan man på grund av derivatan hos potentialen skriva <math>W_e2=\int_b^0 Q_2dV_2</math> och detta blir enligt ovan <math>W_e2=\int_b^0 \rho*\frac{4\pi}{3}R^3(\frac{2\rho}{3 \epsilon_0}RdR)</math> eller <math>W_e2=[\rho*\frac{4\pi}{3}\frac{2\rho}{3 \epsilon_0}\frac{R^5}{5}]_b^0</math> som blir <math>W_e2=-\frac{2*4\pi \rho^2}{9\epsilon_0}\frac{b^5}{5}</math> och om vi nyttjar definitionen av laddningstätheten rho så får vi <math>W_e2=-\frac{2*4\pi (\frac{Q}{4\pi/3})^2}{9\epsilon_0}\frac{b^5}{5}</math> vilket blir till <math>W_e2=-\frac{2}{5}V(b)</math> vilket gör att <math>W_e1+W_e2=\frac{3}{5}V(b)</math> vilket skulle visas. Dom här 2/5 tycks alltså gå åt för att bygga en klump laddning, om energin är V(b) eV så tycks det vara den energi som typ "brutto" en klump laddning har i kosmos och det är faktiskt inte så svårt att föreställa sig att det går åt energi för att bygga laddningsklumpen så dess totala energi måsta vara mindre än den på randen (som jag kallar bias-energi, V(b)). Jag är på hal is här men jag tror att man beräknar energin som V(b) när man termiskt försöker penetrera en kärna, om jag är i närheten av ha rätt så tjänar man faktiskt nästan en halv magnitud på att inse att man bara behöver komma upp i 2/5 V(b), ekvationen för en proton kan bli att se ut <math>\frac{2}{5}V(b)*e=\frac{3}{2}kT</math> dvs <math>kT=\frac{4}{15}V(b)*e</math> som faktiskt är mer är en halv magnitud mindre än eV, fast vad hjälper det när <math>eV(b)\approx -19-19+10+15=-13J=+6eV</math> och detta är alltså lite grovt lika med kT vilket ger <math>T=-13+23=+10K</math> ==Fritänkande, differentialekvationsträning medels en högtalares konutslag== Jag har tänkt tokigt mycket på detta under min bussresa idag. Tänker mig gummiupphängningen som en fjäderkonstant (ju större desto mer kraft krävs för att röra den). Sen tänker jag att det eventuellt finns två scenarion där det ena är att elementchassit är bom stilla och det andra är att membranet är bom stilla. Detta kan kanske ge två olika förflyttningar för membran respektive chassie. Klassisk fysik säger att en fjäder fäst i vägg med en vikt svänger enligt följande diffekvation <math>m\frac{d^2x}{dt^2}=-kx...1</math> och det finns ett par sätt att lösa denna på där jag börjar med min favorit dvs komplexa tal (som dock inte ger nån amplitudinformation utan mest att det svänger och vid vilken vinkelfrekvens) Säg att <math>x=x_0e^{jwt}</math> derivering en första gång ger då <math>jwx_0e^{jwt}</math> derivering en andra gång ger <math>-w^2x_0e^{jwt}</math> och detta är lika med <math>-w^2x_0e^{jwt}=-k[x_0e^{jwt}]</math> ur detta får man <math>w=\sqrt{\frac{k}{m}}</math> som alltså bara ger svar angående att det svänger och med vilken frekvens det svänger. För att få svar på hur mycket det svänger krävs andra trick, dvs rena diffekvationer, följande gäller nog <math>m\frac{d^2x}{dt^2}=-kx</math> denna integrerar vi en första gång och får <math>v(t)=-kxt+C1</math> v(0)=0 vilket ger att C1=0, integrerar vi en gång till får vi <math>x(t)=-kx\frac{t^2}{2}+C2</math> x(0)=0 vilket ger att C2=0, alltså <math>x(t)=-kx\frac{t^2}{2}</math> fast jag har glömt m*vänsterledet och sen är det dikutabelt vilket t vi ska använda, först den kompletta ekvationen <math>x(t)=-\frac{k}{m}x\frac{t^2}{2}</math> Slutligen tror jag på att t skall väljas som T/2 ty vi avser repetitiva signaler här och efter T/2 vänder godtycklig periodisk funktion vilket gör att om man föreställer sig att accellerationen är ett steg så blir första integreringen en ramp och andra integreringen en parabel, parabeln liknar sen en sinus. Så genom att sätta in t=T/2 får man <math>x(t)=-\frac{k}{m}x\frac{1}{8f^2}</math> jag hade alltså en trevlig diskusion med en vän om hur man skulle kunna få elementchassit att vibrera mer, han föreslog att man skulle hänga på en vikt på konen och jag tror mig anse att formeln ovan gäller för ANTINGEN membranet ELLER elementchassit så det är bara att sätta in respektive massa. Det här nog fullständigt fel :D Ja, det är fel för båda x är x(t) som återigen kan förkortas bort dvs vi får inget svar på amplitud, ett lite mer seriöst försök är att komma med en ansats, går diffekvationen ut så är ansatsen riktig och efter en hel del trevanden så har jag kommit fram till att följande ansats fungerar <math>x=At^2+Bt+Ce^{-dt}</math> för se vad som händer vid första derivering <math>x\prime(t)=2At+B-Cde^{-dt}</math> som för <math>x\prime(0)=v(0)=0</math> ger att <math>Cd=B</math> vilket ger att <math>x\prime(t)=2At+B-Be^{-dt}</math> som vi deriverar igen och får <math>x\prime \prime(t)=2A+Bde^{-dt}</math> och <math>x\prime \prime(0)=a(0)=0</math> vilket ger <math>2A+Bd=0</math> med andra ord är <math>Bd=-2A</math> så att <math>x\prime \prime(t)=2A-2Ae^{-dt}=2A(1-e^{-dt})</math> Vilket är lösningen, dock vill vi hellre se på vårt utslag x(t) och med ovan randvillkor insatta får man <math>x(t)=A(t^2-\frac{2}{d}t-\frac{2}{d^2}e^{-dt})</math> Jag kan inte riktigt motivera det här men överst får vi en stationär (som jag kallar det) lösning vad gäller vinkelfrekvensen för systemet och jag repeterar pga lämplighet (som engelsmän säger) <math>w_s=\sqrt{\frac{k}{m}}=2\pi f_s</math> vilket jag tror d skall ersättas med för vi har antagit en avklingande funktion och då klingar t alltid av relativt en periodtid modell 1/w, jag kan sen gissa att t=T/2 ty konen är driven av en periodisk funktion som vänder vid T/2. Jag vet som vanligt inte vad jag snackar om men om mitt antagande är riktigt fås istället (nyttjar f=1/T) <math>x(f)=A(\frac{1}{4f^2}-\frac{2}{w_s}\frac{1}{2f}-\frac{2}{w_s^2}e^{-\frac{w_s}{2f}})</math> Min Tangband subbas har ungefär dessa data: k=1/300u N/m m=30g =>ws=300rad/s eller fs~50Hz då kan vi skriva <math>x(f)=A(\frac{1}{4f^2}-\frac{1}{300f}-\frac{2}{300^2}e^{-\frac{300}{2f}})</math> Blir inget klokare :) Fast för lite lägre frekvenser fås (den sista termen är så liten så den kan man räkna bort) <math>x(f)=A(\frac{1}{4f^2})</math> Hur låga? 1/300f måste alltså vara mindre än 1/4f^2 för min subbas, detta ger f<75Hz Så för frekvenser under 75Hz så rör sig min subbas kon som ovan dvs inverst relativt frekvens^2. Fick lära mig nåt intressant av min E-fältguro David K. Cheng idag dvs har man hittat en lösning till en diffekvation så är det den ENDA lösningen så eftersom "patiensen" gick ut ovan så har jag löst diffekvationen, hur man sen tolkar den är en annan sak. ==Fritänkande, brumanalys== Tycker PCB vad gäller rörförstärkare suger rent allmänt men när det gäller så små strömmar och spänningar som hos försteg så kan det eventuellt funka. Slutsteg komer jag dock alltid bygga i luften ty PCB är kasst på höga strömmar och höga spänningar. Nåväl, jag är på G med två RIAA-förstärkare som alltså luftbyggs. Vad är nu problemet? Jo, signalnivån är ynkligt liten och man riskerar lätt brum. Så hur ska man göra då? Jag kan inte säga att jag vet men jag har idèer modell Maxwell's ekvationer där två av dom fyra eventuellt kan skrivas: <math>V_{ind}=\oint E\cdot dl=-\int \frac{dB}{dt}\cdot dS</math> som också kallas för Faraday's induktionslag, andra ekvationen blir <math>I_{ind}=\oint H\cdot dl=I_{fri}+\int \frac{dD}{dt}\cdot dS</math> som jag tror kallas Ampere's lag, jag tror sen att Ifri typ är DC vilket vi alltså kan strunta i vad gäller brumaanalys, sen kan man förenkla ekvationerna på ett nästan barnsligt sätt (som dock är giltigt om B och D är homogena genom hela ytan S): <math>V_{ind}=-\frac{dBS}{dt}=-\frac{d\phi}{dt}=-L\frac{di}{dt}...1</math> <math>I_{ind}=\frac{dDS}{dt}=\frac{dQ}{dt}=C\frac{dV}{dt}...2</math> Med andra ord induceras en spänning i en slinga (S) om det finns en tidsvarierande magnetisk flödestäthet (B) i närheten samtidigt som det induceras en ström i en ledares area (S) om det finns en tidvarierande elektrisk flödestäthet (D) i närheten. Detta kan eventuellt ses som om man har en slinga och den terminerar i ett motstånd typ ingångsmotståndet till röret och motståndet är av lite storlek, då blir den inducerade strömmen inte så stor och bara 1 gäller. Om slingan terminerar i ett litet motstånd så borde dock även 2 behöva komma med i beräkningarna ty det kan då gå ström. D är förresten epsilon gånger E där E är den elektriska intensiteten med enheten V/m, intensitet när det gäller "saker" per sträcka har jag hittat på, utöver x/m som intensitet kallar jag x/m^2 som täthet och x/m^3 som densitet (även om densitet lite är reserverat för kilo/m^3) ==Fritänkande, divergens hos tryck-fält== Häromdan blev jag att tänka på en eventuell analogi till postulatet <math>\nabla \cdot D=\rho</math> där jag kallar D för laddningstryckfältet, rho är sen volymsladdningstätheten som jag skulle vilja kalla laddningstätheten, således borde man kunna skriva <math>\nabla \cdot p=\rho</math> där p är det gravitationella tryckfältet från en massa och rho är densiteten (eller masstätheten) för vi kan ju normalt skriva <math>\oint D\cdot \hat n dS=Q</math> och vi kan det för <math>\int \rho dv=\int \nabla \cdot Ddv=\oint D \cdot \hat n dS==Q</math> Men vi skulle kanske även kunna skriva <math>\int \rho dv=\int \nabla \cdot pdv=\oint p \cdot \hat n dS==m</math> där p är trycket modell ett tryckfält som strålar från en massa likt ett gravitaionsfält. Gauss lag säger oss att en liten punktladdning (Q) ger upphov till ett laddningstryckfält (D) som strålar isotropiskt och innebär att omman kan hitta en Gaussisk area som hela tiden är vinkelrät mot D-fältet, så kan man räkna ut D-fältet helt enkelt genom att dela laddningen med den sfäriska ytans area vilket resulterar i laddningstryckfältet (aka D-fältet). Jag tror man kan göra på samma satt med en massa (m) men då har man istället ett gravitationellt tryckfält (p) som massan gett upphov till ty p från en liten punktmassa är isotropiskt, uträkningarna verka kunna fungera på samma sätt som enligt Gauss lag ovan med det enda förbehållet att svaret blir en något udda enhet modell masstryck dvs massa per ytenhet. Jag tror faktiskt att man kan räkna på det här sättet, kruxet kan dock i praktiken vara att det gravitationella tryckfältet fältet p inte strålar isotropiskt ty planeten jorden håller ju kvar oss på ytan... Man kan skriva ovan på ett annat sätt genom att anta att <math>\nabla \cdot p=a\rho</math> då får man <math>\int a \rho dv=\int \nabla \cdot pdv=\oint p \cdot \hat n dS==am</math> om nu tryckfältet p är isotropt och vinkelrätt mot ytan så blir <math>p=a\frac{m}{4\pi R^2}</math> enhetsmässigt står det alltså här a*masstrycket, dvs om <math>a=4\pi GM</math> så är a*masstrycket lika med den gravitationella kraftfältet F mellan två massor. Här är det rätt viktigt att notera att a också måste vara isotrop, linjär och homogen för det är bara då man kan integrera upp masstätheten som jag gjort. ='''Elektromagnetisk Fältteori'''= Detta kapitel behandlar laddningar som dels är stilla (elektrostatik) dels är i rörelse (elektrodynamik). Jag har efter noga övervägande kommit på att jag vill ändra nomenklaturen lite, jag har alltid ojjat mig över hur olika lektorer inom typ samma ämne nödvändigtvis måste ha olika beteckningar på saker men nu gör jag lite likadant. Jag kommer således köra med följande: 1) E (Electric Field Intensity) Elektrisk Fältstyrka får ha kvar sitt svenska namn [V/m] 2) D (Electric Flux Density) Elektrisk Flödestäthet döps om till Laddningstryckfält [C/m^2=As/m^2]. 3) H (Magnetic Field Intensity) Magnetisk Fältstyrka får ha kvar sitt namn [A/m] 4) B (Magnetic Flux Density) Magnetisk Flödestäthet döps om till Magnettryckfält [T=Vs/m^2] 5) rho_v (Volume Charge Density) Volymladdningstäthet döps om till Laddningstäthet [C/m^3] 6) rho_s (Surface Charge Density) Ytladdningstäthet döps om till Laddningstryck [C/m^2] 7) rho_l (Line Charge Density) Linjeladdningstäthet döps om till Laddningstyrka [C/m] 8) rho (Mass Density) Densitet döps om till Masstäthet [kg/m^3] 9) Q=laddning [C] 10) Phi=magnetism [Vs=Weber] Kort och gott, x/m kallar jag Styrka, x/m^2 kallar jag Tryck och x/m^3 kallar jag Täthet, när det gäller vektorer lägger jag dock till ordet fält. =Definition av Elektrisk Fältstyrka och Gauss Lag= [[File:Fusion Point Charge.png|thumb|Visar E-fältet från en punktladdning.]] Elektrisk fälstyrka definieras <math>E=\frac{F}{q}...96.1</math> som alltså har enheten N/C även om dess enhet är mer allmänt känd som V/m, vi kan leka lite med enheter och får <math>\frac{N}{C}=\frac{Nm/m}{C}=\frac{J/m}{C}=\frac{Ws/m}{As}=\frac{VAs/m}{As}=\frac{V}{m}...96.2</math> Det här var ett trivialt exempel men jag har fått lära mig att enhetskontroll på grejerna bidrar till högre sannolikhet att man klarar tentan, en variant av definitionen är <math>F=qE...96.3</math> Som alltså innebär kraft i Newton per laddning och fältstyrka, sen visar jag två fundamentala postulat hos E-fältläran, dessa är <math>\nabla \cdot E=\frac{\rho}{\epsilon_0}...96.4</math> för E-fält i vakuum, det andra postulatet är <math>\nabla X E=0...96.5</math> och det är dessa två postulat som bygger hela elektrostatiken. Det första postulatet visar alltså att E-fältet divergerar i rho med en proportionalitetskonstant, detta betyder att E-fältet typ "landar" eller utgår från laddade kroppar. Det andra postulatet visar att E-fältet är "virvelfritt" dvs det finns inga virvlar, det bara landar normalt till laddade kroppars ytor. En punktladdning strålar lika mycket E-fält åt precis alla håll (rimligen), om laddningen är Q så är laddningstrycket <math>\rho_s=\frac{Q}{4\pi R^2}...96.6</math> dvs den laddning man har per areaenhet vid ett visst avstånd R, enligt tidigare vet vi att <math>\nabla \cdot E=\frac{\rho}{\epsilon_0}...96.7</math> eller <math>\nabla \cdot D=\rho...96.8</math> integrerar man upp det här mha Gauss Teorem så får man <math>Q=\int \nabla \cdot D dv=\oint D \cdot \hat n dS...96.9</math> som bär namnet Gauss Lag, för enklare symmetrier som vår punktladdning får man således <math>D=\frac{Q}{4\pi R^2}...96.10</math> eller <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}...96.11</math> Här ser man att D-fältet helt enkelt är laddningsdtrycket rho_s, delar man med epsilon får man E-fältet Jag brukar lite lekfullt skriva Gauss lag som <math>E=\frac{Q_T}{\epsilon S_G}...96.12</math> där Qt står för "sändande Q" och Sg står för "Gaussian Surface" dvs den yta som ligger vinkelrätt mot E-fältets utbredning, kan man således hitta en sån area så funkar formel rakt av, MEN det gäller att arean hela tiden är vinkelrät mot fältet. =Coulombs Lag och potential= [[File:Fusion Contour Work 2.png|thumb|Arbete runt en sluten kontur]] Eftersom definitionen av E-fält innebär <math>F=qE...97.1</math> och E-fältet för en punktladdning kan skrivas <math>E=\frac{Q}{4\pi\epsilon_0R^2}...97.2</math> så blir kraften <math>F=qE=\frac{q^2}{4\pi \epsilon_0 R^2}...97.3</math> som också kallas Coulombs Lag vilken visar kraften mellan två punktladdningar. Potential kan sedan härledas från det arbete som krävs för att flytta en laddning från oändligheten till punkten ifråga, man kan skriva detta som <math>V=-\int_{-\infty}^{P} E\cdot dl...97.4</math> där arbetet alltså sker mot fältet, i själva verket ska allt multipliceras med q för att få Joule men om man skippar det får man energin i eV istället vilket är lite mer vedertaget, minustecknet visar att arbetet sker mot fältet. Arbetet runt en sluten kontur är alltid noll vilket innebär att om man står på en höjd bland berg och dalar och går ner och upp i dalarna varvid man kommer tillbaks till samma plats så är arbetet noll. Man kan se det som att lägesenergin är samma i slutet som i början vilket är upprinnelsen till Kirschoffs spänningslag där ett varv i den elektriska slingan innebär att potentialen i början är samma som i slutet, detta kan tecknas <math>W=\oint F\cdot dl=q\oint E\cdot dl=0...97.5</math> det sista uttrycket kan sedan tecknas över två konturer som <math>\int_{C1} E \cdot dl + \int_{C2} E \cdot dl=0...97.6</math> eller <math>\int_{P1}^{P2} E \cdot dl + \int_{P2}^{P1} E \cdot dl=0...97.7</math> vilket ger <math>\int_{P1}^{P2} E \cdot dl = -\int_{P2}^{P1} E \cdot dl...97.8</math> eller <math>\int_{P1}^{P2} E \cdot dl = \int_{P1}^{P2} E \cdot dl...97.9</math> V.S.V Kom dock ihåg att detta bara gäller vektorer, för funktioner eller skalärer gäller inte detta vilket jag bevisar i nästa kapitel. =Vektoriellt arbete vs skalär linjeintegral= [[File:Fusion Integrating Loop.png|thumb|En väg att integrera efter]] Om vi börjar med skalär linjeintegral runt den slutna konturen OAB så får vi om vi nyttjar att r=3 <math>\oint r dl=\int_0^3 xdx + \int_0^3\sqrt{9-x^2}dx + \int_3^0 ydy...98.1</math> man får detta t.ex pga att <math>x=rcos\phi...98.2</math> som är lika med r i x-led ty phi är noll, jag har förenklat en aning av tydlighetsskäl, det är sedan enkelt att se att integrationen i y-led är negationen av integrationen i x-led så dessa två tar ut varandra, kvar har vi <math>\int_0^3\sqrt{9-x^2}dx...98.3</math> denna är lite lurig att integrera men den primitiva funktionen till <math>\int \sqrt{b-x^2}dx...98.4</math> är enligt Beta <math>\frac{\sqrt{b-x^2}}{2}+\frac{b}{2}arcsin({x \sqrt{\frac{1}{b}}})...98.5</math> med b=9 och integrationsgränsena insatta får vi <math>\int_0^3\sqrt{9-x^2}dx=\frac{3}{2}(\frac{3}{2}\pi-1)...98.6</math> Den skalära funktionen r kan sedan till exempel multipliceras med 2pi och motsvara godtycklig omkrets. Om vi nu istället tittar på arbete runt vår slutna kontur modell <math>W=\oint F\cdot dl=q\oint E\cdot dl...98.7</math> och tittar på <math>\oint r\hat r \cdot dl...98.8</math> som är likamed <math>\int_0^3x\hat x\cdot \hat x dx+\int_0^{\pi/2}r\hat r\cdot rd\phi \hat \phi + \int_3^0 y\hat y \cdot \hat y dy...98.9</math> Det är enkelt att se att den första och den sista integralen tar ut varandra, kvar blir <math>\int_0^{\pi/2}r\hat r\cdot rd\phi \hat \phi...98.10</math> Här räcker det sedan att titta på skalärprodukten av <math>\hat r \cdot \hat \phi...98.11</math> som är ortogonala och därmed noll. Med andra ord är arbetet runt en sluten kontur när det finns nåt slags fält noll, man kan se det lite såhär att säg att du släpar på en stenbumling på friktionsfri is, för minsta hastighetsökning krävs en kraft som i vårt fall är riktad radiellt för man kan se ovan exempel som <math>r\hat r=F_r\hat r...98.12</math> Och då har man en kraft i radiell led, men vad händer om hantaget vinklas? Jo, ingenting annat än att man kanske lyfter stenbumligen mer men det är i alla fall inget arbete att vinkla handtaget. =Elektrisk fältstyrka från ett gäng laddningar= [[File:Fusion Field From Charge.png|thumb|E-fält från en punktladdning i rymden]] Jag anammar härmed Cheng's notation att källkoordinater är primmade medans fältkoordinater är oprimmade. Man kan skriva E-fältet från en punktladdning "off-axis" enligt figur som <math>E=\frac{1}{4\pi\epsilon_0} \cdot q\frac{R-R^\prime}{|R-R^\prime|^3}...99.1</math> På detta sätt får man nämligen med enhetsvektorn som normalt är <math>\hat R=\frac{R}{|R|}...99.2</math> Superposition funkar i dessa kretsar också så för ett antal qk kan man skriva <math>E=\frac{1}{4\pi\epsilon_0} \cdot \sum_{k=1}^n q_k\frac{R-R_k^\prime}{|R-R_k^\prime|^3}...99.3</math> Alla R är här alltså vektorer. =E-fält från en dipol= [[File:Fusion Electric Dipole Field.png|thumb|E-fält från en dipol]] Använder vi vektorbeteckningarna enligt bild och nyttjar att potentialen från en ponktladdning kan skrivas <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}...100.1</math> så kan vi med hjälp av vektoridentideterna <math>R+=R-d/2...100.2</math> och <math>R-=R+d/2...100.3</math> teckna potentialen i godtycklig punkt P enligt superpositionsprincipen dvs <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0}(\frac{1}{R+}-\frac{1}{R-})...100.4</math> ty laddningarna är av olika tecken, om vi utvecklar vidare så innebär detta att potentialen går som <math>V\propto \frac{1}{R+}-\frac{1}{R-}...100.4</math> eller <math>V\propto \frac{1}{R-d/2}-\frac{1}{R+d/2}...100.5</math> som kan arrangeras om enligt <math>V\propto \frac{R+d/2-(R-d/2)}{R^2-(d/2)^2}...100.6</math> som på lite längre avstånd övergår i <math>V\propto \frac{d}{R^2}...100.7</math> dvs potentialen från en dipol kan skrivas <math>V=\frac{q}{4 \pi \epsilon_0} \frac{d}{R^2}...100.8</math> eller <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{p}{R^2}...100.9</math> där p kallas det elektriska dipolmomentet (p=qd), nu snackar vi dock vektorer och dom har speciellt rktning, det är lätt att inse att vektorn d har riktningen i z-led, dvs det är vad som finns i z-led som bygger potentialen, den delen av potentialen som finns i z-led kan man teckna som en skalärprodukt enligt <math>p \cdot \hat R...100.10</math> så att formeln ovan egentligen ska vara <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{p \cdot \hat R}{R^2}...100.11</math> Observera att nettodimensionen fortfarande är 1/R ty p har dimensionen "R". Jag borde egentligen visat detta för E-fält eftersom vi inte kommit till potential än men dels är det lite knöligare att visa detta för E-fält från ett par punktladdningar dels är det i regel enklare att derivera saker än att integrera saker då E-fältet kan fås från ovan genom vektoridentiteteten <math>E=-\nabla V...100.12</math> där nabla är en deriveringsoperator i tre dimensioner som jag kommer återkomma till. =Strålning från en dipol= [[File:Fusion Radiation Diagram.png|thumb|Strålningsdiagram från en dipol]] Denna ekvation enligt ovan <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{p \cdot \hat R}{R^2}</math> kan skrivas om som <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{p cos\theta}{R^2}</math> där theta räknas uppifrån och ner, detta ger alltså potentialen som proportionell mot cos(theta), definitionen av det elektriska fältet är sedan också enligt ovan <math>E=-\nabla V</math> där vi bara är intresserade av vad som händer för vinkeln theta dvs <math>E\propto sin\theta</math> vilket ger vidstående strålningsdiagram, normalt betyder annars deriveringsoperatorn nabla <math>\frac{dV}{dR}\hat R + \frac{dV}{Rd\theta} \hat \theta</math> Observera att E-fältet alltid är vinkelrätt mot potentialen =E-fält från en laddningsmängd= [[File:Fusion Far-Field E-field.png|thumb|E-fältet från en klump med laddning]] E-fält från en punktladdning kan skrivas <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2} \hat R</math> Potentialen hos en sån punktladdning kan sedan beräknas enligt <math>V=-\int_{-\infty}^R E \cdot dR=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> genom att föreställa sig släpandet av en enhetsladdning från oändligheten mot fältet (därav minustecknet) till punkten ifråga, med andra ord har vi <math>dE=\frac{\rho dv'}{4\pi \epsilon_0 R^2}\hat R</math> som differential i ena fallet och <math>dV=\frac{\rho dv'}{4\pi \epsilon_0 R}</math> i andra fallet där det i båda fallen alltså handlar om en en rymdladdningstäthet (rho) som kan integreras upp till en laddning Q, primmade koordinater anger alltså källan så att man kan skriva <math>E=\int_{V'}\frac{\rho dv'}{4\pi \epsilon_0 R^2}\hat R</math> för E-fältet på lite avstånd och <math>V=\int_{V'}\frac{\rho dv'}{4\pi \epsilon_0 R}</math> för potetialen på lite avstånd. Utöver rho finns två varianter till nämligen rho_s som är en ytladdningstäthet och rho_l som är en längdladdningstäthet, totalt genererar detta alltså sex stycken integralformler men skillnaden är principiellt så liten så jag listar dom inte här. Det behöver sedan inte vara så stora avstånd men för till exempel E-fältet från en större klump med laddning på nära håll så skulle både enhetsvektorn och R variera under integreringen, dessutom kan rho variera. =E-fält från en stång med homogen längdladdningstäthet= [[File:Fusion Charged Rod.png|thumb|E-fält från en laddad stång]] Med hjälp av ovanstående formler kan vi teckna potentialen som <math>V=\frac{\rho_l}{4\pi \epsilon_0} \int_{-L/2}^{L/2} \frac{dz'}{z-z'}</math> där rho_l lyfts ur integralen ty den är konstant och sträckan R är z-z' där primmade koordinater alltså reprensenterar källan, vi får då uttrycket <math>V=\frac{\rho_l}{4\pi \epsilon_0}[-ln(z-z')]_{-L/2}^{L/2}</math> eller <math>V=\frac{\rho_l}{4\pi \epsilon_0}[ln(z-z')]_{L/2}^{-L/2}</math> så att potentialen blir <math>V=\frac{\rho_l}{4\pi \epsilon_0}ln(z+L/2)-ln(z-L/2)</math> eller <math>V=\frac{\rho_l}{4\pi \epsilon_0}ln\frac{(z+L/2)}{(z-L/2)}</math> där z>L/2 och eftersom vi bara kan derivera i z-dimensionen kan man skriva <math>E=-\frac{dV}{dz}\hat z</math> och när vi gör deriveringen får vi <math>-E=\frac{\rho_l}{4\pi \epsilon_0}\frac{(z-L/2)}{(z+L/2)} \cdot ((z-L/2)^{-1}+(-1)\cdot(z+L/2)(z-L/2)^{-2})\hat z</math> vilket ger <math>-E=\frac{\rho_l}{4\pi \epsilon_0}\cdot ((z+L/2)^{-1}-(z-L/2)^{-1}) \hat z</math> gemensam nämmnare modell <math>(z+L/2)\cdot(z-L/2)=z^2-(L/2)^2=N</math> ger <math>-E=\frac{\rho_l}{4\pi\epsilon_0 N}\cdot ((z-L/2)-(z+L/2)) \hat z</math> eller <math>-E=\frac{\rho_l}{4\pi\epsilon_0 N}\cdot -L \hat z</math> alltså är E-fältet <math>E=\frac{\rho_l}{4\pi\epsilon_0} \cdot \frac{L}{z^2-(L/2)^2} \hat z</math> =E-fält från en oändligt lång stång= [[File:Fusion Rod E-Field.png|thumb|E-fält från en lång stång]] Vi börjar från andra hållet här, E-fältet kan enligt ovan tecknas <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int_{-\infty}^{\infty}\frac{dz'}{R^2}\hat R</math> som man kan skriva som <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int_{-\infty}^{\infty}\frac{dz'(r\hat r-z' \hat z)}{R^3}</math> och eftersom det råder symmetri i z-led (ganska nyttigt att tänka på sånt) så behöver det bara integreras i r-led enligt <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int_{-\infty}^{\infty}\frac{dz'r\hat r}{R^3}</math> där R^3 kan utvecklas som <math>R^3=(r^2+z'^2)^{3/2}</math> ty R är hypotenusan, då får vi <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int_{-\infty}^{\infty}\frac{dz'r}{(r^2+z'^2)^{3/2}}\hat r</math> Jag kommer just nu inte ihåg hur man löser den här integralen, nu har jag listat ut det <math>E=\frac{\rho_L r}{4\pi \epsilon_0}[\frac{1}{r^2}\frac{z'}{(r^2+z'^2)^{1/2}}]\hat r</math> bara för att det är skoj och nyttigt att verifiera kan vi derivera ovan där vi skippar prefix, då får vi <math>\frac{1}{(r^2+z'^2)^{1/2}}-\frac{z'^2}{(r^2+z'^2)^{3/2}}</math> om vi nu förlänger första termen med <math>(r^2+z'^2)</math> så får vi <math>\frac{r^2+z'^2}{(r^2+z'^2)^{3/2}}-\frac{z'^2}{(r^2+z'^2)^{3/2}}</math> där man ser att bara r^2 blir kvar som vi delat bort i vårt prefix, integralen blir alltså <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi r\epsilon_0}[\frac{z'}{(r^2+z'^2)^{1/2}}]_{-\infty}^{\infty} \hat r</math> som blir <math>E=\frac{\rho_L}{2\pi\epsilon_0 r} \hat r</math> ty z' ändrar tecken så att integralen blir 2, lite smått meningslöst så kan man sedan teckna potentialen enligt <math>V=-\int E \cdot dr</math> där vi alltså integrerar mot E-fältet (därav minustecknet) som då genererar uttrycket <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi\epsilon_0}ln(r)</math> där aktuell potential i praktiken är en potentialskillnad hos t.ex en koaxialkabel (som har två gränser) men vi har nu gått åt andra "hållet" när det gäller skapandet av uttryck för E-fält och potential (V). =E-fält från en oändligt lång stång medels Gauss lag= [[File:Fusion Rod E-Field Gauss.png|thumb|E-fält från en laddad stång enligt Gauss lag]] Gauss lag enligt ovan lyder <math>\oint E\cdot \hat n dS=\frac{Q}{\epsilon_0}</math> där normalvektorn n alltså är vinkelrät mot ytan, man kan lite lekfullt skriva om denna som <math>ES_G=\frac{Q_T}{\epsilon_0}</math> om E inte ändrar sig under integreringen och man har symmetrier där ytan alltid är vinkelrät mot E-fältet där då arean kallas Gaussisk Area (SG) samtidigt som jag hittat på att E-fältet ju skapas av laddningen som man kan betrakta som en sändare eller QT där T står för transmitter, om detta gäller får man en rätt universiell formel för E-fältet enligt <math>E=\frac{Q_T}{\epsilon_0 S_G}</math> I detta fallet har vi pga symmetriskäl att Ez går bort då integration ovanifrån ger ett lika stort negativt bidrag (riktningsmässigt) som integration nerifrån, kvar har vi Er där min bild visar på just den symmetri som gör att vi kan nyttja den enklare formeln direkt, vi får alltså att <math>E=\frac{Q}{2\pi \epsilon_0 r L} \hat r</math> och eftersom <math>\rho_L=\frac{Q}{L}</math> så kan man skriva <math>E=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0 r} \hat r</math> vilket är bra mycket enklare sätt att få fatt i E-fältet än ovanstående komplexa integrering, men kom ihåg att man måste finna en Gaussisk area varje gång. =E-fält från en laddad skiva= [[File:Fusion Charged Disc.png|thumb|E-fält från en laddad skiva]] Man kan enligt bild skriva E-fältet som <math>E=\frac{\rho_s}{4\pi \epsilon_0} \int_{S'} \frac{dS'}{R^2}\hat R</math> där <math>R=-r' \hat r + z \hat z</math> som gör att man kan skriva integralen som <math>E=\frac{\rho_s}{4\pi \epsilon_0} \int_{S'} \frac{dS'}{R^3}(-r' \hat r + z \hat z)</math> sen kan man skriva "sändande yta" som <math>dS'=dr'r'd\phi'</math> så att allt blir <math>E=\frac{\rho_s}{4\pi \epsilon_0} \int_{S'} \frac{dr'r'd \phi'}{R^3}(-r' \hat r + z \hat z)</math> där man av symmetriskäl (om man roterar runt) ser i bilden att det inte blir nåt bidrag i r-led dvs vi får <math>E=\frac{\rho_s}{4\pi \epsilon_0} \int_{S'} \frac{dr'r'd \phi'}{R^3}(z \hat z)</math> och integralen, när man integrerar runt ett varv, blir <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} \int_{C'} \frac{dr'r'}{R^3}(z \hat z)</math> eller <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} \int_{C'} \frac{dr'r'}{(r'^2+z^2)^{3/2}}(z \hat z)</math> som kan integreras enligt <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} [\frac{1}{\sqrt{r'^2+z^2}}]_0^b(z \hat z)</math> där b är radien hos skivan, dvs svaret blir <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} (\frac{1}{\sqrt{b^2+z^2}}-\frac{1}{z}) (z \hat z)</math> eller <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} (\frac{z}{\sqrt{b^2+z^2}}-1) \hat z</math> Ser nu i min litteratur (Cheng) att detta faktiskt inte är helt fel, dock är det ett teckenfel men bara för att uttrycket för normala z blir mindre än noll, dock är den primitiva funktionen fel vad beträffar tecken, detta kan man åtgätda genom att kasta om integrationsgränserna, då får man <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} (1-\frac{z}{\sqrt{b^2+z^2}}) \hat z</math> sen är E-fältet lika positivt neråt som uppåt för laddningen (rho_s) är positiv dvs rätt svar blir kanske <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} (1-\frac{|z|}{\sqrt{b^2+z^2}}) \hat z</math> fast jag tror ändå inte man kan skriva så för E-fältet är visserligen positivt både uppåt och neråt men neråt är riktningen i minus z-led så jag tror faktiskt man måste skriva att för positiva z blir lösningen <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} (1-\frac{|z|}{\sqrt{b^2+z^2}}) \hat z</math> medans E-fältet för negativa z måste skrivas <math>E=\frac{\rho_s}{2 \epsilon_0} (1-\frac{|z|}{\sqrt{b^2+z^2}}) (-\hat z)</math> ty E-fältet är då riktat i negativ z-led samtidigt som det har samma belopp. =E-fält från en laddad loop= [[File:Charged loop.png|thumb|E-fält från en laddad loop]] Man kan teckna E-fältet såhär <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int \frac{dl'}{R^2}=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int \frac{dl'R}{R^3}</math> där R i täljaren är en vektor som bestämmer riktningen dvs <math>R=-b\hat r+z\hat z</math> och <math>dl'=bd\phi</math> av symmetriskäl går dock r-komponenterna bort vilket ger oss <math>R=z\hat z</math> vilket vi kan skriva som <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int \frac{bd\phi}{z^2}\hat z</math> eller <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0}\int \frac{bd\phi}{R^2}\hat z</math> detta ger alltså <math>E=\frac{\rho_L}{4\pi \epsilon_0 R^2}2\pi b\hat z</math> där det egentligen står Q/R^2 typ som alltså har dimensionen E, observera att riktningen är i z-led (för positiva laddningar). =E-fält från ett moln av positroner= [[File:Fusion Charged Cloud.png|thumb|E-fält från ett laddat moln]] Ett E-fält från en punktladdning kan enligt ovan skrivas <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}\hat R</math> eller <math>E=\frac{Q(R)}{4\pi \epsilon_0 R^2}\hat R</math> detta kan också skrivas <math>E=\frac{1}{4\pi \epsilon_0 R^2}\int_0^R \rho dv \hat R</math> för det är bara variationen av Q(R) vi är intresserade av, för det interna E-fältet kan man då skriva <math>E=\frac{\rho}{4\pi \epsilon_0 R^2} \frac{4\pi R^3}{3}\hat R</math> eller <math>E=\frac{\rho}{\epsilon_0 3}R\hat R</math> om man sen tittar på det yttre fältet får man <math>E=\frac{1}{4\pi \epsilon_0 R^2}\int_0^b \rho dv' \hat R</math> eller <math>E=\frac{\rho}{4\pi \epsilon_0 R^2}\frac{4\pi b^3}{3}\hat R</math> eller <math>E=\frac{\rho}{\epsilon_0 3 R^2}b^3 \hat R</math> varför R^2 plötsligt inte är med i integranden vet jag inte, det kan dock ha att göra med att vi här inte avser en enda punktladdning utan ett stim med laddningar som på avstånd ger en total laddning som motsvarar volymen gånger volymladdningstätheten, rho. ==Fritänkande, försök till fördjupning== Jag har nu kikat lite i Cheng och börjat att eventuellt förstå bättre, man ska nämligen använda Gauss lag enligt <math>E=E\cdot \hat R=E_R</math> och <math>dS=4\pi R^2</math> där Gauss lag enligt <math>\oint E\cdot \hat n dS=\frac{Q}{\epsilon_0}</math> ger att flödet (och därmed integralen) blir <math>E_R 4\pi R^2</math> som alltså är konstant för varje R, återstår att integrera upp laddningen Q och sätta in i Gauss lag, när man gör det får man min tidigare lösning, tycker dock fortfarande att detta inte riktigt förklarar varför sedvanlig integralformel enligt ovan inte fungerar, den funkar ju i alla andra fall som till exempel behandlar en ett litet volymselement i en homogen laddningsfördelning. =Definition av elektrisk flödestäthet och polarisationsvektorn= [[File:Fusion Field Resistance.png|thumb|Visar hur ett polariserande E-fält gör så att dipolerna spjänar emot]] Pga enligt ovan <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{p \cdot \hat R}{R^2}</math> och <math>E=-\nabla V</math> kan man skriva <math>E=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{p}{R^3} \hat R</math> som resulterar i <math>dE=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{dp}{R^3} \hat R</math> och om man då definerar polarisationsvektorn P enligt <math>P=\frac{lim}{\Delta v->0} \sum_{n=1}^N \frac{p}{\Delta v}[C/m^2]</math> där N är antalet polariserande dipoler, då kan man skriva <math>dE=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{Pdv}{R^3} \hat R</math> och man får <math>E=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\int_v \frac{Pdv}{R^3} \hat R</math> Beviset för rho_p och rho_ps är sen lite komplicerat så jag kör på med min intuition istället, om vi pga smidighet går händelserna lite i förväg kan vi definiera <math>D=\epsilon E</math> där D kallas för elektrisk flödestäthet som jag kommer komma tillbaka till lite senare, vi kan då skriva <math>\int \rho dv=\int \nabla \cdot D dv=\oint D\cdot dS=Q</math> där vi nyttjat postulatet <math>\nabla \cdot D=\rho</math> och Gauss teorem för att komma från en volymsintegral till en ytintegral, på ett lite lekfullt sätt kan vi sen skriva om detta uttryck som <math>\int \rho dv=\int \nabla \cdot \rho_s dv=\oint \rho_sdS=Q</math> så att <math>\rho=\nabla \cdot D</math> och <math>\rho_s=\hat n \cdot D</math> där rho_s har samma dimension som D men är ingen vektor, här har jag sen upptäckt nåt jag tidigare inte riktigt fattat för när man tar divergensen av rho_s så går man i praktiken från 1/R^2 till 1/R^3 dvs från rho_s till rho_v och man får en volymstäthet istället ty man deriverar mest bara, jag gissar sen att man kan skriva <math>\int \rho_p dv=\int \nabla \cdot P dv=\oint P\cdot dS</math> vilket enligt ovan skulle kunna betyda att <math>\rho_p=\nabla \cdot P</math> och <math>\rho_{ps}=\hat n \cdot P</math> som kan skrivas om enligt <math>\int \rho_p dv=\int \nabla \cdot Pdv=Q_p</math> respektive <math>\oint \rho_{ps}dS=\oint P \cdot dS=Q_{ps}</math> dock är det ett teckenfel här men här kommer intuitionen in igen för om man polariserar ett dielektrika med ett E-fält och dielektrikat innan polarisationen var oladdat då blir <math>Q_p+Q_{ps}=0</math> Där jag lite fuskigt vet att detta är rätt samtidigt som det är rimligt, nu återstår dock vilken av dom vi ska ge ett negativt tecken men det är rimligt att Qs är positiv för dom laddningarna lämnar dielektrikat i en riktning motsvarande normalen till ytan, alltså är Qp negativ och vi får <math>\rho_p=-\nabla \cdot P</math> och <math>\rho_{ps}=\hat n \cdot P</math> Man har infört ett hjälpfält kallat D som i elektrisk flödestäthet, denna härleds enligt <math>\nabla \cdot E=\frac{1}{\epsilon_0}(\rho+\rho_p)</math> som kan enligt ovan skrivas om som, ty rho_p är också en divergens <math>\nabla \cdot (\epsilon_0E+P)=\rho</math> där jag utan bevis säger att P är proportionerlig mot epsilon_0*E med en konstant jag inte kan koda upp, resultatet blir i alla fall <math>\nabla \cdot D=\rho</math> där <math>D=\epsilon_0E+P</math> som man har förenklat till <math>D=\epsilon E</math> ==Mer detaljerat bevis== Vi lyfter ner ovanstående formel för den polariserade potentialen <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{p \cdot \hat R}{R^2}</math> enligt ovanstående kan vi sedan skriva om den mha polarisationsvektorn P som <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\frac{Pdv \cdot \hat R}{R^2}</math> ortsvektorn R går nu från origo (där E finns och polariserar) till platsen i rymden där dielektrikat finns likt <math>R^2=(x-x')^2+(y-y')^2+(z-z')^2</math> där alltså dielektrikat befinner sig i de primmade koordinaterna vilket gör så att derivatan av R map t.ex z' blir negativ, normalt brukakar vi dock använda primmade koordinater för källor men i det här fallet blir det för fältpunkten, med lite list kan man således skriva <math>\nabla' \cdot \frac{P}{R}</math> som med hjälp av vektoridentiten (där f är en skalär och A en vektor) <math>\nabla \cdot (fA)=f(\nabla \cdot A)+\nabla f \cdot A</math> som egentligen bara är produktregeln för derivering, här måste man dock bl.a tänka på att man inte kan "derivera" en vektor och att gradienten av en skalär är en vektor, tänker man på detta så blir vektoridentiteten ganska enkel, om vi applicerar detta till aktuellt fall får vi <math>\nabla' \cdot \frac{P}{R}=\frac{1}{R}(\nabla' \cdot P)+\nabla' (\frac{1}{R}) \cdot A</math> som kan skrivas om som <math>\nabla' \cdot \frac{P}{R}=\frac{1}{R}(\nabla' \cdot P)+(\frac{1}{R^2}\hat R) \cdot P</math> där plustecknet kommer av att derivering sker map primmade koordinater, sen gäller <math>\nabla' \cdot \frac{P}{R}=\frac{1}{R}(\nabla' \cdot P)+(\frac{P}{R^2} \cdot \hat R)</math> om vi nu skriver om sambandet enligt <math>\frac{P}{R^2} \cdot \hat R=\nabla' \cdot (\frac{P}{R})-\frac{1}{R}(\nabla' \cdot P)</math> och tittar på den ursprungliga formeln med P så ser vi att bara <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}dv</math> blir kvar, med andra ord blir den polariserade potentialen <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 R}\int -\nabla' \cdot Pdv+\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\int \nabla' \cdot (\frac{P}{R})dv</math> den sista integralen kan man utveckla mha Gauss teorem (aka divergensteoreet) enligt <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 R}\int -\nabla' \cdot Pdv+\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}\oint \frac{P}{R}\cdot dS</math> så att <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 R}\int -\nabla' \cdot Pdv+\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 R}\oint P\cdot dS</math> där man alltså ser att rho_p är negativ och rho_s är positiv. =E-fält vid övergångar= [[File:Fusion E-field Boundaries.png|thumb|E-fält vid övergångar]] Allmänt kan man skriva <math>\oint E\cdot dl=0</math> där, om man hänger på q, får arbetet runt en sluten kontur dvs om man kommer tillbaka till typ samma topp/lägesenergi så är uträttat arbete 0, detta gör så att man för det tangentiella fältet kan skriva <math>E_{2t}\cdot \Delta w + E_{1t}\cdot \Delta (-w)=0</math> för w är en vektor, då får man att <math>E_{2t}=E_{1t}</math> man kan sen allmänt skriva <math>\oint D\cdot dS=Q</math> som i princip är Gauss lag, detta gör att man för de normala komponeterna kan skriva (de olika ytorna har olika normalvektorer) <math>D_{1n}\cdot \Delta S \hat {n_1} + D_{2n}\cdot \Delta S \hat {n_2}=Q</math> eller <math>D_{1n}\cdot \Delta S \hat {n_1} + D_{2n}\cdot \Delta S \hat {(-n1)}=Q</math> så att <math>D_{1n}\cdot \Delta S- D_{2n}\cdot \Delta S=Q</math> eller <math>D_{1n}-D_{2n}=\frac{Q}{\Delta S}=\rho_s</math> så att differensen mellan de normala elektriska flödestätheterna är en eventuell fri ytladdningstäthet, rhp_s, dock är denna fria ytladdningstäthet ofta noll då man förutsätter att det inte finns några fria laddningar, dvs i praktiken blir formeln <math>D_{1n}=D_{2n}</math> vilket innebär, sett till normalkomponenterna <math>\epsilon_1E=\epsilon_2E</math> ==Övergångsvillkor för dielektrika== För oladdade dielektrika gäller <math>E_{1t}=E_{2t}</math> respektive <math>D_{1n}=D_{2n}</math> ==Övergångsvillkor för metaller== För metaller är det annorlunda, jag spånar här lite när jag säger att inuti metaller kan det inte finnas några E-fält för det kan aldrig bildas några dipoler ty elektronerna är bundna till sina atomer, det finns dock fria elektroner men dom förflyttar sig till ytan hos metallerna, inuti metaller är alltså E-fältet noll och därför är rho noll, vi får alltså om 1 enligt bild är en metall och 2 är säg luft <math>E_{2t}=E_{1t}==0</math> eller <math>E_t=0</math> och eftersom E är noll i metallen så får vi att <math>D_{1n}=0</math> vilket enligt ovan får till följd att <math>-D_{2n}=\rho_s</math> som man kan skriva som <math>-\epsilon_0E_{2n}=\rho_s</math> eller <math>E_{n2}=-\frac{\rho_s}{\epsilon_0}</math> tvåan är alltså luft/vaakum men vi har normalvektorer inblandade här där tvåan är neråt riktad, minus på den riktningen blir uppåt riktad dvs det normalt riktade E-fältet är riktat uppåt och alltså in i dielektrikat om man ser till en plattkondensator =E-fält genom en metall= [[File:Fusion E-field Conductor.png|thumb|E-fält genom en metall]] Om vi börjar längst ut och kallar denna delen för region 1 kan vi skriva E-fältet utanför och i R-riktning som <math>E_1=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}</math> potentialen blir sedan <math>V_1=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> enligt ovan, i region 2 gäller sedan <math>E_2=0</math> och <math>V_2=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> i region 3 gäller <math>E_3=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}</math> men när det gäller potential så gäller <math>V(R_i)=V(R_o)</math> ty E-fältet är noll i metallen så det kan inte finnas nån dV och Ro är inte lika med Ri, man måste således skriva <math>\frac{1}{R_o}+C=\frac{1}{R_i}</math> så att <math>C=\frac{1}{R_i}-\frac{1}{R_o}</math> då har vi en korrektionsfaktor som gör så att V(R) i region 3 kan skrivas <math>V_3=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0}*(\frac{1}{R}-\frac{1}{R_i}+\frac{1}{R_o})</math> där man ser att om man stoppar in R=Ri så får man potentialen som <math>V_3\propto \frac{1}{R_o}</math> dvs potentialen på utsidan (Ro) är samma som potentialen på insidan (Ri), det här är inget korrekt bevis men jag lutar mig mot elektromagnetiska "kunskaper" och tycker det här duger, observera sen att näst sista formeln bara är giltig för R<Ri, samtidigt har vi även inducerade ytladdningar där vi kan börja på insidan (Ri) enligt <math>\rho_s =\epsilon_0 (- \hat R) \cdot E_3</math> så att <math>\rho_s =-\frac{Q}{4\pi R_i^2}</math> dvs vi har negativa laddningar där, för utsidan (Ro) kan vi skriva <math>\rho_s =\epsilon_0 (\hat R) \cdot E_1</math> så att <math>\rho_s =\frac{Q}{4\pi R_o^2}</math> dvs vi har positiva laddningar här, och eftersom <math>\frac{1}{R_i^2}</math> inte är lika med <math>\frac{1}{R_o^2}</math> så vi har en differens (multiplicerar man med de olika ytorna får man +/-Q), och denna differens är exakt lika med E-fältet från laddningen viket gör att netto E blir noll i metallen, man kan se det som att det bildas ett E-fält pga de inducerade laddningarna som fullständigt motverkar det fält som Q genererar, dessutom kan man se det som att E-fält går igenom allt, det blir noll i en metall men på andra sidan fortsätter det bara, om ledaren inte är jordad dvs. Man kan också se de inducerade laddningarna +/-Q som dipoler som motverkar det fält som läggs på till 100% samtidigt som netto Q fortfarande är Q från vår laddning pga laddningskonservering, detta blir tydligare när vi tittar på dielektrika men principen är samma ty iom att ingen energi tillförs så kan mediumet bara göra en sak dvs motverka det pålagda fältet, rätt nyttig läxa jag lärt mig. =E-fält genom ett dielektrika= [[File:Fusion E-field Dielektrica.png|thumb|E-fält genom ett dielektrika]] För region 1 kan man skriva <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R^2}</math> sen kan man skriva D-fältet som <math>D=\epsilon E = \epsilon_0 E =\frac{Q}{4 \pi R^2}</math> och polarisationsvektorn (P-fältet) som <math>P=D-\epsilon_0E=0</math> samt potentialen som <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0R}</math> för region 2 kan man sedan skriva <math>E=\frac{Q}{4\pi \epsilon R^2}</math> och vi har även här att <math>D=\epsilon E=\frac{Q}{4\pi R^2}</math> sen har vi P-fältet <math>P=D-\epsilon_0E</math> dvs <math>P=\frac{Q}{4\pi R^2}-\epsilon_0\frac{Q}{4\pi \epsilon R^2}</math> detta är lika med <math>P=\frac{Q}{4\pi R^2}(1-\frac {1}{\epsilon_r})</math> så om epsilon_r är stor så är P-fältet lika med D-fältet, sen får vi att potentailen V blir <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon R}</math> region 3 blir på samma sätt som region 1 ty vi har vakuum även här, polarisationsvektorn P polariserar sedan alla små dipoler (p=qd) i en volym på sådant sätt att dom riktas åt samma håll som det polariserande E-fältet. På ytan av dielektrikat som palariseras får man sedan ytladdningstätheter rho_ps på likande sätt som man får rho_s i en metall, båda kan anses utgöra små dipoler på sådant sätt att på ena sidan så finns positiva laddningar och på andra sidan finns negativa laddningar där dipolerna alltså motverkar det pålagda fältet, helt enkelt för att det är det enda de kan göra när ingen energi tillförs utifrån. =Kapacitans= [[File:Fusion Plate Capacitor.png|thumb|Plattkondensator]] Det råder ett förhållande mellan laddning och potential, detta kallas kapacitans (C) och kan skrivas som <math>Q=CV</math> eller mer allmänt <math>C=\frac{Q}{V}</math> man kan kanske titta på potentialformeln enligt ovan vad gäller en punktladdning enligt <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> där kapacitansen således blir <math>C=4\pi \epsilon_0 R</math> så allt har kapacitans, till exempel har en elektron den ungefärliga kapacitansen <math>C_e \approx 4\pi \epsilon_0 10^{-15} \approx 1-11-15</math> i potenser, dvs ungefär <math>C_e \approx 10^{-25}F</math> Man kan kanske se det som att allt i naturen har ett inbyggt motstånd mot förändring dvs t.ex att förändra dess potential, till exempel krävs det 1 Coulomb (As) i laddning för att höja potetialen 1V hos nåt som har en kapacitans på 1F E-fältet i en plattkkondensator är uniformt och lika med <math>E=\frac{V}{d}(-\hat y)</math> samtidigt är E-fältet enligt ovan vid gränsövergången ledare-dielektrika <math>E=\frac{\rho_s}{\epsilon}(-\hat y)</math> eller <math>E=\frac{Q}{\epsilon S}(-\hat y)</math> och eftersom potential enligt ovan kan skrivas som en integral mot fältet enligt <math>V=-\int_0^d E dy</math> så blir potentialen <math>V=\frac{Q}{\epsilon S}d</math> och kondensatorformeln enligt ovan och jag repterar <math>C=\frac{Q}{V}</math> gör så att kapacitansen för plattkondensatorn blir <math>C=\epsilon \frac{S}{d}</math> ==Kondensatorkopplingar== [[File:Fusion Capacitor Connections.png|thumb|Kondensatorkopplingar]] Seriekopplade kondensatorer som i fallet A har samma Q över deras plattor, jag ser det som att Q är en slags statisk ström, eftersom dom har det så kan man skriva <math>Q=C_{eff}V</math> dvs Q är konstant samtidigt som det då finns ett spänningsfall över vardera kondensator på <math>V_n=\frac{Q}{C_n}</math> och om man summerar upp alla V_n fär att komma upp till V så får man <math>V=\frac{Q}{C_{eff}}=\sum_{n=1}^n \frac{Q}{C_n}</math> varvid man kan förkorta bort Q och får att <math>\frac{1}{C_{eff}}=\sum_{n=1}^n \frac{1}{C_n}</math> När det sedan gäller parallellkoppling enligt B så är V konstant och man kan teckna <math>V=\frac{Q}{C_{eff}}</math> de olika kondingarna har nu olika Q så detta ger <math>Q_n=V\cdot C_n</math> dvs totalt Q är <math>Q=V\cdot C_{eff}=V\sum_{n=1}^n C_n</math> varvid man kan förkorta bort V och får <math>C_{eff}=\sum_{n=1}^n C_n</math> ==Kapacitans hos en koaxialkabel== [[File:Fusion Coaxial Capacitance.png|thumb|Beräkningsunderlag för kapacitans hos en koaxialkabel]] Enligt ovan kan man skriva E-fältet från en laddad stång som <math>E=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0 r} \hat r</math> i det fallet kan man sedan teckna potetialskillnaden som typ arbetet mot fältet <math>V=-\int_b^a E\cdot dr</math> ty dr är egentligen en vektor modell <math> \hat r dr</math> vilket ger <math>V=-\int_b^a \frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0 r}dr</math> som mynnar ut i <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{b}{a}</math> som vi inverterar och stryker rho för att enligt ovan få <math>C=\frac{2\pi \epsilon_0}{ln \frac{b}{a}}..