Disposizioni foniche di organi a canne/Italia/Calabria/Provincia di Cosenza

<mediawiki xmlns="http://www.mediawiki.org/xml/export-0.11/" xmlns:xsi="http://www.w3.org/2001/XMLSchema-instance" xsi:schemaLocation="http://www.mediawiki.org/xml/export-0.11/ http://www.mediawiki.org/xml/export-0.11.xsd" version="0.11" xml:lang="it">
  <siteinfo>
    <sitename>Wikibooks</sitename>
    <dbname>itwikibooks</dbname>
    <base>https://it.wikibooks.org/wiki/Pagina_principale</base>
    <generator>MediaWiki 1.47.0-wmf.14</generator>
    <case>first-letter</case>
    <namespaces>
      <namespace key="-2" case="first-letter">Media</namespace>
      <namespace key="-1" case="first-letter">Speciale</namespace>
      <namespace key="0" case="first-letter" />
      <namespace key="1" case="first-letter">Discussione</namespace>
      <namespace key="2" case="first-letter">Utente</namespace>
      <namespace key="3" case="first-letter">Discussioni utente</namespace>
      <namespace key="4" case="first-letter">Wikibooks</namespace>
      <namespace key="5" case="first-letter">Discussioni Wikibooks</namespace>
      <namespace key="6" case="first-letter">File</namespace>
      <namespace key="7" case="first-letter">Discussioni file</namespace>
      <namespace key="8" case="first-letter">MediaWiki</namespace>
      <namespace key="9" case="first-letter">Discussioni MediaWiki</namespace>
      <namespace key="10" case="first-letter">Template</namespace>
      <namespace key="11" case="first-letter">Discussioni template</namespace>
      <namespace key="12" case="first-letter">Aiuto</namespace>
      <namespace key="13" case="first-letter">Discussioni aiuto</namespace>
      <namespace key="14" case="first-letter">Categoria</namespace>
      <namespace key="15" case="first-letter">Discussioni categoria</namespace>
      <namespace key="100" case="first-letter">Progetto</namespace>
      <namespace key="101" case="first-letter">Discussioni progetto</namespace>
      <namespace key="102" case="first-letter">Ripiano</namespace>
      <namespace key="103" case="first-letter">Discussioni ripiano</namespace>
      <namespace key="710" case="first-letter">TimedText</namespace>
      <namespace key="711" case="first-letter">TimedText talk</namespace>
      <namespace key="828" case="first-letter">Modulo</namespace>
      <namespace key="829" case="first-letter">Discussioni modulo</namespace>
      <namespace key="1728" case="first-letter">Evento</namespace>
      <namespace key="1729" case="first-letter">Discussioni evento</namespace>
    </namespaces>
  </siteinfo>
  <page>
    <title>Disposizioni foniche di organi a canne/Italia/Calabria/Provincia di Cosenza</title>
    <ns>0</ns>
    <id>35186</id>
    <revision>
      <id>500770</id>
      <parentid>478669</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T17:18:15Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>~2026-43755-38</username>
        <id>54663</id>
      </contributor>
      <origin>500770</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="931" sha1="pcnuilnyh9bp30raro5ll2dwrbbbehd" xml:space="preserve">{{Disposizioni foniche di organi a canne}}
Disposizioni foniche della [[w:Provincia di Cosenza|Provincia di Cosenza]] raggruppate per comune:

* [[Disposizioni foniche di organi a canne/Italia/Calabria/Provincia di Cosenza/Cosenza|Cosenza]]
* [[Disposizioni foniche di organi a canne/Italia/Calabria/Provincia di Cosenza/Corigliano-Rossano|Corigliano-Rossano]]
* [[Disposizioni foniche di organi a canne/Italia/Calabria/Provincia di Cosenza/Castrovillari|Castrovillari]]
* [[Disposizioni foniche di organi a canne/Italia/Calabria/Provincia di Cosenza/Paola|Paola]]
* [[Disposizioni foniche di organi a canne/Italia/Calabria/Provincia di Cosenza/Rende|Rende]]
* [[Disposizioni foniche di organi a canne/Italia/Calabria/Provincia di Cosenza/Trebisacce|Trebisacce]]
. Luzzi sacri cuori di Gidora, organo a canne del maestro Alessandro Girottto

{{Avanzamento|75%|24 febbraio 2015}}
[[Categoria:Disposizioni foniche di organi a canne]]</text>
      <sha1>pcnuilnyh9bp30raro5ll2dwrbbbehd</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Disposizioni foniche di organi a canne/Italia/Abruzzo/Provincia di Teramo/Alba Adriatica</title>
    <ns>0</ns>
    <id>36856</id>
    <revision>
      <id>500769</id>
      <parentid>500512</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T17:16:34Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>~2026-43755-38</username>
        <id>54663</id>
      </contributor>
      <origin>500769</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="480" sha1="bxb1lapwdkb4tsl2alfuzqtlydf1wj2" xml:space="preserve">{{Disposizioni foniche di organi a canne}}
Disposizioni foniche del comune di [[w:Alba Adriatica|Alba Adriatica]] raggruppate per edificio.

== Capoluogo ==

* [[Disposizioni foniche di organi a canne/Italia/Abruzzo/Provincia di Teramo/Alba Adriatica/Alba Adriatica - Chiesa dell'Immacolata|Chiesa dell'Immacolata]]
Chiesa di santa Eufemia in costruzione un nuovo organo per la nuova chiesa

{{Avanzamento|100%|24 giugno 2015}}
[[Categoria:Disposizioni foniche di organi a canne]]</text>
      <sha1>bxb1lapwdkb4tsl2alfuzqtlydf1wj2</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Disposizioni foniche di organi a canne/Italia/Marche/Provincia di Ancona/Fabriano/Fabriano - Chiesa della Santa Famiglia di Nazareth</title>
    <ns>0</ns>
    <id>42732</id>
    <revision>
      <id>500767</id>
      <parentid>494853</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T17:12:47Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>~2026-43755-38</username>
        <id>54663</id>
      </contributor>
      <origin>500767</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="1788" sha1="ctnvnm5c2uduxk80sqtrmsesjgh661t" xml:space="preserve">{{Disposizioni foniche di organi a canne}}

* '''Costruttore:''' Fedeli
* '''Anno:''' prima metà del XVII secolo
* '''Restauri/modifiche:''' sì
* '''Registri:''' 13
* '''Canne:''' ?
* '''Trasmissione:''' meccanica
* '''Consolle:''' a finestra, al centro della parte anteriore della cassa
* '''Tastiere:''' 1 di 45 note con prima ottava scavezza (''Do&lt;sup&gt;1&lt;/sup&gt;''-''Do&lt;sup&gt;5&lt;/sup&gt;'')
* '''Pedaliera:''' a leggio di 18 note con prima ottava scavezza (''Do&lt;sup&gt;1&lt;/sup&gt;''-''La&lt;sup&gt;2&lt;/sup&gt;''), costantemente unita al manuale
* '''Collocazione:''' in corpo unico, a pavimento al ridosso della parete di fondo, spostato sulla destra

{| border=&quot;0&quot; cellspacing=&quot;0&quot; cellpadding=&quot;20&quot; style=&quot;border-collapse:collapse;&quot;
| style=&quot;vertical-align:top&quot; |
{| border=&quot;0&quot;
| colspan=2 | '''Colonna di sinistra - ''Concerto'''''
----
|-
|Voce umana || 8'
|-
|Cornetta || Soprani
|-
|Flauto || 8'
|-
|Flauto in XII || 2.2/3'
|-
|Tromboncini || 8'
|-
|}
| style=&quot;vertical-align:top&quot; |
{| border=&quot;0&quot;
| colspan=2 | '''Colonna di destra - ''Ripieno'''''
----
|-
|Contrabbassi || 16' &lt;sup&gt;(al Pedale)&lt;/sup&gt;
|-
|Principale || 8'
|-
|Ottava || 4'
|-
|XV || 2'
|-
|XIX || 1.1/3'
|-
|XXII || 1'
|-
|XXVI || 2/3'
|-
|XXIX || 1/2'
|-
|}
|}

== Collegamenti esterni ==
* {{cita web|url=http://www.settembreorganistico.it/wp/organo-fedeli-sacra-famiglia/|titolo=Organo “Fedeli” – Sacra Famiglia|sito=settembreorganistico.it|accesso=20 dicembre 2018}}

{{Avanzamento|100%|20 dicembre 2018}}
[[Categoria:Disposizioni foniche di organi a canne]]

L'organo è stato installato dal maestro organaro Alessandro Girotto nel 1980. fornisce nuova tastiera, pedaliera e registriera psrticolare e unica la chiusura della cassa con il cristallo per ammirare la lavorazione, l'antichità  e il funzionamento stesso dell'organo</text>
      <sha1>ctnvnm5c2uduxk80sqtrmsesjgh661t</sha1>
    </revision>
    <revision>
      <id>500768</id>
      <parentid>500767</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T17:14:08Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>~2026-43755-38</username>
        <id>54663</id>
      </contributor>
      <origin>500768</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="1812" sha1="3r48mayx2aol8nto5itk76oi8b9whm8" xml:space="preserve">{{Disposizioni foniche di organi a canne}}

* '''Costruttore:''' Fedeli
* '''Anno:''' prima metà del XVII secolo
* '''Restauri/modifiche:''' sì
* '''Registri:''' 13
* '''Canne:''' ?
* '''Trasmissione:''' meccanica
* '''Consolle:''' a finestra, al centro della parte anteriore della cassa
* '''Tastiere:''' 1 di 45 note con prima ottava scavezza (''Do&lt;sup&gt;1&lt;/sup&gt;''-''Do&lt;sup&gt;5&lt;/sup&gt;'')
* '''Pedaliera:''' a leggio di 18 note con prima ottava scavezza (''Do&lt;sup&gt;1&lt;/sup&gt;''-''La&lt;sup&gt;2&lt;/sup&gt;''), costantemente unita al manuale
* '''Collocazione:''' in corpo unico, a pavimento al ridosso della parete di fondo, spostato sulla destra

{| border=&quot;0&quot; cellspacing=&quot;0&quot; cellpadding=&quot;20&quot; style=&quot;border-collapse:collapse;&quot;
| style=&quot;vertical-align:top&quot; |
{| border=&quot;0&quot;
| colspan=2 | '''Colonna di sinistra - ''Concerto'''''
----
|-
|Voce umana || 8'
|-
|Cornetta || Soprani
|-
|Flauto || 8'
|-
|Flauto in XII || 2.2/3'
|-
|Tromboncini || 8'
|-
|}
| style=&quot;vertical-align:top&quot; |
{| border=&quot;0&quot;
| colspan=2 | '''Colonna di destra - ''Ripieno'''''
----
|-
|Contrabbassi || 16' &lt;sup&gt;(al Pedale)&lt;/sup&gt;
|-
|Principale || 8'
|-
|Ottava || 4'
|-
|XV || 2'
|-
|XIX || 1.1/3'
|-
|XXII || 1'
|-
|XXVI || 2/3'
|-
|XXIX || 1/2'
|-
|}
|}

== Collegamenti esterni ==
* {{cita web|url=http://www.settembreorganistico.it/wp/organo-fedeli-sacra-famiglia/|titolo=Organo “Fedeli” – Sacra Famiglia|sito=settembreorganistico.it|accesso=20 dicembre 2018}}

{{Avanzamento|100%|20 dicembre 2018}}
[[Categoria:Disposizioni foniche di organi a canne]]

L'organo è stato installato dal maestro organaro Alessandro Girotto nel 1980. fornisce nuova tastiera, pedaliera e registriera particolare e unica , la chiusura della cassa con il cristallo a protezione ma anche per ammirare la lavorazione, l'antichità  e il funzionamento stesso dell'organo</text>
      <sha1>3r48mayx2aol8nto5itk76oi8b9whm8</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Disposizioni foniche di organi a canne/Italia/Piemonte/Provincia di Cuneo/Alba/Alba - Chiesa di Cristo Re</title>
    <ns>0</ns>
    <id>43284</id>
    <revision>
      <id>500765</id>
      <parentid>500506</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T17:01:21Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>~2026-43755-38</username>
        <id>54663</id>
      </contributor>
      <origin>500765</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="2676" sha1="0abx7g31t7m411ivguftvbkpuavwx2q" xml:space="preserve">{{disposizioni foniche di organi a canne}}

* '''Costruttore:''' Dalla Vedova costruisce un organo di 17 registri per la chiesa di Albizzate. nel 1993 il maestro organaro Alessandro Girotto incaricato da don Angelo Stella, fornisce,  ricostruisce e amplia l'organo, trasformandolo da pneumatico in elettrico, con trasmissione digitale. il disegno , l'ampliamento e l'istallazione curata sempre dal maestro nel 1993.con fornitura dell'attuale mostra nuove canne, è stato riutilizzato buona parte di materiale che era recuperabile e ricostruito ex novo + di metà dello  strumento. Il maestro riferisce che Mons, Stella una mattina chiese a bruciapelo, come si presentava al lavoro, tenendo conto del luogo che operava, il maestro rispose, quamdo vado in un luogo o una casa, prima saluto il padrone di casa, e poi svolgo il mio lavoro. la risposta di Mons. Stella fu era quello che mi aspettavo di sentire. Da annotare  che per dare il disegno alla mostra ci volle più di un anno per convincere l'architetto, fu riproposto sempre lo stesso disegno estetico è la seconda volta dopo un anno trovo il plauso e il convincimento dell'architetto. l'inaugurazione fu nello stesso anno 
* '''Registri:''' 30
* '''Canne:''' 1500
* '''Trasmissione:''' elettro- digitale -pneumatica  * '''Consolle:''' digitale
* '''Tastiere:''' 2 di 58 note (''Do&lt;sup&gt;1&lt;/sup&gt;''-''La&lt;sup&gt;5&lt;/sup&gt;'')
* '''Pedaliera:''' concavo-radiale di 30 note (''Do&lt;sup&gt;1&lt;/sup&gt;''-''Fa&lt;sup&gt;3&lt;/sup&gt;'')
* '''Collocazione:''' corpo unico dietro l'altare maggiore

{| border=&quot;0&quot; cellspacing=&quot;0&quot; cellpadding=&quot;20&quot; style=&quot;border-collapse:collapse;&quot;
| style=&quot;vertical-align:top&quot; |
{| border=&quot;0&quot;
| colspan=2 | '''I - ''Grand'Organo'''''
----

|-
||Prestante|| 16'
|-
|Principale I ||8'
|-
|Principale II|| 8'
|-
|Flauto Traverso|| 8'
|-
|Ottava ||4'
|-
|Flauto a Camino|| 4'
|-
|Superottava|| 2'
|-
|Larigot ||1.1/3'
|-
|Mistura ||4 file
|-
|Tromba ||8'
|-
|}
| style=&quot;vertical-align:top&quot; |
{| border=&quot;0&quot;
| colspan=2 | '''II - ''Espressivo'''''
----
|-
|Viola ||8'
|-
|Bordone|| 8'
|-
|Flauto Armonico ||4'
|-
|Nazardo ||2.2/3'
|-
|Flagioletto ||2'
|-
|Terza|| 1.3/5'
|-
|Plein Jeu ||3-4 file
|-
|Voce Celeste ||8'
|-
|Oboe ||8'
|-
|Prestante ||8'&lt;ref name=tm1&gt;trasmissione da G.O.&lt;/ref&gt;
|-
|Tromba ||8'&lt;ref name=tm1&gt;trasmissione da G.O.&lt;/ref&gt;
|-
|Tremolo 
|-
|}

| style=&quot;vertical-align:top&quot; |
{| border=&quot;0&quot;
| colspan=2 | '''Pedale'''
----
|-
|Acustico ||32'
|-
|Contrabbasso ||16'
|-
|Subbasso|| 16'
|-
|Basso|| 8'
|-
|Bordone|| 8'
|-
|Ottava|| 4'
|-
|Trombone|| 16'
|-
|Tromba|| 8'
|-
|Chiarina|| 4'
|-
|}
|}

== Note ==
&lt;references/&gt;

{{Avanzamento|100%|30 aprile 2026}}
[[Categoria:Disposizioni foniche di organi a canne]]</text>
      <sha1>0abx7g31t7m411ivguftvbkpuavwx2q</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Disposizioni foniche di organi a canne/Italia/Campania/Provincia di Avellino/Avellino/Avellino - Cattedrale di Santa Maria Assunta</title>
    <ns>0</ns>
    <id>51758</id>
    <revision>
      <id>500771</id>
      <parentid>492267</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T17:22:07Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>~2026-43755-38</username>
        <id>54663</id>
      </contributor>
      <comment>/* Altri progetti */</comment>
      <origin>500771</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="3320" sha1="4q5wounh6uf6dfwv78qz6lxr51upfrv" xml:space="preserve">{{Disposizioni foniche di organi a canne}}
{{Doppia immagine|center|Avellino - Cattedrale organo Bevilacqua.jpg|400|Avellino - Cattedrale consolle organo Bevilacqua.jpg|225|}}
* '''Costruttore:''' Ponziano Bevilacqua
* '''Anno:''' anni 2000&lt;ref&gt;riutilizzando parte del materiale fonico del precedente strumento, costruito da Jantosca a cavallo tra XIX e XX secolo.&lt;/ref&gt;
* '''Restauri/modifiche:''' no
* '''Registri:''' 48
* '''Canne:''' ?
* '''Trasmissione:''' elettrica
* '''Consolle:''' mobile, indipendente, sul lato sinistro del presbiterio 
* '''Tastiere:''' 3 di 61 note (''Do&lt;sup&gt;1&lt;/sup&gt;''-''Do&lt;sup&gt;6&lt;/sup&gt;'')
* '''Pedaliera:''' concavo radiale di 32 note (''Do&lt;sup&gt;1&lt;/sup&gt;''-''Sol&lt;sup&gt;3&lt;/sup&gt;'')
* '''Collocazione:''' in corpo unico, sulla cantoria in controfacciata

{| border=&quot;0&quot; cellspacing=&quot;0&quot; cellpadding=&quot;20&quot; style=&quot;border-collapse:collapse;&quot; 
| style=&quot;vertical-align:top&quot; |
{| border=&quot;0&quot;
| colspan=2 | '''I - ''Positivo'''''
----
|-
| Principale || 8'
|-
| Ottava || 4'
|-
| XV || 2'
|-
| XIX || 1.1/3'
|-
| Cimbalo || 3 file
|-
| Flauto coperto || 8'
|-
| Flauto a cuspide || 4'
|-
| Sesquialtera || 2 file
|-
| &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;Cromorno&lt;/span&gt;  || &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;8'&lt;/span&gt;
|-
| &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;Tromba orizzontale&lt;/span&gt;  || &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;8'&lt;/span&gt;
|-
|}
| style=&quot;vertical-align:top&quot; |
{| border=&quot;0&quot;
| colspan=2 | '''II - ''Grand'Organo'''''
----
|-
| Principale || 16'
|-
| Principale || 8'
|-
| Ottava || 4'
|-
| XV || 2'
|-
| Mixture || 
|-
| Flauto camino || 8'
|-
| Flauto || 4'
|-
| Flautino || 2'
|-
| Cornetto || 3 file
|-
| Voce umana || 8'
|-
|&lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;Tromba&lt;/span&gt;  || &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;8'&lt;/span&gt;
|-
|}
| style=&quot;vertical-align:top&quot; |
{| border=&quot;0&quot;
| colspan=2 | '''III - ''Espressivo'''''
----
|-
| Bordone || 16'
|-
| Corno camoscio || 8'
|-
| Bordone || 8'
|-
| Traverso || 4'
|-
| Flauto || 4'
|-
| Nazardo || 2.2/3'
|-
| Silvestre || 2'
|-
| Terza || 1.3/5'
|-
| Forniture
|-
| Violetta || 8'
|-
| Voce flebile || 8'
|-
| &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;Oboe&lt;/span&gt;  || &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;8'&lt;/span&gt;
|-
| &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;Regale&lt;/span&gt;  || &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;8'&lt;/span&gt;
|-
| Tremolo
|-
|}
| style=&quot;vertical-align:top&quot; |
{| border=&quot;0&quot;
| colspan=2 | '''Pedale'''
----
|-
| Acustico || 32'
|-
| Contrabasso || 16'
|-
| Basso || 8'
|-
| Bassetto || 4'
|-
| Subbasso || 16'
|-
| Bordone || 8'
|-
| Flauto || 4'
|-
| Quinta || 2.2/3'
|-
| Principale || 16'
|-
| Ottava || 8'
|-
| Quartane
|-
| &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;Controfagotto&lt;/span&gt;  || &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;16'&lt;/span&gt;
|-
| &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;Fagotto&lt;/span&gt;  || &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;8'&lt;/span&gt;
|-
| &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;Fagotto&lt;/span&gt;  || &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;4'&lt;/span&gt;
|-
|}
|}

== Note ==
&lt;references/&gt; 

== Altri progetti ==
{{ip|w=Cattedrale di Santa Maria Assunta (Avellino)|w_preposizione=sulla|w_etichetta= Cattedrale di Santa Maria Assunta ad Avellino}}
cripta del duomo
organo frtatelli Jantosca positivo ad un manuale, interamente ricostruito dal Maestro Alessandro Girotto riuilizzando il materiale rinvenuto quali somiere, tastiera e canne, il resto comtrsa la cassa tuto nuovo


{{Avanzamento|100%|9 luglio 2022}}
[[Categoria:Disposizioni foniche di organi a canne]]</text>
      <sha1>4q5wounh6uf6dfwv78qz6lxr51upfrv</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Disposizioni foniche di organi a canne/Italia/Marche/Provincia di Ancona/Castelfidardo/Castelfidardo - Collegiata di Santo Stefano</title>
    <ns>0</ns>
    <id>51857</id>
    <revision>
      <id>500766</id>
      <parentid>494846</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T17:08:52Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>~2026-43755-38</username>
        <id>54663</id>
      </contributor>
      <origin>500766</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="2653" sha1="47e3t3lzk8x04aiyzwsvv0cnpzebibc" xml:space="preserve">{{Disposizioni foniche di organi a canne}}

* '''Costruttore:''' Gaetano Callido
* '''Anno:''' 1790 circa&lt;ref&gt;strumento costruito per il monastero di Santa Caterina a Macerata, successivamente ricollocato nell'odierna posizione.&lt;/ref&gt;
* '''Restauri/modifiche:''' Alessandro Girotto (1992, costruisce due nuovi corpi sonori disposti in sterofonia completamene espressivi, e aggiunge su richiesta l'organo Allido gia dotato di trasmissione elettrica di poter suoinare in abbinata alll nuovo organo, in alternativa all'originale trasmissione  meccanica, con tastiera a finestra rimasta invariate e funzionale. modifiche)
* '''Registri:''' 28 (dei quali 3 elettronici)
* '''Canne:''' ?
* '''Trasmissione:''' elettro digitale -meccanica
* '''Consolle:''' mobile indipendente, a pavimento nella cappella del transetto di sinistra
* '''Tastiere:''' 2 di 61 note (''Do&lt;sup&gt;1&lt;/sup&gt;''-''Do&lt;sup&gt;6&lt;/sup&gt;'')
* '''Pedaliera:''' concavo-radiale di 32 note (''Do&lt;sup&gt;1&lt;/sup&gt;''-''Sol&lt;sup&gt;3&lt;/sup&gt;'')
* '''Collocazione:''' in tre corpi, a pavimento nel transetto di sinistra: il corpo aperto a ridosso della parete di sinistra; i corpi espressivi in due elementi ai lati dell'altare della cappella attigua

{| border=&quot;0&quot; cellspacing=&quot;0&quot; cellpadding=&quot;20&quot; style=&quot;border-collapse:collapse;&quot;
| style=&quot;vertical-align:top&quot; |
{| border=&quot;0&quot;
| colspan=2 | '''I - ''Grand'Organo'''''
----
|-
|''aperto''
|-
|Principale || 8'
|-
|Ottava || 4'
|-
|XV || 2'
|-
|XIX || 1.1/3'
|-
|XXII || 1'
|-
|XXVI || 2/3'
|-
|XXIX || 1/2'
|-
|Ripieno || 4 file
|-
|Voce umana || 8'
|-
|Flauto || 4'
|-
|Flauto in XII || 2.2/3'
|-
|Flauto in XVII || 1.3/5'
|-
|&lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;Tromboncini&lt;/span&gt; || &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;8'&lt;/span&gt;
|-
|Archi&lt;ref name=archi&gt;registro elettronico.&lt;/ref&gt;
|-
|''espressivo''
|-
|Flauto || 8'
|-
|Principalino || 4'
|-
|}
| style=&quot;vertical-align:top&quot; |
{| border=&quot;0&quot;
| colspan=2 | '''II - ''Espressivo'''''
----
|-
|Bordone || 8'
|-
|Flauto || 4'
|-
|Flauto in XII || 2.2/3'
|-
|Flauto || 2'
|-
|Pienino || 3 file
|-
|&lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;Oboe&lt;/span&gt; || &lt;span style=&quot;color:#8b0000;&quot;&gt;8'&lt;/span&gt;
|-
|Cornetto
|-
|Archi&lt;ref name=archi/&gt; (registro elettronico)
|-
|}
| style=&quot;vertical-align:top&quot; |
{| border=&quot;0&quot;
| colspan=2 | '''Pedale'''
----
|-
|''aperto''
|-
|Contrabbasso || 16'
|-
|''espressivo''
|-
|Subbasso || 16'
|-
|Bordone || 8'
|-
|Archi&lt;ref name=archi/&gt;
|-
|}
|}

== Note ==
&lt;references/&gt;

== Altri progetti ==
{{interprogetto|w=Collegiata di Santo Stefano (Castelfidardo)|preposizione=sulla|etichetta=Collegiata di Santo Stefano a Castelfidardo}}

{{Avanzamento|100%|8 gennaio 2026}}
[[Categoria:Disposizioni foniche di organi a canne]]</text>
      <sha1>47e3t3lzk8x04aiyzwsvv0cnpzebibc</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Wikibooks:Wikibookiano/Notizie tecniche</title>
    <ns>4</ns>
    <id>59167</id>
    <revision>
      <id>500785</id>
      <parentid>500314</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T20:45:44Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>MediaWiki message delivery</username>
        <id>19950</id>
      </contributor>
      <comment>/* Tech News: 2026-33 */ nuova sezione</comment>
      <origin>500785</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="165904" sha1="awzyc8ce8sxupljtgdpivgqq1mg8q9m" xml:space="preserve">== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-03&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W03&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/03|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* The Wikimedia Foundation has shared some guiding questions for the July 2026–June 2027 Annual Plan on [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Annual Plan/2026-2027/Product &amp; Technology OKRs|Meta]] and ''[[diffblog:2025/12/10/shaping-wikimedia-foundations-2026-2027-annual-goals-key-questions-for-the-wikimedia-movement/|Diff]]''. These focus on global trends, faster and healthier experimentation, better support for newcomers, strengthening editors and advanced users, improving collaboration across projects, and growing and retaining readership. Feedback and ideas are welcome on the [[m:Talk:Wikimedia Foundation Annual Plan/2026-2027|talk page]].

'''Updates for editors'''
* As part of the current work of Community Tech team on the [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist/W372|Multiple watchlists]] project, the display of [[Special:EditWatchlist|EditWatchlist]] will be updated as a first step towards multiple watchlists. Additionally, the pagination on [[Special:Search|Search]] will be updated too, as a part of the work on the [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist/W186|Revamp pagination / page navigation]] wish. [https://phabricator.wikimedia.org/T411596]
* [[m:Special:GlobalWatchlist|The Global Watchlist]] is a MediaWiki [[mw:Special:MyLanguage/Extension:GlobalWatchlist|extension]] that lets you see your watchlists from different wikis on the same page. It was recently updated to look more like the regular [[Special:Watchlist|Watchlist]], such as preparing it for temporary accounts in IP masking (including rerouting user links to contributions pages), making page titles bold, and opening links in edit summaries and tags in new browser tabs. [https://phabricator.wikimedia.org/T398361][https://phabricator.wikimedia.org/T298919][https://phabricator.wikimedia.org/T273526][https://phabricator.wikimedia.org/T286309]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:28}} community-submitted {{PLURAL:28|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, the issue where global blocks did not have the option to disable sending emails, has now been fixed, and will be available for use in the week of January 13. [https://phabricator.wikimedia.org/T401293]

'''Updates for technical contributors'''
* The [[mw:Special:MyLanguage/VisualEditor/Citation tool|VisualEditor citation tool]] and [[mw:Special:MyLanguage/Help:Reference Previews|Reference Previews]] now support &quot;map&quot; as a reference type. [https://phabricator.wikimedia.org/T411083]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.10|MediaWiki]]/[[mw:MediaWiki 1.46/wmf.11|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/03|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W03&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 20:33, 12 gen 2026 (CET)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=29907192 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-04&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W04&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/04|Translations]] are available.

'''Updates for editors'''
* The tray shown on [[Special:Diff|Special:Diff]] in mobile view has been redesigned. It is now collapsed by default, and incorporates a link to undo the edit being viewed, making it easier for mobile editors and reviewers to take action while keeping the interface uncluttered. [https://phabricator.wikimedia.org/T402297] 
* [[m:Special:GlobalWatchlist|The Global Watchlist]] lets you view your watchlists from multiple wikis on one page. The [[mw:Special:MyLanguage/Extension:GlobalWatchlist|extension]] continues to improve — it now automatically determines the text direction (ensuring correct display of sites with unusual domain names) and shows detailed descriptions for log actions. Later this week, a new permanent link for page creations and CSS classes for each entry element will be added. [https://phabricator.wikimedia.org/T412505][https://phabricator.wikimedia.org/T287929][https://phabricator.wikimedia.org/T262768][https://phabricator.wikimedia.org/T414135]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:32}} community-submitted {{PLURAL:32|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, the previously observed issue in Vector 2022, where anchor link targets were obscured by the sticky header, has now been addressed. [https://phabricator.wikimedia.org/T406114]

'''Updates for technical contributors'''
* As mentioned in the [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2025/44|October 2025 deprecation announcement]], MediaWiki Interfaces team will begin sunsetting all transform endpoints containing a trailing slash from the MediaWiki REST API the week of January 26. Changes are expected to roll out to all wikis on or before January 30th. All API users currently calling them are encouraged to transition to the non-trailing slash versions. Both endpoint variations can be found, compared, and tested using the [https://test.wikipedia.org/wiki/Special:RestSandbox REST Sandbox]. If you have questions or encounter any problems, please file a ticket in Phabricator to the [https://phabricator.wikimedia.org/project/view/6931/ #MW-Interfaces-Team board].
* Interactive reference documentation for the [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia REST API|Wikimedia REST API]] has moved. Requests to API docs previously hosted through [[mw:Special:MyLanguage/RESTBase|RESTBase]] (e.g.: &lt;code dir=ltr&gt;https://en.wikipedia.org/api/rest_v1/&lt;/code&gt;) are now redirected to the [[w:en:Special:RestSandbox|REST Sandbox]].
* The [[mw:Special:MyLanguage/Wikidata Platform|WMF Wikidata Platform team]] (WDP) has published its [[d:Special:MyLanguage/Wikidata:Wikidata Platform team/Newsletter|January 2026 newsletter]]. It includes updates on the legacy full-graph endpoint decommissioning, the User-Agent policy change, the monthly Blazegraph migration office hours, and efforts to reduce regressions caused by the legacy endpoint shutdown. As a reminder, you can [[m:Special:MyLanguage/Global message delivery/Targets/WDP team updates|subscribe to the WDP newsletter]]!
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.12|MediaWiki]]

'''Meetings and events'''
* The [[mw:Wikimedia Hackathon Northwestern Europe 2026|Wikimedia Hackathon Northwestern Europe 2026]] will take place on 13-14 March 2026 in Arnhem, the Netherlands. Applications opened mid-December and will close soon or when capacity is reached. It's a two-day, technically oriented hackathon bringing together Wikimedians from the region. Hope to see you there!

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/04|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W04&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 21:29, 19 gen 2026 (CET)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=29943403 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-05&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W05&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/05|Translations]] are available.

'''Updates for editors'''
* Wikimedia Foundation invites comments on [[m:Special:MyLanguage/Product and Technology Advisory Council/Year1 Reflections and Proposed Way Forward 2026 Update|proposed future]] of the [[:m:Special:MyLanguage/Product and Technology Advisory Council|Product and Technology Advisory Council]] until 28 February.
* All users with registered accounts can now use passkeys for [[m:Special:MyLanguage/Help:Two-factor authentication|two-factor authentication]] (2FA). Passkeys are a simple way to log in without using a second device. They verify the user's identity using a fingerprint, face scan, or a PIN code. To set up a passkey, first set up a regular 2FA method. Currently, to log in with a passkey, users must also use a password. Later this quarter, passwordless login will allow users to log in with a single click and a passkey. Users with advanced rights will also be required to have 2FA enabled. This is part of the [[mw:Special:MyLanguage/Product Safety and Integrity/Account Security|Account Security]] project.
* Unregistered contributors on blocked IPs or blocked IP ranges can now interact on-wiki to appeal a block by creating a temporary account to appeal a block on the user talk page, unless the &quot;prevent this user from editing their own talk page&quot; is enabled. This solves the problem of logged-out users unable to use the default unblock process via user talk page. [https://phabricator.wikimedia.org/T398673]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:20}} community-submitted {{PLURAL:20|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, the Two-Factor Authentication (2FA) methods description on the management page has been updated. It is now clearer and easier for users to understand and make use of. [https://phabricator.wikimedia.org/T332385]

'''Updates for technical contributors'''
* A new AbuseFilter variable, &lt;code&gt;account_type&lt;/code&gt;, has been added to provide a reliable way to determine the account type being created in the &lt;code&gt;createaccount&lt;/code&gt; and &lt;code&gt;autocreateaccount&lt;/code&gt; actions. As part of this change, the variable &lt;code&gt;accountname&lt;/code&gt; has been renamed to &lt;code&gt;account_name&lt;/code&gt;, and &lt;code&gt;accountname&lt;/code&gt; is now deprecated. Edit filter managers should update any filters that use hardcoded account type checks or the deprecated variable. [https://phabricator.wikimedia.org/T414049]
* Image thumbnails that are requested in non-standard sizes, and using non-standard methods such as direct requests to &lt;code dir=ltr&gt;&lt;nowiki&gt;upload.wikimedia.org/…&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt; will stop working in the near future. This change is to prevent ongoing external abuse by web-scrapers and bots. Some users with custom CSS/JS, Interface Admins who can fix gadgets and local skins, and Tool-authors, will need to update their code to use standard thumbnail sizes. [[phab:T414805|Details, search-links, and examples of how to fix them, are available in the task]].
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.13|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/05|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W05&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 22:17, 26 gen 2026 (CET)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:UOzurumba (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=29969530 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-06&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W06&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/06|Translations]] are available.

'''Updates for editors'''
* The &quot;{{int:pageinfo-toolboxlink}}&quot; feature, which gives validating information about a page ([{{fullurl:{{FULLPAGENAME}}|action=info}} example]), now automatically includes a table of contents. If there is a local [[{{ns:8}}:Pageinfo-header]] page created by individual users, it can now be removed. [https://phabricator.wikimedia.org/T363726]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:21}} community-submitted {{PLURAL:21|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, VisualEditor previously added bold or italic formatting inside link descriptions, making the wikicode complex. This has now been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T409669]

'''Updates for technical contributors'''
* There was no XML dump on 20 January. Additionally, from now on, dumps will be generated once per month only. [https://phabricator.wikimedia.org/T414389]
* The MediaWiki Interfaces team removed support for all transform endpoints containing a trailing slash from the [https://www.mediawiki.org/wiki/Special:MyLanguage/API:REST%20API MediaWiki REST API]. All API users currently calling those endpoints are encouraged to transition to the non-trailing slash versions. If you have questions or encounter any problems, please file a ticket in phabricator to the [https://phabricator.wikimedia.org/project/view/6931/ #MW-Interfaces-Team board].
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.14|MediaWiki]]

'''Weekly highlight'''
* Users are reminded that the Wikimedia Foundation has shared some guiding questions for the July 2026–June 2027 Annual Plan on [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation Annual Plan/2026-2027/Product &amp; Technology OKRs|Meta]] and ''[[diffblog:2025/12/10/shaping-wikimedia-foundations-2026-2027-annual-goals-key-questions-for-the-wikimedia-movement/|Diff]]''. These focus on global trends, faster and healthier experimentation, better support for newcomers, strengthening editors and advanced users, improving collaboration across projects, and growing and retaining readership. Feedback and ideas are welcome on the [[m:Talk:Wikimedia Foundation Annual Plan/2026-2027|talk page]].

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/06|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W06&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 18:43, 2 feb 2026 (CET)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30000986 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-07&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W07&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/07|Translations]] are available.

'''Updates for editors'''
* [[File:Maki-gift-15.svg|12px|link=|class=skin-invert|Wishlist item]] Logged-in contributors who manage large or complex watchlists can now organise and filter watched pages in ways that improve their workflows with the new [[mw:Special:MyLanguage/Help:Watchlist labels|Watchlist labels]] feature. By adding custom labels (for example: pages you created, pages being monitored for vandalism, or discussion pages) users can more quickly identify what needs attention, reduce cognitive load, and respond more efficiently. This improves watchlist usability, especially for highly active editors.
* A new feature available on [[Special:Contributions|Special:Contributions]] shows [[mw:Special:MyLanguage/Trust and Safety Product/Temporary Accounts|temporary accounts]] that are likely operated by the same person, and so makes patrolling less time-consuming. Upon checking contributions of a temporary account, users with access to temporary account IP addresses can now see a view of contributions from the related temporary accounts. The feature looks up all the IPs associated with a given temporary account within the data retention period and shows all the contributions of all temporary accounts that have used these IPs. [[mw:Special:MyLanguage/Trust and Safety Product/Temporary Accounts#February 2026: Improvements to the patroller tooling|Learn more]]. [https://phabricator.wikimedia.org/T415674] 
* When editors preview a wikitext edit, the reminder box that they are only seeing a preview (which is shown at the top), now has a grey/neutral background instead of a yellow/warning background. This makes it easier to distinguish preview notes from actual warnings (for example, edit conflicts or problematic redirect targets), which will now be shown in separate warning or error boxes. [https://phabricator.wikimedia.org/T414742]
* The [[m:Special:GlobalWatchlist|Global Watchlist]] lets you view your watchlists from multiple wikis on one page. The [[mw:Special:MyLanguage/Extension:GlobalWatchlist|extension]] continues to improve — it now properly supports more than one Wikibase site, for example both [[d:|Wikidata]] and [[testwikidata:|testwikidata]]. In addition, issues regarding text direction have been fixed for users who prefer Wikidata or other Wikibase sites in right-to-left (RTL) languages. [https://phabricator.wikimedia.org/T415440][https://phabricator.wikimedia.org/T415458]
* The automatic &quot;magic links&quot; for ISBN, RFC, and PMID numbers have been [[mw:Special:MyLanguage/Help:Magic links|deprecated in wikitext since 2021]] due to inflexibility and difficulties with localization. Several wikis have successfully replaced RFC and PMID magic links with equivalent external links, but a template was often required to replace the functionality of the ISBN magic link. There is now a new [[mw:Special:MyLanguage/Help:Magic words#isbn|built-in parser function]] &lt;code dir=ltr&gt;&lt;nowiki&gt;{{#isbn}}&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt; available to replace the basic functionality of the ISBN magic link. This makes it easier for wikis who wish to migrate off of the deprecated magic link functionality to do so. [https://phabricator.wikimedia.org/T145604]
* Two new wikis have been created: 
** a {{int:project-localized-name-group-wikipedia}} in [[d:Q35401|Jju]] ([[w:kaj:|&lt;code&gt;w:kaj:&lt;/code&gt;]]) [https://phabricator.wikimedia.org/T413283]
** a {{int:project-localized-name-group-wikipedia}} in [[d:Q1186896|Nawat]] ([[w:ppl:|&lt;code&gt;w:ppl:&lt;/code&gt;]]) [https://phabricator.wikimedia.org/T413273]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:23}} community-submitted {{PLURAL:23|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. 

'''Updates for technical contributors'''
* A new global user group has been created: [[{{int:grouppage-local-bot}}|{{int:group-local-bot}}]]. It will be used internally by the software to allow community bots to bypass rate limits that are applied to abusive [[w:en:Web scraping|web scrapers]]. Accounts that are approved as bots on at least one Wikimedia wiki will be automatically added to this group. It will not change what user permissions the bot has. [https://phabricator.wikimedia.org/T415588]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.15|MediaWiki]]

'''Meetings and events'''
* The [[mw:Special:MyLanguage/MediaWiki Users and Developers Conference Spring 2026|MediaWiki Users and Developers Conference, Spring 2026]] will be held March 25–27 in Salt Lake City, USA. This event is organized by and for the third-party MediaWiki community. You can propose sessions and register to attend. [https://lists.wikimedia.org/hyperkitty/list/wikitech-l@lists.wikimedia.org/thread/AZBWVI46SDEB65PGR5J6E4TYOQQEZXM7/]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/07|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W07&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 00:30, 10 feb 2026 (CET)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:Quiddity (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30026671 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-08&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W08&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/08|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* The [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia Site Reliability Engineering|SRE Team]] will be performing a cleanup of Wikimedia's [[m:Special:MyLanguage/Etherpad|Etherpad]] instance, the web-based editor for real-time collaborative document editing. All pads will be permanently deleted after 30 April, 2026 – if there are still migration projects in progress at that point the team can revisit the date on a case by case basis. Please create local backups of any content you wish to keep, as deleted data cannot be recovered. This cleanup helps reduce database size and minimize infrastructure footprint. Etherpad will continue to support real-time collaboration, but long-term storage should not be expected. Additional cleanups may occur in the future without prior notice. [https://phabricator.wikimedia.org/T415237]

'''Updates for editors'''
* The Information Retrieval team will be launching an [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Information Retrieval/Phase 1|Android mobile app experiment]] that tests hybrid search capabilities which can handle both semantic and keyword queries. The improvement of on-platform search will enable readers to find what they’re looking for directly on Wikipedia more easily. The experiment will first be launched on Greek Wikipedia in late February, followed by English, French, and Portuguese in March. [https://diff.wikimedia.org/2026/01/08/semantic-search-making-it-easier-to-find-the-information-readers-want/ Read more] on Diff blog. [https://www.mediawiki.org/wiki/Readers/Information_Retrieval]
* The Reader Growth team will run [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Growth/WE3.10.2 Mobile Table of Contents|an experiment]] for mobile web users, that adds a table of contents and automatically expands all article sections, to learn more about navigation issues they face. The test will be available on Arabic, Chinese, English, French, Indonesian, and Vietnamese Wikipedias.
* Previously, site notices ([[{{ns:8}}:Sitenotice]] and [[{{ns:8}}:Anonnotice]]) would only render on the desktop site. Now, they will render on all platforms. Users on mobile web will now see these notices and be informed. Site administrators should be prepared to test and fix notices on mobile devices to avoid interference with articles. To opt out, interface admins can add &lt;code dir=&quot;ltr&quot;&gt;#siteNotice { display: none; }&lt;/code&gt; to [[{{ns:8}}:Minerva.css]]. [https://phabricator.wikimedia.org/T138572][https://phabricator.wikimedia.org/T416644]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:19}} community-submitted {{PLURAL:19|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, an issue on [[Special:RecentChanges|Special:RecentChanges]] has been fixed. Previously, clicking hide in the active filters caused the &quot;view new changes since…&quot; button to disappear, though it should have remained visible. The button now behaves as expected. [https://phabricator.wikimedia.org/T406339]

'''Updates for technical contributors'''
* New documentation is now available to help editors debug on-site search features. It supports troubleshooting when pages do not appear in results, when ranking seems unexpected, and when you need to inspect what content is being indexed, helping make search behavior easier to understand and analyze. [[mw:Help:CirrusSearch/Debug|Learn more]]. [https://phabricator.wikimedia.org/T411169]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.16|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/08|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W08&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 20:17, 16 feb 2026 (CET)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30086330 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-09&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W09&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/09|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* [[mw:Special:MyLanguage/Edit check/Reference Check|Reference Check]] has been deployed to English Wikipedia, completing its rollout across all Wikipedias. The feature prompts newcomers to add a citation before publishing new content, helping reduce common citation-related reverts and improve verifiability. In A/B testing, the impact was substantial: newcomers shown Reference Check were approximately 2.2 times more likely to include a reference on desktop and about 17.5 times more likely on mobile web. [https://analytics.wikimedia.org/published/reports/editing/reference_check_ab_test_report_final_2025.html]
'''Updates for editors'''
* The [[mw:Special:MyLanguage/Extension:InterwikiSorting|InterwikiSorting extension]], which allowed for the [[m:Special:MyLanguage/Interwiki sorting order|sorting of interwiki links]], has been undeployed from Wikipedia. As a result, editors who had enabled interwiki link sorting in non-compact mode (full list format) will now see links reordered. The links moving forward will be listed in the alphabetical order of language code. [https://phabricator.wikimedia.org/T253764]
* Later this week, people who are editing a page-section using the mobile visual editor, will notice a new &quot;Edit full page&quot; button. When tapped, you will be able to edit the entire article. This helps when the change you want to make is outside the section you initially opened. [https://phabricator.wikimedia.org/T387175][https://phabricator.wikimedia.org/T409112]
* [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Experience|The Reader Experience team]] is inviting editors to assess whether dark mode should still be considered &quot;beta&quot; on their wiki, based on their experience of how well it functions on desktop and mobile. If the feature is deemed mature, editors can update the interface messages in &lt;code dir=ltr&gt;MediaWiki:skin-theme-description&lt;/code&gt; and &lt;code dir=ltr&gt;MediaWiki:Vector-night-mode-beta-tag&lt;/code&gt; to indicate that dark mode is ready and no longer considered beta.
* The improved [[mw:Wikimedia_Apps/Team/iOS/Activity_Tab|Activity tab]] which displays user-insights is now available to all users of the Wikipedia iOS app (version 7.9.0 and later). Following earlier A/B testing that showed higher account creation among users with access to the feature, it has been rolled out to 100% of users along with some updates. The Activity tab now shows your edited articles in the timeline, offers editing impact insights like contribution counts and article view trends, and customization options to improve in-app experience for users.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:21}} community-submitted {{PLURAL:21|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, a bug that prevented [[mw:Special:MyLanguage/Extension:DiscussionTools|DiscussionTools]] from working on mobile has now been fixed, restoring full functionality. [https://phabricator.wikimedia.org/T415303]

'''Updates for technical contributors'''
* The [[m:Special:GlobalWatchlist|Global Watchlist]] lets you view your watchlists from multiple wikis on one page. The [[mw:Special:MyLanguage/Extension:GlobalWatchlist|extension]] that makes this possible continues to improve. The latest upgrade is the inclusion of a [[mw:Extension:GlobalWatchlist#hook|new hook]], &lt;code dir=ltr&gt;ext.globalwatchlist.rebuild&lt;/code&gt;, which fires after each watchlist rebuild. This allows you to run gadgets and user scripts for the Special page. [https://phabricator.wikimedia.org/T275159]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.17|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/09|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W09&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 20:03, 23 feb 2026 (CET)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30119102 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-10&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W10&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/10|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* Wikipedia 25 [[m:Special:MyLanguage/Wikipedia 25/Easter egg experiments|Birthday mode]] is now live on Betawi, Breton, Chinese, Czech, Dutch, English, French, Gorontalo, Indonesian, Italian, Luxembourgish, Madurese, Sicilian, Spanish, Thai, and Vietnamese Wikipedias! This limited-time campaign feature celebrates 25 years of Wikipedia with a birthday mascot, Baby Globe. When turned on, Baby Globe is shown on [[m:Special:MyLanguage/Wikipedia 25/Easter egg experiments/article configuration|~2,500 articles]], waiting to be discovered by readers. Communities can choose to turn Birthday mode on by getting consensus from their community and asking an admin to enable the feature and customize it via [[m:Special:MyLanguage/Wikipedia 25/Easter egg experiments#Community Configuration Demo|community configuration]] on the local wiki.

'''Updates for editors'''
* [[:m:Special:MyLanguage/WMDE Technical Wishes/Sub-referencing|Sub-referencing]], a new feature to re-use references with different details has been released to Swedish Wikipedia, Polish Wikipedia and [[:phab:T418209|a couple of other wikis]]. You can [[:m:Special:MyLanguage/WMDE Technical Wishes/Sub-referencing#test|try the feature]] on these projects or on testwiki and [https://en.wikipedia.beta.wmcloud.org/wiki/Sub-referencing betawiki]. Learnings from the first pilot wiki German Wikipedia have been [[:m:Special:MyLanguage/WMDE Technical Wishes/Sub-referencing/Learnings|published in a report]]. Reach out to the Wikimedia Deutschland team if you are [[:m:Talk:WMDE Technical Wishes/Sub-referencing#Pilot wikis|interested in becoming a pilot wiki]].
* [[mw:Special:MyLanguage/Help:Edit check#Paste check|Paste Check]] will become available at all Wikipedias this week. The feature prompts newcomers who are pasting text they are not likely to have written into VisualEditor to consider whether doing so risks a copyright violation. Paste Check [[mw:Special:MyLanguage/Edit check/Tags|tags]] all edits where it is shown for potential review. Local administrators can configure various aspects of the feature via [[{{#special:EditChecks}}]]. [[mw:Special:MyLanguage/Edit check/Paste Check#A/B Experiment|Research]] across 22 wikis found that Paste Check resulted in an 18% decrease in relative reverted-edits compared to the control group. Translators can [https://translatewiki.net/w/i.php?title=Special%3ATranslate&amp;group=ext-visualeditor-ve-mw-editcheck&amp;filter=&amp;optional=1&amp;action=translate help to localize] this and related features.
* The [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Experience|Reader Experience team]] will be standardizing the user menu in the top right for all mobile users so that it is closer to the desktop experience. Currently this user menu is only visible to users with Advanced Mobile Controls (AMC) turned on. The only change is that a couple buttons previously in the left-side menu will move to the top right for users who do not have AMC turned on. This change is expected to go out March 9 and seeks to improve the user interface. [https://phabricator.wikimedia.org/T413912]
* Starting in the week of March 2, the emails sent out when an email address was added, removed, or changed for an account will switch to a substantially nicer and clearer HTML email from the prior plaintext one. [https://phabricator.wikimedia.org/T410807]
* Notifications are currently limited to 2,000 historic entries per user, and extend back to 2013 when the feature was released. This is going to be changed to only store Notifications from the last 5 years, but up to 10,000 of them. This will help with long-term infrastructure health and help to prevent more recent notifications from disappearing too soon. [https://phabricator.wikimedia.org/T383948]
* The [[m:Special:GlobalWatchlist|Global Watchlist]] which lets you view your watchlists from multiple wikis on a single page continues to see improvements. The latest update improves label usage experience. The [[mw:Special:MyLanguage/Extension:GlobalWatchlist|extension]] now allows activating the [[mw:Special:MyLanguage/Manual:Language#Fallback languages|language fallback system]] for Wikidata items without labels in the viewed language, and showing those labels in the user’s preferred Wikidata language if no &lt;code dir=ltr&gt;uselang=&lt;/code&gt; URL parameter is provided. [https://phabricator.wikimedia.org/T373686][https://phabricator.wikimedia.org/T416111]
* The Wikipedia Android team has started a beta test of [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Information Retrieval/Phase 1|hybrid search]] on Greek Wikipedia. Hybrid search capabilities can handle both semantic and keyword queries enabling readers to find what they’re looking for directly on Wikipedia more easily.
* For security reasons, members of certain user groups are [[m:Special:MyLanguage/Mandatory two-factor authentication for users with some extended rights|required to have two-factor authentication]] (2FA) enabled. Currently, 2FA is required to use the group, but not to be a member of it. Given that this model still has some vulnerabilities, the situation will [[phab:T418580|gradually change in March]]. Members of these groups will be unable to disable last 2FA method on their account, and it will be impossible to add users without 2FA to these groups. Users will still be able to add new authentication methods or remove them, as long as at least one method is continuously enabled. In the second half of March, users without 2FA will be removed from these groups. This applies to: CentralNotice administrators, checkusers, interface administrators, suppressors, Wikidata staff, Wikifunctions staff, WMF Office IT and WMF Trust &amp; Safety. Nothing will change for other users. See the linked task for deployment schedule. [https://phabricator.wikimedia.org/T418580]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:27}} community-submitted {{PLURAL:27|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, the issue preventing users from creating an instance in [https://www.wikibase.cloud/ Wikibase.cloud] has now been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T416807]

'''Updates for technical contributors'''
* To help ensure [[mw:Special:MyLanguage/MediaWiki Product Insights/Responsible Reuse|fair use of infrastructure]], over the next month the Wikimedia Foundation will implement global API rate limits across our APIs. In early March, stricter limits will be applied to unidentified requests from outside Toolforge/WMCS and API requests that are made from web browsers. In April, higher limits will be applied to identified traffic. These limits are intentionally set as high as possible to minimise impact on the community. Bots running in Toolforge/WMCS or with the bot user right on any wiki should not be affected for now. However, all developers are advised to follow updated best practices. For more information, see [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia APIs/Rate limits|Wikimedia APIs/Rate limits]].
* The Wikidata Query Service Linked Data Fragment (LDF) endpoint will be decommissioned in February. This endpoint served limited traffic, which was successfully migrated to other data access methods that were better suited to support existing use cases. The hardware used to support the LDF endpoint will be reallocated to support the ongoing backend migration efforts. [https://phabricator.wikimedia.org/T415696]
* The new Parsoid parser [[mw:Special:MyLanguage/Parsoid/Parser Unification/Updates|continues to be deployed to additional wikis]], improving platform sustainability and making it easier to introduce new reading and editing features. Parsoid is now the default parser on 488 WMF wikis (268 Wikipedias), now covering more than 10% of all Wikipedia page views.
* The process and criteria for [[Special:MyLanguage/Wikimedia Enterprise#Access|requesting exceptional access]] to the high volume feed of the ''Wikimedia Enterprise'' APIs (at no cost for mission-aligned usecases), [[m:Talk:Wikimedia Enterprise#Exceptional access criteria|have now been published]]. This is to provide more thorough and clearer documentation for users.
* [https://techblog.wikimedia.org/ Tech Blog], the blog dedicated to the Wikimedia technical community [https://techblog.wikimedia.org/2026/02/24/a-tech-blog-diff/ will be migrating] to [[diffblog:|Diff]], the community news and event blog. The migration should be complete in April 2026, after which new posts will be accepted for publishing. Readers will be able to access posts – old and new – on the landing page at https://diff.wikimedia.org/techblog.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.18|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/10|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W10&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 18:51, 2 mar 2026 (CET)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30137798 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-11&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W11&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/11|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* [[m:Special:MyLanguage/Tech/Server switch|All wikis will be read-only]] for a few minutes on Wednesday, 25 March 2026 at [https://zonestamp.toolforge.org/1774450800 15:00 UTC]. This is for the datacenter server switchover backup tests, [[wikitech:Deployments/Yearly calendar|which happen twice a year]]. During the switchover, all Wikimedia website traffic is shifted from one primary data center to the backup data center to test availability and prevent service disruption even in emergencies.
* Last week, all wikis had 2 hours of read-only time, and extended unavailability for user-scripts and gadgets. This was due to a security incident which has since been resolved. Work is ongoing to prevent re-occurrences. For current information please see the [[m:Steward's noticeboard#Statement on Meta about today's user script security incident|post on the Stewards' noticeboard]] ([[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation/Product and Technology/Product Safety and Integrity/March 2026 User Script Incident|translations]]).

'''Updates for editors'''
* Users facing multiple blocks on mobile will now see the reasons for each block separately, instead of a generic message. This helps them understand why they are blocked and what steps they can take to resolve the issue. For example, users affected for using common VPNs (such as [[Special:MyLanguage/Apple iCloud Private Relay|iCloud Private Relay]]) will receive clearer guidance on what they need to do to start editing again. [https://phabricator.wikimedia.org/T357118]
* Later this week, [[mw:Special:MyLanguage/VisualEditor/Suggestion Mode|Suggestion Mode]] will become available as a beta feature within the visual editor at all Wikipedias. This feature proactively suggests various types of actions that people can consider taking to improve Wikipedia articles, and learn about related guidelines. The feature is locally configurable, and can also be locally expanded with custom Suggestions. Current settings can be seen at [[Special:EditChecks]] and there are [[mw:Special:MyLanguage/Help:Suggestion mode#For administrators %E2%80%93 local customization|instructions for how administrators can customize]] the links to point to local guidelines. The feature is connected to [[mw:Special:MyLanguage/Help:Edit check|Edit check]] which suggests improvements while someone is writing new content. In the future, the Editing team plans to evaluate the feature's impact with newcomers through a controlled experiment. [https://phabricator.wikimedia.org/T404600]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:23}} community-submitted {{PLURAL:23|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, the issue where the cursor became misaligned during the use of CodeMirror’s syntax highlighting, which makes wikitext and code easier to read, has now been fixed. This problem specifically affected users who defined a font rule in a custom stylesheet while creating a new topic with DiscussionTools. [https://phabricator.wikimedia.org/T418793]

'''Updates for technical contributors'''
* API rate limiting update: To help ensure [[mw:Special:MyLanguage/MediaWiki Product Insights/Responsible Reuse|fair use of infrastructure]], global API rate limits will be applied this week to requests without a compliant User-Agent that originate from outside Toolforge/WMCS and to unauthenticated requests made from web browsers. Higher limits will be applied to identified traffic in April. Bots running in Toolforge/WMCS or with the bot user right on any wiki should not be affected for now. However, all developers are advised to follow updated best practices. For more information, see [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia APIs/Rate limits|Wikimedia APIs/Rate limits]].
* The new GraphQL API has been released. The API was developed as a flexible alternative to select features of the Wikidata Query Service (WDQS), to improve developer experience and foster adaptability, and efficient data access. Try it out and [[d:Wikidata:Wikibase GraphQL#Feedback and development|give feedback]]. You can also [https://greatquestion.co/wikimediadeutschland/GraphQLAPI/apply sign up for usability tests].
* The [[m:Special:MyLanguage/Product and Technology Advisory Council/Unsupported Tools Working Group|PTAC Unsupported Tools Working Group]] continued improvements to [[commons:Special:MyLanguage/Commons:Video2commons#|Video2Commons]] in February, with fixes addressing authentication errors, large-file handling, task queue visibility, and clearer upload behavior. Work is still ongoing in some areas, including changes related to deprecated server-side uploads. Read [[m:Special:MyLanguage/Product and Technology Advisory Council/Unsupported Tools Working Group#February 2026|this update]] to learn more.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.19|MediaWiki]]

'''In depth'''
* The Article Guidance team invites experienced Wikipedia editors from selected [[mw:Special:MyLanguage/Article guidance/Pilot wikis and collaborators#Collaborators|pilot wikis]] and interested contributors from other Wikipedias to fill out this questionnaire which is available in [https://docs.google.com/forms/d/e/1FAIpQLSfmLeVWnxmsCbPoI_UF2jyRcn73WRGWCVPHzerXb4Cz97X_Ag/viewform English], [https://docs.google.com/forms/d/e/1FAIpQLSd6rzr4XXQw8r4024fE3geTPFe13M_6w7Mitj-YJi0sOlWTAw/viewform?usp=header Arabic], [https://docs.google.com/forms/d/e/1FAIpQLSdok3-RfB18lcugYTUMGkpwmqG_8p760Wv4dCXitOXOszjUDw/viewform?usp=header Bengali], [https://docs.google.com/forms/d/e/1FAIpQLSfjTfYp4jEo0akA4B1e-Nfg3QZPCudUjhJzHzzDi6AHyAaMGA/viewform?usp=header Japanese], [https://docs.google.com/forms/d/e/1FAIpQLScteVoI29Aue4xc72dekk-6RYtvmMgQxzMI900UOawrFrSTWg/viewform?usp=header Portuguese], [https://docs.google.com/forms/d/e/1FAIpQLSetdxnYwL3ub2vqA7awCg5hJZPMIYcDPaiTe12rY9h0GYnVlw/viewform?usp=header Persian], and [https://docs.google.com/forms/d/e/1FAIpQLScNvfJF-Ot-4pzA4qAN771_0QDJ4Li19YcUsaTgSKW8Nc7U_Q/viewform?usp=header Turkish]. Your answers will help the team customize guidance for less experienced editors and help them learn community policies and practices while creating an article. Learn more [[mw:Special:MyLanguage/Article guidance|on the project page]].

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/11|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W11&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 19:52, 9 mar 2026 (CET)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30213008 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-12&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W12&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/12|Translations]] are available.

'''Updates for editors'''
* The [[mw:Special:MyLanguage/Help:Extension:CodeMirror|{{int:codemirror-beta-feature-title}}]] beta feature, also known as [[mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeMirror|CodeMirror 6]], has been used for wikitext syntax highlighting since November 2024. It will be promoted out of beta by May 2026 in order to bring improvements and new [[mw:Special:MyLanguage/Help:Extension:CodeMirror#Features|features]] to all editors who use the standard syntax highlighter. If you have any questions or concerns about promoting the feature out of beta, [[mw:Special:MyLanguage/Help talk:Extension:CodeMirror|please share]]. [https://phabricator.wikimedia.org/T259059]
* Some changes to local user groups are performed by stewards on Meta-Wiki and logged there only. Now, interwiki rights changes will be logged both on Meta-Wiki and the wiki of the target user to make it easier to access a full record of user's rights changes on a local wiki. Past log entries for such changes will be backfilled in the coming weeks. [https://phabricator.wikimedia.org/T6055]
* On wikis using [[m:Special:MyLanguage/Flagged Revisions|Flagged Revisions]], the number of pending changes shown on [[{{#Special:PendingChanges}}]] previously counted pages which were no longer pending review, because they have been removed from the system without being reviewed, e.g. due to being deleted, moved to a different namespace, or due to wiki configuration changes. The count will be correct now. On some wikis the number shown will be much smaller than before. There should be no change to the list of pages itself. [https://phabricator.wikimedia.org/T413016]
* Wikifunctions composition language has been rewritten, resulting in a new version of the language. This change aims to increase service stability by reducing the orchestrator's memory consumption. This rewrite also enables substantial latency reduction, code simplification, and better abstractions, which will open the door to later feature additions. Read more about [[f:Special:MyLanguage/Wikifunctions:Status updates/2026-03-11|the changes]].
* Users can now sort search results alphabetically by page title. The update gives an additional option to finding pages more easily and quickly. Previously, results could be sorted by Edit date, Creation date, or Relevance. To use the new option, open 'Advanced Search' on the search results page and select 'Alphabetically' under 'Sorting Order'. [https://phabricator.wikimedia.org/T403775]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:28}} community-submitted {{PLURAL:28|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, the bug that prevented UploadWizard on Wikimedia Commons from importing files from Flickr has now been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T419263]
'''Updates for technical contributors'''
* A new special page, [[{{#special:LintTemplateErrors}}]], has been created to list transcluded pages that are flagged as containing lint errors to help users discover them easily. The list is sorted by the number of transclusions with errors. For example: [[{{#special:LintTemplateErrors}}/night-mode-unaware-background-color]]. [https://phabricator.wikimedia.org/T170874]
* Users of the [[mw:Special:MyLanguage/Help:Extension:CodeMirror|{{int:codemirror-beta-feature-title}}]] beta feature have been using [[mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeMirror|CodeMirror]] instead of [[mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeEditor|CodeEditor]] for syntax highlighting when editing JavaScript, CSS, JSON, Vue and Lua content pages, for some time now. Along with promoting CodeMirror 6 out of beta, the plan is to replace CodeEditor as the standard editor for these content models by May 2026. [[mw:Special:MyLanguage/Help talk:Extension:CodeMirror|Feedback or concerns are welcome]]. [https://phabricator.wikimedia.org/T419332]
* The [[mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeMirror|CodeMirror]] JavaScript modules will soon be upgraded to CodeMirror 6. Leading up to the upgrade, loading the &lt;code dir=ltr&gt;ext.CodeMirror&lt;/code&gt; or &lt;code dir=ltr&gt;ext.CodeMirror.lib&lt;/code&gt; modules from gadgets and user scripts was deprecated in July 2025. The use of the &lt;code dir=ltr&gt;ext.CodeMirror.switch&lt;/code&gt; hook was also deprecated in March 2025. Contributors can now make their scripts or gadgets compatible with CodeMirror 6. See the [[mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeMirror#Gadgets and user scripts|migration guide]] for more information. [https://phabricator.wikimedia.org/T373720]
* The MediaWiki Interfaces team is expanding coverage of REST API module definitions to include [[mw:Special:MyLanguage/API:REST API/Extensions|extension APIs]]. REST API modules are groups of related endpoints that can be independently managed and versioned. Modules now exist for [https://phabricator.wikimedia.org/T414470 GrowthExperiments] and [https://phabricator.wikimedia.org/T419053 Wikifunctions] APIs. As we migrate extension APIs to this structure, documentation will move out of the main MediaWiki OpenAPI spec and REST Sandbox view, and will instead be accessible via module-specific options in the dropdown on the [https://test.wikipedia.org/wiki/Special:RestSandbox REST Sandbox] (i.e., [[{{#Special:RestSandbox}}]], available on all wiki projects).
* The [[mw:Special:MyLanguage/Extension:Scribunto|Scribunto]] extension provides different pieces of information about the wiki where the module is being used via the [[mw:Special:MyLanguage/Extension:Scribunto/Lua reference manual|mw.site]] library. Starting last week, the library also provides a [[mw:Special:MyLanguage/Extension:Scribunto/Lua reference manual#mw.site.wikiId|way]] of accessing the [[mw:Special:MyLanguage/Manual:Wiki ID|wiki ID]] that can be used to facilitate cross-wiki module maintenance. [https://phabricator.wikimedia.org/T146616]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.20|MediaWiki]]

'''In depth'''
* The [[m:Special:MyLanguage/Coolest Tool Award|2026 Coolest Tool Award]] celebrating outstanding community tools, is now open for nominations! Nominate your favorite tool using the [https://wikimediafoundation.limesurvey.net/435684?lang=en nomination survey] form by 23 March 2026. For more information on privacy and data handling, please see the [[foundation:Special:MyLanguage/Legal:Coolest_Tool_Award_2026_Survey_Privacy_Statement|survey privacy statement]].

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/12|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W12&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 20:35, 16 mar 2026 (CET)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30260505 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-13&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W13&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/13|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* Wikimedia site users can now log in without a password using passkeys. This is a secure method supported by fingerprint, facial recognition, or PIN. With this change, all users who opt for passwordless login will find it easier, faster, and more secure to log in to their accounts using any device. The new passkey login option currently appears as an autofill suggestion in the username field. An additional [[phab:T417120|&quot;Log in with passkey&quot; button]] will soon be available for users who have already registered a passkey. This update will improve security and user experience. The [[c:File:Passwordless_login_screencast.webm|screen recording]] demonstrates the passwordless login process step by step.
* [[m:Special:MyLanguage/Tech/Server switch|All wikis will be read-only]] for a few minutes on Wednesday, 25 March 2026 at [https://zonestamp.toolforge.org/1774450800 15:00 UTC]. This is for the datacenter server switchover backup tests, [[wikitech:Deployments/Yearly calendar|which happen twice a year]]. During the switchover, all Wikimedia website traffic is shifted from one primary data center to the backup data center to test availability and prevent service disruption even in emergencies.

'''Updates for editors'''
* Wikimedia site users can now export their notifications older than 5 years using a [[toolforge:echo-chamber|new Toolforge tool]]. This will ensure that users retain their important notifications and avoid them being lost based on the planned change to delete notifications older than 5 years, as previously announced. [https://phabricator.wikimedia.org/T383948]
* Wikipedia editors in Indonesian, Thai, Turkish, and Simple English now have access to Special:PersonalDashboard. This is an [[mw:Special:MyLanguage/Moderator Tools/Dashboard|early version of an experience]] that introduces newer editors to patrolling workflows, making it easier for them to move from making edits to participating in more advanced moderation work on their project. [https://phabricator.wikimedia.org/T402647]
* The [[Special:Block]] now has two minor interface changes. Administrators can now easily perform indefinite blocks through a dedicated radio button in the expiry section. Also, choosing an indefinite expiry provides a different set of common reasons to select from, which can be changed at: [[MediaWiki:Ipbreason-indef-dropdown]]. [https://phabricator.wikimedia.org/T401823]
* Mobile editors [[mw:Special:MyLanguage/Contributors/Account Creation Experiments#Logged-out|at several wikis]] can now see an improved logged-out edit warning, thanks to the recent updates from the Growth team. These changes released last week are part of ongoing efforts and tests to enhance [[mw:Special:MyLanguage/Contributors/Account Creation Experiments|account creation experience on mobile]] and then increase participation. [https://phabricator.wikimedia.org/T408484]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:36}} community-submitted {{PLURAL:36|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, the bug that prevented mobile web users from seeing the block information when affected by multiple blocks has been fixed. They can now see messages of all the blocks currently affecting them when they access Wikipedia.

'''Updates for technical contributors'''
* Images built using Toolforge will soon get the upgraded buildpacks version, bringing support for newer language versions and other upstream improvements and fixes. If you use Toolforge Build Service, review the recent [https://lists.wikimedia.org/hyperkitty/list/cloud-announce@lists.wikimedia.org/thread/EMYTA32EV2V5SQ2JIEOD2CL66YFIZEKV/ cloud-announce email] and update your build configuration as necessary to ensure your tools are compatible. [https://wikitech.wikimedia.org/w/index.php?title=Help:Toolforge/Building_container_images&amp;oldid=2392097#Buildpack_environment_upgrade_process][https://phabricator.wikimedia.org/T380127]

* The [https://api.wikimedia.org/wiki/Main_Page API Portal] documentation wiki will shut down in June 2026. API keys created on the API Portal will continue to work normally. api.wikimedia.org endpoints will be deprecated gradually starting in July 2026. Documentation on the API Portal is moving to [[mw:Wikimedia APIs|mediawiki.org]]. Learn more on the [[wikitech:API Portal/Deprecation|project page]].
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.21|MediaWiki]]

'''In depth'''
* [[m:Special:MyLanguage/WMDE Technical Wishes|WMDE Technical Wishes]] is considering improvements to [[m:WMDE Technical Wishes/References/VisualEditor automatic reference names|automatically generated reference names in VisualEditor]]. Please check out the [[m:WMDE Technical Wishes/References/VisualEditor automatic reference names#Proposed solutions|proposed solutions]] and participate in the [[m:Talk:WMDE Technical Wishes/References/VisualEditor automatic reference names#Request for comment|request for comment]].

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/13|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W13&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 17:51, 23 mar 2026 (CET)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:UOzurumba (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30268305 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-14&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W14&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/14|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* The Beta version of [[abstract:|Abstract Wikipedia]] a new Wikimedia project which is language-independent, was launched last week. The project allows communities to build Wikipedia articles in their native language, which can be readily accessed by other users in their own languages. The wiki is powered by instructions from Wikifunctions and also based on structured content from Wikidata. [[:f:Special:MyLanguage/Wikifunctions:Status updates/2026-03-26|Read more]].

'''Updates for editors'''
* The Growth team is running an A/B test to evaluate a clearer, more user-friendly message that promotes account creation on wikis. Currently when logged-out mobile users begin editing, they see a jarring warning message that can feel abrupt and discouraging. This also presents temporary account editing as the default rather than encouraging account creation. The test is running on ten Wikipedias, including Arabic, French, Spanish and German. [[mw:Special:MyLanguage/Contributors/Account Creation Experiments#2. Improve logged-out warning message (T415160)|Read more]].
* The Wikimedia Apps team is inviting feedback on [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia Apps/Team/Future of Editing on the Mobile Apps|how editing should work on the Wikipedia mobile apps]]. The discussion focuses on improving how users access editing tools when they tap &quot;Edit&quot;. This is part of a broader effort to convert readers who develop an interest in editing, to access a more user-friendly pathway to start contributing.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:45}} community-submitted {{PLURAL:45|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, an issue where citation fetching from the large newspaper archive [https://www.newspapers.com Newspapers.com] was no longer working, due to a block in [[mw:Special:MyLanguage/Citoid|Citoid]] requests, has now been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T419903]

'''Updates for technical contributors'''
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.22|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/14|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W14&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 21:25, 30 mar 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30329462 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-15&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W15&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/15|Translations]] are available.

'''Updates for editors'''

* The [[mw:Special:MyLanguage/Help:Extension:CampaignEvents|CampaignEvents extension]] now includes a new group goal-setting feature, enabling organizers to set and track event goals such as the number of articles created and participating contributors in real time. Similarly, participants can work toward shared targets and see their collective impact as the event unfolds. The feature is now available on all Wikimedia wikis. Learn more in [[mw:Special:MyLanguage/Help:Extension:CampaignEvents/Registration/Collaborative contributions#Goal setting|the documentation]].
* [[File:Maki-gift-15.svg|12px|link=|class=skin-invert|Wishlist item]] The new [[mw:Special:MyLanguage/Help:Watchlist labels|watchlist labels]] feature (announced in [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/07|Tech News 2026-07]]) is now available via VisualEditor, the source editor, and the 'watchstar' (or watch link, for skins that don't have a star icon). Previously it was only possible to assign labels via [[Special:EditWatchlist|EditWatchlist]]. In all three places it is a new field following the expiry field.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:23}} community-submitted {{PLURAL:23|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, the issue where talk pages on mobile with Parsoid are unusable after empty section headers, has now been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T419171]

'''Updates for technical contributors'''
* The [[m:Special:MyLanguage/WMDE Technical Wishes/Sub-referencing|sub-referencing feature]], which lets editors add details to an existing reference without duplicating it, will be gradually rolled out to [[phab:T414094|more wikis]] later this year. Wikis using the [[mw:Special:MyLanguage/Reference Tooltips|Reference Tooltips]] gadget are encouraged to update their version (typically at [[m:MediaWiki:Gadget-ReferenceTooltips.js|MediaWiki:Gadget-ReferenceTooltips.js]] as shown [https://en.wikipedia.org/w/index.php?diff=1344408362 here]) to ensure compatibility. Other reference-related gadgets may also be affected. [https://phabricator.wikimedia.org/T416304]
* All Wikinews editions will be closed and switched to read-only mode on 4 May 2026. Content will remain accessible, but no new edits or articles can be added. This closure was approved by the Board of Trustees of the Wikimedia Foundation following extended discussions. [[m:Wikimedia Foundation Board noticeboard#Board of Trustees Approves Closure of Wikinews|Read more]].
* The [[:mw:Special:MyLanguage/API:Action API|Action API]] has had several formats for requested output. One of them, &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;format=php&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt;, is being removed soon. Please ensure your scripts or bots use the [[mw:Special:MyLanguage/API:Data formats#Output|JSON format]]. This removal should affect very few scripts and bots. [https://phabricator.wikimedia.org/T118538]
* The [[Special:NamespaceInfo|Special:NamespaceInfo]] page now includes namespace aliases. For example &quot;WP&quot; for the &quot;Project&quot; (&quot;Wikipedia&quot;) namespace on the German Wikipedia. [https://phabricator.wikimedia.org/T381455]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.23|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/15|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W15&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 18:19, 6 apr 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30362761 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-16&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W16&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/16|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* Experienced editors are invited to [https://b24e11a4f1.catalyst.wmcloud.org/wiki/Main_Page test] the [[mw:Special:MyLanguage/Article guidance|Article guidance]] feature, designed to help less-experienced editors create well-structured, policy-compliant Wikipedia articles. Testing instructions are [[mw:Special:MyLanguage/Article guidance/Test feature guide|available]]. Also, after reviewing [https://b24e11a4f1.catalyst.wmcloud.org/wiki/Category:Pages_using_article_guidance the outlines], please provide feedback on the [[mw:Talk:Article guidance|project talk page]]. Based on your input, the feature will be refined and transferred to the pilot Wikipedias to translate and adapt. Check out [[c:File:Article Guidance workflow demo - April 2026.webm|the video]] explaining the feature.
'''Updates for editors'''
* On most wikis, all autoconfirmed users can now use [[Special:ChangeContentModel|Special:ChangeContentModel]] page to [[mw:Special:MyLanguage/Help:ChangeContentModel|create new pages with custom content models]], such as mass message lists, making custom page formats more accessible. Check [[Special:ListGroupRights|Special:ListGroupRights]] for the status of your wiki. [https://phabricator.wikimedia.org/T248294]
* The Growth team has launched an [[mw:Special:MyLanguage/Contributors/Account_Creation_Experiments|account creation experiment]] to evaluate whether adding an account creation button to the mobile web header increases new account registrations and encourages more mobile users to contribute to the wikis. The experiment is currently live on Hindi, Indonesian, Bengali, Thai, and Hebrew Wikipedia, and targets 10% of logged-out mobile web users.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:30}} community-submitted {{PLURAL:30|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, an issue where VisualEditor could get stuck loading on Windows devices with animations turned off, has now been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T382856]

'''Updates for technical contributors'''
* Starting later this week, {{int:group-abusefilter}} who have the [[mw:Special:MyLanguage/Help:Extension:CodeMirror|{{int:codemirror-beta-feature-title}}]] beta feature enabled will have [[mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeMirror|CodeMirror]] instead of [[mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeEditor|CodeEditor]] as the editor at [[Special:AbuseFilter|Special:AbuseFilter]]. This is part of the broader effort to make the user experience more consistent across all editors. [https://phabricator.wikimedia.org/T399673][https://phabricator.wikimedia.org/T419332]
* Tools and bots that access the [[mw:Special:MyLanguage/Notifications/API|Notifications API]] (&lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;action=query&amp;meta=notifications&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt;) will need to update their OAuth or BotPassword grants to also include access to private notifications. [https://phabricator.wikimedia.org/T421991]
* Due to a library upgrade, listings on category pages may be displayed out of order starting on Monday, 20th April. A migration script will be run to correct this, and will take hours to days depending on the size of the wiki (up to a week for English Wikipedia). [https://phabricator.wikimedia.org/T422544]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.24|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/16|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W16&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 17:19, 13 apr 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30380527 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-17&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W17&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/17|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* After two years of development, [[mw:Special:MyLanguage/Help:Extension:CodeMirror|{{int:codemirror-beta-feature-title}}]], also known as [[mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeMirror|CodeMirror 6]], is to be promoted out of beta on Tuesday, April 21. It brings better code and wikitext readability, reduction in typing errors, and other [[mw:Special:MyLanguage/Help:Extension:CodeMirror|benefits]] to all users of the standard syntax highlighter. A huge thank you to volunteer [https://phabricator.wikimedia.org/p/Bhsd/ Bhsd] who developed many of the new features, including [[mw:Special:MyLanguage/Help:Extension:CodeMirror#Code folding|code folding]], [[mw:Special:MyLanguage/Help:Extension:CodeMirror#Autocompletion|autocompletion]], and [[mw:Special:MyLanguage/Help:Extension:CodeMirror#Linting|linting]]. [https://phabricator.wikimedia.org/T259059]
* A major update to the Wikipedia app for iOS is now rolling out, redesigning the interface to align with Apple's latest &quot;Liquid Glass&quot; visual design. [https://apps.apple.com/us/app/wikipedia/id324715238 Download the latest version] and explore the update.

'''Updates for editors'''
* [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Experience/WE3.3.4 Reading lists|Reading lists]] is a feature which allows readers to save articles to a list for reading later. This feature is now in beta on Arabic, French, Indonesian, Vietnamese, and Chinese Wikipedias and by default for all new accounts on all Wikipedias.
* An experiment which explores extending [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Growth/Mobile page previews|Page Previews to mobile web]] will be launched in the week of April 20 on Arabic, English, French, Italian, Polish, and Vietnamese Wikipedias. Page Previews are pop-ups that display a thumbnail, lead paragraph, and a link to open the full article of a blue link, thereby improving content discovery. The feature is already available on desktop and in the apps. [[m:Special:MyLanguage/List of experiments in Product and Technology#Template|Read more about this experiment and others]].
* On several wikis, logged-in editors who haven't [[mw:Special:MyLanguage/Help:Email confirmation|confirmed their email addresses]] can now see a banner encouraging them to do so. Having the email address confirmed allows a user to restore access to the account if they lose it. [[mw:Special:MyLanguage/Product Safety and Integrity/Account Security#Encouraging users to confirm their email addresses|Learn more]]. [https://phabricator.wikimedia.org/T421366]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:15}} community-submitted {{PLURAL:15|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, an issue where editing very large wiki pages in the 2017 wikitext editor caused slow loading, preview and scrolling lag, and performance issues when selecting, cutting, or pasting content, has now been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T184857]

'''Updates for technical contributors'''
* As part of the promotion of [[mw:Special:MyLanguage/Help:Extension:CodeMirror|CodeMirror]] from a beta feature, all users will use [[mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeMirror|CodeMirror]] instead of [[mw:Special:MyLanguage/Extension:CodeEditor|CodeEditor]] for syntax highlighting when editing JavaScript, CSS, JSON, Vue and Lua content pages. [https://phabricator.wikimedia.org/T419332]
* The &lt;code&gt;mirrors.wikimedia.org&lt;/code&gt; service for Debian and Ubuntu users will sunset and stop working on May 15. The resources for the service will be replaced with new and better options. Some users may need to switch to a different server which should take about a minute. [https://lists.wikimedia.org/hyperkitty/list/wikitech-l@lists.wikimedia.org/thread/LJYRIS4WB66HIRCAO4GIDTXCMDVZRBMA/ You can read more]. [https://phabricator.wikimedia.org/T416707]
* The &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;image&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; and &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;oldimage&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; table will be removed from [[wikitech:Help:Wiki Replicas|wikireplicas]]. If your tools or queries access &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;image&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; or &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;oldimage&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; directly, please update them to use the &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;file&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; and &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;filerevision&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; table before 28 May. [https://phabricator.wikimedia.org/T28741]
* Following the recent implementation of global API rate limits on unidentified traffic, the Wikimedia Foundation will continue efforts to ensure [[mw:Special:MyLanguage/MediaWiki Product Insights/Responsible Reuse|fair use of infrastructure]] by applying global limits to identified API traffic beginning the last week of April. These limits are intentionally set as high as possible to minimise impact on the community. Bots running in Toolforge/WMCS or with the bot user right on any wiki should not be affected for now. However, all developers are advised to follow updated best practices. For more information, see [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia APIs/Rate limits|Wikimedia APIs/Rate limits]] and [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia APIs/Rate limits/FAQ|Frequently Asked Questions]].
* The [[mw:Special:MyLanguage/Attribution API|Attribution API]] is now available as a [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia APIs/Stability policy|beta]]. The API fetches information for crediting Wikimedia articles and media files wherever they are used. Reference documentation is available through the REST Sandbox special page available on all Wikimedia wikis (such as the [https://en.wikipedia.org/w/index.php?api=attribution.v0-beta&amp;title=Special%3ARestSandbox REST sandbox on English Wikipedia]). Share your feedback on the [[mw:Talk:Attribution API|project talk page]].
* There is no new MediaWiki version this week.

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/17|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W17&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 17:00, 20 apr 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30432763 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-18&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W18&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/18|Translations]] are available.

'''Updates for editors'''
* There is a change in how new users are autoconfirmed that will improve anti-vandalism protection. Currently, users who have had an account for a few days and made a few edits are automatically added to the [[{{int:grouppage-autoconfirmed/{{CONTENTLANGUAGE}}}}|{{int:group-autoconfirmed}}]] group. This configuration tends to be exploited by some vandals, who create accounts and start to use them only after some time. To mitigate this, the configuration will be updated next week so that – for the purpose of becoming autoconfirmed – the account age will be counted from their first edit, instead of registration date. The numeric value of the age threshold will remain the same. This change will be deployed only to wikis which require at least one edit as part of the autoconfirmation conditions. [https://phabricator.wikimedia.org/T418484]
* All Wikipedia users with new accounts and those who activated the &quot;automatically enable most beta features&quot; option in their preference can now use the [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Experience/WE3.3.4 Reading lists|reading lists]] beta feature to save articles for later reading. This helps organize reading interests in one place for convenient access. 
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:30}} community-submitted {{PLURAL:30|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, the issue where infobox images have huge padding in Firefox, has been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T423676]

'''Updates for technical contributors'''
* As a reminder, the global API rate limits will be applied this week to identified API traffic. This is to help ensure [[mw:MediaWiki Product Insights/Responsible Reuse|fair use of infrastructure]]. Bots running in Toolforge/WMCS or with the bot user right on any wiki should not be affected for now. However, all developers are advised to follow updated best practices. For more information, including the actual rate limits, see [[mw:Wikimedia APIs/Rate limits|Wikimedia APIs/Rate limits]] and [[mw:Wikimedia APIs/Rate limits/FAQ|Frequently Asked Questions]].
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.26|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/18|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W18&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 20:06, 27 apr 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:UOzurumba (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30458046 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-19&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W19&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/19|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* The [[mw:Special:MyLanguage/Article guidance|Article guidance]] team invites experienced editors of [[mw:Special:MyLanguage/Article guidance/Pilot wikis and collaborators|pilot Wikipedias]]—Arabic, Bangla, Japanese, Portuguese, Persian, Turkish, Simple English, Spanish, and French—to help translate and adapt [https://b24e11a4f1.catalyst.wmcloud.org/wiki/Category:Pages_using_article_guidance sample outlines]. These outlines will guide editors in creating clear, well-structured, and policy-compliant articles when using [https://b24e11a4f1.catalyst.wmcloud.org/wiki/Special:NewArticle the feature] once it is launched in May 2026. [[mw:Special:MyLanguage/Article guidance#Adapting a sample outline in a Wikipedia|Simple instructions]] on how to translate and adapt the outlines are available.
'''Updates for editors'''
* The [[:m:Special:MyLanguage/Product and Technology Advisory Council|Product and Technology Advisory Council]] has published [[:m:Special:MyLanguage/Product and Technology Advisory Council/May 2026 draft PTAC recommendation for feedback|draft recommendations]] on a model that affiliates can follow when contributing to the technical space. Community members are invited to provide feedback on the recommendation until May 8th [[:m:Talk:Product and Technology Advisory Council/May 2026 draft PTAC recommendation for feedback|on the talk page]].
* The number of available thumbnail size preferences in MediaWiki is being reduced to three standardized options—Small (180px), Regular (250px), and Large (400px), as part of ongoing efforts to improve performance and reduce strain on thumbnail services. As a result, existing preferences will be mapped to the nearest new size (for example, smaller selections like 120px or 150px will render at 180px, while larger ones like 300px or 360px will render at 400px). The preferences interface will soon be updated to reflect these changes, and users who wish to opt out or provide feedback can do so. [https://phabricator.wikimedia.org/T424909]
* From now on, even when a permission expires automatically, users will receive an Echo notification similar to the standard notification for permission changes. There is a difference between this and [[m:Special:MyLanguage/Global reminder bot|Global reminder bot]] in that the latter reminds users a week ''before'' the rights are due to expire, so that they can renew the rights.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:32}} community-submitted {{PLURAL:32|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, the problem where the ULS language selector in [[m:Special:Translate|Special:Translate]] would scroll vertically when it shouldn't, has been resolved. Previously, when users opened the &quot;Translate to English&quot; dropdown and typed certain inputs, the dialog would scroll vertically by a few pixels even when there was enough space to display all results. The dropdown no longer shifts unnecessarily when filtering languages. [https://phabricator.wikimedia.org/T358864] 
* The [[m:Special:GlobalWatchlist|Global Watchlist]], which lets you view your watchlists from multiple wikis on a single page, continues to improve. For example, watchlists for Wikibase sites such as [[:d:|Wikidata]] now support [[mw:Special:MyLanguage/Extension:EntitySchema|EntitySchema]] elements for better tracking. The Live Updates mode now refreshes the special page every 60 seconds to comply with the updated [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia APIs/Rate limits|global API rate limits]] for improved real-time responsiveness. Additionally, a directionality bug that displayed links as &quot;changes 3&quot; instead of &quot;3 changes&quot; in mixed-direction lists has been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T415450][https://phabricator.wikimedia.org/T424422][https://phabricator.wikimedia.org/T418091]
'''Updates for technical contributors'''
* The second phase of [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia APIs/Rate limits|global API rate limits]] has been rolled out to reduce the [[diffblog:2026/03/26/quo-vadis-crawlers-progress-and-whats-next-on-safeguarding-our-infrastructure/|impact of AI crawlers]] and ensure fair, sustainable access to Wikimedia resources, prioritising human and mission-aligned traffic. [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia APIs/Rate limits#Limits|Limits]] have been shifted from per-hour to per-minute, producing smoother traffic patterns and more predictable API load. Community users are not expected to be affected, and no action is required. Early indications show some User-Agent-based requestors are adjusting behaviour, and around 64% of automated API traffic has been identified. Monitoring continues, and Wikimedia Enterprise remains available for commercial support.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.46/wmf.27|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/19|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W19&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 22:43, 4 mag 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30498077 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-20&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W20&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/20|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* Community Tech has published [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist/How to write a good wish|new guidance]] explaining how wishes on Community Wishlist are triaged and prioritized. The documentation is intended to help contributors write stronger proposals by clarifying the factors that influence prioritization decisions. Beyond vote counts, the guidance highlights considerations such as potential impact on the community when determining which wishes move forward.

'''Updates for editors'''
* The Reader Growth team is launching an experiment to test a new [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader_Growth/Share_Card|Share Card feature]] that allows readers to create visually engaging cards from Wikipedia articles or selected article sections and share them online, with each card linking back to the original article to help expand readership and article discovery. The mobile-only A/B test will be available to a portion of readers on Arabic, Chinese, French, Vietnamese, and English Wikipedia to better understand reading and sharing habits, and is scheduled to begin the week of May 18 and run for four weeks.
* The Android and iOS Wikipedia apps recently released the [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia_Apps/Team/25th_Birthday_Reading_Challenge|25-day reading challenge]] into Beta, as part of efforts to drive reader engagement by encouraging users to complete reading milestones. To track their reading streak during the challenge, App users can add a widget featuring Baby Globe to their home screen. The challenge officially begins May 11.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:17}} community-submitted {{PLURAL:17|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, an issue where the global preference for enabling syntax highlighting in wikitext could unexpectedly disable itself after being turned on, has now been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T425286]

'''Updates for technical contributors'''
* [[File:Octicons-tools.svg|12px|link=|alt=|Advanced item]] The ResourceLoader module &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;mediawiki.ui.input&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt;, deprecated since [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2023/39|September 2023]], will be removed this week. There is a [[mw:Special:MyLanguage/Codex/Migrating_from_MediaWiki_UI|guide for migrating from MediaWiki UI to Codex]] for any tools that use it. [https://phabricator.wikimedia.org/T420125]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.47/wmf.2|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/20|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W20&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 21:20, 11 mag 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30524429 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-21&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W21&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/21|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* The Abstract Wikipedia team has identified five potential pilot wikis to assess their interest in adopting abstract articles on their wikis. The pilots are Malayalam, Bengali, Dagbani, Arabic, and Indonesian Wikipedia. The feedback period will be open until May 22. If your community is interested in becoming a pilot, [[m:Talk:Abstract Wikipedia|let us know on Meta]].

'''Updates for editors'''
* An experiment to show [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Experience/Reading lists|Reading Lists]] to logged-out readers on mobile web will launch on May 18 across German, Spanish, Italian, Portuguese, Polish, Dutch, Turkish, and Urdu Wikipedias, and will run for one month. The effort supports broader goals of helping readers save and organize articles for later reading, while encouraging habits that could lead to future Wikipedia contributions.
* To support a bookmark button in the Reading List beta feature, the &quot;Tools &gt; Action&quot; menu has been updated to display icons, including the watch star indicator that helps editors identify temporarily watched articles. The icons now also match those used on mobile, improving consistency across platforms. The change is currently limited to the actions menu and mainly affects editors with privileged user rights. [https://phabricator.wikimedia.org/T426008]
* [[mw:Special:MyLanguage/VisualEditor/Suggestion Mode|Suggestion Mode]] was released as an [[w:en:A/B test|A/B test]] for newcomer editors on the mobile website at [[phab:T421189|~15 Wikipedias]]. The experiment will measure the impact that Suggestion Mode has on the proportion of newcomer mobile web edit sessions that result in constructive (un-reverted) article edits. The experiment will also evaluate the feature's impact on editor retention, and monitor changes in revert and block rates.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:27}} community-submitted {{PLURAL:27|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, an issue in the Wikipedia Android app where images could sometimes fail to load after opening a recommended reading list notification, has now been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T418231]

'''Updates for technical contributors'''
* The [[mw:Special:MyLanguage/Wikidata Platform|Wikidata Platform team]] has published its [[d:Special:MyLanguage/Wikidata:SPARQL query service/WDQS backend update/Backend Replacement|backend replacement recommendation]] and accompanying [[wikitech:Wikidata Query Service/WDQS Architecture re-design|technical architecture]] for the migration of the Wikidata Query Service (WDQS) away from Blazegraph. Feedback is invited until May 25th 2026, especially on potential gaps and impacts on advanced use cases. Wikidata community members and WDQS users are also encouraged to help identify high-impact tools and workflows that may need attention on [[d:Wikidata:SPARQL query service/WDQS backend update/High-Impact Use Cases|this page]]. Feedback can be shared on the [[d:Wikidata talk:SPARQL query service/WDQS backend update|Migration talk page]] or during the [[d:Special:MyLanguage/Wikidata:Blazegraph Migration Office Hours|next office hour]]. See the [[d:Special:MyLanguage/Wikidata:Wikidata Platform team/Newsletter|WDP team newsletter]] for more details.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.47/wmf.3|MediaWiki]]

'''In depth'''

* On English, French, Japanese, and a few other Wikipedias, there was a [[diffblog:2025/09/02/better-detecting-bots-and-replacing-our-captcha/|trial of hCaptcha]], a third-party bot detection service. The trial showed that hCaptcha effectively detects and deters some bad-faith automated activity, on its own and by giving [[w:en:Wikipedia:Village pump (technical)/Archive 225#Introducing SuggestedInvestigations|checkusers and stewards]] signals to look into. Because the results were positive, hCaptcha will be rolled out across all wikis over the next few weeks. [[mw:Special:MyLanguage/Product Safety and Integrity/Anti-abuse signals/hCaptcha|See the hCaptcha project page]] for technical information about the implementation and privacy protections. [[diffblog:2026/05/04/better-detecting-bots-and-replacing-our-captcha-part-2/|Learn more]].
* The latest Community Tech update is now available, with progress across several Community Wishlist initiatives, including Reading Lists expansion from the mobile app to the website, new language support for &quot;Who Wrote That&quot; and the Personal Dashboard, improvements to 3D rendering and Charts, and upcoming work on talk page sorting, audio playback, and editing workflows. The update also shares current priorities, wishlist status trends, and opportunities for community feedback on future focus areas and the Wikimedia Foundation’s 2026–2027 Annual Plan. [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist/Updates#May 13, 2026: Latest updates from the Community Tech team|Read the full newsletter for details]].

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/21|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W21&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 22:21, 18 mag 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30539262 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-22&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W22&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/22|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* Following a [[mw:Special:MyLanguage/Contributors/Account Creation Experiments#LOWM|successful account creation experiment]], an improved logged-out edit warning message will be deployed to all Wikimedia wikis in the first week of June. The change will only affect logged-out users on mobile web who open an editing session. The updated experience is designed to encourage account creation more clearly, while still allowing users to edit with temporary accounts. Results from the experiment showed a significant increase in account creation, with a 27% relative lift among users shown the updated message. As expected, as more people funnel into account creation, temporary accounts decreased by a relative 16%. The experiment did not show any significant changes in constructive edit rates or other monitored contributor metrics. [https://phabricator.wikimedia.org/T424595] 

'''Updates for editors'''
* For security reasons, members of certain user groups are [[m:Special:MyLanguage/Mandatory two-factor authentication for users with some extended rights|required to have two-factor authentication]] (2FA) enabled. Members of these groups will be unable to disable the last 2FA method on their account, and it will be impossible to add users without 2FA to these groups. Users will still be able to add new authentication methods or remove them, as long as at least one method is continuously enabled. In the next few weeks, users without 2FA will be removed from these groups. Notably, this applies to bureaucrats. See the linked tasks for deployment schedules. [https://phabricator.wikimedia.org/T423119][https://phabricator.wikimedia.org/T423120]
* [[m:Special:MyLanguage/WMDE Technical Wishes|WMDE Technical Wishes]] will run an [[w:en:A/B testing|A/B test]] on [[:phab:T415904|10 wikis]], testing [[m:WMDE Technical Wishes/References/Reference Previews|potential improvements for Reference Previews]]. The experiment will run for ~2 weeks at the end of May / beginning of June and will affect 10% of desktop readers on the participating wikis.
* After two successful experiments, the Reader Growth team is rolling out an [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Growth/Image Browsing|Image Browsing]] beta feature for all Wikipedias on mobile on May 25. This means that anyone who has all beta features on by default will start to see this feature, and others can check the box to turn it on in their preferences. The beta feature will include a carousel of all an article's images at the top of the article, with controls for editors to [[mw:Readers/Reader_Growth/Image_Browsing#Phase_2.1_beta_feature|exclude images from the article's carousel or to exclude an article from the feature entirely]].
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:30}} community-submitted {{PLURAL:30|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, three dimensional STL files were being rendered incorrectly by the media viewer 3D extension which is now fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T416723]

'''Updates for technical contributors'''
* The legacy CSS classes &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;tleft&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; and &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;tright&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; have been replaced with &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;floatleft&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; and &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;floatright&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; as the former do not work consistently across all MediaWiki platforms, notably mobile web and mobile apps. Projects relying on these classes are encouraged to review related usage and plan for migration. Please note that &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;floatleft&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; and &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;floatright&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; may also be deprecated in future, although there are currently no plans to do so. [[phab:T426452|Read more]].
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.47/wmf.4|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/22|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W22&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 23:52, 25 mag 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:Quiddity (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30584502 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-23&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W23&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/23|Translations]] are available.

'''Updates for editors'''
* The [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Experience|Reader Experience team]] is conducting an experiment to show the [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Experience/Reading lists|reading lists]] feature, which is still in development, to logged-out mobile readers to test whether it encourages account creation at a higher rate compared to the watchstar button. The [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Experience/Reading lists#Experiment timeline|experiment]] was launched on May 18th on German, Spanish, Italian, Portuguese, Polish, Dutch, Turkish, and Urdu wikis, and it will run for a month.
* The Wikimedia Apps team released [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia Apps/Team/Explore Feed Refresh/Phase 1|Phase 1]] of the redesigned Home Feed to the Android Beta app. The new Home Feed includes a refreshed &quot;Community&quot; tab and a personalized &quot;For You&quot; tab featuring daily updated reading recommendations. The redesign is part of a broader effort to improve content discovery and create more engaging learning experiences in the Wikipedia apps.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:18}} community-submitted {{PLURAL:18|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, an issue where images could fail to load for some suggested edits on [[w:Special:Homepage|Special:Homepage]], leaving the thumbnail stuck in a loading state, has now been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T424048]

'''Updates for technical contributors'''
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.47/wmf.5|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/23|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W23&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 23:08, 1 giu 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30613639 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-24&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W24&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/24|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* Wikimedia Enterprise has increased the free usage limits for its API offerings. The monthly request limit for the On-demand API has increased from 5,000 to 50,000 requests, while the Snapshot API limit has increased from 15 to 30 requests per month. In addition, Structured Contents snapshots are now available for free accounts. These changes expand access to Wikimedia Enterprise data for developers, researchers, and organizations using Wikimedia content. [https://enterprise.wikimedia.com/blog/enhanced-free-api]

'''Updates for editors'''
* The [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia_Apps/Team/Explore Feed Refresh/Phase 1|refreshed Explore Feed]], now called the Home Feed, is rolling out to 50% of users of the Wikipedia Android app. The Home Feed helps readers discover relevant content through two new tabs: ''Community'' and ''For You''. The Community tab provides a scrollable feed of curated content and updates from the broader Wikimedia community and movement, while the ''For You'' tab offers a full-screen, swipeable experience that shows content tailored to a user's interests. The redesign is part of a broader effort to improve discovery and enhance the learning experience in the Wikipedia app.
* The [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia Apps/Team/iOS/&quot;Which came first?&quot; Game|Which came first?]] daily trivia game is now available in the beta version of the Wikipedia iOS app in English, German, French, Portuguese, Russian, Spanish, Arabic, Chinese, and Turkish. The game uses historical events from Wikipedia's &quot;On This Day&quot; content and challenges readers to guess which of two events happened first. The game was previously released on Android. Communities interested in making the game available in their languages can [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia_Apps/Team/Games#Game availability by language|read the instructions and requirements]].
* [[m:Special:MyLanguage/WMDE Technical Wishes/Sub-referencing|Sub-referencing]], a new MediaWiki feature that allows editors to reuse references with different details, will begin rolling out to Wikimedia wikis following a successful pilot phase. Deployment will start on 8 June for most [[wikitech:Deployments/Train#Wednesday|Group 1 wikis]] and French Wikipedia, with additional Wikipedia language editions receiving the feature over the coming months. Communities are encouraged to prepare by checking for [https://translatewiki.net/w/i.php?title=Special%3ATranslate&amp;group=ext-cite&amp;language=en&amp;action_source=search&amp;filter=%21translated&amp;optional=1&amp;action=translate untranslated Cite extension messages] in their language and reviewing any use of [[mw:Special:MyLanguage/Reference Tooltips|Reference Tooltips]], which may require [[:phab:T416304#11668731|updates]] to support the new functionality. Wikis using [[mw:Special:MyLanguage/Help:Reference Previews|Reference Previews]] do not need to take any action. Communities may also wish to create the ''cite-tracking-category-ref-details'' [[Special:TrackingCategories|tracking category]] as a hidden category using &lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;__HIDDENCAT__&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt; (or a dedicated template), and connect it to the corresponding Wikidata item [[d:Q129764848]]. [https://phabricator.wikimedia.org/T425662]
* The [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Growth/Mobile page previews#Experimentation|Page Previews experiment]] on mobile web has concluded. The team decided not to roll out the feature after the results showed no statistically significant impact on reader retention, as the primary success metric was retention improvement. Page Previews, which are already available on desktop and in the apps, display a thumbnail, lead paragraph, and link to the full article when readers tap a blue link. The experiment tested this experience on mobile web across six Wikipedias.
* The [[mw:Special:MyLanguage/Codex/Design/Icons|user interface icon library]] will be [[phab:T399175|updated later this week or next week]]. Most of the ~300 icons have been slightly refined and ~30 new icons have been added. These changes improve the icons to make them more consistent and comprehensible, and provide more visual balance when they are used in groups.
* The [[mw:Special:MyLanguage/Universal Language Selector|Universal Language Selector]] (ULS) interface in MediaWiki, which helps users select content in other languages, has been updated. The new version improves speed and accessibility, and users of Wikimedia projects can now pin languages for quicker language switching. The deployment to Wikimedia sites will happen gradually in the coming weeks. You can test it now as a beta feature by selecting [[Special:Preferences#mw-prefsection-betafeatures|beta features]] in your profile preferences and share your feedback on [[mw:Special:MyLanguage/Universal Language Selector/New ULS|the project page]]. 
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:21}} community-submitted {{PLURAL:21|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, an issue where the Pageviews Analysis dashboard on pageviews.wmcloud.org stopped updating graph data in May 2026, affecting all users, has been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T427171]

'''Updates for technical contributors'''
* The function signature for &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;mw.util.addPortletLink()&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; has been simplified. Developers can now pass a configuration object instead of a list of positional parameters when creating portlet links. The previous function signature remains supported for backwards compatibility. For example, instead of: &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;mw.util.addPortletLink('p-cactions', '#', 'Stub', 'ca-stubtag', 'Add a stub tag to this page');&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; use &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;mw.util.addPortletLink('p-cactions', { href: '#', text: 'Stub', id: 'ca-stubtag', tooltip: 'Add a stub tag to this page' });&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt;. Script maintainers are encouraged to review existing uses of &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;addPortletLink()&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; and update them where appropriate. This change will be available on all wikis from 11 June. Thanks to community volunteer Gerges for contributing this improvement. [https://phabricator.wikimedia.org/T427945]
* '''Community Wishlist discussion''': Product &amp; Technology [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist/Updates#May 20, 2026: Community Tech becomes a program|introduced changes]] meant to increase the number and complexity of wishes fulfilled, including the disbanding of the Community Tech team. They are [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist/Updates|engaging in discussions]] about a [[m:Talk:Community Wishlist#Proposed direction for Wishlist|proposed direction for the wishlist]] from community members. Includes ways to structure annual voting, better tracking of wishes, removing focus areas, and [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist/Updates|staffing updates]].
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.47/wmf.6|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/24|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W24&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 23:30, 8 giu 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30650573 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-25&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W25&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/25|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* The [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Growth|Reader Growth team]] has launched an [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Growth/Image Browsing|Image Browsing]] beta feature on the mobile web version of all Wikipedias. The feature shows an image carousel at the top of articles with 3 or more images. Editors can configure this feature with the following controls: to hide a specific image from a page, either use &lt;code&gt;class=notpageimage&lt;/code&gt; excluding it from thumbnail previews, or &lt;code&gt;class=noviewer&lt;/code&gt; excluding it from MediaViewer. The carousel can also be disabled from a page entirely, with the magic word &lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;__NOMEDIAVIEWERCAROUSEL__&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;. To submit feedback or flag bugs, please visit the [[mw:Talk:Readers/Reader Growth/Image Browsing|project page]]. 
* [[mw:Special:MyLanguage/Help:Tables#class=&quot;wikitable&quot;|Wikitables]] can now be [[mw:Special:MyLanguage/Help:Sortable tables#Forcing the initial sort direction|sorted in descending order]] on the first click by adding &lt;code dir=ltr&gt;data-sort-order=&quot;desc&quot;&lt;/code&gt; to the header cell. Previously, by default, clicking a column header for the first time sorts it in ascending order. This addition to a Wikitable gives it more control and flexibility, while the default behavior for subsequent clicks remains unchanged. [https://phabricator.wikimedia.org/T398416]

'''Updates for editors'''
* The [[mw:Special:MyLanguage/Article guidance|Article guidance]] feature is currently being tested with some editors creating new articles on the Simple English, French, and Turkish Wikipedias. The experiment will soon begin on the Arabic and Bangla Wikipedias as well. [[w:simple:Special:NewArticle|This feature]] gives editors community-curated guidance to help them create articles that follow community standards. Experienced editors can continue creating or adapting outlines for specific article types that are commonly created by less experienced contributors. The outlines guide less experienced editors in creating high-quality articles. A quick guide to markups used in outlines can be found on [[mw:Special:MyLanguage/Article guidance/Test feature guide#Markups in outlines|this page]]. [[w:simple:Wikipedia:Article Guidance|Example outlines]] that can be adapted and instructions for how to adapt them are on [[mw:Special:MyLanguage/Article guidance#Adapting a sample outline in a Wikipedia|this section]] of the project page.
* Wikis that wish to replace the &quot;indefinitely&quot; button in Special:Block for temporary accounts (for example, wikis that block temporary users only until account expiration) will be able to do so by creating [[MediaWiki:ipb-indefinite-expiry-temporary-account]] with the block duration they want. [https://phabricator.wikimedia.org/T427125]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:41}} community-submitted {{PLURAL:41|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]].

'''Updates for technical contributors'''
* By the end of June, a valid user-agent string will be required for automated dumps downloads from the dumps.wikimedia.org website. Automated requests that provide a generic or empty user-agent will be blocked. This [[phab:T400119|extends enforcement]] of the long standing [[foundation:Special:MyLanguage/Policy:Wikimedia Foundation User-Agent Policy|user-agent policy]]. Access to dumps through Wikimedia Cloud Services will not change.
* The roll out of global [[mw:Wikimedia APIs/Rate limits|API rate limits]] is now complete, with limits enforced across all APIs and at the documented levels for all groups. Bots running in Toolforge/WMCS or with the bot user right on any wiki remain exempt. All bots should continue to follow the documented best practices to avoid being rate limited.
* The [https://api.wikimedia.org/wiki/Main_Page API Portal wiki] will be read only starting this week (June 15-18). The following week (June 22-25), all API Portal wiki URLs will redirect to [[mw:Wikimedia APIs|Wikimedia APIs on mediawiki.org]]. Learn more on the [[wikitech:API Portal/Deprecation|project page]].
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.47/wmf.7|MediaWiki]]

'''Meetings and events'''
* On June 17th at 6pm UTC the WMF will be holding Discord call focused on a code review. We've heard through the [[mw:Special:MyLanguage/Developer Satisfaction Survey/2026|Developer Satisfaction Survey]] that volunteers are struggling with code review and we'd like to discuss these experiences with the goal of surfacing workable solutions. You can join the call [https://discord.gg/wikipedia?event=1514727511102062664 via the Wikimedia Community Discord server].
* The [[m:Special:MyLanguage/Conferencia Wikimedia de América Latina 2026|Latin American Wikimedia Conference]] will host a regional hackathon that will bring together the Wikimedia movement’s technical community including developers, system administrators, data scientists, and users with extended rights. Interested technical contributors can [https://docs.google.com/forms/d/e/1FAIpQLSf4osJzTHBJjQbYJk7TMVEJjTEQv7IgtsUDfP-o-qTgeRQQxw/viewform apply for a scholarship] to participate until June 21 at midnight (Bolivia time, UTC-4).
* Sign up for Wikimania Team Challenges to join this special event. The Team challenges will take place online and in person from July 21 to 22, before Wikimania conference. Everyone is welcome, regardless of skills or Wikimania registration. Teams will work on 10 important challenges supporting the Wikimedia community. For details, visit [[wmania:Special:MyLanguage/2026:Team challenges|the Team Challenges page]] and [https://wikimedia.eventyay.com/wm/teamchallenges/ register there]. Registration closes on June 20th at 11pm UTC. 

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/25|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W25&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 18:48, 15 giu 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:UOzurumba (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30689604 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-26&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W26&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/26|Translations]] are available.

'''Weekly highlight'''
* [[mw:Special:MyLanguage/Growth/Feature summary|Growth features]] are [[phab:T418115|now available at Wikidata]]. This update enables access to Mentorship ([[mw:Special:MyLanguage/Help:Growth/Mentorship|if configured]]), Impact module, the Help Panel, and a simplified Newcomer Homepage (without Suggested Edits). Wikidata administrators are still configuring the features through Community Configuration.

'''Updates for editors'''
* The special page [[{{#special:RangeCalculator}}]] has been created. It allows users to find an IP range without needing to rely on external tools. Until now, this tool was only available to CheckUsers. [https://phabricator.wikimedia.org/T268429]
* [[m:Special:MyLanguage/WMDE Technical Wishes/Sub-referencing|Sub-referencing]] is a new MediaWiki feature that allows editors to reuse references with different details. It will be deployed to most small and medium-sized Wikipedia language versions on June 23. The [[m:Special:MyLanguage/WMDE Technical Wishes/Sub-referencing#deployment|FAQ]] lists possible actions to take on your wiki to support the deployment. Check the [[:phab:T414094|rollout plan]] for the next deployment steps. [https://phabricator.wikimedia.org/T428902]
* Starting next week, users will get a notification when they are blocked or unblocked from editing, or if this block changes. [https://phabricator.wikimedia.org/T100974]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:32}} community-submitted {{PLURAL:32|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]].

'''Updates for technical contributors'''
* Starting next week, abuse filters that are set to &quot;require CAPTCHA verification&quot; will begin to also affect users with the &lt;code&gt;skipcaptcha&lt;/code&gt; right, which includes most autoconfirmed users. Bots are exempted. This change only affects edits that trigger an abuse filter. The &lt;code&gt;skipcaptcha&lt;/code&gt; right will continue to exempt users from having to solve CAPTCHAs in the ordinary course of using the wikis. [https://phabricator.wikimedia.org/T402595]
* Reference documentation for the [[wikitech:Machine_Learning/LiftWing/API|Lift Wing API]] has moved from the API Portal to the interactive [https://wikitech.wikimedia.org/w/index.php?api=lift-wing&amp;title=Special%3ARestSandbox REST Sandbox].
* The API Portal wiki is now closed. For API documentation, see [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia_APIs|Wikimedia APIs on mediawiki.org]]. All API Portal wiki URLs (https://api.wikimedia.org/wiki/) will redirect to the mediawiki.org page starting June 22. [https://phabricator.wikimedia.org/T427537]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.47/wmf.8|MediaWiki]]

'''Meetings and events'''
* Join an online call on 25 June at 2:30pm UTC to meet the current Wikimedia interns for [[mw:Google_Summer_of_Code/2026|Google Summer of Code]] and [[mw:Outreachy/Round_32|Outreachy]]. Interns will provide an overview of their projects and a brief demo of their work so far. Attendees are encouraged to [[mw:event:Google_Summer_of_Code/Summer_2026_June_Internship_open_session|share ideas and connections in their community]].

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/26|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W26&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 15:05, 23 giu 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:Trizek (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30722494 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-27&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W27&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/27|Translations]] are available.

'''Updates for editors'''
* As part of the [[mw:Special:MyLanguage/Contributors/Account Creation Experiments|Account Creation Experiments]], the Growth team tested adding a user account icon in the mobile web header for logged-out users, providing direct access to &quot;Create account&quot; and &quot;Log in&quot; actions. The experiment increased account creation by about 20% without negatively affecting edit quality or constructive edit rates. The feature will now be rolled out to all Wikimedia Foundation wikis on mobile web in the first week of July. [https://phabricator.wikimedia.org/T428220]
* After a [[phab:T426248|successful experiment]], logged-in users who did not [[mw:Special:MyLanguage/Help:Email_confirmation|confirm their email address]] when their account was created see a new banner asking them to complete that process. This helps reduce the risk that users get locked out of their account, and makes account email addresses overall more reliable. This is part of the [[mw:Special:MyLanguage/Product Safety and Integrity/Account Security|Account Security]] project. [https://phabricator.wikimedia.org/T428292]
* An update to [[Special:Search|Search]] is refining how the &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;-prefix:&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; behaves when used to exclude results. Previously, using &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;-prefix:&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; with negation could unintentionally broaden search results by adding the namespaces included in the search scope, leading to confusing behavior for users expecting a straightforward exclusion filter. With the update, &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;-prefix:&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; will now strictly exclude matching page titles as intended and may display a warning if the relevant namespace has not been explicitly selected. The behavior of &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;prefix:&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; without negation however remains unchanged. [https://phabricator.wikimedia.org/T427443]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:33}} community-submitted {{PLURAL:33|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, an issue where reviewers using the Page Curation toolbar were not automatically subscribed to talk page discussions they started has now been fixed. Reviewers will now receive notifications when someone replies to those discussions. [https://phabricator.wikimedia.org/T329346]

'''Updates for technical contributors'''
* Starting June 29th, automated downloads from the dumps.wikimedia.org website will be subject to the [[Foundation:Special:MyLanguage/Policy:Wikimedia Foundation User-Agent Policy|user-agent policy]]. Automated requests that provide a generic or empty user-agent will be blocked. Access to dumps through Wikimedia Cloud Services remains unaffected. This is a follow up to the announcement made in the [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/25|2026/25 issue of Tech News]].
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.47/wmf.9|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/27|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W27&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 13:48, 29 giu 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30744833 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-28&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W28&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/28|Translations]] are available.

'''Updates for editors'''
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:34}} community-submitted {{PLURAL:34|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, an issue where the search bar results on Wikidata, showed English results instead of using the correct language fallback for users of language variants, has now been fixed. Search suggestions will now follow the expected language fallback chain. [https://phabricator.wikimedia.org/T429769]

'''Updates for technical contributors'''
* In preparation for [[m:Special:MyLanguage/Event:Celebrate Women|Celebrate Women campaign]] planned for March 2027, the Wikimedia Foundation’s [[m:Special:MyLanguage/Wikimedia Foundation/Advancement/Community Growth/Content Enablement|Content Enablement team]] has launched a 22-question survey to better understand technical contributions by women+ (anyone who identifies as a woman) across Wikimedia projects. The survey takes approximately 15–20 minutes to complete and will remain open until 20 July 2026. The [[m:Special:MyLanguage/Celebrate Women/Technical contributions survey|questions]] are also available on-wiki for review in advance.
* The [[mw:Special:MyLanguage/Extension:Score|Score extension]] now supports rendering music scores as SVG images in addition to PNG, addressing a long-standing [[:phab:T49578|feature request]] and resolving historical image quality issues. Both formats are now provided to clients, with PNG in the &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;src&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; attribute and SVG in the &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;srcset&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; attribute.
* The new [[wikitech:Parsoid|Parsoid]] parser [[mw:Special:MyLanguage/Parsoid/Parser_Unification/Updates|continues to be deployed to additional wikis]], making it easier to introduce new reading and editing features. It was enabled on French Wikipedia, bringing total progress to covering 78.9% of Wikipedia page views. Rollout to English Wikipedia desktop will progress through this week.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.47/wmf.10|MediaWiki]]

'''In depth'''
* The Wikimedia Hackathon 2026 [[diffblog:2026/06/29/wikimedia-hackathon-2026-building-collaborating-and-shaping-the-future-together/|recap blog post]] is now live. It highlights the projects, sessions, and social activities from this year’s event, and shares initial plans for the 2027 Wikimedia Hackathon.

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/28|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W28&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 15:57, 6 lug 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30773578 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-29&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W29&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/29|Translations]] are available.