[F/m]</math> ==Kapacitans hos en tvåtrådskabel== [[File:Fusion 2-Wire Capacitance Simple.png|thumb|Förenklad beräkning av tvåtrådskapacitans]] Eftersom vi är intresserad av potentialskillnaden kan vi teckna <math>V_{10}=kln\frac{d}{a}-(-kln\frac{d}{a})</math> där den negativa biten kommer av att vår 0-referens är negativ, om vi sedan utvecklar <math>k=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}</math> så får vi att potentialskillnaden blir <math>V_{10}=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}\cdot ln(\frac{d}{a})^2</math> och iom att, och jag repterar <math>C=\frac{Q}{U}</math> så får vi att kapacitansen i luft per meter är <math>C=\frac{\pi \epsilon_0}{ln\frac{d}{a}}</math> detta gäller dock bara för d>>a, jag kommer återkomma med mer exakt formel medels en metod som kallas spegling, egentligen ska man teckna ovanstående såhär <math>V_{10}=\frac{\rho_{L1}}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{d}{a} + (-\frac{\rho_{L0}}{2\pi \epsilon_0} ln\frac{d}{a})</math> där alltså mina k är olika, pga laddningskonservering är sedan <math>\rho_{L0}=-\rho_{L1}</math> vilket ger <math>V_{10}=\frac{\rho_{L1}}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{d}{a} + \frac{\rho_{L1}}{2\pi \epsilon_0} ln\frac{d}{a}</math> dvs typ samma som min första formel samtidigt som svaret blir samma, jag kan också tänka mig att <math>V_1=-kln\frac{d}{a}</math> är potentialen på ettan som nollan inducerar, potentialen på nollan som ettan inducerar blir då <math>V_0=kln\frac{d}{a}</math> där differensen blir <math>V_{10}=V_1-V_0=-kln\frac{d}{a}-kln\frac{d}{a}=-kln(\frac{d}{a})^2</math> där minustecknet saknar betydelse, eller? ==Kapacitiva system== [[File:Fusion Charges Matrix.png|thumb|Arrangemang för matrisberäkning av kapacitans]] Man kan teckna ett kapacitivt system på följande sätt (återanvänder en gammal bild) <math> \begin{bmatrix} V1=p11Q1+p12Q2+p13Q3\\ V2=p21Q1+p22Q2+p23Q3\\ V3=p31Q1+p32Q2+p33Q3\\ \end{bmatrix} ...xx.1</math> där Q kanske kan tolkas som statisk ström och p kanske kan tolkas som statisk reaktans (1/C), detta gör så att varje rad bygger respektive potential, det blir bara en uppsummering av olika reaktanser och strömmar, potentialpunkten är liksom inte lågimpediv, man kan invertera ovanstående matris och istället få <math> \begin{bmatrix} Q1=c11V1+c12V2+c13V3\\ Q2=c21V1+c22V2+c23V3\\ Q3=c31V1+c32V2+c33V3\\ \end{bmatrix} ...xx.2</math> vilket är en mer politiskt korrekt variant där c står för kapacitiva koefficienter, ser man på bilden gäller <math> \begin{bmatrix} Q1=C10V1+C12(V1-V2)+C13(V1-V3)\\ Q2=C21(V2-V1)+C20V2+C23(V2-V3)\\ Q3=C31(V3-V1)+C32(V3-V2)+C30V3\\ \end{bmatrix} ...xx.3</math> som kan arrangeras om enligt <math> \begin{bmatrix} Q1=V1(C10+C12+C13)-V2C12-V3C13\\ Q2=-V1C21+V2(C21+C20+C23)-V3C23\\ Q3=-V1C31-V2C32+V3(C31+C32+C30)\\ \end{bmatrix} ...xx.4</math> identifiering med matrisen med kapacitiva koefficienter ovan ger sedan <math> \begin{bmatrix} c11=C10+C12+C13\\ c12=-C12\\ c13=-C13\\ c21=-C21\\ c22=C20+C21+C23\\ c23=-C23\\ c31=-C31\\ c32=-C32\\ c33=C30+C31+C32\\ \end{bmatrix} ...xx.5</math> eller <math> \begin{bmatrix} c11+c12+c13=C10\\ c12=-C12\\ c13=-C13\\ c21=-C21\\ c22+c21+c23=C20\\ c23=-C23\\ c31=-C31\\ c32=-C32\\ c33+c31+c32=C30\\ \end{bmatrix} ...xx.6</math> detta kan direkt relateras till det matrissystem man får när man räknar på grupper med laddningar, lilla c är alltså den koefficient som ingår i matrisen. ==Exempel I, tretrådskapacitans medels invertering av matris== [[File:Fusion Charges Rod.png|thumb|Laddade stänger och deras kapacitans]] Gauss lag säger <math>\oint E\cdot dS=\frac{Q}{\epsilon_0}...95.12</math> där E är den elektriska fältstyrkan, e0 permittiviteten för vakuum och Q den inneslutna laddningen inom ytan S, det är alltså en flödesintegral där flödet av E sker genom ytan S samtidigt som S egentligen är en vektor ty uttrycket är en skalärprodukt. För en oändligt lång linjeladdning/stång blir E-fältet <math>E=\frac{Q}{2\pi\epsilon_0 RL}=\frac{\rho_L}{2\pi\epsilon_0 R}...95.13</math> som fås av nåt som kallas Gaussisk yta dvs en yta som alltid är vinkelrät mot E-fältet, så om vi har en oändligt lång stång med laddning och konstruerar en liten cylindrisk burk/yta runt stången där fältlinjerna alltid är vinkelräta mot ytan, då kan man lyfta ut E ur integralen för den är konstant då och då blir resten bara en integrering av ytan. Potential kan beräknas som det arbete som krävs för att släpa en laddning mot fältet, E-fältet defineraras tom som <math>E=\frac{F}{Q}...95.14</math> vars enhet är Newton per Coulomb men vi känner enheten bättre som Volt per meter, man definerar således potential enligt <math>V=-\int_{P2}^{P1} E \cdot dl...95.15</math> där P2 är punkten där fältet är svagast och P1 är punkten där fältet är starkast och dl är den differentiala längden, dvs vi rör oss mot fältet på samma sätt som en regelrätt arbetsintegral modell <math>W=-\int Fdx...95.16</math> där man rör sig emot fältet, därav minustecknet, i vårt fall med stängerna får vi potentialen <math>V=-\int E \cdot dl=-\int E \cdot dR...95.17</math> detta ger potentialuttrycket för en laddad stång enligt <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{P2}{P1}=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{d}{a}...95.18</math> där a är radien för stången och d avståndet till nästa stång, för potentialen däremellan är ju det vi vill veta. För vårt exempel tänkte jag dock att vi förenklar till nedanstående för att slippa för mycket kodning, hur man än ser det så är i alla fall potentialen beroende av Q och om man behöver kasta om nämnare och täljare så gäller det bara att komma ihåg minus. <math>V=Q \frac{d}{a}...95.19</math> Enligt ovan kan vi också behöva definiera <math>V*2\pi \epsilon_0=V'...95.20</math> för att göra grejerna mer läsbara, slutligen gäller t.ex <math>V_{10}=V_1-V_0...95.21</math> Preliminärt ser nu vårt ekvationssystem ut såhär <math>V10'=-Q_0\frac{d}{a_0}+Q_1\frac{d}{a_1}+Q_2(\frac{3d}{a_2}-\frac{2d}{a_2})...95.22</math> där jag för Q0 nyttjat att Q0 är vår referens och således lägst i potential (jag är väldigt osäker här), för Q2 gäller sedan att vi ju vill ha spänningen mellan ett och noll och dom laddningarna är bundna medans Q2 är fri och det verkar som om Q2 typ förlorar energi till Q1 samtidigt som Q2 också bidrar till potentialen hos Q0, om detta stämmer kan man teckna <math>V20'=-Q_0\frac{3d}{a_0}+Q_1(\frac{d}{a_1}-\frac{2d}{a_1})+Q_2\frac{3d}{a_2}...95.23</math> I ett isolerat system med laddningar gäller sedan laddningskonservering modell <math>Q_0=-(Q_1+Q_2)...95.24</math> vilket gör att vi kan skriva om ekvationerna ovan som <math>V10'=Q_1(\frac{d}{a_0}+ \frac{d}{a_1})+Q_2(\frac{d}{a_0}+\frac{3d}{a_2}-\frac{2d}{a_2})...95.25</math> <math>V20'=Q_1(\frac{3d}{a_0}+\frac{d}{a_1}-\frac{2d}{a_1})+Q_2(\frac{3d}{a_0}+\frac{3d}{a_2})...95.26</math> Eftersom bråken är logaritmer och <math>a_0=a_1=a_2=a...95.27</math> så kan vi skriva <math>V10'=Q_1(\frac{d^2}{a^2})+Q_2(\frac{3d}{2a})...95.28</math> <math>V20'=Q_1(\frac{3d}{2a})+Q_2(\frac{9d^2}{a^2})...95.29</math> Nu har vi alltså en regelrätt matris på formen <math>V=pQ...95.30</math> Men vi vill ha den på formen <math>Q=cV</math> så att vi kan hantera kapacitanser, vad vi behöver göra är således att multiplicera V från vänster med inversen av p (dvs p^-1), då faller ut <math>p^{-1}V=Q=cV...95.31</math> där alltså c är inversen av p, vi kan nu skriva p som <math>p= \begin{bmatrix} \frac{d^2}{a^2} & \frac{3d}{2a}\\ \frac{3d}{2a}& \frac{9d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.32</math> eller <math>p= \begin{bmatrix} p11 & p12\\ p21 & p22\\ \end{bmatrix} ...95.33</math> Nu inverterar vi enligt ovanstående regler, först får vi <math> p^{-1}=\frac{1}{Det(p)}* \begin{bmatrix} A11 & A21\\ A12 & A22\\ \end{bmatrix} ...95.34</math> där A är komplementen till p enligt ovan, detta innebär att A11=+p22, A21=-p12, A12=-p21 och A22=+p11 där jag nyttjat ovanstående regler, determinanten blir sen <math>Det(p)=p11p22-p12p21...95.35</math> där dock p21=p12 pga att kapacitans inte bryr sig om riktning och är reciprokt, med andra ord har vi inversen av p som <math> p^{-1}=\frac{1}{Det(p)}* \begin{bmatrix} p22 & -p12\\ -p12 & p11\\ \end{bmatrix} ...95.36</math> som man kan skriva som <math>p^{-1}=c= \frac{1}{\frac{d^2}{a^2}*\frac{9d^2}{a^2}-(\frac{3d}{2a})^2} \begin{bmatrix} \frac{9d^2}{a^2} & -\frac{3d}{2a}\\ -\frac{3d}{2a}& \frac{d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.37</math> Man kan sen visa att <math> \begin{bmatrix} c11=C10+C12+C13\\ c22=C20+C12+C23\\ c33=C30+C13+C23\\ \end{bmatrix} ...95.38</math> vilket kan inses om man tittar på min bild och en nod i taget när alla andra noder jordas, sen gäller <math> \begin{bmatrix} c12=-C12\\ c23=-C23\\ c13=-C13\\ \end{bmatrix} ...95.39</math> pga detta får man i vårt fall att <math> \begin{bmatrix} C10=c11+c12\\ C20=c22+c12\\ C12=-c12\\ \end{bmatrix} ...95.40</math> dvs <math> \begin{bmatrix} C10=\frac{9d^2}{a^2} + (-\frac{3d}{2a})\\ C20=\frac{d^2}{a^2}+ (-\frac{3d}{2a})\\ C12=\frac{3d}{2a}\\ \end{bmatrix} ...95.41</math> Allt måste dock logaritmeras, delas med determinanten och multipliceras med 2\pi\epsilon_0 för att få kapacitansen, nyttan med detta kan verka långsökt men föreklar mängder med algebra om man skulle få för sig at räkna ut det med papper och penna, dessutom kan man implementera tricket i datorprogram och räkna ut kapacitanser för en större mängd laddningar, för lite snyggare avslutning visar jag hela uttrycket där jag börjar med determinanten: <math>Det(p)=ln(\frac{d^2}{a^2})*ln(\frac{9d^2}{a^2})-(ln\frac{3d}{2a})^2...95.42</math> sen måste man enligt V' ovan multiplicera 1/Det(p) med <math>2\pi \epsilon_0...95.43</math> varvid vi får att kapacitanserna är proportionerliga mot <math>\frac{2\pi \epsilon_0}{ln\frac{d^2}{a^2}*ln\frac{9d^2}{a^2}-(ln\frac{3d}{2a})^2}...95.44</math> om vi kallar detta uttryck för k så får vi att <math>C10=k*(ln\frac{9d^2}{a^2} - ln\frac{3d}{2a})...95.45</math> och <math>C20=k*(ln\frac{d^2}{a^2} - ln\frac{3d}{2a})...95.46</math> och <math>C12=k*ln\frac{3d}{2a}...95.47</math> där kapacitanserna enligt logarimlagarna kan skrivas om som <math>C10=k*ln\frac{6d}{a}...95.48</math> och <math>C20=k*ln\frac{2d}{3a}...95.49</math> ==Exempel II, The Flux Capacitor== [[File:Fusion The Flux Capacitor.png|thumb|Fyra laddade stänger i stjärnkoppling]] Jag har nu försökt beräkna kapacitanser hos en samling stänger som är ytterligare en dvs fyra. Utseendet på arrangemanget påminner om en film från 80-talet så jag har kallat bilden "The Flux Capacitor". Utseendet hos bilden påminner också om huvudspänningarna i ett trefassystem (med d som faspänning), arrangemanget blir mekaniskt så om dom liksom skall kunna härbärja runt varandra (annars blir avstånden imaginära). Jag har inget facit på mina beräkningar men villkoret pij=pji från Cheng är en bra indikation på att man kan ha rätt, villkoret kommer alltså ifrån att kapacitans är oberoende av riktning. För att förenkla kodningen kommer jag strunta i att det egentligen handlar om längdintensitets-laddningar (Q/L aka rho_l) och istället köra Q med index, sen kommer jag initialt strunta i att potentialen från en laddad stång går som ln(d/a) där d är avståndet och a radien hos stången och istället skriva d/a, E-fältet för en stång är alltså <math>E=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon_0 r} \hat r...95.50</math> som uppintegrerat och negerat ger potentialen <math>V=-\int_d^a Edr=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon_0}ln\frac{d}{a}...95.51</math> och <math>2\pi\epsilon_0...95.52</math> hoppar jag alltså perliminärt över vilket dock bara innebär att mina potentialer behöver multipliceras med denna term. <math>V10=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{d}{a}+Q_2(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_3(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})...95.53</math> För nästa potentialskillnad kan man teckna <math>V20=Q_0\frac{a}{d}+Q_1(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_2\frac{d}{a}+Q_3(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})...95.54</math> och den sista potentialskillnaden kan man teckna <math>V30=Q_0\frac{a}{d}+Q_1(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_2(\frac{d}{a}-\frac{\sqrt{3}d}{a})+Q_3\frac{d}{a}...95.55</math> som kan skrivas om enligt <math>V10=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{d}{a}+Q_2\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_3\frac{1}{\sqrt{3}}...95.56</math> För nästa potentialskillnad kan man teckna <math>V20=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_2\frac{d}{a}+Q_3\frac{1}{\sqrt{3}}...95.57</math> och den sista potentialskillnaden kan man teckna <math>V30=Q_0\frac{a}{d}+Q_1\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_2\frac{1}{\sqrt{3}}+Q_3\frac{d}{a}...95.58</math> sen gäller <math>\Q_0=-(Q_1+Q_2+Q_3)...95.59</math> som ändrar ovanstående formler till dessa matrisvärden <math>p= \begin{bmatrix} \frac{d^2}{a^2} & \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.60</math> enligt <math>V=pQ...95.61</math> där vi nu skall ta fram inversen av matrisen p så att vi istället får matrisen c enligt <math>p^{-1}*V=p^{-1}*p*Q=Q=cV...95.62</math> Inversen stavas <math>p^{-1}=\frac{1}{det(p)}* \begin{bmatrix} B11&B21&B31\\ B12&B22&B32\\ B13&B23&B33\\ \end{bmatrix} ...95.63</math> Nu är B-elementen komplement till p-elementen så vi stryker respektive elements rad och kolumn och nyttjar <math>(-1)^{i+j}...95.64</math> varvid vi får <math>B= \begin{bmatrix} (ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2\\ \end{bmatrix} ...95.65</math> Eftersom kapacitans inte har riktning så ska bij vara lika med bji och får man inte detta så är det en bra indikation på att man har gjort fel, fast rent allmänt ska man komma ihåg att när det gäller tal så måste