'''Updates for editors'''
* [[mw:Special:MyLanguage/Growth/Revise_Tone|Revise Tone]] helps newcomers identify passages in Wikipedia articles that may contain non-encyclopedic language and encourages them to consider revising the tone. The feature was [[w:en:A/B_testing|A/B tested]] on the Arabic, English, French, and Portuguese Wikipedias, where newcomer task completion rates [[mw:Special:MyLanguage/Growth/Revise_Tone#Experiment_Results|increased by 38.7%]] compared to the default Copyedit task, with no decrease in edit quality. The test ended on July 9, and the feature is now available for everyone on these wikis, configurable via Community Configuration. [[phab:T426364|The plan]] is to release Revise Tone to more wikis.
* The community configuration that allows [[mw:Special:MyLanguage/Help:Growth/Mentorship#Automated mentor list cleanup|automatic removal of inactive mentors]] based on configurable criteria will be enabled on Thursday 16, [[mw:Special:MyLanguage/Growth/Deployment|on some wikis]] to keep mentor lists up to date. Mentors are experienced contributors who opt in to help new users on-wiki through the [[mw:Special:MyLanguage/Growth/Feature summary|Growth Features]]. Administrators can now prepare the settings via [[w:Special:CommunityConfiguration/Mentorship|Special:CommunityConfiguration/Mentorship]]; they will take effect starting Thursday.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:38}} community-submitted {{PLURAL:38|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, an issue where some users of the Wikipedia Android app were logged out immediately after signing in, preventing them from staying logged in and editing pages, has now been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T316916]

'''Updates for technical contributors'''
* Editing a page via user scripts or gadgets was causing watchlist labels that the user had assigned to that page to reset. This has now been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T423778]
* To work around a Safari bug (see [[phab:T425211]]), on Parsoid-enabled wikis, wikilink hrefs now use absolute urls instead of protocol-relative urls. REST API output remains unchanged and continue to use protocol-relative urls. Gadgets, user scripts, bots, and CSS might need to be adapted if they relied on the presence of protocol-relative urls in wikilink hrefs. [https://phabricator.wikimedia.org/T431358]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.47/wmf.11|MediaWiki]]

'''In depth'''
* The Wikimedia Foundation’s Experiment Platform Team has published a blog post reflecting on its first year of structured experimentation. It highlights successful experiments such as Paste Check, Reference Check, and Tone Check, which improved editing outcomes and have been rolled out to more users, as well as experiments that did not lead to product changes. [[diffblog:2026/07/07/moving-the-needle-how-we-test-new-ideas-across-wikimedia-projects|Read more]].

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/29|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W29&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 18:11, 13 lug 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30804401 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-30&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W30&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/30|Translations]] are available.

'''Updates for editors'''
* The [[mw:Special:MyLanguage/Reader/Reader Experience|Reader Experience team]] has incorporated community feedback around the placement of watchstar and watchlist buttons for the [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Experience/WE3.3.4 Reading lists|Reading Lists beta feature]], which would allow for saving articles for later reading – a [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist/W102|wishlist item]] to bring the functionality to web. Editors are invited to enable the beta feature to test it out and [[phab:T426453|share their thoughts]].
* [[mw:Special:MyLanguage/VisualEditor/Suggestion Mode|Suggestion Mode]] offers edit suggestions within the VisualEditor for improving Wikipedia articles. [[Special:EditChecks|All suggestions]] are [[mw:Special:MyLanguage/Help:Suggestion mode#For administrators – local customization|community-configurable]]. The [[mw:Special:MyLanguage/Edit check/TextMatch|TextMatch]] feature is a way for volunteers to create custom local suggestions. The feature searches in articles for strings of text, and now includes support for regular expressions. This gives volunteers greater precision and flexibility over the kinds of local suggestions they can create. Note: Suggestions [[mw:Special:MyLanguage/Edit check/Configuration#:~:text=maximumEditcount|can be targeted]] based on the edit count of the person editing as well as other aspects of the page. You can [[mw:Special:MyLanguage/Help:Suggestion mode#Create custom local types of Suggestions|find examples from other communities]] for inspiration, including TextMatches that detect: typos, grammar-errors, potential advertisements, clichés, incorrect dash or hyphen usage, non-specific time keywords, outdated names, and more. Any [[mw:Special:MyLanguage/Talk:VisualEditor/Suggestion Mode|feedback]] is appreciated.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:27}} community-submitted {{PLURAL:27|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, an issue where the SVG Translate tool could use an outdated version of a file, causing existing translations to be overwritten when new ones were uploaded, has now [[phab:T430577|been fixed]]. Overall, in the last quarter from April – June 2026 about 337 community tasks were resolved by the Wikimedia Foundation.

'''Updates for technical contributors'''
* On Parsoid-enabled wikis, Parsoid now renders a maximum of 1,250 images per page. A new tracking category, &quot;media-limit-reached&quot;, will be soon made available to identify pages where this limit is reached, making it easier to find content whose media output may have been restricted during rendering. See [[phab:T430854]] for more information and to provide feedback.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.47/wmf.12|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/30|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W30&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 07:46, 21 lug 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30836091 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-31&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W31&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/31|Translations]] are available.

'''Updates for editors'''
* [[File:Maki-gift-15.svg|12px|link=|class=skin-invert|Wishlist item]] [[mw:Special:MyLanguage/ContentTranslation|Content Translation]] now supports dark mode, fulfilling a [[m:Community Wishlist/W544|Community Wishlist request]]. This brings the tool in line with the accessibility features available in the Vector 2022 and Minerva skins, helping reduce visual fatigue for users translating content. [https://phabricator.wikimedia.org/T367077]
* DiscussionTools' source mode and the 2017 wikitext editor will now offer autocomplete for links (&lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;[[&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt;), templates (&lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;{{&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt;), HTML and parser tags (&lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;&lt;&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt;), and magic words (&lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;__&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt;), making it quicker and easier to insert links, templates, and other wiki markup while editing. [https://phabricator.wikimedia.org/T432400]
* The [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Growth/Mobile page previews|Readers Growth team]] has concluded its experiment with mobile page previews and will not roll out the feature. Page Previews are a pop-up bottom sheet that appears when readers tap a blue link, showing a thumbnail, lead paragraph, and an option to open the article. The experiment showed flat retention and negative indicator metrics, suggesting that mobile web readers preferred navigating directly to linked articles rather than using page previews.
* The Reader Experience team has seen encouraging early results from the [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Experience/Reading lists|Reading Lists feature]], with 93% of participating users reporting that it was useful. Reading Lists help active readers save articles for future reading and support their learning goals on Wikimedia projects. The team plans further improvements before expanding the feature to more users.
* The [[mw:Special:MyLanguage/Wikimedia Apps/Team/Explore Feed Refresh|Explore Feed Refresh]] initiative was tested with new and casual Wikipedia app readers. The refreshed feed helps readers discover new and relevant content. After a 10.5% increase in engagement with the feed, Wikimedia Apps team has decided to scale the Home Feed redesign to iOS with the learnings from the Android release applied.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:23}} community-submitted {{PLURAL:23|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, an issue where subject names in the Article Guidance feature were displayed with incorrect capitalization on French Wikipedia, has now been fixed. Subject names will now follow the correct capitalization rules for the language. [https://phabricator.wikimedia.org/T427201]

'''Updates for technical contributors'''
* After running several [[mw:Special:MyLanguage/Contributors/Account Creation Experiments|Account Creation Experiments]] to improve registration completion rates, a new version of the username field on [[Special:CreateAccount|Create Account]] has been rolled out. It includes [[:c:File:Create account - July 2026 updates.png|a popover summarizing the username policy]] to provide clearer guidance during account creation. As part of this change, the messages &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;createacct-helpusername&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; and &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;createacct-username-help&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; that several communities have configured will no longer be used. If communities want to customize the guidance shown in the new popover, they can instead edit the following messages: &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;createacct-username-policy-popover-bullet1&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt;, &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;createacct-username-policy-popover-bullet2&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt;, and &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;createacct-username-policy-popover-bullet3&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt;. [https://phabricator.wikimedia.org/T430604]
* Later this week, the [[mw:Special:MyLanguage/Help:Extension:CodeMirror|CodeMirror syntax highlighter]] will offer [[w:en:Theme (computing)|themes]]. The themes can be picked from a dropdown menu in the full [[mw:Special:MyLanguage/Help:Extension:CodeMirror#CodeMirror preferences|CodeMirror preferences]] dialog. For wikitext, available themes are default, colorblind-friendly (previously the colorblind preference option on [[Special:Preferences#mw-prefsection-editing]]) and no-highlighting. For code languages (i.e., CSS/JavaScript/JSON/Vue/Lua), there are several themes available. These same themes will eventually be available for wikitext, too. [https://phabricator.wikimedia.org/T163533]
* From now on, wikis can restrict editing in the &quot;User&quot; namespace to only the page owner and certain user groups. [[mw:Special:MyLanguage/Manual:$wgRestrictUserPageEditing|Read the configuration documentation]] to learn more.
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.47/wmf.14|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/31|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W31&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 20:49, 27 lug 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30856308 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-32&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W32&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/32|Translations]] are available.

'''Updates for editors'''
* The [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Experience|Reader Experience team]] has developed a [https://82db7c8d4b.catalyst.wmcloud.org/w/index.php?title=Regent%27s_Park&amp;uselang=de patch demo] that wraps the page toolbar onto two lines when there is not enough horizontal space for all the buttons. This aims to reduce crowding in the Vector 2022 toolbar, which can occur on some language Wikipedias at certain screen widths. [https://phabricator.wikimedia.org/T429518]
* The Reader Experience team is planning to launch [[mw:Special:MyLanguage/Readers/Reader Experience/Reading lists|Reading Lists]], a [[m:Special:MyLanguage/Community Wishlist Survey 2021/Mobile and apps/Have Apps reading lists available on Destop/Mobile|Community Wishlist item]], which is currently available to try in beta, as a full feature in September. Before then, volunteer translator help is needed for [https://translatewiki.net/w/i.php?title=Special%3ATranslate&amp;group=ext-readinglists&amp;filter=&amp;action=translate string translations] into a number of languages. The feature supports reading and learning goals on Wikipedia.
* Next week, the table of contents on Wikimedia Commons file pages will be improved by consolidating the file page table of contents with the page table of contents. This will make it easier to understand a file page’s structure, navigate to specific sections, and share links to individual sections. [https://phabricator.wikimedia.org/T332644]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:24}} community-submitted {{PLURAL:24|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, an issue where some [[w:TIFF|TIFF]] images failed to load after clicking their thumbnail, causing a broken image to be displayed instead of the full-size image, has now been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T429326]

'''Updates for technical contributors'''
* The variable and function selector in AbuseFilter has been updated to support search and autocomplete. It will allow filter maintainers to find the desired variable or function more quickly. [https://phabricator.wikimedia.org/T323698]
* The MJPEG and VP8 formats are removed from the video player. The MP4 format (MPEG-4 Part 2) is added instead, which provides higher quality videos to older iPhone devices. It may take a few weeks to retroactively update all existing videos. The default format for modern devices stays the same (VP9/WebM). [https://phabricator.wikimedia.org/T358266]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.47/wmf.15|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/32|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W32&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 21:46, 3 ago 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30872536 --&gt;

== &lt;span lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;Tech News: 2026-33&lt;/span&gt; ==

&lt;div lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;
&lt;section begin=&quot;technews-2026-W33&quot;/&gt;&lt;div class=&quot;plainlinks&quot;&gt;
Latest '''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|tech news]]''' from the Wikimedia technical community. Please tell other users about these changes. Not all changes will affect you. [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/33|Translations]] are available.

'''Updates for editors'''
* [[File:Maki-gift-15.svg|12px|link=|class=skin-invert|Wishlist item]] A new ChartWizard is [[c:Special:ChartWizard/Data:Example.Pie.chart|now available on Wikimedia Commons]] for users interested in creating charts from their own data. The wizard makes the [[mw:Special:MyLanguage/Extension:Chart|Chart extension]] more beginner-friendly by allowing editors to create charts, such as bar and pie charts, without needing to use JSON. Users can still switch to the JSON editor if they prefer. Feedback on the new tool is welcome on the [[m:Talk:Community Wishlist/W414|wish talk page]].
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] View all {{formatnum:19}} community-submitted {{PLURAL:19|task|tasks}} that were [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Recently resolved community tasks|resolved last week]]. For example, an issue where the Wikipedia iOS app’s Picture of the Day widget displayed the same image every day instead of updating daily, has now been fixed. [https://phabricator.wikimedia.org/T430692]

'''Updates for technical contributors'''
* [[mw:Special:MyLanguage/Extension:Math|Math formula]] SVG images will soon be generated in the browser instead of on the server. MathML continues to be generated on the server and renders in the browser without JavaScript. Wikibooks will see this change on 12 August, Wikisource on 19 August and Wikipedia from 20-27 August. You can try this by selecting &quot;{{int:Mw-math-mathjax}}&quot; in your preferences. This change is part of [[mw:Special:MyLanguage/RESTBase/deprecation|deprecating RESTBase]] and [[phab:T431372|deprecating Mathoid]]. [https://phabricator.wikimedia.org/T271001]
* Category pages will soon support sorting entries by the time they are added to a category. This will make it easier to find recently or long-standing categorized pages. It will also improve workflows for maintenance categories such as deletion backlogs and other time-based review tasks. You can use &lt;bdi lang=&quot;zxx&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;&lt;code&gt;&lt;nowiki&gt;cldsort=timestamp&lt;/nowiki&gt;&lt;/code&gt;&lt;/bdi&gt; URL argument in category view to sort the entries. [https://phabricator.wikimedia.org/T433768]
* [[mw:Special:MyLanguage/Extension:Gadgets|Gadgets]] and user scripts on Wikimedia wikis may now use [[phab:T395347|ES2018 features]] and [[phab:T419142|ES2019 features]] in JavaScript code. Previously, the platform only allowed up to ES2017. MediaWiki validates the source code to protect functionality from syntax errors and to ensure scripts are valid in all [[mw:Special:MyLanguage/Compatibility#Browser_support_matrix|supported browsers]]. [https://phabricator.wikimedia.org/T419142]
* [[File:Reload icon with two arrows.svg|12px|link=|class=skin-invert|Recurrent item]] Detailed code updates later this week: [[mw:MediaWiki 1.47/wmf.16|MediaWiki]]

'''''[[m:Special:MyLanguage/Tech/News|Tech news]]''' prepared by [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/Writers|Tech News writers]] and posted by [[m:Special:MyLanguage/User:MediaWiki message delivery|bot]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News#contribute|Contribute]]&amp;nbsp;• [[m:Special:MyLanguage/Tech/News/2026/33|Translate]]&amp;nbsp;• [[m:Tech|Get help]]&amp;nbsp;• [[m:Talk:Tech/News|Give feedback]]&amp;nbsp;• [[m:Global message delivery/Targets/Tech ambassadors|Subscribe or unsubscribe]].''
&lt;/div&gt;&lt;section end=&quot;technews-2026-W33&quot;/&gt;
&lt;/div&gt;

&lt;bdi lang=&quot;en&quot; dir=&quot;ltr&quot;&gt;[[User:MediaWiki message delivery|MediaWiki message delivery]]&lt;/bdi&gt; 22:45, 10 ago 2026 (CEST)
&lt;!-- Messaggio inviato da User:STei (WMF)@metawiki usando l'elenco su https://meta.wikimedia.org/w/index.php?title=Global_message_delivery/Targets/Tech_ambassadors&amp;oldid=30901051 --&gt;</text>
      <sha1>awzyc8ce8sxupljtgdpivgqq1mg8q9m</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Template:Il canto delle sirene</title>
    <ns>10</ns>
    <id>60836</id>
    <revision>
      <id>500780</id>
      <parentid>500704</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T18:28:36Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Camelia.boban</username>
        <id>25520</id>
      </contributor>
      <comment>Alias semplici</comment>
      <origin>500780</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="958" sha1="9gfnm7s4zl2qtevp9auskf0ceoyjayr" xml:space="preserve">{{Sommario V 
| titolo = Il canto delle sirene
| immagine = WDG - Copertina wikibook &quot;Il canto delle sirene&quot; (pop).png
| immaginepx = 230px
| contenuto =
*{{Modulo|Il canto delle sirene/Maria Arnal|Maria Arnal}}
*{{Modulo|Il canto delle sirene/Montserrat Caballé|Montserrat Caballé}}
*{{Modulo|Il canto delle sirene/Alba Careta|Alba Careta}}
*{{Modulo|Il canto delle sirene/Maria del Mar Bonet|Maria del Mar Bonet}}
*{{Modulo|Il canto delle sirene/Joana Gomila|Joana Gomila}}
*{{Modulo|Il canto delle sirene/Franca Masu|Franca Masu}}
*{{Modulo|Il canto delle sirene/Andrea Motis|Andrea Motis}}
*{{Modulo|Il canto delle sirene/Sílvia Pérez Cruz|Sílvia Pérez Cruz}}
*{{Modulo|Il canto delle sirene/Rosalía|Rosalía}}
*{{Modulo|Il canto delle sirene/Tarta Relena|Tarta Relena}}
*{{Modulo|Il canto delle sirene/Bibliografia|Bibliografia}}
}}&lt;noinclude&gt;[[Categoria:Il canto delle sirene| ]]
[[Categoria:Template sommario|Il canto delle sirene]]&lt;/noinclude&gt;</text>
      <sha1>9gfnm7s4zl2qtevp9auskf0ceoyjayr</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Il canto delle sirene/Montserrat Caballé</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60838</id>
    <revision>
      <id>500778</id>
      <parentid>500479</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T18:18:48Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Camelia.boban</username>
        <id>25520</id>
      </contributor>
      <comment>Onorificenze</comment>
      <origin>500778</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="9223" sha1="bwlatkfliczjrbopksomp4ui3rcmwfp" xml:space="preserve">{{Il canto delle sirene}}

[[File:Montserrat Caballé 1971.jpg|250px|destra|Montserrat Caballé nel 1971]]
='''[[w:en:Montserrat Caballé|Montserrat Caballé i Folch]]''' (1933 - 2018)=
Soprano spagnola rinomata per la sua tecnica e le interpretazioni dei ruoli del bel canto di Rossini, Bellini e Donizetti. Viene denominata ''La Superba''&lt;ref name=&quot;elpais&quot;&gt;{{es}} Javier Pérez Senz, [https://elpais.com/cultura/2018/10/06/actualidad/1538818098_527924.html Caballé, la ‘Superba’], El Pais, 6 ottobre 2018&lt;/ref&gt;.

==Biografia==
María de Montserrat Viviana Concepción Caballé y Folch nacque nel quartiere Gràcia di Barcellona il 12 aprile del 1933, figlia di Carlos Caballé Borrás, originario di Tarragona e della valenciana Ana Folch&lt;ref name=&quot;espanaenlahistoria&quot;&gt;{{es}} Jaime Mascaró Munar, [https://espanaenlahistoria.org/personajes/montserrat-caballe-folch-diva-lirica-espanola/ Montserrat Caballé Folch, diva lírica española], España en la historia, 4 maggio 2026&lt;/ref&gt;. 

Cresciuta in condizioni economiche difficili, grazie alla madre, che le insegnò i principi base del solfeggio e a una ricca famiglia barcellonese (i Bertrand i Mata), entrò al Conservatorio Superior de Música del Liceu di Barcellona all'età di undici anni, iniziando gli studi di pianoforte prima e di canto poi&lt;ref name=&quot;espanaenlahistoria&quot;/&gt;. Sostenuta da borse di studio e mecenatismo privato, completò la formazione sotto la guida di maestri come Pedro Vallribera, Napoleone Annovazzi, Eugenia Kemmeny e Conchita Badía, che forgiarono la sua tecnica, introducendola al repertorio sia operistico che cameristico. Si diplomò con il massimo dei voti nel 1955&lt;ref name=&quot;historia&quot;&gt;{{es}} [https://historia-hispanica.rah.es/biografias/50426-montserrat-caballe-i-folch Montserrat Caballé i Folch], Historia Hispanica&lt;/ref&gt;.

È morta il 6 ottobre 2018 all'Hospital de Sant Pau di Barcellona all'età di 85 anni&lt;ref&gt;{{es}} Maricel Chavarría, [https://web.archive.org/web/20181006070042/https://www.lavanguardia.com/cultura/20181006/452026373981/montserrat-caballe.html Muere Montserrat Caballé, la última prima donna de la ópera], La Vanguardia, 6 ottobre 2018&lt;/ref&gt;.

==Carriera==
Debuttò operisticamente nel 1950 a Reus (Tarragona) - con la compagnia di opera da camera di Annovazzi - nel ruolo di Serpina ne ''La serva padrona'' di Pergolesi, opera con la quale fece anche una tournée in Catalogna&lt;ref name=&quot;historia&quot;/&gt;.

Ma il vero inizio della sua carriera internazionale avvenne nel 1956 al Teatro Municipale di Basilea con ''La Bohème'' di Puccini. Negli anni successivi, si affermò nei principali teatri europei, conquistando la fama mondiale nel 1965 quando sostituì Marilyn Horne a New York nella versione concertistica di ''Lucrezia Borgia'' alla Carnegie Hall&lt;ref name=&quot;elpais&quot;/&gt;.

Specializzata nel bel canto romantico, divenne celebre per la riscoperta del repertorio di Donizetti e Bellini, esibendosi nei ruoli più importanti della storia lirica: da Norma alla Scala (1972) a Violetta a Londra&lt;ref name=&quot;historia&quot;/&gt;. La sua voce si caratterizzava per purezza di timbro, controllo tecnico impeccabile e un virtuosismo particolare nei ''pianissimi''. Oltre alle opere liriche, interpretò con successo compositori come Puccini, Verdi, Strauss, Wagner e Rossini&lt;ref&gt;{{en}} [https://www.discogs.com/es/release/6467855-Montserrat-Caball%C3%A9-Mozart-Verdi-Puccini-Donizetti-Rossini-Montserrat-Caball%C3%A9-Sings-Singt-Chante Montserrat Caballé Sings = Singt = Chante], Discogs&lt;/ref&gt;.

Rimase attiva fino a 82 anni, registrando una delle discografie più vaste della storia lirica, comprendente oltre 150 tra opere, recital e concerti. Ricevette il Premio Principe delle Asturie per le Arti, fu nominata Ambasciatrice di Buona Volontà dell'UNESCO, le fu conferita la Medaglia d'Oro della Generalitat de Catalunya&lt;ref&gt;{{es}} [https://www.aldia.cat/gent/noticia-comunitat-madrid-lliura-medalla-arts-montserrat-caballe-20131118092310.html La Comunitat de Madrid lliura la Medalla de las Arts a Montserrat Caballé], Aldia, 18 novembre 2013&lt;/ref&gt; e fu insignita del titolo di ''dottore honoris causa'' dell'Università di Barcellona&lt;ref&gt;{{es}} [https://web.archive.org/web/20180424071541/https://www.ub.edu/web/ub/galeries/documents/universitat/honoris/caballe.pdf Solemne investidura com a Doctora Honoris Causa de la senyora Montserrat Caballé]&lt;/ref&gt;, Universitat de Barcelona. La sua partecipazione alla cerimonia olimpica di Barcellona 1992 con Freddie Mercury la consacrò come icona mondiale della cultura catalana&lt;ref name=&quot;historia&quot;/&gt;.

==Ruoli (selezione)==
{{div col | 3}}
* Serpina, ''La serva padrona'' di Pergolesi (Reus, 1950)
* Martha, ''Tiefland'' di D'Albert (anni 1950-59)
* Mimì, ''La Bohème'' di Giacomo Puccini (Basilea, 1956)
* Salome, ''Salome'' di Richard Strauss (Staatsoper di Vienna, 1958)
* Jaroslavna, ''Il Principe Igor'' di Borodin (anni 1958-59)
* Ginevra, ''Ariodante'' di Georg Friedrich Händel (Brema, 1959–1960)
* Antonia, ''I racconti di Hoffmann'' di Offenbach (anni 1950-60)
* Donna Elvira, ''Don Giovanni'' di Wolfgang Amadeus Mozart (1960)
* Armida, ''Armida'' di Antonín Dvořák (Brema, 1961)
* Tatiana, ''Eugenio Onegin'' di Petr Ilic Čajkovskij (1961)
* Arabella di Richard Strauss (Gran Teatre del Liceu, 1962)
* Cio-Cio-San, ''Madama Butterfly'' di Giacomo Puccini (La Coruña, 1963)
* ''Lucrezia Borgia'' di Gaetano Donizetti (Carnegie Hall, New York, aprile 1965)
* Marschallin, ''Der Rosenkavalier'' di Richard Strauss (Glyndebourne Festival, 1965)
* Liù, ''Turandot'' di Giacomo Puccini (Teatro Colón di Buenos Aires, 1965)
* Isolda, ''Tristano e Isotta'' di Richard Wagner (1965)
* Elisabetta, ''Don Carlo'' di Giuseppe Verdi (Arena di Verona, 1969)
* Lucrezia Borgia, ''Lucrezia Borgia'' di Gaetano Donizetti (Scala di Milano, 1970)
* Margherita, ''Faust'' di Charles Gounod (Metropolitan Opera House di New York, 1970)
* Rosalinde, ''Die Fledermaus'' di Richard Strauss (1970)
* Nedda, ''I Pagliacci'' di Leoncavallo (1970)
* Maria Stuarda, ''Maria Stuarda'' di Donizetti (Scala di Milano, 1971)
* Violetta, ''La Traviata'' di Giuseppe Verdi (Royal Opera House di Londra, 1972)
* Norma, ''Norma'' di Vincenzo Bellini (Scala di Milano, 1972)
* Fiordiligi, ''Così fan tutte'' di Mozart (1974)
* Aida, ''Aida'' di Giuseppe Verdi (1974)
* Tosca, ''Tosca'' di Giacomo Puccini (1976)
* Semiramide, ''Semiramide'' di Gioachino Rossini (Festival di Aix-en-Provence, 1980)
* Rosalinda, ''La Fiamma'' di Ottorino Respighi (Gran Teatre del Liceu, 1989)
{{div col end}}

== Riconoscimenti ==
* [[:w:it:Medalla d'Or de la Generalitat de Catalunya|Medalla d'Or de la Generalitat de Catalunya]]
** 1982
* Premi Nacional de Música
** 2003


==Onorificenze (selezione)==
===Onorificenze spagnole===
* [[File:ESP Isabella Catholic Order CROSS.svg|100px|Croce dell'Ordine di Isabella la Cattolica]] (13 gennaio 1966&lt;ref&gt;{{Cita web|url=http://www.fpa.es/es/1991-generacion-lirica-espanola.html?texto=trayectoria|titolo=Fondazione Principe delle Asturie}}&lt;/ref&gt;)
* [[File:Medalla al Mérito de las Bellas Artes.jpg|100px|Medaglia d'oro al merito nei Belle arti]] (17 luglio 1973&lt;ref&gt;{{Cita web|url=https://www.boe.es/boe/dias/1973/07/18/index.php?d=171&amp;s=3|titolo=Bollettino Ufficiale di Stato}}&lt;/ref&gt;)
* [[File:ESP Alfonso X Order GC.svg|100px|Dama di Gran Croce dell'Ordine civile di Alfonso X il Saggio]] (17 luglio 1975&lt;ref&gt;{{Cita web|https://www.boe.es/boe/dias/1975/07/18/pdfs/A15514-15514.pdf|Bollettino Ufficiale di Stato}}&lt;/ref&gt;)
* [[File:Princess of Asturias Foundation Emblem.svg|100px|Premio Principe delle Asturie per l'arte]] (18 ottobre 1991&lt;ref&gt;{{Cita web|lingua=es|url=http://www.fpa.es/es/premios-princesa-de-asturias/premiados/1991-victoria-de-los-angeles-teresa-berganza-montserrat-caballe-jose-carreras-pilar-lorengar-alfredo-kraus-y-placido-domingo.html?texto=acta&amp;especifica=0|titolo=Acta del Jurado}}&lt;/ref&gt;)

===Onorificenze straniere===
* [[File:Legion Honneur Chevalier ribbon.svg|100px|Dama della Legion d'Onore (Francia)]] (26 gennaio 2005)
* [[File:Ordre des Arts et des Lettres Commandeur ribbon.svg|100px|Commendatore dell'Ordre des Arts et des Lettres (Francia, 26 gennaio 2005)]] (&lt;ref&gt;{{Cita web|url=https://www.elmundo.es/elmundo/2005/01/26/cultura/1106763288.html|titolo=Caballé recibe la insignia de Caballero de la Legión francesa|sito=El Mundo|data=26 gennaio 2005}}&lt;/ref&gt;
* [[File:ITA OMRI 2001 GC BAR.svg|100px|Cavaliere di gran croce dell'Ordine al merito della Repubblica italiana]] (26 novembre 2009&lt;ref&gt;{{Cita web|url=http://www.quirinale.it/elementi/DettaglioOnorificenze.aspx?decorato=306431|titolo=Sito web del Quirinale: dettaglio decorato.}}&lt;/ref&gt;)
* [[File:GER Bundesverdienstkreuz 4 GrVK.svg|100px|Dama di Gran Croce al merito dell'Ordine al merito della Repubblica federale di Germania]] (2003)
* [[File:Order of Princess Olha 1st Class of Ukraine.png|100px|Ordine della Principessa Olga di I classe (Ucraina)]] (20 aprile 2006)

==Note==
&lt;references/&gt;

==Altri progetti==
{{Interprogetto}}

==Collegamenti esterni==
* {{Cita web|lingua=ca|titolo=Sito ufficiale|url=https://www.fundaciomontserratcaballe.org|sito=fundaciomontserratcaballe.org}}

[[Categoria:Il canto delle sirene]]
[[Categoria:Moduli 100%]]</text>
      <sha1>bwlatkfliczjrbopksomp4ui3rcmwfp</sha1>
    </revision>
    <revision>
      <id>500779</id>
      <parentid>500778</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T18:21:30Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Camelia.boban</username>
        <id>25520</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500779</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="9223" sha1="m4w6xmmt17yvhiqrtflo6so8ft1c6cn" xml:space="preserve">{{Il canto delle sirene}}

[[File:Montserrat Caballé 1971.jpg|250px|destra|Montserrat Caballé nel 1971]]
='''[[w:en:Montserrat Caballé|Montserrat Caballé i Folch]]''' (1933 - 2018)=
Soprano spagnola rinomata per la sua tecnica e le interpretazioni dei ruoli del bel canto di Rossini, Bellini e Donizetti. Viene denominata ''La Superba''&lt;ref name=&quot;elpais&quot;&gt;{{es}} Javier Pérez Senz, [https://elpais.com/cultura/2018/10/06/actualidad/1538818098_527924.html Caballé, la ‘Superba’], El Pais, 6 ottobre 2018&lt;/ref&gt;.

==Biografia==
María de Montserrat Viviana Concepción Caballé y Folch nacque nel quartiere Gràcia di Barcellona il 12 aprile del 1933, figlia di Carlos Caballé Borrás, originario di Tarragona e della valenciana Ana Folch&lt;ref name=&quot;espanaenlahistoria&quot;&gt;{{es}} Jaime Mascaró Munar, [https://espanaenlahistoria.org/personajes/montserrat-caballe-folch-diva-lirica-espanola/ Montserrat Caballé Folch, diva lírica española], España en la historia, 4 maggio 2026&lt;/ref&gt;. 

Cresciuta in condizioni economiche difficili, grazie alla madre, che le insegnò i principi base del solfeggio e a una ricca famiglia barcellonese (i Bertrand i Mata), entrò al Conservatorio Superior de Música del Liceu di Barcellona all'età di undici anni, iniziando gli studi di pianoforte prima e di canto poi&lt;ref name=&quot;espanaenlahistoria&quot;/&gt;. Sostenuta da borse di studio e mecenatismo privato, completò la formazione sotto la guida di maestri come Pedro Vallribera, Napoleone Annovazzi, Eugenia Kemmeny e Conchita Badía, che forgiarono la sua tecnica, introducendola al repertorio sia operistico che cameristico. Si diplomò con il massimo dei voti nel 1955&lt;ref name=&quot;historia&quot;&gt;{{es}} [https://historia-hispanica.rah.es/biografias/50426-montserrat-caballe-i-folch Montserrat Caballé i Folch], Historia Hispanica&lt;/ref&gt;.

È morta il 6 ottobre 2018 all'Hospital de Sant Pau di Barcellona all'età di 85 anni&lt;ref&gt;{{es}} Maricel Chavarría, [https://web.archive.org/web/20181006070042/https://www.lavanguardia.com/cultura/20181006/452026373981/montserrat-caballe.html Muere Montserrat Caballé, la última prima donna de la ópera], La Vanguardia, 6 ottobre 2018&lt;/ref&gt;.

==Carriera==
Debuttò operisticamente nel 1950 a Reus (Tarragona) - con la compagnia di opera da camera di Annovazzi - nel ruolo di Serpina ne ''La serva padrona'' di Pergolesi, opera con la quale fece anche una tournée in Catalogna&lt;ref name=&quot;historia&quot;/&gt;.

Ma il vero inizio della sua carriera internazionale avvenne nel 1956 al Teatro Municipale di Basilea con ''La Bohème'' di Puccini. Negli anni successivi, si affermò nei principali teatri europei, conquistando la fama mondiale nel 1965 quando sostituì Marilyn Horne a New York nella versione concertistica di ''Lucrezia Borgia'' alla Carnegie Hall&lt;ref name=&quot;elpais&quot;/&gt;.

Specializzata nel bel canto romantico, divenne celebre per la riscoperta del repertorio di Donizetti e Bellini, esibendosi nei ruoli più importanti della storia lirica: da Norma alla Scala (1972) a Violetta a Londra&lt;ref name=&quot;historia&quot;/&gt;. La sua voce si caratterizzava per purezza di timbro, controllo tecnico impeccabile e un virtuosismo particolare nei ''pianissimi''. Oltre alle opere liriche, interpretò con successo compositori come Puccini, Verdi, Strauss, Wagner e Rossini&lt;ref&gt;{{en}} [https://www.discogs.com/es/release/6467855-Montserrat-Caball%C3%A9-Mozart-Verdi-Puccini-Donizetti-Rossini-Montserrat-Caball%C3%A9-Sings-Singt-Chante Montserrat Caballé Sings = Singt = Chante], Discogs&lt;/ref&gt;.

Rimase attiva fino a 82 anni, registrando una delle discografie più vaste della storia lirica, comprendente oltre 150 tra opere, recital e concerti. Ricevette il Premio Principe delle Asturie per le Arti, fu nominata Ambasciatrice di Buona Volontà dell'UNESCO, le fu conferita la Medaglia d'Oro della Generalitat de Catalunya&lt;ref&gt;{{es}} [https://www.aldia.cat/gent/noticia-comunitat-madrid-lliura-medalla-arts-montserrat-caballe-20131118092310.html La Comunitat de Madrid lliura la Medalla de las Arts a Montserrat Caballé], Aldia, 18 novembre 2013&lt;/ref&gt; e fu insignita del titolo di ''dottore honoris causa'' dell'Università di Barcellona&lt;ref&gt;{{es}} [https://web.archive.org/web/20180424071541/https://www.ub.edu/web/ub/galeries/documents/universitat/honoris/caballe.pdf Solemne investidura com a Doctora Honoris Causa de la senyora Montserrat Caballé]&lt;/ref&gt;, Universitat de Barcelona. La sua partecipazione alla cerimonia olimpica di Barcellona 1992 con Freddie Mercury la consacrò come icona mondiale della cultura catalana&lt;ref name=&quot;historia&quot;/&gt;.

==Ruoli (selezione)==
{{div col | 3}}
* Serpina, ''La serva padrona'' di Pergolesi (Reus, 1950)
* Martha, ''Tiefland'' di D'Albert (anni 1950-59)
* Mimì, ''La Bohème'' di Giacomo Puccini (Basilea, 1956)
* Salome, ''Salome'' di Richard Strauss (Staatsoper di Vienna, 1958)
* Jaroslavna, ''Il Principe Igor'' di Borodin (anni 1958-59)
* Ginevra, ''Ariodante'' di Georg Friedrich Händel (Brema, 1959–1960)
* Antonia, ''I racconti di Hoffmann'' di Offenbach (anni 1950-60)
* Donna Elvira, ''Don Giovanni'' di Wolfgang Amadeus Mozart (1960)
* Armida, ''Armida'' di Antonín Dvořák (Brema, 1961)
* Tatiana, ''Eugenio Onegin'' di Petr Ilic Čajkovskij (1961)
* Arabella di Richard Strauss (Gran Teatre del Liceu, 1962)
* Cio-Cio-San, ''Madama Butterfly'' di Giacomo Puccini (La Coruña, 1963)
* ''Lucrezia Borgia'' di Gaetano Donizetti (Carnegie Hall, New York, aprile 1965)
* Marschallin, ''Der Rosenkavalier'' di Richard Strauss (Glyndebourne Festival, 1965)
* Liù, ''Turandot'' di Giacomo Puccini (Teatro Colón di Buenos Aires, 1965)
* Isolda, ''Tristano e Isotta'' di Richard Wagner (1965)
* Elisabetta, ''Don Carlo'' di Giuseppe Verdi (Arena di Verona, 1969)
* Lucrezia Borgia, ''Lucrezia Borgia'' di Gaetano Donizetti (Scala di Milano, 1970)
* Margherita, ''Faust'' di Charles Gounod (Metropolitan Opera House di New York, 1970)
* Rosalinde, ''Die Fledermaus'' di Richard Strauss (1970)
* Nedda, ''I Pagliacci'' di Leoncavallo (1970)
* Maria Stuarda, ''Maria Stuarda'' di Donizetti (Scala di Milano, 1971)
* Violetta, ''La Traviata'' di Giuseppe Verdi (Royal Opera House di Londra, 1972)
* Norma, ''Norma'' di Vincenzo Bellini (Scala di Milano, 1972)
* Fiordiligi, ''Così fan tutte'' di Mozart (1974)
* Aida, ''Aida'' di Giuseppe Verdi (1974)
* Tosca, ''Tosca'' di Giacomo Puccini (1976)
* Semiramide, ''Semiramide'' di Gioachino Rossini (Festival di Aix-en-Provence, 1980)
* Rosalinda, ''La Fiamma'' di Ottorino Respighi (Gran Teatre del Liceu, 1989)
{{div col end}}

== Riconoscimenti ==
* [[:w:it:Medalla d'Or de la Generalitat de Catalunya|Medalla d'Or de la Generalitat de Catalunya]]
** 1982
* Premi Nacional de Música
** 2003


==Onorificenze (selezione)==
===Onorificenze spagnole===
* [[File:ESP Isabella Catholic Order CROSS.svg|100px|Croce dell'Ordine di Isabella la Cattolica]] (13 gennaio 1966&lt;ref&gt;{{Cita web|url=http://www.fpa.es/es/1991-generacion-lirica-espanola.html?texto=trayectoria|titolo=Fondazione Principe delle Asturie}}&lt;/ref&gt;)
* [[File:Medalla al Mérito de las Bellas Artes.jpg|100px|Medaglia d'oro al merito nei Belle arti]] (17 luglio 1973&lt;ref&gt;{{Cita web|url=https://www.boe.es/boe/dias/1973/07/18/index.php?d=171&amp;s=3|titolo=Bollettino Ufficiale di Stato}}&lt;/ref&gt;)
* [[File:ESP Alfonso X Order GC.svg|100px|Dama di Gran Croce dell'Ordine civile di Alfonso X il Saggio]] (17 luglio 1975&lt;ref&gt;{{Cita web|https://www.boe.es/boe/dias/1975/07/18/pdfs/A15514-15514.pdf|Bollettino Ufficiale di Stato}}&lt;/ref&gt;)
* [[File:Princess of Asturias Foundation Emblem.svg|100px|Premio Principe delle Asturie per l'arte]] (18 ottobre 1991&lt;ref&gt;{{Cita web|lingua=es|url=http://www.fpa.es/es/premios-princesa-de-asturias/premiados/1991-victoria-de-los-angeles-teresa-berganza-montserrat-caballe-jose-carreras-pilar-lorengar-alfredo-kraus-y-placido-domingo.html?texto=acta&amp;especifica=0|titolo=Acta del Jurado}}&lt;/ref&gt;)

===Onorificenze straniere===
* [[File:Legion Honneur Chevalier ribbon.svg|100px|Dama della Legion d'Onore (Francia)]] (26 gennaio 2005)
* [[File:Ordre des Arts et des Lettres Commandeur ribbon.svg|100px|Commendatore dell'Ordre des Arts et des Lettres]] ( (Francia, 26 gennaio 2005&lt;ref&gt;{{Cita web|url=https://www.elmundo.es/elmundo/2005/01/26/cultura/1106763288.html|titolo=Caballé recibe la insignia de Caballero de la Legión francesa|sito=El Mundo|data=26 gennaio 2005}}&lt;/ref&gt;
* [[File:ITA OMRI 2001 GC BAR.svg|100px|Cavaliere di gran croce dell'Ordine al merito della Repubblica italiana]] (26 novembre 2009&lt;ref&gt;{{Cita web|url=http://www.quirinale.it/elementi/DettaglioOnorificenze.aspx?decorato=306431|titolo=Sito web del Quirinale: dettaglio decorato.}}&lt;/ref&gt;)
* [[File:GER Bundesverdienstkreuz 4 GrVK.svg|100px|Dama di Gran Croce al merito dell'Ordine al merito della Repubblica federale di Germania]] (2003)
* [[File:Order of Princess Olha 1st Class of Ukraine.png|100px|Ordine della Principessa Olga di I classe (Ucraina)]] (20 aprile 2006)

==Note==
&lt;references/&gt;

==Altri progetti==
{{Interprogetto}}

==Collegamenti esterni==
* {{Cita web|lingua=ca|titolo=Sito fondazione|url=https://www.fundaciomontserratcaballe.org|sito=fundaciomontserratcaballe.org}}

[[Categoria:Il canto delle sirene]]
[[Categoria:Moduli 100%]]</text>
      <sha1>m4w6xmmt17yvhiqrtflo6so8ft1c6cn</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Il canto delle sirene/Maria del Mar Bonet</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60839</id>
    <revision>
      <id>500783</id>
      <parentid>500590</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T18:32:14Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Camelia.boban</username>
        <id>25520</id>
      </contributor>
      <comment>Interprogetto</comment>
      <origin>500783</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="8023" sha1="s71k86g4zeelv06uw72wz9t5ej949hr" xml:space="preserve">{{Il canto delle sirene}}

[[File:Maria del Mar Bonet (2005).jpg|250px|destra|Maria del Mar Bonet nel 2005]]
='''[[w:it:Maria del Mar Bonet|Maria del Mar Bonet i Verdaguer]]''' (1947-vivente)=
Cantante spagnola di lingua catalana, pittrice e poeta.
{{q|&lt;small&gt;La musica tradizionale delle Baleari è nella mia anima. Non potremmo vivere senza le radici che ci danno identità e forza.&lt;/small&gt;|La música tradicional de les Balears està a la meva ànima. No podríem viure sense les arrels que ens donen identitat i força.|lingua=ca}}

==Biografia==
Maria del Mar Bonet i Verdaguer nacque a Palma di Maiorca il 27 aprile 1947, figlia del giornalista, scrittore, pittore e autore teatrale Joan Bonet Gelabert e sorella del cantautore Joan Ramon Bonet. Specializzata in musica tradizionale delle Baleari e della regione mediterranea, sin da giovane imparò le canzoni tradizionali delle suo origini sotto la guida del maestro Llorenç Galmés i Camps, importante musicologo e ricercatore del folclore musicale minorchino&lt;ref&gt;[https://www.labellesa.cat/maria-del-mar-bonet-la-dansa-de-la-primavera/ Maria del Mar Bonet. La dansa de la primavera]&lt;/ref&gt;, La Bellesa. Tra gli undici e i tredici anni fece parte della coral Stella Maris, formazione fondata e diretta dal maestro Galmés, esperienza che plasmò la sua formazione musicale sia nel repertorio operistico che cameristico. Anche se inizialmente voleva fare la ceramista, iniziò a studiare chitarra, fino a quando una serie di eventi la portò al canto a livello professionale.

==Carriera musicale==
Bonet iniziò la sua carriera musicale nel 1965 con un concerto in solitaria a Palma, dopo aver partecipato al I Festival della Nova Cançó. Successivamente si trasferì a Barcellona per studiare ceramica e si unì al gruppo Els Setze Jutges, debuttando nel bar l'Ovella Negra, luogo simbolico della scena musicale catalana dell'epoca. Nel 1966 registrò il suo primo singolo, ''Cançons de Menorca''&lt;ref&gt;[https://fernandolucini.blogspot.com/2012/11/maria-del-mar-bonet-ii-primeras.html Maria del Mar Bonet - II. Primeras Grabaciones. «Dóna'm sa mà amor»], Fernando Lucini&lt;/ref&gt;, alternando il lavoro in una fabbrica di ceramica con recital e concerti.

Durante il regime franchista, subì la censura: nel 1968 le fu proibito di cantare il brano ''Què volen aquesta gent?'', sintomatico della repressione culturale verso la musica in lingua catalana.&lt;ref&gt;[https://web.archive.org/web/20170101003937/http://mariadelmarbonet.com/album/menorca/ Cançons de Menorca
Concèntric 1967], Album Menorca&lt;/ref&gt;&lt;ref&gt;[https://web.archive.org/web/20170101003934/http://mariadelmarbonet.com/50-2/ Maria del Mar Bonet 50 anys de música]&lt;/ref&gt; Nonostante questo ostacolo, negli anni '70 iniziò ad esibirsi a livello internazionale, consolidando una carriera di ricerca e valorizzazione della tradizione musicale mediterranea.

===Stile musicale e movimenti===
Bonet è una figura centrale del movimento della Nova Cançó, il movimento di rinascita della musica popolare catalana sorto negli anni '60 come reazione alla repressione culturale franchista&lt;ref&gt;[https://web.archive.org/web/20220104210042/https://www.enciclopedia.cat/ec-gec-0046470.xml Nova Cançó], Gran enciclopèdia catalana&lt;/ref&gt;. La specializzazione nella musica tradizionale baleare - mediterranea e folk-country - e la dedizione alla riscoperta e all'interpretazione di canzoni tradizionali, fanno di Bonet una delle voci più autentiche nella salvaguardia del patrimonio regionale e nella custodia della memoria musicale delle isole.

==Discografia (selezione)==
{{div col | 3}}
* ''Cançons de Menorca'' (EP, 1967)
* ''Dorm Jesús'' (EP, 1967)
* ''Què volen aquesta gent?'' (EP, 1968)
* ''Primeres cançons'' (riedizione dei 3 primi EP e il primo singolo) (1997)
* ''Maria del Mar Bonet'' (1969)
* ''Maria del Mar Bonet'' (1971)
* ''Maria del Mar Bonet'' (riedizione, 1977)
* ''L'àguila negra'' (riedizione, 1981)
* ''Maria del Mar Bonet'' (1974)
* ''A l'Olympia'' (1975)
* ''Cançons de festa'' (1976)
* ''Canció catalana'' (condiviso con Lluís Llach, 1977)
* ''Alenar'' (1977)
* ''Saba de terrer'' (1979)
* ''Quico – Maria del Mar'' (con Francesc Pi de la Serra, 1979)
* ''Jardí tancat'' (1981)
* ''Cançons de la nostra Mediterrània'' (con Al Tall, 1982)
* ''Breviari d'amor'' (1982)
* ''Anells d'aigua'' (1985)
* ''Gavines i dragons'' (1987)
* ''Ben a prop'' (con Manel Camp) (1989)
* ''Bon viatge faci la cadernera'' (1990)
* ''El·las'' (1993)
* ''Salmaia'' (1995)
* ''El cor del temps'' (1997)
* ''Cavall de foc'' (1999)
* ''Cants d'Abelone'' (con Rafael Subirachs, 2001)
* ''Raixa'' (2001)
* ''Amic, amat'' (2004)
* ''Terra secreta'' (2007)
* ''Bellver'' (con l'Orchestra Sinfonica delle Baleari &quot;Città di Palma&quot;, 2010)
* ''Blaus de l'ànima, més de 20 anys ben a prop'' (con Manel Camp, 2011)
* ''Fira encesa'' (raccolta di poemi musicati di Bartomeu Rosselló-Pòrcel, 2013)
* ''Ultramar'' (2017)
* ''Maria del Mar Bonet amb Borja Penalba'' (con Borja Penalba, 2020)
* ''A l'Olympia'' (2025)
* ''L'aigua no cansa'' (2026)
{{div col end}}

==Premi e riconoscimenti (selezione)==
Nel corso della sua lunga carriera, Maria del Mar Bonet ha ricevuto numerosi riconoscimenti per il suo contributo alla musica tradizionale e alla preservazione della cultura catalana (tra le altre, Medaglia d'Oro al Merito nelle Belle Arti dal Ministero della Cultura spagnolo nel 2011 e la nomina da parte dell' Università delle Isole Baleari come ''Dottore honoris causa'' nel 2012)&lt;ref&gt;Maite Vallejo, [https://www.ibizaeditions.com/maria-del-mar-bonet-joan-manuel-serrat-doctores-honoris-causa-la-ub/ Maria del Mar Bonet y Joan Manuel Serrat, Doctores Honoris Causa por la UB], Ibiza Editions, 9 marzo 2023&lt;/ref&gt;. È stata fondatrice di importanti gruppi musicali e ha partecipato attivamente alla difesa della lingua catalana in ambito culturale.
{{div col | 3}}
* 1972 : Primo Premio Gavina della Costa Daurada
* 1974 : Premio Siurell d'Argento, &quot;Ultima Hora&quot; di Maiorca.
* 1974 : Premio Oro per il Miglior Album 1974
* 1984 : Croce di San Giorgio conferita dalla Generalitat della Catalogna.
* 1984 : Premio dell'Académie Charles-Cros per il miglior album straniero pubblicato in Francia.
* 1992 : Premio Nazionale di Musica del Governo della Catalogna.
* 1997 : Medaglia della città conferita dal Comune di Palma.
* 1999 : Premio Ramon Llull dal Governo delle Isole Baleari.
* 1999 : Premio Alzina del GOB.
* 2002 : Premio per il miglior album di musica tradizionale-folk per ''Raixa'' alla VI edizione dei Premi Musicali.
* 2002 : Miglior album in catalano per ''Raixa'' alla VI edizione dei Premi Musicali.
* 2002 : Premio della critica Enderrock per il miglior album folk-new music.
* 2003 : Premio Luigi Tenco (Premio Tenco per l'operatore culturale) 2003, dall'Italia.
* 2003 : Premio ARC per la carriera artistica.
* 2004 : Medaglia d'oro della città di Maiorca.
* 2005 : Il 5 agosto viene proclamato il giorno di Maria del Mar Bonet a Providence (Rhode Island), USA.
* 2006 : Premio Bartomeu Ensenyat.
* 2006 : Medaglia d'oro della città di Barcellona.
* 2007 : Medaglia d'oro del Governo della Catalogna (Generalitat de Catalunya).
* 2008 : Premio Maria Carta dalla Sardegna.
* 2009 : Dottorato onorario conferito dall'Università di Lleida.
* 2011 : Premio Internazionale Cubadisco de Cuba
* 2011 : Medaglia d'oro al merito nelle belle arti 2010
* 2011 : Miquelet d'Onore dalla Società Corale Miquelet di Valencia.
* 2015 : Dottorato onorario conferito dall'Università delle Isole Baleari.
* 2017 : Medaglia d'oro della Comunità Autonoma delle Isole Baleari.
* 2020 : Premio Comte Jaume d'Urgell, assegnato dal Consiglio comunale di Balaguer.
* 2021 : Premio alla carriera Alicia, conferito dall'Accademia Catalana di Musica.
* 2022 : Medaglia d'onore dalla rete universitaria Vives.
* 2023 : Medaglia d'oro della Governo della Catalogna.
{{div col end}}

==Note==
&lt;references/&gt;

==Altri progetti==
{{Interprogetto}}

[[Categoria:Il canto delle sirene]]
[[Categoria:Moduli 100%]]</text>
      <sha1>s71k86g4zeelv06uw72wz9t5ej949hr</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Il canto delle sirene/Rosalía</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60840</id>
    <revision>
      <id>500784</id>
      <parentid>500478</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T18:34:45Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Camelia.boban</username>
        <id>25520</id>
      </contributor>
      <comment>Interprogetto</comment>
      <origin>500784</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="12071" sha1="47zgylbbd1fassbla9f3znol0jc641x" xml:space="preserve">{{Il canto delle sirene}}

[[File:2023-11-16 Gala de los Latin Grammy, 27 (cropped)02.jpg|250px|destra|Rosalía nel 2023]]
='''[[w:en:Rosalía (singer)|Rosalía]]''' (1992 - vivente)=
È una cantautrice, produttrice discografica e attrice spagnola.

{{q|&lt;small&gt;Quando avevo 15 anni e sono entrata per la prima volta in uno studio di registrazione, le mie più grandi fonti di ispirazione erano sempre state le donne. Da Lola Flores a Janis Joplin, a Patti Smith. Ma ricordo di essere rimasta sorpresa quando sono arrivata lì e ho visto che c'erano solo uomini, dal tecnico del suono al produttore, ai musicisti. (Rosalía al Billboard Women In Music)|Cuando tenía 15 años y entré por primera vez en un estudio de grabación mis grandes inspiraciones siempre fueron mujeres. Desde Lola Flores a Janis Joplin, pasando por Patti Smith. Pero recuerdo que cuando llegué allí me sorprendió ver que todo eran hombres, desde el ingeniero de sonido al productor, pasando por los músicos.&lt;/small&gt;|lingua=es}}

==Biografia==
Rosalía Vila Tobella nasce a Sant Cugat del Vallès - un piccolo villaggio vicino Barcellona - il 25 settembre 1992 e cresce a Sant Esteve Sesrovires&lt;ref&gt;{{es}} Alexei Barrionuevo, [https://web.archive.org/web/20220519171913/https://www.billboard.com/music/music-news/la-rosalia-el-sonido-de-la-energia-la-libertad-y-el-amor-8551726/ La Rosalía: El Sonido de la Energía, la Libertad y el Amor], Billboard, 24 febbraio 2020&lt;/ref&gt;. È la figlia minore dell'asturiano José Manuel Vila e Pilar Tobella, un'imprenditrice catalana che gestisce l'azienda di famiglia. I suoi nonni paterni erano di origine galiziana e andalusa&lt;ref&gt;{{es}} [https://web.archive.org/web/20210524170205/https://www.cope.es/actualidad/sociedad/noticias/cantante-rosalia-revoluciona-cudillero-20181230_316574 ¿Por qué la cantante Rosalía ha revolucionado Cudillero?], Cope, 30 dicembre 2018&lt;/ref&gt; e il suo bisnonno era cubano. La sorella maggiore, Pilar &quot;Pili&quot; Vila, lavora con lei come stilista personale e direttrice creativa.&lt;ref&gt;{{en}} [https://web.archive.org/web/20220420084459/https://www.billboard.com/music/latin/rosalia-billboard-cover-story-interview-2019-8532527/ Why Everybody’s Betting Big on Rosalía, the Flamenco Star No One Saw Coming], Billboard, 10 ottobre 2019&lt;/ref&gt;

Si è formata musicalmente a partire da gennaio 2010 al Taller de Músics, nel quartiere El Raval di Barcellona, studiando pianoforte, chitarra, linguaggio musicale, canto flamenco, jazz e tecnica vocale con Jaume Gispert, Diana Palau, Chiqui de la Línea, Errol Woiski, Xevi García e Cristina Canet durante i sei anni&lt;ref name=&quot;tallerdemusics&quot;&gt;Lluís Cabrera, [https://tallerdemusics.com/rosalia-y-el-taller-de-musics/ Rosalía y el Taller de Músics], Taller de Musics&lt;/ref&gt;. I buoni risultati e diverse raccomandazioni le hanno poi permesso di proseguire alla Escola Superior de Música de Catalunya (ESMUC), dove ha concluso il percorso di studi.  

==Carriera==
Si è formata musicalmente a Barcellona nel 2017, esordendo con l'album in studio ''Los ángeles'' sotto la direzione del produttore Raül Refree. Con il singolo ''Malamente'' (2018), ha ottenuto il riconoscimento della critica e del pubblico spagnolo e si è imposa all'attenzione internazionale. La consacrazione commerciale è avvenuta con l'album ''El mal querer'' (2018), un ''concept album'' liberamente ispirato al romanzo medievale ''Roman de Flamenca''. Specializzata in un pop latino innovativo e sofisticato influenzato dalle sonorità tipiche del flamenco, Rosalía ha contribuito a espandere il successo della musica spagnola al di fuori dei confini del mercato ispanico, arrivando a ''rivoluzionare il suono mainstream odierno''. Per questo le viene conferito il Rising Star Award nel 2019 dai Billboard Women in Music&lt;ref name=&quot;billboard2&quot;&gt;{{en}} Rania Aniftos, [https://www.billboard.com/articles/events/bbwim/8547191/alicia-keys-megan-thee-stallion-rosalia-billboard-2019-women Alicia Keys, Megan Thee Stallion &amp; Rosalía to Be Honored at Billboard's 2019 Women in Music], Billboard, 3 dicembre 2019&lt;/ref&gt;.

Nel 2012 è stata scelta come interprete vocale dei Kejaleo, gruppo di [[w:it:flamenco|flamenco]] formato con Jordi Franco, Roger Blavia, Cristo Fontecilla, Diego Cortés e Xavi Turull&lt;ref&gt;{{es}}Carmen Rigalt, [https://www.elmundo.es/cronica/2019/02/10/5c5dc184fc6c83475b8b461e.html Rosalía, flamenca, que no charnega], El Mundo, 10 febbraio 2019&lt;/ref&gt;, con il quale, nel 2013, ha pubblicato l'album ''Alaire''. Nello stesso anno Rosalía ha collaborato con Juan &quot;Chicuelo&quot; Gómez per la promozione della colonna sonora di [[w:it:Blancanieves|Blancanieves]] al Panama International Film Festival 2013, in sostituzione di [[w:it:Sílvia Pérez Cruz|Sílvia Pérez Cruz]], e al [[w:it:Festival Grec|Festival Grec]] di Barcellona per l'opera di danza contemporanea ''De Carmen''&lt;ref name=&quot;ondarock&quot;&gt;Claudio Lancia, [https://www.ondarock.it/artista/rosalia/ Rosalía], OndaRock&lt;/ref&gt;.

Negli anni 2018–2020, con i singoli ''Pienso en tu mirá'', ''Di mi nombre'', ''[[w:it:Con altura|Con altura]]'' e ''[[w:it:Yo x ti, tú x mí|Yo x ti, tú x mí]]'', ha consolidato la sua posizione di artista emergente a livello internazionale, ottenendo due Latin Grammy Awards e un Grammy Award per il miglior album rock latino/urbano/alternativo.

Già notata dalla critica, conquista un grande consenso con ''El mal querer'' (2018), fondendo l'essenza più passionale e ritmica del flamenco - le ''palmas'' (i battiti ritmati delle mani), i [[:w:it:Melismo|melismi]], le chitarre, le influenze arabo-andaluse - con sonorità contemporanee come il [[:w:it:Reggaeton|reggaeton]] e l'[[:w:it:R&amp;B|R&amp;B]].