B-matrisen transponeras dvs rader och kolumner måste byta plats för annars blir det fel, matrisen c blir nu <math>c=p^{-1}=\frac{1}{det(p)}*B...95.66</math> där alla cij (i inte lika med j) är samma samtidigt som alla cij (i=j) är samma, om vi nu kopierar ner p så får vi <math>p= \begin{bmatrix} \frac{d^2}{a^2} & \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}& \frac{d}{\sqrt{3}a}\\ \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d}{\sqrt{3}a}& \frac{d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.67</math> som vi föreklar till elementnummer istället <math>p= \begin{bmatrix} p11&p12&p13\\ p21&p22&p23\\ p31&p32&p33\\ \end{bmatrix} ...95.68</math> och determinaten blir <math>(+1)*p11*(p22p33-p23p32)+ (-1)*p12*(p21p33-p23p31)+ (+1)*p13*(p21p32-p22p31)...95.69</math> eller <math>p11*(p22p33-p23p32)+p12*(p23p31-p21p33)+p13*(p21p32-p22p31)...95.70</math> där p12=p13=P21=p23=p31=p32 och p11=p22=p33, vilket ger <math>p11*(p11^2-p12^2)+p12*(p12^2-p12p11)+p12*(p12^2-p12p11)...95.71</math> Jag blir osäker på det här men när man kryssar vektorer får man det på ovanstående sätt, vi kan dock göra ännu en liten förenkling dvs <math>p11*(p11^2-p12^2)+2p12^2*(p12-p11)...95.72</math> Nu är det alltså ln(pij) som gäller så det är inte bara att multiplicera MEN addition innebär multiplikation av argumentet medans subtraktion innebär att argumentet måste inverteras innan det multipliceras. Determinanten blir således <math>Det(p)=ln{\frac{d^2}{a^2}}*((ln{\frac{d^2}{a^2}})^2-(ln \frac{d}{\sqrt{3}a})^2)+(ln\frac{d}{\sqrt{3}a})^2*(ln{\frac{\sqrt{3}d}{a}})^2...95.73</math> Vi skippar att allt behöver delas med determinanten och tecknar <math>c'=B= \begin{bmatrix} (ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)\\ -(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2)&(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2\\ \end{bmatrix} ...95.74</math> Det är sedan känt att <math>C10=c11+c12+c13...95.75</math> <math>C20=c22+c12+c23...95.76</math> <math>C30=c33+c13+c23...95.77</math> Med andra ord har vi att <math>C10=(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.78</math> <math>C20=(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.79</math> <math>C30=(ln(d^2/a^2))^2-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2-(ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.80</math> som kan förenklas enligt <math>C10=(ln(d^2/a^2))^2-3ln(d/\sqrt{3}a)^2-2ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)...95.81</math> <math>C20=(ln(d^2/a^2))^2-3ln(d/\sqrt{3}a)^2-2ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)...95.82</math> <math>C30=(ln(d^2/a^2))^2-3ln(d/\sqrt{3}a)^2-2ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)...95.83</math> eller <math>C10=(ln(d^2/a^2))^2-ln(d/\sqrt{3}a)^6-ln(d/\sqrt{3}a)^2\cdot ln(d^2/a^2)...95.84</math> <math>C20=(ln(d^2/a^2))^2-ln(d/\sqrt{3}a)^6-ln(d/\sqrt{3}a)^2\cdot ln(d^2/a^2)...95.85</math> <math>C30=(ln(d^2/a^2))^2-ln(d/\sqrt{3}a)^6-ln(d/\sqrt{3}a)^2\cdot ln(d^2/a^2)...95.86</math> <math>C12=-c12...95.87</math> <math>C23=-c23...95.88</math> <math>C13=-c13...95.89</math> och enligt c'-matrisen ovan gäller <math>C12=C23=C13=-c12\propto ln(d/\sqrt{3}a)\cdot ln(d^2/a^2)-(ln(d/\sqrt{3}a))^2...95.90</math> Delar man alltså dessa värden med determinaten och multiplicerar med <math>2\pi\epsilon_0...95.91</math> Så har man alla kapacitanser. När man specar upp p-matrisen verkar det som om man måste tänka på att E-fälten motverkar varandra för säg att potentialen vid 1 är positiv och potentialen vid 0 är negativ (vilket vi utgår ifrån när vi beräknar vår potentialskillnad) då måste den inducerade spänningen från en "fri" laddning motverka E-fältet mellan 1 och 0 för iom att ingen energi tillförs utifrån så kan inte nån "förstärkning" av E-fältet ske, samma gäller hur elektriska dipoler orienterar sig i ett dielektrikum när de utsätts för ett externt E-fält, dvs de vill inte vara med och motverkar fältet för det är det enda de kan göra. där P2 är punkten där fältet är svagast och P1 är punkten där fältet är starkast och dl är den differentiala längden, dvs vi rör oss mot fältet på samma sätt som en regelrätt arbetsintegral modell <math>W=-\int Fdx...95.16</math> där man rör sig emot fältet, därav minustecknet, i vårt fall med stängerna får vi potentialen <math>V=-\int E \cdot dl=-\int E \cdot dR...95.17</math> detta ger potentialuttrycket för en laddad stång enligt <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{P2}{P1}=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{d}{a}...95.18</math> där a är radien för stången och d avståndet till nästa stång, för potentialen däremellan är ju det vi vill veta. För vårt exempel tänkte jag dock att vi förenklar till nedanstående för att slippa för mycket kodning, hur man än ser det så är i alla fall potentialen beroende av Q och om man behöver kasta om nämnare och täljare så gäller det bara att komma ihåg minus. <math>V=Q \frac{d}{a}...95.19</math> Enligt ovan kan vi också behöva definiera <math>V*2\pi \epsilon_0=V'...95.20</math> för att göra grejerna mer läsbara, slutligen gäller t.ex <math>V_{10}=V_1-V_0...95.21</math> Preliminärt ser nu vårt ekvationssystem ut såhär <math>V10'=-Q_0\frac{d}{a_0}+Q_1\frac{d}{a_1}+Q_2(\frac{3d}{a_2}-\frac{2d}{a_2})...95.22</math> där jag för Q0 nyttjat att Q0 är vår referens och således lägst i potential (jag är väldigt osäker här), för Q2 gäller sedan att vi ju vill ha spänningen mellan ett och noll och dom laddningarna är bundna medans Q2 är fri och det verkar som om Q2 typ förlorar energi till Q1 samtidigt som Q2 också bidrar till potentialen hos Q0, om detta stämmer kan man teckna <math>V20'=-Q_0\frac{3d}{a_0}+Q_1(\frac{d}{a_1}-\frac{2d}{a_1})+Q_2\frac{3d}{a_2}...95.23</math> I ett isolerat system med laddningar gäller sedan laddningskonservering modell <math>Q_0=-(Q_1+Q_2)...95.24</math> vilket gör att vi kan skriva om ekvationerna ovan som <math>V10'=Q_1(\frac{d}{a_0}+ \frac{d}{a_1})+Q_2(\frac{d}{a_0}+\frac{3d}{a_2}-\frac{2d}{a_2})...95.25</math> <math>V20'=Q_1(\frac{3d}{a_0}+\frac{d}{a_1}-\frac{2d}{a_1})+Q_2(\frac{3d}{a_0}+\frac{3d}{a_2})...95.26</math> Eftersom bråken är logaritmer och <math>a_0=a_1=a_2=a...95.27</math> så kan vi skriva <math>V10'=Q_1(\frac{d^2}{a^2})+Q_2(\frac{3d}{2a})...95.28</math> <math>V20'=Q_1(\frac{3d}{2a})+Q_2(\frac{9d^2}{a^2})...95.29</math> Nu har vi alltså en regelrätt matris på formen <math>V=pQ...95.30</math> Men vi vill ha den på formen <math>Q=cV</math> så att vi kan hantera kapacitanser, vad vi behöver göra är således att multiplicera V från vänster med inversen av p (dvs p^-1), då faller ut <math>p^{-1}V=Q=cV...95.31</math> där alltså c är inversen av p, vi kan nu skriva p som <math>p= \begin{bmatrix} \frac{d^2}{a^2} & \frac{3d}{2a}\\ \frac{3d}{2a}& \frac{9d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.32</math> eller <math>p= \begin{bmatrix} p11 & p12\\ p21 & p22\\ \end{bmatrix} ...95.33</math> Nu inverterar vi enligt ovanstående regler, först får vi <math> p^{-1}=\frac{1}{Det(p)}* \begin{bmatrix} A11 & A21\\ A12 & A22\\ \end{bmatrix} ...95.34</math> där A är komplementen till p enligt ovan, detta innebär att A11=+p22, A21=-p12, A12=-p21 och A22=+p11 där jag nyttjat ovanstående regler, determinanten blir sen <math>Det(p)=p11p22-p12p21...95.35</math> där dock p21=p12 pga att kapacitans inte bryr sig om riktning och är reciprokt, med andra ord har vi inversen av p som <math> p^{-1}=\frac{1}{Det(p)}* \begin{bmatrix} p22 & -p12\\ -p12 & p11\\ \end{bmatrix} ...95.36</math> som man kan skriva som <math>p^{-1}=c= \frac{1}{\frac{d^2}{a^2}*\frac{9d^2}{a^2}-(\frac{3d}{2a})^2} \begin{bmatrix} \frac{9d^2}{a^2} & -\frac{3d}{2a}\\ -\frac{3d}{2a}& \frac{d^2}{a^2}\\ \end{bmatrix} ...95.37</math> Man kan sen visa att <math> \begin{bmatrix} c11=C10+C12+C13\\ c22=C20+C12+C23\\ c33=C30+C13+C23\\ \end{bmatrix} ...95.38</math> vilket kan inses om man tittar på min bild och en nod i taget när alla andra noder jordas, sen gäller <math> \begin{bmatrix} c12=-C12\\ c23=-C23\\ c13=-C13\\ \end{bmatrix} ...95.39</math> pga detta får man i vårt fall att <math> \begin{bmatrix} C10=c11+c12\\ C20=c22+c12\\ C12=-c12\\ \end{bmatrix} ...95.40</math> dvs <math> \begin{bmatrix} C10=\frac{9d^2}{a^2} + (-\frac{3d}{2a})\\ C20=\frac{d^2}{a^2}+ (-\frac{3d}{2a})\\ C12=\frac{3d}{2a}\\ \end{bmatrix} ...95.41</math> Allt måste dock logaritmeras, delas med determinanten och multipliceras med 2\pi\epsilon_0 för att få kapacitansen, nyttan med detta kan verka långsökt men föreklar mängder med algebra om man skulle få för sig at räkna ut det med papper och penna, dessutom kan man implementera tricket i datorprogram och räkna ut kapacitanser för en större mängd laddningar, för lite snyggare avslutning visar jag hela uttrycket där jag börjar med determinanten: <math>Det(p)=ln(\frac{d^2}{a^2})*ln(\frac{9d^2}{a^2})-(ln\frac{3d}{2a})^2...95.42</math> sen måste man enligt V' ovan multiplicera 1/Det(p) med <math>2\pi \epsilon_0...95.43</math> varvid vi får att kapacitanserna är proportionerliga mot <math>\frac{2\pi \epsilon_0}{ln\frac{d^2}{a^2}*ln\frac{9d^2}{a^2}-(ln\frac{3d}{2a})^2}...95.44</math> om vi kallar detta uttryck för k så får vi att <math>C10=k*(ln\frac{9d^2}{a^2} - ln\frac{3d}{2a})...95.45</math> och <math>C20=k*(ln\frac{d^2}{a^2} - ln\frac{3d}{2a})...95.46</math> och <math>C12=k*ln\frac{3d}{2a}...95.47</math> där kapacitanserna enligt logarimlagarna kan skrivas om som <math>C10=k*ln\frac{6d}{a}...95.48</math> och <math>C20=k*ln\frac{2d}{3a}...95.49</math> ==Exempel III, verklig tvåtrådskapacitans (spegling)== [[File:Fusion 2-Wire Capacitance.png|thumb|Tvåtrådskapacitans]] Bild A kan man tolka enligt tidigare som <math>2\pi \epsilon_0 V_{10}=\rho_0*ln(a/d)+\rho_1*ln(d/a)</math> och pga laddningskoneservering så gäller att <math>\rho_0=-\rho_1</math> så att <math>2\pi \epsilon_0 V_{10}=\rho_1*ln(d/a)^2</math> eller <math>V_{10}=\frac{\rho_1*ln(d/a)^2}{2\pi \epsilon_0 }</math> och eftersom <math>C=\frac{Q}{V}</math> så får man kapacitansen som <math>C=\frac{2\pi \epsilon_0}{ln(d/a)^2}</math> eller <math>C=\frac{\pi \epsilon_0}{ln(d/a)}</math> Denna formel gäller dock bara för d>>a För alla kablar så kan man till exempel ta till nåt som kallas spegling, detta går ut på att man placerar en negativ linjeladdning inuti själva ledaren, principen går ut på att göra ledarens hölje till en yta av konstant potential, potentialen från en laddad ledare kan skrivas (se 95.51) <math>V=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon}ln\frac{r_o}{r}</math> där ro är en radie långt från ledaren, om man då placerar en negativ speglad laddning i den andra ledaren så får man total potential som <math>V=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon}*(ln\frac{r_o}{r}-ln\frac{r_o}{r_i})</math> detta blir till <math>V=\frac{\rho_l}{2\pi\epsilon}*(ln\frac{r_i}{r})</math> som för konstant potential (V) tydligen innebär att kvoten ri/r måste hållas konstant. Dom feta prickarna i B) är linjeladdningarna rho_l, figuren visar sedan att det finns en gemensam vinkel mellan dom två trianglarna POM respektive P'OM där P' är punkten för den speglade laddningen Eftersom ri/r är konstant och vi har en gemensam vinkel så fås rent geometriskt att <math>\frac{r_i}{r}=\frac{a}{d}=\frac{d_i}{a}</math> så att <math>d_i=\frac{a^2}{d}</math> Om vi nu tittar på C) så har vi att <math>d=D-d_i=D-\frac{a^2}{d}</math> som ger en andra ordningens ekvation modell <math>d^2=dD-a^2</math> eller <math>d^2-dD+a^2=0</math> dvs <math>d=\frac{D}{2}+/-\sqrt{(\frac{D}{2})^2-a^2}</math> eller <math>d=\frac{D}{2a}+/-\sqrt{(\frac{D}{2a})^2-1}</math> coshyp kan sedan skrivas <math>cosh^{-1}(x)=x+\sqrt{x^2-1}</math> dvs <math>d=cosh^{-1}(\frac{D}{2a})</math> Kapacitansen hos en verklig tvåtrådskabel är alltså <math>C=\frac{\pi \epsilon}{cosh^{-1}(\frac{D}{2a})}[F/m]</math> Vi kommer komma tillbaka till speglingsmetoder lite senare. =Laddningars energi= [[File:Fusion Charges Potentials.png|thumb|Potentialer andra laddningar inducerar]] Energi stavas <math>W_e=QV..[J]</math> när det gäller punktladdningar så har dom ju enligt ovan potentialen <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> energimässigt relaterat till en annan punktladdning Q2 har dom då energin <math>W_e=\frac{Q_2Q_1}{4\pi \epsilon_0 R}</math> men eftersom Q2 kan ha en potential likväl som Q1 kan ha en potential så blir den elektriska energin <math>W_e=\frac{1}{2}\sum Q_nV_n</math> om man tittar på tre laddningar så har vi dessa kombinationer <math>W_e^\prime=Q1V13+Q1V12+Q2V23+Q2V21+Q3V31+Q3V32</math> där induktionen sker från höger till vänster dvs V13 är till exempel den induktion som sker från laddning 3 till laddning 1, om man bara tittar på att <math>V\propto Q</math> så kan man istället skriva <math>W_e^\prime=Q1Q3+Q1Q2+Q2Q3+Q2Q1+Q3Q1+Q3Q2</math> här ser man att t.ex Q1Q3 finns två gånger så energin bör rimligtvis vara hälften av summan enligt ovan, potentialen vid t.ex Q1 är sedan V1 (skapad av Q2 och Q3) varför summaformeln ovan gäller. ==Integralformel för laddningars energi== Man kan skriva ovanstående summaformel som <math>W_e=\frac{1}{2}\int_{v'} \rho Vdv</math> vilket anges i min bok utan bevis men jag tycker den är enklare att förstå för den visar att en volymladdningstäthet (rho) kan integreras upp över potentialen och laddningens volym, i korthet kan man nog se den som att Q blir volymladdningstätheten uppintegrerat över volymen vilket tom tar hänsyn till om rho och/eller V varierar under integreringen, en mer användbar formel alltså. ===Vektoriell analys av integralformeln=== Eftersom <math>\nabla \cdot D=\rho</math> kan man skriva integralformeln enligt <math>W_e=\frac{1}{2}\int_{v'} \nabla \cdot D Vdv</math> med hjälp av vektorderiveringsregeln där f är en skalär och A en vektor kan man skriva <math>\nabla \cdot(fA)=\nabla f \cdot A + f \nabla \cdot A</math> vilket gör att man kan skriva <math>V\nabla \cdot D=\nabla \cdot (VD)-\nabla V\cdot D</math> We kan då skrivas som <math>W_e=\frac{1}{2}\int_{v'} \nabla \cdot (VD)-\nabla V\cdot Ddv</math> som med hjälp av Gauss teorem kan skrivas om enligt <math>W_e=\frac{1}{2}\oint_{s'} VDds+\frac{1}{2}\int E\cdot Ddv</math> i den första integralen går V som 1/R och D som 1/R^2 varför en areauppintegrering på långt håll gör att den integralen går mot noll, kvar blir alltså <math>W_e=\frac{1}{2}\int E\cdot Ddv</math> ===Elektrostatisk energi hos en kondensator=== En plattkondensator har enligt ovan det elektriska fältet <math>E=\frac{V}{d}(-\hat y)</math> när potentialen är hög på den övre plattan, man kan sedan skriva om ovanstående integralformel enligt <math>W_e=\frac{1}{2}\int \epsilon E^2dv</math> och därmed <math>W_e=\frac{1}{2}\int \epsilon (\frac{V}{d})^2dv</math> och eftersom E-fältet är homogent och konstant under integreringen kan man helt enkelt skriva <math>W_e=\frac{1}{2}\epsilon (\frac{V}{d})^2Sd</math> vilket ger oss <math>W_e=\frac{1}{2}\epsilon S\frac{V^2}{d}</math> eller <math>W_e=\frac{1}{2}\epsilon\frac{S}{d}V^2</math> där vi känner till formeln för en plattkondensator som <math>C=\epsilon\frac{S}{d}</math> dvs vi kan skriva den elektrostatiska energin som <math>W_e=\frac{1}{2}CV^2</math> =Elektrostatiska krafter medels virtual displacement= [[File:Fusion Charges Forces.png|thumb|Visar två olika tänk kring beräkning av intern elektrostatisk kraft]] Jag har lärt mig att det finns två sätt att se på elektrostatiska krafter metoden kallas "virtual displacement" vilket innebär att man fryser antingen Q eller V för att titta på vad som då händer vid en liten förflyttning av en laddning. . . . . . . . . . . . . ==Elektrostatiska krafter med konstant laddning== Vid konstant laddning så blir det arbete (dW) som systemet utför taget från den elektrostatiska energin enligt <math>dW=F_Qdl=-dW_e</math> detta kan skrivas om som <math>\frac{dW_e}{dl}=-F_Q</math> eller <math>F_Q=-\nabla W_e</math> ==Elektrostatiska krafter med konstant potential== Förändringen av energi