Scritto, prodotto e registrato tra Spagna, Stati Uniti e Repubblica Dominicana, il terzo album ''Motomami'' è un [[w:it:concept album|concept album]] frutto di tre anni di lavoro, dal 2019 al 2021, gli anni in cui Rosalía si è imposta a livello internazionale. Il filo conduttore dei sedici brani è la riscoperta della tradizione musicale in cui Rosalía è cresciuta: non a caso ha definito ''Motomami'' una &quot;lettera d'amore&quot; alla musica che ama, ricca di citazioni di grandi classici della cultura musicale latina come Manolo Caracol e Eddie Palmieri&lt;ref&gt;Mattia Marzi, [https://www.rockol.it/recensioni-musicali/album/10063/rosalia-motomami &quot;Motomami&quot; di Rosalía è un'enciclopedia della musica latina, alta e bassa], Rockol, 18 marzo 2022&lt;/ref&gt;. Accanto a [[w:it:El Guincho|El Guincho]], coinvolto anche nella produzione di ''[[w:it:El mal querer|El mal querer]]'' (2018), ''Motomami'' ha visto come produttori [[w:it:Pharrell Williams|Pharrell Williams]], [[w:it:James Blake (musicista)|James Blake]], [[w:it:Frank Dukes|Frank Dukes]] e [[w:it:Tainy|Tainy]], oltre alle collaborazioni vocali con [[w:it:The Weeknd|The Weeknd]] e [[w:it:Tokischa|Tokischa]]. L'album è stato anticipato da tre singoli ufficiali (''[[w:it:La fama|La fama]]'' con The Weeknd uscito l'11 novembre 2021 con buon successo di pubblico e di critica e poi ''Saoko'' e ''Chicken Teriyaki'') e dal singolo promozionale ''[[w:it:Hentai (singolo)|Hentai]]''. ''Motomami'' ha riscosso ampi riconoscimenti, incluso un Billboard Latin Music Awards 2022 come album pop latino dell'anno, quattro Latin Grammy Awards 2022, miglior album spagnolo ai LOS40 Music Awards 2022 e un Grammy Award 2023 come miglior album rock latino o alternativo. 

Dal 2024, con il progetto discografico ''Lux'', Rosalia ha continuato a sperimentare, abbandonando il minimalismo di ''Motomami'' a favore di una maestuosità data anche dall'impiego dell'orchestra londinese diretta da Daniel Bjarnason. Il primo singolo ''Berghain'' è stato pubblicato il 27 ottobre 2025, in collaborazione con Björk e Yves Tumor. L'album, eseguito in tredici lingue diverse è stato visto come segno di apertura culturale, soprattutto paragonandolo alla musica di Bad Bunny, considerata identitaria&lt;ref&gt;Tamara Ramírez Villegas, [https://www.cronica.com.mx/tendencias/2025/11/09/rosalia-vs-bad-bunny-la-globalizacion-contra-la-identidad-en-un-mismo-idioma/ Rosalía vs. Bad Bunny: la globalización contra la identidad en un mismo idioma], Cronica, 9 novembre 2025&lt;/ref&gt;

===Stile musicale e influenze===
La musica di Rosalía è stata descritta come &quot;impegnativa&quot; per la sua concezione innovativa e l'inclinazione verso l'esplorazione di generi musicali diversi, evolvendo dalla musica folkloristica agli stili commerciali e al pop d'avanguardia. Ha iniziato la sua carriera come interprete del flamenco, ma il singolo ''Malamente'' ha segnato il momento in cui Rosalía si pone come «''cantaora'' contemporanea che ha meglio compreso i tempi attuali»&lt;ref&gt;{{es}} [https://www.youtube.com/watch?v=FBrWLotTwvo Likes: Rosalía, la cantaora que una nueva generación necesitaba], Qué Ver en Movistar Plus YouTube, 23 novembre 2017&lt;/ref&gt;, venendo descritta come «un'anima antica intrappolata in un corpo giovane», a causa della maturità tipicamente richiesta dal genere&lt;ref&gt;{{es}} Yeray S. Iborra, [https://www.mondosonoro.com/criticas/discos-musica/rosalia-los-angeles/ Rosalía, crítica del disco Los Ángeles (2017)], Mondosonoro, 10 febbraio 2017&lt;/ref&gt;.

Con ''El mal querer'', la critica specializzata ha etichettato il suo stile come una «fusione esaltante di flamenco e arti moderne», dove la voce della cantante suona come «un morbido velluto liquido». A partire dal successo internazionale ottenuto dal singolo ''Con altura'', la musica di Rosalía ha riorientato i suoi generi verso stili urban e reggaeton.

Rosalía si è avvicinata al mondo del flamenco da adolescente grazie ai musicisti Camarón de la Isla e La Niña de los Peines, artisti che assieme a Björk e James Blake, hanno costituito una delle sue più significative influenze musicali. Nel 2025, durante un'intervista per BBC Radio 6 Music, la cantante catalana ha menzionato di trovare un'altra importante fonte di ispirazione in Patti Smith, che ha conosciuto personalmente e ha coinvolto nel suo album ''Lux''&lt;ref&gt;{{en}}[https://www.bbc.co.uk/programmes/m002lf35 Rosalía], BBC Radio 6 Music&lt;/ref&gt;.

==Discografia==
; Album
* 2017 – ''Los ángeles''
* 2018 – ''El mal querer''
* 2022 – ''Motomami''
* 2025 – ''Lux''; 

; Tournée
* 2017/18 – ''Los ángeles'' tour
* 2019 – ''El mal querer'' tour
* 2022 – ''Motomami World'' Tour
* 2026 – ''Lux'' Tour

; Cinema
* ''Dolor y gloria'', regia di Pedro Almodóvar (2019)

; Televisione
* ''Euphoria'' - serie TV, 6 episodi (2026)

===Premi e riconoscimenti (selezione)===
Nel corso della sua carriera, Rosalía ha accumulato complessivamente più di cinquanta riconoscimenti. Tra i premi vinti, spiccano due Grammy Awards, undici Latin Grammy Awards, un BRIT Award, due MTV Europe Music Awards e quattro MTV Video Music Awards.

; Billboard Women In Music
* 2019 - Stella emergente
* 2023 - Produttrice dell'anno

; BRIT Awards
* 2026 - Artista internazionale dell'anno

; Grammy Awards
* 2020 - Miglior album rock latino, urban o alternativo per ''El mal querer''
* 2023 - Miglior album rock latino o alternativo per ''Motomami''

; Ivor Novello Awards
* 2026 - Cantautrice internazionale dell'anno

; Latin Grammy Awards
* 2018 - Miglior canzone alternativa per ''Malamente''
* 2018 - Miglior interpretazione urban fusion per ''Malamente''
* 2019 - Album dell'anno per ''El mal querer''
* 2019 - Miglior album pop contemporaneo per ''El mal querer''
* 2019 - Miglior canzone urban per ''Con altura''
* 2020 - Miglior interpretazione urban fusion per ''Yo x ti, tú x mí''
* 2020 - Miglior canzone urban per ''Yo x ti, tú x mí''
* 2020 - Miglior cortometraggio musicale per ''TKN''
* 2022 - Album dell'anno per ''Motomami''
* 2022 - Miglior album alternativo per ''Motomami''

; Altre onorificenze
* Tra le donne spagnole più influenti (Forbes 2020 e 2022)
* Tra gli artisti musicali più rilevanti (Pitchfork, 2023)
* Tra i cento migliori cantanti della storia (Rolling Stone, 2023)

==Note==
&lt;references/&gt;

==Altri progetti==
{{Interprogetto}}

[[Categoria:Il canto delle sirene]]
[[Categoria:Moduli 100%]]</text>
      <sha1>47zgylbbd1fassbla9f3znol0jc641x</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Il canto delle sirene/Maria Arnal</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60861</id>
    <revision>
      <id>500776</id>
      <parentid>500690</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T17:54:44Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Camelia.boban</username>
        <id>25520</id>
      </contributor>
      <comment>/* Altri progetti */</comment>
      <origin>500776</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="5029" sha1="g234ze2zhud6p3gse70u7qv65o0qbb4" xml:space="preserve">{{Il canto delle sirene}}

[[File:Goyas 2025 - Maria Arnal (cropped).jpg|250px|destra|Maria Arnal nel 2025]]
=='''[[:w:ca:Maria Arnal|Maria Arnal]]''' (1987 - vivente)==
Artista, cantante e compositrice catalana che unisce il pop, l'elettronica e la musica tradizionale polifonica a progetti che sperimentano con il suono, la tecnologia e l'arte.

=== Biografia ===
Cresce a Badalona in una famiglia legata alla musica amatoriale, in parte di origine estremena; fin da bambina canta nel coro della scuola e in adolescenza comincia a suonare il pianoforte, la chitarra e a scrivere le prime canzoni.&lt;ref name=&quot;nuvol&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|autore=|titolo=Maria Arnal, la veu del canvi|url=https://www.nuvol.com/musica/maria-arnal-la-veu-del-canvi-39386|sito=Núvol|data=2016-09-13}}&lt;/ref&gt; Inizia gli studi di letteratura e traduzione all'università, conciliandoli con diversi lavori temporanei, tra cui quello di maschera al [[w:it:Teatre Lliure|Teatre Lliure]].

Nel 2014, in seguito a una frattura del femore, lascia il lavoro e con i risparmi accumulati durante la convalescenza decide di studiare canto alla Escola de Música Moderna di Badalona, iniziando le prime esibizioni.&lt;ref name=&quot;beteve&quot; /&gt; Prosegue la formazione musicale con Marc Sempere, promotore del collettivo Compartir Dona Gustet - che in seguito diventerà anche compagno di lavoro - e con Jasmin Martorell, insegnante di canto lirico, allievo di [[w:it:Montserrat Caballé|Montserrat Caballé]].&lt;ref name=&quot;nuvol&quot; /&gt;

Sul piano musicale si orienta sulla musica di tradizione orale della penisola iberica, «per avvicinare la tradizione alla cultura libera nell'era digitale».

=== Carriera ===
Insieme al chitarrista Marcel Bagés, forma un duo con cui pubblica quattro dischi: ''Remescles, acoples i melismes'' (2015), ''Verbena'' (2016), ''45 cerebros y 1 corazón'' (2017) e ''Clamor'' (2021)&lt;ref name=&quot;ara&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=Les cançons de codi obert de Maria Arnal i Marcel Bagés|url=https://www.ara.cat/cultura/cancons-maria-arnal-marcel-bages_1_1382685.html|sito=Ara|data=2016-03-03}}&lt;/ref&gt;. Con il primo album ricevono diversi riconoscimenti, tra cui quelli per il miglior disco nazionale, il miglior disco pop e la migliore artista rivelazione&lt;ref name=&quot;idees&quot;&gt;{{Cita web|lingua=en|titolo=Maria Arnal|url=https://revistaidees.cat/en/autors/maria-arnal/|sito=Revista IDEES}}&lt;/ref&gt;. ''Clamor'', presentato al Teatre Auditori di Granollers, segna un passaggio verso una sonorità più sperimentale ed elettronica.

Nel 2022 il duo con Bagés si scioglie e i due musicisti intraprendono percorsi separati&lt;ref name=&quot;ebre&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=El grup format per Maria Arnal i el flixanco Marcel Bagés se separa, i inicien &quot;nous camins&quot;|url=https://setmanarilebre.cat/el-grup-format-per-maria-arnal-i-el-flixanco-marcel-bages-se-separa-i-inicien-nous-camins/|sito=Setmanari l'Ebre|data=2022-12-10}}&lt;/ref&gt;. Negli anni successivi Arnal compone musiche per gli spettacoli della compagnia La Veronal di Marcos Morau (''Sonoma'', ''La mort i la primavera'') e per il cinema, collaborando con il regista Carles Marquès-Marcet al film ''Polvo serán''&lt;ref name=&quot;beteve&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|autore=Josep T. París|titolo=Maria Arnal: &quot;Soc 'ama' del meu projecte i la meva veu&quot;|url=https://beteve.cat/cultura/maria-arnal-soc-ama-meu-projecte/|sito=Betevé|data=2026-03-14}}&lt;/ref&gt;.

Il 20 febbraio 2026 pubblica ''Ama'' (Atlantic Records), suo primo disco da solista: tredici brani, dodici dei quali scritti e composti da lei, cantati interamente da sola e privi di basso e chitarra.&lt;ref name=&quot;beteve&quot; /&gt; Il titolo condensa più significati: le iniziali di una familiare defunta, la parola «madre» in [[w:it:Lingua basca|basco]] e un riferimento all'atto di amare&lt;ref name=&quot;diari&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|autore=Anna Bosch Pujol|titolo=Maria Arnal presenta el disc Ama al Paral·lel 62|url=https://diaricatalunya.cat/barcelones/general/maria-arnal-captiva-el-parallel-62-amb-la-presentacio-oficial-dama|sito=Diari de Catalunya|data=2026-03-08}}&lt;/ref&gt;. Al progetto è legata anche la ricerca di un anno condotta da Arnal al Barcelona Supercomputing Center, sui modelli di intelligenza artificiale e sulla voce sintetica, tema che l'artista accompagna a una rivendicazione dei diritti digitali e di modelli tecnologici pubblici.&lt;ref name=&quot;beteve&quot; /&gt;

==Discografia (selezione)==
* ''Remescles, acoples i melismes'' (2015)
* ''Verbena'' (2016)
* ''45 cerebros y 1 corazón'' (2017)
* ''Clamor'' (2021)
* ''Sonoma''
* ''La mort i la primavera''
* ''Polvo serán'' (musica del film)
* ''Ama'' (2026)

== Premi ==
* [[w:it:Premio Ciutat de Barcelona|Premio Ciutat de Barcelona]] (2016)
* Premio Goya per la miglior musica originale, per il film ''La verge roja'' (2025)
* Premio Gaudí per la miglior musica originale, per il film ''Polvo serán'' (2025)

==Note==
&lt;references/&gt;

==Voci correlate==
* [[w:it:Montserrat Caballé|Montserrat Caballé]]

==Altri progetti==
{{Interprogetto}}


[[Categoria:Il canto delle sirene]]
[[Categoria:Moduli 100%]]</text>
      <sha1>g234ze2zhud6p3gse70u7qv65o0qbb4</sha1>
    </revision>
    <revision>
      <id>500781</id>
      <parentid>500776</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T18:31:00Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Camelia.boban</username>
        <id>25520</id>
      </contributor>
      <comment>Sezioni</comment>
      <origin>500781</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="5017" sha1="7mp72sfdexto5foonsk3g9z2l850g4f" xml:space="preserve">{{Il canto delle sirene}}

[[File:Goyas 2025 - Maria Arnal (cropped).jpg|250px|destra|Maria Arnal nel 2025]]
='''[[:w:ca:Maria Arnal|Maria Arnal]]''' (1987 - vivente)=
Artista, cantante e compositrice catalana che unisce il pop, l'elettronica e la musica tradizionale polifonica a progetti che sperimentano con il suono, la tecnologia e l'arte.

==Biografia==
Cresce a Badalona in una famiglia legata alla musica amatoriale, in parte di origine estremena; fin da bambina canta nel coro della scuola e in adolescenza comincia a suonare il pianoforte, la chitarra e a scrivere le prime canzoni.&lt;ref name=&quot;nuvol&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|autore=|titolo=Maria Arnal, la veu del canvi|url=https://www.nuvol.com/musica/maria-arnal-la-veu-del-canvi-39386|sito=Núvol|data=2016-09-13}}&lt;/ref&gt; Inizia gli studi di letteratura e traduzione all'università, conciliandoli con diversi lavori temporanei, tra cui quello di maschera al [[w:it:Teatre Lliure|Teatre Lliure]].

Nel 2014, in seguito a una frattura del femore, lascia il lavoro e con i risparmi accumulati durante la convalescenza decide di studiare canto alla Escola de Música Moderna di Badalona, iniziando le prime esibizioni.&lt;ref name=&quot;beteve&quot; /&gt; Prosegue la formazione musicale con Marc Sempere, promotore del collettivo Compartir Dona Gustet - che in seguito diventerà anche compagno di lavoro - e con Jasmin Martorell, insegnante di canto lirico, allievo di [[w:it:Montserrat Caballé|Montserrat Caballé]].&lt;ref name=&quot;nuvol&quot; /&gt;

Sul piano musicale si orienta sulla musica di tradizione orale della penisola iberica, «per avvicinare la tradizione alla cultura libera nell'era digitale».

==Carriera==
Insieme al chitarrista Marcel Bagés, forma un duo con cui pubblica quattro dischi: ''Remescles, acoples i melismes'' (2015), ''Verbena'' (2016), ''45 cerebros y 1 corazón'' (2017) e ''Clamor'' (2021)&lt;ref name=&quot;ara&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=Les cançons de codi obert de Maria Arnal i Marcel Bagés|url=https://www.ara.cat/cultura/cancons-maria-arnal-marcel-bages_1_1382685.html|sito=Ara|data=2016-03-03}}&lt;/ref&gt;. Con il primo album ricevono diversi riconoscimenti, tra cui quelli per il miglior disco nazionale, il miglior disco pop e la migliore artista rivelazione&lt;ref name=&quot;idees&quot;&gt;{{Cita web|lingua=en|titolo=Maria Arnal|url=https://revistaidees.cat/en/autors/maria-arnal/|sito=Revista IDEES}}&lt;/ref&gt;. ''Clamor'', presentato al Teatre Auditori di Granollers, segna un passaggio verso una sonorità più sperimentale ed elettronica.

Nel 2022 il duo con Bagés si scioglie e i due musicisti intraprendono percorsi separati&lt;ref name=&quot;ebre&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=El grup format per Maria Arnal i el flixanco Marcel Bagés se separa, i inicien &quot;nous camins&quot;|url=https://setmanarilebre.cat/el-grup-format-per-maria-arnal-i-el-flixanco-marcel-bages-se-separa-i-inicien-nous-camins/|sito=Setmanari l'Ebre|data=2022-12-10}}&lt;/ref&gt;. Negli anni successivi Arnal compone musiche per gli spettacoli della compagnia La Veronal di Marcos Morau (''Sonoma'', ''La mort i la primavera'') e per il cinema, collaborando con il regista Carles Marquès-Marcet al film ''Polvo serán''&lt;ref name=&quot;beteve&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|autore=Josep T. París|titolo=Maria Arnal: &quot;Soc 'ama' del meu projecte i la meva veu&quot;|url=https://beteve.cat/cultura/maria-arnal-soc-ama-meu-projecte/|sito=Betevé|data=2026-03-14}}&lt;/ref&gt;.

Il 20 febbraio 2026 pubblica ''Ama'' (Atlantic Records), suo primo disco da solista: tredici brani, dodici dei quali scritti e composti da lei, cantati interamente da sola e privi di basso e chitarra.&lt;ref name=&quot;beteve&quot; /&gt; Il titolo condensa più significati: le iniziali di una familiare defunta, la parola «madre» in [[w:it:Lingua basca|basco]] e un riferimento all'atto di amare&lt;ref name=&quot;diari&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|autore=Anna Bosch Pujol|titolo=Maria Arnal presenta el disc Ama al Paral·lel 62|url=https://diaricatalunya.cat/barcelones/general/maria-arnal-captiva-el-parallel-62-amb-la-presentacio-oficial-dama|sito=Diari de Catalunya|data=2026-03-08}}&lt;/ref&gt;. Al progetto è legata anche la ricerca di un anno condotta da Arnal al Barcelona Supercomputing Center, sui modelli di intelligenza artificiale e sulla voce sintetica, tema che l'artista accompagna a una rivendicazione dei diritti digitali e di modelli tecnologici pubblici.&lt;ref name=&quot;beteve&quot; /&gt;

==Discografia (selezione)==
* ''Remescles, acoples i melismes'' (2015)
* ''Verbena'' (2016)
* ''45 cerebros y 1 corazón'' (2017)
* ''Clamor'' (2021)
* ''Sonoma''
* ''La mort i la primavera''
* ''Polvo serán'' (musica del film)
* ''Ama'' (2026)

==Premi==
* [[w:it:Premio Ciutat de Barcelona|Premio Ciutat de Barcelona]] (2016)
* Premio Goya per la miglior musica originale, per il film ''La verge roja'' (2025)
* Premio Gaudí per la miglior musica originale, per il film ''Polvo serán'' (2025)

==Note==
&lt;references/&gt;

==Voci correlate==
* [[w:it:Montserrat Caballé|Montserrat Caballé]]

==Altri progetti==
{{Interprogetto}}


[[Categoria:Il canto delle sirene]]
[[Categoria:Moduli 100%]]</text>
      <sha1>7mp72sfdexto5foonsk3g9z2l850g4f</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Il canto delle sirene/Alba Careta</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60862</id>
    <revision>
      <id>500782</id>
      <parentid>500705</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T18:31:21Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Camelia.boban</username>
        <id>25520</id>
      </contributor>
      <comment>Interprogetto</comment>
      <origin>500782</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="4552" sha1="idrc14sh95idsaryc8hh2pfvaz9g2nq" xml:space="preserve">{{Il canto delle sirene}}

[[File:Leidse Jazz Award finalisten 2019, Objectnr AF A5187.jpg|250px|destra|Alba Careta, finalista del Leiden Jazz Award 2019]]
='''[[:w:ca:Alba Careta|Alba Careta Arnaus]]''' (1995 - vivente)=
Trombettista, cantante e compositrice di jazz catalana&lt;ref name=&quot;auditori&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=Alba Careta|url=https://www.auditori.cat/es/artist/alba-careta/|sito=L'Auditori}}&lt;/ref&gt;.

==Biografia==
Cresce ad Avinyó, nel Bages, in una famiglia legata alla musica: la madre è insegnante di musica nella scuola primaria e il fratello, Santi Careta (1976), è chitarrista e produttore jazz&lt;ref name=&quot;centro&quot;&gt;{{Cita web|lingua=es|titolo=Alba Careta Group|url=https://www.centrocentro.org/musica/alba-careta-group|sito=CentroCentro}}&lt;/ref&gt;&lt;ref name=&quot;ara&quot;&gt;{{Cita web|lingua=es|titolo=La música de los Careta, un asunto familiar que hace cantera|url=https://es.ara.cat/cultura/musica/musica-careta-asunto-familiar-cantera_1_5433845.html|sito=Ara|data=2025-07-05}}&lt;/ref&gt;. Studia alla Escola Municipal de Música di Artés, al Conservatorio Municipale di Manresa e alla Escola Superior de Música de Catalunya, per poi proseguire la formazione nei [[w:it:Paesi Bassi|Paesi Bassi]], al Koninklijk Conservatorium dell'Aia e al Conservatorium di Amsterdam, dove consegue il master in tromba jazz&lt;ref name=&quot;auditori&quot; /&gt;&lt;ref name=&quot;caravan&quot;&gt;{{Cita web|lingua=es|titolo=Alba Careta|url=https://www.caravanjazz.es/index.php/discoteca-caravan-jazz/alba-careta/|sito=Caravan Jazz|data=2023-12-28}}&lt;/ref&gt;.

==Carriera==
Si è esibita con musicisti e formazioni di rilievo internazionale come Carles Benavent, Ben Wendel, la NSJO (orchestra giovanile di jazz olandese, 2015), la JM Jazz World Orchestra (2016), la BvR Flamenco Big Band (2019) e la Balkan Paradise Orchestra (2015-2021). È stata più volte direttrice musicale del Paraula de Dones al Prat de Llobregat (2019-2020 e 2021-2022) e ha suonato in sale e festival come Jazzaldia (San Sebastián), il Festival Internazionale di Jazz di Madrid, il Festival di Jazz di Ibiza, Jazzahead (Brema, Germania) e lo Zaalfelden Jazz Festival (Austria)&lt;ref name=&quot;reus&quot;&gt;{{Cita web|lingua=es|titolo=Alba Careta Group en el Reus Jazz Cava|url=https://masdeljazz.org/botiga/es/historico/30-reus-jazz-cava-alba-careta-07-04-2024|sito=Reus Jazz Cava|data=2024-04-07}}&lt;/ref&gt;.

Guida la formazione Alba Careta Group, con cui ha pubblicato i dischi ''Orígens'' (2018), ''Alades'' (2020) e ''Teia'' (2022); con il primo ha vinto il premio Enderrock per il miglior disco di jazz nel 2019.&lt;ref name=&quot;reus&quot; /&gt;&lt;ref name=&quot;centro&quot; /&gt; Insieme al cantante e produttore Henrio ha inoltre inciso ''Udolç'' (2023), un disco di ninna nanne.&lt;ref name=&quot;reus&quot; /&gt; Fa parte anche di altri progetti, tra cui l'Alba Careta &amp; Santi Careta Duo (''Sons d'un país''), realizzato con il fratello&lt;ref name=&quot;ondas&quot;&gt;{{Cita web|lingua=es|titolo=Alba Careta Group – Ondas de Jazz en la Ciudad 2021-22|url=https://www.ondasdejazz.com/ediciones-anteriores/2021-22/2021/11/23/alba-careta-group/index.html|sito=Ondas de Jazz|data=2022-10-14}}&lt;/ref&gt;.

La sua musica intreccia il jazz con la tradizione catalana: tra i brani più noti figura una rilettura di ''Corrandes d'exili'', poesia di Pere Quart musicata a suo tempo da [[w:it:Lluís Llach|Lluís Llach]].&lt;ref name=&quot;centro&quot; /&gt; Nel 2025 ha annunciato un nuovo lavoro prodotto dal pianista Shai Maestro, ispirato a figure di donne forti e ribelli&lt;ref name=&quot;microscopi&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=Alba Careta|url=https://www.microscopi.cat/alba-careta|sito=Segell Microscopi}}&lt;/ref&gt;.

==Discografia (selezione)==
* Alba Careta Quintet: ''Orígens'' (Blue Asteroid Records, 2018)
* Alba Careta Group: ''Alades'' (Segell Microscopi, 2020)
* Alba Careta Group: ''Teia'' (Segell Microscopi, 2022)
* Alba Careta i Henrio: ''Udolç'' (Segell Microscopi e Bankrobber, 2023, nella collezione ''Càntut'').

==Premi==
* Premio Enderrock per il miglior disco di jazz per ''Orígens'' (2019)&lt;ref name=&quot;reus&quot; /&gt;
* Premio AMJM Jove Talent del Jazz, dell'Associazione dei Musicisti di Jazz e Musica Moderna della Catalogna (2023)&lt;ref name=&quot;reus&quot; /&gt;
* Premio Alícia al talento emergente, dell'Acadèmia Catalana de la Música (2023)&lt;ref name=&quot;reus&quot; /&gt;
* Premio ARC per la miglior tournée di un gruppo jazz (2023)&lt;ref name=&quot;reus&quot; /&gt;
* Premio Enderrock per il miglior disco di jazz per ''Teia'' (2023)&lt;ref name=&quot;reus&quot; /&gt;
* Premio Núvol (2024)&lt;ref name=&quot;auditori&quot; /&gt;

==Note==
&lt;references/&gt;

==Altri progetti==
{{Interprogetto}}

[[Categoria:Il canto delle sirene]]
[[Categoria:Moduli 100%]]</text>
      <sha1>idrc14sh95idsaryc8hh2pfvaz9g2nq</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Il canto delle sirene/Joana Gomila</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60863</id>
    <revision>
      <id>500772</id>
      <parentid>500627</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T17:34:38Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Camelia.boban</username>
        <id>25520</id>
      </contributor>
      <comment>Refs</comment>
      <origin>500772</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="4173" sha1="b2gl17jzk8tjuxoo7i040y0acjeqrox" xml:space="preserve">{{Il canto delle sirene}}

[[File:Joana gomila 79383.jpg|250px|destra|Joana Gomila nel 2019]]
=='''[[:w:ca:Joana Gomila|Joana Gomila i Sansó]]''' (1982 - vivente)==
Cantante, compositrice, interprete e contrabbassista [[w:it:Maiorca|maiorchina]], considerata tra le principali promotrici del nuovo folk balearico. Unisce la tradizione insulare delle ''tonades'' - i canti di lavoro della mietitura e della spigolatura - a testi e sonorità contemporanee.

=== Biografia ===
Laureata in storia dell'arte, nel 2014 si diploma in canto jazz al Conservatorio Superior del Liceu e al Souza Lima di [[w:it:San Paolo (Brasile)|San Paolo]] del Brasile, dove grazie a una borsa AIE, studia con maestri come David Mengual, Celeste Alías, André Marques, Albert Bover, Sergi Vergés e Ramon Prats&lt;ref name=&quot;llull&quot;&gt;{{Cita web|lingua=es|titolo=Joana Gomila y Laia Vallès llevan el folk mallorquín en la Universidad de California-Berkeley|url=https://www.llull.cat/espanyol/actualitat/actualitat_noticies_detall.cfm?id=33835|sito=Institut Ramon Llull|data=2016-11-28}}&lt;/ref&gt;&lt;ref name=&quot;cccb&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=Joana Gomila|url=https://www.cccb.org/ca/w/participants/joana-gomila|sito=CCCB}}&lt;/ref&gt; Ha vissuto per un periodo a San Paolo.

=== Carriera ===
Nel 2016 pubblica l'album ''Folk Souvenir'' (Bubota), in cui esplora la musica popolare di Maiorca, cantando - insieme a Santi Careta, Laia Vallès, Àlex Reviriego e Arnau Obiols - ''tonades'' e intrecciandole con sonorità vicine al jazz e all'improvvisazione.&lt;ref name=&quot;auditori&quot; /&gt; Il disco reinterpreta la canzone popolare maiorchina - ''tonades'' di lavoro, romanze, ''jotas'' e canti tradizionali - e a partire dal 2016 le conferma - in duo con Laia Vallès - come voce di riferimento della musica con radice nei territori di lingua catalana, combinando tradizione e modernità&lt;ref name=&quot;naciodigital&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=La cantant mallorquina Joana Gomila presentarà «Folk Souvenir» dissabte al Kursaal|url=https://www.naciodigital.cat/manresa/noticia/73456/|sito=NacióDigital|data=2018-02-15}}&lt;/ref&gt;.

Da ''Folk Souvenir'', e grazie a un incontro promosso dall'Auditorio di Barcellona con la ballerina Lali Ayguadé, nasce lo spettacolo ''Sa Mateixa'' (2018).&lt;ref name=&quot;auditori&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=Joana Gomila|url=https://www.auditori.cat/es/artist/joana-gomila/|sito=L'Auditori}}&lt;/ref&gt; In duo con Laia Vallès prosegue la ricerca sulle radici musicali dell'isola con gli album ''Paradís'' (Bubota, 2020) e ''Així deçà'' (Suralita Recol·leccions, 2021), rinnovandone il repertorio anche attraverso sintetizzatori modulari, ''sample'' e strumenti elettronici&lt;ref name=&quot;cccb&quot; /&gt;&lt;ref name=&quot;mutek&quot;&gt;{{Cita web|lingua=es|titolo=Joana Gomila|url=https://barcelona.mutek.org/es/artistas/joana-gomila-1|sito=MUTEK}}&lt;/ref&gt;.

Con Arnau Obiols condivide il duo di improvvisazione ''Ca!''; canta inoltre con la Rufaca Folk Jazz Orchestra, la big band di Sergi Vergés (''Beatus Ille'', 2017), e collabora come contrabbassista con la cantautrice Lu Rois (''Clarobscur'', 2017). Attiva anche nella danza e nel circo contemporaneo, ha lavorato con la coreografa Mariantònia Oliver, per cui ha curato lo spazio sonoro dello spettacolo ''Las Muchísimas'' (2018), e con la compagnia Hotel Iocandi, con cui ha creato lo spettacolo ''Esquerdes'' e ottenuto il premio Zirkolika 2015 per il miglior spettacolo di circo della Catalogna&lt;ref name=&quot;auditori&quot; /&gt;.

=== Discografia ===
* ''Malapesta'', con Projecte d'Efak (2008)
* ''Folk Souvenir'' (Bubota Discos, 2016)
* ''Paradís'', con Laia Vallès (Bubota Discos, 2020)
* ''Així deçà'', con Laia Vallès (Suralita Recol·leccions, 2021)

=== Premi ===
* Premio Ciutat de Palma Bonet de Sant Pere per ''Folk Souvenir'' (2016)&lt;ref name=&quot;cccb&quot; /&gt;
* Premio Bartomeu Rosselló-Pòrcel dell'Obra Cultural Balear, per ''Folk Souvenir'' (2017)&lt;ref name=&quot;cccb&quot; /&gt;

=== Note ===
&lt;references/&gt;

=== Voci correlate ===
* [[w:it:Maria del Mar Bonet|Maria del Mar Bonet]]

=== Collegamenti esterni ===
* {{Cita web|lingua=ca|titolo=Sito ufficiale|url=https://www.joanagomila.com|sito=joanagomila.com}}

[[Categoria:Il canto delle sirene]]
[[Categoria:Moduli 75%]]</text>
      <sha1>b2gl17jzk8tjuxoo7i040y0acjeqrox</sha1>
    </revision>
    <revision>
      <id>500773</id>
      <parentid>500772</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T17:49:12Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Camelia.boban</username>
        <id>25520</id>
      </contributor>
      <comment>Rifinitura</comment>
      <origin>500773</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="4253" sha1="dsofatxpushjwc3aougho07qj0ye274" xml:space="preserve">{{Il canto delle sirene}}

[[File:Joana gomila 79383.jpg|250px|destra|Joana Gomila nel 2019]]
=='''[[:w:ca:Joana Gomila|Joana Gomila i Sansó]]''' (1982 - vivente)==
Cantante, compositrice, interprete e contrabbassista [[w:it:Maiorca|maiorchina]], considerata tra le principali promotrici del nuovo folk balearico. Unisce la tradizione insulare delle ''tonades'' - i canti di lavoro della mietitura e della spigolatura - a testi e sonorità contemporanee.

=== Biografia ===
Laureata in storia dell'arte, nel 2014 si diploma in canto jazz al [[:w:it:Conservatori Superior de Música del Liceu|Conservatori Superior de Música del Liceu]] e al Souza Lima di [[w:it:San Paolo (Brasile)|San Paolo]] del Brasile, dove grazie a una borsa AIE, studia con maestri come David Mengual, Celeste Alías, André Marques, Albert Bover, Sergi Vergés e Ramon Prats&lt;ref name=&quot;llull&quot;&gt;{{Cita web|lingua=es|titolo=Joana Gomila y Laia Vallès llevan el folk mallorquín en la Universidad de California-Berkeley|url=https://www.llull.cat/espanyol/actualitat/actualitat_noticies_detall.cfm?id=33835|sito=Institut Ramon Llull|data=2016-11-28}}&lt;/ref&gt;&lt;ref name=&quot;cccb&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=Joana Gomila|url=https://www.cccb.org/ca/w/participants/joana-gomila|sito=CCCB}}&lt;/ref&gt; Ha vissuto per un periodo a San Paolo.

=== Carriera ===
Nel 2016 pubblica l'album ''Folk Souvenir'' (Bubota), in cui esplora la musica popolare di Maiorca, cantando - insieme a Santi Careta, Laia Vallès, Àlex Reviriego e Arnau Obiols - le ''tonades'' e intrecciandole con sonorità vicine al jazz e all'improvvisazione.&lt;ref name=&quot;auditori&quot; /&gt; Il disco reinterpreta la canzone popolare maiorchina (''tonades'' contadine, romanze, ''jotas'' e canti tradizionali) e a partire dal 2016, il duo con Laia Vallès, le conferma come voce di riferimento della musica con origini nei territori di lingua catalana, in una viva combinazione tra tradizione e modernità&lt;ref name=&quot;naciodigital&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=La cantant mallorquina Joana Gomila presentarà «Folk Souvenir» dissabte al Kursaal|url=https://www.naciodigital.cat/manresa/noticia/73456/|sito=NacióDigital|data=2018-02-15}}&lt;/ref&gt;.

Da ''Folk Souvenir'', e grazie a un incontro promosso dall'Auditorio di Barcellona con la ballerina Lali Ayguadé, nasce lo spettacolo ''Sa Mateixa'' (2018).&lt;ref name=&quot;auditori&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=Joana Gomila|url=https://www.auditori.cat/es/artist/joana-gomila/|sito=L'Auditori}}&lt;/ref&gt; In duo con Laia Vallès prosegue la ricerca sulle radici musicali dell'isola con gli album ''Paradís'' (Bubota, 2020) e ''Així deçà'' (Suralita Recol·leccions, 2021), rinnovando il repertorio anche attraverso sintetizzatori modulari, ''sample'' e strumenti elettronici&lt;ref name=&quot;cccb&quot; /&gt;&lt;ref name=&quot;mutek&quot;&gt;{{Cita web|lingua=es|titolo=Joana Gomila|url=https://barcelona.mutek.org/es/artistas/joana-gomila-1|sito=MUTEK}}&lt;/ref&gt;.

Con Arnau Obiols condivide il duo di improvvisazione ''Ca!''; canta inoltre con la Rufaca Folk Jazz Orchestra, la big band di Sergi Vergés (''Beatus Ille'', 2017), e collabora come contrabbassista con la cantautrice Lu Rois (''Clarobscur'', 2017). Attiva anche nella danza e nel circo contemporaneo, ha lavorato con la coreografa Mariantònia Oliver, per cui ha curato lo spazio sonoro dello spettacolo ''Las Muchísimas'' (2018), e con la compagnia Hotel Iocandi, con cui ha creato lo spettacolo ''Esquerdes'' e ottenuto il premio Zirkolika 2015 per il miglior spettacolo di circo della Catalogna&lt;ref name=&quot;auditori&quot; /&gt;.

=== Discografia ===
* ''Malapesta'', con Projecte d'Efak (2008)
* ''Folk Souvenir'' (Bubota Discos, 2016)
* ''Paradís'', con Laia Vallès (Bubota Discos, 2020)
* ''Així deçà'', con Laia Vallès (Suralita Recol·leccions, 2021)

=== Premi ===
* Premio Ciutat de Palma Bonet de Sant Pere per ''Folk Souvenir'' (2016)&lt;ref name=&quot;cccb&quot; /&gt;
* Premio Bartomeu Rosselló-Pòrcel dell'Obra Cultural Balear, per ''Folk Souvenir'' (2017)&lt;ref name=&quot;cccb&quot; /&gt;

=== Note ===
&lt;references/&gt;

=== Voci correlate ===
* [[w:it:Maria del Mar Bonet|Maria del Mar Bonet]]

=== Collegamenti esterni ===
* {{Cita web|lingua=ca|titolo=Sito ufficiale|url=https://www.joanagomila.com|sito=joanagomila.com}}

[[Categoria:Il canto delle sirene]]
[[Categoria:Moduli 100%]]</text>
      <sha1>dsofatxpushjwc3aougho07qj0ye274</sha1>
    </revision>
    <revision>
      <id>500774</id>
      <parentid>500773</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T17:50:18Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Camelia.boban</username>
        <id>25520</id>
      </contributor>
      <comment>/* Interprogetto */</comment>
      <origin>500774</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="4287" sha1="caurewldkps0xednpaa2pe007l4jlhv" xml:space="preserve">{{Il canto delle sirene}}

[[File:Joana gomila 79383.jpg|250px|destra|Joana Gomila nel 2019]]
=='''[[:w:ca:Joana Gomila|Joana Gomila i Sansó]]''' (1982 - vivente)==
Cantante, compositrice, interprete e contrabbassista [[w:it:Maiorca|maiorchina]], considerata tra le principali promotrici del nuovo folk balearico. Unisce la tradizione insulare delle ''tonades'' - i canti di lavoro della mietitura e della spigolatura - a testi e sonorità contemporanee.

=== Biografia ===
Laureata in storia dell'arte, nel 2014 si diploma in canto jazz al [[:w:it:Conservatori Superior de Música del Liceu|Conservatori Superior de Música del Liceu]] e al Souza Lima di [[w:it:San Paolo (Brasile)|San Paolo]] del Brasile, dove grazie a una borsa AIE, studia con maestri come David Mengual, Celeste Alías, André Marques, Albert Bover, Sergi Vergés e Ramon Prats&lt;ref name=&quot;llull&quot;&gt;{{Cita web|lingua=es|titolo=Joana Gomila y Laia Vallès llevan el folk mallorquín en la Universidad de California-Berkeley|url=https://www.llull.cat/espanyol/actualitat/actualitat_noticies_detall.cfm?id=33835|sito=Institut Ramon Llull|data=2016-11-28}}&lt;/ref&gt;&lt;ref name=&quot;cccb&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=Joana Gomila|url=https://www.cccb.org/ca/w/participants/joana-gomila|sito=CCCB}}&lt;/ref&gt; Ha vissuto per un periodo a San Paolo.

=== Carriera ===
Nel 2016 pubblica l'album ''Folk Souvenir'' (Bubota), in cui esplora la musica popolare di Maiorca, cantando - insieme a Santi Careta, Laia Vallès, Àlex Reviriego e Arnau Obiols - le ''tonades'' e intrecciandole con sonorità vicine al jazz e all'improvvisazione.&lt;ref name=&quot;auditori&quot; /&gt; Il disco reinterpreta la canzone popolare maiorchina (''tonades'' contadine, romanze, ''jotas'' e canti tradizionali) e a partire dal 2016, il duo con Laia Vallès, le conferma come voce di riferimento della musica con origini nei territori di lingua catalana, in una viva combinazione tra tradizione e modernità&lt;ref name=&quot;naciodigital&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=La cantant mallorquina Joana Gomila presentarà «Folk Souvenir» dissabte al Kursaal|url=https://www.naciodigital.cat/manresa/noticia/73456/|sito=NacióDigital|data=2018-02-15}}&lt;/ref&gt;.

Da ''Folk Souvenir'', e grazie a un incontro promosso dall'Auditorio di Barcellona con la ballerina Lali Ayguadé, nasce lo spettacolo ''Sa Mateixa'' (2018).&lt;ref name=&quot;auditori&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=Joana Gomila|url=https://www.auditori.cat/es/artist/joana-gomila/|sito=L'Auditori}}&lt;/ref&gt; In duo con Laia Vallès prosegue la ricerca sulle radici musicali dell'isola con gli album ''Paradís'' (Bubota, 2020) e ''Així deçà'' (Suralita Recol·leccions, 2021), rinnovando il repertorio anche attraverso sintetizzatori modulari, ''sample'' e strumenti elettronici&lt;ref name=&quot;cccb&quot; /&gt;&lt;ref name=&quot;mutek&quot;&gt;{{Cita web|lingua=es|titolo=Joana Gomila|url=https://barcelona.mutek.org/es/artistas/joana-gomila-1|sito=MUTEK}}&lt;/ref&gt;.

Con Arnau Obiols condivide il duo di improvvisazione ''Ca!''; canta inoltre con la Rufaca Folk Jazz Orchestra, la big band di Sergi Vergés (''Beatus Ille'', 2017), e collabora come contrabbassista con la cantautrice Lu Rois (''Clarobscur'', 2017). Attiva anche nella danza e nel circo contemporaneo, ha lavorato con la coreografa Mariantònia Oliver, per cui ha curato lo spazio sonoro dello spettacolo ''Las Muchísimas'' (2018), e con la compagnia Hotel Iocandi, con cui ha creato lo spettacolo ''Esquerdes'' e ottenuto il premio Zirkolika 2015 per il miglior spettacolo di circo della Catalogna&lt;ref name=&quot;auditori&quot; /&gt;.

=== Discografia ===
* ''Malapesta'', con Projecte d'Efak (2008)
* ''Folk Souvenir'' (Bubota Discos, 2016)
* ''Paradís'', con Laia Vallès (Bubota Discos, 2020)
* ''Així deçà'', con Laia Vallès (Suralita Recol·leccions, 2021)

=== Premi ===
* Premio Ciutat de Palma Bonet de Sant Pere per ''Folk Souvenir'' (2016)&lt;ref name=&quot;cccb&quot; /&gt;
* Premio Bartomeu Rosselló-Pòrcel dell'Obra Cultural Balear, per ''Folk Souvenir'' (2017)&lt;ref name=&quot;cccb&quot; /&gt;

=== Note ===
&lt;references/&gt;

==Voci correlate==
* [[w:it:Maria del Mar Bonet|Maria del Mar Bonet]]

==Altri progetti==
{{Interprogetto}}

=== Collegamenti esterni ===
* {{Cita web|lingua=ca|titolo=Sito ufficiale|url=https://www.joanagomila.com|sito=joanagomila.com}}

[[Categoria:Il canto delle sirene]]
[[Categoria:Moduli 100%]]</text>
      <sha1>caurewldkps0xednpaa2pe007l4jlhv</sha1>
    </revision>
    <revision>
      <id>500775</id>
      <parentid>500774</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T17:54:13Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Camelia.boban</username>
        <id>25520</id>
      </contributor>
      <comment>Collegamenti</comment>
      <origin>500775</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="4288" sha1="kjcxvobp3uh6twrcebuzbgnf19kclz7" xml:space="preserve">{{Il canto delle sirene}}

[[File:Joana gomila 79383.jpg|250px|destra|Joana Gomila nel 2019]]
=='''[[:w:ca:Joana Gomila|Joana Gomila i Sansó]]''' (1982 - vivente)==
Cantante, compositrice, interprete e contrabbassista [[w:it:Maiorca|maiorchina]], considerata tra le principali promotrici del nuovo folk balearico. Unisce la tradizione insulare delle ''tonades'' - i canti di lavoro della mietitura e della spigolatura - a testi e sonorità contemporanee.

=== Biografia ===
Laureata in storia dell'arte, nel 2014 si diploma in canto jazz al [[:w:it:Conservatori Superior de Música del Liceu|Conservatori Superior de Música del Liceu]] e al Souza Lima di [[w:it:San Paolo (Brasile)|San Paolo]] del Brasile, dove grazie a una borsa AIE, studia con maestri come David Mengual, Celeste Alías, André Marques, Albert Bover, Sergi Vergés e Ramon Prats&lt;ref name=&quot;llull&quot;&gt;{{Cita web|lingua=es|titolo=Joana Gomila y Laia Vallès llevan el folk mallorquín en la Universidad de California-Berkeley|url=https://www.llull.cat/espanyol/actualitat/actualitat_noticies_detall.cfm?id=33835|sito=Institut Ramon Llull|data=2016-11-28}}&lt;/ref&gt;&lt;ref name=&quot;cccb&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=Joana Gomila|url=https://www.cccb.org/ca/w/participants/joana-gomila|sito=CCCB}}&lt;/ref&gt; Ha vissuto per un periodo a San Paolo.

=== Carriera ===
Nel 2016 pubblica l'album ''Folk Souvenir'' (Bubota), in cui esplora la musica popolare di Maiorca, cantando - insieme a Santi Careta, Laia Vallès, Àlex Reviriego e Arnau Obiols - le ''tonades'' e intrecciandole con sonorità vicine al jazz e all'improvvisazione.&lt;ref name=&quot;auditori&quot; /&gt; Il disco reinterpreta la canzone popolare maiorchina (''tonades'' contadine, romanze, ''jotas'' e canti tradizionali) e a partire dal 2016, il duo con Laia Vallès, le conferma come voce di riferimento della musica con origini nei territori di lingua catalana, in una viva combinazione tra tradizione e modernità&lt;ref name=&quot;naciodigital&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=La cantant mallorquina Joana Gomila presentarà «Folk Souvenir» dissabte al Kursaal|url=https://www.naciodigital.cat/manresa/noticia/73456/|sito=NacióDigital|data=2018-02-15}}&lt;/ref&gt;.

Da ''Folk Souvenir'', e grazie a un incontro promosso dall'Auditorio di Barcellona con la ballerina Lali Ayguadé, nasce lo spettacolo ''Sa Mateixa'' (2018).&lt;ref name=&quot;auditori&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=Joana Gomila|url=https://www.auditori.cat/es/artist/joana-gomila/|sito=L'Auditori}}&lt;/ref&gt; In duo con Laia Vallès prosegue la ricerca sulle radici musicali dell'isola con gli album ''Paradís'' (Bubota, 2020) e ''Així deçà'' (Suralita Recol·leccions, 2021), rinnovando il repertorio anche attraverso sintetizzatori modulari, ''sample'' e strumenti elettronici&lt;ref name=&quot;cccb&quot; /&gt;&lt;ref name=&quot;mutek&quot;&gt;{{Cita web|lingua=es|titolo=Joana Gomila|url=https://barcelona.mutek.org/es/artistas/joana-gomila-1|sito=MUTEK}}&lt;/ref&gt;.

Con Arnau Obiols condivide il duo di improvvisazione ''Ca!''; canta inoltre con la Rufaca Folk Jazz Orchestra, la big band di Sergi Vergés (''Beatus Ille'', 2017), e collabora come contrabbassista con la cantautrice Lu Rois (''Clarobscur'', 2017). Attiva anche nella danza e nel circo contemporaneo, ha lavorato con la coreografa Mariantònia Oliver, per cui ha curato lo spazio sonoro dello spettacolo ''Las Muchísimas'' (2018), e con la compagnia Hotel Iocandi, con cui ha creato lo spettacolo ''Esquerdes'' e ottenuto il premio Zirkolika 2015 per il miglior spettacolo di circo della Catalogna&lt;ref name=&quot;auditori&quot; /&gt;.

==Discografia==
* ''Malapesta'', con Projecte d'Efak (2008)
* ''Folk Souvenir'' (Bubota Discos, 2016)
* ''Paradís'', con Laia Vallès (Bubota Discos, 2020)
* ''Així deçà'', con Laia Vallès (Suralita Recol·leccions, 2021)

==Premi e riconoscimenti==
* Premio Ciutat de Palma Bonet de Sant Pere per ''Folk Souvenir'' (2016)&lt;ref name=&quot;cccb&quot; /&gt;
* Premio Bartomeu Rosselló-Pòrcel dell'Obra Cultural Balear, per ''Folk Souvenir'' (2017)&lt;ref name=&quot;cccb&quot; /&gt;

==Note==
&lt;references/&gt;

==Voci correlate==
* [[w:it:Maria del Mar Bonet|Maria del Mar Bonet]]

==Altri progetti==
{{Interprogetto}}

==Collegamenti esterni==
* {{Cita web|lingua=ca|titolo=Sito ufficiale|url=https://www.joanagomila.com|sito=joanagomila.com}}

[[Categoria:Il canto delle sirene]]
[[Categoria:Moduli 100%]]</text>
      <sha1>kjcxvobp3uh6twrcebuzbgnf19kclz7</sha1>
    </revision>
    <revision>
      <id>500777</id>
      <parentid>500775</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T17:57:41Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Camelia.boban</username>
        <id>25520</id>
      </contributor>
      <comment>Sezioni</comment>
      <origin>500777</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="4278" sha1="ajz4413lru4p3gxoys5le2wgttayhbu" xml:space="preserve">{{Il canto delle sirene}}

[[File:Joana gomila 79383.jpg|250px|destra|Joana Gomila nel 2019]]
='''[[:w:ca:Joana Gomila|Joana Gomila i Sansó]]''' (1982 - vivente)=
Cantante, compositrice, interprete e contrabbassista [[w:it:Maiorca|maiorchina]], considerata tra le principali promotrici del nuovo folk balearico. Unisce la tradizione insulare delle ''tonades'' - i canti di lavoro della mietitura e della spigolatura - a testi e sonorità contemporanee.

==Biografia==
Laureata in storia dell'arte, nel 2014 si diploma in canto jazz al [[:w:it:Conservatori Superior de Música del Liceu|Conservatori Superior de Música del Liceu]] e al Souza Lima di [[w:it:San Paolo (Brasile)|San Paolo]] del Brasile, dove grazie a una borsa AIE, studia con maestri come David Mengual, Celeste Alías, André Marques, Albert Bover, Sergi Vergés e Ramon Prats&lt;ref name=&quot;llull&quot;&gt;{{Cita web|lingua=es|titolo=Joana Gomila y Laia Vallès llevan el folk mallorquín en la Universidad de California-Berkeley|url=https://www.llull.cat/espanyol/actualitat/actualitat_noticies_detall.cfm?id=33835|sito=Institut Ramon Llull|data=2016-11-28}}&lt;/ref&gt;&lt;ref name=&quot;cccb&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=Joana Gomila|url=https://www.cccb.org/ca/w/participants/joana-gomila|sito=CCCB}}&lt;/ref&gt; Ha vissuto per un periodo a San Paolo.

==Carriera==
Nel 2016 pubblica l'album ''Folk Souvenir'' (Bubota), in cui esplora la musica popolare di Maiorca, cantando - insieme a Santi Careta, Laia Vallès, Àlex Reviriego e Arnau Obiols - le ''tonades'' e intrecciandole con sonorità vicine al jazz e all'improvvisazione.&lt;ref name=&quot;auditori&quot; /&gt; Il disco reinterpreta la canzone popolare maiorchina (''tonades'' contadine, romanze, ''jotas'' e canti tradizionali) e a partire dal 2016, il duo con Laia Vallès, le conferma come voce di riferimento della musica con origini nei territori di lingua catalana, in una viva combinazione tra tradizione e modernità&lt;ref name=&quot;naciodigital&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=La cantant mallorquina Joana Gomila presentarà «Folk Souvenir» dissabte al Kursaal|url=https://www.naciodigital.cat/manresa/noticia/73456/|sito=NacióDigital|data=2018-02-15}}&lt;/ref&gt;.

Da ''Folk Souvenir'', e grazie a un incontro promosso dall'Auditorio di Barcellona con la ballerina Lali Ayguadé, nasce lo spettacolo ''Sa Mateixa'' (2018).&lt;ref name=&quot;auditori&quot;&gt;{{Cita web|lingua=ca|titolo=Joana Gomila|url=https://www.auditori.cat/es/artist/joana-gomila/|sito=L'Auditori}}&lt;/ref&gt; In duo con Laia Vallès prosegue la ricerca sulle radici musicali dell'isola con gli album ''Paradís'' (Bubota, 2020) e ''Així deçà'' (Suralita Recol·leccions, 2021), rinnovando il repertorio anche attraverso sintetizzatori modulari, ''sample'' e strumenti elettronici&lt;ref name=&quot;cccb&quot; /&gt;&lt;ref name=&quot;mutek&quot;&gt;{{Cita web|lingua=es|titolo=Joana Gomila|url=https://barcelona.mutek.org/es/artistas/joana-gomila-1|sito=MUTEK}}&lt;/ref&gt;.

Con Arnau Obiols condivide il duo di improvvisazione ''Ca!''; canta inoltre con la Rufaca Folk Jazz Orchestra, la big band di Sergi Vergés (''Beatus Ille'', 2017), e collabora come contrabbassista con la cantautrice Lu Rois (''Clarobscur'', 2017). Attiva anche nella danza e nel circo contemporaneo, ha lavorato con la coreografa Mariantònia Oliver, per cui ha curato lo spazio sonoro dello spettacolo ''Las Muchísimas'' (2018), e con la compagnia Hotel Iocandi, con cui ha creato lo spettacolo ''Esquerdes'' e ottenuto il premio Zirkolika 2015 per il miglior spettacolo di circo della Catalogna&lt;ref name=&quot;auditori&quot; /&gt;.

==Discografia==
* ''Malapesta'', con Projecte d'Efak (2008)
* ''Folk Souvenir'' (Bubota Discos, 2016)
* ''Paradís'', con Laia Vallès (Bubota Discos, 2020)
* ''Així deçà'', con Laia Vallès (Suralita Recol·leccions, 2021)

==Premi e riconoscimenti==
* Premio Ciutat de Palma Bonet de Sant Pere per ''Folk Souvenir'' (2016)&lt;ref name=&quot;cccb&quot; /&gt;
* Premio Bartomeu Rosselló-Pòrcel dell'Obra Cultural Balear, per ''Folk Souvenir'' (2017)&lt;ref name=&quot;cccb&quot; /&gt;

==Note==
&lt;references/&gt;

==Voci correlate==
* [[w:it:Maria del Mar Bonet|Maria del Mar Bonet]]

==Altri progetti==
{{Interprogetto}}

==Collegamenti esterni==
* {{Cita web|lingua=ca|titolo=Sito ufficiale|url=https://www.joanagomila.com|sito=joanagomila.com}}

[[Categoria:Il canto delle sirene]]
[[Categoria:Moduli 100%]]</text>
      <sha1>ajz4413lru4p3gxoys5le2wgttayhbu</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60897</id>
    <revision>
      <id>500764</id>
      <parentid>500634</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T16:58:48Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <origin>500764</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="842" sha1="acocrau7ebaca7ey2qkgw0c8ggx9uyv" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Obiettivo di questo corso è guidare lo studente attraverso le tappe che, storicamente, hanno portato alla nascita della fisica moderna e quantistica. Si descrivono i principali esperimenti e scoperte che hanno determinato una svolta nella concezione della fisica e si evidenziano i fenomeni il cui tentativo di spiegazione ha visto il fallimento di modelli classici e l'introduzione di necessarie ipotesi quantistiche.

== Libri correlati ==
* {{libro|Fisica classica}}
* {{libro|Meccanica newtoniana}}
* {{libro|Meccanica analitica}}
* {{libro|Meccanica quantistica}}
* {{libro|Meccanica quantistica relativistica}}

== Altri progetti ==
{{interprogetto}}

{{Avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
{{alfabetico|F}}
[[Categoria:Fisica moderna| ]]
[[Categoria:Fisica]]
[[Categoria:Formazione superiore]]
[[Categoria:Dewey 539]]</text>
      <sha1>acocrau7ebaca7ey2qkgw0c8ggx9uyv</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Esperimento di Thomson</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60907</id>
    <revision>
      <id>500727</id>
      <parentid>500719</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T12:12:01Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500727</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="4940" sha1="sdkyykkhfwnlq7zy1v2nz86weczoami" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Alla fine del XIX secolo Thomson si dedica a uno studio sistematico dei raggi catodici, osservando che:

* i raggi vengono deviati da campi elettrici e magnetici. Questo porta alla conclusione che siano costituiti da particelle cariche. Dalla direzione di deviazione può inoltre concludere che sono particelle cariche negativamente;
* cambiando tipo di gas nel tubo il rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; è costante e identico nei vari casi, dunque le particelle cariche dei raggi catodici sono comuni alle varie specie.

Thomson riesce inoltre a determinare il rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; di tali particelle. Illustriamo nel dettaglio l'esperimento che porta a questo risultato.