måste tas från de källor som upprätthåller konstant potential, det arbete systemet utför blir då <math>dW=F_Vdl</math> "Batterierna" levererar då <math>dW_s=\sum dQ_nV_n</math> varför en halv inte finns med här vet jag inte men eventuellt är det inte medelenergi, eftersom det också blir en ändring i elektrostatisk energi måste, pga energiprincipen, då gälla <math>dW+dW_e=dW_s</math> där <math>dW_s=2dW_e</math> ty <math>dW_e=\frac{1}{2}\sum dQ_nV_n</math> och därför får man <math>dW=dW_e</math> varför vi kan skriva <math>dW_e=F_Vdl</math> eller <math>F_V=\nabla W_e</math> =Poisson's och Laplace's ekvation= Poisson's ekvation lyder <math>\nabla^2 V=-\frac{\rho}{\epsilon}</math> som kan härledas från <math>\nabla\cdot E=\frac{\rho}{\epsilon}</math> E är sedan lika med <math>E=-\nabla V</math> dvs <math>\nabla \cdot E=\nabla\cdot (-\nabla V)=\frac{\rho}{\epsilon}</math> som kan skrivas om som <math>\nabla^2V=-\frac{\rho}{\epsilon}</math> om det sen inte finns några laddningar så är rho 0 och då fås Laplace's ekvation dvs <math>\nabla^2V=0</math> =Potential och ytladdningstäthet för en plattkondensator= Då det inte finns några fria laddningar kan vi nyttja Laplace enligt <math>\nabla^2V=\frac{d^2V}{dy^2}=0</math> första integreringen ger då <math>\frac{dV}{dy}=C</math> andra integreringen ger <math>V=Cy+D</math> V(0) är sedan 0 så D går bort, kvar har vi att <math>V=Cy</math> C kan dock fås från första ekvationen ty <math>C=E=\frac{V_0}{d}</math> vilket fås för en plattkondensator då E-fältet är homogent här, med andra ord har vi <math>V=Cy=\frac{V_0}{d}y</math> eller <math>V=V_0 \frac{y}{d}</math> Ytladdninstätheten fås sedan av <math>\rho_s= \hat n \cdot \epsilon E</math> där E egentligen är riktad neråt och alltså i negativ y-led, här avses sen normalvektorn (n) vara riktat in i aktuellt område, för nedre plattan får vi då <math>\hat n=\hat y</math> och för övre plattan får vi <math>\hat n=-\hat y</math> vilket gör att ytladdningstätheten för den nedre plattan blir <math>\rho_s= \hat y \cdot -\hat y \epsilon E=-\epsilon E</math> och för den öen övre plattan blir ytladdningstätheten <math>\rho_s=-\hat y \cdot -\hat y \epsilon E=\epsilon E</math> =Spegling, punktladdning= Om man har en punkladdning ovanför ett jordat jordplan med höjden h så kan man spegla bort jordplanet genom att ansätta en negativ spegelladdning på höjden h under jordplanet, det allmänna avståndet blir då för den övre laddningen <math>R^+=\sqrt{(y-h)^2+x^2}</math> och för den nedre laddningen <math>R^-=\sqrt{(y+h)^2+x^2}</math> i jordplanet är sen y=0 så netto avstånd blir för den övre laddningen <math>R^+=\sqrt{h^2+x^2}</math> och för den nedre laddningen <math>R^-=\sqrt{h^2+x^2}</math> vilket alltså är samma MEN på pga teckenskillnaden hos laddningarna blir potentialen noll ty potentential för en punktladdning kan allmänt skrivas <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> På detta sätt kan man spegla bort jordplanet men man får ett avstånd mellan laddningarna som är 2h istället för h, detta påminner lite om kvartsvågsantenner som underförstår jordplan men egentligen fungerar som dipoler dvs man har lambda/4 över ett antennspröt som har (oändligt stort) jordplan samtidigt som man kan räkna lambda/2 för en dipol. =Spegling, laddade stänger= Det här fallet är knöligare, först måste vi titta på potentialen från en laddad stång som är <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{r_0}{r}</math> där ro bara är nåt tillfälligt avlägset avstånd för potentialen som används för att potentialen på höljet av stången skall ska bli konstant, detta kommer sedan från <math>V=-\int_{ro}^r E\cdot dr</math> ty detta integreras mot E-fältet där <math>E=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0 r}\hat r</math> om ovanstående rho_L ligger utanför stången (som linjeladdning) blir alltså den inducerade potentialen vid stången enligt ovan men om vi nu placerar en spegellinjeladdning (-rho_L) inuti stången för att göra höljet konstant i potential så kan vi skriva summan av potentialerna som <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}(ln\frac{r_0}{r}-ln\frac{r_0}{r_i})</math> där r_i är det avstånd den speglade rho_L (image) har till höljet och r är avståndet från linjeladdningen till höljet, varken r_i eller r är konstant men man kan teckna <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi \epsilon_0}ln\frac{r_i}{r}</math> enligt bild är sedan rent geometriskt <math>\frac{r_i}{r}=\frac{a}{d}=\frac{d_i}{a}</math> där a är radien hos stången, d är avståndet från den yttre linjeladdningen till centrum på stången och d_i är avståndet från stångens centrum till där vi placerat spegellinjeladdningen (-rho_L), på detta sätt får man sen att <math>d_i=\frac{a^2}{d}</math> för att höljet ska ha konstant potential och iom att man har dessa geometriska förhållanden så kan man spegla bort stången och får att avståndet blir cc-d_i, har man två stänger med samma radie är det enkelt att inse att avståndet mellan linjeladdningarna blir cc-2d_i och utifrån det kan man beräkna faktisk kapacitans för en transmissionskabel enligt <math>C=\frac{\rho_L}{V}...[F/m]</math> vi kallar nu cc-avståndet för D och konstaterar att avståndet mellan de båda linjeladdningarna är <math>D-2d_i</math> men d är avståndet från den ena linjeladdningen till centrum på den andra stången dvs vi kan skriva <math>D=d+d_i</math> där d_i alltså är <math>d_i=\frac{a^2}{d}</math> så att vi får att <math>D=d+\frac{a^2}{d}</math> nu kan vi lösa ut d genom att skriva om ekvationen genom att multiplicera upp d enligt <math>Dd-d^2-a^2=0</math> eller <math>d^2-Dd+a^2=0</math> som ger att <math>d=\frac{D}{2}+/-\sqrt{(\frac{D}{2})^2-a^2}</math> där minus går bort för att d är större än D/2 och vi får <math>d=\frac{D}{2}+\sqrt{(\frac{D}{2})^2-a^2}</math> nu har vi alltså definierat d som en funktion av D och a dvs kända parametrar, nu kan vi nyttja potentailformeln enlig ovan och jag repeterar <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi\epsilon_0}ln\frac{r_i}{r}=\frac{\rho_L}{2\pi\epsilon_0}ln\frac{a}{d}</math> och få potentialen, den här potentialen är emellertid negativ då a<d, vi vänder på uttrycket och får <math>V=\frac{\rho_L}{2\pi\epsilon_0}ln\frac{d}{a}</math> inversen av denna och borttagande av linjeladdningen ger kapacitansen per meter enligt <math>C=\frac{2 \pi\epsilon_0}{ln\frac{d}{a}}</math> som kan utvecklas till <math>C=\frac{2\pi\epsilon_0}{ln[D/2a+\sqrt{(D/2a)^2-1}]}</math> som tydligen är samma som <math>C=\frac{2\pi\epsilon_0}{cosh(D/2a)}</math> =Spegling, laddade klot= I detta fallet gäller tydligen samma sak dvs <math>\frac{R_i}{R}=\frac{a}{d}=\frac{d_i}{a}</math> men vi kan börja med att titta på potentialen för en laddad sfär, den är <math>V=\frac{Q}{4\pi \epsilon_0 R}</math> där R är radien, men om vi har en punktladdning utanför sfären så blir det potententialen vid ett visst avstånd från punktladdningen dvs på sfärens periferi (som dock inte är konstant), om vi nu placerar en negativ spegelladdning inuti sfären så får den avståndet R_i till sfärens periferi och eftersom den punkladdningen (Q_i) är negativ kan man skriva <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}(\frac{Q}{R}-\frac{Q_i}{R_i})</math> eftersom sfären är jordad så ska detta uttryck bli noll eller <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}(\frac{Q}{R}-\frac{Q_i}{R_i})=0</math> vilket innebär att <math>Q_i=\frac{R_i}{R}Q</math> och R_i/R är a/d vilket ger <math>V=\frac{1}{4 \pi \epsilon_0}(\frac{Q}{R}-\frac{Qa}{dR})</math> som gör att man kan skriva om formeln som <math>V=\frac{Q}{4 \pi \epsilon_0 R}(1-\frac{a}{d})</math> d är sedan avståndet från den externa punktladdningen till sfärens mitt, när vi nu har speglat bort höljet kan man få avståndet mellan den externa punktladdningen och den speglade punktladdningen inuti sfären som <math>d-d_i</math> eller <math>d- \frac{a^2}{d}</math> varvid man kan beräkna E-fältet och potentalen i rummet =Randvärdesproblem= Nedanstående randvärdesproblem är lite förenklade för dom handlar bara om olika enkla geometrier som passar med valt koordinatsystem, till exempel är randvärdesproblem i cartesiska koordinater rent rektangulära, i cylindriska koordinatsystem är dom sen cylindriska och i sfäriska koordinatsystem är dom sfäriska, när man gör så kan man alltså få separata isolerade funktioner hos varje parameter/koordinat som kan multipliceras. ==Randvärdesproblem i cartesiska koordinater== =Källor= # David K. Cheng, Field and Wave Electromagnetics, Second Edition, 1989 # Jan Petersson, Lineär Algebra, omkring 1990 [[Kategori:Fysik]] 44q2qqwypptvye96x56l7zu566rfk77 0 10673 52433 52410 2022-08-05T20:26:54Z Knoppson 2055 /* Rymdvinkelberäkningar */ wikitext text/x-wiki =Inledning= Denna bok är tänkt att innehålla en massa elektriska konstruktioner som jag tänkt ut. Jag delar ut dom för jag gillar konceptet "Copyleft" och för att det är kul att ha dom samlade i en och samma bok. =KAP, Analog Processor= [[File:Knoppson KAP.png|thumb|Visar samtliga moduler i KAP-projektet]] Detta är ett samlingsnamn för alla analoga projekt jag tänkt ut. Översta bilden innehåller ett stimm moduler med dom reglage jag planerat använda, det finns även en liten "bruksanvisning". Alla moduler tillhör egentligen inte KAP utan jag listar även några andra som också är analoga men får speciella lådor. Jag avser ta fram PCB för alla dom moduler som listas även om det finns PCB redan för några få. Bifogar också en preliminär plan hur jag avser bygga KAP-modulernas lådor. ==Lådförslag== [[File:Knoppson KAP Box.png|thumb|Visar hur KAP-modulernas lådor är tänkta att byggas]] Såhär skulle man kunna skapa alla lådor till KAP-projektet, det är lite B men ger en fingervisning. . . . . . . . . . . . . . . . . =KRM, RMS-meter= [[File:Knoppson KRM.png|thumb|Ett försök att bygga en RMS-mätare]] Detta projket genererar en utsignal motavarande effektivvärdet (eller värmevärdet) hos en signal Två stycken analoga kvadrerare tror jag krävs för att bygga en RMS-mätare, den ena sitter på ingången och kvadrerar insignalen, den andra sitter efter integratorn och i återkopplingsslingan hos en inverterande OP för att på så sätt generera analog roten ur som låter lite långsökt att det är möjligt men jag ska senare visa att det faktiskt går. Vad man måste komma ihåg är dock att insignalen måste vara negativ som är lite svårt att tänka sig ty roten ur minus ett är ju liksom imaginärt. Projektet avser kopiera definitionen av RMS enligt <math>U_{RMS}=\sqrt{\frac{1}{T}\int_0^T u(t)^2 dt}...1.1</math> vilket jag brukar skriva som <math>U_{RMS}=\sqrt{\frac{1}{2\pi}\int_0^{\alpha} u(t)^2 d\alpha}...1.2</math> för den formen är enklare, tycker jag. ==OTA, LM13700== Ni kan egentligen själva läsa databladet men jag tänkte här försöka förmedla vad jag tror mig ha förstått. Först tror jag mig förstå följande formel (utan lijäriseringsdiodström, Id) <math>I_o=U_{in}*\frac{I_{abc}*q}{2kT}...1.3</math> där Iabc är diffstegets totala biasström och tvåan kommer av att respektive trissa har Iabc/2 i biasström, för normala temperaturer resulterar detta uttryck i <math>I_o=U_{in}*I{abc}*19,8...1.4</math> dvs säg 20mS/mA/V där mA är vad kretsen klarar (typiskt max 2mA). Detta kan användas som förstärkning med Iabc som modulerade ingång både vad gäller LF AM-modulering och DC-styrd förstärkning. ===OTA, linjäriseringsdioder=== Genom att nyttja linjäriseringsdioderna fås denna formel <math>I_o=\frac{2I_s*I_{abc}}{Id}...1.4</math> där Is i princip är ström in i plusingången och Id är linjäriseringsströmmarna via de inbyggda dioderna. Det är lite oklart varför systemet linjäriseras av dioderna men jag tror att de, trots att de är en CM-störning som egentligen inte borde påverka diffsteget alls, lyfter arbetsströmmen hos transistorerna och alla vet då att I/V-diagrammet är "rakare", samtidigt tror jag ungefär följande gäller på den inverterande sidan <math>Ic=(\frac{Id}{2}-Is)>0...1.5</math> dvs Is kan göras större om Id finns där, nollan har att göra med att bias hos diffsteget är Iabc/2 för båda trissorna, den positiva sidan kan således höjas +Iabc/2 så att all ström går i den trissan MEN då går inget i andra trissan ty allt är drivet av en strömgenerator kallad Iabc. ==Analog kvadrerare== [[File:Knoppson KRM kvadrering.png|thumb|Visar hur själva kvadreringen går till]] En analog kvadrerare kan skapas medels en så kallad OTA (Operational Transconductance Amplifier) och jag nyttjar en fascinerande enkel krets som heter LM13700. Jag har formellt sett inte riktigt fått ordning på min kvadrerare för jag får den att bara fungera för positiva insignaler men jag har lite börjat tro att det inte spelar nån roll när jag numera helvågslikriktar insignalen för en helvågslikriktad sinussignal har ett effektivvärde som är exakt lika stort som för en ren sinussignal, skillnaden är bara att helvågssignalen är strikt positiv, typ. Ekvation 1.4 visar hur OTA rent formelmässigt beter sig och jag repeterar den här: <math>I_o=\frac{2I_s*I_{abc}}{Id}...1.4</math> Ekvationen kommer av att input till säg plus-trissan i diffsteget är strömmässigt <math>I_{in}=\frac{Id}{2}+Is...1.6</math> denna ström går sedan genom basmotståndet mellan bas och backe som ger en inspänning enligt <math>Ub=I_{in}Rb...1.7</math> Alla trissor har sen vad man kallar för transkonduktans som förstärker spänning till ström enligt <math>Ic=gmUb=gmI_{in}Rb=gm(\frac{Id}{2}+Is)...1.8</math> där Ic är ena trissans kollektorström, sen är <math>Iabc=Ic1+Ic2...1.9</math> och <math>Io=Ic1-Ic2...1.10</math> så man får att <math>Io=gm(\frac{Id}{2}+Is)-gm(\frac{Id}{2}-Is)...1.11</math> där Is alltså är en skillnadsström ström vilket ger <math>Io=gm*2Is...1.12</math> och <math>Iabc=gm(\frac{Id}{2}+Is)+gm(\frac{Id}{2}-Is)...1.13</math> dvs <math>Iabc=gm*Id...1.14</math> detta gör att <math>gm=\frac{I_{abc}}{Id}...1.15</math> så att <math>Io=\frac{I_{abc}}{Id}*2Is...1.16</math> Jag tycker LM13700 är en snygg och enkel krets, den är inte så enkel att förstå eller att driva men den är kraftfull och mycket enkelt uppbyggd medels ett diffpar, en strömgenerator (Iabc) och fyra strömspeglar, mycket enklare kan det inte bli! Sen att jag inte fattar att använda den optoimalt är en annan sak. ==Analog roten ur== [[File:Knoppson KRM roten ur.png|thumb|Analog roten ur]] Analog roten ur sker mha en kvadrerare i återkopplingsslingan hos en OP, teorin för det är denna: Om vi först antar att Uin är positiv så får vi <math>U-=Uin-R1I+R2I+Uo^2...1.17</math> Om R1=R2 gäller sedan att <math>U-=Uin+Uo^2...1.18</math> där <math>U+=0...1.19</math> så att <math>Uo=F\epsilon=F(U+-U-)=F(-Uin-Uo^2)...1.20</math> dvs <math>Uo+FUo^2=-FUin...1.21</math> där FUo^2 onekligen är större än Uo dvs vi får <math>Uo^2=-Uin...1.22</math> eller <math>Uo=\sqrt{-Uin}...1.23</math> ==Instrumentförstärkare== [[File:Knoppson KRM Difförstärkare.png|thumb|Difförstärkare]] En vanlig OP i difförstärkarkoppling kan tecknas <math>A_v=\frac{R2}{R1}(U1-U2)</math> och den kan det för att potentialen vid plus-ingången är <math>U_+=U1*\frac{R2}{R1+R2}</math> söm, pga att spänningsskillnaden är noll över en opamps ingångar när den jobbar normalt, gör så att spänningen på minus-ingången är U+ också, strömmen in från U2 blir då <math>I_{in}=\frac{U2-U_+}{R1}</math> som rinner "rätt igenom" varvid utspänningen blir <math>U_{out}=U_+ - R2*I_{in}= U_+ - R2*\frac{U2-U_+}{R1}=U_+ - \frac{R2}{R1}*(U2-U_+)</math> Om vi nu sätter in utttrycket för U+ enligt ovan får vi <math>U_{out}=U1*\frac{R2}{R1+R2} - \frac{R2}{R1}*(U2-U1*\frac{R2}{R1+R2})</math> ur detta får man <math>U_{out}=\frac{R2}{R1}*(U1-U2)</math> Om vi nu tittar på uttrycket för Iin ovan och jag repeterar <math>I_{in}=\frac{U2-U_+}{R1}</math> så ser vi att denna ingångsström är beroende av U+ dvs spänningen på plus-ingången, med andra ord så är resistansen in på minus-ingången beroende av signalen på plusingången, genom att till exempel nyttja buffer på