== Apparato sperimentale ==

[[File:J J Thomsons cathode ray tube with magnet coils, 1897. (9663807404).jpg|center|400px]]

Il campo &lt;math&gt;E&lt;/math&gt; è noto perché lo sperimentatore imposta il potenziale e la distanza tra le armature, &lt;math&gt;d&lt;/math&gt;, è nota:

&lt;math&gt;E={\frac{V}{d}}&lt;/math&gt;

== Procedimento ==
Prima di entrare nella regione di campo elettrico le condizioni del fascio sono: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}v_{x}=cost\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

All'ingresso nella regione di campo, supponendo il fascio essere composto di particelle di massa m e carica q, esse risentono dell'accelerazione: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}a_{y}={\frac{qE}{m}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Il moto risultante è dunque parabolico ed ha equazione: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}y&amp;={\frac{1}{2}}{\frac{qE}{m}}t^{2}\\t&amp;={\frac{x}{v_{x}}}\\\end{cases}}\rightarrow y={\frac{1}{2}}{\frac{qE}{m}}{{\frac{x}{v_{x}}}}^{2}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

All'uscita dalla regione di campo elettrico la deviazione lungo l'asse &lt;math&gt;y&lt;/math&gt; è dunque 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}y|_{{x=L}}&amp;=y_{1}\\&amp;={\frac{1}{2}}{\frac{qE}{m}}{{\frac{L}{v_{x}}}}^{2}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Il raggi successivamente proseguono in linea retta, inclinati con un angolo \theta rispetto all'orizzontale. Osservando la figura è chiaro che 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}y_{2}&amp;=D\tan \theta \\\tan \theta &amp;={\frac{dy}{dx}}|_{{x=L}}\\&amp;={\frac{qE}{m}}{\frac{x}{v_{x}^{2}}}|_{{x=L}}\\\end{cases}}\rightarrow y_{2}={\frac{DqEL}{mv_{x}^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}y_{1}+y_{2}&amp;=y_{{tot}}\\&amp;={\frac{qE}{m}}{\frac{L}{v_{x}^{2}}}({\frac{L}{2}}+D)\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Per determinare &lt;math&gt;v_{x}&lt;/math&gt; Thomson utilizza un campo magnetico B ortogonale al campo elettrico E. Variando il campo B appropriatamente egli riesce a bilanciare gli effetti del campo elettrico annullando la deviazione. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}qv_{x}B=qE\rightarrow \\v_{x}={\frac{E}{B}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

in questo modo l'unica incognita è il rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt;, che risulta essere: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{q}{m}}&amp;={\frac{E}{B^{2}}}{\frac{y_{t}ot}{L({\frac{L}{2}}+D)}}\\&amp;=1.7\cdot 10^{{11}}{\frac{C}{Kg}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Il valore oggi accertato è: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{e}{m}}=1.758803\cdot 10^{{11}}{\frac{C}{Kg}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

=== Osservazione ===
È necessaria una precisazione. Una particella carica in un campo elettrico compie una traiettoria parabolica, mentre una particella carica in un campo magnetico ha traiettoria circolare. Com'è possibile dunque che i due effetti si bilancino? Questa approssimazione è valida se il tratto di circonferenza si può pensare come tratto parabolico. Consideriamo l'effetto del solo campo magnetico B. Da &lt;math&gt;qv_{x}B=m{\frac{v_{x}^{2}}{R}}&lt;/math&gt; segue che il raggio di curvatura della traiettoria circolare dovuta a B è: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}R={\frac{mv_{x}}{qB}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

L'equazione del moto circolare è allora: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}x^{2}+(R+y)^{2}=R^{2}\\x^{2}+y^{2}+2Ry=0\\R=-{\frac{x^{2}+y^{2}}{2y}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

L'approssimazione di Thomson è &lt;math&gt;R\approx {\frac{-x^{2}}{2y}}&lt;/math&gt;, che vale se &lt;math&gt;y^{2}&lt;&lt;x^{2}&lt;/math&gt;, cioè se la deviazione lungo y è molto minore della distanza percorsa lungo x. In tal caso: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}R={\frac{mv_{x}}{qB}}\\R\approx {\frac{-x^{2}}{2y}}\\\end{cases}}\rightarrow y={\frac{-qBx^{2}}{2mv_{x}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Applicando questa correzione 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}y_{1}&amp;={\frac{-qBL^{2}}{2mv_{x}}}\\y_{2}&amp;=D\tan \theta \\&amp;=D{\frac{dy}{dx}}\\&amp;=-D{\frac{qBL}{mv_{x}}}\\\end{cases}}\rightarrow y_{{tot}}={\frac{-qBL}{mv_{x}}}({\frac{L}{2}}+D)\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Abbiamo visto che per piccole deflessioni l'approssimazione dell'arco di circonferenza con una parabola è valida. A questo punto confrontando l'espressione di &lt;math&gt;y_{{tot}}&lt;/math&gt; con quella dovuta al solo campo elettrico 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}y_{{tot}}={\frac{qE}{m}}{\frac{L}{v_{x}^{2}}}({\frac{L}{2}}+D)\end{aligned}}&lt;/math&gt; possiamo eliminare &lt;math&gt;v_{x}&lt;/math&gt; 

e ottenere &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; 

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Esperimento di Thomson]]</text>
      <sha1>sdkyykkhfwnlq7zy1v2nz86weczoami</sha1>
    </revision>
    <revision>
      <id>500728</id>
      <parentid>500727</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T12:12:39Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <comment>/* Osservazione */</comment>
      <origin>500728</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="4942" sha1="hgxx4ab86cdu4y1uq59rxm46v1h92xf" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Alla fine del XIX secolo Thomson si dedica a uno studio sistematico dei raggi catodici, osservando che:

* i raggi vengono deviati da campi elettrici e magnetici. Questo porta alla conclusione che siano costituiti da particelle cariche. Dalla direzione di deviazione può inoltre concludere che sono particelle cariche negativamente;
* cambiando tipo di gas nel tubo il rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; è costante e identico nei vari casi, dunque le particelle cariche dei raggi catodici sono comuni alle varie specie.

Thomson riesce inoltre a determinare il rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; di tali particelle. Illustriamo nel dettaglio l'esperimento che porta a questo risultato.

== Apparato sperimentale ==

[[File:J J Thomsons cathode ray tube with magnet coils, 1897. (9663807404).jpg|center|400px]]

Il campo &lt;math&gt;E&lt;/math&gt; è noto perché lo sperimentatore imposta il potenziale e la distanza tra le armature, &lt;math&gt;d&lt;/math&gt;, è nota:

&lt;math&gt;E={\frac{V}{d}}&lt;/math&gt;

== Procedimento ==
Prima di entrare nella regione di campo elettrico le condizioni del fascio sono: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}v_{x}=cost\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

All'ingresso nella regione di campo, supponendo il fascio essere composto di particelle di massa m e carica q, esse risentono dell'accelerazione: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}a_{y}={\frac{qE}{m}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Il moto risultante è dunque parabolico ed ha equazione: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}y&amp;={\frac{1}{2}}{\frac{qE}{m}}t^{2}\\t&amp;={\frac{x}{v_{x}}}\\\end{cases}}\rightarrow y={\frac{1}{2}}{\frac{qE}{m}}{{\frac{x}{v_{x}}}}^{2}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

All'uscita dalla regione di campo elettrico la deviazione lungo l'asse &lt;math&gt;y&lt;/math&gt; è dunque 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}y|_{{x=L}}&amp;=y_{1}\\&amp;={\frac{1}{2}}{\frac{qE}{m}}{{\frac{L}{v_{x}}}}^{2}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Il raggi successivamente proseguono in linea retta, inclinati con un angolo \theta rispetto all'orizzontale. Osservando la figura è chiaro che 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}y_{2}&amp;=D\tan \theta \\\tan \theta &amp;={\frac{dy}{dx}}|_{{x=L}}\\&amp;={\frac{qE}{m}}{\frac{x}{v_{x}^{2}}}|_{{x=L}}\\\end{cases}}\rightarrow y_{2}={\frac{DqEL}{mv_{x}^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}y_{1}+y_{2}&amp;=y_{{tot}}\\&amp;={\frac{qE}{m}}{\frac{L}{v_{x}^{2}}}({\frac{L}{2}}+D)\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Per determinare &lt;math&gt;v_{x}&lt;/math&gt; Thomson utilizza un campo magnetico B ortogonale al campo elettrico E. Variando il campo B appropriatamente egli riesce a bilanciare gli effetti del campo elettrico annullando la deviazione. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}qv_{x}B=qE\rightarrow \\v_{x}={\frac{E}{B}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

in questo modo l'unica incognita è il rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt;, che risulta essere: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{q}{m}}&amp;={\frac{E}{B^{2}}}{\frac{y_{t}ot}{L({\frac{L}{2}}+D)}}\\&amp;=1.7\cdot 10^{{11}}{\frac{C}{Kg}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Il valore oggi accertato è: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{e}{m}}=1.758803\cdot 10^{{11}}{\frac{C}{Kg}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

=== Osservazione ===
È necessaria una precisazione. Una particella carica in un campo elettrico compie una traiettoria parabolica, mentre una particella carica in un campo magnetico ha traiettoria circolare. Com'è possibile dunque che i due effetti si bilancino? Questa approssimazione è valida se il tratto di circonferenza si può pensare come tratto parabolico. Consideriamo l'effetto del solo campo magnetico B. Da &lt;math&gt;qv_{x}B=m{\frac{v_{x}^{2}}{R}}&lt;/math&gt; segue che il raggio di curvatura della traiettoria circolare dovuta a B è: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}R={\frac{mv_{x}}{qB}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

L'equazione del moto circolare è allora: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}x^{2}+(R+y)^{2}=R^{2}\\x^{2}+y^{2}+2Ry=0\\R=-{\frac{x^{2}+y^{2}}{2y}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

L'approssimazione di Thomson è &lt;math&gt;R\approx {\frac{-x^{2}}{2y}}&lt;/math&gt;, che vale se &lt;math&gt;y^{2}&lt;&lt;x^{2}&lt;/math&gt;, cioè se la deviazione lungo y è molto minore della distanza percorsa lungo x. In tal caso: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}R={\frac{mv_{x}}{qB}}\\R\approx {\frac{-x^{2}}{2y}}\\\end{cases}}\rightarrow y={\frac{-qBx^{2}}{2mv_{x}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Applicando questa correzione 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}y_{1}&amp;={\frac{-qBL^{2}}{2mv_{x}}}\\y_{2}&amp;=D\tan \theta \\&amp;=D{\frac{dy}{dx}}\\&amp;=-D{\frac{qBL}{mv_{x}}}\\\end{cases}}\rightarrow y_{{tot}}={\frac{-qBL}{mv_{x}}}({\frac{L}{2}}+D)\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Abbiamo visto che per piccole deflessioni l'approssimazione dell'arco di circonferenza con una parabola è valida. A questo punto confrontando l'espressione di &lt;math&gt;y_{{tot}}&lt;/math&gt; con quella dovuta al solo campo elettrico 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}y_{{tot}}={\frac{qE}{m}}{\frac{L}{v_{x}^{2}}}({\frac{L}{2}}+D)\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

possiamo eliminare &lt;math&gt;v_{x}&lt;/math&gt; 

e ottenere &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; 

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Esperimento di Thomson]]</text>
      <sha1>hgxx4ab86cdu4y1uq59rxm46v1h92xf</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Esperimento di Zeeman</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60908</id>
    <revision>
      <id>500729</id>
      <parentid>500646</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T12:31:27Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500729</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="5306" sha1="59g3kev4u8o46x369cyz81b9e4xsq4v" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Un'ulteriore determinazione del rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; viene svolta da Zeeman durante studi spettroscopici. In particolare, Zeeman osserva che in presenza di un campo magnetico le righe di emissione dei vari elementi si modificano. Più precisamente, ciascuna riga si scinde in più righe molto vicine. Questo primo effetto viene chiamato effetto Zeeman normale, e Zeeman fornisce per esso una spiegazione classica esauriente, che consente inoltre di ricavare il rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt;. Tuttavia le evidenze sperimentali riscontrate dallo scienziato mettono anche in luce un secondo effetto, per cui all'epoca non si riesce a trovare una spiegazione classica soddisfacente. Per questo motivo viene indicato con il nome effetto Zeeman anomalo. Nell'immagine seguente viene mostrato un esempio di effetto Zeeman normale.

[[File:Zeemn effect demonstr.png|center|400px]]

== Apparato sperimentale ==
* Dispositivo che consente di generare un campo magnetico B omogeneo all'interno dei due piatti del polo S;
* sorgente di luce (es: lampada al sodio);
* sistemi ottici per ottenere una visione sia in direzione ortogonale a B, sia in direzione longitudinale rispetto a B.

Si osserva:

* la riga singola del sodio si scinde in 3 righe spettrali se la direzione di osservazione è ortogonale al campo magnetico applicato B;
* la riga singola del sodio si scinde in 2 righe spettrali se la direzione di osservazione è quella longitudinale.

== Spiegazione teorica ==
Poniamoci nella condizione di osservazione ortogonale.&lt;ref&gt;Per chi rimanga perplesso da questa spiegazione, forse troppo semplificata per essere chiara, approfondimento chiarificatore; http://www.ld-didactic.de/literatur/hb/i/p6/p6271_i.pdf&lt;/ref&gt; Immaginiamo che la carica &lt;math&gt;q&lt;/math&gt; all'interno dell'atomo sia trattenuta da una forza in tre dimensioni di tipo elastico a carattere centrale, esprimibile come: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\textbf {F}}=-b{\textbf {r}}\\F_{x}=-bx\\F_{y}=-by\\F_{z}=-bz\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

In quest'ottica ha senso definire una frequenza propria e una pulsazione propria della carica nell'atomo: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\nu _{0}={\frac{1}{2\pi }}{\sqrt {{\frac{b}{m}}}}\\\omega _{0}={\sqrt {{\frac{b}{m}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Possiamo scomporre il moto della carica &lt;math&gt;q&lt;/math&gt; in un moto armonico nella direzione parallela a &lt;math&gt;B&lt;/math&gt; e in due moti circolari controrotanti nel piano perpendicolare a &lt;math&gt;B&lt;/math&gt;. In presenza di un campo magnetico sulla carica in moto agisce la forza di Lorentz 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}F=q({\textbf {v}}\land {\textbf {B}})\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Tale forza lascia invariata la componente del moto parallela al campo ( responsabile della riga a frequenza &lt;math&gt;\nu _{0}&lt;/math&gt;), mentre agisce sui moti circolari controrotanti con una forza &lt;math&gt;F_{m}&lt;/math&gt; che genera un aumento o una diminuzione della forza centripeta in base al verso di rotazione e al segno della carica. I due moti si ricombinano come moti controrotanti con frequenza 

&lt;math&gt;\nu _{0}+\Delta \nu&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;\nu _{0}-\Delta \nu&lt;/math&gt; 

Considerando anche le altre forze agenti e scriviamo l'equazione delle forze: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{mv^{2}}{r}}-br=\pm qvB\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Il segno &lt;math&gt;\pm&lt;/math&gt; indica le due componenti controrotanti. Sappiamo inoltre che: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}v=\omega r=2\pi \nu r\\b=m\omega _{0}^{2}\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Dunque la nostra equazione del modo è 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\omega ^{2}+{\frac{qB\omega }{m}}-\omega _{0}^{2}=0\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Con soluzioni: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\omega =\pm {\frac{qB}{2m}}\pm {\sqrt {({\frac{qB}{2m}})^{2}+\omega _{0}^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Vediamo subito che le soluzioni con il segno intermedio negativo non hanno significato fisico perchè corrispondono a pulsazioni negative. Verifichiamo inoltre che con i valori in gioco si ha &lt;math&gt;{\frac{qB}{2m}}&lt;&lt;\omega _{0}&lt;/math&gt;, in modo da poter svolgere qualche approssimazione. Se i campi sono &lt;math&gt;B\approx 1T&lt;/math&gt; si ottiene &lt;math&gt;{\frac{qB}{2m}}\approx \cdot 10^{{10}}&lt;/math&gt;. Le pulsazioni tipiche di un atomo sono invece dell'ordine di &lt;math&gt;10^{{15}}&lt;/math&gt;. Possiamo dunque fare le necessarie approssimazioni e ottenere 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\omega =\omega _{0}\pm {\frac{qB}{2m}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Abbiamo quindi ottenuto le frequenze (basta dividere per 2&lt;math&gt;\pi&lt;/math&gt;) perturbate e simmetriche rispetto alla frequenza centrale che si osservano quando la luce emessa da una sorgente viene fatta passare in un campo magnetico uniforme. La separazione tra le righe spettrali corrispondenti è: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\Delta \nu ={\frac{q}{m}}{\frac{B}{2\pi }}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

da cui infine ricaviamo il rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; in funzione di quantità note o misurabili: &lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{q}{m}}={\frac{2\pi \Delta \nu }{B}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; Il valore ottenuto da Zeeman è

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{q}{m}}=1.6\cdot 10^{{11}}{\frac{C}{Kg}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

compatibile con quello ricavato da Thomson. Il segno della carica è ricavabile dal verso di polarizzazione della luce.

== Note ==
&lt;references /&gt;

{{Avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Esperimento di Zeeman]]</text>
      <sha1>59g3kev4u8o46x369cyz81b9e4xsq4v</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Esperimento di Millikan</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60909</id>
    <revision>
      <id>500730</id>
      <parentid>500647</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T12:42:08Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500730</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="4372" sha1="11l39ux6po8whm2w8m1ktrwjduhzmdw" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Dopo gli esperimenti di Thomson e Zeeman si conosce la natura dei raggi catodici e si ha una misura del rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; proprio delle particelle che li costituiscono. Tuttavia non è ancora possibile conoscere i valori di &lt;math&gt;q&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;m&lt;/math&gt; separatamente. Questo obiettivo viene raggiunto da Millikan nel 1909 tramite l'esperimento che ora descriveremo.

== Apparato sperimentale ==

[[File:Simplified scheme of Millikan’s oil-drop experiment it.svg|center|400px]]

* Goccioline d'olio nebulizzate, osservabili tramite microscopio, di dimensioni dell'ordine del micron (&lt;math&gt;\mu m=1\cdot 10^{{6}}m&lt;/math&gt;);
* condensatore con armature distanti &lt;math&gt;L&lt;/math&gt;;
* sorgente ionizzante.

== Descrizione esperimento ==
Inizialmente il campo elettrico non viene acceso. Scegliamo un riferimento verticale orientato verso il basso. Quando la gocciolina d'olio inizia a cadere è sottoposta a 3 forze:

* la forza peso, diretta verso il basso, &lt;math&gt;F_{p}=mg&lt;/math&gt;;
* la forza di Archimede, diretta verso l'alto, &lt;math&gt;F_{a}=m'g&lt;/math&gt;;
* la forza di attrito viscoso, o forza di Stokes, diretta secondo la stessa direzione ma in verso opposto rispetto alla velocità, &lt;math&gt;F_{s}=6\pi \nu Rv_{g}&lt;/math&gt;, in questo caso verso l'alto.

Ricordiamo che:

* la massa &lt;math&gt;m'&lt;/math&gt; che compare nell'espressione della forza di Archimede è la massa corrispondente al volume d'aria spostato dalla gocciolina;
* la velocità &lt;math&gt;v_{g}&lt;/math&gt; che compare nella forza di attrito viscoso è la velocità di regime: raggiunta tale velocità il moto della gocciolina diventa uniforme, in quanto le forze si bilanciano. &lt;math&gt;v_{g}&lt;/math&gt; viene raggiunta in un tempo di &lt;math&gt;\approx 40\mu s&lt;/math&gt;, dunque possiamo considerare le velocità misurate come di regime.

Misurando le velocità di caduta è possibile ricavare il raggio della gocciolina d'olio. Infatti l'equazione del moto è: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}mg-m'g-6\pi \nu Rv_{g}=0\\{\frac{4}{3}}\pi R^{3}\rho _{{olio}}g-{\frac{4}{3}}\pi R^{3}\rho _{{aria}}g-6\pi \nu Rv_{g}=0\\{\frac{4}{3}}\pi R^{3}(\rho _{{olio}}-\rho _{{aria}})g=6\pi \nu Rv_{g}\\v_{g}={\frac{2}{9}}R^{2}g{\frac{(\rho _{{olio}}-\rho _{{aria}})}{\nu }}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Dopo aver determinato secondo questo metodo il raggio delle goccioline si accende il campo elettrico. La gocciolina ionizzata per effetto del campo risale verso l'alto. Riscriviamo le equazioni del moto tenendo presente che ora agisce la forza &lt;math&gt;F_{e}=qE&lt;/math&gt; verso l'alto e che la forza di Stokes, poichè ora la velocità è verso l'alto, agisce verso il basso. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}mg-m'g+6\pi \nu Rv_{e}-qE=0\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Dai calcoli svolti precedentemente possiamo inoltre scrivere: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}mg-m'g=6\pi \nu Rv_{g}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Dunque si ha: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}6\pi \nu R(v_{g}+v_{e})=qE\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Dalla misura della velocità &lt;math&gt;v_{e}&lt;/math&gt;, e conoscendo E tramite il potenziale applicato e la distanza tra le armature (&lt;math&gt;E={\frac{V}{d}}&lt;/math&gt;), si ricava quindi il valore della carica &lt;math&gt;q&lt;/math&gt;: 

&lt;math&gt;q={\frac{6\pi \nu R(v_{g}+v_{e})}{E}}&lt;/math&gt; 

In realtà Millikan non ottiene misure dirette della velocità ma misura i tempi di caduta, da cui: 

&lt;math&gt;q={\frac{6\pi \nu RL({\frac{1}{t_{g}}}+{\frac{1}{t_{e}}})}{E}}&lt;/math&gt; 

L'ulteriore, importantissima, scoperta di Millikan è che i valori di tali cariche sono tutti multipli interi di una quantità costante, &lt;math&gt;e&lt;/math&gt;, che egli riesce a misurare.

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}q=ne={\frac{6\pi \nu RL({\frac{1}{t_{g}}}+{\frac{1}{t_{e}}})}{E}}\\q'=n'e={\frac{6\pi \nu RL({\frac{1}{t_{g}}}+{\frac{1}{t'_{e}}})}{E}}\\\end{cases}}q'-q={\frac{6\pi \nu RL({\frac{1}{t'_{e}}}-{\frac{1}{t_{e}}})}{E}}=(n'-n)e\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Ottiene che il valore di questa carica elettrica e è: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}e=1.591\cdot 10^{{-19}}C\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Questo valore viene quindi assunto come quello di carica elementare ovvero la carica del singolo elettrone.

== Osservazioni ==
Rispetto al valore oggi accertato (&lt;math&gt;e=1.602176565(35)\cdot 10^{{-19}}C&lt;/math&gt;) il risultato di Millikan è sottostimato. Questo è dovuto a un errore nella stima del coefficiente di viscosità dell'aria.

{{Avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Esperimento di Millikan]]</text>
      <sha1>11l39ux6po8whm2w8m1ktrwjduhzmdw</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Raggi canale</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60910</id>
    <revision>
      <id>500731</id>
      <parentid>500648</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T12:50:58Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500731</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="3691" sha1="1avmv9uky5yb8bedn59uzsgey213kxz" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Dopo la scoperta dell'elettrone, particella elementare di carica negativa, ci si interroga riguardo alle cariche positive. Per tale indagine si utilizzano tubi a scarica simili a quelli adoperati per i raggi catodici. Nel 1886 Goldstein si accorge infatti che se il catodo presenta un foro compare una luminescenza anche sulla parete del tubo opposta all'anodo. I responsabili di tale luminescenza vengono chiamati raggi canale.

[[File:Anode Ray Tube.jpg|center|250px]]

Riassumiamo ciò che emerge dall'analisi di questi raggi:

* i raggi vengono deviati da campi elettrici o magnetici e viaggiano in direzione opposta rispetto ai raggi catodici → sono costituiti da particelle cariche positivamente;
* la deviazione subita dai raggi indica che il rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; è diverso a seconda del tipo di gas presente nel tubo ed è inferiore rispetto al rapporto &lt;math&gt;{\frac{e}{m}}&lt;/math&gt; proprio dei raggi catodici;
* la velocità dei raggi canale non è uniforme ed è molto minore di quella dei raggi catodici.

I raggi sono costituiti da fasci di particelle ionizzate, atomi privati di uno o più elettroni. Per il lettore moderno questo è un fatto piuttosto ovvio: le particelle costituenti il gas vengono ionizzate dalla scarica elettrica, gli ioni positivi viaggiano verso il catodo, quelli negativi verso l'anodo. Lo studio del rapporto tra massa e carica elettrica delle particelle costituenti i fasci porterà alla nascita della spettrometria di massa, alla scoperta degli isotopi e successivamente a quella fondamentale del protone. L'esperimento che ora illustriamo è dovuto a Thomson e consente di ricavare il rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; dei raggi canale, che hanno velocità non uniformi.

== Apparato sperimentale ==
Il campo E e il campo B in questo setup sperimentale sono paralleli, non ortogonali!

== Descrizione esperimento ==
Supponiamo di avere una particella con rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; incognito. Il campo &lt;math&gt;E&lt;/math&gt; deflette la traiettoria della particella lungo l'asse &lt;math&gt;z&lt;/math&gt;, mentre il campo &lt;math&gt;B&lt;/math&gt; la deflette lungo l'asse &lt;math&gt;y&lt;/math&gt;. Riprendendo quanto visto nell'esperimento di Thomson scriviamo le deflessioni lungo i due assi: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}y={\frac{qBL}{mv_{x}}}({\frac{L}{2}}+D)\\z={\frac{qEL}{mv_{x}^{2}}}({\frac{L}{2}}+D)\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Ricavando &lt;math&gt;v_{x}&lt;/math&gt; in funzione di &lt;math&gt;z&lt;/math&gt; e inserendola nella seconda equazione possiamo rendere esplicita la forma analitica della funzione: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}v_{x}={\frac{qBL}{my}}({\frac{L}{2}}+D)\\z={\frac{Emy^{2}}{qB^{2}L({\frac{L}{2}}+D)}}\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Ed ecco che riconosciamo l'equazione di una parabola nel piano &lt;math&gt;yz&lt;/math&gt;: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}z={\frac{m}{q}}{\frac{E}{B^{2}L({\frac{L}{2}}+D)}}y^{2}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

A seconda del rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; si ottengono rami diversi di parabole. Proprio per questo l'apparato è in grado di evidenziare la presenza di isotopi degli elementi: avendo massa diversa, gli isotopi tracciano rami di parabole differenti. Tuttavia l'apparato di Thomson è rudimentale e la separazione tra i rami delle parabole non è molto evidente. Successivamente un allievo di Thomson (Francis Aston) perfeziona l'apparato sfruttando il fenomeno dell'effusione, che consente di selezionare le particelle più veloci ed evidenziare meglio la separazione tra le tracce paraboliche. Lo scopo della miglioria era approfondire lo studio degli isotopi del neon, già rilevati da Thomson. 

{{Avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Raggi canale]]</text>
      <sha1>1avmv9uky5yb8bedn59uzsgey213kxz</sha1>
    </revision>
    <revision>
      <id>500732</id>
      <parentid>500731</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T12:51:48Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500732</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="3688" sha1="pz0386z3cxbojvpsofs1psrl877uljk" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Dopo la scoperta dell'elettrone, particella elementare di carica negativa, ci si interroga riguardo alle cariche positive. Per tale indagine si utilizzano tubi a scarica simili a quelli adoperati per i raggi catodici. Nel 1886 Goldstein si accorge infatti che se il catodo presenta un foro compare una luminescenza anche sulla parete del tubo opposta all'anodo. I responsabili di tale luminescenza vengono chiamati raggi canale.

[[File:Anode Ray Tube.jpg|center|250px]]

Riassumiamo ciò che emerge dall'analisi di questi raggi:

* i raggi vengono deviati da campi elettrici o magnetici e viaggiano in direzione opposta rispetto ai raggi catodici, sono costituiti da particelle cariche positivamente;
* la deviazione subita dai raggi indica che il rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; è diverso a seconda del tipo di gas presente nel tubo ed è inferiore rispetto al rapporto &lt;math&gt;{\frac{e}{m}}&lt;/math&gt; proprio dei raggi catodici;
* la velocità dei raggi canale non è uniforme ed è molto minore di quella dei raggi catodici.

I raggi sono costituiti da fasci di particelle ionizzate, atomi privati di uno o più elettroni. Per il lettore moderno questo è un fatto piuttosto ovvio: le particelle costituenti il gas vengono ionizzate dalla scarica elettrica, gli ioni positivi viaggiano verso il catodo, quelli negativi verso l'anodo. Lo studio del rapporto tra massa e carica elettrica delle particelle costituenti i fasci porterà alla nascita della spettrometria di massa, alla scoperta degli isotopi e successivamente a quella fondamentale del protone. L'esperimento che ora illustriamo è dovuto a Thomson e consente di ricavare il rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; dei raggi canale, che hanno velocità non uniformi.

== Apparato sperimentale ==
Il campo E e il campo B in questo setup sperimentale sono paralleli, non ortogonali!

== Descrizione esperimento ==
Supponiamo di avere una particella con rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; incognito. Il campo &lt;math&gt;E&lt;/math&gt; deflette la traiettoria della particella lungo l'asse &lt;math&gt;z&lt;/math&gt;, mentre il campo &lt;math&gt;B&lt;/math&gt; la deflette lungo l'asse &lt;math&gt;y&lt;/math&gt;. Riprendendo quanto visto nell'esperimento di Thomson scriviamo le deflessioni lungo i due assi: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}y={\frac{qBL}{mv_{x}}}({\frac{L}{2}}+D)\\z={\frac{qEL}{mv_{x}^{2}}}({\frac{L}{2}}+D)\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Ricavando &lt;math&gt;v_{x}&lt;/math&gt; in funzione di &lt;math&gt;z&lt;/math&gt; e inserendola nella seconda equazione possiamo rendere esplicita la forma analitica della funzione: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}v_{x}={\frac{qBL}{my}}({\frac{L}{2}}+D)\\z={\frac{Emy^{2}}{qB^{2}L({\frac{L}{2}}+D)}}\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Ed ecco che riconosciamo l'equazione di una parabola nel piano &lt;math&gt;yz&lt;/math&gt;: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}z={\frac{m}{q}}{\frac{E}{B^{2}L({\frac{L}{2}}+D)}}y^{2}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

A seconda del rapporto &lt;math&gt;{\frac{q}{m}}&lt;/math&gt; si ottengono rami diversi di parabole. Proprio per questo l'apparato è in grado di evidenziare la presenza di isotopi degli elementi: avendo massa diversa, gli isotopi tracciano rami di parabole differenti. Tuttavia l'apparato di Thomson è rudimentale e la separazione tra i rami delle parabole non è molto evidente. Successivamente un allievo di Thomson (Francis Aston) perfeziona l'apparato sfruttando il fenomeno dell'effusione, che consente di selezionare le particelle più veloci ed evidenziare meglio la separazione tra le tracce paraboliche. Lo scopo della miglioria era approfondire lo studio degli isotopi del neon, già rilevati da Thomson. 

{{Avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Raggi canale]]</text>
      <sha1>pz0386z3cxbojvpsofs1psrl877uljk</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Leggi fenomenologiche</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60912</id>
    <revision>
      <id>500733</id>
      <parentid>500650</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T12:56:01Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500733</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="4321" sha1="59a0jtauhekjjukltp45x5bve8btzs0" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Nella realtà un buon modo per ottenere un corpo nero è una cavità isoterma, ossia un oggetto cavo mantenuto a temperatura costante (una sorta di forno) le cui pareti emettono e assorbono continuamente radiazioni su tutte le possibili lunghezze d'onda dello spettro elettromagnetico.

Gli studi sperimentali sullo spettro del corpo nero si basano su questo tipo di &quot;costruzione&quot; di un corpo nero.

== Legge di Kirchhoff ==
Chiamiamo &lt;math&gt;\Delta A&lt;/math&gt; l'area del corpo che irraggia nel tempo &lt;math&gt;\Delta t&lt;/math&gt;. Per i corpi opachi all'equilibrio termico, condizione in cui la velocità di emissione eguaglia quella di assorbimento, si ha che: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E_{1}=\underbrace {R_{1}\Delta A_{1}\Delta t}_{{{\mbox{energia emessa}}}}=\underbrace {a_{1}I\Delta A_{1}\Delta t}_{{{\mbox{energia assorbita}}}}\\E_{2}=R_{2}\Delta A_{2}\Delta t=a_{2}I\Delta A_{2}\Delta t\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

ossia il rapporto tra le radianze di due corpi opachi è pari al rapporto tra i loro coefficienti di assorbimento. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{R_{1}}{R_{2}}}={\frac{a_{1}}{a_{2}}}\\{\frac{R_{1}}{a_{1}}}={\frac{R_{2}}{a_{2}}}=....={\frac{R_{n}}{a_{n}}}=cost=R_{{BB}}\quad {\mbox{legge di Kirchhoff}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

L'ultima eguaglianza richiede una spiegazione: un corpo nero è un particolare corpo opaco in cui, oltre a &lt;math&gt;t&lt;/math&gt;, è nullo anche il coefficiente r. Se dunque tra i corpi opachi considerati c'è un corpo nero la legge resta valida. La legge di Kirchhoff appena enunciata mi dice in sintesi che il rapporto tra radianza e assorbanza per un corpo opaco è una costante che dipende solo dalla temperatura ed è uguale alla radianza di un corpo nero a quella temperatura. Poiché &lt;math&gt;0&lt;a&lt;1&lt;/math&gt; si ha inoltre che 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}R_{{corpo\ opaco}}&lt;R_{{BB}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

== Isotropia radiazione corpo nero ==
La radiazione di un corpo nero ideale è chiaramente isotropa: l'emissione è uniforme in tutte le direzioni. Tuttavia questo non è scontato per il nostro modello di &quot;forno&quot;. Se dovesse emergere che per questo modello l'isotropia non vale, non sarebbe più un valido modello per il corpo nero. Verifichiamo che questo non accade.

Se &lt;math&gt;R_{1}&lt;/math&gt; è la radianza del corpo &lt;math&gt;M_{1}&lt;/math&gt;, esso emette nel tempo &lt;math&gt;t&lt;/math&gt; un'energia &lt;math&gt;R_{1}t&lt;/math&gt;. Parte della radiazione emessa viene assorbita da &lt;math&gt;M_{2}&lt;/math&gt;, parte viene invece riflessa verso &lt;math&gt;M_{1}&lt;/math&gt;, secondo il rapporto dettato dal coefficiente &lt;math&gt;r_{2}&lt;/math&gt;: &lt;math&gt;r_{2}R_{1}t&lt;/math&gt;. Proseguendo in modo analogo si ha la situazione descritta in figura dalle frecce blu. Le frecce rosse descrivono la situazione corrispondente per il corpo &lt;math&gt;M_{2}&lt;/math&gt;.

Consideriamo ora tutta la radiazione in una direzione, ad esempio verso destra, e indichiamo la radianza relativa a tale radiazione &lt;math&gt;R_{D}&lt;/math&gt;. Allora si ha: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}R_{D}t=R_{1}t(1+r_{1}r_{2}+r_{1}^{2}r_{2}^{2}+...)+R_{2}t(r_{1}+r_{1}^{2}r_{2}+r_{1}^{3}r_{2}+...)\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Ricordando che &lt;math&gt;0&lt;r_{1}r_{2}&lt;1&lt;/math&gt; possiamo riconoscere nella prima parentesi l'espressione di una serie geometrica di ragione &lt;math&gt;q=rr_{1}r_{2}&lt;/math&gt;. L'analogo si può riconoscere nella seconda parentesi dopo aver raccolto &lt;math&gt;r_{1}&lt;/math&gt;. Sfruttando la convergenza di tale serie: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}R_{D}t=R_{1}t({\frac{1}{1-r_{1}r_{2}}})+R_{2}t({\frac{r_{1}}{1-r_{1}r_{2}}})\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Sfruttando la legge di Kirchhoff: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}R_{1}=a_{1}R_{{BB}}\\R_{2}=a_{2}R_{{BB}}\\a_{1}=1-r_{1}\\a_{2}=1-r_{2}\\\end{cases}}{\begin{cases}R_{1}=(1-r_{1})R_{{BB}}\\R_{2}=(1-r_{2})R_{{BB}}\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Si ha infine: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}R_{D}={\frac{(1-r_{1})R_{{BB}}+r_{1}(1-r_{2})R_{{BB}}}{1-r_{1}r_{2}}}\\R_{D}={\frac{(1-r_{1}r_{2})R_{{BB}}}{1-r_{1}r_{2}}}=R_{{BB}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Lo stesso si ottiene per la radiazione verso sinistra, &lt;math&gt;R_{S}&lt;/math&gt;. Dal momento che la cavità può avere qualsiasi forma, la radianza assume, in ogni direzione, il valore &lt;math&gt;R_{{BB}}&lt;/math&gt;, quindi è isotropa. Se si pratica un foro nella cavità, la radiazione che ne esce è quella del corpo nero. 

{{Avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Leggi fenomenologiche]]</text>
      <sha1>59a0jtauhekjjukltp45x5bve8btzs0</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Legge di Stefan-Boltzmann</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60913</id>
    <revision>
      <id>500734</id>
      <parentid>500655</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T13:08:07Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500734</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="10176" sha1="71y9686ljaszzyzi2melsk77zccx5t1" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Torniamo a concentrarci sull'analisi della radiazione emessa da un corpo caldo. Indipendentemente dal tipo di materiale che costituisce la sorgente, la forma dello spettro rimane quella illustrata nell'Introduzione. Questo conferma l'idea che la curva rappresenti una proprietà generale della radiazione termica a una data temperatura. Uno studio di questa curva fornisce quindi informazioni sulla radiazione stessa.

Matematicamente, l'area sottesa dalla curva è proporzionale alla radianza totale. Analizzando la dipendenza dalla temperatura Stefan trova una legge empirica che lega la radianza di un corpo alla quarta potenza della temperatura. In particolare, trova che: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}R_{{BB}}=\sigma T^{4}\\R_{{corpo\ opaco}}=a\sigma T^{4}\\\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

La costante &lt;math&gt;\sigma&lt;/math&gt; è detta costante di Stefan-Boltzmann e ha il valore: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\sigma =5.67\cdot 10^{{-8}}{\frac{W}{m^{2}K^{4}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Il coefficiente a che compare per i corpi opachi è il loro coefficiente di assorbimento, che è compreso tra 0 e 1. Dunque da questa legge fenomenologica ritroviamo che &lt;math&gt;R_{{corpo\ opaco}}&lt;R_{{BB}}&lt;/math&gt;.&lt;ref&gt;In alcuni testi si può trovare anziché il coefficiente di assorbimento &lt;math&gt;a&lt;/math&gt;, l'emissività &lt;math&gt;\varepsilon&lt;/math&gt;. Tuttavia ricordiamo che l'emissività eguaglia il coefficiente di assorbimento come conseguenza del principio di Kirchhoff.&lt;/ref&gt;

Il contributo di Boltzmann è la spiegazione teorica, su basi termodinamiche, della legge empirica.

== Esempio:effetto stalla ==
Quando in una stanza piccola sono presenti molte persone, dopo un po’ di tempo la temperatura aumenta. Perché questo accade? Perché noi siamo corpi caldi ed emettiamo radiazione termica. Tramite la legge di Stefan, possiamo fare qualche calcolo quantitativo. Ricordiamo innanzitutto che la potenza è la radianza moltiplicata per l'area: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}P=R\cdot Area\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

La potenza netta emessa dal corpo umano è: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}P_{{netta}}=P_{{emessa}}-P_{{ambiente}}=Aa\sigma (T^{4}-T_{0}^{4})\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Supponiamo di trovarci in una stanza a 20°, ossia 293 K. La nostra temperatura la consideriamo di circa 30°, ossia 303 K. La superficie del corpo umano è di circa 2 &lt;math&gt;m^{2}&lt;/math&gt; e ci idealizziamo come corpi neri (sbagliando, ma ci interessa solo un'idea approssimativa) per cui poniamo a=1.

Si ottiene &lt;math&gt;P\approx 100W&lt;/math&gt;: siamo come delle lampadine!

== Esempio:temperatura superficiale del Sole ==
Andiamo a stimare la temperatura superficiale del sole assumendo che sia un corpo nero. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}R_{{sole}}=7\cdot 10^{{8}}m\\d_{{terra\ sole}}=1.5\cdot 10^{{11}}m\\c_{s}=1400{\frac{W}{m^{2}}}\\\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Stimiamo la potenza irraggiata dal Sole sulla Terra &lt;math&gt;P_{{st}}&lt;/math&gt;: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}P_{{st}}&amp;=1400{\frac{W}{m^{2}}}\cdot 4\pi d_{{terra\ sole}}^{2}\\R&amp;=\sigma T^{4}&amp;={\frac{P_{{st}}}{4\pi R_{s}^{2}}}\\&amp;={\frac{1400{\frac{W}{m^{2}}}\cdot 4\pi d_{{terra\ sole}}^{2}}{4\pi R_{s}^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Da cui:

&lt;math&gt;{\begin{aligned}T={\sqrt[ {4}]{{\frac{1400{\frac{W}{m^{2}}}\cdot d_{{terra\ sole}}^{2}}{\sigma R_{s}^{2}}}}}=5803K\end{aligned}}&lt;/math&gt;

== Spiegazione termodinamica ==
Un'onda elettromagnetica, quale è la radiazione termica che stiamo analizzando, trasporta energia e quantità di moto.

* &lt;math&gt;u&lt;/math&gt; = densità di energia trasportata dalla radiazione;
* &lt;math&gt;I&lt;/math&gt; = intensità = energia trasportata per unità di area e di tempo = &lt;math&gt;u\cdot c&lt;/math&gt;
* &lt;math&gt;{\frac{u}{c}}&lt;/math&gt; densità di quantità di moto.

Poiché la radiazione scambia un momento con la superficie su cui incide, esercita una pressione. Da analisi dimensionali ricaviamo che: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}\left[P\right]&amp;={\frac{\left[F\right]}{\left[A\right]}}={\frac{N}{m^{2}}}={\frac{Kg\cdot m}{s^{2}\cdot m^{2}}}={\frac{Kg}{s^{2}\cdot m}}\\\left[u\right]&amp;={\frac{\left[E\right]}{\left[V\right]}}={\frac{J}{m^{3}}}={\frac{Kg\cdot m^{2}}{s^{2}\cdot m^{3}}}={\frac{Kg}{s^{2}\cdot m}}\\\end{cases}}\rightarrow \left[P\right]=\left[u\right]\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Dimensionalmente la pressione equivale alla densità di energia. La relazione funzionale corretta è: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}P=u\cos ^{2}{\theta }\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

che deriva qualitativamente dalla considerazione che se i raggi incidenti sulla superficie sono inclinati di un angolo &lt;math&gt;\theta&lt;/math&gt; la pressione diminuisce perché la densità di energia si scarica su un'area maggiore, mentre la densità di energia diminuisce perché va proiettata: &lt;math&gt;{\frac{P}{\cos \theta }}=u\cos \theta&lt;/math&gt;.

Consideriamo ora una semisfera di raggio unitario costituita da &lt;math&gt;N&lt;/math&gt; raggi incidenti con inclinazione &lt;math&gt;\theta&lt;/math&gt; generica: &lt;math&gt;0&lt;\theta &lt;\pi&lt;/math&gt;. La superficie che consideriamo è perfettamente assorbente, dunque i raggi non subiscono riflessione.

La densità di energia totale trasportata dagli &lt;math&gt;N&lt;/math&gt; raggi è &lt;math&gt;U=Nu&lt;/math&gt; e la pressione risulta essere 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}P=\sum _{{i=1}}^{{N}}u\cos ^{2}\theta =u\sum _{{i=1}}^{{N}}\cos ^{2}\theta \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Vogliamo valutare il numero di raggi &lt;math&gt;dN&lt;/math&gt; con inclinazione compresa tra &lt;math&gt;\theta&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;\theta +d\theta&lt;/math&gt;. Chiaramente sarà proporzionale all'area della corona circolare che sottende gli angoli &lt;math&gt;\theta&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;\theta +d\theta&lt;/math&gt;. Tenendo presente che consideriamo una semisfera di raggio unitario: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}S_{{corona\ circolare}}=2\pi \sin \theta d\theta \\S_{{tot}}=2\pi \\\end{cases}}\rightarrow {\frac{S_{{corona\ circolare}}}{S_{{tot}}}}=\sin \theta d\theta \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Sfruttando poi la proporzionalità tra numero di fasci e area si ha: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{dN}{N}}={\frac{S_{{coronacircolare}}}{S_{{tot}}}}=\sin \theta d\theta \rightarrow \\dN=N\sin \theta d\theta \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Inoltre, pensando che il numero di raggi è molto grande, possiamo scrivere: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\sum _{{i=1}}^{{N}}\cos ^{2}\theta \rightarrow \int \cos ^{2}\theta \,dN\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\sum _{{i=1}}^{{N}}\cos ^{2}\theta &amp;=\int _{{0}}^{{{\frac{\pi }{2}}}}\cos ^{2}\theta \sin \theta \,d\theta \\&amp;=N\left({\frac{\cos ^{3}\theta }{3}}\right)|_{0}^{{{\frac{\pi }{2}}}}\\&amp;={\frac{N}{3}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Si ha quindi: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}P={\frac{Nu}{3}}={\frac{U}{3}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Calcoliamo ora la radianza, che ricordiamo essere: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}R={\frac{E_{{tot\ emessa}}}{{\mbox{unit di area e di tempo}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}R&amp;=\sum _{{i=1}}^{{N}}cu\cos \theta &amp;=\int cu\cos \theta \,dN\\&amp;=\int cu\cos \theta \,dN&amp;={\frac{1}{2}}Ncu\left({\frac{\cos ^{2}\theta }{2}}\right)|_{0}^{{{\frac{\pi }{2}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Il fattore &lt;math&gt;{\frac{1}{2}}&lt;/math&gt; compare perché stiamo considerando solo i raggi emessi. Si ottiene infine: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}R={\frac{c}{4}}U\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Con queste premesse affrontiamo la derivazione termodinamica della legge di Stefan - Boltzmann.&lt;ref&gt;Si userà il simbolo &lt;math&gt;dG&lt;/math&gt; per indicare &lt;math&gt;G&lt;/math&gt; differenziale esatto, il simbolo &lt;math&gt;\delta G&lt;/math&gt; per indicare &lt;math&gt;G&lt;/math&gt; differenziale non esatto.&lt;/ref&gt; Per definizione 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}dS={\frac{\delta Q}{T}}={\frac{\delta L+d{\textit {U}}}{T}}\\\delta L=pdV={\frac{U}{3}}dV\rightarrow {\mbox{a pressione costante}}\\U={\frac{{\mathcal {U}}}{V}}{\mathcal {U}}=U\cdot Vd{\mathcal {U}}=UdV+VdU\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

dove &lt;math&gt;S&lt;/math&gt; è l'entropia, &lt;math&gt;U&lt;/math&gt; è la densità di energia trasportata dalle onde, &lt;math&gt;{\mathcal {U}}&lt;/math&gt; è l'energia interna, &lt;math&gt;L&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;Q&lt;/math&gt; rispettivamente lavoro e calore entranti/uscenti dal sistema. Sostituendo le espressioni di &lt;math&gt;\delta L&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;d{\mathcal {U}}&lt;/math&gt; nell'equazione per &lt;math&gt;dS&lt;/math&gt; si ha: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}dS&amp;={\frac{1}{3}}U{\frac{dV}{T}}+\left({\frac{U}{T}}dV+{\frac{V}{T}}dU\right)\\&amp;={\frac{1}{3}}U{\frac{dV}{T}}+\left({\frac{U}{T}}dV+{\frac{V}{T}}{\frac{dU}{dT}}dT\right)\\&amp;=\left({\frac{4}{3}}{\frac{U}{T}}\right)dV+\left({\frac{V}{T}}{\frac{dU}{dT}}\right)dT\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Riassumendo, sappiamo che:

* &lt;math&gt;S=S(V,T)&lt;/math&gt; : &lt;math&gt;S&lt;/math&gt; è una funzione di stato;
* &lt;math&gt;S&lt;/math&gt; è un differenziale esatto: &lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}dS=\left({\frac{\partial S}{\partial V}}\right)_{T}dV+\left({\frac{\partial S}{\partial T}}\right)_{V}dT\\{\frac{\partial ^{2}S}{\partial T\partial V}}={\frac{\partial ^{2}S}{\partial V\partial T}}\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Confrontando le espressioni per &lt;math&gt;dS&lt;/math&gt; concludiamo che 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}\left({\frac{\partial S}{\partial V}}\right)_{T}=\left({\frac{4}{3}}{\frac{U}{T}}\right)\\\left({\frac{\partial S}{\partial T}}\right)_{V}=\left({\frac{V}{T}}{\frac{dU}{dT}}\right)\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Sfruttando ora l'uguaglianza tra le derivate seconde miste: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{\partial ^{2}S}{\partial V\partial T}}&amp;={\frac{\partial }{\partial V}}\left({\frac{V}{T}}{\frac{dU}{dT}}\right)\\&amp;={\frac{\partial }{\partial T}}\left({\frac{4}{3}}{\frac{U}{T}}\right)&amp;={\frac{\partial ^{2}S}{\partial T\partial V}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Svolgendo i calcoli e ricordando &lt;math&gt;U=U(T)&lt;/math&gt;: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{1}{T}}{\frac{dU}{dT}}&amp;={\frac{-4}{3}}{\frac{U}{T^{2}}}+{\frac{4}{3}}{\frac{1}{T}}{\frac{dU}{dT}}\\{\frac{1}{T}}{\frac{dU}{dT}}&amp;={\frac{4U}{T^{2}}}\rightarrow {\mbox{separo le variabili}}\\{\frac{dU}{U}}&amp;={\frac{4dT}{T}}\rightarrow {\mbox{ ora integro}}\\\ln U&amp;=4\ln T+C\\\ln U&amp;=\ln T^{4}+C\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

In conclusione si è ottenuto: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}U\propto T^{4}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Poiché inoltre &lt;math&gt;R\propto U&lt;/math&gt; in definitiva è verificato che:

&lt;math&gt;{\begin{aligned}R\propto T^{4}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

== Note ==
&lt;references /&gt;

{{Avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Legge di Stefan-Boltzmann]]</text>
      <sha1>71y9686ljaszzyzi2melsk77zccx5t1</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Legge di Wien</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60914</id>
    <revision>
      <id>500735</id>
      <parentid>500654</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T13:11:56Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500735</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="2183" sha1="go56so0mz1okscwweo6oj9t0t6bp2d7" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

La proporzionalità tra temperatura e lunghezza d’onda viene scoperta nel 1893 da Wien. Egli si accorge che la radianza spettrale è esprimibile come: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}R_{{\lambda }}=T^{5}f(\lambda T)={\frac{1}{\lambda ^{5}}}F(\lambda T)\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

In particolare, è possibile riscalare tutte le curve in una sola, utilizzando in modo equivalente le variabili &lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{R_{\lambda }}{T^{5}}}\vee \\R_{\lambda }\cdot \lambda ^{5}\end{aligned}}&lt;/math&gt; Le funzioni &lt;math&gt;F(\lambda T)&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;f(\lambda T)&lt;/math&gt; sono quindi funzioni “universali”.

Nel grafico della radianza in funzione della lunghezza d’onda si nota come il massimo della curva si sposti verso destra al diminuire della temperatura. Wien trovò la legge che descrive tale spostamento: per questo motivo la legge di Wien è anche detta legge dello spostamento di Wien.

== Legge di Wien ==
L'ascissa del massimo della curva &lt;math&gt;R_{\lambda }=R_{\lambda }(\lambda )&lt;/math&gt; è inversamente proporzionale alla temperatura: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\lambda _{{max}}T=2.8978\cdot 10^{{-3}}mK\end{aligned}}&lt;/math&gt;

[[File:Black body.svg|center|400px]]

I massimi si dispongono su un'iperbole.

Wien cerca anche di trovare la forma funzionale della curva di corpo nero, senza successo:questa curva decresce troppo rapidamente per lunghezze d'onda grandi.&lt;ref&gt;La curva è espressa per &lt;math&gt;U_{\lambda }&lt;/math&gt;, tuttavia passare alla radianza è immediato: non scordiamo che vale &lt;math&gt;{\begin{aligned}R_{\lambda }d\lambda ={\frac{c}{4}}U_{\lambda }d\lambda \end{aligned}}&lt;/math&gt;&lt;/ref&gt;

&lt;math&gt;{\begin{aligned}U_{\lambda }d\lambda =C_{1}{\frac{1}{\lambda ^{5}}}e^{{{\frac{-C_{2}}{\lambda T}}}}d\lambda {\mbox{curva di Wien}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

== Osservazioni ==
* Al crescere della temperatura aumenta la radianza complessiva (legge di Stefan-Boltzmann) e il massimo si sposta verso lunghezze d'onda minori (legge di Wien).
* La legge di Wien può essere usata per stimare la temperatura superficiale delle stelle dall'analisi del loro spettro.

== Note ==
&lt;references/&gt;

{{Avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Legge di Wien]]</text>
      <sha1>go56so0mz1okscwweo6oj9t0t6bp2d7</sha1>
    </revision>
    <revision>
      <id>500736</id>
      <parentid>500735</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T13:13:07Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500736</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="2187" sha1="fsxddnydjllj7zmwfgqtqa78th35rxn" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

La proporzionalità tra temperatura e lunghezza d’onda viene scoperta nel 1893 da Wien. Egli si accorge che la radianza spettrale è esprimibile come: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}R_{{\lambda }}=T^{5}f(\lambda T)={\frac{1}{\lambda ^{5}}}F(\lambda T)\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

In particolare, è possibile riscalare tutte le curve in una sola, utilizzando in modo equivalente le variabili 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{R_{\lambda }}{T^{5}}}\vee \\R_{\lambda }\cdot \lambda ^{5}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Le funzioni &lt;math&gt;F(\lambda T)&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;f(\lambda T)&lt;/math&gt; sono quindi funzioni “universali”.

Nel grafico della radianza in funzione della lunghezza d’onda si nota come il massimo della curva si sposti verso destra al diminuire della temperatura. Wien trovò la legge che descrive tale spostamento: per questo motivo la legge di Wien è anche detta legge dello spostamento di Wien.

== Legge di Wien ==
L'ascissa del massimo della curva &lt;math&gt;R_{\lambda }=R_{\lambda }(\lambda )&lt;/math&gt; è inversamente proporzionale alla temperatura: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\lambda _{{max}}T=2.8978\cdot 10^{{-3}}mK\end{aligned}}&lt;/math&gt;

[[File:Black body.svg|center|400px]]

I massimi si dispongono su un'iperbole.

Wien cerca anche di trovare la forma funzionale della curva di corpo nero, senza successo:questa curva decresce troppo rapidamente per lunghezze d'onda grandi.&lt;ref&gt;La curva è espressa per &lt;math&gt;U_{\lambda }&lt;/math&gt;, tuttavia passare alla radianza è immediato: non scordiamo che vale &lt;math&gt;{\begin{aligned}R_{\lambda }d\lambda ={\frac{c}{4}}U_{\lambda }d\lambda \end{aligned}}&lt;/math&gt;&lt;/ref&gt;

&lt;math&gt;{\begin{aligned}U_{\lambda }d\lambda =C_{1}{\frac{1}{\lambda ^{5}}}e^{{{\frac{-C_{2}}{\lambda T}}}}d\lambda {\mbox{curva di Wien}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

== Osservazioni ==
* Al crescere della temperatura aumenta la radianza complessiva (legge di Stefan-Boltzmann) e il massimo si sposta verso lunghezze d'onda minori (legge di Wien).
* La legge di Wien può essere usata per stimare la temperatura superficiale delle stelle dall'analisi del loro spettro.

== Note ==
&lt;references/&gt;

{{Avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Legge di Wien]]</text>
      <sha1>fsxddnydjllj7zmwfgqtqa78th35rxn</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Modelli teorici</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60915</id>
    <revision>
      <id>500737</id>
      <parentid>500656</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T13:13:43Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500737</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="730" sha1="me0824vei8xiox5evuyvvu1ezox8278" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Analizziamo ora i tentativi di Rayleigh-Jeans e di Planck di derivare rigorosamente la legge del corpo nero. Il modello elaborato da Rayleigh-Jeans rimane entro la fisica classica e non risulta soddisfacente. Tuttavia contiene elementi importanti che verranno ripresi da Planck e integrati con ipotesi quantistiche: la quantizzazione dell'energia.

Nei capitoli precedenti abbiamo visto come si è arrivati alla quantizzazione della materia e della carica, ossia a considerarle quantità discrete multipli di quantità elementari. Lo studio del corpo nero è ciò che porta all'introduzione di tale ipotesi anche per l'energia. 

{{Avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Modelli teorici]]</text>
      <sha1>me0824vei8xiox5evuyvvu1ezox8278</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Modello di Rayleigh-Jeans</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60916</id>
    <revision>
      <id>500738</id>
      <parentid>500657</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T13:25:05Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500738</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="5411" sha1="8lo5e08so46n7ods4d823hkie2lthka" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Rayleigh e Jeans modellizzano il corpo nero come una cavità isoterma cubica con pareti conduttrici. All'interno della cavità la radiazione termica è radiazione elettromagnetica, governata dalle leggi dell'elettromagnetismo. Gli elettroni delle pareti vengono messi in oscillazione dalle onde incidenti e, comportandosi come oscillatori elementari, re-irradiano alla stessa frequenza: in questo modo le radiazioni vengono costantemente assorbite e riemesse dalle pareti. La cavità geometrica impone precise condizioni al contorno per il campo elettromagnetico, perciò all'interno di essa si instaurano onde elettromagnetiche stazionarie: non tutte le frequenze di oscillazione sono ammesse.

Il primo importante risultato dei due scienziati, che è poi la parte corretta del modello che verrà ripresa da Planck, è la stima del numero di modi di oscillazione. L'equazione dell'onda stazionaria si ottiene imponendo le condizioni al contorno all'equazione d'onda generica in 3 dimensioni.

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\textbf {E}}={\textbf {E}}(x,y,z,t)\end{aligned}}&lt;/math&gt; &lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}{\frac{\partial ^{2}E_{x}}{\partial x^{2}}}+{\frac{\partial ^{2}E_{x}}{\partial y^{2}}}+{\frac{\partial ^{2}E_{x}}{\partial z^{2}}}={\frac{1}{c^{2}}}{\frac{\partial ^{2}E_{x}}{\partial t^{2}}}\\{\frac{\partial ^{2}E_{y}}{\partial x^{2}}}+{\frac{\partial ^{2}E_{y}}{\partial y^{2}}}+{\frac{\partial ^{2}E_{y}}{\partial z^{2}}}={\frac{1}{c^{2}}}{\frac{\partial ^{2}E_{y}}{\partial t^{2}}}\\{\frac{\partial ^{2}E_{z}}{\partial x^{2}}}+{\frac{\partial ^{2}E_{z}}{\partial y^{2}}}+{\frac{\partial ^{2}E_{z}}{\partial z^{2}}}={\frac{1}{c^{2}}}{\frac{\partial ^{2}E_{z}}{\partial t^{2}}}\end{cases}}\\{\begin{array}{cccc}\\E_{x}=0&amp;y=0,L&amp;\land &amp;z=0,L\\E_{y}=0&amp;x=0,L&amp;\land &amp;z=0,L\\E_{z}=0&amp;x=0,L&amp;\land &amp;y=0,L\end{array}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

La soluzione di questo problema è: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}E_{x}=E_{{0x}}\cos {{\frac{n_{1}\pi x}{L}}}\sin {{\frac{n_{2}\pi y}{L}}}\sin {{\frac{n_{3}\pi z}{L}}}\sin {2\pi \nu t}\\E_{y}=E_{{0y}}\cos {{\frac{n_{1}\pi x}{L}}}\sin {{\frac{n_{2}\pi y}{L}}}\sin {{\frac{n_{3}\pi z}{L}}}\sin {2\pi \nu t}\\E_{z}=E_{{0z}}\cos {{\frac{n_{1}\pi x}{L}}}\sin {{\frac{n_{2}\pi y}{L}}}\sin {{\frac{n_{3}\pi z}{L}}}\sin {2\pi \nu t}\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Consideriamo ora la sola componente &lt;math&gt;E_{x}&lt;/math&gt;, per le altre si procede in modo analogo. Sostituendo l'espressione di &lt;math&gt;E_{x}&lt;/math&gt; nell'equazione d'onda, otteniamo che le frequenze permesse sono quelle che rispettano la condizione: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}-[{{\frac{n_{1}\pi }{L}}}^{2}+{{\frac{n_{2}\pi }{L}}}^{2}+{{\frac{n_{3}\pi }{L}}}^{2}]E_{x}&amp;={\frac{-1}{c^{2}}}(2\pi \nu )^{2}E_{x}\end{aligned}}&lt;/math&gt; &lt;math&gt;{\begin{aligned}\nu &amp;={\frac{c}{2L}}{\sqrt {n_{1}^{2}+n_{2}^{2}+n_{3}^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

L'ultima equazione descrive una sfera nello spazio individuato dagli assi &lt;math&gt;n_{1},n_{2},n_{3}&lt;/math&gt;, di cui consideriamo l'ottante (cioè &lt;math&gt;{\frac{1}{8}}&lt;/math&gt; di sfera)in cui le tre variabili sono positive. Ogni punto di questo spazio individua un modo di oscillazione (un punto è una terna &lt;math&gt;(n_{1},n_{2},n_{3})&lt;/math&gt;, ossia una frequenza &lt;math&gt;\nu&lt;/math&gt; ). I volumi infinitesimi in questo spazio sono quindi misure di densità di modi.

Ora cambiamo le coordinate: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}R_{{sfera}}&amp;=R&amp;={\sqrt {n_{1}^{2}+n_{2}^{2}+n_{3}^{2}}}&amp;={\frac{2L}{c}}\nu \\dR&amp;={\frac{2L}{c}}d\nu \end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Calcoliamo il volume del guscio di ottante compreso tra &lt;math&gt;R&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;R+dR&lt;/math&gt;. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}V_{{ottante}}&amp;={\frac{1}{8}}4\pi R^{2}dR\\&amp;={\frac{1}{8}}4\pi ({\frac{2L}{c}}\nu )^{2}{\frac{2L}{c}}d\nu \\&amp;={\frac{4\pi \nu ^{2}}{c^{3}}}L^{3}d\nu \\&amp;={\frac{4\pi V_{{cavit}}}{c^{3}}}\nu ^{2}d\nu \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Considerando poi i due possibili modi di polarizzazione dell'onda, ottengo l'espressione per la densità dei modi di oscillazione: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}G(\nu )d\nu ={\frac{8\pi V_{{cavit}}}{c^{3}}}\nu ^{2}d\nu \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Fino a qui, il modello di Rayleigh-Jeans è corretto. A questo punto si vuole determinare la densità di energia per unità di frequenza e di volume. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}U_{\nu }d\nu =G(\nu )d\nu \cdot (energia\ modo)\cdot {\frac{1}{V}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

A tal fine occorre trovare un'espressione per l'energia di ciascun modo, ed è qui la scelta errata dei due scienziati. Essi la stimano pensando non all'energia trasportata da un'onda stazionaria ma all'energia degli oscillatori nella parete, che ricavano dal principio di equipartizione classica. Ogni modo di oscillazione ha quindi energia media pari a &lt;math&gt;kT&lt;/math&gt;. Dunque: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}U_{\nu }d\nu ={\frac{8\pi }{c^{3}}}\nu ^{2}kTd\nu \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Passando alle lunghezze d'onda: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}\nu ={\frac{c}{}}\\d\nu ={\frac{-c}{^{2}}}d\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; &lt;math&gt;{\begin{aligned}U_{\nu }d\nu ={\frac{8\pi }{^{4}}}kTd\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Il problema è che l'energia diverge per &lt;math&gt;0&lt;/math&gt; anzichè andare a 0 come nella curva sperimentale: si parla di catastrofe ultravioletta. Per λ grandi invece il modello si adatta alla curva: in questa situazione l'interpretazione classica va bene. 

{{Avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Modello di Rayleigh-Jeans]]</text>
      <sha1>8lo5e08so46n7ods4d823hkie2lthka</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Modello di Planck</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60917</id>
    <revision>
      <id>500739</id>
      <parentid>500658</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T13:30:30Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500739</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="3876" sha1="ebrg30rj92i532y7bcw3xvf8sl59oki" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Il problema del modello di Rayleigh-Jeans, come già abbiamo avuto modo di osservare, sta nel principio di equipartizione. Questo principio deriva dalla distribuzione di Boltzmann, in cui le quantità considerate sono continue. Il calcolo del valor medio dell'energia secondo tale distribuzione dà infatti: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}&lt;E&gt;={\frac{\int Ee^{{{\frac{-E}{kT}}}}\,dE}{\int e^{{{\frac{-E}{kT}}}}\,dE}}=kT\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Per risolvere il problema della catastrofe ultravioletta l'energia scambiata dagli oscillatori deve dipendere dalla loro frequenza di oscillazione: in questo modo potrebbe bilanciare l'andamento funzionale che provoca la catastrofe. La prima ipotesi di Planck è che gli oscillatori non scambino energia in modo continuo, ma discreto: introduce quindi la quantizzazione dell'energia. L'energia degli oscillatori può essere: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E,E,2E..\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Non solo, ma i quanti di energia scambiati sono funzione della frequenza: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E=h\\ipotesi\ di\ quantizzazione\ di\ Planck\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Ciascun oscillatore scambia un'energia multipla di &lt;math&gt;\Delta E&lt;/math&gt;: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E_{n}=nh\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Sfruttando la distribuzione statistica di Boltzmann (Distribuzione statistica di Boltzmann), in cui questa volta compaiono quantità discrete, la probabilità che un oscillatore a temperatura T abbia energia &lt;math&gt;E_{n}&lt;/math&gt; è: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}p(E_{n})={\frac{1}{kT}}e^{{{\frac{-nh}{kT}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Poiché l'energia è ora trattata come quantità discreta, gli integrali si trasformano in sommatorie: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}&lt;E&gt;&amp;={\frac{\sum _{{n=0}}^{{}}E_{n}p(E_{n})}{\sum _{{n=0}}^{{}}p(E_{n})}}\\&amp;={\frac{\sum _{{n=0}}^{{}}{\frac{nh}{kT}}e^{{{\frac{-nh}{kT}}}}}{\sum _{{n=0}}^{{}}{\frac{1}{kT}}e^{{{\frac{-nh}{kT}}}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Per semplificare le espressioni poniamo: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}={\frac{h}{kT}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Dunque abbiamo: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}&lt;E&gt;=kT{\frac{\sum _{{n=0}}^{{}}ne^{{-n}}}{\sum _{{n=0}}^{{}}e^{{-n}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

calcolo del valor medio dell'energia secondo tale distribuzione dà infatti: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{\sum _{{n=0}}^{{}}ne^{{-n}}}{\sum _{{n=0}}^{{}}e^{{-n}}}}&amp;=-{\frac{\sum _{{n=0}}^{{}}{\frac{de^{{-n}}}{d}}}{\sum _{{n=0}}^{{}}e^{{-n}}}}\\&amp;=-{\frac{{\frac{d}{d}}(\sum _{{n=0}}^{{}}e^{{-n}})}{\sum _{{n=0}}^{{}}e^{{-n}}}}\\&amp;=-{\frac{d}{d}}(\ln {\sum _{{n=0}}^{{}}e^{{-n}}})\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Quindi possiamo scrivere: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}&lt;E&gt;&amp;=-kT{\frac{d}{d}}(\ln {\sum _{{n=0}}^{{}}e^{{-n}}})\\&amp;=-h{\frac{d}{d}}(\ln {\sum _{{n=0}}^{{}}e^{{-n}}})\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\sum _{{n=0}}^{{}}e^{{-n}}&amp;={\frac{1}{1-e^{{-}}}}serie\ geometrica\end{aligned}}&lt;/math&gt; &lt;math&gt;{\begin{aligned}&lt;E&gt;&amp;=-h{\frac{d}{d}}(\ln {{\frac{1}{1-e^{{-}}}}})\\&amp;=h{\frac{e^{{-}}}{1-e^{{-}}}}\\&amp;={\frac{h}{e^{{}}-1}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}&lt;E&gt;={\frac{h}{e^{{{\frac{h}{kT}}}}-1}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Questo importantissimo risultato rappresenta l'energia media di un oscillatore armonico a temperatura &lt;math&gt;T&lt;/math&gt;, con l'ipotesi di quantizzazione dell'energia. Planck recupera dal modello di Rayleigh-Jeans l'espressione per la densità dei modi di oscillazione: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}G()d={\frac{8V_{{cavit}}}{c^{3}}}^{2}d\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Ricordando che la densità di energia per unità di frequenza e di volume è: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}U_{d}=G()d\cdot (energia\ modo)\cdot {\frac{1}{V}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

e utilizzando la nuova espressione per l'energia di un oscillatore si ottiene infine: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}U_{d}={\frac{8^{2}}{c^{3}}}{\frac{h}{e^{{{\frac{h}{kT}}}}-1}}d\end{aligned}}&lt;/math&gt;

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Modello di Planck]]</text>
      <sha1>ebrg30rj92i532y7bcw3xvf8sl59oki</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Modello di Einstein</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60919</id>
    <revision>
      <id>500740</id>
      <parentid>500660</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T13:42:44Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500740</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="2672" sha1="aegc9p8w4donqq0e5dgav6b4tpcsqv1" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Einstein modellizza il solido come un sistema di N atomi che vibrano a causa dei microspostamenti termici attorno a un punto di equilibrio. In prima approssimazione il potenziale vibrazionale si può pensare ad andamento parabolico: il tipo di moto di ciascun atomo è dunque armonico. Einstein immagina inoltre che le oscillazioni di ciascun atomo siano indipendenti tra loro e lungo le direzioni, e che le 'molle' che legano gli atomi nel solido siano caratterizzate da un'unica costante elastica b: tutti gli atomi hanno dunque la stessa frequenza di vibrazione, esprimibile come: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\nu ={\frac{{\sqrt {{\frac{b}{m}}}}}{2\pi }}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Sfruttando l'ipotesi di quantizzazione di Planck, ad ogni oscillatore si può associare un'energia media: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}&lt;E&gt;={\frac{h\nu }{e^{{{\frac{h\nu }{kT}}-1}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

L'energia totale del sistema è data dal prodotto tra l'energia media associata ad ogni grado di libertà di un oscillatore, &lt;math&gt;&lt;E&gt;&lt;/math&gt;, il numero di gradi di libertà di ciascun oscillatore, 3, e il numero degli oscillatori, &lt;math&gt;N&lt;/math&gt;. In conclusione: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}U=3N{\frac{h\nu }{e^{{{\frac{h\nu }{kT}}-1}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Ora, poiché 

&lt;math&gt;c_{v}={\frac{1}{n}}{\frac{\partial U}{\partial T}}&lt;/math&gt; 

otteniamo la seguente espressione per il calore specifico di un solido: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}c_{v}=3R({\frac{h\nu }{kT}})^{2}{\frac{e^{{{\frac{h\nu }{kT}}}}}{(e^{{{\frac{h\nu }{kT}}}}-1)^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Definendo come temperatura caratteristica di Einstein 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\theta _{E}={\frac{h\nu }{k}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; si ottiene che: &lt;math&gt;{\begin{aligned}c_{v}=3R({\frac{\theta _{E}}{T}})^{2}{\frac{e^{{{\frac{\theta _{E}}{T}}}}}{(e^{{{\frac{\theta _{E}}{T}}}}-1)^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Vediamo i limiti di questa espressione:

* '''limite classico''': &lt;math&gt;T&gt;&gt;\theta _{E}&lt;/math&gt; &lt;math&gt;{\begin{aligned}c_{v}\approx 3R({\frac{\theta _{E}}{T}})^{2}{\frac{1}{(1+{\frac{\theta _{E}}{T}}-1)^{2}}}\approx 3R\end{aligned}}&lt;/math&gt; Il limite classico è concorde con il modello di Dubong e Petit;
* '''limite quantistico''': &lt;math&gt;T&lt;&lt;\theta _{E}&lt;/math&gt; 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}c_{v}\approx 3R({\frac{\theta _{E}}{T}})^{2}{\frac{e^{{{\frac{\theta _{E}}{T}}}}}{(e^{{{\frac{\theta _{E}}{T}}}})^{2}}}\approx 3R({\frac{\theta _{E}}{T}})^{2}e^{{{\frac{-\theta _{E}}{T}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Per &lt;math&gt;T&lt;/math&gt; che tende a 0 &lt;math&gt;c_{v}&lt;/math&gt; tende a 0, ma con una dipendenza funzionale non concorde con i dati sperimentali.

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Modello di Einstein]]</text>
      <sha1>aegc9p8w4donqq0e5dgav6b4tpcsqv1</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Modello di Debye</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60920</id>
    <revision>
      <id>500741</id>
      <parentid>500661</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T13:48:25Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500741</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="6641" sha1="cafnzni11nxyszmj8m6a0bt7urn1z39" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Debye riprende l'intero modello di Planck per il corpo nero: non solo la quantizzazione dell'energia ma anche l'idea che vi siano diversi modi di oscillazione, a frequenze diverse. Il problema del modello di Einstein, infatti, era proprio considerare una singola frequenza di oscillazione.

Se un'onda che si propaga in un solido è caratterizzata da una lunghezza d'onda &lt;math&gt;\lambda&lt;/math&gt; molto maggiore della distanza interatomica, essa vede il solido come un continuo elastico,&lt;ref&gt;L'approssimazione di continuo elastico isotropo è corretta a basse temperature.&lt;/ref&gt; ossia non vede la discretezza del solido. All'interno del solido si instaurano dunque onde elastiche stazionarie, le vibrazioni non sono più indipendenti e le frequenze di oscillazione sono tante.

Consideriamo dunque un solido continuo elastico, ad esempio un cubo di lato &lt;math&gt;L&lt;/math&gt;. L'equazione di un'onda stazionaria che si propaga nel solido con velocità &lt;math&gt;v_{s}&lt;/math&gt; lungo la direzione &lt;math&gt;x&lt;/math&gt; è: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}f(x,t)=\sin(kx)\cos(\omega t)\end{aligned}}&lt;/math&gt; con &lt;math&gt;{\begin{aligned}k&amp;={\frac{2\pi }{\lambda }}\\\nu &amp;={\frac{v_{s}}{\lambda }}\\\omega &amp;=kv_{s}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

La relazione lineare con coefficiente costante tra &lt;math&gt;\omega&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;k&lt;/math&gt; è un'approssimazione, che chiamiamo appunto approssimazione lineare. Vedremo in seguito quando è da considerarsi valida. Imponendo la condizione di periodicità 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}k_{x}(x+L)&amp;=k_{x}x+2\pi n_{x}\\k_{x}&amp;={\frac{2\pi }{L}}n_{x}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Lo stesso deve valere per onde che si propagano lungo &lt;math&gt;y&lt;/math&gt; o lungo &lt;math&gt;z&lt;/math&gt;. In conclusione deve valere: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}k_{x}&amp;={\frac{2\pi }{L}}n_{x}\\k_{y}&amp;={\frac{2\pi }{L}}n_{y}\\k_{z}&amp;={\frac{2\pi }{L}}n_{z}\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Considero ora il vettore d'onda &lt;math&gt;k=(k_{x},k_{y},k_{z})&lt;/math&gt; e cerco la densità di onde con numero d'onda compreso tra &lt;math&gt;k&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;k+dk&lt;/math&gt;: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}dn_{x}dn_{y}dn_{z}&amp;={\frac{L^{3}}{8\pi ^{3}}}dk_{x}dk_{y}dk_{z}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

In coordinate polari: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}G(k)dk&amp;={\frac{V}{8\pi ^{3}}}4\pi k^{2}dk\\&amp;={\frac{V}{2\pi ^{2}}}k^{2}dk\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Per passare in pulsazioni &lt;math&gt;\omega&lt;/math&gt; ricordiamo che: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}k&amp;={\frac{\omega }{v_{s}}}\\dk&amp;={\frac{d\omega }{v_{s}}}\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Dunque 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}G(\omega )d\omega &amp;={\frac{V}{2\pi ^{2}}}{\frac{\omega ^{2}}{v_{s}^{3}}}d\omega \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

e poiché 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}\omega &amp;=2\pi \nu \\d\omega &amp;=2\pi d\nu \\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Abbiamo l'espressione della densità di onde che oscillano con frequenza compresa tra &lt;math&gt;\nu&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;\nu +d\nu&lt;/math&gt;: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}G(\nu )d\nu &amp;={\frac{4\pi V}{v_{s}^{3}}}\nu ^{2}d\nu \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

In generale, tuttavia, la velocità di propagazione di onde longitudinali e trasversali è diversa. Inoltre per ogni onda trasversale esistono due direzioni indipendenti di oscillazione, mentre per ogni onda longitudinale ve ne è solo una. Detta &lt;math&gt;v_{t}&lt;/math&gt; la velocità di propagazione di un'onda trasversale e &lt;math&gt;v_{l}&lt;/math&gt; la velocità di propagazione di un'onda longitudinale, possiamo definire una velocità di propagazione media nel solido pesata sul numero di modi di oscillazione: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{1}{&lt;v_{s}&gt;^{3}}}={\frac{1}{v_{l}^{3}}}+{\frac{2}{v_{t}^{3}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Ricavo quindi che: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}G(\nu )d\nu &amp;={\frac{4\pi V}{&lt;v_{s}&gt;^{3}}}\nu ^{2}d\nu \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Osserviamo che la densità di modi &lt;math&gt;G(\nu )d\nu&lt;/math&gt; è analoga a quella ricavata da Rayleigh e Jeans per il corpo nero. Tuttavia in questo caso bisogna tener conto che il numero massimo di gradi di libertà del sistema è &lt;math&gt;3N&lt;/math&gt;. Matematicamente bisogna imporre la condizione: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\int _{{0}}^{{\nu _{D}}}G(\nu )\,d\nu =3N\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

La frequenza di taglio &lt;math&gt;\nu _{D}&lt;/math&gt; è detta frequenza di Debye. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\int _{{0}}^{{\nu _{D}}}{\frac{4\pi V}{&lt;v_{s}&gt;^{3}}}\nu ^{2}\,d\nu &amp;={\frac{4\pi V}{3&lt;v_{s}&gt;^{3}}}\nu _{D}^{3}\end{aligned}}&lt;/math&gt; &lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{4\pi V}{3&lt;v_{s}&gt;^{3}}}\nu _{D}^{3}=3N\rightarrow \nu _{D}^{3}={\frac{9n}{4\pi }}v_{s}^{3}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

con &lt;math&gt;n={\frac{N}{V}}&lt;/math&gt; densità di atomi nel solido (dell'ordine di &lt;math&gt;10^{{22}}cm^{{-3}}&lt;/math&gt;). Il fatto che la velocità sia indipendente dalla frequenza, ed è dunque stata considerata una costante nell'operazione di integrazione, viene dall'ipotesi di approssimazione lineare.

L'energia interna del solido è quindi data da: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}U&amp;=\int _{{0}}^{{\nu _{D}}}G(\nu )&lt;E&gt;\,d\nu \\&amp;={\frac{4\pi V}{v_{s}^{3}}}\int _{{0}}^{{\nu _{D}}}{\frac{h\nu ^{3}}{e^{{{\frac{h\nu }{kT}}}}-1}}\,d\nu \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Tramite la seguente sostituzione di variabili: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}x={\frac{h\nu }{kT}}\rightarrow \\{\begin{cases}\nu ={\frac{kTx}{h}}\\d\nu ={\frac{kT}{h}}dx\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Si ottiene: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}U&amp;={\frac{4\pi Vh}{v_{s}^{3}}}({\frac{kT}{h}})^{4}\int _{{0}}^{{{\frac{h\nu _{D}}{kT}}}}{\frac{x^{3}}{e^{{x}}-1}}\,dx\\&amp;=9N({\frac{kT}{h\nu _{D}}})^{3}kT\int _{{0}}^{{{\frac{h\nu _{D}}{kT}}}}{\frac{x^{3}}{e^{{x}}-1}}\,dx\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Definisco ora temperatura di Debye &lt;math&gt;\theta _{D}={\frac{h\nu _{D}}{k}}&lt;/math&gt; e ottengo: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}U&amp;=9N({\frac{T}{\theta _{D}}})^{3}kT\int _{{0}}^{{{\frac{\theta _{D}}{T}}}}{\frac{x^{3}}{e^{{x}}-1}}\,dx\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Calcoliamo i limiti di tale risultato:

* '''limite classico''': &lt;math&gt;T&gt;&gt;\theta _{D}&lt;/math&gt; segue &lt;math&gt;x&lt;&lt;1&lt;/math&gt;

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\int _{{0}}^{{{\frac{\theta _{D}}{T}}}}{\frac{x^{3}}{e^{{x}}-1}}\,dx\approx \int _{{0}}^{{{\frac{\theta _{D}}{T}}}}x^{2}\,dx={\frac{1}{3}}({\frac{\theta _{D}}{T}})^{3}\end{aligned}}&lt;/math&gt; &lt;math&gt;{\begin{aligned}U=3NkT\\c_{v}=3R\end{aligned}}&lt;/math&gt;

* '''limite quantistico''': &lt;math&gt;T&lt;&lt;\theta _{D}&lt;/math&gt;

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\int _{{0}}^{{{\frac{\theta _{D}}{T}}}}{\frac{x^{3}}{e^{{x}}-1}}\,dx\approx \int _{{0}}^{{+\inf }}{\frac{x^{3}}{e^{{x}}-1}}\,dx={\frac{\pi ^{4}}{15}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

&lt;math&gt;{\begin{aligned}U={\frac{3}{5}}N\pi ^{4}kT({\frac{T}{\theta _{D}}})^{3}\\c_{v}={\frac{12}{5}}\pi ^{4}{\frac{R}{\theta _{D}^{3}}}T^{3}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

== Note ==
&lt;references /&gt;

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Modello di Debye]]</text>
      <sha1>cafnzni11nxyszmj8m6a0bt7urn1z39</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Approfondimento: precisazioni sul modello di solido</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60921</id>
    <revision>
      <id>500742</id>
      <parentid>500662</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T13:50:58Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500742</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="2714" sha1="h8wjksrsqoxj49k3su97bwot8hpvnu6" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Costruiamo un semplice modello monodimensionale per studiare la propagazione delle onde in un solido. Immaginiamo il solido come costituito da tante masse m equidistanti, che oscillano a causa dell'agitazione termica e soggette a interazioni elastiche con costante elastica &lt;math&gt;\beta&lt;/math&gt; Utilizziamo l' approssimazione dei primi vicini, ossia studiamo solo l'interazione di una particella con quelle immediatamente adiacenti, trascurando le altre. Numeriamo le particelle con indice &lt;math&gt;n&lt;/math&gt; e consideriamo le particelle &lt;math&gt;n-1,n,n+1&lt;/math&gt;. Se &lt;math&gt;a&lt;/math&gt; è la distanza tra le particelle all'equilibrio, la posizione di equilibrio della particella n-esima sarà &lt;math&gt;x_{n}=na&lt;/math&gt;. Sia &lt;math&gt;\xi _{n}&lt;/math&gt; lo spostamento della particella n-esima dalla posizione di equilibrio.

Studiamo le forze agenti sulla particella n-esima. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}F_{1}=\beta \left(\xi _{n}-\xi _{{n-1}}\right)\\F_{2}=\beta \left(\xi _{{n+1}}-\xi _{{n}}\right)\end{aligned}}&lt;/math&gt;

&lt;math&gt;{\begin{aligned}F_{{tot}}=-F_{1}+F_{2}=\beta \left(\xi _{{n+1}}+\xi _{{n-1}}-2\xi _{{n}}\right)\end{aligned}}&lt;/math&gt;

L'equazione del moto è quindi: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}m{\frac{\partial ^{2}\xi _{n}}{\partial t^{2}}}=\beta \left(\xi _{{n+1}}+\xi _{{n-1}}-2\xi _{{n}}\right)\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

La soluzione di questa equazione differenziale è del tipo 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\xi _{n}&amp;=\xi _{0}e^{{i\left(\omega t+kx\right)}}\\&amp;=\xi _{0}e^{{i\left(\omega t+kna\right)}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Sostituendo nell'equazione: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}-m\omega ^{2}\xi _{0}e^{{i\left(\omega t+kna\right)}}=\beta \xi _{0}\left(e^{{i\left(\omega t+k(n+1)a\right)}}+e^{{i\left(\omega t+k(n-1)a\right)}}-2e^{{i\left(\omega t+kna\right)}}\right)\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Fattorizzando il fattorizzabile (&lt;math&gt;\xi _{0}&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;e^{{i\left(\omega t+kna\right)}}&lt;/math&gt;) 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}-m\omega ^{2}&amp;=\beta \left(e^{{ika}}+e^{{-ika}}-2\right)\\&amp;=2\beta \left({\frac{e^{{ika}}+e^{{-ika}}}{2}}-1\right)\\&amp;=2\beta \left(\cos {ka}-1\right)\\m\omega ^{2}&amp;=2\beta \left(1-\cos {ka}\right)\\&amp;=2\beta 2\sin ^{2}{{\frac{ka}{2}}}\\&amp;=4\beta \sin ^{2}{{\frac{ka}{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Segue che 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\omega =\pm {\sqrt {{\frac{\beta }{m}}}}\sin {{\frac{ka}{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

L'approssimazione di Debye che vede &lt;math&gt;\omega&lt;/math&gt; funzione lineare di &lt;math&gt;k&lt;/math&gt; è valida solo per lunghezze d'onda elevate: se &lt;math&gt;\lambda&lt;/math&gt; è grande 

&lt;math&gt;{\frac{ka}{2}}\to 0&lt;/math&gt; 

dunque 

&lt;math&gt;\sin {{\frac{ka}{2}}}\to {\frac{ka}{2}}&lt;/math&gt; 

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Approfondimento: precisazioni sul modello di solido]]</text>
      <sha1>h8wjksrsqoxj49k3su97bwot8hpvnu6</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Apparato sperimentale (Lenard)</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60923</id>
    <revision>
      <id>500743</id>
      <parentid>500664</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T14:07:57Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500743</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="2760" sha1="hnsmqhrwv2bg62scfzorqnvhqxtltiv" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

[[File:Photoelectric effect in a solid - diagram.svg|center|400px]]

La luce prodotta dalla sorgente irraggia il metallo dell'emettitore attraverso una finestra di quarzo. Un collettore è mantenuto ad una differenza di potenziale V rispetto all'emettitore ed è collegato ad un circuito che rivela eventuali correnti.

I parametri che si possono variare sono:

* tipo di irraggiamento della sorgente: intensità, frequenza;
* tipo di emissione: tipo di metallo che costituisce l'emettitore;
* accelerazione: potenziale accelerante.

== Potenziale e frequenza costanti, varia l'intensità ==
Si osserva che all'aumentare dell'intensità della radiazione incidente aumenta linearmente l'intensità della fotocorrente.

== Intensità e frequenza della sorgente fissati, varia il potenziale accelerante ==
All'aumentare del potenziale accelerante la fotocorrente si stabilizza su un valore costante: questo avviene quando il collettore cattura tutti gli elettroni emessi. Diminuendo il potenziale accelerante la fotocorrente diminuisce: meno elettroni riescono ad arrivare al collettore. Tuttavia a potenziale nullo la fotocorrente non è nulla: gli elettroni hanno un'energia cinetica, non escono &quot;fermi&quot;. Esiste un potenziale di stop, &lt;math&gt;V_{S}&lt;/math&gt;, negativo, che è il potenziale da applicare per non misurare più fotocorrente. È una misura dell'energia cinetica massima degli elettroni. Il valore di &lt;math&gt;V_{S}&lt;/math&gt; è indipendente dall'intensità della radiazione incidente: non torna con le previsioni classiche.

== Intensità sorgente fissata, potenziale fissato, varia la frequenza della radiazione incidente ==
Per ogni materiale esiste una frequenza caratteristica, detta frequenza di soglia &lt;math&gt;\nu _{{soglia}}&lt;/math&gt;, sotto la quale non si misura più fotocorrente, anche aumentando a dismisura l'intensità della radiazione. Questa frequenza dipende solo dal tipo di materiale che costituisce l'emettitore. Anche questo risultato è incomprensibile classicamente.

== Potenziale di stop in funzione della frequenza, a materiale e intensità fissata ==
All'aumentare della frequenza della radiazione incidente aumenta il potenziale di stop: l'andamento è lineare. Poiché il potenziale di stop è una misura dell'energia cinetica massima degli elettroni, questo sembra indicare che l'energia cinetica dipenda dalla frequenza della radiazione incidente, assolutamente incoerente con la visione classica che vede l'energia legata all'intensità e non alla frequenza. Il potenziale &lt;math&gt;\Phi _{0}&lt;/math&gt; è detto lavoro di estrazione ed è una misura del lavoro che bisogna spendere per estrarre un elettrone dal metallo. 

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Apparato sperimentale (Lenard)]]</text>
      <sha1>hnsmqhrwv2bg62scfzorqnvhqxtltiv</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Incompatibilità con le previsioni classiche</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60924</id>
    <revision>
      <id>500744</id>
      <parentid>500665</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T14:18:10Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500744</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="2327" sha1="mk9ajgcsry0m43s376ib4wy4a5zoljy" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

I risultati descritti sono incompatibili con le previsioni classiche. La fisica classica tenta di spiegare il fenomeno ipotizzando che gli atomi trattengano gli elettroni con una forza elastica e che quindi certe frequenze di luce possano metterli in risonanza. Tuttavia questo non spiega perché la risonanza avvenga per tutte le frequenze superiori ad una data, &lt;math&gt;\nu _{{soglia}}&lt;/math&gt;. Inoltre secondo le previsioni classiche l'estrazione di un elettrone dovrebbe avvenire per effetto del campo elettrico della radiazione incidente: aumentando l'intensità, poiché il campo risulterebbe maggiore, si dovrebbe avere maggiore emissione, contro l'evidenza sperimentale che al di sotto della frequenza di soglia l'emissione è nulla anche aumentando a dismisura l'intensità della radiazione incidente, e contro la dipendenza dell'energia cinetica dalla frequenza e non dall'intensità. Vi è inoltre un problema fondamentale: vediamo secondo il modello classico quanto impiegherebbe la luce a trasferire all'elettrone l'energia &lt;math&gt;\Phi _{{0}}&lt;/math&gt; necessaria all'estrazione. Supponiamo che l'assorbimento avvenga su un'area &lt;math&gt;A&lt;/math&gt;. Per la fisica classica la sua energia cinetica massima è 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}K_{{max}}=IAtc-W_{{0}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

dove &lt;math&gt;W_{{0}}&lt;/math&gt; è il lavoro di estrazione, &lt;math&gt;I&lt;/math&gt;l'intensità della radiazione e &lt;math&gt;c&lt;/math&gt; il coefficiente di assorbimento dell'atomo. Poniamo &lt;math&gt;c=1&lt;/math&gt;. Dovrei avere che: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}&amp;{\mbox{se}}&amp;IAt&lt;W_{{0}}&amp;{\mbox{non ho fotocorrente}}\\&amp;{\mbox{se}}&amp;IAt&gt;W_{{0}}&amp;{\mbox{ho fotocorrente e }}K_{{max}}\propto I{\mbox{, contro l'esperienza}}\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Quanto tempo impiega un elettrone ad accumulare energia &lt;math&gt;W_{{0}}&lt;/math&gt;? 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}K_{{max}}=0\\t={\frac{w_{{0}}}{AI}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Inseriamo dei valori tipici: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}I\approx 10^{{-2}}{\frac{W}{m^{2}}}\\W_{{0}}{\mbox{(Na)}}\approx 2.28eV\\A\approx \pi r^{2}\approx \pi 10^{{-20}}m^{2}\\\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Segue: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}t&amp;\approx 19min\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

La fotocorrente compare però dopo qualche nanosecondo! 

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Incompatibilità con le previsioni classiche]]</text>
      <sha1>mk9ajgcsry0m43s376ib4wy4a5zoljy</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Spiegazione di Einstein</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60925</id>
    <revision>
      <id>500745</id>
      <parentid>500666</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T14:38:18Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500745</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="2307" sha1="93jvsshydwcdliwrut5i4c9ia9e4c4z" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

La spiegazione teorica dell'effetto fotoelettrico viene elaborata da Einstein nel 1905. Egli riprende l'ipotesi di quantizzazione di Planck: la radiazione elettromagnetica ha una natura corpuscolare, è composta cioè da quanti di energia &lt;math&gt;U=h\nu&lt;/math&gt; , detti fotoni, e nell'interazione della radiazione con la materia un elettrone può assorbire un solo fotone alla volta (questo spiega i tempi di assorbimento)

Se &lt;math&gt;E_{{fotone}}&gt;W_{{0}}&lt;/math&gt; il fotone viene assorbito e l'elettrone è liberato con energia cinetica

&lt;math&gt;{\begin{aligned}K_{{max}}&amp;=eV_{{stop}}\\&amp;=E_{{fotone}}-W_{{0}}\\&amp;=h\nu -W_{{0}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

In caso contrario il fotone non viene assorbito e non si ha emissione. L'esistenza di una frequenza di soglia viene in questo modo facilmente spiegata: essa è infatti la minima frequenza che deve avere il fotone affinché l'elettrone possa essere estratto dal metallo. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}K_{{max}}=0=h\nu _{{soglia}}-W_{{0}}\rightarrow \\\nu _{{soglia}}={\frac{W_{{0}}}{h}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

La proporzionalità che emerge sperimentalmente tra &lt;math&gt;I_{{fotocorrente}}&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;I_{{radiazione}}&lt;/math&gt; si comprende pensando che ad una maggiore intensità della radiazione incidente corrisponde un maggior numero di fotoni che interagiscono con gli elettroni del metallo: più elettroni possono essere emessi, dunque aumenta anche la fotocorrente.

Vediamo come stimare l'energia dei fotoni costituenti un'onda luminosa:

&lt;math&gt;E=h\nu =\frac{hc}{\lambda} =\frac{12400}{\lambda[\overset{o}{A}]}eV&lt;/math&gt;

Per la luce visibile 

&lt;math&gt;4000 \overset{o}{A} &lt; \lambda &lt;8000 \overset{o}{A} \rightarrow 2.55 eV &lt; E &lt;3.1 eV &lt;/math&gt;

In realtà non tutti gli elettroni che assorbono fotoni riescono effettivamente ad uscire dal metallo: per ogni materiale c'è una resa quantica, che dipende anche dalla frequenza, ed è una curva di efficienza del tipo 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\Phi (\nu )={\frac{{\mbox{numero fotoni emessi}}}{{\mbox{numero fotoni assorbiti}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Ogni metallo ha una zona dello spettro in cui rende meglio, e a basse temperature la resa è generalmente migliore perché c'è meno agitazione termica nel metallo. 

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Spiegazione di Einstein]]</text>
      <sha1>93jvsshydwcdliwrut5i4c9ia9e4c4z</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Applicazione: il fotomoltiplicatore</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60926</id>
    <revision>
      <id>500746</id>
      <parentid>500667</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T14:39:38Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500746</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="1731" sha1="dchwfwaom487vqtw508406lofktoswb" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Il funzionamento del fotomoltiplicatore si basa principalmente su due effetti: l'effetto fotoelettrico e l'emissione secondaria (cioè l'elettromoltiplicazione).

Il fotomoltiplicatore è costituito da un tubo in vetro al cui interno è stato praticato il vuoto, in cui è presente un anodo e diversi elettrodi che costituiscono i dinodi.

[[File:Photomultipliertube-ita.svg|center|400px]]

I fotoni colpiscono attraverso una finestra di ingresso una superficie chiamata fotocatodo, ricoperta di uno strato di materiale che favorisce l'effetto fotoelettrico, dunque con basso lavoro di estrazione. A causa di questo effetto vengono emessi degli elettroni, i fotoelettroni, che sono focalizzati da un elettrodo verso lo stadio di moltiplicazione.

Questo stadio è costituito da una serie di elettrodi ciascuno caricato ad un potenziale superiore al precedente. Il primo elettrone emesso per effetto fotoelettrico subisce una accelerazione a causa del campo elettrico e acquisisce energia cinetica. Quando l'elettrone colpisce il primo elettrodo del dinodo provoca l'emissione secondaria di diversi elettroni di minore energia. La struttura del sistema è progettata in modo che ciascun elettrone emesso da un elettrodo venga accelerato e provochi l'emissione di diversi elettroni dall'elettrodo successivo. Si ha così un fenomeno a cascata per cui un singolo fotone che colpisce il tubo provoca il passaggio di moltissimi elettroni. Da qui il nome fotomoltiplicatore. L'amplificazione del dispositivo arriva a &lt;math&gt;10^{{8}}&lt;/math&gt;, il che significa che un impulso misurabile è prodotto dai singoli fotoni. 

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Applicazione: il fotomoltiplicatore]]</text>
      <sha1>dchwfwaom487vqtw508406lofktoswb</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Modello di Thomson</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60928</id>
    <revision>
      <id>500747</id>
      <parentid>500669</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T14:40:53Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500747</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="1128" sha1="tsm8c2804ma61l3wk5ptwcmyxkiqv1b" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Thomson elabora un modello atomico &quot;a panettone&quot;: l'atomo è visto come una distribuzione uniforme sferica di carica positiva &lt;math&gt;\rho&lt;/math&gt; in cui sono in equilibrio le cariche negative, ossia gli elettroni.

Vediamo come si può interpretare, con questo modello, l'emissione a frequenze caratteristiche osservata sperimentalmente.

Consideriamo un atomo con un singolo elettrone. Sia &lt;math&gt;r&lt;/math&gt; il raggio dell'atomo e sia &lt;math&gt;a&lt;/math&gt; la distanza dell'elettrone dal centro. La forza agente sull'elettrone è 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}F&amp;={\frac{-1}{4\pi \epsilon _{{0}}}}{\frac{4\pi a^{3}\rho }{3}}{\frac{e}{a^{2}}}\\&amp;={\frac{-\rho ea}{3\epsilon _{{0}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

cioè la forza è di tipo elastico &lt;math&gt;F=-ka&lt;/math&gt; con 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}k&amp;={\frac{\rho e}{3\epsilon _{{0}}}}\\\nu &amp;={\frac{1}{2\pi }}{\sqrt {{\frac{k}{m_{{e}}}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Tuttavia questa frequenza cade nell'ultravioletto, e anche considerando le armoniche il modello non riesce a spiegare le righe di emissione. 

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Modello di Thomson]]</text>
      <sha1>tsm8c2804ma61l3wk5ptwcmyxkiqv1b</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Esperimento di Rutherford</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60929</id>
    <revision>
      <id>500748</id>
      <parentid>500670</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T14:44:03Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500748</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="1277" sha1="m156y15drl4b0bnxv5gnaamap1805tl" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

L'esperimento di Rutherford mostra l'inadeguatezza del modello di Thomson e conduce alla formulazione dell'ipotesi del nucleo.

Rutherford indaga le proprietà della materia tramite l'analisi dell'interazione tra fasci di particelle &lt;math&gt;\alpha&lt;/math&gt;&lt;ref&gt;Nuclei di elio: 2 protoni e 2 neutroni, carichi positivamente.&lt;/ref&gt; e materia. Nel dettaglio egli bombarda una lamina d'oro spessa qualche micron con fasci di particelle &lt;math&gt;\alpha&lt;/math&gt; prodotti da una sorgente radioattiva e ne misura lo scattering, ossia la deviazione, grazie ad uno schermo di solfuro di zinco che emette una luminescenza quando viene colpito da una particella &lt;math&gt;\alpha&lt;/math&gt;. Procede dunque a campionare la distribuzione di particelle scatterate in funzione dell'angolo di scattering.

== Apparato sperimentale ==

[[File:Scatteringrutherford.jpg|center|400px]]

== Evidenze sperimentali ==

* La deflessione media, &lt;math&gt;&lt;\theta &gt;&lt;/math&gt;, è di circa 1°.
* Con una frequenza di &lt;math&gt;{\frac{1}{8000}}&lt;/math&gt; si ha il fenomeno di back-scattering, ossia la particella &lt;math&gt;\alpha&lt;/math&gt; viene rimbalzata all'indietro, con &lt;math&gt;\theta&lt;/math&gt; di 180°.

== Note ==
&lt;references/&gt;

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Esperimento di Rutherford]]</text>
      <sha1>m156y15drl4b0bnxv5gnaamap1805tl</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Previsioni secondo il modello di Thomson</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60930</id>
    <revision>
      <id>500749</id>
      <parentid>500671</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T14:52:24Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500749</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="4185" sha1="poocaiyiq8j8cykkprf1fas1rkcpvko" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Vediamo perché i risultati dell'esperimento di Rutherford risultano incompatibili con il modello di Thomson. Secondo tale modello una particella &lt;math&gt;\alpha&lt;/math&gt; può avere due tipi di interazioni con l'atomo

* interazione con la carica positiva (sfera uniformemente carica),
* interazione con la carica negativa (elettroni).

Stimiamo i due effetti separatamente.

== Interazione particella α-elettrone ==
Questa interazione è modellizzabile come urto elastico tra una particella di massa &lt;math&gt;m_{{e}}&lt;/math&gt; e una particella di massa &lt;math&gt;m_{{\alpha }}&gt;&gt;m_{{e}}&lt;/math&gt;, di modo che possiamo approssimare &lt;math&gt;m_{{\alpha }}\approx +\infty&lt;/math&gt;.

Usando la conservazione della quantità di moto stimiamo la deflessione massima imputabile a questo tipo di interazione. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}p&amp;=m_{{\alpha }}v\\\Delta p&amp;=2m_{{e}}v{\mbox{ si capisce considerando la particella alfa ferma e l'elettrone che ci urta, rimbalzando all'indietro}}\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Poiché &lt;math&gt;\theta&lt;/math&gt; è piccolo, si ha che 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{\Delta p}{p}}=\tan {\theta }\approx \theta \end{aligned}}&lt;/math&gt;

Dunque: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\theta &amp;={\frac{2m_{{e}}v}{m_{{\alpha }}v}}\\&amp;={\frac{2m_{{e}}}{m_{{\alpha }}}}\\&amp;={\frac{1}{4000}}rad\approx 0.01^{\circ }\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Concludiamo che questo tipo di interazione non può essere responsabile delle deviazioni osservate da Rutherford.

== Interazione particella α-carica positiva ==
Considerando il modello di Thomson, se l'atomo ha raggio &lt;math&gt;R&lt;/math&gt; una particella &lt;math&gt;\alpha&lt;/math&gt; impiega, per attraversarlo, un tempo &lt;math&gt;\Delta t={\frac{2R}{v}}&lt;/math&gt;. Durante questo tempo la particella è soggetta alla forza coulombiana &lt;math&gt;F={\frac{1}{4\pi \epsilon _{{0}}}}{\frac{q_{{\alpha }}Q}{R^{2}}}&lt;/math&gt;. Per il teorema dell'impulso: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\Delta p&amp;=F\Delta t\\&amp;={\frac{2}{4\pi \epsilon _{{0}}}}{\frac{q_{{\alpha }}Q}{Rv}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\tan {\theta }\approx \theta &amp;={\frac{q_{{\alpha }}Q}{4\pi \epsilon _{{0}}R({\frac{m_{{\alpha }}v^{2}}{2}})}}\\&amp;={\frac{q_{{\alpha }}Q}{4\pi \epsilon _{{0}}E_{{k}}R}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Inserendo valori tipici si ottiene 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\theta \approx 0.02^{\circ }\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Dunque anche questa interazione, singolarmente, non spiega i risultati sperimentali.

== Scattering multiplo ==
Abbiamo visto che singolarmente le interazioni analizzate non sono sufficienti a spiegare la deviazione media osservata, &lt;math&gt;&lt;\theta &gt;=1^{\circ }&lt;/math&gt;. Tuttavia ogni singola particella &lt;math&gt;\alpha&lt;/math&gt; nell'attraversare la lamina d'oro interagisce con più di un atomo. Proviamo a tenerne conto e studiamo lo scattering multiplo.

La composizione degli angoli è analoga alla composizione delle distanze nel random-walk, si ha dunque che l'angolo quadratico medio, &lt;math&gt;&lt;\theta ^{2}&gt;&lt;/math&gt;, va come la radice del numero di urti. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\sqrt {&lt;\theta ^{2}&gt;}}={\sqrt {N}}&lt;\theta _{{0}}&gt;\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Se la lamina d'oro è spessa &lt;math&gt;1\mu m&lt;/math&gt; e il diametro di un atomo è circa &lt;math&gt;d \approx 1 \overset{o}{A}&lt;/math&gt;

si ha &lt;math&gt;N\approx {\frac  {10^{{-6}}}{10^{{-10}}}}\approx 10^{{4}}&lt;/math&gt; da cui segue che

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\sqrt  {&lt;\theta ^{2}&gt;}}\approx 1^{\circ }\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Questo risultato sembra concorde con i dati sperimentali. Tuttavia gli esperimenti mostrano un andamento lineare dell'angolo in funzione dello spessore, mentre qui si evidenzia una relazione funzionale del tipo &lt;math&gt;{\sqrt {&lt;\theta ^{2}&gt;}}={\sqrt {N}}&lt;\theta _{{0}}&gt;&lt;/math&gt;. Inoltre stimiamo la frequenza di back-scattering secondo questo modello, utilizzando dunque una distribuzione gaussiana di probabilità (deviazione casuale dal valore centrale). 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}p(\theta )=e^{{-({\frac{\theta }{theta_{{0}}}})^{2}}}\\p(180^{\circ })=e^{{-180^{2}}}={\mbox{molto piccola!!!}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Decisamente incompatibile con la frequenza osservata di &lt;math&gt;{\frac{1}{8000}}&lt;/math&gt;.

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Previsioni secondo il modello di Thomson]]</text>
      <sha1>poocaiyiq8j8cykkprf1fas1rkcpvko</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Modello di Rutherford</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60931</id>
    <revision>
      <id>500750</id>
      <parentid>500672</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T15:05:57Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500750</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="11886" sha1="gtvlr3o50flqk4nq53euhlcoml68aah" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Rutherford intuisce che per spiegare il back-scattering è necessaria una forza di interazione coulombiana più elevata, possibile se la carica positiva è concentrata in una regione più piccola. Vediamo quale dovrebbe essere il raggio di distribuzione della carica positiva per avere una deviazione media di 1°. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\tan {\theta }&amp;={\frac{\Delta p}{p}}\approx 1\\&amp;={\frac{q_{{\alpha }}Q}{4\pi \epsilon _{{0}}RE_{k}}}\rightarrow \\\Delta p\approx p{\mbox{ se }}R&amp;={\frac{q_{{\alpha }}Q}{4\pi \epsilon _{{0}}E_{k}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Da cui si ottiene 

&lt;math&gt;\begin{align} R \approx 4.6\cdot 10^{-4} \overset{o}{A} \end{align}&lt;/math&gt;

Questa è l'ipotesi del nucleo: la carica positiva è concentrata in una regione di 4 ordini di grandezza inferiore alle dimensioni atomiche, regione che viene chiamata nucleo. L'atomo è per la maggior parte costituito da spazio vuoto, con gli elettroni che orbitano attorno al nucleo, da cui il nome modello planetario per il modello di Rutherford.

== Spiegazione dell'esperimento di Rutherford con il modello planetario ==
Vediamo come possiamo interpretare l'interazione particelle α-atomi della lamina d'oro secondo il modello di Rutherford. Poiché l'atomo è essenzialmente vuoto, la maggior parte delle particelle α passano lontane dal nucleo e vengono solo minimamente deflesse (la forza coulombiana, responsabile della deflessione, decresce velocemente all'aumentare della distanza), mentre le poche che passano vicino al nucleo subiscono deflessioni anche grandi.

Distinguiamo due tipi di collisioni:

* collisioni head-on, in asse con il nucleo, responsabili del back scattering;
* collisioni non in asse.

== Collisioni head-on ==
Consideriamo il nucleo di massa &lt;math&gt;M\approx +\infty&lt;/math&gt; di modo da trascurare l'effetto di rinculo. La particella &lt;math&gt;\alpha&lt;/math&gt;, avvicinandosi, subisce una forza sempre maggiore, si arresta a una distanza &lt;math&gt;D&lt;/math&gt; dal nucleo e torna indietro (back scattering). Valutiamo la distanza di arresto &lt;math&gt;D&lt;/math&gt;, detta parametro di massimo avvicinamento, utilizzando la conservazione dell'energia. All'inizio l'energia è tutta cinetica, nel momento di stop è tutta potenziale. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{m_{{\alpha }}v^{2}}{2}}={\frac{zZe^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}D}}\rightarrow \\D={\frac{zZe^{2}}{2\pi \epsilon _{{0}}m_{{\alpha }}v^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

== Collisioni non in asse ==
Consideriamo ora una particella &lt;math&gt;\alpha&lt;/math&gt; che effettua una collisione non in asse. Sia &lt;math&gt;{\mathbf {p}}=m_{{\alpha }}{\mathbf {v}}&lt;/math&gt; la sua quantità di moto iniziale e sia &lt;math&gt;b&lt;/math&gt; la distanza tra l'asse su cui giace &lt;math&gt;{\mathbf {v}}&lt;/math&gt; e l'asse del nucleo. Chiamiamo &lt;math&gt;b&lt;/math&gt; parametro di impatto. Dopo la deflessione subita per effetto della forza coulombiana la particella avrà un nuovo momento &lt;math&gt;{\mathbf {p'}}=m_{{\alpha }}{\mathbf {v'}}&lt;/math&gt; ed eventualmente potrà variare anche la distanza &lt;math&gt;b&lt;/math&gt;, che sarà dunque &lt;math&gt;b'&lt;/math&gt;. Nella figura è illustrato lo schema del fenomeno con la nomenclatura che utilizzeremo.

Poiché la forza agente è quella coulombiana, a carattere centrale, si ha conservazione del momento angolare, oltre che, chiaramente, dell'energia. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}m_{{\alpha }}vb&amp;=m_{{\alpha }}v'b'\\{\frac{m_{{\alpha }}v^{2}}{2}}&amp;={\frac{m_{{\alpha }}v'^{2}}{2}}\\\end{cases}}{\mbox{segue che:}}{\begin{cases}b&amp;=b'\\v&amp;=v'\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Chiaramente maggiore è il parametro d'impatto b, maggiore è la distanza da considerare nella forza di Coulomb, quindi la deviazione è minore. A parametri di impatto grandi corrispondono angoli di scattering piccoli. Con questa precisazione cerchiamo ora di esprimere &lt;math&gt;b&lt;/math&gt; in funzione di &lt;math&gt;\theta&lt;/math&gt;.

La variazione di quantità di moto &lt;math&gt;{\mathbf {\Delta p}}&lt;/math&gt; è diretta lungo l'asse &lt;math&gt;z'&lt;/math&gt;. Inoltre per le leggi di conservazione enunciate si ha che &lt;math&gt;p=p'&lt;/math&gt; (in modulo). 

Segue che 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{{\frac{1}{2}}\Delta p}{p}}&amp;=\sin {{\frac{\theta }{2}}}\rightarrow \\\Delta p&amp;=2m_{{\alpha }}v\sin {{\frac{\theta }{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Troviamo un'altra espressione per &lt;math&gt;\Delta p&lt;/math&gt; in cui compaia b, così potremo legare &lt;math&gt;b&lt;/math&gt; a &lt;math&gt;\theta&lt;/math&gt;. Usando il teorema dell'impulso &lt;math&gt;d{\mathbf {p}}=d{\mathbf {F}}dt&lt;/math&gt;. Per ottenere &lt;math&gt;{\mathbf {\Delta p}}&lt;/math&gt; occorre integrare nel tempo. Tuttavia le componenti che non sono dirette lungo &lt;math&gt;z'&lt;/math&gt; si elidono, poiché &lt;math&gt;z'&lt;/math&gt; è diretto come &lt;math&gt;{\mathbf {\Delta p}}&lt;/math&gt;. Posso quindi proiettare la forza lungo &lt;math&gt;z'&lt;/math&gt;. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\Delta p&amp;=\int F\cos {\phi }\,dt\\&amp;=\int F\cos {\phi }{\frac{dt}{d\phi }}\,d\phi \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Ricaviamo il valore di &lt;math&gt;{\frac{dt}{d\phi }}&lt;/math&gt;. Per la conservazione del momento angolare si ha 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}m_{{\alpha }}r^{2}{\frac{d\phi }{dt}}&amp;=m_{{\alpha }}vb\rightarrow \\{\frac{d\phi }{dt}}&amp;={\frac{vb}{r^{2}}}\rightarrow \\{\frac{dt}{d\phi }}&amp;={\frac{r^{2}}{vb}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Inseriamo il risultato nel nostro integrale e procediamo con i conti. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\Delta p&amp;=\int _{{-\Phi }}^{{+\Phi }}{\frac{zZe^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}r^{2}}}\cos {\phi }{\frac{r^{2}}{vb}}\,d\phi \\&amp;={\frac{zZe^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}vb}}[2\sin {\Phi }]\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Dalla figura si vede che &lt;math&gt;\Phi +\Phi +\theta =180^{\circ }&lt;/math&gt;. Sfruttando questo e le formule degli archi associati si ha che &lt;math&gt;\sin {\Phi }=\cos {{\frac{\theta }{2}}}&lt;/math&gt;. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\Delta p&amp;={\frac{2zZe^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}vb}}\cos {{\frac{\theta }{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Confrontando quanto ottenuto con l'espressione precedentemente trovata otteniamo: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{2zZe^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}vb}}\cos {{\frac{\theta }{2}}}&amp;=2m_{{\alpha }}v\sin {{\frac{\theta }{2}}}\rightarrow \\b&amp;={\frac{D}{2}}\cot {{\frac{\theta }{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

&lt;math&gt;D&lt;/math&gt; è il parametro di massimo avvicinamento definito nella trattazione delle collisioni head-on.

Introduciamo ora una complicazione: abbiamo visto la collisione con un singolo atomo, ma il fascio di raggi &lt;math&gt;\alpha&lt;/math&gt; attraversa una lamina che contiene un gran numero di atomi. Il numero di nuclei per unità di volume, &lt;math&gt;n_{{v}}&lt;/math&gt;, si può esprimere come 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}n_{{v}}={\frac{\rho N_{{AV}}}{{\mathfrak {M}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

dove &lt;math&gt;\rho&lt;/math&gt; è la densità e &lt;math&gt;{\mathfrak {M}}&lt;/math&gt; la massa molare dell'oro. Se ora la nostra lamina ha un'area esposta al fascio pari ad &lt;math&gt;A_{{0}}&lt;/math&gt; e uno spesso &lt;math&gt;\delta&lt;/math&gt;, il numero di nuclei in tale volume sarà 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}n=n_{{v}}A_{{0}}\delta \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Definiamo inoltre l'intensità del fascio di particelle &lt;math&gt;\alpha&lt;/math&gt; come 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}I_{{0}}={\frac{{\mbox{numero di particelle }}}{{\mbox{unit di area e di tempo}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Considero le particelle con parametro di impatto compreso tra &lt;math&gt;b&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;b+db&lt;/math&gt;. Esse verranno scatterate ad angoli compresi tra &lt;math&gt;\theta&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;\theta -d\theta&lt;/math&gt;. Tuttavia tenendo presente l'inversione possiamo considerare &lt;math&gt;\theta&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;\theta +d\theta&lt;/math&gt;.

Quante sono le particelle &lt;math&gt;\alpha&lt;/math&gt; che partono con parametro di impatto compreso tra &lt;math&gt;b&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;b+db&lt;/math&gt;? Se &lt;math&gt;I_{{0}}&lt;/math&gt; definisce il numero di particelle per unità di area e di tempo, possiamo dire che sono 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\mbox{num. di particelle}}\alpha &amp;={\mbox{Area}}\cdot I_{{0}}\\{\mbox{sappiamo poi che Area}}&amp;=2\pi bdb\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

L'elemento di superficie dello schermo è invece esprimibile come &lt;math&gt;dS=2\pi R^{2}\sin {\theta }d\theta&lt;/math&gt;, che sottende l'angolo solido &lt;math&gt;d\Omega ={\frac{dS}{R^{2}}}=2\pi \sin {\theta }d\theta&lt;/math&gt; Chiamiamo &lt;math&gt;dN&lt;/math&gt; il numero di particelle diffuse in &lt;math&gt;d\Omega&lt;/math&gt; per unità di tempo. Chiaramente deve valere che: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\mbox{numero di particelle diffuse in}}d\Omega {\mbox{per unit di tempo per ogni nucleo}}&amp;={\mbox{numero di particelle incidenti per unit di tempo}}\\{\frac{dN}{n}}=2\pi I_{{0}}bdb\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Definiamo sezione d'urto infinitesima di scattering la quantità &lt;math&gt;d\sigma =2\pi bdb&lt;/math&gt;. Per le relazioni ricavate si ha che 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}d\sigma &amp;={\frac{dN}{nI_{{0}}}}\\b&amp;={\frac{D}{2}}\cot {{\frac{\theta }{2}}}\\db&amp;={\frac{-D}{4}}{\frac{1}{\sin ^{2}{\theta }}}d\theta \\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

&lt;math&gt;{\begin{aligned}d\sigma &amp;=2\pi {\frac{D}{2}}\cot {{\frac{\theta }{2}}}[{\frac{-D}{4}}{\frac{1}{\sin ^{2}{\theta }}}]d\theta \\&amp;=2\pi {\frac{D^{2}}{8}}{\frac{\cos {{\frac{\theta }{2}}}}{\sin ^{3}{{\frac{\theta }{2}}}}}(-d\theta )\cdot {\frac{\sin {{\frac{\theta }{2}}}}{\sin {{\frac{\theta }{2}}}}}\\&amp;={\frac{D^{2}}{16}}{\frac{2\pi \sin {\theta }|d\theta |}{\sin ^{4}{{\frac{\theta }{2}}}}}\\&amp;={\frac{D^{2}}{16}}{\frac{1}{\sin ^{4}{{\frac{\theta }{2}}}}}d\Omega \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Siamo riusciti a esprimere &lt;math&gt;d\sigma&lt;/math&gt; esplicitando &lt;math&gt;d\Omega&lt;/math&gt;, di modo che risulti: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{d\sigma }{d\Omega }}&amp;={\frac{D^{2}}{16}}{\frac{1}{\sin ^{4}{{\frac{\theta }{2}}}}}\rightarrow \\{\frac{dN}{d\Omega }}&amp;=nI_{{0}}{\frac{d\sigma }{d\Omega }}\\&amp;=nI_{{0}}{\frac{D^{2}}{16}}{\frac{1}{\sin ^{4}{{\frac{\theta }{2}}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Abbiamo ottenuto la distribuzione di particelle diffuse in funzione dell'angolo di scattering.