minusingången (eller båda) får man sen en så kallad instrumentförstärkare där impedanserna in på opampen är samma för plusingången som för miniusingången. Normalt spelar detta ingen roll för difförstärkaren drivs normalt av typ opampar i sig men det finns situationer såsom t.ex utsignalen från en OTA (enbart ström) där samma ingångsresistans för dom båda benen är nödvändig. Jag har för övrigt precis lärt mig räkna på opampar på ovanstående klockrena sätt, den som lärt mig heter Lars Molin (Analog elektronik) ==Fyrkvadrantsmultiplikation== Jag råkade plötsligt, efter att ha gett upp och släppt projektet i typ ett halvår, komma på ett trick som gör att man faktiskt kan multiplicera två analoga tal i alla fyra kvadranterna. Det ursprungliga problemet var att Iabc är strikt större än noll och visst, jag tänkte man kunde biasera för AC men fattade inte hur jag skulle kunna typ dra bort den biten sen. Resultatet blev en variant som jag faktiskt tror fungerar men BARA för sinus! Vilket är lika kasst som för vanliga billiga DVM:er :D Så jag var aldrig riktigt nöjd med den lösningen men ville köra den ändå "ifall" det skulle funka. Men så plötsligt en dag blev jag att vilja multiplicera två analoga tal "igen" och såg på grejerna med "nya" ögon, såhär enkelt är det faktiskt, om man biaserar Iabc med Ib (och avser pendla +/-Ib) blir utgångsströmmen Io <math>Io=\frac{2}{Id}*Is*(Iabc+Ib)=kIsIabc+kIsIb</math> där den sista termen måste dras bort för att det skall bli regelrätt multiplikation och eftersom det är en produkt av Is och Ib så gör man det inte helt enkelt. Men jag kom på ett egentligen rätt själklart trick men ändå, använd en till OTA :D Så nu leder jag Is till en andra OTA som jag låter multiplicera med Ib sen kör jag in <math>Io=kIsIabc+kIsIb</math> med <math>kIsIb</math> (där k sätts av 2/Idq) i en difförstärkare, instrumentförstärkare faktiskt pga att spänning bildas över ingångsmotstånden till backe ty OTA levererar bara ström samtidigt som ingångsresistansen hos den negativa ingången hos en vanlig difförstärkare är boroende av nivån hos den positiva ingången. Ut får man då istället för Io <math>\frac{2}{Id}*IsIabc</math> Vilket är vad jag vill ha. Jag har sedan tom nyttjat att Id ju dividerar så jag har på skoj infört en "Z-ingång" för division av X*Y där RMS-mätaren normalt kopplar ihop X och Y för att skapa en kvadrering av insignalen men jag har gjort det så att man även kan ha separata ingångar. Jag kör med en halv mA som quiscent Id (Idq), detta innebär att k=4000, kom på att k ju ingår i den andra OTA'n också så k är mycket enkel att ta hänsyn till OCH i fallet Z-styrning behöver den inte ens vara konstant. Jag är osäker på hur jag vill ha det med ranget på Z-ingången, spänningsmässigt är den naturligtvis linjär (+/-5V) och genererar 0,5mA+/-0,5mA men divisionsmässigt är området [2;0] för jag kan bara dubbla strömmen uppåt (OTA tål max 1mA), mer önskvärt vore 0,32mA+0,68mA/-0,32mA vilket ger [3;0] men spänningsstyrningen blir förhållandemässigt (+3/-1)V typ. Och då blir spänningsstyrningen inte symmetriskt samtidigt som detta kan ställas in efter PCB-produktion. =KFC, Frequency Counter= [[File:KFC Frequency Counter.png|thumb|Analog frekvensräknare]] Detta projekt genererar, helt analogt, en utsignal motsvarande frekvensen hos insignalen. Projektet nyttjar en TTL-shaper som klockar en D-vippa som i sin tur släpper på en 1MHz klocka under en tid motsvarandes insignalens periodtid, dessa klockpulser får sedan de sex dekadräknarna att räkna, varje räknat värde motsvarar alltså 1us (1/1MHz), så ju längre periodtiden hos insignalen är desto fler klockpulser a' 1us hinner räknas. På detta sätt kan man således mäta insignalens periodtid i multiplar av 1us (där alltså 1us blir maximal noggrannhet), ju fler us som hinner räknas desto större blir det digitala värdet för insignalen samtidigt som jag nyttjar tre dekader åt gången. Så genom att nyttja R2R-stege och D/A-omvandla räknarvärdena så kan man skapa sig en analog signal som varierar från typ 5mV för 1us till 5V för 1ms, för frekvensavläsning måste sedan denna signal inverteras (f=1/T) vilket jag gör medels OTA. Det är tyvärr inte slut där för signalen innehåller hela tre dekader med information som inte analoga instrument utan vidare kan hantera så jag nyttjar även en Lin2Log-omvandlare för att få plats med hela signalspannet i ett analogt panelinstrument. ==Time-to-Frequency Converter== [[File:KFC Time2Freq Conversion.png|thumb|Analog tid till frekvensomvandlare]] [[File:KFC DSCN6223.jpg|thumb|Oscilloskåpbild på hur en tidssignal modell trekant ger 1/T]] Konverteringen uföres av ovanstående OTA, den tar alltså den linjära insignalen motsvarandes hur lång periodtid insignalen har och inverterar den så att tid blir frekvens, jag har än så länge bara fått detta att fungera preliminärt, OTA'n ger en intressant 1/T-signal ut men jag är osäker på hur jag i slutändan skall kunna nyttja den till nåt hyfsat noggrannt. Jag nyttjar alltså ekvation 1.4 där jag fryser Is och Iabc och istället modulerar Id vilket enligt formeln innebär att förjande gäller <math>Io=2I_s*I_{abc}*\frac{1}{I_d}...2.1</math> Jag nyttjar sen Is=12V/10M=1,2uA och Iabc~22V/22k=1mA (där AMR för Iabc=2mA), dessa värden ger sedan Io=2,4mA^2/Id, framförallt ser man att när man fixerar Is och Iabc och bara modulerar Id så får man typ division med Id vilket gör att man kan invertera en signal motsvarandes till exempel en linjär ramp för periodtid (som i mitt fall går från 5mV till 5V) genom att modulera Id, i mitt fall kan man alltså skriva om 1.4 enligt <math>Io=2,4\cdot10^{-3}*\frac{1}{I_d}...2.2</math> Där ett lastmotstånd på utgången sätter spänningen, jag nyttjar en specialare men tror den kan liknas vid 2k8 dvs då har jag 2k8*2,4mA=6,7V vilket är rätt nära det jag uppmätt dvs 6,4V. Det har varit spännande och utmanande att försöka begripa och knåpa ihop det här, just nu är jag troende, men inte vetandes, att detta faktiskt kan fungera dock tror jag att fler än 3 dekader i praktiken är omöjligt att realisera och det är det för att "toppen"/max ändå är en linjär variant av minimum dvs kvoten max/min är vad som styr frekvensomvandlingsspannet, sen är OTA begränsad till max +/-15V matningsspänning med typ standard 2V från rail dvs mycket mer än 13V kan man inte få ut vilket i fallet tre dekader gör att minspänning är 13mV och en dekad till dvs 1,3mV är tuff att hantera (pga av bland annat brus). ==Lin-to-Log Converter== [[File:Lin2Log Converter.png|thumb|Lin till log omvandlare]] Eftersom tre dekader ([1;1k]Hz respektive [1k;1M]Hz) avses bearbetas åt gången och avsett analogt visarinstrument inte kan visa mer än två dekader så måste signalen logaritmeras, jag håller precis på och ska bygga en testkrets för detta Ut från första OP får man mha en återkopplad diod i inverterande koppling <math>Uo=-60mV*log\frac{Id}{Is}</math> diodströmmen Id kan sen skrivas som <math>Id=\frac{Uin}{R1}</math> där R1 är motståndet in på minusingången, detta gör att följande gäller <math>Uo=-60mV*(log\frac{Uin}{R1*Is})</math> detta kan sedan skrivas om som <math>Uo=-60mV*(log(Uin)-log({R1*Is}))</math> eller <math>Uo=-60mV*log(Uin)+60mV*log({R1*Is}))</math> här kan vi sätta in våra värden för Is är runt 50fA och vi väljer 10k som R1 för 0,1mA vid 1V in, vilket ger <math>Uo=-60mV*log(Uin)-0,56V</math> Om vi istället skriver <math>Uo=-(60mV*log(Uin)+0,56V)</math> för att vi har att göra med inverterande OP, på dess utgång får vi då <math>Uo=60mV*log(Uin)+0,56V</math> vid ett gain på minus 1, här är det dock tydligt att +0,56V måste dras bort från utgången och när OP är inverterande adderar man helt enkelt +0,56V på ingången (för då blir det minus :) ), vilket ger <math>Uo(2)=60mV*log(Uin)</math> detta ger Uo(2), delas sedan Uo(2) med 60mV (eller förstärks 16,7ggr) så får man <math>Uo(3)=log(Uin)</math> Observera att i Uo(3)-fallet får ingen invertering ske. =KMT, Module of Temperature= Jag får inte riktigt ordning på min temperaturmätare (KMT) har jag förstått efter att precis läst ett TI-dokument jag fick av en snubbe på EF. Det visar sig nämligen att jag nyttjar POSITIV temperaturkoefficient medans TI nyttjar negativ. En sak är lite extra intressant för beloppet hos min temperaturkoefficient (ungefär 2mV/C@1mA) stämmer alldeles utmärkt med dokumentet från Texas Instrument. ==Diodekvationsanalys== Jag har bängstirrat på diodekvationen enligt <math>I_d=I_s(e^{\frac{qV_f}{kT}}-1)...1.1</math> som för Vf>>26mV övergår i <math>I_d=I_se^{\frac{qV_f}{kT}}...1.2</math> och får den till <math>V_f=ln \frac{I_d}{I_s}*\frac{kT}{q}...1.3</math> som kan skrivas om enligt <math>V_f=konst*T...1.4</math> Ty Id och alla andra parametrar är konstanta. Detta innebär för mig således en POSITIV temperaturkoefficient men alla vet ju att komplementära transistorslutsteg rusar i ström när dom blivit för varma. Temperatorkoefficienten kommer av: <math>V_f=ln \frac{I_d}{I_s}*\frac{k(273+C)}{q}...1.5</math> detta kan skrivas om som <math>V_f=ln \frac{I_d}{I_s}*\frac{k}{q}*273+ln \frac{I_d}{I_s}*\frac{k}{q}*C...1.6</math> dvs vid Id=1mA och experimentellt fasställd mättnadsström (Is) för 1N4148 på 48fA, kan man skriva <math>0,56V+2mV/C...1.7</math> som alltså innebär en positiv temperaturkoeffficient :( =KDM, Distorsion Meter= Jag har konstruerat en distorsionsmätare, den nyttjar 5st VSF-filter medels opampar. Konstruktionen är primitiv för man rattar in grundtonen (f1), sätter nivån till fullt utslag på panelinstrument sen rattar man i tur och ordning in f2-f5 och får en linjär avläsning vad gäller repektive övertonshalt. Jag har också byggt in så att man kan se en linjär summa av f1-f5 men jag är tveksam om THD räknas ut så. Jag blev då att klura på hur mycket en sinus kan dista, borde max vara en fyrkant tänkte jag men hur mycket dist innehåller en fyrkant? ==Distorsionsanalys== Här måste man ta till Fourierserie enligt <math>u(t)=\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^{\infty} a_n*cos(nwt)+b_n*sin(nwt)</math> detta kan skrivas om på ett enklare sätt enligt <math>u(\alpha)=\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^{\infty} a_n*cos(n\alpha)+b_n*sin(n\alpha)</math> där alpha bara är vinkelftekvensen gånger tid. En fyrkant är legendariskt en funktion med enbart udda övertoner, bn-koefficienterna kan räknas ut enligt <math>b_n=\frac{4}{T}\int_0^{T/2}f(t)sin(nwt)dt</math> denna enkla integral blir för f(t)=1 inom aktuellt intervall <math>b_n=\frac{4}{Tnw}[cos(nwt)]_{T/2}^0</math> eller <math>b_n=\frac{4}{Tnw}[1-cos(nwT/2)]</math> eller <math>b_n=\frac{4}{Tn\frac{2\pi}{T}}[1-cos(n\frac{2\pi}{T}T/2)]</math> dvs <math>b_n=\frac{2}{n\pi}[1-cos(n\pi)]</math> här ser man att för jämna n så blir uttrycket noll medans det för udda n blir <math>b_n=\frac{4}{n\pi}</math> där man alltså ser att första övertonshalten (n=3) är 33% av grundtonen (n=1) vilket jag har designat för i min KDM, tycker sen att nyttjande av wt hela tiden ger krångliga integreringar när allt ändå bara handlar om en vinkel (wt) som varierar, tänkte således prova om jag kan göra om ovanstående beräknngar medels alpha. <math>b_n=\frac{4}{2\pi}\int_0^{\pi}f(t)sin(n\alpha)d\alpha</math> eller <math>b_n=\frac{4}{2\pi n}[cos(n\alpha)]_{\pi}^0</math> eller <math>b_n=\frac{2}{n\pi}[1-cos(n\pi)]</math> som blir pssso :) Mycket enklare, slapp två led! =KRA, tube RIAA/MIC Amplifier= Detta är mitt RIAA steg medels rör. Förstärkaren har hitintills varit luftbyggd och denna senaste variant är det också, dock ligger PCB i planerna. Tycker PCB vad gäller rörförstärkare suger rent allmänt men när det gäller så små strömmar och spänningar som hos försteg så kan det eventuellt funka. Slutsteg komer jag dock alltid bygga i luften ty PCB är kasst på höga strömmar och höga spänningar. Nåväl, jag är på G med två KRA som alltså luftbyggs. Vad är nu problemet? Jo, signalnivån är ynkligt liten och man riskerar lätt brum. Så hur ska man göra då? ==Brumanalys== Jag kan inte säga att jag vet men jag har idèer modell Maxwell's ekvationer där två av dom fyra eventuellt kan skrivas: <math>V_{ind}=\oint E\cdot dl=-\int \frac{dB}{dt}\cdot dS</math> som också kallas för Faraday's induktionslag, andra ekvationen blir <math>I_{ind}=\oint H\cdot dl=I_{fri}+\int \frac{dD}{dt}\cdot dS</math> som jag tror kallas Ampere's lag, jag tror sen att Ifri typ är DC vilket vi alltså kan strunta i vad gäller brumaanalys, sen kan man förenkla ekvationerna på ett nästan barnsligt sätt (som dock är giltigt om B och D är homogena genom hela ytan S): <math>V_{ind}=-\frac{dBS}{dt}=-\frac{d\phi}{dt}=-L\frac{di}{dt}...1</math> <math>I_{ind}=\frac{dDS}{dt}=\frac{dQ}{dt}=C\frac{dV}{dt}...2</math> Med andra ord induceras en spänning i en slinga (S_B) om det finns en tidsvarierande magnetisk flödestäthet (B) i närheten samtidigt som det induceras en ström i en ledares area (S_D) om det finns en tidvarierande elektrisk flödestäthet (D) i närheten. Detta kan eventuellt ses som om man har en slinga och den terminerar i ett motstånd typ ingångsmotståndet till röret och motståndet är av lite storlek, då blir den inducerade strömmen inte så stor och bara 1 gäller. Om slingan terminerar i ett litet motstånd så borde dock även 2 behöva komma med i beräkningarna ty det kan då gå ström. D är förresten epsilon gånger E där E är den elektriska intensiteten med enheten V/m, intensitet när det gäller "saker" per sträcka har jag hittat på, utöver x/m som intensitet kallar jag x/m^2 som täthet och x/m^3 som densitet (även om densitet lite är reserverat för kilo/m^3) =KCA, tube Computer Amplifier= Detta rörförsteg har flera features där en är regelrätt förstärkning och volymjustering av Line-signal (Line Out), en annan är medels Ge-transistorer i Klass B leverera 2,5W i 4 Ohm och en tredje är en optionell hörlursutgång som när man pluggar i 6,3mm telepropp bryter signalen till PA. Line Out bryts dock inte av hörlur och det har att göra med att jag vill ha endast rörljud ut till Line Out, både hörlursutgången och PA är drivna av halvledare. ==Förlustberäkningar== Jag kör alltså mer eller mindre ren Klas B, om matningen A och utsignalen B inledningsvis är ren DC gäller <math>\Delta u=A-B</math> sen gäller <math>I_{out}=\frac{B}{R_L}</math> med andra ord är förlusteffekten <math>P_L=(A-B)*B/R_L</math> således är mineffekt teoretiskt noll när A=B, för maxeffekt får vi derivera map B enligt <math>\frac{dP_L}{dB}=A/R_L-2B/R_L=0</math> vilket ger <math>B=A/2</math> vilket inte är så konstigt för utspänningen (B) är då hälften av matningsspänningen (A), sätter vi in detta fås <math>P_{L max}=(A-A/2)*A/2R_L=A^2/4R_L</math> Hitintills har vi alltså räknat på DC, nu tänker vi istället halvvågslikritad sinus med effektivvärdet <math>A'=A/2</math> då borde formeln bli <math>P_{L max}=A^2/16R_L</math> Kan detta stämma? I så fall får jag med A=6V och RL=4 Ohm en maximal förlust på 0,56W. Maximal DC-ström blir A/RL, denna delas dock i två pga HW och vi får 0,75A. AC127 tål bara 0,34W men jag lurar på om musik verkligen ger "kontinuerlig" effektförlust dvs 0,34W kan kanske ändå funka? =KSM, System of Mobile communication= [[File:KSM deadbug BAT86.png|thumb|Bärvågsdetektor för GSM]] [[File:KSM, carrier detector.jpg|thumb|Bärvågsdetektor för GSM]] Detta är ett lekprojekt som bara har en gnutta allvar i sig för jag har nämligen en GSM-telefon (Ericsson T28s) som har dålig täckning där jag bor och önskar bygga en (liten) Yagi-antenn till den. Men för att kunna bygga en antenn så behöver jag veta vilket band den går på, den sägs gå på två band dvs 900MHz eller 1800MHz. Observera att bygger man en antenn för fel frekvens så kommer den mesta effekten studsa tillbaka till telefonen varvid dess RF-förstärkare kan gå sönder. Så det gäller att veta vilket band telefonen går på. Eftersom jag inte fick tag i Comviq så har jag tvingats bygga ett par bärvågsdetektorer för GSM. Detta har varit kul men svaren från byggena har varit lite luddiga, första bygget var