== Verifica sperimentale ==
La verifica sperimentale di tale distribuzione viene eseguita da Geiger e Marsden, i quali verificano l'andamento in un range di &lt;math&gt;5^{\circ }&lt;\theta &lt;180^{\circ }&lt;/math&gt;. Inoltre provano che l'andamento rimane corretto variando l'intensità &lt;math&gt;I_{{0}}&lt;/math&gt; del fascio e lo spessore della lamina.

== Osservazioni conclusive ==
* &lt;math&gt;{\frac{dN}{d\Omega }}&lt;/math&gt; dipende da &lt;math&gt;n&lt;/math&gt;, non da &lt;math&gt;{\sqrt {n}}&lt;/math&gt;. Questo mostra che la prevalenza del fenomeno non è dovuta allo scattering multiplo, che risulta trascurabile.
* Cambiando il materiale non cambia solo &lt;math&gt;n&lt;/math&gt;, ma anche &lt;math&gt;D&lt;/math&gt;. Infatti ricordiamo che &lt;math&gt;D={\frac{zZe^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}E_{{k}}}}&lt;/math&gt;. Poiché &lt;math&gt;{\frac{dN}{d\Omega }}&lt;/math&gt; dipende da &lt;math&gt;D^{2}&lt;/math&gt;, il conteggio scala come &lt;math&gt;Z^{2}&lt;/math&gt;.
* Se l'energia cinetica delle particelle α è elevata, esse si avvicinano troppo al nucleo e compaiono delle forze a corto raggio (&lt;math&gt;F\propto {\frac{e^{{-\lambda r}}}{r^{2}}}&lt;/math&gt;) che provocano una deviazione della distribuzione osservata da quella prevista secondo questo modello, dato che l'interazione non è più coulombiana. Il corretto andamento si perde a &lt;math&gt;R\approx 10^{{-14}}m&lt;/math&gt;: questo risultato fornisce una stima delle dimensioni del nucleo e evidenzia che ha dimensioni finite, non è puntiforme.
* Un'ulteriore causa di deviazione della distribuzione sperimentale da quella teorica è l'effetto di schermo degli elettroni sulle cariche positive, osservabile soprattutto per piccoli angoli di scattering.
* Se si integra la sezione d'urto &lt;math&gt;d\sigma&lt;/math&gt; si osserva che essa diverge: questo perché la forza coulombiana non ha range finito d'azione.

== Problemi del modello di Rutherford ==
Il modello planetario non è un modello stabile: una carica in movimento irraggia con potenza proporzionale al quadrato dell'accelerazione. Questo comporta una riduzione del raggio dell'orbita fino al collasso dell'elettrone sul nucleo, effetto che dovrebbe verificarsi in qualche microsecondo. Tuttavia l'esperienza ci mostra che gli atomi sono stabili. 

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Modello di Rutherford]]</text>
      <sha1>gtvlr3o50flqk4nq53euhlcoml68aah</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Modello di Bohr</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60932</id>
    <revision>
      <id>500751</id>
      <parentid>500673</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T15:23:34Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500751</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="16116" sha1="k8elr984224miooiby610ukwq8ewa2d" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Bohr cerca di elaborare un modello che riesca a spiegare i fenomeni osservati e ancora non chiari o coerenti con i modelli proposti. Prima tra le evidenze sperimentali ancora non spiegate è lo spettro di assorbimento/emissione degli atomi, che ha la caratteristica forma a righe. Lo studio degli spettri atomici ne aveva già delineato le proprietà fondamentali:

* sono costituiti da righe spettrali, corrispondenti a determinate frequenze o lunghezze d'onda, raggruppate in serie;
* le serie di righe spettrali hanno un limite di convergenza;
* ciascuna riga in realtà ha una struttura fine: è cioè costituita da più righe molto vicine.

Diversi scienziati avevano già tentato di ricavare leggi empiriche per l'individuazione delle righe degli spettri. Vediamo i risultati ottenuti.

Balmer studia la serie visibile dell'atomo di idrogeno e ricava la legge empirica 

&lt;math&gt;\lambda =3646{\frac{n^{2}}{n^{2}-1}}&lt;/math&gt; Å

Rydberg trova una formula più generale ragionando in numeri d'onda (&lt;math&gt;{\tilde \nu }={\frac{1}{\lambda }}&lt;/math&gt;), valida per l'atomo di idrogeno nella forma: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\tilde \nu }=R_{{H}}({\frac{1}{2^{2}}}-{\frac{1}{n^{2}}}),n=3,4,5\dots \\R_{{H}}=1.1\cdot 10^{5}cm^{{-1}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

ed estesa ad altri elementi con una piccola modifica: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\tilde \nu }=R({\frac{1}{m^{2}}}-{\frac{1}{n^{2}}}),m,n\in {\mathbb {N}}\land n&gt;m\\R\approx R_{{H}}{\mbox{ varia poco per gli elementi che studia}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Con questo background nel 1913 Bohr elabora un modello di atomo partendo da postulati che contraddicono la fisica classica.

== I postulati ==
* Un elettrone percorre orbite circolari intorno al nucleo soggetto alla forza coulombiana secondo le leggi della meccanica classica (recupera la stabilità meccanica del modello di Rutherford e la sua ipotesi di esistenza del nucleo).
* Non sono possibili tutte le orbite ma solo quelle per cui il momento angolare rispetta la seguente condizione: &lt;br/&gt;&lt;math&gt;{\begin{aligned}L=n\hbar =n{\frac{h}{2\pi }},\\n\in {\mathbb {N}}\land n&gt;0\end{aligned}}&lt;/math&gt;&lt;br/&gt;Questa è l' ipotesi di quantizzazione del momento angolare.
* L'elettrone su un'orbita permessa non irraggia: esistono stati stazionari ad energia costante.
* L'elettrone passa da un'orbita all'altra assorbendo o emettendo un fotone, di frequenza tale che 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\underbrace {E_{{i}}}_{{{\mbox{energia stato iniziale}}}}-\underbrace {E_{{f}}}_{{{\mbox{Energia stato finale}}}}=h\underbrace {\nu }_{{\nu ={\frac{E_{{i}}-E_{{f}}}{h}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

== Il modello ==
Consideriamo un atomo avente numero atomico &lt;math&gt;Z&lt;/math&gt;. Riassumiamo le sue grandezze caratteristiche:

{|
! !! Nucleo !! Elettrone
|-
| Carica || Ze  || e
|-
| Massa || M || m
|}

In prima approssimazione possiamo porre &lt;math&gt;M\approx +\infty&lt;/math&gt;, essendo &lt;math&gt;M&gt;&gt;m&lt;/math&gt;, ossia possiamo trascurare il rinculo del nucleo.

=== Raggio dell'orbita ===
Utilizzando il primo postulato abbiamo che: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\mbox{equilibrio meccanico:}}\\{\frac{1}{4\pi \epsilon _{{0}}}}{\frac{Ze^{2}}{r^{2}}}&amp;={\frac{mv^{2}}{r}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Utilizzando il secondo postulato ricaviamo &lt;math&gt;v&lt;/math&gt; in funzione di &lt;math&gt;r&lt;/math&gt;: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\mbox{quantizzazione momento angolare:}}\\L&amp;=n\hbar \\mvr&amp;=n\hbar \rightarrow \\v={\frac{n\hbar }{mr}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Mettendo a sistema le due equazioni si ottiene: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}r_{{n}}&amp;=\underbrace {{\frac{4\pi \epsilon _{{0}}\hbar ^{2}}{me^{2}}}}_{{{\mbox{costante}}a_{{0}}}}\overbrace {{\frac{n^{2}}{Z}}}^{{{\mbox{numero quantico principale}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

La costante &lt;math&gt;a_{{0}}\approx 0.53&lt;/math&gt; Å è detta raggio di Bohr e rappresenta il raggio dell'orbita di un elettrone nell'atomo di idrogeno allo stato fondamentale. Possiamo riscrivere 

&lt;math&gt;r_{{n}}&lt;/math&gt; come: &lt;math&gt;{\begin{aligned}r_{{n}}=a_{{0}}{\frac{n^{2}}{Z}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Osserviamo che:

* &lt;math&gt;n&lt;/math&gt; varia anche nel singolo atomo, Z varia da atomo ad atomo.
* A parità di &lt;math&gt;n&lt;/math&gt;, aumentando &lt;math&gt;Z&lt;/math&gt; il raggio diminuisce. Questo è sensato: il nucleo è più carico e dunque c'è una maggior forza attrattiva.
* A parità di atomo (stesso &lt;math&gt;Z&lt;/math&gt;) i raggi aumentano rapidamente, essendovi una dipendenza da &lt;math&gt;n^{2}&lt;/math&gt;.

=== Velocità dell'elettrone ===

Sostituendo nell'espressione di &lt;math&gt;v&lt;/math&gt; &lt;math&gt;r_{{n}}&lt;/math&gt; si ottiene: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}v_{{n}}=\underbrace {{\frac{e^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}\hbar }}}_{{\alpha \cdot c}}{\frac{Z}{n}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Osserviamo che:

* a parità di atomo la velocità diminuisce all'aumentare di &lt;math&gt;n&lt;/math&gt;. Infatti all'aumentare di &lt;math&gt;n&lt;/math&gt; il raggio dell'orbita aumenta, dunque la forza coulombiana diminuisce e la velocità per avere equilibrio è minore;
* a parità di &lt;math&gt;n&lt;/math&gt; &lt;math&gt;v_{{n}}&lt;/math&gt; aumenta linearmente con &lt;math&gt;Z&lt;/math&gt;. Atomi più pesanti hanno carica maggiore, dunque la forza attrattiva è maggiore, dunque deve esserlo anche la velocità affinché ci sia equilibrio;
* la velocità di un elettrone è relativistica? Vediamo che, per &lt;math&gt;Z=1&lt;/math&gt;&lt;br/&gt;&lt;math&gt;{\begin{aligned}v_{{1}}&amp;={\frac{e^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}\hbar }}\\&amp;=2.2\cdot 10^{{6}}{\frac{m}{s}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; &lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{v_{{1}}}{c}}\approx {\frac{1}{137}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;&lt;br/&gt;dunque la velocità di un elettrone nell'atomo di idrogeno non è relativistica. Per atomi pesanti può diventarlo. Si definisce costante di struttura fine la quantità &lt;math&gt;{\begin{aligned}\alpha ={\frac{e^{2}}{4\pi \epsilon_{{0}}\hbar c}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

=== Energia dell'elettrone ===
Ricaviamo l'energia totale di un elettrone nello stato caratterizzato dal numero quantico principale &lt;math&gt;n&lt;/math&gt;. Essa sarà la somma dell'energia cinetica dell'elettrone e dell'energia potenziale elettrica. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E_{{n}}&amp;=K_{{n}}+U_{{n}}\\&amp;={\frac{mv_{{n}}^{2}}{2}}-\int _{{r_{n}}}^{{+\infty }}{\frac{Ze^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}r^{2}}}\,dr&amp;={\frac{1}{2}}{\frac{Ze^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}r_{{n}}}}-{\frac{Ze^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}r_{n}}}\\&amp;={\frac{-1}{2}}{\frac{Ze^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}r_{n}}}\\&amp;=-E_{{k}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Sostituendo le espressioni per &lt;math&gt;r_{{n}}&lt;/math&gt; o,alternativamente, &lt;math&gt;v_{{n}}&lt;/math&gt;, si ottiene: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E_{{n}}&amp;={\frac{-1}{2}}({\frac{e^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}\hbar }})m{\frac{Z^{2}}{n^{2}}}\\&amp;={\frac{-\alpha ^{2}c^{2}m}{2}}{\frac{Z^{2}}{n^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Osserviamo che:

* Il segno &lt;math&gt;-&lt;/math&gt; indica che si tratta di un'energia di legame.
* Dalla quantizzazione della quantità di moto segue la quantizzazione degli stati energetici.
* Aumentando &lt;math&gt;Z&lt;/math&gt; l'energia diventa molto più negativa: gli elettroni interni di atomi pesanti sono fortemente legati, quindi se emessi saranno molto energetici.
* I livelli non sono equispaziati ma vanno a convergere man mano che aumenta &lt;math&gt;n&lt;/math&gt;

=== Diagramma energetico atomo di idrogeno ===

Aver ricavato l'espressione per i livelli energetici ci permette di disegnare il diagramma energetico di un atomo. Prendiamo l'atomo di idrogeno. Sostituendo i valori delle costanti e dei parametri relativi all'idrogeno si ottiene: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E_{{n}}=-{\frac{13.6eV}{n^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

=== Spettri atomici ==
Per passare da uno stato a energia &lt;math&gt;E_{{i}}&lt;/math&gt; ad uno stato ad energia &lt;math&gt;E_{{f}}&lt;/math&gt; l'elettrone deve assorbire o emettere (rispettivamente se &lt;math&gt;E_{{i}}&lt;E_{{f}}&lt;/math&gt; o &lt;math&gt;E_{{i}}&gt;E_{{f}}&lt;/math&gt;) un fotone con frequenza 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\nu ={\frac{E_{{i}}-E_{{f}}}{h}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

come descritto dall'ultimo postulato. Le frequenze assorbite o emesse corrispondono chiaramente a quelle che si osservano negli spettri atomici di assorbimento o emissione. Se il modello di Bohr è corretto deve dunque contenere le leggi sperimentali che risultavano efficaci nella descrizione di tali spettri. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\tilde \nu }&amp;={\frac{\nu }{c}}&amp;={\frac{E_{i}-E_{f}}{hc}}\\&amp;=\underbrace {{\frac{me^{4}}{(4\pi \epsilon _{{0}})^{2}4c\pi \hbar ^{3}}}}_{{R_{{\infty }}}}Z^{2}({\frac{1}{n_{i}^{2}}}-{\frac{1}{n_{f}^{2}}})\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

La costante indicata con &lt;math&gt;R_{{\infty }}&lt;/math&gt; non è altro che la costante di Rydberg ottenuta nell'approssimazione &lt;math&gt;M\approx +\infty&lt;/math&gt;: i valori tornano. Possiamo quindi esprimere l'energia tramite costante di Rydberg: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E_{n}=-R_{{\infty }}hc{\frac{Z^{2}}{n^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Per ogni stato quantico caratterizzato dal numero quantico principale &lt;math&gt;n&lt;/math&gt; si ottiene una serie di righe spettrali quando gli elettroni saltano da un livello ad energia maggiore su di esso. Per l'atomo di idrogeno si hanno le seguenti serie:

* serie di Lyman &lt;math&gt;n_{f}=1&lt;/math&gt;, &lt;math&gt;n_{i}=2,3,\dots&lt;/math&gt; converge a &lt;math&gt;\lambda =812&lt;/math&gt; Å (UV);
* serie di Balmer &lt;math&gt;n_{f}=2&lt;/math&gt;, &lt;math&gt;n_{i}=3,4,\dots&lt;/math&gt; converge a &lt;math&gt;\lambda =3646&lt;/math&gt; Å (visibile;
* serie di Paschen &lt;math&gt;n_{f}=3&lt;/math&gt;, &lt;math&gt;n_{i}=4,5,\dots&lt;/math&gt; (infrarosso);
* serie di Brachett &lt;math&gt;n_{f}=4&lt;/math&gt;, &lt;math&gt;n_{i}=5,6,\dots&lt;/math&gt; (infrarosso);
* serie di Pfund &lt;math&gt;n_{f}=5&lt;/math&gt;, &lt;math&gt;n_{i}=6,7\dots&lt;/math&gt; (infrarosso).

Le ultime tre serie vengono scoperte dopo essere state previste dal modello di Bohr.

== Osservazioni conclusive ==
* Il modello di Bohr non fa considerazioni probabilistiche: ci sono diversi modi per gli elettroni, non equiprobabili, di compiere transizioni. Non viene spiegata dunque la diversa intensità delle righe spettrali, che è proporzionale al numero di elettroni che compiono una determinata transizione e dunque alla probabilità di quella transizione.
* Secondo questo modello le righe sono esattamente &quot;righe&quot;, non hanno uno spessore. In realtà la struttura delle righe è fine, come spiegato precedentemente, ed ogni riga ha inoltre uno spessore che non può ridursi oltre una larghezza minima, la larghezza naturale della riga.
* Confrontando i diagrammi di alcuni elementi, come idrogeno ed elio, si osserva che alcune righe dovrebbero coincidere, nel caso specifico di idrogeno ed elio quelle pari. In realtà questo non accade. L'origine di questa incongruenza tra teoria ed evidenza sperimentale risiede nell'approssimazione &lt;math&gt;M\approx +\infty&lt;/math&gt;. Bisogna considerare il rinculo del nucleo a seguito della transizione dell'elettrone. Assumendo &lt;math&gt;p_{{tot.atomo}}=p_{{nucleo}}+p_{{elettrone}}=0&lt;/math&gt; si ha che &lt;math&gt;p_{{nucleo}}=p_{{elettrone}}=p&lt;/math&gt;. Quando il nucleo rincula acquista un'energia cinetica &lt;math&gt;E_{{k}}={\frac{Mv^{2}}{2}}={\frac{p^{2}}{2M}}&lt;/math&gt;.L'energia cinetica totale dell'atomo sarà quindi &lt;math&gt;{\begin{aligned}E_{{k}}^{{tot}}&amp;={\frac{p^{2}}{2M}}+{\frac{p^{2}}{2m}}\\&amp;={\frac{M+m}{2Mm}}p^{2}\\&amp;={\frac{p^{2}}{2\mu }}\end{aligned}}&lt;/math&gt;dove &lt;math&gt;{\begin{aligned}\mu ={\frac{mM}{M+m}}={\frac{m}{1+{\frac{m}{M}}}}={\frac{m}{1+{\frac{1}{1836\cdot Z}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; è la massa ridotta del sistema nucleo-elettrone.Con questa precisazione il modello di Bohr non cambia nella sostanza, basta sostituire nell'espressione dell'energia &lt;math&gt;R_{{atomo}}={\frac{R_{{\infty }}\mu }{m}}&lt;/math&gt; alla costante &lt;math&gt;R_{{\infty }}&lt;/math&gt;. Questa correzione risolve il problema di sovrapposizione delle righe spettrali e ha un effetto significativo solo per atomi leggeri. Inoltre consente anche di distinguere gli isotopi: se nel gas responsabile dello spettro vi sono isotopi compaiono delle righe secondarie molto vicine alle primarie, perchè la massa ridotta è differente per le due specie.
* Non si è finora tenuto conto che i fotoni emessi o assorbiti possiedono un momento &lt;math&gt;p={\frac{E}{c}}={\frac{h\nu }{c}}={\frac{h}{\lambda }}&lt;/math&gt;, che deve entrare a far parte del bilancio del momento totale.
** Assorbimento &lt;math&gt;{\begin{aligned}\underbrace {p_{{fotone}}+0=p_{{atomo}}}_{{{\mbox{conservazione momento}}}}\rightarrow \\p_{{fotone}}=p_{{atomo}}={\frac{h\nu }{c}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; &lt;math&gt;{\begin{aligned}\underbrace {h\nu +E_{i}=E_{f}+{\frac{p_{{atomo}}^{2}}{2M}}}_{{{\mbox{bilancio energetico}}}}\\E_{f}-E_{i}=h\nu (1-{\frac{h\nu }{2Mc^{2}}})\end{aligned}}&lt;/math&gt;&lt;math&gt;{\begin{aligned}h\nu &amp;=(E_{f}-E_{i}){\frac{1}{(1-\underbrace {{\frac{h\nu }{2Mc^{2}}}}_{{&lt;&lt;1}})}}\\&amp;\underbrace {\approx }_{{Taylor}}(E_{f}-E_{i})(1+{\frac{h\nu }{2Mc^{2}}})\end{aligned}}&lt;/math&gt;
** emissione &lt;math&gt;{\begin{aligned}\underbrace {0=p_{{fotone}}+p_{{atomo}}}_{{{\mbox{conservazione momento}}}}\rightarrow \\|p_{{fotone}}|=|p_{{atomo}}|={\frac{h\nu }{c}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; &lt;math&gt;{\begin{aligned}\underbrace {E_{i}=E_{f}+h\nu +{\frac{p_{{atomo}}^{2}}{2M}}}_{{{\mbox{bilancio energetico}}}}\\E_{i}-E_{f}=h\nu (1+{\frac{h\nu }{2Mc^{2}}})\end{aligned}}&lt;/math&gt; &lt;math&gt;{\begin{aligned}h\nu &amp;=(E_{i}-E_{f}){\frac{1}{(1+\underbrace {{\frac{h\nu }{2Mc^{2}}}}_{{&lt;&lt;1}})}}\\&amp;\underbrace {\approx }_{{Taylor}}(E_{i}-E_{f})(1-{\frac{h\nu }{2Mc^{2}}})\end{aligned}}&lt;/math&gt; Il fotone emesso è quindi un po' meno energetico di &lt;math&gt;\Delta E&lt;/math&gt; e per essere assorbito deve essere un po' più energetico di &lt;math&gt;\Delta E&lt;/math&gt;. Questo comprometterebbe la possibilità di avere fenomeni di assorbimento/emissione risonante,&lt;ref&gt;Se in un gas si eccitano tot atomi per assorbimento di fotoni, diseccitandosi i fotoni emessi eccitano altri atomi e così via.&lt;/ref&gt; se non fosse che in realtà la differenza di energia &lt;math&gt;\Delta E&lt;/math&gt; tra assorbimento e emissione (da non confondere con il &lt;math&gt;\Delta E&lt;/math&gt; tra i livelli!) è inferiore alla larghezza di riga naturale (conseguenza del principio di indeterminazione) e dunque il fenomeno è egualmente possibile.

== Principio di corrispondenza ==
Il principio di corrispondenza afferma che se i numeri quantici in gioco sono elevati le previsioni della fisica quantistica devono coincidere con quelle della fisica classica. Verifichiamo questo principio per il modello di Bohr.

Secondo la fisica classica le righe in frequenza osservate negli spettri atomici sono dovute alla frequenza orbitale dell'elettrone, che è anche la sua frequenza di irraggiamento. Vediamo che per &lt;math&gt;n&lt;/math&gt; grandi la frequenza orbitale va a coincidere con la frequenza del fotone emesso/assorbito.

'''Frequenza di transizione''' 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\nu _{{n\to n-1}}&amp;={\frac{E_{i}-E_{f}}{h}}\\&amp;={\frac{Z^{2}me^{4}}{(4\pi \epsilon _{{0}})^{2}2\hbar ^{2}h}}({\frac{1}{(n-1)^{2}}}-{\frac{1}{n^{2}}})\\&amp;={\frac{Z^{2}me^{4}}{(4\pi \epsilon _{{0}})^{2}2\hbar ^{2}h}}({\frac{2n-1}{n^{2}(n-1)^{2}}})\\&amp;\underbrace {\approx }_{{{\mbox{n grande}}}}{\frac{Z^{2}me^{4}}{(4\pi \epsilon _{{0}})^{2}2\hbar ^{2}h}}{\frac{2n}{n^{3}}}\\&amp;\approx {\frac{Z^{2}me^{4}}{(4\pi \epsilon _{{0}})^{2}\hbar ^{2}h}}{\frac{1}{n^{3}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

'''Frequenza orbitale'''

&lt;math&gt;{\begin{aligned}f_{{n}}&amp;={\frac{v_{n}}{2\pi r_{n}}}\\&amp;=\underbrace {{\frac{e^{2}}{(4\pi \epsilon _{{0}})}}{\frac{1}{2\pi \hbar }}{\frac{Z}{n}}}_{{{\frac{v_{n}}{2\pi }}}}\cdot \underbrace {{\frac{me^{2}Z}{4\pi \epsilon _{{0}}\hbar ^{2}n^{2}}}}_{{{\frac{1}{r_{n}}}}}\\&amp;={\frac{me^{4}Z^{2}}{(4\pi \epsilon _{{0}})^{2}\hbar ^{2}h}}{\frac{1}{n^{3}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

== Critiche al modello di Bohr ==
* Postulati: sebbene funzionino, i postulati introdotti non sono in alcun modo giustificati.
* Atomo piatto: l'atomo di Bohr è piatto, non ha una struttura tridimensionale.
* Atomi multielettronici: il modello funziona bene per l'atomo di idrogeno e idrogenoidi, abbastanza bene per i metalli alcalini che hanno un solo elettrone sul guscio esterno, ma non riesce a spiegare gli atomi multielettronici.
* Struttura fine delle righe: le righe spettrali sono in realtà composte da molte righe vicine, la cui esistenza non è giustificata dal modello di Bohr. Per ottenere dal modello molte righe vicine bisognerebbe infatti avere distinzioni energetiche meno evidenti di quelle tra un livello e l'altro.

== Note ==
&lt;references /&gt;

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Modello di Bohr]]</text>
      <sha1>k8elr984224miooiby610ukwq8ewa2d</sha1>
    </revision>
    <revision>
      <id>500752</id>
      <parentid>500751</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T15:29:00Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500752</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="16154" sha1="1xb8fgxujw0grbmhctzzbdmy83nyg0i" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Bohr cerca di elaborare un modello che riesca a spiegare i fenomeni osservati e ancora non chiari o coerenti con i modelli proposti. Prima tra le evidenze sperimentali ancora non spiegate è lo spettro di assorbimento/emissione degli atomi, che ha la caratteristica forma a righe. Lo studio degli spettri atomici ne aveva già delineato le proprietà fondamentali:

* sono costituiti da righe spettrali, corrispondenti a determinate frequenze o lunghezze d'onda, raggruppate in serie;
* le serie di righe spettrali hanno un limite di convergenza;
* ciascuna riga in realtà ha una struttura fine: è cioè costituita da più righe molto vicine.

Diversi scienziati avevano già tentato di ricavare leggi empiriche per l'individuazione delle righe degli spettri. Vediamo i risultati ottenuti.

Balmer studia la serie visibile dell'atomo di idrogeno e ricava la legge empirica 

&lt;math&gt;\lambda =3646{\frac{n^{2}}{n^{2}-1}}&lt;/math&gt; Å

Rydberg trova una formula più generale ragionando in numeri d'onda (&lt;math&gt;{\tilde \nu }={\frac{1}{\lambda }}&lt;/math&gt;), valida per l'atomo di idrogeno nella forma: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\tilde \nu }=R_{{H}}({\frac{1}{2^{2}}}-{\frac{1}{n^{2}}}),n=3,4,5\dots \\R_{{H}}=1.1\cdot 10^{5}cm^{{-1}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

ed estesa ad altri elementi con una piccola modifica: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\tilde \nu }=R({\frac{1}{m^{2}}}-{\frac{1}{n^{2}}}),m,n\in {\mathbb {N}}\land n&gt;m\\R\approx R_{{H}}{\mbox{ varia poco per gli elementi che studia}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Con questo background nel 1913 Bohr elabora un modello di atomo partendo da postulati che contraddicono la fisica classica.

== I postulati ==
* Un elettrone percorre orbite circolari intorno al nucleo soggetto alla forza coulombiana secondo le leggi della meccanica classica (recupera la stabilità meccanica del modello di Rutherford e la sua ipotesi di esistenza del nucleo).
* Non sono possibili tutte le orbite ma solo quelle per cui il momento angolare rispetta la seguente condizione: &lt;br/&gt;&lt;math&gt;{\begin{aligned}L=n\hbar =n{\frac{h}{2\pi }},\\n\in {\mathbb {N}}\land n&gt;0\end{aligned}}&lt;/math&gt;&lt;br/&gt;Questa è l' ipotesi di quantizzazione del momento angolare.
* L'elettrone su un'orbita permessa non irraggia: esistono stati stazionari ad energia costante.
* L'elettrone passa da un'orbita all'altra assorbendo o emettendo un fotone, di frequenza tale che 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\underbrace {E_{{i}}}_{{{\mbox{energia stato iniziale}}}}-\underbrace {E_{{f}}}_{{{\mbox{Energia stato finale}}}}=h\underbrace {\nu }_{{\nu ={\frac{E_{{i}}-E_{{f}}}{h}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

== Il modello ==
Consideriamo un atomo avente numero atomico &lt;math&gt;Z&lt;/math&gt;. Riassumiamo le sue grandezze caratteristiche:

{| class=&quot;wikitable&quot;
! !! Nucleo !! Elettrone
|-
| Carica || Ze  || e
|-
| Massa || M || m
|}

In prima approssimazione possiamo porre &lt;math&gt;M\approx +\infty&lt;/math&gt;, essendo &lt;math&gt;M&gt;&gt;m&lt;/math&gt;, ossia possiamo trascurare il rinculo del nucleo.

=== Raggio dell'orbita ===
Utilizzando il primo postulato abbiamo che: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\mbox{equilibrio meccanico:}}\\{\frac{1}{4\pi \epsilon _{{0}}}}{\frac{Ze^{2}}{r^{2}}}&amp;={\frac{mv^{2}}{r}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Utilizzando il secondo postulato ricaviamo &lt;math&gt;v&lt;/math&gt; in funzione di &lt;math&gt;r&lt;/math&gt;: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\mbox{quantizzazione momento angolare:}}\\L&amp;=n\hbar \\mvr&amp;=n\hbar \rightarrow \\v={\frac{n\hbar }{mr}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Mettendo a sistema le due equazioni si ottiene: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}r_{{n}}&amp;=\underbrace {{\frac{4\pi \epsilon _{{0}}\hbar ^{2}}{me^{2}}}}_{{{\mbox{costante}}a_{{0}}}}\overbrace {{\frac{n^{2}}{Z}}}^{{{\mbox{numero quantico principale}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

La costante &lt;math&gt;a_{{0}}\approx 0.53&lt;/math&gt; Å è detta raggio di Bohr e rappresenta il raggio dell'orbita di un elettrone nell'atomo di idrogeno allo stato fondamentale. Possiamo riscrivere 

&lt;math&gt;r_{{n}}&lt;/math&gt; come: &lt;math&gt;{\begin{aligned}r_{{n}}=a_{{0}}{\frac{n^{2}}{Z}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Osserviamo che:

* &lt;math&gt;n&lt;/math&gt; varia anche nel singolo atomo, Z varia da atomo ad atomo;
* a parità di &lt;math&gt;n&lt;/math&gt;, aumentando &lt;math&gt;Z&lt;/math&gt; il raggio diminuisce, infatti il nucleo è più carico e dunque c'è una maggior forza attrattiva;
* a parità di atomo (stesso &lt;math&gt;Z&lt;/math&gt;) i raggi aumentano rapidamente, essendovi una dipendenza da &lt;math&gt;n^{2}&lt;/math&gt;.

=== Velocità dell'elettrone ===
Sostituendo nell'espressione di &lt;math&gt;v&lt;/math&gt; &lt;math&gt;r_{{n}}&lt;/math&gt; si ottiene: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}v_{{n}}=\underbrace {{\frac{e^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}\hbar }}}_{{\alpha \cdot c}}{\frac{Z}{n}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Osserviamo che:

* a parità di atomo la velocità diminuisce all'aumentare di &lt;math&gt;n&lt;/math&gt;. Infatti all'aumentare di &lt;math&gt;n&lt;/math&gt; il raggio dell'orbita aumenta, dunque la forza coulombiana diminuisce e la velocità per avere equilibrio è minore;
* a parità di &lt;math&gt;n&lt;/math&gt; &lt;math&gt;v_{{n}}&lt;/math&gt; aumenta linearmente con &lt;math&gt;Z&lt;/math&gt;. Atomi più pesanti hanno carica maggiore, dunque la forza attrattiva è maggiore, dunque deve esserlo anche la velocità affinché ci sia equilibrio;
* la velocità di un elettrone è relativistica? Vediamo che, per &lt;math&gt;Z=1&lt;/math&gt;&lt;br/&gt;&lt;math&gt;{\begin{aligned}v_{{1}}&amp;={\frac{e^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}\hbar }}\\&amp;=2.2\cdot 10^{{6}}{\frac{m}{s}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; &lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{v_{{1}}}{c}}\approx {\frac{1}{137}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;&lt;br/&gt;dunque la velocità di un elettrone nell'atomo di idrogeno non è relativistica. Per atomi pesanti può diventarlo. Si definisce costante di struttura fine la quantità &lt;math&gt;{\begin{aligned}\alpha ={\frac{e^{2}}{4\pi \epsilon_{{0}}\hbar c}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

=== Energia dell'elettrone ===
Ricaviamo l'energia totale di un elettrone nello stato caratterizzato dal numero quantico principale &lt;math&gt;n&lt;/math&gt;. Essa sarà la somma dell'energia cinetica dell'elettrone e dell'energia potenziale elettrica. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E_{{n}}&amp;=K_{{n}}+U_{{n}}\\&amp;={\frac{mv_{{n}}^{2}}{2}}-\int _{{r_{n}}}^{{+\infty }}{\frac{Ze^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}r^{2}}}\,dr&amp;={\frac{1}{2}}{\frac{Ze^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}r_{{n}}}}-{\frac{Ze^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}r_{n}}}\\&amp;={\frac{-1}{2}}{\frac{Ze^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}r_{n}}}\\&amp;=-E_{{k}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Sostituendo le espressioni per &lt;math&gt;r_{{n}}&lt;/math&gt; o,alternativamente, &lt;math&gt;v_{{n}}&lt;/math&gt;, si ottiene: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E_{{n}}&amp;={\frac{-1}{2}}({\frac{e^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}\hbar }})m{\frac{Z^{2}}{n^{2}}}\\&amp;={\frac{-\alpha ^{2}c^{2}m}{2}}{\frac{Z^{2}}{n^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Osserviamo che:

* Il segno &lt;math&gt;-&lt;/math&gt; indica che si tratta di un'energia di legame.
* Dalla quantizzazione della quantità di moto segue la quantizzazione degli stati energetici.
* Aumentando &lt;math&gt;Z&lt;/math&gt; l'energia diventa molto più negativa: gli elettroni interni di atomi pesanti sono fortemente legati, quindi se emessi saranno molto energetici.
* I livelli non sono equispaziati ma vanno a convergere man mano che aumenta &lt;math&gt;n&lt;/math&gt;

=== Diagramma energetico atomo di idrogeno ===
Aver ricavato l'espressione per i livelli energetici ci permette di disegnare il diagramma energetico di un atomo. Prendiamo l'atomo di idrogeno. Sostituendo i valori delle costanti e dei parametri relativi all'idrogeno si ottiene: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E_{{n}}=-{\frac{13.6eV}{n^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

=== Spettri atomici ===
Per passare da uno stato a energia &lt;math&gt;E_{{i}}&lt;/math&gt; ad uno stato ad energia &lt;math&gt;E_{{f}}&lt;/math&gt; l'elettrone deve assorbire o emettere (rispettivamente se &lt;math&gt;E_{{i}}&lt;E_{{f}}&lt;/math&gt; o &lt;math&gt;E_{{i}}&gt;E_{{f}}&lt;/math&gt;) un fotone con frequenza 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\nu ={\frac{E_{{i}}-E_{{f}}}{h}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

come descritto dall'ultimo postulato. Le frequenze assorbite o emesse corrispondono chiaramente a quelle che si osservano negli spettri atomici di assorbimento o emissione. Se il modello di Bohr è corretto deve dunque contenere le leggi sperimentali che risultavano efficaci nella descrizione di tali spettri. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\tilde \nu }&amp;={\frac{\nu }{c}}&amp;={\frac{E_{i}-E_{f}}{hc}}\\&amp;=\underbrace {{\frac{me^{4}}{(4\pi \epsilon _{{0}})^{2}4c\pi \hbar ^{3}}}}_{{R_{{\infty }}}}Z^{2}({\frac{1}{n_{i}^{2}}}-{\frac{1}{n_{f}^{2}}})\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

La costante indicata con &lt;math&gt;R_{{\infty }}&lt;/math&gt; non è altro che la costante di Rydberg ottenuta nell'approssimazione &lt;math&gt;M\approx +\infty&lt;/math&gt;: i valori tornano. Possiamo quindi esprimere l'energia tramite costante di Rydberg: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E_{n}=-R_{{\infty }}hc{\frac{Z^{2}}{n^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Per ogni stato quantico caratterizzato dal numero quantico principale &lt;math&gt;n&lt;/math&gt; si ottiene una serie di righe spettrali quando gli elettroni saltano da un livello ad energia maggiore su di esso. Per l'atomo di idrogeno si hanno le seguenti serie:

* serie di Lyman &lt;math&gt;n_{f}=1&lt;/math&gt;, &lt;math&gt;n_{i}=2,3,\dots&lt;/math&gt; converge a &lt;math&gt;\lambda =812&lt;/math&gt; Å (UV);
* serie di Balmer &lt;math&gt;n_{f}=2&lt;/math&gt;, &lt;math&gt;n_{i}=3,4,\dots&lt;/math&gt; converge a &lt;math&gt;\lambda =3646&lt;/math&gt; Å (visibile;
* serie di Paschen &lt;math&gt;n_{f}=3&lt;/math&gt;, &lt;math&gt;n_{i}=4,5,\dots&lt;/math&gt; (infrarosso);
* serie di Brachett &lt;math&gt;n_{f}=4&lt;/math&gt;, &lt;math&gt;n_{i}=5,6,\dots&lt;/math&gt; (infrarosso);
* serie di Pfund &lt;math&gt;n_{f}=5&lt;/math&gt;, &lt;math&gt;n_{i}=6,7\dots&lt;/math&gt; (infrarosso).

Le ultime tre serie vengono scoperte dopo essere state previste dal modello di Bohr.

== Osservazioni conclusive ==
Il modello di Bohr non fa considerazioni probabilistiche: ci sono diversi modi per gli elettroni, non equiprobabili, di compiere transizioni. Non viene spiegata dunque la diversa intensità delle righe spettrali, che è proporzionale al numero di elettroni che compiono una determinata transizione e dunque alla probabilità di quella transizione.

Secondo questo modello le righe sono esattamente &quot;righe&quot;, non hanno uno spessore. In realtà la struttura delle righe è fine, come spiegato precedentemente, ed ogni riga ha inoltre uno spessore che non può ridursi oltre una larghezza minima, la larghezza naturale della riga.

Confrontando i diagrammi di alcuni elementi, come idrogeno ed elio, si osserva che alcune righe dovrebbero coincidere, nel caso specifico di idrogeno ed elio quelle pari. In realtà questo non accade. L'origine di questa incongruenza tra teoria ed evidenza sperimentale risiede nell'approssimazione &lt;math&gt;M\approx +\infty&lt;/math&gt;. Bisogna considerare il rinculo del nucleo a seguito della transizione dell'elettrone. Assumendo 

&lt;math&gt;p_{{tot.atomo}}=p_{{nucleo}}+p_{{elettrone}}=0&lt;/math&gt; si ha che &lt;math&gt;p_{{nucleo}}=p_{{elettrone}}=p&lt;/math&gt;

Quando il nucleo rincula acquista un'energia cinetica 

&lt;math&gt;E_{{k}}={\frac{Mv^{2}}{2}}={\frac{p^{2}}{2M}}&lt;/math&gt;

L'energia cinetica totale dell'atomo sarà quindi 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E_{{k}}^{{tot}}&amp;={\frac{p^{2}}{2M}}+{\frac{p^{2}}{2m}}\\&amp;={\frac{M+m}{2Mm}}p^{2}\\&amp;={\frac{p^{2}}{2\mu }}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

dove &lt;math&gt;{\begin{aligned}\mu ={\frac{mM}{M+m}}={\frac{m}{1+{\frac{m}{M}}}}={\frac{m}{1+{\frac{1}{1836\cdot Z}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

è la massa ridotta del sistema nucleo-elettrone.Con questa precisazione il modello di Bohr non cambia nella sostanza, basta sostituire nell'espressione dell'energia 

&lt;math&gt;R_{{atomo}}={\frac{R_{{\infty }}\mu }{m}}&lt;/math&gt; 

alla costante &lt;math&gt;R_{{\infty }}&lt;/math&gt;. Questa correzione risolve il problema di sovrapposizione delle righe spettrali e ha un effetto significativo solo per atomi leggeri. Inoltre consente anche di distinguere gli isotopi: se nel gas responsabile dello spettro vi sono isotopi compaiono delle righe secondarie molto vicine alle primarie, perché la massa ridotta è differente per le due specie.

Non si è finora tenuto conto che i fotoni emessi o assorbiti possiedono un momento 

&lt;math&gt;p={\frac{E}{c}}={\frac{h\nu }{c}}={\frac{h}{\lambda }}&lt;/math&gt;

che deve entrare a far parte del bilancio del momento totale.

'''Assorbimento''' 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\underbrace {p_{{fotone}}+0=p_{{atomo}}}_{{{\mbox{conservazione momento}}}}\rightarrow \\p_{{fotone}}=p_{{atomo}}={\frac{h\nu }{c}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\underbrace {h\nu +E_{i}=E_{f}+{\frac{p_{{atomo}}^{2}}{2M}}}_{{{\mbox{bilancio energetico}}}}\\E_{f}-E_{i}=h\nu (1-{\frac{h\nu }{2Mc^{2}}})\end{aligned}}&lt;/math&gt;

&lt;math&gt;{\begin{aligned}h\nu &amp;=(E_{f}-E_{i}){\frac{1}{(1-\underbrace {{\frac{h\nu }{2Mc^{2}}}}_{{&lt;&lt;1}})}}\\&amp;\underbrace {\approx }_{{Taylor}}(E_{f}-E_{i})(1+{\frac{h\nu }{2Mc^{2}}})\end{aligned}}&lt;/math&gt;

'''Emissione''' 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\underbrace {0=p_{{fotone}}+p_{{atomo}}}_{{{\mbox{conservazione momento}}}}\rightarrow \\|p_{{fotone}}|=|p_{{atomo}}|={\frac{h\nu }{c}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\underbrace {E_{i}=E_{f}+h\nu +{\frac{p_{{atomo}}^{2}}{2M}}}_{{{\mbox{bilancio energetico}}}}\\E_{i}-E_{f}=h\nu (1+{\frac{h\nu }{2Mc^{2}}})\end{aligned}}&lt;/math&gt;

&lt;math&gt;{\begin{aligned}h\nu &amp;=(E_{i}-E_{f}){\frac{1}{(1+\underbrace {{\frac{h\nu }{2Mc^{2}}}}_{{&lt;&lt;1}})}}\\&amp;\underbrace {\approx }_{{Taylor}}(E_{i}-E_{f})(1-{\frac{h\nu }{2Mc^{2}}})\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Il fotone emesso è quindi un po' meno energetico di &lt;math&gt;\Delta E&lt;/math&gt; e per essere assorbito deve essere un po' più energetico di &lt;math&gt;\Delta E&lt;/math&gt;. Questo comprometterebbe la possibilità di avere fenomeni di assorbimento/emissione risonante,&lt;ref&gt;Se in un gas si eccitano tot atomi per assorbimento di fotoni, diseccitandosi i fotoni emessi eccitano altri atomi e così via.&lt;/ref&gt; se non fosse che in realtà la differenza di energia &lt;math&gt;\Delta E&lt;/math&gt; tra assorbimento e emissione (da non confondere con il &lt;math&gt;\Delta E&lt;/math&gt; tra i livelli!) è inferiore alla larghezza di riga naturale (conseguenza del principio di indeterminazione) e dunque il fenomeno è egualmente possibile.

== Principio di corrispondenza ==
Il principio di corrispondenza afferma che se i numeri quantici in gioco sono elevati le previsioni della fisica quantistica devono coincidere con quelle della fisica classica. Verifichiamo questo principio per il modello di Bohr.

Secondo la fisica classica le righe in frequenza osservate negli spettri atomici sono dovute alla frequenza orbitale dell'elettrone, che è anche la sua frequenza di irraggiamento. Vediamo che per &lt;math&gt;n&lt;/math&gt; grandi la frequenza orbitale va a coincidere con la frequenza del fotone emesso/assorbito.

'''Frequenza di transizione''' 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\nu _{{n\to n-1}}&amp;={\frac{E_{i}-E_{f}}{h}}\\&amp;={\frac{Z^{2}me^{4}}{(4\pi \epsilon _{{0}})^{2}2\hbar ^{2}h}}({\frac{1}{(n-1)^{2}}}-{\frac{1}{n^{2}}})\\&amp;={\frac{Z^{2}me^{4}}{(4\pi \epsilon _{{0}})^{2}2\hbar ^{2}h}}({\frac{2n-1}{n^{2}(n-1)^{2}}})\\&amp;\underbrace {\approx }_{{{\mbox{n grande}}}}{\frac{Z^{2}me^{4}}{(4\pi \epsilon _{{0}})^{2}2\hbar ^{2}h}}{\frac{2n}{n^{3}}}\\&amp;\approx {\frac{Z^{2}me^{4}}{(4\pi \epsilon _{{0}})^{2}\hbar ^{2}h}}{\frac{1}{n^{3}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

'''Frequenza orbitale'''

&lt;math&gt;{\begin{aligned}f_{{n}}&amp;={\frac{v_{n}}{2\pi r_{n}}}\\&amp;=\underbrace {{\frac{e^{2}}{(4\pi \epsilon _{{0}})}}{\frac{1}{2\pi \hbar }}{\frac{Z}{n}}}_{{{\frac{v_{n}}{2\pi }}}}\cdot \underbrace {{\frac{me^{2}Z}{4\pi \epsilon _{{0}}\hbar ^{2}n^{2}}}}_{{{\frac{1}{r_{n}}}}}\\&amp;={\frac{me^{4}Z^{2}}{(4\pi \epsilon _{{0}})^{2}\hbar ^{2}h}}{\frac{1}{n^{3}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

== Critiche al modello di Bohr ==
* Postulati: sebbene funzionino, i postulati introdotti non sono in alcun modo giustificati.
* Atomo piatto: l'atomo di Bohr è piatto, non ha una struttura tridimensionale.
* Atomi multielettronici: il modello funziona bene per l'atomo di idrogeno e idrogenoidi, abbastanza bene per i metalli alcalini che hanno un solo elettrone sul guscio esterno, ma non riesce a spiegare gli atomi multielettronici.
* Struttura fine delle righe: le righe spettrali sono in realtà composte da molte righe vicine, la cui esistenza non è giustificata dal modello di Bohr. Per ottenere dal modello molte righe vicine bisognerebbe infatti avere distinzioni energetiche meno evidenti di quelle tra un livello e l'altro.

== Note ==
&lt;references /&gt;

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Modello di Bohr]]</text>
      <sha1>1xb8fgxujw0grbmhctzzbdmy83nyg0i</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Modello di Wilson-Sommerfeld</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60933</id>
    <revision>
      <id>500753</id>
      <parentid>500674</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T15:35:01Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500753</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="7815" sha1="n9xttlqbogggsj7vx09dj5g9h6c3lz3" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

== Regola di quantizzazione di Wilson-Sommerfield ==
Il lavoro di Wilson e Sommerfield tenta in primo luogo di giustificare il postulato di quantizzazione del momento angolare presente nel Modello di Bohr rendendolo conseguenza di una teoria più ampia. Avendo presente il formalismo di Hamilton essi proposero una regola di quantizzazione legata alle variabili coniugate. Se in un sistema è presente una coordinata generalizzata &lt;math&gt;q&lt;/math&gt; periodica nel tempo, dato il suo momento coniugato &lt;math&gt;p_{q}&lt;/math&gt;, deve valere la seguente regola, nota come la regola di quantizzazione di Wilson e Sommerfield: 

&lt;math&gt;\oint _{{T}}p\,dq=n_{q}h&lt;/math&gt; 

L'integrale è inteso sul periodo di &lt;math&gt;q&lt;/math&gt;, il valore &lt;math&gt;n_{q}&lt;/math&gt; è chiamato numero quantico ed è un numero intero. Ciò significa che tale integrale può assumere solamente valori che sono multipli interi della costante di Planck &lt;math&gt;h&lt;/math&gt;.

== Quantizzazione di Bohr ==
Dalla regola di quantizzazione di Wilson e Sommerfield è possibile derivare la quantizzazione del momento angolare introdotta da Bohr. Consideriamo un elettrone che ruota intorno al nucleo atomico seguendo un orbita di raggio &lt;math&gt;r&lt;/math&gt;.

Per il moto circolare scegliamo come coordinata generalizzata l'angolo &lt;math&gt;\theta&lt;/math&gt;. La forza agente è quella di Coulomb: 

&lt;math&gt;F_{C}={\frac{1}{4\pi \varepsilon _{0}}}{\frac{e^{2}}{r^{2}}}&lt;/math&gt;

L'energia cinetica dell'elettrone è &lt;math&gt;T={\frac{1}{2}}mr^{2}{{\dot {\theta }}}^{2}&lt;/math&gt;. Possiamo dunque scrivere la Lagrangiana del sistema:

&lt;math&gt;{\mathcal {L}}=T({\dot \theta })-U(\theta )&lt;/math&gt; 

Dove &lt;math&gt;U(\theta )&lt;/math&gt; è il potenziale coulombiano.

Calcoliamo ora il momento coniugato &lt;math&gt;p_{\theta }&lt;/math&gt;:

&lt;math&gt;p_{\theta }={\frac{\partial {\mathcal {L}}}{\partial {\dot \theta }}}=mr^{2}{\dot \theta }=mrv&lt;/math&gt; 

Dove &lt;math&gt;v&lt;/math&gt; è la velocità tangenziale dell'elettrone. Notiamo dunque che &lt;math&gt;p_{\theta }&lt;/math&gt; è proprio il momento angolare &lt;math&gt;L&lt;/math&gt; dell'elettrone che, essendo la forza di Coulomb una forza centrale, è costante. Possiamo quindi procedere al calcolo dell'integrale: 

&lt;math&gt;\oint p_{\theta }d\theta =\oint Ld\theta =L\oint d\theta =2\pi L&lt;/math&gt;

Applicando la regola di quantizzazione otteniamo quindi: 

&lt;math&gt;2\pi L=n_{q}h\Rightarrow L=n_{q}{\frac{h}{2\pi }}=n_{q}\hbar &lt;/math&gt; 

Che è proprio la quantizzazione del momento angolare introdotta da Bohr come postulato.

== Oscillatore armonico ==
Dall'applicazione della regola di quantizzazione di Wilson e Sommerfield si può derivare anche la quantizzazione dell'energia di un oscillatore armonico ipotizzata da Planck. Consideriamo infatti un oscillatore armonico di costante elastica &lt;math&gt;k&lt;/math&gt;. Si può procedere come nel paragrafo precedente: utilizzando come coordinata generalizzata la distanza x dall'origine, scriviamo l'energia cinetica &lt;math&gt;T&lt;/math&gt; e l'energia potenziale &lt;math&gt;U&lt;/math&gt; del sistema: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}T={\frac{1}{2}}m{{\dot x}}^{2}\\U={\frac{1}{2}}kx^{2}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Scriviamo quindi la Lagrangiana: 

&lt;math&gt;{\mathcal {L}}=T-U={\frac{1}{2}}m{{\dot x}}^{2}-{\frac{1}{2}}kx^{2}&lt;/math&gt; Da cui possiamo calcolare &lt;math&gt;p_{x}&lt;/math&gt;: &lt;math&gt;p_{x}={\frac{\partial {\mathcal {L}}}{\partial {\dot x}}}=m{\dot x}&lt;/math&gt; 

Possiamo ora costruire l'Hamiltoniana del sistema: 

&lt;math&gt;{\mathcal {H}}(x,p_{x})=p_{x}{\dot x}(x,p_{x})-{\mathcal {L}}(x,p_{x})={\frac{{p_{x}}^{2}}{m}}-{\frac{1}{2}}{\frac{{p_{x}}^{2}}{m}}+{\frac{1}{2}}kx^{2}&lt;/math&gt; 

Da cui: 

&lt;math&gt;{\mathcal {H}}(x,p_{x})={\frac{1}{2}}{\frac{{p_{x}}^{2}}{m}}+{\frac{1}{2}}kx^{2}&lt;/math&gt; Poiché &lt;math&gt;{\frac{\partial {\mathcal {H}}}{\partial t}}=0&lt;/math&gt; 

l'hamiltoniana coincide con l'energia del sistema , dunque: 

&lt;math&gt;E(x,p_{x})={\frac{1}{2}}{\frac{{p_{x}}^{2}}{m}}+{\frac{1}{2}}kx^{2}&lt;/math&gt; 

Da ciò si può costruire lo spazio delle fasi, infatti risolvendo per 

&lt;math&gt;p_{x}&lt;/math&gt; si ottiene: &lt;math&gt;p_{x}=\pm {\sqrt {2m\left(E-{\frac{1}{2}}kx^{2}\right)}}&lt;/math&gt;

Otteniamo quindi gli estremi di integrazione della variabile x dalle condizioni di esistenza della radice: 

&lt;math&gt;-{\sqrt {{\frac{2E}{k}}}}\leq x\leq {\sqrt {{\frac{2E}{k}}}}\quad {\mbox{ponendo}}\quad {\sqrt {{\frac{2E}{k}}}}=c\Rightarrow -c\leq x\leq c&lt;/math&gt;

Dovendo integrare sul periodo consideriamo &lt;math&gt;p_{x}&lt;/math&gt; positivo &lt;math&gt;da -c&lt;/math&gt; ad &lt;math&gt;c&lt;/math&gt; e negativo da &lt;math&gt;c&lt;/math&gt; fino a &lt;math&gt;-c&lt;/math&gt;. Tale scelta è giustificata dallo spazio delle fasi ellittico. Calcoliamo quindi l'integrale: 

&lt;math&gt;\oint p_{x}dx=2\int _{{-c}}^{{c}}{\sqrt {2m\left(E-{\frac{1}{2}}kx^{2}\right)}}dx&lt;/math&gt; 

Procediamo alla risoluzione calcolando prima l'integrale indefinito: 

&lt;math&gt;2\int {\sqrt {2m\left(E-{\frac{1}{2}}kx^{2}\right)}}dx=2{\sqrt {2mE}}\int {\sqrt {1-{\frac{k}{2E}}x^{2}}}dx&lt;/math&gt;

Procediamo con la sostituzione &lt;math&gt;x={\sqrt {{\frac{2E}{k}}}}\sin {t}&lt;/math&gt;, segue che &lt;math&gt;dx={\sqrt {{\frac{2E}{k}}}}\cos {t}\,dt&lt;/math&gt;. Procedendo otteniamo: 

&lt;math&gt;2{\sqrt {2mE}}\int {\sqrt {1-{\frac{k}{2E}}x^{2}}}dx=4E{\sqrt {{\frac{m}{k}}}}\int {\cos ^{2}{t}}dt=4E{\sqrt {{\frac{m}{k}}}}\left({\frac{t}{2}}+{\frac{\sin {2t}}{4}}\right)&lt;/math&gt;

Sostituendo gli estremi di integrazione e proseguendo con i calcoli si ottiene: 

&lt;math&gt;\oint p_{x}dx=2\pi E{\sqrt {{\frac{m}{k}}}}&lt;/math&gt; Ricordando che &lt;math&gt;{\sqrt {{\frac{m}{k}}}}={\frac{1}{\omega }}={\frac{1}{2\pi \nu }}&lt;/math&gt; 

otteniamo: 

&lt;math&gt;\oint p_{x}dx={\frac{E}{\nu }}&lt;/math&gt;

Applicando la regola di quantizzazione otteniamo: &lt;math&gt;E=nh\nu &lt;/math&gt; come ipotizzato da Planck.

== Particella in una scatola ==
Il modello della particella nella scatola è un'applicazione della regola di quantizzazione che mostra come una particella confinata possa assumere solo livelli di energia multipli di una quantità discreta, ovvero abbia energia quantizzata.

== Trattazione monodimensionale ==
Consideriamo in primo luogo il caso monodimensionale di una particella vincolata a muoversi sull'asse &lt;math&gt;x&lt;/math&gt; in una regione di spazio compresa tra l'origine e un certo punto &lt;math&gt;x=L&lt;/math&gt;.

La coordinata generalizzata è banalmente l'ascissa &lt;math&gt;x&lt;/math&gt; della particella e il momento coniugato non è altro che il momento della particella. Il moto è periodico, la particella infatti si muove tra una parete e l'altra invertendo il verso del moto ogni volta che raggiunge i punti &lt;math&gt;x=0&lt;/math&gt; o &lt;math&gt;x=L&lt;/math&gt;. Possiamo quindi procedere a calcolare: 

&lt;math&gt;\oint p_{x}dx=\int _{0}^{L}p_{x}\,dx+\int _{L}^{0}-p_{x}\,dx=2\int _{0}^{L}p_{x}\,dx=2Lp_{x}=nh&lt;/math&gt; 

Segue che: &lt;math&gt;p_{x}={\frac{nh}{2L}}&lt;/math&gt; 

Dunque il momento della particella è quantizzato. Da questo segue la quantizzazione dell'energia della particella, infatti: 

&lt;math&gt;E_{n}={\frac{{p_{x}}^{2}}{2m}}={\frac{1}{2m}}{\left({\frac{nh}{2L}}\right)}^{2}={\frac{1}{8}}{\frac{h^{2}}{mL^{2}}}n^{2}&lt;/math&gt;

== Trattazione tridimensionale ==
Il caso tridimensionale è una semplice estensione del caso monodimensionale, consideriamo una particella confinata in una regione di spazio di lati &lt;math&gt;L_{x},L_{y},L_{z}&lt;/math&gt;. Il principio di Wilson e Sommerfield afferma che &lt;math&gt;\oint p_{i}di=n_{i}h&lt;/math&gt; con &lt;math&gt;i=x,y,z&lt;/math&gt;.

Segue quindi che 

&lt;math&gt;\forall i\quad p_{i}={\frac{n_{i}h}{2L_{i}}}&lt;/math&gt; 

e l'energia diventa: 

&lt;math&gt;E={\frac{p^{2}}{2m}}={\frac{{p_{x}}^{2}+{p_{y}}^{2}+{p_{z}}^{2}}{2m}}={\frac{h^{2}}{8m}}\left({\frac{{n_{x}}^{2}}{{L_{x}}^{2}}}+{\frac{{n_{y}}^{2}}{{L_{y}}^{2}}}+{\frac{{n_{z}}^{2}}{{L_{z}}^{2}}}\right)&lt;/math&gt;

Se inoltre 

&lt;math&gt;L_{x}=L_{y}=L_{z}=L\quad \Rightarrow \quad E={\frac{h^{2}}{8mL^{2}}}\left({n_{x}}^{2}+{n_{y}}^{2}+{n_{z}}^{2}\right)=E_{1}\left({n_{x}}^{2}+{n_{y}}^{2}+{n_{z}}^{2}\right)&lt;/math&gt;. 

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Modello di Wilson-Sommerfeld]]</text>
      <sha1>n9xttlqbogggsj7vx09dj5g9h6c3lz3</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Raggi X</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60934</id>
    <revision>
      <id>500724</id>
      <parentid>500675</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T12:04:05Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500724</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="2623" sha1="54tfx7fy4pzyuwwbmegrurug5z1x2an" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

I raggi X sono stati scoperti da Röntgen nel 1896. Il nome raggi X deriva dal fatto che nessuno conoscesse la loro natura. Röntgen, lavorando con scariche elettriche in tubi catodici con gas rarefatti, osserva che in alcuni casi si produce una forte fluorescenza anche su schermi posti a metri di distanza. Inizia dunque a studiare sistematicamente gli effetti di questi raggi X e scopre che:

* hanno un'elevata penetrabilità della materia: la maggior parte dei materiali non riesce a bloccarli;
* impressionano pellicole e lastre fotografiche;
* producono il fenomeno della fluorescenza;
* non subiscono deflessioni da parte di campi elettrici o magnetici → o sono costituiti da particelle neutre o non sono costituiti da particelle;
* non riesce a produrre riflessione o rifrazione&lt;ref&gt;Questo accade perché i reticoli per funzionare devono avere un passo comparabile con &lt;math&gt;\lambda&lt;/math&gt;, e la &lt;math&gt;\lambda&lt;/math&gt; dei raggi X è molto piccola&lt;/ref&gt;
* si originano maggiormente utilizzando materiali pesanti per l'anodo.

Nel 1913 Coolidge inventa un sistema efficiente per produrre e studiare i raggi X, costituito da un tubo a vuoto ove un filamento di tungsteno produce elettroni per effetto termoionico. Questi vengono accelerati da una differenza di potenziale e impattando contro l'anodo producono i raggi X, con un intervallo di lunghezza d'onda ed uno spettro che sono strettamente dipendenti sia dalle caratteristiche del tubo, cioè la tensione applicata, sia dal tipo di metallo con cui è fatto l'anodo. Il processo tuttavia non è per niente efficiente, dal momento che solo lo 0,1% della potenza erogata viene effettivamente utilizzata per la produzione di raggi X. Il restante 99,9% di essa viene trasformato in calore, perciò risulta di vitale importanza raffreddare l'anodo per evitarne la fusione; ciò è fatto facendo circolare dell'acqua in corrispondenza dell'anodo stesso.

[[File:Coolidge xray tube.jpg|center|400px]]

Come rilevatore si utilizzano ben presto le camere di ionizzazione. Esse si basano sulla proprietà dei raggi X di scaricare corpi carichi, ionizzando l'aria circostante. Una camera è costituita da un tubo metallico con una finestra di entrata, generalmente di quarzo, per permettere ai raggi X di entrare. All'interno vi è una barra metallica mantenuta ad una determinata differenza di potenziale rispetto alle pareti della camera. Quando i raggi X colpiscono la barra questa si scarica e l'aria si ionizza producendo una corrente misurabile.

== Note ==
&lt;references /&gt;

{{Avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Raggi X]]</text>
      <sha1>54tfx7fy4pzyuwwbmegrurug5z1x2an</sha1>
    </revision>
    <revision>
      <id>500725</id>
      <parentid>500724</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T12:04:32Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500725</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="2620" sha1="brw32xfd3yr9jz21ur50tgaqieixv9a" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

I raggi X sono stati scoperti da Röntgen nel 1896. Il nome raggi X deriva dal fatto che nessuno conoscesse la loro natura. Röntgen, lavorando con scariche elettriche in tubi catodici con gas rarefatti, osserva che in alcuni casi si produce una forte fluorescenza anche su schermi posti a metri di distanza. Inizia dunque a studiare sistematicamente gli effetti di questi raggi X e scopre che:

* hanno un'elevata penetrabilità della materia: la maggior parte dei materiali non riesce a bloccarli;
* impressionano pellicole e lastre fotografiche;
* producono il fenomeno della fluorescenza;
* non subiscono deflessioni da parte di campi elettrici o magnetici: o sono costituiti da particelle neutre o non sono costituiti da particelle;
* non riesce a produrre riflessione o rifrazione&lt;ref&gt;Questo accade perché i reticoli per funzionare devono avere un passo comparabile con &lt;math&gt;\lambda&lt;/math&gt;, e la &lt;math&gt;\lambda&lt;/math&gt; dei raggi X è molto piccola&lt;/ref&gt;
* si originano maggiormente utilizzando materiali pesanti per l'anodo.

Nel 1913 Coolidge inventa un sistema efficiente per produrre e studiare i raggi X, costituito da un tubo a vuoto ove un filamento di tungsteno produce elettroni per effetto termoionico. Questi vengono accelerati da una differenza di potenziale e impattando contro l'anodo producono i raggi X, con un intervallo di lunghezza d'onda ed uno spettro che sono strettamente dipendenti sia dalle caratteristiche del tubo, cioè la tensione applicata, sia dal tipo di metallo con cui è fatto l'anodo. Il processo tuttavia non è per niente efficiente, dal momento che solo lo 0,1% della potenza erogata viene effettivamente utilizzata per la produzione di raggi X. Il restante 99,9% di essa viene trasformato in calore, perciò risulta di vitale importanza raffreddare l'anodo per evitarne la fusione; ciò è fatto facendo circolare dell'acqua in corrispondenza dell'anodo stesso.

[[File:Coolidge xray tube.jpg|center|400px]]

Come rilevatore si utilizzano ben presto le camere di ionizzazione. Esse si basano sulla proprietà dei raggi X di scaricare corpi carichi, ionizzando l'aria circostante. Una camera è costituita da un tubo metallico con una finestra di entrata, generalmente di quarzo, per permettere ai raggi X di entrare. All'interno vi è una barra metallica mantenuta ad una determinata differenza di potenziale rispetto alle pareti della camera. Quando i raggi X colpiscono la barra questa si scarica e l'aria si ionizza producendo una corrente misurabile.

== Note ==
&lt;references /&gt;

{{Avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Raggi X]]</text>
      <sha1>brw32xfd3yr9jz21ur50tgaqieixv9a</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Esperimento di Bragg</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60935</id>
    <revision>
      <id>500754</id>
      <parentid>500676</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T15:39:49Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500754</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="2163" sha1="taykk99uppb6px817dv3lux2mk2uw11" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Sebbene l'ipotesi che i raggi X siano radiazione elettromagnetica viene presto suggerita, provarlo si rivela complicato. La prima prova della diffrazione dei raggi X viene ottenuta nel 1899 da Hags e Wind ma un esperimento più accurato viene eseguito nel 1912 da Lane, Friedrick e Knipping, i quali utilizzano un cristallo come reticolo naturale per determinare la lunghezza d'onda dei raggi X. Nel dettaglio, essi utilizzano un cristallo di tungsteno con un passo reticolare dell'ordine dell'Å. Si traggono dunque le seguenti conclusioni:

* i raggi X sono radiazione elettromagnetica;
* hanno una lunghezza d'onda &quot;piccola&quot;, ossia dell'ordine dell'Å

Inoltre si ottiene un'importante informazione sulla natura dei cristalli:

* gli atomi dei cristalli sono disposti in modo regolare.

Infatti, se così non fosse, non si potrebbe avere interferenza.

La misura della lunghezza d'onda dei raggi X è dovuta a Bragg. Descriviamo l'esperimento che porta a tale risultato.

== Apparato sperimentale ==
L'apparato sperimentale utilizzato è il cosiddetto spettrometro di Bragg. Sottolineiamo che viene utilizzato un fascio di raggi X monocromatico.

== Spiegazione del fenomeno ==
Sia &lt;math&gt;\theta&lt;/math&gt; l'angolo di incidenza del raggio sul primo piano reticolare orizzontale del cristallo. Esso verrà riflesso con uguale angolo &lt;math&gt;\theta&lt;/math&gt;. Un raggio che incide sul secondo piano reticolare del cristallo, distante &lt;math&gt;d&lt;/math&gt; dal primo, si comporta in modo analogo. La figura illustra il comportamento descritto.

[[File:Bragg diffraction.svg|center|400px]]

Per avere interferenza costruttiva la differenza di cammino dei due raggi deve essere un multiplo della lunghezza d'onda degli stessi. Osservando la figura, tale differenza è &lt;math&gt;2d\sin \theta&lt;/math&gt;. Deve dunque valere che: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}2d\sin \theta =n\lambda \quad {\mbox{legge di Bragg}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Noto il passo del reticolo,dalla misura sperimentale delle posizioni dei massimi di interferenza si può dunque stimare la lunghezza d'onda dei raggi X. 

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Esperimento di Bragg]]</text>
      <sha1>taykk99uppb6px817dv3lux2mk2uw11</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Spettro dei raggi X</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60936</id>
    <revision>
      <id>500755</id>
      <parentid>500677</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T15:42:37Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500755</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="2843" sha1="48atuc09rnaoiwqn7siet87sn3a0bp5" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Utilizzando un tubo di Coolidge e variando il potenziale del tubo è possibile campionare tutto lo spettro dei raggi X. Il risultato che si ottiene è illustrato in figura.

[[File:XrtSpectrum.jpg|center|400px]]

Vediamo che lo spettro è costituito da due componenti che si sommano:

* lo spettro continuo, che parte da un valore minimo di lunghezza d'onda&lt;ref&gt;Il lettore rilegga i capitoli precedenti se non ricorda la relazione tra lunghezza d'onda e energia.&lt;/ref&gt; e dipende unicamente dalla tensione del tubo;
* lo spettro caratteristico, costituito da un numero di picchi presenti a determinate lunghezze d'onda dipendente dalle proprietà del metallo usato come anodo.

== Spettro continuo ==
Lo spettro continuo è spiegabile classicamente come la radiazione emessa dal frenamento (Bremsstrahlung) degli elettroni che impattano sull'anodo. Infatti una carica in moto accelerato irraggia e il frenamento successivo produce raggi X con lunghezze d'onda diverse. Maggiore è l'energia ceduta, minore è la lunghezza d'onda dei raggi X prodotti.

Tuttavia si osserva che lo spettro è troncato: esiste una &lt;math&gt;\lambda _{{min}}&lt;/math&gt; e questo non è spiegabile se non con la quantizzazione di Planck: un elettrone può cedere al massimo tutta la sua energia e dunque: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E_{{max}}=h\nu _{{max}}={\frac{hc}{\lambda _{{min}}}}\quad {\mbox{legge di Duane-Hunt}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Se vogliamo la relazione diretta con il potenziale del tubo: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E_{{max}}=eV_{{max}}={\frac{hc}{\lambda _{{min}}}}\\\lambda _{{min}}={\frac{hc}{eV}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Questo fenomeno è anche chiamato effetto fotoelettrico inverso.Infatti nell'effetto fotoelettrico bombardo un metallo con fotoni e ottengo elettroni, in questo caso bombardo con elettroni e ottengo fotoni X. In entrambi i casi l'energia è quantizzata.

== Spettro caratteristico ==
I picchi caratteristici vengono studiati sistematicamente da Moseley utilizzando diversi materiali come bersaglio. Egli scopre che esiste una relazione determinata tra la lunghezza d'onda a cui si trovano i picchi e il tipo di materiale utilizzato.

L'esistenza di questi picchi è interpretabile come conseguenza della collisione di un elettrone molto energetico con un elettrone interno dell'atomo del bersaglio, collisione che comporta l'espulsione dell'elettrone dall'atomo. Gli elettroni rimanenti compiono transizioni per colmare la lacuna, emettendo fotoni con energia pari alla differenza tra i livelli. Tale differenza dipende dal tipo di materiale costituente il bersaglio.&lt;ref&gt;I livelli energetici nello studio dei raggi X sono nominati con lettere: K,L,M ...&lt;/ref&gt;

[[File:X-ray line spectrum 2.jpg|center|400px]]

== Note ==
&lt;references /&gt;

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Spettro dei raggi X]]</text>
      <sha1>48atuc09rnaoiwqn7siet87sn3a0bp5</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Interazione raggi X-materia</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60937</id>
    <revision>
      <id>500756</id>
      <parentid>500678</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T15:45:12Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500756</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="3867" sha1="1i7rw9kr7iwvg4ecg1ypq11q0gii012" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

L'interazione di un fotone con la materia è regolata dalla sua energia:

* fotoni di bassa energia tendono ad interagire con l' intero atomo;
* fotoni moderatamente energetici tendono ad interagire con gli elettroni orbitali;
* fotoni ad alta energia interagiscono con il nucleo.

I fotoni X hanno diverse lunghezze d'onda e quindi anche diversa energia (generalmente compresa fra i 5 KeV e i 500 keV) e interagiscono con la materia in cinque modi:

# diffusione classica,
# effetto Compton,
# effetto fotoelettrico,
# produzione di coppie,
# fotodisintegrazione.

== Diffusione classica ==
Coinvolge fotoni con energia &lt;10 keV. L'energia del fotone X incidente non è sufficiente a ionizzare l'atomo, tuttavia l'interazione porta l'atomo ad uno stato eccitato. L'atomo cede immediatamente quest'energia in eccesso sotto forma di fotone avente traiettoria differente ma lunghezza d'onda pari a quella del fotone incidente. Quindi la diffusione classica produce una variazione della direzione di propagazione del fotone senza variare la sua energia.

== Effetto Compton ==
L'interazione Compton ha luogo quando l'energia del fotone incidente è molto più elevata dell'energia di legame dell'elettrone esterno che può essere considerato libero. Questo avviene per fotoni X con energia &gt;10keV. Il fotone incidente cede parte della sua energia all'elettrone, che acquista energia cinetica, mentre il fotone cambia energia e direzione. La trattazione approfondita di questo fenomeno è svolta nella sezione Effetto Compton.

== Effetto fotoelettrico ==
L'effetto fotoelettrico è già stato analizzato in dettaglio nel capitolo Effetto fotoelettrico. Riassumiamo i principali concetti. I raggi X con energia &gt;10keV possono anche interagire con gli elettroni legati e cedere tutta la loro energia, espellendoli e conferendo loro un'energia cinetica pari alla differenza tra l'energia del fotone incidente e l' energia di legame dell'elettrone. Questo causa la ionizzazione dell'atomo e la produzione dello spettro caratteristico dell'elemento, in quanto la lacuna che si viene a creare tende ad essere colmata da un'elettrone di un orbitale più esterno. Il fotone non viene dunque diffuso ma totalmente assorbito.

== Produzione di coppie ==
Se un fotone incidente possiede energia in quantità sufficiente (uguale o maggiore di 1,02 MeV) riesce a sfuggire all'interazione con la nube elettronica e ad arrivare in prossimità del nucleo dell'atomo bersaglio. L'interazione tra fotone e campo di forza del nucleo provoca la scomparsa del fotone,che si materializza sotto forma di un elettrone e un positrone, i quali si annichilano dopo breve tempo. Vediamo il bilancio energetico. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\underbrace {h\nu }_{{{\mbox{energia fotone}}}}&amp;=\underbrace {E_{{-}}}_{{{\mbox{energia elettrone}}}}+\underbrace {E_{{+}}}_{{{\mbox{energia positrone}}}}\\&amp;=\left(m_{{0}}c^{2}+K_{{-}}\right)+\left(m_{{0}}c^{2}+K_{{+}}\right)\\&amp;=2m_{{0}}c^{2}+K_{{+}}+K{-}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

L'energia minima perché possa avvenire la produzione della coppia elettrone-positrone è quella per cui essi vengono generati con energia cinetica nulla: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}h\nu =2m_{{0}}c^{2}=1,02MeV\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

L'annichilazione torna a produrre due fotoni in direzioni opposte come conseguenza diretta della conservazione della quantità di moto, di energia pari alla metà dell'energia del fotone iniziale.

== Fotodisintegrazione ==
I fotoni di alta energia (maggiore di 10 MeV) possono sfuggire all'interazione con la nube elettronica e con il campo di forze del nucleo ed essere assorbiti direttamente dal nucleo stesso. In questo caso il nucleo è portato ad uno stato eccitato ed emette istantaneamente un nucleone o un altro frammento nucleare. 

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Interazione raggi X-materia]]</text>
      <sha1>1i7rw9kr7iwvg4ecg1ypq11q0gii012</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Effetto Compton</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60938</id>
    <revision>
      <id>500757</id>
      <parentid>500679</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T15:48:51Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500757</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="5808" sha1="o2y27ektbr8bfbzaj8pzosr5fv2ajry" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Assieme all'effetto fotoelettrico, l'effetto Compton mostra la quantizzazione della radiazione elettromagnetica. Mentre l'effetto fotoelettrico evidenzia la quantizzazione dell'energia, l'effetto Compton mostra il carattere discreto della quantità di moto.

Secondo la teoria classica, quando un'onda elettromagnetica incide su un elettrone, questo compie un'oscillazione armonica alla stessa frequenza dell'onda incidente, e la scattera riemettendo radiazione sempre alla stessa frequenza.

Prima del 1914 Grey mostra che i raggi X scatterati vengono assorbiti più facilmente rispetto al raggio incidente, il che implica che, in media, i raggi scatterati hanno energia minore.

Nel 1923 Compton pubblica i risultati di misure accurate dello spettro di intensità del raggio X diffuso in funzione dell'angolo di incidenza.

== Spiegazione fenomeno ==
Compton osserva che il raggio scatterato contiene due picchi: uno alla stessa lunghezza d'onda del raggio incidente ed uno a lunghezza d'onda maggiore, spostato di &lt;math&gt;\Delta \lambda&lt;/math&gt; rispetto al primo picco, maggiore quanto più grande è l'angolo di scattering. La teoria classica non riesce a spiegare il motivo dell'esistenza di questo secondo picco. Compton deriva una spiegazione basandosi sulla teoria corpuscolare della radiazione elettromagnetica.

Assumiamo che i raggi X siano composti da fotoni di energia &lt;math&gt;E=h\nu ={\frac{hc}{\lambda }}&lt;/math&gt;. Consideriamo un fascio di lunghezza d'onda &lt;math&gt;\lambda _{{0}}&lt;/math&gt; e momento &lt;math&gt;p={\frac{h}{\lambda _{{0}}}}&lt;/math&gt;&lt;ref&gt;&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}E&amp;={\frac{hc}{\lambda _{{0}}}}\\p&amp;={\frac{E}{c}}\\\end{cases}}\rightarrow p={\frac{h}{\lambda _{{0}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;&lt;/ref&gt; Se questo fascio colpisce un elettrone libero viene scatterato ad un angolo &lt;math&gt;\theta&lt;/math&gt; con momento &lt;math&gt;p'&lt;p_{{0}}&lt;/math&gt; , dovuto al trasferimento di parte del momento all'elettrone, il quale acquista un momento &lt;math&gt;p_{{e}}&lt;/math&gt; e rincula con angolo &lt;math&gt;\varphi&lt;/math&gt;. Applicando la conservazione del momento: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}{\mbox{asse x:}}\quad p_{{0}}&amp;=p'\cos \theta +p_{{e}}\cos \varphi \\{\mbox{asse y:}}\quad 0&amp;=p'\sin \theta -p_{{e}}\sin \varphi \\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Esprimendo &lt;math&gt;p_{e}&lt;/math&gt; in funzione delle altre quantità in entrambe le equazioni: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}p_{{e}}\cos \varphi &amp;=p_{{0}}-p'\cos \theta \\p_{{e}}\sin \varphi &amp;=p'\sin \theta \\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Facciamo il quadrato e sommiamo: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}p_{{e}}^{2}&amp;=p_{{0}}^{2}+p'^{2}-2p_{{0}}p'\cos \theta \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Ora consideriamo la conservazione dell'energia. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\underbrace {E_{{0}}}_{{=}}&amp;=\underbrace {E'}_{{=}}+K_{{e}}\\p_{{0}}c&amp;=p'c+K_{{e}}\rightarrow \\K_{{e}}&amp;=c\left(p_{{0}}-p'\right)\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Ora esprimiamo &lt;math&gt;p_{{e}}&lt;/math&gt; in funzione di &lt;math&gt;K_{{e}}&lt;/math&gt;, di modo da avere una seconda equazione per &lt;math&gt;p_{{e}}&lt;/math&gt; e poterlo dunque eliminare ricavando una relazione solo tra &lt;math&gt;p_{{0}}&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;p'&lt;/math&gt;.

L'energia totale dell'elettrone è 

&lt;math&gt;E_{{e}}^{2}=\left(K_{{e}}+m_{{e}}c^{2}\right)^{2}&lt;/math&gt; 

ma vale anche 

&lt;math&gt;E_{{e}}^{2}=p_{{e}}^{2}c^{2}+m_{{e}}^{2}c^{4}&lt;/math&gt;

Eguagliamo i membri a destra delle due equazioni: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}K_{{e}}^{2}+m_{{e}}^{2}c^{4}+2K_{{e}}m_{{e}}c^{2}&amp;=p_{{e}}^{2}c^{2}+m_{{e}}^{2}c^{4}\rightarrow \\p_{{e}}^{2}&amp;={\frac{K_{{e}}^{2}}{c^{2}}}+2m_{{e}}K_{{e}}\\&amp;=\left(p_{{0}}-p'\right)^{2}+2m_{{e}}c\left(p_{{0}}-p'\right)\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Mettiamo a sistema con il risultato precedente: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}p_{{e}}^{2}&amp;=p_{{0}}^{2}+p'^{2}-2p_{{0}}p'\cos \theta \\p_{{e}}^{2}&amp;=\left(p_{{0}}-p'\right)^{2}+2m_{{e}}c\left(p_{{0}}-p'\right)\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; &lt;math&gt;{\begin{aligned}p_{{0}}^{2}+p'^{2}-2p_{{0}}p'\cos \theta &amp;=\left(p_{{0}}-p'\right)^{2}+2m_{{e}}c\left(p_{{0}}-p'\right)\rightarrow \\p'\left(2p_{{0}}\cos \theta -2p_{{0}}-2m_{{e}}c\right)&amp;=-2m_{{e}}cp_{{0}}\rightarrow \\p'&amp;={\frac{m_{{e}}cp_{{0}}}{m_{{e}}c+p_{{0}}\left(1-\cos \theta \right)}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Ed ecco la dipendenza esplicita di &lt;math&gt;p'&lt;/math&gt; da &lt;math&gt;\theta&lt;/math&gt;, angolo di scattering. Ora esprimiamo &lt;math&gt;p'&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;p_{{0}}&lt;/math&gt; tramite lunghezze d'onda di raggio scatterato e raggio incidente e otterremo proprio l'esistenza del secondo picco a &lt;math&gt;\lambda &gt;\lambda _{{0}}&lt;/math&gt; Per la quantizzazione della radiazione elettromagnetica si ha infatti: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\begin{cases}p_{{0}}&amp;={\frac{h}{\lambda _{{0}}}}\\p'&amp;={\frac{h}{\lambda '}}\\\end{cases}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Dunque: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{h}{\lambda '}}&amp;={\frac{m_{{e}}c{\frac{h}{\lambda _{{0}}}}}{m_{{e}}c+{\frac{h}{\lambda _{{0}}}}\left(1-\cos \theta \right)}}\\\lambda &amp;={\frac{m_{{e}}c+{\frac{h}{\lambda _{{0}}}}\left(1-\cos \theta \right)}{{\frac{m_{{e}}c}{\lambda _{{0}}}}}}\\&amp;=\lambda _{{0}}+{\frac{h}{m_{{e}}c}}\left(1-\cos \theta \right)\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

La quantità &lt;math&gt;\lambda _{{C}}={\frac{h}{m_{{e}}c}}&lt;/math&gt; è detta lunghezza d'onda Compton per l'elettrone e vale 0.024 Å. Lo spostamento dal primo picco è dunque 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\Delta \lambda &amp;=\lambda _{{C}}\left(1-\cos \theta \right)\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

in accordo con i dati sperimentali.

== Osservazione ==
Nel modello abbiamo assunto l'elettrone libero. Gli elettroni che producono questo effetto sono dunque quelli esterni, meno legati agli atomi. Il primo picco a lunghezza d'onda invariata compare quando i fotoni colpiscono gli elettroni interni dell'atomo che, essendo fortemente legati, non rinculano.

== Note ==
&lt;references /&gt;

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Effetto Compton]]</text>
      <sha1>o2y27ektbr8bfbzaj8pzosr5fv2ajry</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Assorbimento</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60939</id>
    <revision>
      <id>500758</id>
      <parentid>500680</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T15:54:42Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <comment>sempre con 'sto Thompson...</comment>
      <origin>500758</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="6420" sha1="tw3i3798yvkibb4u37snf03xjkgimf6" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Consideriamo un fascio di raggi X di intensità I che incide su un materiale assorbente di spessore x. La quantità di intensità infinitesima &lt;math&gt;dI&lt;/math&gt; assorbita è proporzionale allo spessore &lt;math&gt;dx&lt;/math&gt; e all'intensità del fascio incidente, &lt;math&gt;I&lt;/math&gt;. Indichiamo con &lt;math&gt;\mu&lt;/math&gt; il coefficiente di proporzionalità in questa relazione, detto coefficiente di assorbimento lineare.

&lt;math&gt;{\begin{aligned}dI=-\mu Idx\quad {\mbox{integrazione}}\rightarrow \\I=I_{{0}}e^{{-\mu x}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

== Modello di Thomson per il coefficiente di assorbimento ==
Thomson elabora il modello più semplice per il coefficiente di assorbimento &lt;math&gt;\mu&lt;/math&gt;. Le ipotesi fondamentali sono:

* l'interazione degli elettroni con il fascio è un'interazione indipendente: ciascun elettrone interagisce singolarmente con il fascio;
* l'assorbimento è dovuto alla diffusione dei raggi X da parte degli elettroni dell'atomo.

Il modello si basa sulla definizione di una sezione d'urto &lt;math&gt;\sigma&lt;/math&gt; per l'elettrone. Definita tale sezione d'urto Thomson ipotizza che il coefficiente &lt;math&gt;\mu&lt;/math&gt; sia dato da

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\mu =\sigma \cdot {\mbox{densit elettronica}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Da analisi dimensionali vediamo che: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\left[\sigma \right]&amp;=m^{2}\\&amp;={\frac{[{\mbox{potenza emessa dall'elettrone}}]}{[{\mbox{intensit del fascio incidente}}]}}&amp;={\frac{W}{Wm^{{-2}}}}&amp;=m^{2}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Vediamo di esprimere la potenza emessa dall'elettrone e l'intensità del fascio incidente.

=== Potenza emessa ===

Consideriamo un elettrone con velocità &lt;math&gt;u&lt;&lt;c&lt;/math&gt;. La potenza emessa è il flusso del vettore di Poynting attraverso una superficie sferica che racchiude l'elettrone. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}S&amp;=E\wedge H\rightarrow \\P&amp;=\oint \left(E\wedge H\right)\cdot {\hat {n}}\,da\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Introduciamo alcune approssimazioni:

* approssimazione di onda piana: la radiazione emessa dagli elettroni è un'onda piana (quindi stiamo dicendo che ci mettiamo a grandi distanze). Vale quindi &lt;math&gt;E_{{\perp }}={\sqrt {{\frac{\mu _{{0}}}{\epsilon _{{0}}}}}}H_{{\perp }}&lt;/math&gt;;
* approssimazione di campo di radiazione: trascuro tutti i termini di campo che vanno a 0 più velocemente di &lt;math&gt;{\frac{1}{r}}&lt;/math&gt;.

Dalle equazioni di Maxwell sappiamo che vale: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\mathbf {E}}&amp;=-{\frac{\partial {\mathbf {A}}}{\partial t}}-\nabla \varphi \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Per l'approssimazione di campo di radiazione possiamo trascurare &lt;math&gt;\nabla \varphi&lt;/math&gt;, che va sicuramente a 0 più veloce di &lt;math&gt;{\frac{1}{r}}&lt;/math&gt;. Rimane quindi 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\mathbf {E}}&amp;=-{\frac{\partial {\mathbf {A}}}{\partial t}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

L'espressione per il potenziale vettore &lt;math&gt;{\mathbf {A}}&lt;/math&gt; è di difficile derivazione. Per lo scopo di questa trattazione basti sapere che vale 

&lt;math&gt;\begin{align} \mathbf{A} &amp;= \frac{\mu_{0}}{4\pi}\frac{e}{\underbrace{\| r-r' \|}_{R}}\mathbf{u} \end{align}&lt;/math&gt;

&lt;math&gt;{\begin{aligned}A_{{\theta }}&amp;={\frac{\mu _{{0}}}{4\pi }}{\frac{e}{R}}\sin \theta u\rightarrow \\E_{{\theta }}&amp;={\frac{-\partial A_{{\theta }}}{\partial t}}\\&amp;={\frac{\mu _{{0}}}{4\pi }}{\frac{e}{R}}\sin \theta {\frac{\partial u}{\partial t}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Sfruttando ora l'approssimazione di onda piana ricaviamo 

&lt;math&gt;H_{{\varphi }}&lt;/math&gt; &lt;math&gt;{\begin{aligned}H_{{\varphi }}&amp;={\sqrt {{\frac{\epsilon _{{0}}}{\mu _{{0}}}}}}E_{{\theta }}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Finalmente possiamo calcolare il prodotto vettore tra &lt;math&gt;{\mathbf {E}}&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;{\mathbf {H}}&lt;/math&gt; proiettato lungo la normale alla superficie sferica che racchiude l'elettrone. 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\left(E\wedge H\right)\cdot {\hat {n}}&amp;=E_{{\theta }}H_{{\varphi }}\\&amp;={\sqrt {{\frac{\epsilon _{{0}}}{\mu _{{0}}}}}}E_{{\theta }}^{2}\\&amp;={\sqrt {{\frac{\epsilon _{{0}}}{\mu _{{0}}}}}}{\frac{\mu _{{0}}^{2}}{\left(4\pi R\right)^{2}}}e^{2}{\dot {u}}^{2}\sin ^{2}{\theta }\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}P&amp;=\int _{{0}}^{{2\pi }}\,d\varphi \int _{{0}}^{{\pi }}\left(E\wedge H\right)\cdot {\hat {n}}R^{2}\sin \theta \,d\theta \\&amp;=2\pi {\sqrt {{\frac{\epsilon _{{0}}}{\mu _{{0}}}}}}{\frac{\mu _{{0}}^{2}}{\left(4\pi R\right)^{2}}}{\dot {u}}^{2}e^{2}\int _{{0}}^{{\pi }}\sin ^{3}\theta \,d\theta \\&amp;={\frac{{\dot {u}}^{2}e^{2}}{4\pi c^{2}}}{\frac{2}{3}}{\sqrt {{\frac{\mu _{{0}}}{\epsilon _{{0}}}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;&lt;ref&gt;Non abbiamo svolto i calcoli dell'integrale di &lt;math&gt;\sin ^{3}\theta&lt;/math&gt; e abbiamo sfruttato la relazione &lt;math&gt;c={\frac{1}{{\sqrt {\mu _{{0}}\epsilon _{{0}}}}}}&lt;/math&gt;.&lt;/ref&gt; 

Ora 

&lt;math&gt;{\dot {u}}=a={\frac{eE}{m}}&lt;/math&gt; 

dunque in conclusione possiamo esprimere P come: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}P&amp;={\frac{e^{4}E^{2}}{4\pi m^{2}c^{2}}}{\frac{2}{3}}{\sqrt {{\frac{\mu _{{0}}}{\epsilon _{{0}}}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

=== Intensità del fascio incidente ===
Dall'elettromagnetismo classico sappiamo che 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}I&amp;={\sqrt {{\frac{\epsilon _{{0}}}{\mu _{{0}}}}}}E^{2}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

=== Sezione d'urto ===
Dalla definizione data inizialmente della sezione d'urto si ottiene: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\sigma &amp;={\frac{P}{I}}\\&amp;={\frac{2}{3}}{\frac{\mu _{{0}}}{\epsilon _{{0}}}}{\frac{e^{4}}{4\pi \ m^{2}c^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Definendo raggio classico dell'elettrone la distanza alla quale l'energia potenziale coulombiana eguaglia l'energia a riposo dell'elettrone &lt;math&gt;mc^{2}&lt;/math&gt; si ha: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{1}{4\pi \epsilon _{{0}}}}{\frac{e^{2}}{r_{{cl}}}}&amp;=mc^{2}\rightarrow \\r_{{cl}}&amp;={\frac{e^{2}}{4\pi \epsilon _{{0}}mc^{2}}}\\\sigma &amp;={\frac{8}{3}}\pi r_{{cl}}^{2}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Numericamente si ha 

&lt;math&gt;r_{{cl}}=2,82\cdot 10^{{-15}}m&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;\sigma =0,666\cdot 10^{{-28}}m^{2}=0,666{\mbox{barn}}&lt;/math&gt;

=== Coefficiente di assorbimento ===

Come avevamo preannunciato &lt;math&gt;\mu =\sigma \cdot {\mbox{numero elettroni}}&lt;/math&gt;. Se il materiale assorbente è costituito da un elemento di numero atomico &lt;math&gt;Z&lt;/math&gt; &lt;math&gt;\mu =\sigma \cdot {\mbox{numero atomi}}\cdot Z&lt;/math&gt;.

== Osservazione ==
Secondo questo modello l'assorbimento non dipende dall'energia dei raggi X, contro l'evidenza sperimentale. Questa dipendenza dall'energia viene mostrata da Borkla nel 1909.

== Note ==
&lt;references /&gt;

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Assorbimento]]</text>
      <sha1>tw3i3798yvkibb4u37snf03xjkgimf6</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Ipotesi di De Broglie</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60940</id>
    <revision>
      <id>500726</id>
      <parentid>500681</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T12:07:49Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500726</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="2086" sha1="kx9rill2v8fay3q6ioot7uzriryh3q9" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Dalla teoria corpuscolare della radiazione è noto come a un'onda di lunghezza d'onda &lt;math&gt;\lambda&lt;/math&gt; possa essere associato un momento &lt;math&gt;p={\frac{h}{\lambda }}&lt;/math&gt;. Nella sua tesi di dottorato, De Broglie ipotizza che tale relazione sia in qualche modo simmetrica e che a un corpo, dotato di momento &lt;math&gt;p&lt;/math&gt;, si possa associare una lunghezza d'onda &lt;math&gt;\lambda ={\frac{h}{p}}&lt;/math&gt; e dunque alla materia possano essere associati comportamenti ondulatori.

Ciò implica che, sotto opportune condizioni, la materia può subire diffrazione. Un rapido conto tuttavia mostra che la diffrazione della materia non è osservabile per effetti macroscopici: se consideriamo un oggetto di massa &lt;math&gt;m=10g&lt;/math&gt; che si muove alla velocità &lt;math&gt;v=10{\frac{m}{s}}&lt;/math&gt;, possiamo calcolare la lunghezza d'onda associata: 

&lt;math&gt;\lambda ={\frac{h}{mv}}={\frac{6,62\cdot 10^{{-34}}\,Js}{10^{{-2}}Kg\cdot 10{\frac{m}{s}}}}=6,6\cdot 10^{{-23}}{\overset {\circ }{A}}&lt;/math&gt; 

Si tratta chiaramente di una quantità non osservabile.

Se tuttavia consideriamo un elettrone di energia &lt;math&gt;E=100eV&lt;/math&gt; si può calcolare: 

&lt;math&gt;\lambda ={\frac{h}{p}}={\frac{h}{{\sqrt {2mE}}}}={\frac{6,62\cdot 10^{{-34}}\,Js}{{\sqrt {2\cdot 9,1\cdot 10^{{-31}}Kg\cdot 100\cdot 1,6\cdot 10^{{19}}J}}}}=1,2{\overset {\circ }{A}}&lt;/math&gt; 

Si tratta di una quantità misurabile. In linea di principio è dunque possibile osservare la diffrazione degli elettroni a patto di utilizzare un appropriato reticolo di diffrazione.

== Bohr attraverso De Broglie ==
Grazie all'ipotesi di De Broglie si può spiegare la quantizzazione del momento angolare che costituisce uno dei postulati di Bohr. Infatti se associamo ad un elettrone una lunghezza d'onda &lt;math&gt;\lambda&lt;/math&gt; essa deve soddisfare alla condizione di stazionarietà dell'orbita 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}2\pi r&amp;=n\lambda \\&amp;=n{\frac{h}{p}}\\&amp;=n{\frac{h}{mv}}\rightarrow \\mvr&amp;=n{\frac{h}{2\pi }}\\L&amp;=n\hbar \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

{{Avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Ipotesi di De Broglie]]</text>
      <sha1>kx9rill2v8fay3q6ioot7uzriryh3q9</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Esperimento di Davisson e Germer</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60941</id>
    <revision>
      <id>500759</id>
      <parentid>500682</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T15:56:23Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500759</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="1872" sha1="rfz2q0vbcuf4zidn39gmoagxj31z4p3" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

La prima prova dell'ipotesi di De Broglie arriva dall'esperimento di Davisson e Germer, i quali, casualmente, osservano la diffrazione di un fascio di elettroni. Mentre effettuavano degli esperimenti di scattering su polveri di nichel questo entro accidentalmente in contatto con dell'ossigeno e si ossidò. Per ripulirlo dovettero riscaldarlo e questo fece assumere al nichel una struttura cristallina adatta alla diffrazione degli elettroni.

Considero quindi un raggio che incide perpendicolarmente al reticolo cristallino e viene scatterato di un angolo &lt;math&gt;\phi&lt;/math&gt;, quindi consideriamo un piano di Bragg interno al cristallo la cui normale è inclinata di un angolo &lt;math&gt;\alpha ={\frac{\phi }{2}}&lt;/math&gt; rispetto al raggio incidente (i.e. diretta lungo la bisettrice di &lt;math&gt;\phi&lt;/math&gt;). Si può ora studiare il fenomeno come una riflessione di Bragg.

Posto &lt;math&gt;\vartheta =\phi -\alpha&lt;/math&gt; si ha: 

&lt;math&gt;2d\sin {\vartheta }=n\lambda &lt;/math&gt; 

Tenendo conto del fatto che &lt;math&gt;\sin {\vartheta }=\cos {\alpha }&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;d=D\sin {\alpha }&lt;/math&gt; si ottiene: 

&lt;math&gt;2\sin {\alpha }\cos {\alpha }=n\lambda \quad \Rightarrow \quad \sin {\left(2\alpha \right)}=n\lambda \quad \Rightarrow \quad D\sin {\phi }=n\lambda &lt;/math&gt;

Davisson e Germer lavorarono con un reticolo per cui &lt;math&gt;D=2,15&lt;/math&gt;Å. Per &lt;math&gt;n=1&lt;/math&gt; osservarono &lt;math&gt;\phi =50^{{\circ }}&lt;/math&gt; da cui &lt;math&gt;\lambda =1,66&lt;/math&gt;Å.

Gli elettroni utilizzati erano accelerati da un potenziale di 54V (i.e. la loro energia era pari a 54eV), da cui si può ricavare la lunghezza d'onda prevista dalla teoria di De Broglie: 

&lt;math&gt;\lambda ={\frac{h}{p}}={\frac{h}{{\sqrt {2mE}}}}=1,67{\overset {\circ }{A}}&lt;/math&gt; 

in accordo con i risultati dell'esperimento. 

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Esperimento di Davisson e Germer]]</text>
      <sha1>rfz2q0vbcuf4zidn39gmoagxj31z4p3</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Pacchetti d'onda</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60942</id>
    <revision>
      <id>500760</id>
      <parentid>500683</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T16:00:33Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500760</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="5245" sha1="oq4wvdd3mdip5zxbf72svy96uidzo6z" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Associare a una particella una lunghezza d'onda, e dunque assegnargli una natura ondulatoria, introduce complicazioni non indifferenti: che tipo di onda definisce la particella? E come possiamo mantenere la localizzazione della particella in un contesto ondulatorio?

La risposta viene dal concetto di pacchetto d'onda, ossia un impulso con estensione finita. Questo pacchetto si ottiene per sovrapposizione di onde armoniche che danno interferenza costruttiva solo in una regione finita dello spazio, annullandosi altrove. Lo strumento matematico che consente questa trattazione è l'analisi di Fourier. Tuttavia il problema della localizzazione non è del tutto risolto: una particella nella concezione classica è esattamente in un punto dello spazio, invece in quest'ottica il pacchetto ha comunque una larghezza. Se infatti penso di stringere il picco per ottenere la localizzazione esatta, il pacchetto nello spazio dei numeri d'onda &lt;math&gt;k&lt;/math&gt; si allarga molto. Vediamo un esempio facile che ci permette di capire meglio il concetto.

== I battimenti ==
Prendiamo due onde armoniche di eguale ampiezza di equazioni: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}y_{1}\left(x,t\right)=y_{0}\cos \left(k_{1}x-\omega _{1}t\right)\\y_{2}\left(x,t\right)=y_{0}\cos \left(k_{2}x-\omega _{2}t\right)\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Tali che &lt;math&gt;k_{1}\approx k_{2}&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;\omega _{1}\approx \omega _{2}&lt;/math&gt; 

Ora sovrapponiamole e studiamo l'onda risultante.&lt;ref&gt;Si utilizza la formula di prostaferesi &lt;math&gt;\cos \alpha +\cos \beta =2\cos \left({\frac{\alpha -\beta }{2}}\right)\cos \left({\frac{\alpha +\beta }{2}}\right)&lt;/math&gt;&lt;/ref&gt; 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}y\left(x,t\right)&amp;=y_{0}\cos \left(k_{1}x-\omega _{1}t\right)+y_{0}\cos \left(k_{2}x-\omega _{2}t\right)\\&amp;=2y_{0}\cos \left({\frac{1}{2}}\left(k_{1}-k_{2}\right)x-{\frac{1}{2}}\left(\omega _{1}-\omega _{2}\right)t\right)\cos \left({\frac{1}{2}}\left(k_{1}+k_{2}\right)x-{\frac{1}{2}}\left(\omega _{1}+\omega _{2}\right)t\right)\\&amp;=\underbrace {\left(2y_{0}\cos \left({\frac{1}{2}}\Delta kx-{\frac{1}{2}}\Delta \omega t\right)\right)}_{{{\mbox{ampiezza modulata}}}}\cos \left({\bar {k}}x-{\bar {\omega }}t\right)\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Dove 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\Delta k=k_{1}-k_{2}\\{\bar {k}}={\frac{k_{1}+k_{2}}{2}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

e lo stesso per la simbologia di &lt;math&gt;\omega&lt;/math&gt;

Dopo un semiperiodo dell'inviluppo deve valere: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\frac{1}{2}}\Delta kx_{2}-{\frac{1}{2}}\Delta kx_{1}=pi\\{\frac{1}{2}}\Delta k\Delta x=\pi \rightarrow \\\Delta k\Delta x=2\pi \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Il prodotto &lt;math&gt;\Delta k\Delta x&lt;/math&gt; è un numero finito! Riducendo &lt;math&gt;\Delta x&lt;/math&gt;, ossia stringendo il picco nello spazio, automaticamente &lt;math&gt;\Delta k&lt;/math&gt; aumenta. Lo stesso si può fare con le variabili &lt;math&gt;t&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;\omega&lt;/math&gt;, ottenendo 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\Delta \omega \Delta t=2\pi \end{aligned}}&lt;/math&gt;

Da questa semplice analisi ricaviamo già importanti osservazioni:

* le coppie di variabili &lt;math&gt;k&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;x&lt;/math&gt;, &lt;math&gt;t&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;\omega&lt;/math&gt; sono correlate;
* nella rappresentazione &quot;a pacchetti&quot; vi è un' indeterminazione intrinseca

== Pacchetti d'onda atti alla rappresentazione di una particella ==
Un pacchetto d'onda composto da due sole armoniche, come visto nel caso dei battimenti, non è ancora adeguato alla descrizione della funzione d'onda di una particella. È necessario sovrapporre un gran numero di armoniche. Questa sovrapposizione è matematicamente rappresentabile come serie di Fourier, ossia: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\mbox{rappresentazione nello spazio}}\\f(x)=\sum _{{n=-\infty }}^{{\infty }}c_{{n}}e^{{in{\frac{\pi }{2L}}x}}\\c_{{n}}={\frac{1}{2L}}\int _{{-L}}^{{L}}f(x)e^{{-in{\frac{\pi }{2L}}x}}dx\\{\mbox{rappresentazione nel tempo}}\\f(t)=\sum _{{n=-\infty }}^{{\infty }}g_{{n}}e^{{in{\frac{\pi }{2L'}}t}}\\g_{{n}}={\frac{1}{2L'}}\int _{{-L'}}^{{L'}}f(t)e^{{-in{\frac{\pi }{2L'}}t}}dt\\\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Se consideriamo un numero davvero grande di armoniche i coefficienti discreti diventano variabili continue &lt;math&gt;c_{n}\rightarrow A\left(k\right)&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;g_{n}\rightarrow A\left(\omega \right)&lt;/math&gt; e la funzione anziché essere espressa come serie viene espressa come integrale:&lt;ref&gt;Stiamo consapevolmente sorvolando sull'ambiente in cui è possibile eseguire la trasformata ecc, in quanto il rigore matematico non è l'obiettivo di questa trattazione.&lt;/ref&gt;

&lt;math&gt;{\begin{aligned}{\mbox{rappresentazione in x,k}}\\F(x)=\int _{{-\infty }}^{{+\infty }}A\left(k\right)e^{{ikx}}\,dk\quad {\mbox{trasformata di Fourier inversa}}\\A\left(k\right)={\frac{1}{{\sqrt {2\pi }}}}\int _{{-\infty }}^{{+\infty }}F(x)e^{{-ikx}}dx,\;k\in {\mathbb {R}}\quad {\mbox{trasformata di Fourier }}\\{\mbox{rappresentazione in t,}}\omega \\F(t)=\int _{{-\infty }}^{{+\infty }}A\left(\omega \right)e^{{i\omega t}}\,d\omega \quad {\mbox{trasformata di Fourier inversa}}\\A\left(\omega \right)={\frac{1}{{\sqrt {2\pi }}}}\int _{{-\infty }}^{{+\infty }}F(t)e^{{-i\omega t}}dt;\omega \in {\mathbb {R}}\quad {\mbox{trasformata di Fourier}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

== Note ==
&lt;references /&gt;

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Pacchetti d'onda]]</text>
      <sha1>oq4wvdd3mdip5zxbf72svy96uidzo6z</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Principio di indeterminazione</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60943</id>
    <revision>
      <id>500761</id>
      <parentid>500684</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T16:07:34Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500761</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="7842" sha1="pgcsrf5ieqcf5tka152kywl0otoo7nh" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Prendiamo un pacchetto d'onda gaussiano centrato in 0 e con varianza &lt;math&gt;\sigma _{x}&lt;/math&gt;. L'espressione matematica di tale pacchetto è: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}F\left(x\right)={\frac{1}{{\sqrt {2\pi }}}}e^{{{\frac{-x^{2}}{2\sigma _{x}^{2}}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Se ora vogliamo passare nello spazio &lt;math&gt;k&lt;/math&gt; dobbiamo farne la trasformata di Fourier: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}F\left(k\right)=\int _{{-\infty }}^{{+\infty }}F\left(x\right)e^{{-ikx}}\,dx\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Svolgendo i conti, che riportiamo nelle note,&lt;ref&gt;&lt;math&gt;{\begin{aligned}F\left(k\right)&amp;={\frac{1}{{\sqrt {2\pi }}\sigma _{x}}}\int _{{-\infty }}^{{+\infty }}e^{{-{\frac{x^{2}}{2\sigma _{x}^{2}}}-ikx-\left({\frac{i{\sqrt {2}}\sigma _{x}k}{2}}\right)^{2}+\left({\frac{i{\sqrt {2}}\sigma _{x}k}{2}}\right)^{2}}}\,dx\\&amp;={\frac{1}{{\sqrt {2\pi }}\sigma _{x}}}\int _{{-\infty }}^{{+\infty }}e^{{-\left({\frac{x}{{\sqrt {2}}\sigma _{x}}}-{\frac{ik\sigma _{x}{\sqrt {2}}}{2}}\right)^{2}+\left({\frac{i{\sqrt {2}}\sigma _{x}k}{2}}\right)^{2}}}\,dx\\&amp;={\frac{1}{{\sqrt {2\pi }}\sigma _{x}}}e^{{{\frac{-k^{2}\sigma _{x}^{2}}{2}}}}\int _{{-\infty }}^{{+\infty }}{\sqrt {2}}\sigma _{x}e^{{-t^{2}}}\,dt\\&amp;=e^{{{\frac{-k^{2}\sigma _{x}^{2}}{2}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;&lt;/ref&gt; si ottiene: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}F\left(k\right)&amp;=e^{{{\frac{-k^{2}\sigma _{x}^{2}}{2}}}}\\&amp;=e^{{{\frac{-k^{2}}{2\sigma _{k}^{2}}}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

Ossia la trasformata di Fourier di un pacchetto gaussiano è ancora un pacchetto gaussiano con varianza 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\sigma _{k}={\frac{1}{\sigma _{x}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

da cui 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\sigma _{k}\sigma _{x}\approx 1\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Poiché &lt;math&gt;\sigma&lt;/math&gt; è una misura della larghezza del pacchetto, e dunque dell'incertezza, possiamo scrivere 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\Delta k\Delta x\approx 1\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Moltiplicando per &lt;math&gt;\hbar&lt;/math&gt; entrambi i membri dell'equazione si ha 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\underbrace {\Delta k\hbar }_{{={\frac{2\pi }{\Delta \lambda }}{\frac{h}{2\pi }}}}\Delta x\approx \hbar \rightarrow \\\Delta p\Delta x\approx \hbar \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Analogamente per un pacchetto in &lt;math&gt;t&lt;/math&gt; si ottiene 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\Delta E\Delta t\approx \hbar \end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Le due relazioni appena ricavate costituiscono il senso del principio di indeterminazione di Heisenberg, sebbene la relazione analitica precisa sia, per un pacchetto gaussiano: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\Delta p\Delta x={\frac{\hbar }{2}}\\\Delta E\Delta t={\frac{\hbar }{2}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

e per qualunque altro pacchetto 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\Delta p\Delta x\geq {\frac{\hbar }{2}}\\\Delta E\Delta t\geq {\frac{\hbar }{2}}\end{aligned}}&lt;/math&gt;

== Osservazioni ==
* L'indeterminazione minima che si può ottenere è quella legata a pacchetti gaussiani.
* Il limite inferiore delle misure non è legato alla misura in sè stessa o allo strumento ma è un limite naturale intrinseco legato alla natura ondulatoria della materia.
* Non si può determinare contemporaneamente e con la stessa precisione posizione e quantità di moto di una particella.
* L'incertezza sull'energia di uno stato energetico è legata al tempo di permanenza della particella in quello stato.

== Conseguenze ==
=== Significato della funzione d'onda per una particella ===
Sia &lt;math&gt;\psi \left(x,t\right)&lt;/math&gt; la funzione d'onda associata ad una particella. Come abbiamo visto, principio di indeterminazione di Heisenberg ci costringe a cambiare completamente la nostra concezione di localizzazione (in senso lato), e dunque dobbiamo reinterpretare e dotare di significato fisico questa funzione d'onda. Come si avrà modo di comprendere in corsi più avanzati il senso della funzione d'onda è che &lt;math&gt;\left|\psi \left(x,t\right)\right|^{2}&lt;/math&gt; rappresenta la densità di probabilità di trovare la particella in una regione di spazio centrata intorno ad &lt;math&gt;x&lt;/math&gt; al tempo &lt;math&gt;t&lt;/math&gt;. Si passa dunque da una visione deterministica a un'ottica probabilistica.

=== Energia di confinamento ===
Consideriamo il caso monodimensionale di una particella confinata in una regione di lunghezza &lt;math&gt;L&lt;/math&gt;. La massima incertezza sulla posizione è chiaramente &lt;math&gt;\Delta x\approx L&lt;/math&gt;. Infatti se non posso stabilire la posizione della particella so quantomeno che si trova nella regione di lunghezza &lt;math&gt;L&lt;/math&gt;. Per il principio di indeterminazione abbiamo quindi 

&lt;math&gt;\Delta p\approx {\frac{\hbar }{L}}&lt;/math&gt; 

Ora, note formule statistiche ci dicono che: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\left(\Delta p\right)^{2}=&lt;p^{2}&gt;-&lt;p&gt;^{2}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Poiché il moto nella scatola è periodico si ha &lt;math&gt;&lt;p&gt;^{2}=0&lt;/math&gt;, da cui 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\left(\Delta p\right)^{2}=&lt;p^{2}&gt;\geq {\frac{\hbar ^{2}}{L^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Esprimendo l'energia in funzione della quantità di moto otteniamo l'incertezza su di essa: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}&lt;E&gt;={\frac{&lt;p^{2}&gt;}{2m}}\geq {\frac{\hbar ^{2}}{2mL^{2}}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Cosa significa il risultato ottenuto? Confinando una particella si pone un limite inferiore diverso da 0 alla sua energia: per essere confinata la sua energia non può essere nulla. 

Vediamo un'applicazione pratica e molto esemplificativa:

* confiniamo un elettrone in un atomo. Quindi si ha &lt;math&gt;m=m_{e}&lt;/math&gt; e &lt;math&gt;L\approx 1&lt;/math&gt;Å. Svolgendo i conti si ottiene &lt;math&gt;&lt;E&gt;\geq 3.8eV&lt;/math&gt;.
* ora confiniamo l'elettrone nel nucleo, quindi &lt;math&gt;L\approx 10^{{-4}}&lt;/math&gt;Å. Si ottiene &lt;math&gt;&lt;E&gt;\geq 10^{8}eV&lt;/math&gt;. Il confinamento di un elettrone nel nucleo richiede energie grandissime, dunque è un fenomeno che non si osserva.

=== Energia di punto 0 ===
Secondo Planck l'energia di un oscillatore armonico è quantizzata: 

&lt;math&gt;E_{n}=nh\nu =n\hbar \omega&lt;/math&gt;

Tuttavia l'espressione corretta è 

&lt;math&gt;E=\hbar \omega \left(n+{\frac{1}{2}}\right)&lt;/math&gt;

dove la quantità &lt;math&gt;{\frac{\hbar \omega }{2}}&lt;/math&gt; è detta energia di punto 0. Questo deriva dal principio di indeterminazione di Heisenberg: non si può avere un oscillatore in &lt;math&gt;x=0&lt;/math&gt; che abbia anche &lt;math&gt;p=0&lt;/math&gt;. L'energia dell'oscillatore è infatti: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}E={\frac{p^{2}}{2m}}+{\frac{kx^{2}}{2}}\\&lt;E&gt;={\frac{&lt;p&gt;^{2}}{2m}}+{\frac{k&lt;x&gt;^{2}}{2}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Come già visto, passaggi quantistici e periodicità implicano 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}&lt;x&gt;^{2}=\Delta x^{2}\\&lt;p&gt;^{2}=\Delta p^{2}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Per il principio di indeterminazione 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}\Delta x\Delta p={\frac{\hbar }{2}}\rightarrow \\\Delta p^{2}=\left({\frac{\hbar }{2\Delta x}}\right)^{2}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Da cui segue: 

&lt;math&gt;{\begin{aligned}&lt;E&gt;={\frac{\hbar }{8m\Delta x^{2}}}+{\frac{k\Delta x^{2}}{2}}\end{aligned}}&lt;/math&gt; 

Cercando il minimo (derivo rispetto a &lt;math&gt;\Delta x^{2}&lt;/math&gt; e pongo uguale a 0)si ottiene proprio l'energia di punto 0.

=== Larghezza naturale delle righe di emissione/assorbimento ===
Il principio di indeterminazione di Heisenberg per tempo/energia ci dice che 

&lt;math&gt;\Delta t\Delta E\geq {\frac{\hbar }{2}}&lt;/math&gt;

Se &lt;math&gt;\mathrm{T} =\Delta t&lt;/math&gt; è il tempo di vita dello stato con energia &lt;math&gt;E&lt;/math&gt;, questo implica che vi sia un'incertezza naturale minima dello stato pari a 

&lt;math&gt;\Delta E={\frac{\hbar }{\mathrm{T} }}&lt;/math&gt; 

che si riflette in una larghezza minima delle righe di assorbimento/emissione, poiché le transizioni responsabili di tali righe non avvengono più ad esempio da &lt;math&gt;E_{2}&lt;/math&gt; a &lt;math&gt;E_{1}&lt;/math&gt; ma da 

&lt;math&gt;\left(E_{2}+{\frac{\Delta E}{2}},E_{2}-{\frac{\Delta E}{2}}\right)&lt;/math&gt; a &lt;math&gt;\left(E_{1}+{\frac{\Delta E}{2}},E_{1}-{\frac{\Delta E}{2}}\right)&lt;/math&gt;

== Note ==
&lt;references /&gt;

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Principio di indeterminazione]]</text>
      <sha1>pgcsrf5ieqcf5tka152kywl0otoo7nh</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Esperimento della doppia fenditura</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60944</id>
    <revision>
      <id>500762</id>
      <parentid>500685</parentid>
      <timestamp>2026-08-10T16:08:15Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <minor />
      <origin>500762</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="1439" sha1="hhps62geocgg08iwumefplnkc9wiwiv" xml:space="preserve">{{fisica moderna}}

Una caratteristica fondamentale di un'onda è la proprietà di produrre figure di interferenza. Un esempio classico di questo fenomeno si osserva facendo passare un fascio di fotoni attraverso due fenditure (esperimento di Young).

Scoperta la natura ondulatoria della materia si effettua un esperimento analogo utilizzando fasci di elettroni e strumenti molto sensibili, in grado di rilevare addirittura un singolo elettrone. Quando l'intensità della sorgente è bassa si osservano dei punti luminosi sullo schermo rivelatore,apparentemente casuali e indicativi di una natura corpuscolare. Tuttavia aumentando gradualmente l'intensità della sorgente si osserva che la distribuzione non è casuale bensì rispetta il tipico pattern di interferenza, tipico delle onde.

L'aspetto più interessante di questo esperimento è però un altro: se si tenta di introdurre qualche strumento che riveli da quale fenditura sia passato il singolo elettrone la figura di interferenza non si osserva più. Questo effetto ha motivato Bohr ad introdurre il principio di complementarità, secondo il quale i due aspetti, corpuscolare e ondulatorio, non possono essere osservati contemporaneamente in quanto mutuamente esclusivi, ovvero il tipo di esperimento determina il successivo comportamento delle particelle in esso coinvolte. 

{{avanzamento|100%|10 agosto 2026}}
[[Categoria:Fisica moderna|Esperimento della doppia fenditura]]</text>
      <sha1>hhps62geocgg08iwumefplnkc9wiwiv</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Fisica moderna/Copertina</title>
    <ns>0</ns>
    <id>60946</id>
    <revision>
      <id>500763</id>
      <timestamp>2026-08-10T16:53:56Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Hippias</username>
        <id>18281</id>
      </contributor>
      <comment>copertina</comment>
      <origin>500763</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="44" sha1="ky2q7qgdagodoi4gi4bfjj7sqapim8t" xml:space="preserve">{{copertina
| immagine = X-ray tube 2.jpg
}}</text>
      <sha1>ky2q7qgdagodoi4gi4bfjj7sqapim8t</sha1>
    </revision>
  </page>
</mediawiki>