transistoriserat och såg ut som ett riktigt skatbo men det funkade i princip. Dock bara i princip då jag blev att inse att våglängderna är så korta att längre komponentben blir till antenner! Så jag har nu byggt en bärvågsdetektor där jag "deadbuggade" en LM324 (för RF finns bara före dioden, därefter finns bara DC var min tanke). Denna fungerar faktiskt. Visst, går man tillräckligt nära den avstämda 1800MHz-antennen med telefonen så lyser den dioden också men på lite avstånd så är 900Hz-antennen känsligast så jag tror med ganska stor sannolikhet att min telefon går på 900MHz. ==Antennberäkningar== Jag bifogar schemat på mitt senaste bygge och ger er lite beräkningsunderlag där jag alltså nyttjar en koaxialkabel med 50 Ohms impedans (Z) och en kapacitans (C) per meter på ungefär 100pF, först ut är definitionen på impedans <math>Z=\sqrt{\frac{L}{C}}</math> resonansfrekvensen hos en parallellresonanskrets är sedan <math>w_0=\frac{1}{\sqrt{LC}}</math> Kombinerar man dessa formler får man en mycket enkel formel enligt <math>f_0=\frac{1}{2\pi ZC}</math> som liksom är som "vanligt", i det här fallet kan man således styra resonansfrekvensen genom att klippa koax ty man vet ju vad man har för kapacitans per meter, sen ska själva antennerna vara lambda/4 långa ty sprötantenner, vilket innebär en längd (L) på <math>L=\frac{\lambda}{4}=\frac{c}{4f}</math> Det är alltså såhär jag gjort. ==Rymdvinkelberäkningar== En rymdvinkel kan beräknas modell en segmentarea på en sfär, denna kan tecknas i sfäriska koordinater <math>dS=Rd\theta\cdot Rsin(\theta)d\phi</math> där R ansetts som 1 i detta fallet, då får man <math>dS=d\theta\cdot sin(\theta)d\phi</math> som kan integreras upp till <math>S=2\pi \int_0^\alpha sin(\theta)d\theta</math> där alfa är vinkeln uppifrån och till konen, detta ger <math>2\pi [cos(\theta)]_\alpha^0</math> vilket är lika med <math>2\pi [1-cos(\alpha)]</math> som är lika med <math>\pi sin^2(\frac{\alpha}{2})</math> direktiviteten hos typ en parabol blir då <math>D=\frac{4\pi}{\pi sin^2(\frac{\alpha}{2})}=\frac{4}{sin^2(\frac{\alpha}{2})}</math> om nu alfa är 90 grader dvs half-space så fås att direktiviten blir 8, vilket är dubbla full-space, fast mer korrekt tecknar man rymdvinkeln <math>\Omega=4\pi sin^2(\frac{\alpha}{2})</math> och man får att direktiviteten kan tecknas <math>D=\frac{1}{sin^2(\frac{\alpha}{2})}</math> där alltså direktiviteten blir normerad modell 1 för rundstrålande (alfa=pi), notera sedan att "konens" öppningsvinkel är 2 alfa. =KPA, tube Power Amplifier= Jag håller på och tar fram ett eget rörslutsteg för jag har tröttnad på att planka D.T.N Williamson's konstruktion och vill ta fram en egen även om den lär bli sämre. Jag bygger även rörförsteg för datorbruk och skivspelarbruk och jag har bestämt mig för att alltid nyttja Edison Bias i samtliga mina egna rörkonstruktioner. Det är en kul finess som Edison upptäckte, problemet var då bara att han inte visste vad han skulle ha strömmen till när han försökte skärma av glödtråden från sotning av lamporna, samtidigt som han de facto uppfann rördioden som dock uppfans hela typ 20 år senare av Ian Flemming om jag inte minns fel. Så hade Edison fattat vad han upptäckte så hade vi legat 20 år längre fram i utvecklingen. Med andra ord är Edison Bias en rätt intressant finess för då behöver man inget katodmotstånd (där imperfektioner hos kondensatorerer annars förstärks) och kan sätta en negativ galler-arbetspunkt bara med hjälp av ett ovanligt högt gallermotstånd (storleksordningen 10M+). Jag har lusläst en utprintning av Wireless World med avseende på Williamson's design från 1947, den konstuktionen tycket jag är världsbäst men den uppdaterade konstrukionen från 1949 tycker jag haltar på två plan där det ena är nåt tjafs om att ett direkt-upphettat liktarrör ger en "power-surge" vilket jag tycker är sofistikerat dynga för den gör ingenting så länge den är kall... Det andra tjafset handlar om att splittern skall ha matchade motstånd. Detta anser jag också är sofistikerat dynga för utgångsimpedansen på anoden är "mycket" högre än på katoden dvs när man belastar splittern så blir utspänningarna till nästa rör olika även om det handlar om knappt 10% i detta fall. Men utspänningarna netto blir olika, det hjälper alltså inte med matchade motstånd i splittern. Jag är rätt övertygat om att det inte är Williamson som "klantat sig" utan "The New Design" från 1949 är nåt Wireless World hittat på. Jag känner för övrigt till vissa rörkonstruktörer som faktiskt lagt till ett motstånd i katodkretsen, som dom kallat "Build-out", pga detta "problem". ==Härledning av avvikelse i nivå== [[File:Knoppson Splitter Balance.png|thumb|Balansberäkning för rör-splitter]] Förstärkninegen upp till anoden kan skrivas (utan belastning) <math>Ava'=\frac{\mu Ra}{r_p+R_a+(\mu+1)*Rk}</math> och förstärkningen ner till katoden kan skrivas <math>Ava'=\frac{\mu Rk}{r_p+R_a+(\mu+1)*Rk}</math> om Rk=Ra är dessa alltså exakt lika, men om vi betänker utgångsimpedanserna och en belastning på 470k kan vi teckna <math>Ava=\frac{470k}{Za+470k}*Ava'</math> med Rb får vi sen en förstärkning hos katoden på <math>Avk=\frac{470k}{Zk+Rb+470k}*Avk'</math> Nu är <math>Ava'=Avk'</math> och för att få Avk=Ava så måste <math>Za+470k=Zk+Rb+470k</math> dvs <math>Za=Zk+Rb</math> där <math>Za=(rp+(\mu+1)Rk)//47k</math> och <math>Zk=(rp+47k)/(\mu+1))//47k</math> vilket med my~20 och rp~7k ger Za=44,9k och Zk=2k6 och eftersom <math>Za=Zk+Rb</math> tydligen gäller så blir Rb ungefär 42k. Först då drivs nästa rör/slutrör med fullständig balans, några matchade motstånd hos splittern funkar alltså inte. =KSU, Supply Unit= [[File:!x2 KSU sch Eagle städad 2.png|thumb|Spänningsagg]] Denna enhet är tänkt att ta in glättad +/-25Vp som regleras till knappt +/-(0-25V) vid antingen 0,1A eller 1A, det är inget avancerat bygge men jag har sett prov på att det fungerar. Jag bifogar två bilder där den ena bilden är schemat på konstruktionen och den andra bilden är ett förslag till hur man konfigurerar en frontpanel för enheten. Enheten nyttjar en Vbe-multiplikator för att justera utspänningen, enheten funkar för dom flesta spänningar och strömmar men man måste speciellt tänka på att konfigurera om Vbe-multiplikatorn då samt även storleken på kylflänsarna. Vissa motståndsvärden måste också ses över. ==Beräkningar plus reglageförslag== [[File:!x2 KSU reg lista 2.png|thumb|KSU, reglageförslag]] Uträkningarna är ganska enkla. Jag tänker alltså köra +/-25VDC in samtidigt som precis alla mina kondingar ska tåla 35V om inget annat anges. Jag har alltså en del marginal i detta fallet. Det gäller att mata KSU med en så stabil spänning som möjligt för annars sjunker maximal utspänning motsvarande. Om man har ett drivande agg som ger 25Vp men ripplar säg 5Vpp så kan man inte få ut mer än 20V nånstans. Så max stabil utspänning från KSU är inkomande peakspänning minus dess rippel. Jag är osäker på detta för om utspänningen är xV så måste väl basspänningen vara x+2Vbe samtidigt som kollektor-bas:motståndet alltid måste försörja ström till transistorn, med andra ord borde max utspänning vara Vin-2Vbe, eller? Vbe-multiplikatorn kan man specificera som <math>Utot=(\frac{R9}{R3}+1)*Vbe</math> detsamma gäller R10/R4 som med R9/R3=100k/2k7 ger 27V dvs man kommer få ett litet dödläge på potten uppåt. R5/R6 är sedan satt så att motståndet mellan kollektor och bas (Rcb) blir <math>Rcb=\frac{2Vbe}{1A/750}=1k</math> och det är här jag tror mig inse att det alltid finns ett tapp på 2Vbe i mitt fall. Hade förresten tänkt ha en switch som gör så att det mäts VCC/VSS omväxlande men det behövs faktiskt inte för det räcker att typ mäta VCC då KSU är ett balanserat nätagg, dessutom ser man på Current Limit-dioderna (CL+/CL-) om endera sida går ner. Panelinstrumentet är tänkt att vara ett 100uA-instrument, mätningen sätts med hjälp av en resistor och panelinstrumentets inre resistans (Ri) enligt <math>U=(R+Ri)I_{VU_{max}}</math> Om man får för sig att ändra inspänning och uttagen ström bör man tänka på det rippel som uppstår på ingången pga uttagen ström gör som gör så att inspänningens rippelkrav peak-to-peak motsvarar peakspänningen minus tiiltänkt utspänning (minst 2Vbe lägre), formeln är enkel och klassisk <math>\Delta U_{r_{pp}}=\frac{I}{C}\cdot \Delta t</math> som med 6,6mF, 1A och dubbel nätfrekvens (10ms) ger ett pp-rippel på 1,5V, alltså måste inspänningen vara minst 1,5V högre än utspänningen, kylflänsarna beräknas sedan enligt (och detta är lite slarvigt) <math>R_{th}=\frac{125C}{P}..[K/W]</math> ty kisel-chip tål 150C och jag har dragit av för en rumstemperatur på 25C men jag har struntat i termiska resistanser vad gäller övergången från chip till hölje och från hölje till fläns som egentligen tillkommer men om man tar min formel och drar av säg 25% så är man safe i alla praktiska lägen. ==Tekniska specifikationer== Uin: 2-35V, designad för 25V Iout: 0-3A, designad för 1A maximalt (begränsat till 3A pga valda dioder) Uout: principiellt allt från noll till Uin minus 1,4V |Uo_min|<30mV (open circuit, alltså före last) I_Limit: begränsar utströmmen till vad man vill men jag har satt 0,1A repektive 1A (motstånd mellan de båda I_RES sätter den högre strömmen) Kontinerlig strömgräns mha pot går inte riktigt att få pga låga motståndsvärden. =Källor= # [https://www.ti.com/lit/ds/symlink/lm13700.pdf?ts=1616090080035&ref_url=https%253A%252F%252Fwww.google.com%252F LM13700, Texas Instruments] 7sid44a3j2vjuktverje5p0k5t72vl0 0 10836 52440 52411 2022-08-06T11:39:38Z Ingwik 1010 spam, radera wikitext text/x-wiki {{delete| spam}} ถ้าเกิดคุณอยากได้ศึกษาแนวทางเล่นสล็อตแมชชีนแล้วก็ชนะ ให้อ่านสิ่งนี้ คุณจะได้ทำความเข้าใจวิธีเล่นสล็อตแมชชีนในลาสเวกัส<br><br>อันดับลำดับที่สามเสมอกันกับพนันใหญ่หรือเหรียญหกเท่า ถ้าเกิดคุณเล่นกับเก้าเหรียญ ชนะ คุณจะได้เงินเดิมพัน 9 เท่า จำไว้เสมอว่า ถ้าคุณเล่นด้วยเงินน้อยกว่าเก้าเหรียญ คุณจะยังคงได้รับเงินเยอะมากๆ<br><br>อันดับที่สามยังเสมอกันกับเกือบจะครึ่งหนึ่งของเงินเดิมพันหรือเหรียญขนาดเล็ก ถ้าเกิดคุณเดิมพันด้วย 5 เหรียญ คุณจะชนะ 8 ครั้ง แต่ว่าถ้าคุณเล่นด้วยเงินน้อยกว่า 5 เหรียญ คุณจะชนะเพียงแค่เกือบจะ 4 ครั้งเท่านั้น นี่เป็นเลิศในวิธีที่มีคุณภาพที่คุณสามารถเพิ่มโอกาสสำหรับเพื่อการชนะในเครื่องสล็อตแมชชีน คุณจะต้องเห็นด้วยเพื่อชนะในเครื่องสล็อตด้วยแนวทางง่ายๆ<br><br>เมื่อคุณเล่นด้วยเหรียญที่น้อยลง คุณจะเพิ่มจังหวะสำหรับการชนะ จุดอ่อนคือคุณจะได้รับการชำระเงินลดลง แต่หากคุณเลือกเล่นด้วยเหรียญเยอะมากๆ คุณจะเพิ่มโอกาสสำหรับเพื่อการถูกแจ็กพอต ข้อเสียเป็นคุณสามารถสูญเสียมากยิ่งกว่าที่คุณจะชนะได้ ยกตัวอย่างเช่น ถ้าคุณเดิมพันด้วย 20 เหรียญแล้วก็ได้ 40 เหรียญ คุณจะจ่ายเงินเกือบจะ 50% ของการชนะ<br><br>แต่ว่าด้วยสล็อตแมชชีนออนไลน์เวอร์ชันล่าสุด คุณสามารถมีโอกาสชนะแจ็คพอตด้วยการพนันเพียงห้าเหรียญ เมื่อคุณเดิมพันด้วยห้าเหรียญในสล็อต Jacks οr [https://newclearslot.net สล็อตเว็บตรง] Ᏼetter การจ่ายเงินที่ชนะเป็น 8 เหรียญสำหรับในการพนันหนึ่งเหรียญ 9 สำหรับเพื่อการพนันสองเหรียญ และก็ 10 สำหรับในการเดิมพันสามเหรียญ<br><br>จุดบกพร่องเป็น ยิ่งปริมาณเหรียญที่คุณพนันน้อยเท่าไหร่ การชำระเงินก็จะยิ่งดียิ่งขึ้น ได้แก่ คุณสามารถเดิมพันด้วย 20 เหรียญรวมทั้งการจ่ายเงินเป็น 5 เหรียญ (2 สำหรับในการพนันหนึ่งเหรียญและก็ 3 สำหรับในการเดิมพันสองเหรียญ) อย่างไรก็ตาม หากคุณเดิมพันด้วย 40 เหรียญ การจ่ายเงินคือ 6 เหรียญเท่านั้น มันไม่ได้สร้างความแตกต่างมากเท่าไรนักในแง่ของการชำระเงินถ้าหากคุณไม่สามารถที่จะวางเดิมพันที่เหมาะสมได้<br><br>ยิ่งขนาดเหรียญของเงินเดิมพันของคุณเล็กลงมากแค่ไหน การจ่ายเงินก็จะยิ่งง่ายมากยิ่งขึ้นเพียงแค่นั้น ช่องทางถูกแจ็กเพียงพอต 20 เหรียญเป็น 1 ใน 40 ในระหว่างที่จังหวะถูกแจ็กพอตด้วย 40 เหรียญคือ 1 ใน 41 แต่ว่าคุณยังคงเป็นตัวเลขที่ 41 ต่อ 1 ซึ่งแปลว่าถ้าเกิดคุณเล่นด้วย 20 เหรียญเสมอ เหรียญ คุณมีโอกาสชนะมากยิ่งกว่าหนึ่งครั้งใน 40 สปินเมื่อแจ็คพอตแบบโปรเกรสซีฟเริ่มปฏิบัติงาน<br><br>ถ้าคุณเล่นด้วย 20 เหรียญเสมอ คุณสามารถเพิ่มช่องทางสำหรับในการถูกรางวัลแจ็คพอตแบบโปรเกรสซีฟเป็น 40 หรือ 41 เมื่อคุณได้ชุดค่าผสมที่ชนะที่เหมาะสมบนวงล้อที่จ่ายอย่างน้อย 8:1 นี่เป็นพรอย่างแท้จริงสำหรับเพื่อการปลอมตัวเพราะเหตุว่าคุณสามารถเต็มใจที่จะเพิ่มจังหวะให้กับความโปรดของคุณโดยการเล่นด้วยเหรียญปริมาณน้อยลง<br><br>ถ้าหากคุณเป็นแฟนตัวยงของการใช้เครื่องสล็อตเพื่อชนะเครื่องสล็อต นี่คือเคล็ดลับ ทันทีที่คุณเห็นจอที่มีเสน่ห์แสดงปริมาณแจ็คพอต ให้หยุดสิ่งที่คุณกำลังทำรวมทั้งเริ่มป้อนเหรียญ คุณจะเข้าสู่เส้นชนะต่อไปทันทีที่การหมุนหยุดลง การเล่นโดยใช้แผนการนี้ คุณไม่อาจจะชนะได้แม้แต่จำนวนหนึ่งในสี่ แต่ให้ 1,000 ดอลลาร์เมื่อแจ็คพอตโปรเกรสซีฟแตก! ducsr49oyqmlxl5yp7waimqn6p84t82 0 10841 52424 2022-08-05T14:49:13Z Cojo~svwiki 10456 Skapade sidan med '== Ugnstemperatur == '''175 grader''' == Ingredienser == ''ca 50st'' === Del 1 mördeg === * 200g Svenskt smör (rumsvarmt) * 1dl Strösocker * 4,5dl Vetemjöl * 1tsk Vaniljpulver === Del 2 havrekaka === * 150g Svenskt smör (rumsvarmt) * 1,5dl Strösocker * 1.5dl Vetemjöl * 3dl Havregryn * 1krm Salt * 0,5 tsk Hjorthonssalt == Tillagning del 1 == # Blanda alla ingredienser i en skål # Arbeta tills du har en fin slät deg # Låt vila i kylskåp 20min == Tillagnin...' wikitext text/x-wiki == Ugnstemperatur == '''175 grader''' == Ingredienser == ''ca 50st'' === Del 1 mördeg === * 200g Svenskt smör (rumsvarmt) * 1dl Strösocker * 4,5dl Vetemjöl * 1tsk Vaniljpulver === Del 2 havrekaka === * 150g Svenskt smör (rumsvarmt) * 1,5dl Strösocker * 1.5dl Vetemjöl * 3dl Havregryn * 1krm Salt * 0,5 tsk Hjorthonssalt == Tillagning del 1 == # Blanda alla ingredienser i en skål # Arbeta tills du har en fin slät deg # Låt vila i kylskåp 20min == Tillagning del 2 == # Blanda alla ingredienser i en skål # Arbeta ihop till en deg == Tillagning del 1 & 2 == # Rulla 50st bollar av varje deg # Platta ut varje boll lite, så de blir som en cylinder # Placera ut ca16st mördegsbollar (del1) på varje plåt # Placera en havrekakaboll (del2) ovan på varje mördegsboll (del1) # Grädda i ugn (175grader) i ca 12minuter beroende på ugn fs938e3ek7dwucxkr4vs6fy3k34j0jw 52425 52424 2022-08-05T14:53:59Z Cojo~svwiki 10456 wikitext text/x-wiki == Ugnstemperatur == '''175 grader''' == Ingredienser == ''ca 50st'' === Del 1 mördeg === * 200g Svenskt smör (rumsvarmt) * 1dl Strösocker * 4,5dl Vetemjöl * 1tsk Vaniljpulver === Del 2 havrekaka === * 150g Svenskt smör (rumsvarmt) * 1,5dl Strösocker * 1.5dl Vetemjöl * 3dl Havregryn * 1krm Salt * 0,5 tsk Hjorthonssalt == Tillagning del 1 == # Blanda alla ingredienser i en skål # Arbeta tills du har en fin slät deg # Låt vila i kylskåp 20min == Tillagning del 2 == # Blanda alla ingredienser i en skål # Arbeta ihop till en deg == Tillagning del 1 & 2 == # Rulla 50st bollar av varje deg # Platta ut varje boll lite, så de blir som en cylinder # Placera ut ca16st mördegsbollar (del1) på varje plåt # Placera en havrekakaboll (del2) ovan på varje mördegsboll (del1) # Grädda i ugn (175grader) i ca 12minuter beroende på ugn [[kategori:Kaffebröd|{{SUBPAGENAME}}]] [[kategori:Kakor|{{SUBPAGENAME}}]] [[kategori:Svenska recept|{{SUBPAGENAME}}]] sj2xflz3kql466j425a3rzlajdx4ply 52430 52425 2022-08-05T15:13:45Z Cojo~svwiki 10456 wikitext text/x-wiki {{Minikokbok}} [[File:Kakapåkaka.jpg|thumb|Kakapåkaka kaka]] == Ugnstemperatur == '''175 grader''' == Ingredienser == ''ca 50st'' === Del 1 mördeg === * 200g Svenskt smör (rumsvarmt) * 1dl Strösocker * 4,5dl Vetemjöl * 1tsk Vaniljpulver === Del 2 havrekaka === * 150g Svenskt smör (rumsvarmt) * 1,5dl Strösocker * 1.5dl Vetemjöl * 3dl Havregryn * 1krm Salt * 0,5 tsk Hjorthonssalt == Tillagning del 1 == # Blanda alla ingredienser i en skål # Arbeta tills du har en fin slät deg # Låt vila i kylskåp 20min == Tillagning del 2 == # Blanda alla ingredienser i en skål # Arbeta ihop till en deg == Tillagning del 1 & 2 == # Rulla 50st bollar av varje deg # Platta ut varje boll lite, så de blir som en cylinder # Placera ut ca16st mördegsbollar (del1) på varje plåt # Placera en havrekakaboll (del2) ovan på varje mördegsboll (del1) # Grädda i ugn (175grader) i ca 12minuter beroende på ugn [[kategori:Kaffebröd|{{SUBPAGENAME}}]] [[kategori:Kakor|{{SUBPAGENAME}}]] [[kategori:Svenska recept|{{SUBPAGENAME}}]] etpswgz9rg2aoh20yyctubjzmzu58dh